《热力学复习-10秋.ppt》由会员分享，可在线阅读，更多相关《热力学复习-10秋.ppt（13页珍藏版）》请在金锄头文库上搜索。
1、工程热力学总结工程热力学总结工程热力学总结工程热力学总结 掌握：基本概念，基本定律；基本应用，基本方法掌握：基本概念，基本定律；基本应用，基本方法掌握：基本概念，基本定律；基本应用，基本方法掌握：基本概念，基本定律；基本应用，基本方法 研究内容：研究内容：研究内容：研究内容： 1. 1. 热热热热- -功转换的基本规律功转换的基本规律功转换的基本规律功转换的基本规律主要主要主要主要Law ILaw I、IIII 2. 2. 工质的热力性质工质的热力性质工质的热力性质工质的热力性质 3. 3. 提高热力设备效率的途径提高热力设备效率的途径提高热力设备效率的途径提高热力设备效率的途径 研究方法：研
2、究方法：研究方法：研究方法：宏观方法宏观方法宏观方法宏观方法 研究对象：热力系（系统）研究对象：热力系（系统）研究对象：热力系（系统）研究对象：热力系（系统） 开开开开/ / 闭，平衡闭，平衡闭，平衡闭，平衡/ /非平衡，单相非平衡，单相非平衡，单相非平衡，单相/ /复相，单元复相，单元复相，单元复相，单元/ /多元，热多元，热多元，热多元，热( (冷冷冷冷) )源源源源/ /功源，绝热，孤立功源，绝热，孤立功源，绝热，孤立功源，绝热，孤立 外界（环境）外界（环境）外界（环境）外界（环境）系统以外的世界（关心：与系统有系统以外的世界（关心：与系统有系统以外的世界（关心：与系统有系统以外的世界（
3、关心：与系统有WW、Q Q、mm交换交换交换交换的部份）的部份）的部份）的部份） 边界（界面）边界（界面）边界（界面）边界（界面）系统与外界的分界（实际存在的，或假想的）系统与外界的分界（实际存在的，或假想的）系统与外界的分界（实际存在的，或假想的）系统与外界的分界（实际存在的，或假想的）分析：分析：分析：分析： 1. 1. 系统的状态系统的状态系统的状态系统的状态/ /状态变化状态变化状态变化状态变化 2. 2. 系统与外界的相互作用（能系统与外界的相互作用（能系统与外界的相互作用（能系统与外界的相互作用（能/ /质交换）质交换）质交换）质交换） 3. 3. 以上二方面的联系以上二方面的联系
4、以上二方面的联系以上二方面的联系 状态状态状态状态热力系在某瞬间所呈现的宏观物理状况热力系在某瞬间所呈现的宏观物理状况热力系在某瞬间所呈现的宏观物理状况热力系在某瞬间所呈现的宏观物理状况 状态参数状态参数状态参数状态参数描述热力系状态的宏观参数描述热力系状态的宏观参数描述热力系状态的宏观参数描述热力系状态的宏观参数 尺度量（定义于系统尺度量（定义于系统尺度量（定义于系统尺度量（定义于系统整体，可加整体，可加整体，可加整体，可加） 强度量（定义于系统内强度量（定义于系统内强度量（定义于系统内强度量（定义于系统内某某某某“ “点点点点” ”，不可加，不可加，不可加，不可加） 比参数：尺度量与物质量
5、的微商（具强度量性质）比参数：尺度量与物质量的微商（具强度量性质）比参数：尺度量与物质量的微商（具强度量性质）比参数：尺度量与物质量的微商（具强度量性质） 状态参数的数学特征状态参数的数学特征状态参数的数学特征状态参数的数学特征 基本状态参数基本状态参数基本状态参数基本状态参数：5 5个个个个 压力压力压力压力 绝对压力，表压力，真空度，大气压力绝对压力，表压力，真空度，大气压力绝对压力，表压力，真空度，大气压力绝对压力，表压力，真空度，大气压力 温度温度温度温度 Law Law 0 0：若：若：若：若A-BA-B、A-CA-C分别处于热平衡，则分别处于热平衡，则分别处于热平衡，则分别处于热平
