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1、2024/9/101工程热力学总复习期末考试题型期末考试题型2024/9/102一、概念简答题（每题3分，共21分）二、绘图分析题（每题7分，共21分）三、证明求解题（每题8分，共8分）四、简答题（每题10分，共10分）五、计算题（8、8、12、12分，共40分）2024/9/103全书内容划分全书内容划分第第3 3章章理理想想气气体体的的性性质质第第4 4章章气气体体的的热热力力过过程程第第6 6章章实实际际气气体体性性质质第第1 1章章基基本本概概念念第第2 2章章第第一一定定律律第第5 5章章第第二二定定律律第第3 3章章水水蒸蒸气气第第1 12 2章章湿湿空空气气第第7 7章章气气体体
2、和和蒸蒸汽汽的的流流动动第第8 8章章压压气气机机的的热热力力过过程程第第9 9章章气气体体动动力力循循环环第第1 10 0章章蒸蒸汽汽动动力力装装置置循循环环第第1 11 1章章制制冷冷循循环环工程热力学工程热力学热力学基本概念热力学基本概念和基本理论和基本理论工质性质工质性质基本热力过程以及应用基本热力过程以及应用2024/9/104学习方法学习方法1.把握线索（大量的基本概念贯穿于整个工程热力学的前（大量的基本概念贯穿于整个工程热力学的前前后后，抽象且相互联系，必须掌握好）；前后后，抽象且相互联系，必须掌握好）；2.学会抽象简化的研究方法（基本定律、基本关系式是解（基本定律、基本关系式是
3、解决问题的基础，必须掌握并能灵活运用）；决问题的基础，必须掌握并能灵活运用）；3.重视习题和实验等（理解是基础，方法是关键，熟能生（理解是基础，方法是关键，熟能生巧巧)。2024/9/105第一章基本概念第一章基本概念l热力系统：热力系统：人为地分割出来作为热力学分析对象的有限物质系统。l外界：外界：系统周围物质的统称。l边界边界(界面界面)：热力系与外界的分界面。界面可以是真实，也可以是虚拟的；可以是固定，也可以是变化（运动）的。l闭口系统闭口系统:与外界无物质交换，又称控制质量。l开口系统开口系统:与外界有物质交换，又称控制体积。l绝热系统绝热系统:与外界无热量交换。l孤立系统孤立系统:与
4、外界无能量交换又无物质交换。可以理解成闭口+绝热，但是实际上孤立系统是不存在的。各章基本知识点各章基本知识点灵活掌握：按具体分析需要划分系统灵活掌握：按具体分析需要划分系统2024/9/106第一章基本概念第一章基本概念l状态：状态：把系统中某一瞬间表现的工质热力性质的宏观状况，称为工质的热力状态，简称状态。l状态参数：状态参数：描述工质状态特性的一些宏观物理量称为工质的状态参数。具有以下特征：1.状态确定，则状态参数也确定，反之亦然单值函数。2.状态参数的变化量与路径无关，只与初终态有关点函数。3.其微元差是全微分。常用的状态参数：P、T、V、U、H和S; 各章基本知识点各章基本知识点基本状
5、态参数，需要掌握基本状态参数，需要掌握温标转换温标转换压力测量（转换）压力测量（转换）比体积与密度的转换。比体积与密度的转换。2024/9/107l 各章基本知识点各章基本知识点系统在不受外界影响的条件下，如果宏观热力性质不随时间而变化，这时系统的状态称为热力平衡状态热力平衡状态，简称平衡状态。系统内部及系统与外界之间的一切不平衡势差（力差、温差、化学势差）消失是系统实现热力平衡状态的充要条件充要条件。平衡与稳定平衡与稳定：如果系统是在外界作用下保持状态不变，则不属于平衡状态，如稳态导热。稳定不一定平衡，但平衡一定稳定稳定不一定平衡，但平衡一定稳定。平衡与均匀平衡与均匀：侧重点不一样，平衡强调
6、时间上稳定不变，均匀强调空间各点的参数值相同。平衡不一定均匀，单相平衡态则一定均匀平衡不一定均匀，单相平衡态则一定均匀。第一章基本概念第一章基本概念2024/9/108l 各章基本知识点各章基本知识点状态方程：基本状态参数（p,v,T)之间服从的关系式。对简单可压缩系统，热功转换中只存在容积变化功。某一个状态参数可以由另外两个参数确定。状态参数坐标图：1v1Opvp12p2v2压容图压容图sOTs22T21T1s1温熵图温熵图第一章基本概念第一章基本概念2024/9/109l l准平衡过程和准平衡过程和准平衡过程和准平衡过程和可逆过程可逆过程可逆过程可逆过程。l l可逆可逆可逆可逆准平衡过程无
7、摩擦和其它任何损耗准平衡过程无摩擦和其它任何损耗l l只有准平衡过程才能在坐标图中用连续的曲线表示。只有准平衡过程才能在坐标图中用连续的曲线表示。只有准平衡过程才能在坐标图中用连续的曲线表示。只有准平衡过程才能在坐标图中用连续的曲线表示。l l功和热是过程量功和热是过程量功和热是过程量功和热是过程量 ，其在状态参数坐标图上的表示。，其在状态参数坐标图上的表示。，其在状态参数坐标图上的表示。，其在状态参数坐标图上的表示。各章基本知识点各章基本知识点第一章基本概念第一章基本概念sT1s1T12s2T2vp1v1p12v2p22024/9/1010l循环循环定义：工质从某一状态经过一连串的状态变化过
8、程，定义：工质从某一状态经过一连串的状态变化过程，又回复到原来状态。即为封闭的热力过程。又回复到原来状态。即为封闭的热力过程。l根据过程进行的方向，又可分为正循环根据过程进行的方向，又可分为正循环（热机循环）（热机循环）和逆和逆循环循环（制冷循环制冷循环）。l 各章基本知识点各章基本知识点第一章基本概念第一章基本概念经济性指标=得到的收益花费的代价2024/9/1011第二章热力学第一定律第二章热力学第一定律l热力学第一定律是热力学第一定律是能量守恒与转换定律能量守恒与转换定律在热力学中的应在热力学中的应用。确定了热力过程中各种能量在数量上的相互关系。用。确定了热力过程中各种能量在数量上的相互
