导热系数的综合关系

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1、第二章 传 热Heat Transfer第一节 概述 一、传热 即热的传递，是自然界和工程技术领域中极 普遍的一种传递过程，由热力学第二定律知：凡是有温度差 存在的地方就会有热的传递，故在能源、化工、冶金、机械 等工业部门都涉及到传热的问题。 二、化工中的传热 （1）化学反应在一定的温度下进行，为了达到并保持一定 的温度，就需向反应器输入和输出热量。 （2）在蒸发、蒸馏、干燥等单元操作中，也要输入和输出 热量。 （3）化工设备的保温、热能的合理利用以及废物的回收等 。 三、两种传热情况 （1）强化传热，如各种换热设备中的传热。 （2）削弱传热，对设备和管道的保温，以减少热损失。四 传热的三种基

2、本方法 热的传递是由于T引起的，净的热流方向总是由T高T低，根据 传热的机理不同，有三种形式：传导、对流、辐射。 一、热传导（又称导热）若物体上的两部分间连续存在着温度差，则热将从高温部分 自动流向低温部分，直至整个物体的各部分温度相等为止，此 种传热方式称为热传导，又称导热。固体中热的传递是典型的 热传导。 1、在金属固体中，起因于自由电子的运动。 2、在不良导体的固体和部分液体中，起因于个别电子的动量传递 。 3、在气体中，热传导是由分子不规则运动而引起的。 注意：在热传导时，物体内的分子或质点不发生宏观运动。二、对流传热对流传热是指流体中质点发生相对位移而 引起的热交换过程，因而对流只能

3、发生在流体 中。在化工生产中，流体流过固体表面时，热 能由流体传到固体壁面。或由固体壁面传到周 围流体，这一过程称为对流传热。 1、强制对流传热：用机械能使流体发生对流而 传热。 2、自然对流传热：若流体原来是静止的，因受 热而有密度的局部变化，导致对流而传热的。三、辐射因热的原因而产生的电磁波在空间的传递称为热辐射。物体 （固体、液体和气体）都能将热能以电磁波形式发射出去，而不 需任何介质。 1、热辐射不仅产生能量的传递，而且伴随着能量的转换。高温物 体辐射向低温物体 2、辐射传热是物体间相互辐射和吸收能量的结果。3、任何物体只要在绝对零度以上都能发生辐射能，但是只有物体 的温度差别较大时，

4、辐射传热才成为最主要的传热方式。高温物体辐射能低温物体几点说明：上述三种传热方式，常常不是单独出现的，传热过 程往往是两种或三种基本传热方式的组合。 例如：生产中常遇到热量从热流体通过间壁（多为管 壁）向冷流体传递的过程，称为热交换过程，它包 括通过间壁的热传导和间壁两侧的对流传热。传热的基本物理量 1 热量Q,单位J,1J=1Nm 2 传热速率,也称热流量,指单位时间传递的热 量. =Q/,单位w,1w=1Js-1 工程中常用传热速率单位是kcalh-1换算:1cal=4.187J,1kcal=4187J1w=1J/1s=(1/4187)/(1/3600)=0.860 kcalh-1 3 热

5、流密度,指单位时间单位面积传递的热量,q= /A=Q/A 4 比定压热容cp是指压力恒定时单位质量物质温 度升高1度所需热量,单位Jk-1kg-1,定压摩尔热容 cp,m,单位Jk-1mol-1显热和潜热mcpt在工程上称为显热,当物质释放出显 热时,物质温度显著降低. 单位质量物质在发生相变时伴随的热量变化 称为潜热,其值取决于物质的本性,包括物质 的气化热,凝结热,升华热,溶(熔)解热,结晶热 ,稀释热等,其单位均为Jkg-1.摩尔相变热的 单位Jmol-1第二节 传导传热温度场中同一时刻下相同温度各点所组成的面称为等温面。因为空间任一点不能同时 有两个不同的温度，所以温度不同的等温面不会

