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1、1,由于场效应管具有很高的输入电阻，适用于对高内阻信号源的放大，通常用在多级放大电路的输入级。,场效应管放大电路的组成原则与三圾管相同：要求有合适的静态工作点，使输出信号波形不失真而且幅度最大。与晶体管基本放大电路相对应，场效应管基本放大电路也有3种接法(或称为组态)，即共源、共漏和共栅放大电路。其分析方法与BJT三极管基本相同。,2.7.2 基本共源极放大电路,1.自给偏压放大电路,2,自给偏置就是通过场效应管本身的源极电流来产生栅极所需的偏置电压。当源极电流流过Rs时将产生压降，而栅极虽然通过电阻Rg接地，由于栅极电流几乎为零，栅极对地电位UG近似为零。即,图241源自给偏置放大电路及其直
2、流通路,3,(1) 估算法,根据直流通路的画法：电容视为开路；电感视为短路(若有直流电阻，则保留其直流电阻)；信号源短路，但保留其内阻。图241(a)所示电路的直流通路如图241 (b)所示。由此列输入回路电压方程：,JFET(或耗尽型FET)的电流方程：,联解两式并舍去不合理的一组解，可求得UGSQ和IDQ。,4,列输出回路电压方程：,求得：,(2)图解法静态分析,首先列输出直流负载线方程：,其次，列输入直流负载线方程：,UGS = - IDRs,5,在图242 (a)和(b)图上读出Q点的值(UGSQ、IDQ和UDSQ)即为所求参数。,图242共源自给偏置放大电路静态图解,6,2.7.3
3、分压式自偏压共源极放大电路,增强型FET分压式偏置电路如图243 (a)所示。该电路利用电阻对电源UDD进行分压，从而给栅极提供固定的偏置电压：,源极对地的电压和自偏置时一样，可用下式表示：,因此栅源极间偏置电压由上述两部分所构成：,1.静态分析,7,图243共源分压式偏置放大电路及直流通路,(1) 估算法,首先画出直流通路如图243(b)所示。,8,和,得：,增强型JFET的电流方程：,联解上面两式并舍去不合理的一组解，可求得UGSQ和IDQ,列输出回路电压方程：,求得：,由输入回路电压方程：,9,(2) 图解法,首先利用前述相同方法作出动态转移特性曲线如图244所示，然后输入回路的直流负载
4、线，它与横越轴交于 ，纵轴交于 ，斜率为 。显然，动态转移特性曲线与负载线的交点Q即为该电路的静态工作点。,图244共源分压式偏置放大电路转移特性,10,2. 动态分析-微变等效电路分析法,如果输入信号较小，场效应管工作在线性放大区，也就是场效应管的饱和区，那么和分析三极管放大电路一样，也可以采用微变等效电路分析法，此时，我们首先要知道的就是场效应管的微变等效模型如图245。,gm为场效应管的跨导，也就是受控源的系数为：,245场效应管的微变等效模型,（1）场效应管的微变等效电路,11,（2）分压式自偏压放大电路的微变等效电路,（3）动态指标,1）电压放大倍数,12,2）输入电阻,3）输出电阻
5、,场效应管共源放大电路的输出电阻，与共射放大电路相似，求取方法也相同，其大小由漏极电阻Rd决定，即,Ro Rd,13,2.7.4 共漏极放大电路,共漏组态基本放大电路如图246 (a)所示，其直流工作状态和动态分析如下：,图246共漏放大电路及直流通路,(1) 静态分析,将图246 (a)所示共漏基本放大电路的直流通路画出，如图246 (b)所示，于是有:,由此可以解出UGSQ，IDQ和UDSQ。,15,(2) 动态分析,画出图246 (a)所示共漏基本放大电路的微变等效电路，如图247(a)所示,图247微变等效电路及求输出电阻的等效电路,16,1) 求电压放大倍数,式中,2)求输入电阻,1
6、7,3) 求输出电阻,计算输出电阻的原则与其他组态相同，将图247 (a)改回为图247 (b)：,18,* 共栅组态基本放大电路,共栅放大电路如图248(a)所示，其微变等效电路如图248 (b)所示,图248共栅组态放大电路及微变等效电路,19,(1) 静态分析,与共源组态放大电路图相同，此略。,(2) 动态分析,1) 求电压放大倍数,2) 求输入电阻,3) 求输出电阻,20,结论,场效应管与晶体管相比，最大的特点是组成的放大电路输入电阻很高。在需要高输入电阻的场合常常采用场效应管放大电路作输入级。然而由于栅源间存在等效电容，而且电容值很小，只有几皮法到十几皮法，同时由于栅源电阻很大，若有感应电荷将不易泄放，因而形成高压 (QCU) 将栅源间的绝缘击穿。所以在使用时要注意保护。现在很多场效应管已在栅源间并联了一个二极管起限幅作用，则使用起来就安全多了。,21,