9、关系。l热力学能、总能和焓；容积功、推动功和技术功；热力学能、总能和焓；容积功、推动功和技术功；各章基本知识点各章基本知识点焓焓= =热力学能热力学能+ +推动功推动功技术功技术功= =容积功容积功- -流动功流动功( (推动功之差推动功之差) )对流动工质对流动工质(开口系统开口系统)，焓表示沿流动方向传递的总能量中，取决于热力状，焓表示沿流动方向传递的总能量中，取决于热力状态的那部分能量。态的那部分能量。2024/9/1012第二章热力学第一定律第二章热力学第一定律l闭口系能量平衡方程式：l注意热力过程的方向和注意热力过程的方向和Q、U、W正负的关系。正负的关系。l对循环过程：循环完成后，
10、工质回复原来的状态，闭口对循环过程：循环完成后，工质回复原来的状态，闭口系的热力学能是状态参数，系的热力学能是状态参数，U0。循环中与外界交换。循环中与外界交换的净热量等于与外界交换的净功量。的净热量等于与外界交换的净功量。各章基本知识点各章基本知识点2024/9/1013第二章热力学第一定律第二章热力学第一定律l稳定流动稳定流动开口系统能量方程式：热力学第一定律的热力学第一定律的第二解析式第二解析式l适合于开口系统的任意过程，及任意工质。适合于开口系统的任意过程，及任意工质。各章基本知识点各章基本知识点vp1v1p12v2p20P P1 1v v1 1P P2 2v v2 2膨胀功膨胀功w
11、w技术功技术功w wt t2024/9/1014第二章热力学第一定律第二章热力学第一定律热热力力学学第第一一定定律律的的能能量量方方程程式式在在工工程程上上应应用用很很广广，但但首首先先要要对对其不同的形式进行有较为全面的认识：其不同的形式进行有较为全面的认识：从闭口系推导，与开口系方程形式不同，实质相同从闭口系推导，与开口系方程形式不同，实质相同在闭口、开口系均成立，应用于闭口在闭口、开口系均成立，应用于闭口系时，不存在推动功系时，不存在推动功p p1 1v v1 1、p p2 2v v2 2，轴轴功功w wi i要变为膨胀功要变为膨胀功w w，开口、闭口系统；稳定、不稳定流开口、闭口系统；
12、稳定、不稳定流动；可逆、不可逆过程。动；可逆、不可逆过程。2024/9/1015第二章热力学第一定律第二章热力学第一定律l一、动力机：一、动力机：w wi i=-=-h=hh=h1 1-h-h2 2=w=wt t工质在其中膨胀，其对外输出的净功等于工质进出口焓降l二、压气机：二、压气机：w wC C=-=-w wi i=h=hh=h2 2h h1 1= =w wt t工质在其中被压缩，外界对其做功全部转变为工质焓增。l三、换热器：三、换热器：q q=h h= =h h2 2-h-h1 1工质与外界交换的热量主要用于改变其的焓值。l四、管道：四、管道：1/21/2（c cf2f22 2c cf1
13、f12 2）= =h h1 1-h-h2 2工质的焓降用于增加其自身动能。l五、节流：五、节流：h h1 1= =h h2 2节流前后工质的焓值保持不变。各章基本知识点各章基本知识点2024/9/1016第三章第三章 理想气体的性质理想气体的性质l理想气体的概念：微观模型宏观解释现实应用l微观模型：微观模型：分子是弹性、不具体积的质点，分子间没有作用力。l宏观解释：宏观解释：实际气体在p0,v时的极限状态，此时分子本身体积远小于其活动空间，内位能可以忽略。l现实应用：现实应用：工程中常用的氧气、氮气、空气、燃气等工质，在通常使用的温度、压力下都可作为理想气体处理。各章基本知识点各章基本知识点2
14、024/9/1017第三章第三章 理想气体的性质理想气体的性质l理想气体的状态方程式：各章基本知识点各章基本知识点气体常数，与状态无关，只与种类有关，J/(kgK) 令令 ，则，则 R R 是与理想气体的状态和种类都无关的普适是与理想气体的状态和种类都无关的普适恒量，称为摩尔气体常数（或通用气体常数）。因而有：恒量，称为摩尔气体常数（或通用气体常数）。因而有：2024/9/1018不同物量时状态方程的几种形式不同物量时状态方程的几种形式物质的量为物质的量为n(n(mol)mol)的气体的气体1kg1kg气体气体 1mol1mol气体气体质量为质量为m(m(kg)kg)的气体的气体R通用气体常数
15、 (与气体种类无关)；Rg气体常数 (随气体种类变化)第三章第三章 理想气体的性质理想气体的性质2024/9/1019理想气体的比热容c : 质量比热容质量比热容、Cm:摩尔比热容、摩尔比热容、C: 容积比热容容积比热容 各章基本知识点各章基本知识点定容比热容定容比热容定压比热容定压比热容定义式，适用于任何工质定义式，适用于任何工质c cv v和和c cp p分别是状态参数分别是状态参数u u和和h h对对T T的偏导数，因此对于确定的的偏导数，因此对于确定的过程，过程， c cv v和和c cp p也是状态参数也是状态参数2024/9/1020第三章第三章 理想气体的性质理想气体的性质对于理
16、想气体而言，热力学能对于理想气体而言，热力学能u u与焓与焓h h仅是温度的函数，仅是温度的函数，理想气体的理想气体的c cp p和和c cv v也仅仅是温度的函数。也仅仅是温度的函数。c cp p和和c cv v之差为气体常数之差为气体常数R Rg g比值比值c cp p/c/cv v称为比热容比称为比热容比( (绝热指数绝热指数) )，非定值非定值迈耶公式迈耶公式2024/9/1021比热应用的比热应用的4种形式种形式l 真实比热容：真实比热容：l 平均比热容平均比热容l 平均比热容直线关系式平均比热容直线关系式l定值比热容：定值比热容：给定、查表或按分子运动理论导出给定、查表或按分子运动
17、理论导出2024/9/1022第三章第三章 理想气体的性质理想气体的性质理想气体热力学能和焓只是温度的单值函数，与p、v无关对于理想气体，通常取0时的焓值为0。熵是描述热力系统混乱度的状态参数，与途径无关。对于可逆过程，由于qf0，于是有2024/9/10231.1.质量分数质量分数i、摩尔分数、摩尔分数xi、体积分数、体积分数j i及其转换关系及其转换关系2.2.折合摩尔质量和折合气体常数折合摩尔质量和折合气体常数3.3.分压力定律和分体积定律分压力定律和分体积定律4.4.理想气体的比热容、热力学能、焓和熵理想气体的比热容、热力学能、焓和熵热力学能、焓和熵是广延性参数，具有可加性。热力学能、