6、相交。 等温面无热量传递, 而沿与等温面 相交的任何方向移动，温度都发生变化，即有热量传递。这种温度随距离的变化率以沿 等温面垂直的方向最大。两等温面间的温度差t与其间的垂直距离n之比在n趋于零时的极限，称为温度梯度，即 ：温度梯度是矢量，既有大小，又有方向（正法线方向，即指向温度增加的方向）三、傅立叶定律 Fouriers Law物体内热流的产生是由于存在温度梯度的结果，且热流的方向永远与温 度降低的方向一致，即与温度梯度方向相反。 1822年，法国数学家Fourier对导热数据和实践经验的提炼，将导热规律总结为傅立叶定律。即通过等温面的导热速率与温度梯度及传热面积成正比 。 傅立叶定律对定

7、态传热和非定态传热都适用.2.4 导热系数由傅立叶定律可知：在数值上等于单位温度梯度下，单位导热面积上的导热速率 ,单位wm-1k-1。它表征物质导热能力的大小，是物质的物理性 质之一，通常用实验测定。 金属的值最大,非金属次之,液体的较小，气体的最小，常见的 值可从手册中查得。一、固体的导热系数 固体的导热系数大多与温度有关，对于大多数均质固体，其值与温度大 致呈线性关系: 0 (1t), 0为0时固体的导热系数.同种金属材料在不同温度下的导热系数可在化工手册中查到，当温度变 化范围不大时，一般采用该温度范围内的平均值。 二、液体的导热系数 液态金属的导热系数比一般液体要高，而且大多数液态金

8、属的导热系数随 温度的升高而减小。在非金属液体中，水的导热系数最大。除水和甘油外， 绝大多数液体的导热系数随温度的升高而略有减小。一般说来纯液体的导热 系数比其溶液的要大。 三、气体的导热系数气体的导热系数随温度的升高而增大。在相当大压强范围内，气体的导热 系数与压强几乎无关。由于气体的导热系数太小，因而不利于导热，但有利 于保温和绝热。工业上的保温材料，例如玻璃棉等，就是因为其空隙中有气 体，所以导热系数低，适用于保温隔热。 2.5 平面壁的定态热传导导热在稳定的温度场中进行,则物体内各点温度t只是位置 的函数,不随时间而变.对材料均匀的平壁,经过任意一个 微元dA,单位时间传递的热量为d,

9、 则d / dA为定值 ，记为 / A，于是傅立叶定律为：在本节里，我们将讨论傅立叶定律在单层平壁和多层平壁中的 稳定热传导。一、单层平壁的稳定热传 导1、数学模型的三个假设 （1）导热系数为定值 （2）无限平壁 平壁面积与厚度之比很大，故 从平壁边缘处的热损可以忽略。 （3）一维稳定导热 平壁的温度变化仅沿垂直 壁面的x方向变化。于是等温面是垂直于x轴的 平面。即：2、推导3、讨论二、多层平壁的稳定热传导在许多化工过程中，遇到的是多层平壁的热传导问题，如 炉壁由三层组成：耐火砖、保温砖、建筑砖，如下图所示。1、数学模型的四个假设 （1）、（2）、（3）与单层平壁的假设相同。 （4）相接触的两

10、表面温度相同（层与层接触良好 ）t1t2t3t42、推导 在稳定导热中，通过各层的导热速率是否相等： =1=2= 3？还是=1+2+3？3、结论与讨论 （1）多层平壁导热是一种串联的传热过程，串联传热的推动力（总温度差）为 各分过程的温差之和，总热阻为各分过程的热阻之和 串联热联热 阻叠加原则则 ，它和物理学中串联电联电 阻的欧姆定律相似。稳稳定的串联传热过联传热过 程的温差与热热 阻成正比，当总总温差一定时时，传热传热 速率取决于总热总热 阻。 （2）图图示法56 圆筒壁的稳定热传导圆筒壁与平壁的热传导的不 同处在于圆筒壁的传热面积不 是常量，随半径而变，同时温 度也随半径而变。如右图所示，