6、衡，则B-CB-C必处于热平衡必处于热平衡必处于热平衡必处于热平衡 平衡状态平衡状态平衡状态平衡状态系统内及系统与外界之间的一切不平衡势都不存在，系统的一切宏系统内及系统与外界之间的一切不平衡势都不存在，系统的一切宏系统内及系统与外界之间的一切不平衡势都不存在，系统的一切宏系统内及系统与外界之间的一切不平衡势都不存在，系统的一切宏观变化均停止观变化均停止观变化均停止观变化均停止 准平衡过程准平衡过程准平衡过程准平衡过程过程足够过程足够过程足够过程足够“ “慢慢慢慢” ”，系统恢复平衡足够，系统恢复平衡足够，系统恢复平衡足够，系统恢复平衡足够“ “快快快快” ”，偏离平衡态不远，偏离平衡态不远，
7、偏离平衡态不远，偏离平衡态不远 状态公理状态公理状态公理状态公理 N = n + 1N = n + 1 状态方程状态方程状态方程状态方程：反映系统状态参数间的依变关系反映系统状态参数间的依变关系反映系统状态参数间的依变关系反映系统状态参数间的依变关系 z z = = z z( (x x, , y y) )， f f( (p p, ,v v, ,T T) = 0) = 0 状态参数坐标图状态参数坐标图状态参数坐标图状态参数坐标图（表示状态及过程）：（表示状态及过程）：（表示状态及过程）：（表示状态及过程）：p-vp-v，T-vT-v，p-Tp-T，T-sT-s，h-sh-s，p-hp-h，h-d
8、h-d 过程量过程量过程量过程量 vsvs 状态量状态量状态量状态量 WW、Q Q ：过程量：过程量：过程量：过程量 准平衡过程：可用系统内部参数变化来计算准平衡过程：可用系统内部参数变化来计算准平衡过程：可用系统内部参数变化来计算准平衡过程：可用系统内部参数变化来计算WW、Q Q Law Law I I：收入：收入：收入：收入= =支出支出支出支出+ +储增储增储增储增 Law ILaw I：转换前后能量的总量恒定不变（：转换前后能量的总量恒定不变（：转换前后能量的总量恒定不变（：转换前后能量的总量恒定不变（ WW与与与与Q Q 数量相当数量相当数量相当数量相当） Law IILaw II：
9、能量的品质可以变（：能量的品质可以变（：能量的品质可以变（：能量的品质可以变（ WW与与与与Q Q 质不等价质不等价质不等价质不等价） 状态参数状态参数状态参数状态参数U U dUdU = = d d d dQ Q d d d dWW 能量方程（能量方程（能量方程（能量方程（ Law Law I I 表达式）及应用表达式）及应用表达式）及应用表达式）及应用 闭系闭系闭系闭系 Q Q = = D D D DU U + + WW q q = = D D D Du u + + w w 开系稳流开系稳流开系稳流开系稳流 q q = = D D D Dh h + + w wt t w wt t = =
10、D D D Dc c2 2/2 + /2 + g gD D D Dz z + + w wnetnet 焓焓焓焓 h h = = u u + + pvpv （流动工质携带的能量）（流动工质携带的能量）（流动工质携带的能量）（流动工质携带的能量） LawLaw II II：表述，理解，应用：表述，理解，应用：表述，理解，应用：表述，理解，应用 热过程有方向性热过程有方向性热过程有方向性热过程有方向性 共性（不可逆性）共性（不可逆性）共性（不可逆性）共性（不可逆性）：过程一旦进行，必留下：过程一旦进行，必留下：过程一旦进行，必留下：过程一旦进行，必留下“ “不可磨灭的痕迹不可磨灭的痕迹不可磨灭的痕迹
