量子思考题与解答-2

《量子思考题与解答-2》由会员分享，可在线阅读，更多相关《量子思考题与解答-2（18页珍藏版）》请在金锄头文库上搜索。

1、1量子力学思考题量子力学思考题 1、以下说法是否正确：、以下说法是否正确： （1）量子力学适用于微观体系，而经典力学适用于宏观体系；）量子力学适用于微观体系，而经典力学适用于宏观体系； （2）量子力学适用于）量子力学适用于不能忽略的体系，而经典力学适用于不能忽略的体系，而经典力学适用于可以忽略的体系。可以忽略的体系。 解答：（解答：（1）量子力学是比经典力学更为普遍的理论体系，它可以包容整个经典力学体系。）量子力学是比经典力学更为普遍的理论体系，它可以包容整个经典力学体系。 （2）对于宏观体系或）对于宏观体系或可以忽略的体系，并非量子力学不能适用，而是量子力学实际上已经过渡到经典力学，可以忽略

2、的体系，并非量子力学不能适用，而是量子力学实际上已经过渡到经典力学， 二者相吻合了。二者相吻合了。 2、微观粒子的状态用波函数完全描述，这里、微观粒子的状态用波函数完全描述，这里“完全完全”的含义是什么？的含义是什么？ 解答：按着波函数的统计解释，波函数统计性的描述了体系的量子态。如已知单粒子（不考虑自旋）波函数解答：按着波函数的统计解释，波函数统计性的描述了体系的量子态。如已知单粒子（不考虑自旋）波函数，则不仅可以确定粒子的位置概率分布，而且如粒子的动量、能量等其他力学量的概率分布也均可通，则不仅可以确定粒子的位置概率分布，而且如粒子的动量、能量等其他力学量的概率分布也均可通)(r过过而完全

3、确定。由于量子理论和经典理论不同，它一般只能预言测量的统计结果，而只要已知体系的而完全确定。由于量子理论和经典理论不同，它一般只能预言测量的统计结果，而只要已知体系的)(r波函数，便可由它获得该体系的一切可能物理信息。从这个意义上说，有关体系的全部信息显然已包含在波波函数，便可由它获得该体系的一切可能物理信息。从这个意义上说，有关体系的全部信息显然已包含在波 函数中，所以说微观粒子的状态用波函数完全描述，并把波函数称为态函数。函数中，所以说微观粒子的状态用波函数完全描述，并把波函数称为态函数。 3、以微观粒子的双缝干涉实验为例，说明态的叠加原理。、以微观粒子的双缝干涉实验为例，说明态的叠加原理

4、。解答：设解答：设和和是分别打开左边和右边狭缝时的波函数是分别打开左边和右边狭缝时的波函数， ，当两个缝同时打开时，实验说明到达屏上粒子的波当两个缝同时打开时，实验说明到达屏上粒子的波12函数由函数由和和的线性叠加的线性叠加来表示，可见态的叠加不是概率相加，而是波函数的叠加，屏上来表示，可见态的叠加不是概率相加，而是波函数的叠加，屏上122211cc粒子位置的概率分布由粒子位置的概率分布由确定，确定，中出现有中出现有和和的干涉项的干涉项，和和2 22112cc212Re2* 21* 21cc1c的模对相对相位对概率分布具有重要作用。的模对相对相位对概率分布具有重要作用。2c4、量子态的叠加原理

5、常被表述为：、量子态的叠加原理常被表述为：“如果如果和和是体系的可能态，则它们的线性叠加是体系的可能态，则它们的线性叠加也也122211cc是体系的一个可能态是体系的一个可能态” 。（1）是否可能出现）是否可能出现；)()()()(),(2211xtcxtctx（2）对其中的）对其中的与与是任意与是任意与无关的复数，但可能是时间无关的复数，但可能是时间 的函数。这种理解正确吗？的函数。这种理解正确吗？1c2crt解答：（解答：（1）可能，这时）可能，这时与与按薛定谔方程的要求随时间变化。按薛定谔方程的要求随时间变化。)(1tc)(2tc（2）如按这种理解）如按这种理解 ),()(),()(),

