《材料力学(土木类)第九章 压杆稳定(1)》由会员分享，可在线阅读，更多相关《材料力学(土木类)第九章 压杆稳定(1)（30页珍藏版）》请在金锄头文库上搜索。
1、 1 压杆稳定性的概念构件的承载能力 ：强度刚度稳定性工程中有些构件具有足够的强度、刚度，却不一定能安全可靠地工作。P一、稳定平衡与不稳定平衡 ：1. 不稳定平衡2. 稳定平衡3. 稳定平衡和不稳定平衡二、压杆失稳与临界压力 ：1.理想压杆：材料绝对理想；轴线绝对直；压力绝对沿轴线作用。2.压杆的稳定平衡与不稳定平衡：F轴压F（较小）压弯F（较小）恢复 直线平衡曲线平衡直线平衡QF（特殊值）压弯失稳 曲线平衡曲线平衡F（特殊值）保持常态、稳定失去常态、失稳QQ Q压杆失稳的现象：1. 轴向压力较小时，杆件能保持稳定的直线平衡状态；2. 轴向压力增大到某一特殊值时，直线不再是杆件唯一的平衡状态；
2、稳定： 理想中心压杆能够保持稳定的（唯一的）（Stable） 直线平衡状态；失稳： 理想中心压杆丧失稳定的（唯一的）直 （Unstable） 线平衡状态；压杆失稳时，两端轴向压力的特殊值临界力（Critical force）9-2 细长中心受压直杆临界力的欧拉公式思路： 假设压杆在某个压力Fcr作用下在曲线状态 平衡，1）求得的挠曲函数0，2）求得不为零的挠曲函数，然后设法去求挠曲函数。若：平衡状态；说明只有直线确能够在曲线状态下平衡，说明压杆的稳现象。即出现失xwxyF(a)BAcrll 2dx(b)B yw Fcr M(x)=FcrwM(x)=Fcrw当x=0时， w=0。得：B=0，令（
3、+）以图示两端铰支压杆为例： xwxyF(a)BAcrll 2dx(b)B yw Fcr M(x)=Fcrw又当x=l时，w=0。 得 Asin kl = 0 要使上式成立，1）A=0w=0；代表了压杆的直线平衡状态。2） sin kl = 0此时A可以不为零。失稳!失稳的条件是：理想中心压杆的欧拉临界力在确定的约束条件下，欧拉临界力Fcr：有关，1）仅与材料（E）、长度(l)和截面尺寸(A)2）是压杆的自身的一种力学性质指标，反映承载能力的强弱，3）与外部轴向压力的大小无关。材料的E越大，截面越粗，短 ，杆件越临界力Fcr越高；临界力Fcr越高，越好，稳定性承载能力越强；M(x)=令Fcr(
4、-w)=-Fcrw与前面获得的结果相同。挠曲函数与采用的坐标系或规定弯矩的符号无关。xwF(c)BAcrll 2dxw Fcr M(x)=Fcrwxy(d)B y（+）9-3 不同杆端约束下细长压杆临界力的欧拉公式 压杆的长度系数0.5l各种支承约束条件下等截面细长压杆临界力的欧拉公式支承情况两端铰支一端固定 另端铰支两端固定一端固定 另端自由两端固定但可沿 横向相对移动失稳时挠曲线形状FcrABl临界力Fcr 欧拉公式长度系数=10.7=0.5=2=1FcrABlFcrABl0.7lCCDC 挠曲 线拐点C、D 挠 曲线拐点0.5lFcrFcrl2l lC 挠曲线拐点细长压杆临界力的欧拉公式
5、的统一形式其中，压杆长度系数l压杆的相当长度。 解：变形如图，其挠曲线近似微分方程为：边界条件为:例9-1 试由挠曲线近似微分方程，导出下述两种细长压杆的临界力公式。LxM0 M0M0x Fw-M0为求最小临界力，“k”应取除零以外的最小值，即取：所以，临界力为： = 0.5例9-2 图示结构，各杆的EI相同，均为细长压杆， 求临界力Fcr。 解： 例9-3 图示结构，各杆的EI相同，均为细长压 杆，试求=？F最大。解： 一、 欧拉公式的应用范围1.临界应力：压杆处于临界状态时横截面上的平均应力。3.柔度：2.细长压杆的临界应力：9-4 欧拉公式的应用范围 临界应力总 图4.欧拉公式的应用条件：二、中小柔度杆的临界应力计算与临界应力总图1.直线型经验公式PS 时：临界应力总图S 时：bass -=l PPE pl2=2.抛物线型经验公式我国建筑业常用：Ps 时：s 时：3、折减弹性模量公式 scrO pp例9-4 图示结构，已知E=200Gpa, 122时，cr=240- 0.00682 MPa。求Fcr=?解：1杆： 2杆： 所以，Fcr=4.32 kN 练习题：图示结构中，AB为刚性杆，BD杆 为细长压杆，EI，l已知。试求结构的临界 载荷。