18、焓和熵是广延性参数，具有可加性。理想气体混合物2024/9/1024第四章第四章 理想气体的热力过程理想气体的热力过程l定容过程定容过程：l过程方程式过程方程式lp,v,Tp,v,T关系关系lu, h, su, h, s计算计算l能量交换能量交换各章基本知识点各章基本知识点V=Constant公式都只给出定比热容的形式，对于变比热容的情况，请自行变换。公式都只给出定比热容的形式，对于变比热容的情况，请自行变换。参照参照P101，注意，注意k值也非定值。值也非定值。2024/9/1025第四章第四章 理想气体的热力过程理想气体的热力过程l定压过程定压过程：l过程方程式过程方程式lp,v,Tp,v
19、,T关系关系lu, h, su, h, s计算计算l能量交换能量交换各章基本知识点各章基本知识点p=Constant2024/9/1026第四章第四章 理想气体的热力过程理想气体的热力过程l定温过程定温过程：l过程方程式过程方程式lp,v,Tp,v,T关系关系lu, h, su, h, s计算计算l能量交换能量交换各章基本知识点各章基本知识点T=Constant2024/9/1027第四章第四章 理想气体的热力过程理想气体的热力过程l定熵过程定熵过程：l过程方程式过程方程式lp,v,Tp,v,T关系关系lu, h, su, h, s计算计算l能量交换能量交换各章基本知识点各章基本知识点2024
20、/9/1028第四章第四章 理想气体的热力过程理想气体的热力过程l多变过程多变过程：l过程方程式过程方程式lp,v,Tp,v,T关系关系lu, h, su, h, s计算计算l能量交换能量交换各章基本知识点各章基本知识点要会求多变过程比热容要会求多变过程比热容2024/9/1029第四章第四章 理想气体的热力过程理想气体的热力过程各章基本知识点各章基本知识点l四个基本热力四个基本热力过程在p-v,T-s图上的表示。l各种特征多变过程在多变过程在p-v和和T-s图上表示（习题图上表示（习题4-12）。）。vpsT定压,n=0定压,n=0定容,n=定容,n=定温,n=1定温,n=1定熵,n=k定熵
21、,n=k0n10n11nk1nknk图图4-3各种过程的各种过程的p-v图和图和T-s图图2024/9/1030第五章热力学第二定律第五章热力学第二定律l热力学第二定律的2种表述：开尔文普朗克说法开尔文普朗克说法不可能制造出从单一热源吸热、使之全部转化为功而不不可能制造出从单一热源吸热、使之全部转化为功而不留下其他任何变化的循环工作的热力发动机。留下其他任何变化的循环工作的热力发动机。克劳修斯说法克劳修斯说法热不可能自发地、不付代价地从低温物体传至高温物体。热不可能自发地、不付代价地从低温物体传至高温物体。l2种表述的相互证明。各章基本知识点各章基本知识点2024/9/1031第五章热力学第二
22、定律第五章热力学第二定律l卡诺循环卡诺循环：吸热与放热过程中热源与工质间T=0时，热效率最高-定温定温吸、放热吸、放热+绝热绝热压缩、膨胀。压缩、膨胀。各章基本知识点各章基本知识点vpTT1T2abdcs1s2dbacq1q2q1q2sssT2T1图图5-3 卡诺循环卡诺循环sabwnet21qq -=wnet2024/9/1032第五章热力学第二定律第五章热力学第二定律各章基本知识点各章基本知识点卡诺循环效率卡诺循环效率： c c只决定于只决定于T T1 1、T T2 2，而与工质的性质无关；而与工质的性质无关；而与工质的性质无关；而与工质的性质无关；T T1 1、T T2 2，温差越大，温
23、差越大，c c！ c c只能小于只能小于1,1,因因T T1 1=或或T T2 2=0=0都不能实现。（都不能实现。（热二律）热二律）热二律）热二律） 当当 T T1 1=T=T2 2 时时, ,c c=0=0。它表明。它表明: :“凡有温差处皆有动力凡有温差处皆有动力”、“单热源热机不可能单热源热机不可能单热源热机不可能单热源热机不可能”。概括性卡诺循环概括性卡诺循环采用双热源间的极限回热循环采用双热源间的极限回热循环, ,热效率与卡诺热效率与卡诺循环相同。循环相同。2024/9/1033卡诺定理定理一：定理一：在相同温度的高温热源和相同温度的低温热源之间工作的一切在相同温度的高温热源和相同
24、温度的低温热源之间工作的一切可逆循环，其热效率都相等，与可逆循环的种类无关，与采用哪种可逆循环，其热效率都相等，与可逆循环的种类无关，与采用哪种工质也无关。工质也无关。定理二：定理二：在温度同为在温度同为T T1 1的热源和同为的热源和同为T T2 2的冷源间工作的一切不可逆循环，的冷源间工作的一切不可逆循环，其热效率必小于可逆循环。其热效率必小于可逆循环。 在两个热源间工作的一切可逆循环，它们的热效率相同，与工质的在两个热源间工作的一切可逆循环，它们的热效率相同，与工质的性质无关，只决定于热源和冷源的温度，且都等于卡诺循环的热效性质无关，只决定于热源和冷源的温度，且都等于卡诺循环的热效率率t
25、； 温度界限相同，但具有多于两个热源的可逆循环，其热效率低于卡温度界限相同，但具有多于两个热源的可逆循环，其热效率低于卡诺循环；诺循环； 不可逆循环的热效率小于同样条件下的可逆循环。不可逆循环的热效率小于同样条件下的可逆循环。各章基本知识点各章基本知识点 卡诺定理可以用于可逆、不可逆过程的判断。卡诺定理可以用于可逆、不可逆过程的判断。2024/9/1034第五章热力学第二定律第五章热力学第二定律l克劳修斯法克劳修斯法导出状态参数导出状态参数-熵熵各章基本知识点各章基本知识点理想气体理想气体对不可逆过程可以设计一个始末状态相同的可逆过程来代替，然后再应对不可逆过程可以设计一个始末状态相同的可逆过