11、不可磨灭的痕迹” ” 各种不可逆性彼此等效各种不可逆性彼此等效各种不可逆性彼此等效各种不可逆性彼此等效 实际过程不可逆实际过程不可逆实际过程不可逆实际过程不可逆 可逆过程（实际不可逆过程之极限）：可逆过程（实际不可逆过程之极限）：可逆过程（实际不可逆过程之极限）：可逆过程（实际不可逆过程之极限）： 1. 1. 理想的理想的理想的理想的/ /概念概念概念概念/ /实际不存在，但可无限接近（不可逆因素实际不存在，但可无限接近（不可逆因素实际不存在，但可无限接近（不可逆因素实际不存在，但可无限接近（不可逆因素0 0） 2. 2. 过程进行后，不留痕迹（系统与其外界过程进行后，不留痕迹（系统与其外界过
12、程进行后，不留痕迹（系统与其外界过程进行后，不留痕迹（系统与其外界均可复原均可复原均可复原均可复原） 3. 3. 内部准平衡（内部准平衡（内部准平衡（内部准平衡（D D D DT T00，D D D Dp p00，）+ + 外部无耗散外部无耗散外部无耗散外部无耗散 卡诺循环，卡诺定理卡诺循环，卡诺定理卡诺循环，卡诺定理卡诺循环，卡诺定理 克劳修斯不等式克劳修斯不等式克劳修斯不等式克劳修斯不等式 状态参数状态参数状态参数状态参数S S dSdS = = d d d dQ Q / / T T (1) (1)定义定义定义定义 (2)(2)计算：气体；固计算：气体；固计算：气体；固计算：气体；固/ /
13、液体液体液体液体 孤立系熵增原理孤立系熵增原理孤立系熵增原理孤立系熵增原理 dSdSis is0 0 （LawLaw II II 熵不守恒）熵不守恒）熵不守恒）熵不守恒） 比较：比较：比较：比较：dUdUis is = 0 = 0 （LawLaw I I 能量守恒能量守恒能量守恒能量守恒） 熵方程熵方程熵方程熵方程 dSdS = = d d d dS Sf f + + d d d dS Sg g，且，且，且，且 d d d dS Sg g = = dSdSis is0 0 （d d d dS Sf f = = d d d dQ Q / / T Tr r） 有效能：有效能：有效能：有效能：能量中
14、可能转换为功的部分能量中可能转换为功的部分能量中可能转换为功的部分能量中可能转换为功的部分 过程量中的有效能过程量中的有效能过程量中的有效能过程量中的有效能 WW： E Ex,x,WW = = WW Q Q： E Ex,x,QQ = = Q Q (1 (1 T T0 0/ /T T ) ) 系统具有（储存）的有效能（状态量）系统具有（储存）的有效能（状态量）系统具有（储存）的有效能（状态量）系统具有（储存）的有效能（状态量） 闭系（闭系（闭系（闭系（U U的有效能）的有效能）的有效能）的有效能） =(=(U U + + p p0 0V V T T0 0S S)()(U U0 0+ p+ p0
15、0V V0 0 T T0 0S S0 0) ) 稳流开系（稳流开系（稳流开系（稳流开系（HH的有效能）的有效能）的有效能）的有效能） E Ex x = (= (H H T T0 0S S) () (HH0 0 T T0 0S S0 0) ) 定定定定T T- -V V系统系统系统系统 F F = = U U TSTS 定定定定T T- -p p系统系统系统系统 G G = = HH TSTS 环境一定，有效能确定于系统状态。环境一定，有效能确定于系统状态。环境一定，有效能确定于系统状态。环境一定，有效能确定于系统状态。 、E Ex x 、F F、G G是状态函数是状态函数是状态函数是状态函数
16、系统在过程中可完成的最大有用功系统在过程中可完成的最大有用功系统在过程中可完成的最大有用功系统在过程中可完成的最大有用功= =系统有效能的减量系统有效能的减量系统有效能的减量系统有效能的减量 闭系闭系闭系闭系 WWu,max,1-2 u,max,1-2 = = 1 1 2 2 = = ( ( D D D DU + U + p p0 0D D D DV V T T0 0D D D DS S ) ) 稳流开系稳流开系稳流开系稳流开系 WWu,max,1-2 u,max,1-2 = = E Ex x1 1 E Ex x2 2 = = ( ( D D D DH H T T0 0D D D DS S )
