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1、第四章复杂电力系统的潮流计算复杂电力系统是一个包括大量母线、支路的庞大系统。对这样的系统进行潮流分析时，采用第三章中 人工计算的方法已不适用。目前，随着计算机技术的发展，计算机算法已逐渐成为分析复杂系统潮流分布 的主要方法，其中包括建立数学模型、确定计算方法和编制计算程序三方面的内容。本章主要讲述前两方面的内容，同时为了方便分析，针对计算机解法作如下规定： 所有参数（功率、电压、电流、阻抗或导纳）都以标幺值表示； 电力系统稳态运行时，可以把负荷作恒定功率处理，也可作恒定阻抗处理； 所有电源（发电机、调相机、电力电容器等）均向母线注入功率（或电流），取正号； 作恒定功率处理的负荷，均为从母线“吸
2、取”功率，是向母线注入负的功率（或电流），取负号； 母线总的注入功率（或电流）为电源注入功率（或电流）与负荷“吸取”功率（或电流）代数和 输电线路、变压器用n型等值电路表示。第一节 电力网络的数学模型电力网络的数学模型是指将网络的有关参数和变量及其相互关系归纳起来所组成的、可反映网络性能的数学方程组。电力网络属于线性网络， 因此，电路理论中关于线性网络的分析方法也适用于分析电力 网络。目前，普遍采用的有两种方法：一是节点电压法；二是回路电流法。一、节点电压方程和回路电流方程1.节点电压方程是依据基尔霍夫电流定律，通过节点导纳矩阵（或节点阻抗矩阵）反映节点电流与节点电压之间关系的数学模型。 用节
3、点导纳矩阵描述的节点电压方程：4-1)一般地当网络中的独立节点数（即母线数）为n时在式（4-1）中：Ib = （11，12，In）t为节点注入电流的n维列向量;B=(U1，U2， U iYY Y Y11121i1nYY Y Y2122 2i2n YY Y Yi1i2 iiin Yn1Yn2 Yni YnnYBU ）T为节点电压列向量;n为nn阶节点导纳矩阵（4-2）由以上分析可知，对n母线电力系统有n个独立的节点电压方程式（以大地为参考节点）。 用节点阻抗矩阵描述的节点电压方程：将式（4-1 ）两边同乘Y-1 （前提为Y的逆阵存在），则有Y-11 = Y-1 Y U。又令Y-1 = Z为节BB
4、BBBBBBB点阻抗矩阵，其表达ZZ Z Z11121i1nZZ Z Z21222i2nZ =B 仍为nxn阶方阵(4-3)ZZ Z Zi1i2iiinZZ Z Zn1n2ninn则n母线系统的节点方程又表示为：U = Z I（4-4）B B B2.回路电流方程是依据基尔霍夫电压定律，通过回路阻抗矩阵Zl反映回路电流与回路电压之间关系 的数学模型，其方程式为：E = Z I（4-5）L L L若网络为n母线（即n个独立节点）系统，且等值电路有b条支路，则基本回路数即独立的回路方 程数为L=b-n。则在式（4-5）中：E = （ E ，E22E.Ell ） t为L维回路电势列向量，它的 L112
5、2iiLL第i个元素E.是第i个回路所含电源电势的代数和，其中与回路电流的绕行方向相同的支路电势取正号;反之取负号。回路中没有电源时则为零。I = （I，12I.IL）t%L维回路电流列向量，其中每个元素为各自回路某一选定绕行方向L12.L的电流向量。ZZ Z Z11121i1LZZ Z Z21222i2LZL= 为LXL阶回路阻抗矩阵ZZ Z Zi1i2 ii iL ZZ Z ZL1L2LiLL3.节点电压方程和回路电流方程的比较4-6)两种方程在电力系统分析中都有应用，但各有优缺点，现从以下三个方面进行比较。 从方程式的数目来说，我们希望方程式的数目越少越好。当网络的独立节点数为n,支路数
6、为b 时，节点电压方程数为n个，回路电流方程数为L=b-n个。当b2 n时，Ln；当b2n时，L2n ；但 有某些情况下，例如短路计算中常略去线路电容和变压器励磁支路，甚至略去负荷。这样支路数3大为减 少，可能出现b k =0(k=l, 2 n，kHi)，贝V：所以I = t1ik=1Y0 +ikMy o + y u.ikii ik =i+1即 I = Y Ui ii iY 二一i-ii UiU k=o,kkHi4-8)当U. =1Z0时，Y二亠111 UiUk =0，kHi； Ui =iz4-9)所以自导纳Y的物理意义是：在节点i施加单位电压，其它节点都接地时，经节点i注入网络的电ii流。实