6、(2211txtctxtctx已知已知和和是体系的可能态，它们应满足波方程式是体系的可能态，它们应满足波方程式1211Hti22Hti如果如果和和的线性叠加的线性叠加也是体系的可能态，就必须满足波方程也是体系的可能态，就必须满足波方程12),()(),()(),(2211txtctxtctx式式 ，然而，然而，Hti2 dtdc dtdciHcHcdtdc tcdtdc tciti2 21 122112 22 21 11 1可见，只有当可见，只有当时，才有时，才有。021dtdc dtdcHccHti)(2211因此，因此，中，中，与与应是任意复常数，而不是时间应是任意复常数，而不是时间 的复

7、函数。的复函数。),()(),()(),(2211txtctxtctx1c2ct如上式中如上式中态不含时间，则有态不含时间，则有。)()()(2211xcxcx5、 （1）波函数）波函数与与、是否描述同一态？是否描述同一态？kie（2）下列波函数在什么情况下才是描述同一态？）下列波函数在什么情况下才是描述同一态？221122112121;iiececcc这里这里是复常数，是复常数，是实常数。是实常数。21,cc21,解答：（解答：（1）与与、描述的相对概率分布完全相同，如对空间描述的相对概率分布完全相同，如对空间和和两点的相对概率两点的相对概率kie1x2x，故，故与与、均描述同一态。均描述同

8、一态。2 22 1 )()(xx2 22 1 )()(xkxk2221)()(xexeii kie（2）由于任意复数）由于任意复数，以及，以及 iecc 2* 12* 1* 21* 212 222 112 2211cccccccc显然，只有当复数显然，只有当复数，即，即，且，且时，时，ccc21ccc21iiieee21均描述同一态。均描述同一态。iiiecececccc)(),(,21221121221121216、量子力学规律的统计性与经典统计力学的统计规律有何不同？量子力学统计规律的客观基础是什么？、量子力学规律的统计性与经典统计力学的统计规律有何不同？量子力学统计规律的客观基础是什么？

9、 解答：经典统计力学的基础是牛顿力学，例如一定量气体中每个气体分子在每个瞬时都有确定的位置和动量，解答：经典统计力学的基础是牛顿力学，例如一定量气体中每个气体分子在每个瞬时都有确定的位置和动量， 每个分子都按牛顿运动定律而运动，而大量分子组成的体系存在着统计规律。例如，对个别分子不存在温每个分子都按牛顿运动定律而运动，而大量分子组成的体系存在着统计规律。例如，对个别分子不存在温 度这个概念，处于平衡态的理想气体的温度是分子平均平动动能的量度。度这个概念，处于平衡态的理想气体的温度是分子平均平动动能的量度。与经典力学不同，量子力学不是像经典统计力学那样建立起来的宏观理论，波函数的统计解释是量子与

10、经典力学不同，量子力学不是像经典统计力学那样建立起来的宏观理论，波函数的统计解释是量子 力学的理论结构中的基本假设。力学的理论结构中的基本假设。在传统的解释中，量子力学规律的统计性被认为是由波粒二象性所决定的微观粒子的本质特性，是观在传统的解释中，量子力学规律的统计性被认为是由波粒二象性所决定的微观粒子的本质特性，是观 测仪器对微观粒子的不可控制的作用的结果。如类似经典粒子那样，进一步问：统计性的微观实质是什么？测仪器对微观粒子的不可控制的作用的结果。如类似经典粒子那样，进一步问：统计性的微观实质是什么？ 依据是什么？则被认为是超出了基本假设限度，因而是没有意义的，也是没有必要的。依据是什么？