17、 ) 过程的有效能损失过程的有效能损失过程的有效能损失过程的有效能损失（= = 孤立系的有效能耗散）孤立系的有效能耗散）孤立系的有效能耗散）孤立系的有效能耗散）WWl l = = T T0 0S Sg g 00 实际过程有效能必有损失：指实际过程有效能必有损失：指实际过程有效能必有损失：指实际过程有效能必有损失：指孤立系孤立系孤立系孤立系的有效能必有耗散的有效能必有耗散的有效能必有耗散的有效能必有耗散 某一某一某一某一系统系统系统系统（储存）的有效能是可增可减的（储存）的有效能是可增可减的（储存）的有效能是可增可减的（储存）的有效能是可增可减的 热力学一般关系热力学一般关系热力学一般关系热力学
18、一般关系 依据：依据：依据：依据：Law Law I I、LawLaw II + II + 状态函数的数学性质状态函数的数学性质状态函数的数学性质状态函数的数学性质 与热力学定律本身一样可靠与热力学定律本身一样可靠与热力学定律本身一样可靠与热力学定律本身一样可靠 研究工质性质的意义研究工质性质的意义研究工质性质的意义研究工质性质的意义 能量转换必须通过工质完成能量转换必须通过工质完成能量转换必须通过工质完成能量转换必须通过工质完成 发现新工质发现新工质发现新工质发现新工质 研究工质性质的方法研究工质性质的方法研究工质性质的方法研究工质性质的方法 理论分析理论分析理论分析理论分析 实验研究（单纯
19、实验实验研究（单纯实验实验研究（单纯实验实验研究（单纯实验 / / 理论指导下的实验）理论指导下的实验）理论指导下的实验）理论指导下的实验） 基本热力学关系基本热力学关系基本热力学关系基本热力学关系 dudu = = TdsTds pdvpdv dhdh = = TdsTds + + vdpvdp dfdf = = sdTsdT pdvpdv dgdg = = sdTsdT + + vdpvdp 特性函数特性函数特性函数特性函数 热系数热系数热系数热系数 c cVV，c cp p， m m m mJ J， a a a aVV，b b b b，k k k kT T 理想气体性质理想气体性质理想气
20、体性质理想气体性质 状态方程状态方程状态方程状态方程 pvpv = = R Rg gT T 热系数热系数热系数热系数 a a a aV V = 1/= 1/T T，b b b b = = 1/1/T T ， k k k kT T = = 1/ 1/p p ， m m m mJ J= 0= 0 c cV V = = c cV V ( (T T) ) ， c cp p = = c cp p ( (T T) ) ， c cp p c cV V = = R Rg g u u, , h h, , s s u = u = u u( (T T) ) , , h = h = h h( (T T) ) du=
21、du= c cV V ( (T T) )dTdT , , dh= dh= c cp p ( (T T) )dTdT s = s = s s( (T T, , v v) ) ， s = s = s s( (T T, , p p) ) ， s = s = s s( (p p, , v v) ) dsds = = c cV V dTdT/T + /T + R Rg g dv/vdv/v = = c cp p dTdT/T /T R Rg g dp/pdp/p = = c cV V dp/pdp/p + + c cp pdv/vdv/v 固固固固/ /液体一般不可压，液体一般不可压，液体一般不可压，液
