《教辅,力学,机械工程》由会员分享，可在线阅读，更多相关《教辅,力学,机械工程（33页珍藏版）》请在金锄头文库上搜索。
1、,第6章 点的复合运动,理论力学,61 点的复合运动中的基本概念62 点的速度合成定理63 牵连运动为平动时点的加速度合成定理64 牵连运动为转动时点的加速度合成定理,第6章 点的复合运动,6-1 点的复合运动中的基本概念,一坐标系：1.静坐标系：把固结于地面上的坐标系称为静坐标系,简称静系。2.动坐标系：把固结于相对于地面运动物体上的坐标系，为动坐标系，简称动系。例如在行驶的汽车上建立的坐标系。,运动学,三三种运动及三种速度与三种加速度。绝对运动：动点对静系的运动。相对运动：动点对动系的运动。例如：人在行驶的汽车里走动。牵连运动：动系相对于静系的运动 例如：行驶的汽车相对于地面的运动。,绝对
2、运动中,动点的速度与加速度称为绝对速度 与绝对加速度相对运动中,动点的速度和加速度称为相对速度 与相对加速度牵连运动中,牵连点的速度和加速度称为牵连速度 与牵连加速度,牵连点：在任意瞬时，动坐标系中与动点相重合的点，也就是 设想将该动点固结在动坐标系上，而随着动坐标系一起运动时 该点叫牵连点。,运动学,二动点：所研究的点（运动着的点）。,下面举例说明以上各概念：,运动学,运动学,运动学,绝对速度 ：,相对速度 ：,牵连速度 ：,绝对加速度： 相对加速度： 牵连加速度：,运动学,绝对速度和相对速度是在不同参考系中来描述动点的速度，因此它们之间应该有某种关系，本节研究点的绝对速度，相对速度和牵连速
3、度之间的关系。,6点的速度合成定理,运动学,在任一时刻，动点的绝对速度为相对速度与牵连速度的矢量和，即：,如图所示，Oxyz为定参考系，Ox yz为动参考系。动系坐标原点O 在定系中的矢径为rO ，动系的三个单位矢量分别为i，j，k 。动点M在定系中的矢径为rM ，在动系中的矢径为r。牵连点（动系上与动点重合的点）为M，它在定系中的矢径为rM 。,显然,动点的绝对速度va 为,运动学,相对速度是动点相对动参考系的速度，因此与绝对速度的计算类似，相对速度应是相对矢径 r 对时间的相对导数，即将i，j，k 视为常矢量。从而有,为与绝对导数区别，相对导数用导数符号上加 “” 表示。动点的牵连速度为,
4、因为牵连点是动系上的点，故它的相对坐标是常数，对时间的导数为零。由此可得：,运动学,说明：va动点的绝对速度；vr动点的相对速度；ve动点的牵连速度，是动系上一点(牵连点)的速度。,即在任一瞬时动点的绝对速度等于其牵连速度与相对速度的矢量和，这就是点的速度合成定理。,上面的推导过程中，动参考系并未限制作何运动，因此点的速度合成定理对任意的牵连运动都适用。点的速度合成定理是瞬时矢量式，每一速度包括大小方向两个元素，总共六个元素，已知任意四个元素，就能求出其余两个。,运动学,说明：va动点的绝对速度；vr动点的相对速度；ve动点的牵连速度，是动系上一点(牵连点)的速度I) 动系作平动时，动系上各点
5、速度都相等。II) 动系作转动时，ve必须是该瞬时动系上与动点相重合点的速度。,即在任一瞬时动点的绝对速度等于其牵连速度与相对速度的矢量和，这就是点的速度合成定理。,运动学,点的速度合成定理是瞬时矢量式，共包括大小方向 六个元素，已知任意四个元素，就能求出其他两个。,二应用举例,运动学,例1 桥式吊车 已知：小车水平运行，速度为v平，物块A相对小车垂直上升的速度为v。求物块A的运行速度。,作出速度平四边形如图示，则物块的速度大小和方向为,解：选取动点: 物块A动系: 小车静系: 地面 相对运动: 直线; 相对速度vr =v 方向 牵连运动: 平动; 牵连速度ve=v平 方向 绝对运动: 曲线;