11、则被认为是超出了基本假设限度，因而是没有意义的，也是没有必要的。 7、量子力学为什么要用算符表示力学量？表示力学量的算符为什么必须是线性厄密的？、量子力学为什么要用算符表示力学量？表示力学量的算符为什么必须是线性厄密的？ 解答：用算符表示力学量，是量子体系所固有的波粒二象性所要求的，这正是量子力学处理方法上的基本特解答：用算符表示力学量，是量子体系所固有的波粒二象性所要求的，这正是量子力学处理方法上的基本特 点之一。我们知道，表示量子态的波函数是一种概率波，因此，即是在一确定的量子态中，也并非各力学点之一。我们知道，表示量子态的波函数是一种概率波，因此，即是在一确定的量子态中，也并非各力学 量

12、都有完全确定值，而是一般的表现为不同数值的统计分布，这就注定了经典力学量的表示方法（可由运量都有完全确定值，而是一般的表现为不同数值的统计分布，这就注定了经典力学量的表示方法（可由运 动状态完全决定）不再使用，因此需要寻求新的表示方法。动状态完全决定）不再使用，因此需要寻求新的表示方法。下面从力学量的平均值的表示式出发，说明引入算符的必要性。下面从力学量的平均值的表示式出发，说明引入算符的必要性。如果体系处于如果体系处于中，则它的位置平均值为中，则它的位置平均值为)(x3xdxxx2)(类似地，它的动量的平均值也可表示为类似地，它的动量的平均值也可表示为pdxxp2)(若要求出上述积分，必须将

13、若要求出上述积分，必须将 p 表示为表示为 x 的函数，然而这是做不到的，因为按不确定关系的函数，然而这是做不到的，因为按不确定关系 P(x)的表示是无的表示是无 意义的，因此不能直接在坐标表象中用上式求动量平均值。我们可先在动量表象中求出动量平均值，然后意义的，因此不能直接在坐标表象中用上式求动量平均值。我们可先在动量表象中求出动量平均值，然后 再转换到坐标表象中去。再转换到坐标表象中去。pdppp2)(利用利用有有dxexpipx / 2/1)()2(1)(dxdpxdexpxepipxxip /*/)()(21作代换作代换，并对，并对积分得（推广到三维）积分得（推广到三维）/ipxipx

14、exipe xp,drirp)()(*可见，要在坐标表象中计算动量平均值，那么动量矢量恰与算符可见，要在坐标表象中计算动量平均值，那么动量矢量恰与算符相当。实际上，任何一个力学量相当。实际上，任何一个力学量 i 在非自身表象中计算平均值时，都与相应的算符相当，自然会引入算符表示力学量的概念。在非自身表象中计算平均值时，都与相应的算符相当，自然会引入算符表示力学量的概念。用算符表示力学量问题还可以从另一个角度来说明。我们知道，在量子力学中，力学量之间的关系从其用算符表示力学量问题还可以从另一个角度来说明。我们知道，在量子力学中，力学量之间的关系从其 数值是否能同时确定来考虑，有相互对易与不对易两

15、种，而经典力学量之间都是对易的，因此经典力学量数值是否能同时确定来考虑，有相互对易与不对易两种，而经典力学量之间都是对易的，因此经典力学量 的表示方法不能适用于量子力学，然而数学运算中算符与算符之间一般并不满足交换律，也就是存在不对的表示方法不能适用于量子力学，然而数学运算中算符与算符之间一般并不满足交换律，也就是存在不对 易情况，因此用算符表示力学量是适当的。易情况，因此用算符表示力学量是适当的。力学量必须用线性厄密算符表示，这是由量子态叠加原理所要求的；任何力学量的实际测量值必须是实力学量必须用线性厄密算符表示，这是由量子态叠加原理所要求的；任何力学量的实际测量值必须是实 数，因此它的本征值也必为实数，这就决定了力学量必须由厄密算符来表示。数，因此它的本征值也必为实数，这就决定了力学量必须由厄密算符来表示。 8、力学量之间的对易关系有何物理意义？、力学量之间的对易关系有何物理意义？ 解答：力学量之间的对易关系，是量子力学中极为重要的关系。它相当于旧量子论中的量子化条件，具有深解答：力学量之间的对易关系，是量子力学中极为重要的关系。它相当于旧量子论中的量子化条件，具有深 刻的物理