22、体一般不可压， c cp p c cV V dsds = = c c dTdT/T /T 比热容函数，平均比热容，定值比热容比热容函数，平均比热容，定值比热容 湿蒸汽的比热容湿蒸汽的比热容 实际气体的参数计算实际气体的参数计算 视气体为理想气体（简单）；用实际气体状态方程计算（复杂）；视气体为理想气体（简单）；用实际气体状态方程计算（复杂）； 用气体热力性质图表（要插值）；用通用参数修正图（缺乏资料时用）用气体热力性质图表（要插值）；用通用参数修正图（缺乏资料时用）实际实际气体与理想气体的最大差别：气体与理想气体的最大差别：相变相变 蒸气的热力性质蒸气的热力性质蒸气的热力性质蒸气的热力性质 饱
23、和状态饱和状态饱和状态饱和状态 饱和线，临界点，三相点饱和线，临界点，三相点饱和线，临界点，三相点饱和线，临界点，三相点 干度干度干度干度x x，汽化潜热，汽化潜热，汽化潜热，汽化潜热r r ClausiusClausius - - ClapeyronClapeyron方程：方程：方程：方程：dpdps s与与与与 dTdTs s的关系的关系的关系的关系 气气气气- -液饱和线（汽化线）液饱和线（汽化线）液饱和线（汽化线）液饱和线（汽化线） dpdps s / / dTdTs s 00 湿蒸汽参数计算湿蒸汽参数计算湿蒸汽参数计算湿蒸汽参数计算 最常用的是最常用的是最常用的是最常用的是h h和和
24、和和s s 求求求求D D D Dh h勿用勿用勿用勿用c cp p D D D DT T 注意注意注意注意x x在湿蒸汽计算中的作用在湿蒸汽计算中的作用在湿蒸汽计算中的作用在湿蒸汽计算中的作用 蒸气热力性质图表应用蒸气热力性质图表应用蒸气热力性质图表应用蒸气热力性质图表应用 饱和性质表，过热气与未饱和水性质表饱和性质表，过热气与未饱和水性质表饱和性质表，过热气与未饱和水性质表饱和性质表，过热气与未饱和水性质表 T-sT-s图，图，图，图，h-sh-s图，图，图，图，p-hp-h图等图等图等图等 化学势化学势化学势化学势m m m m 单元复相系平衡条件单元复相系平衡条件单元复相系平衡条件单元
25、复相系平衡条件 各相各相各相各相p p、T T、m m m m分别相等分别相等分别相等分别相等 GibbsGibbs相律相律相律相律 I = CI = C P + 2P + 2 理想气体混合物理想气体混合物理想气体混合物理想气体混合物摩尔分数摩尔分数摩尔分数摩尔分数x xi i ，质量分数，质量分数，质量分数，质量分数w wi ic cV V，c cp p，u u，h h，s s 计算计算计算计算. . u u( (T T) = ) = w wi i u ui i( (T T) ) ， h h( (T T) = ) = w wi i h hi i( (T T) ) ， s s( (T T, ,
26、 p p) = ) = w wi i u ui i( (T T, , p pi i) ) 分压定律，分体积定律分压定律，分体积定律分压定律，分体积定律分压定律，分体积定律 湿空气及其状态参数湿空气及其状态参数湿空气及其状态参数湿空气及其状态参数 r r r rV V，j j j j，p ps s，t td d，t tww，d d，h h 饱和空气饱和空气饱和空气饱和空气及其特性及其特性及其特性及其特性 湿空气过程湿空气过程湿空气过程湿空气过程 过程计算，过程计算，过程计算，过程计算，h-dh-d图应用图应用图应用图应用 理想气体热力过程理想气体热力过程理想气体热力过程理想气体热力过程 理想气体