26、程来代替，然后再应用上式进行熵变的计算；用上式进行熵变的计算；2024/9/1035热力学第二定律的数学表达式：克劳修斯积分克劳修斯积分0 0，可逆可逆循环循环 0,0,0,不可能不可能，可逆可逆,不可逆不可逆,00热功过程热功过程2024/9/1037（火用）的概念、孤立系中熵增与（火用）损失，能量（火用）的概念、孤立系中熵增与（火用）损失，能量贬值原理贬值原理可可无限转换无限转换的能量称为（火用的能量称为（火用 ）“有用功有用功”。而把能量中。而把能量中不不可能转化可能转化为有用功的部分称为（火无）（为有用功的部分称为（火无）（ “废热废热”）。）。（火用）损失（火用）损失/有用功损失有用
27、功损失各章基本知识点各章基本知识点2024/9/1038第六章第六章 实际气体的性质及热力学一般关系式实际气体的性质及热力学一般关系式1.1.压缩压缩因子的定因子的定义义及其物理意及其物理意义义；2.2.范德瓦范德瓦尔尔方程式及其相关方程式及其相关COCO2 2定温定温变变化化过过程的程的图图示；示；3.3.对应态对应态原理及其作用；原理及其作用；4.4.通用通用压缩压缩因子因子图图的使用的使用压压缩缩因因子子Z： 从从比比体体积积的的比比值值（可可压压缩缩性性的的大大小小）的的角角度度描描述述了了实实际际气气体体对对理理想想气气体体性性质质偏偏离离的的程程度度-修修正正理理想想气气体。体。各
28、章基本知识点各章基本知识点2024/9/1039第六章第六章 实际气体的性质及热力学一般关系式实际气体的性质及热力学一般关系式l范德瓦尔方程范德瓦尔方程各章基本知识点各章基本知识点图图6-1 CO2的等温线的等温线294.5K0246810120.20.40.6CO2350K323K313K273.16KHCGPQ286KFEp/106MPaVm/(10-3m3/mol)Tcr=304KIlCOCO2 2定温定温变变化化过过程程的的p-vp-v图图示；示；P178P178图图6-26-2麦克斯韦关系式和热系数麦克斯韦关系式和热系数体积膨胀系数、等温压缩率体积膨胀系数、等温压缩率2024/9/1
29、040第七章第七章 水蒸气水蒸气1.水的相图和三相点；2.水定压加热汽化过程的图示；3.水蒸气表和图的熟悉和使用。各章基本知识点各章基本知识点2024/9/1041第七章第七章 水蒸气水蒸气当当水水的的温温度度超超过过一一定定数数值值tc时时，液液相相不不可可能能存存在在，而而只能是气相只能是气相-临界状态临界状态各章基本知识点各章基本知识点图图7-1水的相图水的相图AB临界点临界点气气Ttp三相点三相点固固液液0pTC2024/9/1042一点、二线、三区、五态一点、二线、三区、五态各章基本知识点各章基本知识点加热汽化过程在加热汽化过程在pv图和图和Ts图上可归纳为：图上可归纳为：一点：临界
30、点；二线：饱和水线和饱和蒸汽线；三区：过冷水区、湿蒸汽区及过热蒸汽区；五态：过冷水、饱和水、湿饱和蒸汽、干饱和蒸汽及过热蒸汽。pTabcdeabcdeabcdeabcdeabcdeabcde饱和水线饱和水线饱和水线饱和水线饱和蒸汽线饱和蒸汽线饱和蒸汽线饱和蒸汽线临界点临界点临界点临界点pcr=22.064MPaTcr=647.14K2024/9/1043水蒸气图表各章基本知识点各章基本知识点l水蒸气是典型的非理想气体，勿用理想气体公式计算！l水蒸气表和图的熟悉和使用。典型：给定饱和蒸气和饱和水的热力学参数，根据干度算出湿蒸气的热力学参数，再进行运算！当然，需要根据T、p判断状态。2024/9/
31、1044情况一：已知（情况一：已知（p,t）在湿蒸气区，在湿蒸气区，p、t不是两个独立的变量，因此不是两个独立的变量，因此不能由不能由p、t确定状态点。确定状态点。查饱和表得已知压力（或温度）下的饱和温度查饱和表得已知压力（或温度）下的饱和温度ts(p)（或饱和压力（或饱和压力ps(t) ）：）：2024/9/1045情况二：已知情况二：已知p（或（或t）及某一比参数）及某一比参数y（v或或s或或h）：）：查饱和表得已知压力（或温度）下的查饱和表得已知压力（或温度）下的y、y”：在湿蒸气区干度及其它参数的的计算：在湿蒸气区干度及其它参数的的计算：2024/9/1046第八章第八章 气体和蒸汽的
32、流动气体和蒸汽的流动l熟悉当地音速、绝热滞止、马赫数、喷管的类型、扩压管等概念；l喷管的计算（状态判断、出口面积、出口速度）和选型；l了解背压变化时喷管内流动过程、有摩阻的绝热流动和绝热节流等。 各章基本知识点各章基本知识点2024/9/1047第八章第八章 气体和蒸汽的流动气体和蒸汽的流动气体在绝热流动过程中，因某种物体的阻碍而使流速降低为气体在绝热流动过程中，因某种物体的阻碍而使流速降低为零的过程称为零的过程称为绝热滞止过程绝热滞止过程。各章基本知识点各章基本知识点滞止焓滞止焓 滞止温度：滞止温度：2024/9/1048第八章第八章 气体和蒸汽的流动气体和蒸汽的流动各章基本知识点各章基本知
33、识点压力波的传播过程作定熵过程处理压力波的传播过程作定熵过程处理：因此，音速不是一个固定不变的常数，它与气体的性质及其因此，音速不是一个固定不变的常数，它与气体的性质及其状态有关，也是状态参数。在喷管中，各个截面上气体的状状态有关，也是状态参数。在喷管中，各个截面上气体的状态是在不断变化着的，所以各个截面上的音速也在不断变化态是在不断变化着的，所以各个截面上的音速也在不断变化- - -当地音速当地音速马赫数马赫数2024/9/1049第八章第八章 气体和蒸汽的流动气体和蒸汽的流动各章基本知识点各章基本知识点图图8-3 喷管喷管 ( dp0 , dcf0 )Ma1Ma1Ma1dA0 渐扩渐扩dA
34、0 缩放缩放Ma1 Ma1喷管喷管dA0dA0dcf0渐缩渐缩临界截面临界截面 渐扩渐扩缩放（拉伐尔）缩放（拉伐尔）扩压管是使工质流过后，速度降低而压力升高扩压管是使工质流过后，速度降低而压力升高的设备。气体在扩压管中的设备。气体在扩压管中的能量转换过程，正好和喷管中的过程相反的能量转换过程，正好和喷管中的过程相反2024/9/1050喷管的计算（状态判断、出口面积、出口速度）和选型喷管的计算（状态判断、出口面积、出口速度）和选型各章基本知识点各章基本知识点crcr=0.528=0.528双原子理想气体，若比热容取定值双原子理想气体，若比热容取定值k=1.4k=1.4crcr=0.546=0.