6、 绝对速度va 的大小,方向待求,由速度合成定理：,解：取OA杆上A点为动点，摆杆O1B为动系， 基座为静系。绝对速度va = r 方向 OA相对速度vr = ? 方向/O1B牵连速度ve = ? 方向O1B,运动学,例2 曲柄摆杆机构 已知：OA= r , , OO1=l 图示瞬时OAOO1 求：摆杆O1B角速度1,由速度合成定理 va= vr+ ve 作出速度平行四边形 如图示。,由速度合成定理 va= vr+ ve ， 作出速度平行四边形 如图示。,解：动点取直杆上A点，动系固结于圆盘，静系固结于基座。绝对速度 va = ? 待求，方向/AB相对速度 vr = ? 未知，方向CA牵连速度
7、 ve =OA=2e, 方向 OA,（翻页请看动画）,运动学,例3 圆盘凸轮机构 已知：OCe , , （匀角速度） 图示瞬时, OCCA 且 O,A,B三点共线。 求：从动杆AB的速度。,运动学,由上述例题可看出，求解合成运动的速度问题的一般步骤为： 选取动点，动系和静系。 三种运动的分析。 三种速度的分析。 根据速度合成定理 作出速度平行四边形。 根据速度平行四边形，求出未知量。 恰当地选择动点、动系和静系是求解合成运动问题的关键。,动点、动系和静系的选择原则 动点、动系和静系必须分别属于三个不同的物体，否则绝对、相对和牵连运动中就缺少一种运动，不能成为合成运动 动点相对动系的相对运动轨迹
8、易于直观判断（已知绝对运动和牵连运动求解相对运动的问题除外）。,运动学,6-3 牵连运动为平动时点的加速度合成定理,由于牵连运动为平动，故由速度合成定理,对t求导：,运动学,设有一动点M按一定规律沿着固连于动系Oxyz 的曲线AB运动, 而曲线AB同时又随同动系Oxyz 相对静系Oxyz平动。,(其中 为动系坐标的单位矢量，因为动系为平动，故它们的方向不变，是常矢量，所以 ）,运动学,牵连运动为平动时点的加速度合成定理,即当牵连运动为平动时，动点的绝对加速度等于牵连加速度 与相对加速度的矢量和。,解：取杆上的A点为动点，动系与凸轮固连。,运动学,例4 已知：凸轮半径 求：j =60o时, 顶杆
9、AB的加速度。,绝对速度va = ? , 方向AB ；绝对加速度aa=?, 方向AB，待求。 相对速度vr = ? , 方向CA; 相对加速度art =? 方向CA, 方向沿CA指向C 牵连速度ve=v0 , 方向 ; 牵连加速度 ae=a0 , 方向,运动学,由速度合成定理,做出速度平行四边形,如图示。,运动学,因牵连运动为平动，故有,作加速度矢量图如图示， 将上式投影到法线上，得,整理得,注加速度矢量方程的投影是等式两端的投影，与静平衡方程的投影关系不同,6-4 牵连运动为转动时点的加速度合成定理,上一节我们证明了牵连运动为平动时的点的加速度合成定理，那么当牵连运动为转动时，上述的加速度合
10、成定理是否还 适用呢？,在动系作定轴转动的情况下，任一时刻动点的绝对加速度等于牵连加速度、相对加速度与科氏加速度的矢量和。即：,证明：为了便于推导，先分析动系作定轴转动时，动系上任意矢量r 对时间的导数 。不失一般性，设动系Oxyz 以角速度e绕 z 轴转动。由刚体定轴转动时刚体上点的速度 的矢积表示，有,运动学,由于r为动系上的任意矢量，分别令r 为单位矢量i、j 、k，则有,动点的相对加速度为,动点的牵连加速度为,动点的绝对加速度为,动点的绝对加速度为,因此有：,由此可得,运动学,所以，当牵连运动为转动时，加速度合成定理为,当牵连运动为转动时，动点的绝对加速度等于它的牵连加速度，相对加速度
11、和科氏加速度三者的矢量和。,一般式,一般情况下 科氏加速度 的计算可以用矢积表示,科氏加速度的大小和方向如下：,解: 动点: 顶杆上A点；动系: 凸轮 ; 静系: 地面。绝对运动: 直线;绝对速度: va=? 待求, 方向/AB;相对运动: 曲线; 相对速度: vr=? 方向n;牵连运动: 定轴转动;牵连速度: ve= r ， 方向OA， 。,运动学,方向：按右手法则确定。,例5 已知：凸轮机构以匀 绕O轴转动， 图示瞬时OA= r ，曲率半径 , 已知。 求：该瞬时顶杆 AB的速度和加速度。,运动学,根据速度合成定理,做出速度平行四边形,运动学,由牵连运动为转动时的加速度合成定理,作出加速度矢量图如图示,向 n 轴投影：,运动学,第6章结束,