27、几种典型过程的：理想气体几种典型过程的：理想气体几种典型过程的：理想气体几种典型过程的： 描述描述描述描述（过程方程，坐标图表示）（过程方程，坐标图表示）（过程方程，坐标图表示）（过程方程，坐标图表示） 参数分析与计算参数分析与计算参数分析与计算参数分析与计算（p p, , v v, , T T, , u u, , h h, , s s） Law ILaw I 和和和和 Law IILaw II 分析分析分析分析（q q, , w w, , w wl l ） 气体与蒸汽的流动气体与蒸汽的流动气体与蒸汽的流动气体与蒸汽的流动 分析：热力学参数分析：热力学参数分析：热力学参数分析：热力学参数( (
28、p p, , T T, , h h, , c c, .) - , .) - 流动参数流动参数流动参数流动参数( (c cf f ) - ) - 几何参数（几何参数（几何参数（几何参数（A A）之间的关系）之间的关系）之间的关系）之间的关系qm1 cf1p1T1A1qm cfpTAqm2 cf2p2T2A2ccfAnMa 1ncrvT喷管扩压管 等熵流动特性曲线等熵流动特性曲线等熵流动特性曲线等熵流动特性曲线 （稳定流动基本方程组的图示）（稳定流动基本方程组的图示）（稳定流动基本方程组的图示）（稳定流动基本方程组的图示） 喷管形状喷管形状喷管形状喷管形状（目的：增速（目的：增速（目的：增速（目的
29、：增速dcdcf f 0 0， dpdp 000，dcdcf f 00） 马赫数马赫数 MaMa = = c cf f / c / c 1 1 1 超声速流动超声速流动 喷管计算喷管计算喷管计算喷管计算 滞止参数滞止参数滞止参数滞止参数 临界压力比临界压力比临界压力比临界压力比 n n n ncrcr = = p pcrcr / /p p* * 注意：注意：注意：注意：h h和和和和c cf f的单位！的单位！的单位！的单位！ 勿用勿用勿用勿用c cp p计算水蒸气（特别是湿蒸汽）的计算水蒸气（特别是湿蒸汽）的计算水蒸气（特别是湿蒸汽）的计算水蒸气（特别是湿蒸汽）的h h！ 有摩擦的绝热流动有
30、摩擦的绝热流动有摩擦的绝热流动有摩擦的绝热流动 速度系数速度系数速度系数速度系数 j j j j = = c cf f2 2 / / c cf f2 2 喷管效率喷管效率喷管效率喷管效率 h h h hNN = (= (h h* * h h2 2 ) / () / (h h* * h h2 2) =) =j j j j2 2n =p/p*Ma 1ncr0 喷管 hs*12p2p1p*crpcrh*h1h22 蒸汽动力循环分析计算蒸汽动力循环分析计算蒸汽动力循环分析计算蒸汽动力循环分析计算 循环的热力学分析（循环的热力学分析（循环的热力学分析（循环的热力学分析（Law ILaw I，Law II
31、Law II） 等效卡诺循环，等效卡诺循环，等效卡诺循环，等效卡诺循环，平均吸热温度，平均放热温度平均吸热温度，平均放热温度平均吸热温度，平均放热温度平均吸热温度，平均放热温度 朗肯循环，再热，回热朗肯循环，再热，回热朗肯循环，再热，回热朗肯循环，再热，回热（装置图，坐标图；循环热效率计算，熵产计算）（装置图，坐标图；循环热效率计算，熵产计算）（装置图，坐标图；循环热效率计算，熵产计算）（装置图，坐标图；循环热效率计算，熵产计算） 提高蒸汽动力循环热效率的措施提高蒸汽动力循环热效率的措施提高蒸汽动力循环热效率的措施提高蒸汽动力循环热效率的措施 燃气轮机动力循环（图示，计算）燃气轮机动力循环（图