35、546过热蒸汽过热蒸汽k=1.3k=1.3crcr=0.577=0.577干饱和蒸汽干饱和蒸汽k=1.135k=1.135关键：状态判断关键：状态判断(习题习题8-2)流量按流量按最小截面最小截面（即收缩喷管的出口截面，（即收缩喷管的出口截面，缩放喷管的喉部截面）来计算缩放喷管的喉部截面）来计算0aq mcb图图8-7 8-7 喷管流量喷管流量q qm m临界临界临界临界流量流量2024/9/1051第八章第八章 气体和蒸汽的流动气体和蒸汽的流动收缩喷管，收缩喷管，q qm m随压比随压比 p p2 2/p/p0 0 的降低而增加，但当的降低而增加，但当 (p(p2 2/p/p0 0)=)=c
36、rcr时流时流量达最大值，并且压比继续降低亦不能使流量继续增大。量达最大值，并且压比继续降低亦不能使流量继续增大。-先先判断收缩喷管的出口压力能否降到临界压力。判断收缩喷管的出口压力能否降到临界压力。缩放喷管：虽然喷管出口截面的压力缩放喷管：虽然喷管出口截面的压力p p2 2继续降低，喉部截面以后气继续降低，喉部截面以后气流速度达到超声速，喷管截面面积也扩大，但由于缩放喷管的流速度达到超声速，喷管截面面积也扩大，但由于缩放喷管的喉部截面保持临界状态，故流量保持不变。喉部截面保持临界状态，故流量保持不变。对于喷管设计时，对于喷管设计时，先先确定喷管的几何形状确定喷管的几何形状，再按照给定的流量再
37、按照给定的流量计算截面尺寸计算截面尺寸。各章基本知识点各章基本知识点2024/9/1052喷管两种计算喷管两种计算各章基本知识点各章基本知识点设计计算设计计算校核计算校核计算已知已知进口参数进口参数(p1、t1)、出口背压、出口背压(pb)、流量、流量qm 喷管形状、尺寸喷管形状、尺寸(A2、Acr)、进、进口参数口参数(p1、t1)、出口背压、出口背压(pb)求求喷管形状、尺寸喷管形状、尺寸(A2)、出口参数、出口参数(t2、cf2)出口参数出口参数(t2、cf2) 、流量、流量qm 关键关键p2=pbp2pcr 渐缩喷管渐缩喷管p2pcr 缩放喷管缩放喷管缩放喷管缩放喷管p2=pb渐缩喷管
38、渐缩喷管p2=pcr(p2pcr)；p2=pb (p2pcr）2024/9/1053第八章第八章 气体和蒸汽的流动气体和蒸汽的流动l了解背压变化时喷管内流动过程：渐缩喷管渐缩喷管1.p1.pb bppcrcr，气体能够，气体能够完全膨胀，完全膨胀，p p2 2=p=pb b 。 AB2.2.p pb bp pcrcr，刚好完全膨胀，刚好完全膨胀，p p2 2=p=pb b=p=pcr cr 。达到当地。达到当地声速声速c cf,crf,cr，和，和最大流量最大流量q qm,maxm,max。 AC3.3.p pb bppcrcr，膨胀不足膨胀不足。p p2 2=p=pcrcr和和c cf,cr
39、f,cr、q qm,max m,max 。ACD各章基本知识点各章基本知识点DpABCp0p2pbpcrDp0p2pbpABCGEFp0缩放喷管缩放喷管1.p1.pb b设计出口压力设计出口压力p p2 2: : ABC 。 2.2.p pb bppp2 2: :过度膨胀过度膨胀: EG : EG 。2024/9/1054有摩阻的绝热流动&绝热节流第一次在实际应用中考虑了第一次在实际应用中考虑了摩擦、能量耗散的不可逆过程。摩擦、能量耗散的不可逆过程。引入速度系数引入速度系数或能量损失系数或能量损失系数绝热节流绝热节流:典型的不可逆过程典型的不可逆过程,等焓、膨胀、压降。等焓、膨胀、压降。了解节
40、流的温度效应和了解节流的温度效应和绝热节流系数及其在绝热节流系数及其在绝热节流系数及其在绝热节流系数及其在制冷专业的应用。制冷专业的应用。各章基本知识点各章基本知识点实际出口速度实际出口速度理想可逆流动出口速度理想可逆流动出口速度2024/9/1055第九章压气机的热力过程第九章压气机的热力过程单级活塞式压气机的工作原理：三种理想压缩过程的耗功和做功量的比较；多级压缩和级间冷却的图示及其优点（安全性、耗功）；余隙容积的影响、容积效率；等温压缩效率和绝热压缩效率等概念；叶轮式压气机工作过程的图示分析；各章基本知识点各章基本知识点2024/9/1056单级活塞式压气机的工作原理单级活塞式压气机的工
41、作原理各章基本知识点各章基本知识点WcH1H2Q?VpP11P22gfV1V2mn2024/9/1057三种理想压缩过程三种理想压缩过程两个极限的压气过程：即两个极限的压气过程：即绝热压缩绝热压缩和和等温压缩等温压缩。+ +多变压缩多变压缩过程（过程（1nk1nk），压缩过程），压缩过程有热量传出，气体温度也有所升高。有热量传出，气体温度也有所升高。特点：特点：各章基本知识点各章基本知识点vpP11P22T2s2nsTP11P22s2n2T图图9-2 压缩过程的压缩过程的p-v图和图和T-s图图2024/9/1058第九章压气机的热力过程第九章压气机的热力过程多级压缩和级间冷却的优点：耗功多级
42、压缩和级间冷却的优点：耗功、终、终温温 、高压气缸比体积、高压气缸比体积，直径，直径。 最佳最佳压缩比：压缩比：l 每级压气机所需的功相等。每级压气机所需的功相等。l 每个气缸中气体压缩后所达到的最高温每个气缸中气体压缩后所达到的最高温度相同（度相同（T2=T3）。）。l 每级向外排热量相等，而且每一级的中每级向外排热量相等，而且每一级的中间冷却器向外排热量也相等。间冷却器向外排热量也相等。各章基本知识点各章基本知识点VpP11P223egf23Pm3T图图9-4 两级压缩、中间冷却两级压缩、中间冷却压气机示意图（压气机示意图（b）2024/9/1059第九章压气机的热力过程第九章压气机的热力