11、设圆筒的内半径 为r1，外半径为r2，长度为L， 圆筒内，外壁面的温度分别为 t1和t2，且t1 t2 。推导现讨论在半径为r，厚度为dr的薄壁圆筒，其传热面积可视为常量，薄壁圆 筒温差为dt，则沿半径方向的导热速率3、讨论 （1）在化工中经常用到对数平均值，若 当 ，可用算术平均半径 代替对数平均半径,两者相差小于4%。 （2）与分析多层平壁导热类似，应用串联热阻叠加的 概念同样可以分析通过多层圆筒壁的热传导。对于三层圆筒壁，如右图示，假定层与层之间接触良 好，各层的导热系数分别为1 、2 、3均为常数 ，根据串联的热阻叠加、推动力叠加原理，通过三层 圆筒壁热传导的热流量为： 同理，对第二层

12、，可以得到： 利用数学中的合比定律得 推广到n层圆筒的传热速率公式为 （3）稳定传热时， 为定值，q是否为定值？显然，通过各层的相同，但圆筒壁导热计算举例 【例21】 在一603.5mm的钢管外包有 两层绝热材料,里层为40mm的氧化镁粉,平 均导热系数=0.07W. m1K1,外层为20mm 的石棉层,其平均导热系数=0.15 W. m1K 1 .现用热电偶测得管内壁的温度为500,最 外层表面温度为80,管壁的导热系数=45 W. m1K1 .试求每米管长的热损失及保温 层界面的温度.(类似P109:例43)第三节 对流传热 我们坐在教室里，手脸都不感觉得冷，如果开启 电扇，扇起风来，就感

13、觉冷了，这是为什么？因 为空气流速加大，空气将人体表面的热量带走的 速率加大，人体内部热量补充不上，所以感觉冷 。一杯热牛奶，用均匀搅拌比不搅拌要凉得快， 边搅拌边吹风，则凉得更快。前者利用牛奶对流 ，后者再加上空气对流。 对流给热的定义是，通过流体内分子的定向流 动和混合而导致热量的传递。 对流给热的机理 如图29所示。固体壁 面温度为tw（高温端 ），流体湍流主体的 温度为t。在固体壁面存在层流层，然后是过渡层，再 是湍流层。在层流层，热量靠热传导的方 式传递，在过渡层和湍流层，热量靠分子 的流动和混合来传递。直接按热传导的方 式处理，显然不行，因为湍流层不能按导 热处理。于是人们尝试，虚

14、拟一个传热边 界层，使得层流、过渡流、湍流的全部传 热阻力集中在内。于是可以按平壁导热处 理得：由于上式中的传热边界层是难以测定的，所 以仍无法进行计算。于是令则上式为： 即为牛顿冷却定律的数学表达式。就是：固 体对流体的给热传热速率,与壁面积成正比 ，与壁面和流体间的温度差成正比 比例系数，亦称传热膜系数，其单位是 : 传热膜系数计算 与许多因素有关，所以不是物质特有性质(与 不同).的求取十分复杂，目前主要通过因次分析 法，在大量实验的基础上，得到一些经验的应用 范围受限制的准数关联式。 例如圆管内湍流给热系数用Dittus公式： 低粘度流体：当流体被加热时，n=0.4，流体被冷却时，n=

15、0.3 高粘度流体： 式中，若流体为气体，则 若流体被加热，则 若流体被冷却，则 值的大致范围一般情况下，值的大致范围如下： 空气自然对流，525 ； 空气强制对流，30300 ； 水蒸汽冷凝，10008000 ； 水沸腾，150030000 ； problem P142: Exercises no.3,no.4第四节 总传热方程确切的讲是导热与给热的联合传热速率方程 。我们以简单的并流套管式换热器为例， 导出综合传热速率方程。 在此种间壁式换热器中，热量传递要经历下 列三个阶段：热流体对管内壁对流给热； 管壁面间的导热；管外壁对冷流体的对流 给热。单一的导热定律与对流给热定律， 无法解决这个问题。另外，冷、热流体的 温度差，沿轴向变化着，但对任一管截面 ，冷热流体的温度差不随时间而变，所以 仍然是稳定传热过程，称为稳定的变温传 热。此时，热推动力（温度差）和传热系 数如何表达呢？ 取内管一微元管段B，其传热过程如图211所 示。管段B传热面积为dAm2；此截面处热 、冷流体的温度为T和tK；管壁温度分别 为tw1和tw2K；通过该微元段的传热速率 为dJs1；下面列出该微元管段的传热速 率方程。管