32、示，计算）燃气轮机动力循环（图示，计算）燃气轮机动力循环（图示，计算） 提高燃气轮机动力循环热效率的措施提高燃气轮机动力循环热效率的措施提高燃气轮机动力循环热效率的措施提高燃气轮机动力循环热效率的措施 了解热电循环、多工质联合循环了解热电循环、多工质联合循环了解热电循环、多工质联合循环了解热电循环、多工质联合循环 蒸汽动力循环理想工质的性质蒸汽动力循环理想工质的性质蒸汽动力循环理想工质的性质蒸汽动力循环理想工质的性质 制冷循环制冷循环制冷循环制冷循环 逆循环，正循环逆循环，正循环逆循环，正循环逆循环，正循环 空气制冷循环计算分析空气制冷循环计算分析空气制冷循环计算分析空气制冷循环计算分析 蒸气
33、压缩制冷循环计算分析蒸气压缩制冷循环计算分析蒸气压缩制冷循环计算分析蒸气压缩制冷循环计算分析（图示，计算）（图示，计算）（图示，计算）（图示，计算） 吸收式制冷装置循环的工作原理吸收式制冷装置循环的工作原理吸收式制冷装置循环的工作原理吸收式制冷装置循环的工作原理 理想制冷剂的性质理想制冷剂的性质理想制冷剂的性质理想制冷剂的性质 Albert Albert Einstein Einstein 关于经典热力学的一段论述：关于经典热力学的一段论述：关于经典热力学的一段论述：关于经典热力学的一段论述：一种理论，它的前提越简单，所涉及的事物越多，那么它的适应范一种理论，它的前提越简单，所涉及的事物越多，
34、那么它的适应范一种理论，它的前提越简单，所涉及的事物越多，那么它的适应范一种理论，它的前提越简单，所涉及的事物越多，那么它的适应范围就越广泛，它给人的印象就越深刻。因此，经典热力学给我以深刻的围就越广泛，它给人的印象就越深刻。因此，经典热力学给我以深刻的围就越广泛，它给人的印象就越深刻。因此，经典热力学给我以深刻的围就越广泛，它给人的印象就越深刻。因此，经典热力学给我以深刻的印象。它是仅有的具有普遍意义的物理理论，我确信在其基本概念所适印象。它是仅有的具有普遍意义的物理理论，我确信在其基本概念所适印象。它是仅有的具有普遍意义的物理理论，我确信在其基本概念所适印象。它是仅有的具有普遍意义的物理理
35、论，我确信在其基本概念所适用的范围内，它是绝不会被推翻的。用的范围内，它是绝不会被推翻的。用的范围内，它是绝不会被推翻的。用的范围内，它是绝不会被推翻的。 爱因斯坦总是以绝对信赖的心情寄希望于热力学，在他遇到难以克服的障碍时，常求爱因斯坦总是以绝对信赖的心情寄希望于热力学，在他遇到难以克服的障碍时，常求助于热力学助于热力学。 热力学是热物理学的宏观理论，它从对物理的热现象的大量的直接观察和实验测量中热力学是热物理学的宏观理论，它从对物理的热现象的大量的直接观察和实验测量中所总结出来的普适的基本定律出发，应用数学方法，通过逻辑推理及演绎，得出有关物所总结出来的普适的基本定律出发，应用数学方法，通
36、过逻辑推理及演绎，得出有关物质各种宏观性质之间的关系，宏观物理过程进行的方向和限度等结论质各种宏观性质之间的关系，宏观物理过程进行的方向和限度等结论。 热力学基本定律是自然界中的普适规律，只要在数学推理过程中热力学基本定律是自然界中的普适规律，只要在数学推理过程中不加上其他假设，这些结论也具有同样的可靠性与普遍性。这是热不加上其他假设，这些结论也具有同样的可靠性与普遍性。这是热力学方法的最大优点。我们可用这种方法于任何宏观的物质系统，力学方法的最大优点。我们可用这种方法于任何宏观的物质系统，不管它是天文的、化学的、生物的不管它是天文的、化学的、生物的系统，也不管它涉及的是力学系统，也不管它涉及的是力学现象、电学现象现象、电学现象只要与热运动有关，总应遵循热力学规律只要与热运动有关，总应遵循热力学规律。 热力学是具有最大普遍性的一门科学，它非常不同于力学、电磁热力学是具有最大普遍性的一门科学，它非常不同于力学、电磁学，它学，它往往不提出任何一个特殊模型，但它又可应用于任何的宏观往往不提出任何一个特殊模型，但它又可应用于任何的宏观的物质系统。的物质系统。