43、过程V Vc c就是就是余隙容积余隙容积容积效率容积效率增压比增压比,V V; ; V Vc c/V/Vh h, , V V。显然，显然，当当或或V Vc c/V/Vh h增大到某一值时，可能使增大到某一值时，可能使V V0 0。即即余隙容积余隙容积的存在限制了的存在限制了增压比的提高。增压比的提高。各章基本知识点各章基本知识点图图9-3有余隙容积时的示功图有余隙容积时的示功图H1H2Vp4132gf06V=V1-V4Vh=V1-V3VcV4-V62024/9/1060第九章压气机的热力过程第九章压气机的热力过程l活塞式压缩机的评价指标：l叶轮式压气机的评价指标：叶轮式压气机的评价指标：各章基
44、本知识点各章基本知识点定温效率定温效率绝热效率绝热效率可逆定温压缩过程耗功可逆定温压缩过程耗功实际压缩过程耗功实际压缩过程耗功可逆绝热压缩过程耗功可逆绝热压缩过程耗功实际压缩过程耗功实际压缩过程耗功2024/9/1061第十章气体动力循环第十章气体动力循环l活塞式内燃机的三种理想加热循环及其相关无量纲量的定义；l三种理想加热循环的热经济性比较；l布雷顿(Brayton)循环的图示及其热效率计算。各章基本知识点各章基本知识点2024/9/1062分析动力循环的一般方法分析动力循环的一般方法一、实际工作循环理想化成可逆循环；一、实际工作循环理想化成可逆循环；二、找出影响循环热效率的主要因素及提高循
45、环效率的措施；二、找出影响循环热效率的主要因素及提高循环效率的措施；三三、分分析析实实际际循循环环与与理理论论循循环环的的偏偏离离程程度度，找找出出实实际际损损失失的的部位、大小、原因以及改进方法。部位、大小、原因以及改进方法。l分析动力循环的一般方法是一个非常有意义的分析思考方法，注意掌握这种科学研究的方法。各章基本知识点各章基本知识点2024/9/1063第十章气体动力循环第十章气体动力循环各章基本知识点各章基本知识点图图10-4 10-4 混合加热循环的状态参数图混合加热循环的状态参数图 绝热膨胀绝热膨胀绝热压缩绝热压缩定压吸热定压吸热定容吸热定容吸热定容放热定容放热绝热膨胀绝热膨胀绝热
46、压缩绝热压缩定压吸热定压吸热定容吸热定容吸热定容放热定容放热混合加热循环混合加热循环2024/9/1064各章基本知识点各章基本知识点混合加热循环混合加热循环从初始点从初始点1 1开始，按照绝热压缩开始，按照绝热压缩12、定容加热、定容加热23 、定压加热、定压加热34 、绝热膨胀、绝热膨胀45 、定容放热、定容放热51的顺序。根据相关无量纲的顺序。根据相关无量纲量一步一步求解下一个状态点。量一步一步求解下一个状态点。2024/9/1065第十章气体动力循环第十章气体动力循环各章基本知识点各章基本知识点定压加热循环定压加热循环图图10-5 10-5 定压加热理想循环的定压加热理想循环的p-vp
47、-v图和图和T-sT-s图图绝热膨胀绝热膨胀绝热压缩绝热压缩定压吸热定压吸热定容放热定容放热绝热膨胀绝热膨胀绝热压缩绝热压缩定压吸热定压吸热定容放热定容放热2024/9/1066第十章气体动力循环第十章气体动力循环各章基本知识点各章基本知识点定容加热循环定容加热循环图图10-7 定容加热理想循环的定容加热理想循环的p-v图和图和T-s图图绝热膨胀绝热膨胀绝热压缩绝热压缩定容放热定容放热绝热膨胀绝热膨胀绝热压缩绝热压缩定容吸热定容吸热定容放热定容放热定容吸热定容吸热2024/9/1067第十章第十章 气体动力循环气体动力循环各章基本知识点各章基本知识点循环中工质从高温热源吸收的热量循环中工质从高
48、温热源吸收的热量q q1 1为：为：向低温热源放出的热量向低温热源放出的热量q q2 2为：为：循环净功循环净功w wnetnet为：为：据循环热效率定义有：据循环热效率定义有：定容和定压吸热定容和定压吸热2 2个过程个过程2024/9/1068第十章第十章 气体动力循环气体动力循环各章基本知识点各章基本知识点不便于记忆不便于记忆t t随随压缩比压缩比和和定容增压比定容增压比的增大而提高。的增大而提高。 t t随随定压预胀比定压预胀比的增大而的增大而降低。降低。=v=v1 1/v/v2 2, T, T2 2=p=p3 3/p/p2 2,T,T3 3=v=v4 4/v/v3 3,T,T4 4，但
49、，但T T5 5也也平均吸热温度升高平均吸热温度升高因此定容线比定压线陡，平均因此定容线比定压线陡，平均放热温度的提高比平均放热温放热温度的提高比平均放热温度的提高要大度的提高要大2024/9/1069各种理想循环的热力学比较各种理想循环的热力学比较压缩比压缩比相同相同的比较：的比较：q q1 1相同，相同，各章基本知识点各章基本知识点Ts3122434 434abbb定压定压混合混合定容定容根据循环热效率：根据循环热效率： 2024/9/1070循环最高压力和最高温度相同时比较放热过程亦相同放热过程亦相同 ，各章基本知识点各章基本知识点定压定压混合混合定容定容332”221564T T0 0
50、s sTmaxpmaxT1V,mT1m,mT1p,mT2mTminpmin2024/9/1071燃气轮机燃气轮机布雷顿布雷顿(Brayton)循环循环 各章基本知识点各章基本知识点l热效率热效率：绝热膨胀绝热膨胀3 32 21 14 4pfe0v绝热压缩绝热压缩定压吸热定压吸热定压放热定压放热3 3n n2 21 14 4m ms sT0p2p1绝热压缩绝热压缩定压吸热定压吸热定压放热定压放热绝热膨胀绝热膨胀2024/9/1072第十一章第十一章 蒸汽动力循环装置蒸汽动力循环装置l为什么不能采用工质为水蒸气的卡诺循环？l朗肯循环，以及蒸汽参数对其热效率的影响；l再热循环的目的及其热效率计算；l