7、际计算中，由电路原理课程已知，节点i的自导纳在数值上就等于与该节点直接相连的所有支路导纳的总和。互导纳Yi.若在节点j加电压U .，其它节点都接地，即Uk =O(k=l,2n，kMj),由式(4-7)可知:所以=1Z0 时,.t1n二 L Y O + 乂 Yiikikk=1k=j+i0 + Yi.即 I = Y Ui i. .Y =ij U.Y =ij U.4-10)Uk =0，kMjUk =0，kMj；=1Z04-11)因此，互导纳Y的物理意义是:i.在节点j施加单位电压，其它节点都接地时，经节点i注入网络的电流。实际计算中，节点i、j之间的互导纳Y在数值上就等于连接节点i与j的支路导纳y的
8、负值。取 i. i.负号的原因是节点注入网络的电流为正，而当i接地且U =1Z0时，/的方向为流出网络(即注入大地)。 ji依互导纳的物理意义可知Y =- y，即Y = Y ；特别地，当节点i、j之间无直接支路相连时，ijijijjiY =Y =0。在复杂电力网中，这种情况较多，从而使矩阵中出现大量的零元素，节点导纳矩阵成为稀疏矩ijji阵。一般来说丨Y丨| Y |,即对角元素的绝对值大于非对角元素的绝对值，使节点导纳矩阵成为具iiij有对角线优势的矩阵。因此，节点导纳矩阵是一个对称、稀疏且具有对角线优势的方阵。这将给以后的分 析计算带来很大的方便，它有利于节省内存、提高计算速度以及改善收敛等
9、。2.节点导纳矩阵的修改在电力系统中，接线方式或运行状态等均会发生变化，从而使网络接线改变。比如一台变压器支路的 投入或切除，均会使与之相连的节点的自导纳或互导纳发生变化，而网络中其它部分的结构并没改变，因 此不必重新形成节点导纳矩阵，而只需对原有的矩阵作必要的修改就可以了。现就几种典型的接线变化说 明具体的修改方法。从原有网络的节点i引出一条导纳为Y的支路，j为新增加的节点，如图4-1 (a)。由于新增加ij了一个节点，所以节点导纳矩阵增加一阶，矩阵作如下修改: 原有节点i的自导纳Y的增量Y =y ；ii ii ij 新增节点j的自导纳Y =y ；jj ij 新增的非对角元Y = Y =-
10、y ；其它新增的非对角元均为零。ij ji ij在原有网络的节点i与j之间增加一条导纳为y的支路，如图4-1 (b)。则与i、j有关的元素应 ij作如下修改： 节点i、j的自导纳增量 Y = Y = y ；ii jj ij 节点i与j之间的互导纳增量 Y = Y =- y ；ij ji ij在网络的原有节点i、j之间切除一条导纳为y的支路，如图4-1 (c),其相当于在i、j之间增 ij加一条导纳为-y的支路，因此与i、j有关的元素应作如下修改：ij 节点i、j的自导纳增量 Y = Y =-y ；ii jj ij 节点i与j之间的互导纳增量 Y = Y = y ；ij ji ij 原有网络节点
11、i、j之间的导纳由y改变为y相当于在节点i、j之间切除一条导纳为y的支 ij ij ij路，再增加一条导纳为y，的支路，如图4-1 (d)。则与i、j有关的元素应作如下修改: ij节点i、j的自导纳增量 Y = Y = y，- y ；ii jj ij ij节点i与j之间的互导纳增量 Y = Yij ji=yij(a)(b)图4-1(b)增加支路；yijy；yijyij(d)(a)增加支路和节点;电力网络接线的改变(c)切除支路；(d)改变支路参数原有网络节点i、j之间变压器的变比由k变为k，,即相当于切除一台变比为k的变压器，再投* * *入一台变比为k*的变压器，k*= (U) /(U/UJ,如图4-1 (e)变压器n型等值电路，图中片为与 变压器原边基准电压对应的变压器导纳标幺值，则与i、j有关的元素应作如下修改： 节点i的自导纳增量 Y =0；节点j的自导纳增量 Y = (k，2 - k2 )y ；iijj * T 节点i与j之间的互导纳增量 Y = Y = ( k - k，)y ；ij