51、抽汽回热循环中抽汽量、做功量和热效率的计算。（参考P309例题11-3 ）各章基本知识点各章基本知识点2024/9/1073为什么不能采用工质为水蒸气的卡诺循环？为什么不能采用工质为水蒸气的卡诺循环？l1、工质处于低干度的湿汽状态（点、工质处于低干度的湿汽状态（点8）!水汽混合物的压缩（状态水汽混合物的压缩（状态8）有困难，压缩机工作不稳定，而且）有困难，压缩机工作不稳定，而且8点的湿蒸汽比容比水大得多点的湿蒸汽比容比水大得多（通常大（通常大12千倍），需用比水泵大得多的压缩机，使得输出的净千倍），需用比水泵大得多的压缩机，使得输出的净功大大减少，同时对压缩机不利。功大大减少，同时对压缩机不利
52、。l2、循环仅限于饱和区，上限、循环仅限于饱和区，上限T1受临界温度的限制，即使是实现卡诺受临界温度的限制，即使是实现卡诺循环，其理论效率也不高。循环，其理论效率也不高。l3、膨胀末期，湿蒸汽所含的水分太多，不利于动力机的安全。、膨胀末期，湿蒸汽所含的水分太多，不利于动力机的安全。l 为了改进上述的压缩过程人们将汽为了改进上述的压缩过程人们将汽凝结成水凝结成水，同时为了提高上限，同时为了提高上限温这就需要对卡诺循环进行改进，温度采用过热蒸汽使温这就需要对卡诺循环进行改进，温度采用过热蒸汽使T1高于临界高于临界温度温度，改进的结果就是下面要讨论的另一种循环，改进的结果就是下面要讨论的另一种循环-
53、朗肯循环朗肯循环。各章基本知识点各章基本知识点2024/9/1074朗肯循环朗肯循环l在卡诺循环的基础上构建的朗肯循环；各章基本知识点各章基本知识点po48p1p26172v3(2)5To43(2)856127s12：汽轮机中绝热膨胀：汽轮机中绝热膨胀23：冷凝器中定压冷凝：冷凝器中定压冷凝34：给水泵中绝热压缩：给水泵中绝热压缩456：锅炉中定压加热：锅炉中定压加热61：过热器中定压加热：过热器中定压加热2024/9/1075朗肯循环热效率朗肯循环热效率各章基本知识点各章基本知识点1kg1kg新蒸汽在锅炉和过热器中新蒸汽在锅炉和过热器中吸热量吸热量为为: :q q1 1=h=h1 1-h-h
54、4 41kg1kg废汽在冷凝器中向冷却水废汽在冷凝器中向冷却水放热量放热量为为: :q q2 2=h=h2 2-h-h3 3故循环故循环有效吸热量有效吸热量为为: : q q0 0=q=q1 1-q-q2 2= =（h h1 1-h-h4 4）- -（h h2 2-h-h3 3）1kg1kg工质在工质在汽轮机汽轮机中绝热过程中绝热过程所作的功所作的功: : 1kg1kg工质在工质在水泵中水泵中中绝热过程中绝热过程消耗的功消耗的功: : 故循故循环环净净功功为为: : 则则 2024/9/1076各章基本知识点各章基本知识点因为因为循环的热效率为循环的热效率为略去水泵消耗比轴功，略去水泵消耗比轴
55、功，h3=h2蒸汽动力装置的热效率为蒸汽动力装置的热效率为一般很小，占一般很小，占0.8-1%0.8-1%，新蒸汽焓新蒸汽焓乏汽焓乏汽焓凝结水焓凝结水焓2024/9/10771、初温T1对热效率的影响。各章基本知识点各章基本知识点T43(2)O5611a22as图图11-3 初温初温t1对对t的影响的影响优点：优点：循环吸热温度循环吸热温度 ， ，有利于汽机安全。，有利于汽机安全。缺点：缺点： 对耐热及强度要求高，目前最高初温对耐热及强度要求高，目前最高初温一般在一般在550左右，很少超过左右，很少超过600 ; 汽机出口尺寸大汽机出口尺寸大1T2ax2avth2024/9/10782 2、初
56、压、初压p p1 1对热效率的影响对热效率的影响各章基本知识点各章基本知识点T5a6a1a15643(2)2a2s98O图图11-4 初压初压p1对对t的影响的影响7缺点：缺点： 对强度要求高对强度要求高 不不利于汽轮机安全。一般利于汽轮机安全。一般要求出口干度大于要求出口干度大于88。 提提高高初初压压将将使使绝绝热热膨膨胀胀终终点点的的干干度度下下降降。因因为为提提高高初初温温能能提提高高乏乏汽汽的的干干度度, ,所所所所以以以以提提提提高高高高初初初初压压压压和提高初温应同步进行。和提高初温应同步进行。和提高初温应同步进行。和提高初温应同步进行。th2av2ax1T优点：优点：循环吸热温
57、度循环吸热温度 ， ，汽轮机出口尺寸小，汽轮机出口尺寸小2024/9/10793 3、背压、背压p p2 2对热效率的影响对热效率的影响各章基本知识点各章基本知识点T561233aO78s2a图图11-5 背压背压p2对对t的影响的影响优点：优点： 局限：局限：受环境温度限制，现在大型机组受环境温度限制，现在大型机组p2为为0.00350.005MPa，相应的饱和温度，相应的饱和温度t2约为约为27 33 ，已接近事实上可能达到的最低，已接近事实上可能达到的最低限度。冬天环境温度较低，可以达到较低限度。冬天环境温度较低，可以达到较低的凝结温度，的凝结温度， p2，热效率较高。热效率较高。此外，
58、降低此外，降低p2若不提高若不提高t1，亦会引起乏汽干，亦会引起乏汽干度度x2a降低，其后果与单独提高降低，其后果与单独提高p1类似。类似。2Tth2024/9/1080有摩阻的实际循环l摩阻摩阻！熵增！各章基本知识点各章基本知识点h1h2h1p1t2p22act2t1T543(2)96122act8 72024/9/1081再热循环再热循环l再热后膨胀到相同的背压时的干度x2增高，给提高初压创造了条件。再热循环本身不一定提高循环热效率，循环热效率与再热压力有关。效率随着再热压力的升高而升高（平均吸热温度），但再热压力对x2的改善作用较少。并且再热压力减少再热循环占基本循环的比例。各章基本知识
59、点各章基本知识点Ts0543(2)6b1ac2图图11-9 再热循环的再热循环的T-s图图即分子、分母均加上（即分子、分母均加上（h ha a-h-hb b） 。2024/9/1082第十一章第十一章 蒸汽动力循环装置蒸汽动力循环装置回热循环利用蒸汽回热消回热循环利用蒸汽回热消除朗肯循环中水在较低温除朗肯循环中水在较低温度下吸热的不利影响度下吸热的不利影响, 提高提高热效率热效率,实际上是不同能级实际上是不同能级的热量的合理利用。的热量的合理利用。l抽汽回热循环中抽汽量、抽汽回热循环中抽汽量、做功量和热效率的计算。做功量和热效率的计算。（参考（参考P309例题例题11-3）各章基本知识点各章基
60、本知识点q2P113 (2 )BSq16CTR2P2402022actR1P301011 1 kg2 2 kg(1(1-1 -2 2) )kg(1(1-1 ) )kg1 kg1 kg2024/9/1083第十二章制冷循环第十二章制冷循环l逆向循环的经济性能指标；l压缩空气制冷循环可视为逆向布雷顿循环，对应的回热式循环的的优点；l压缩蒸汽制冷循环的图示及其制冷系数的表达。各章基本知识点各章基本知识点2024/9/1084第十二章制冷循环第十二章制冷循环各章基本知识点各章基本知识点制冷系数：热泵系数：逆向卡诺循环工程上把制冷系数称为制冷装置的工作性能系数，用工程上把制冷系数称为制冷装置的工作性能系
61、数，用COPCOP表示。表示。2024/9/1085第十二章制冷循环第十二章制冷循环工程上气体的定温加热和定温排热不易实现，故用定压工程上气体的定温加热和定温排热不易实现，故用定压加热和定压排热代替，可视为布雷顿循环的逆循环，加热和定压排热代替，可视为布雷顿循环的逆循环，各章基本知识点各章基本知识点3vo142p944s1o3T20T71cT9658定压放热定压放热定压加热定压加热绝热膨胀绝热膨胀绝热压缩绝热压缩2024/9/1086第十二章制冷循环第十二章制冷循环各章基本知识点各章基本知识点把空气把空气理想化成定比热容理想化成定比热容的理想气体的理想气体, 则有：则有：循环增压比循环增压比、
62、，但比较循环，但比较循环1-7-8-9-1和和1-2-3-4-1可知，可知，也会导致循环制冷量减少。制冷系数和制冷量是一对矛盾。也会导致循环制冷量减少。制冷系数和制冷量是一对矛盾。944s1o3T20T71cT96582024/9/1087回热式空气制冷循环回热式空气制冷循环同温限，使同温限，使增压比可以降低！增压比可以降低！可以使用大流量、可以使用大流量、压比不能很高的压比不能很高的叶轮式压叶轮式压气机和膨胀机，气机和膨胀机，循环既有较高的制冷系数，循环既有较高的制冷系数，又有较大的制冷量。又有较大的制冷量。 此外，由于不应用回热时，在压气机中至少此外，由于不应用回热时，在压气机中至少要把工
63、质从要把工质从TC压缩到压缩到T0以上才有可能制冷以上才有可能制冷（因工质要放热给大气环境）。而在气体（因工质要放热给大气环境）。而在气体液化等低温工程中，液化等低温工程中， TC和和T0之间的温差之间的温差很大，这就要求压气机有很高的很大，这就要求压气机有很高的，叶轮，叶轮式压气机很难满足这种要求。应用回热则式压气机很难满足这种要求。应用回热则解决这一困难。解决这一困难。由于由于减少，压缩过程和膨胀过程的不可逆减少，压缩过程和膨胀过程的不可逆损失的影响也可减小。损失的影响也可减小。各章基本知识点各章基本知识点gk m065534312nsTT0TcTmax2024/9/1088压缩蒸汽制冷循
64、环压缩蒸汽制冷循环l利用压缩蒸汽制冷循环的利用压缩蒸汽制冷循环的2个特点：个特点：1.湿蒸汽区的定压即等温；湿蒸汽区的定压即等温；2.蒸汽定压比热容比空气大。蒸汽定压比热容比空气大。l一般不使用理论上一般不使用理论上最经济最经济的逆向卡诺的逆向卡诺制冷循环制冷循环7-3-4-6-7：1.避免避免7的湿蒸汽状态的湿蒸汽状态12.使用简单、可靠节流阀使用简单、可靠节流阀4-5的不可逆过程的不可逆过程代替膨胀机的代替膨胀机的4-6膨胀过程。膨胀过程。各章基本知识点各章基本知识点图图12-6 压缩蒸气制冷循环压缩蒸气制冷循环T-s图图 088 0 6 571s1TcT052T43672024/9/10
65、89第十二章制冷循环第十二章制冷循环了解实际压缩蒸气制冷循环存在的了解实际压缩蒸气制冷循环存在的不可逆因素和不可逆因素和过冷方法过冷方法各章基本知识点各章基本知识点制冷系数：制冷系数：2024/9/1090第十三章湿空气第十三章湿空气l未饱和空气，饱和空气，绝对湿度，相对湿度，含湿量，干球温度和湿球温度，露点等概念l未饱和空气：未饱和空气：由过热水蒸气和干空气组成的湿空气。l饱和空气：饱和空气：由饱和水蒸气和空气所组成的湿空气。l绝对湿度：绝对湿度：每立方米湿空气所含有的水蒸气的质量。l相对湿度：相对湿度：未饱和湿空气的绝对湿度和饱和湿空气的绝对湿度的比值，表示了湿空气中水蒸气含量的饱和程度,
66、反映了湿空气的吸湿能力反映了湿空气的吸湿能力。l含湿量：含湿量：相对于单位质量干空气的湿空气所含有的水蒸气的质量,用d表示，其单位常用g/kg(干空气)。l干球温度：干球温度：温包直接和湿空气接触，其测得温度称为温包直接和湿空气接触，其测得温度称为干球温度干球温度tl湿球温度：湿球温度：温包则用保持浸润的湿纱布包着，测得温度称温包则用保持浸润的湿纱布包着，测得温度称湿球温度湿球温度tw。l露点：露点：水蒸气的分压力pv所对应的饱和温度。各章基本知识点各章基本知识点2024/9/1091第十三章湿空气第十三章湿空气各章基本知识点各章基本知识点相对湿度相对湿度含湿量含湿量d：1kg干空气所带的水蒸气的质量。干空气所带的水蒸气的质量。2024/9/1092第十三章湿空气第十三章湿空气l湿空气的比体积：湿空气的比体积：各章基本知识点各章基本知识点 湿空气的湿空气的比焓：比焓：1kg1kg干空气的焓干空气的焓1kg1kg水蒸气的焓水蒸气的焓2024/9/1093第十三章湿空气第十三章湿空气l湿空气的焓湿图及其应用。一、一、加热（或冷却）过程加热（或冷却）过程二、二、绝热加湿过程绝热加湿过程三、三、冷却去湿过程冷却去湿过程四、四、绝热混合过程绝热混合过程各章基本知识点各章基本知识点
