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1、激光原理习题解答第五章激光原理习题解答第五章作者：张力作者：张力D11. 腔长 20cm 的 Nd3+：YAG 激光器（YAG 棒长 10cm，泵浦光平均波长 750nm）连续输 出 1.06m 波长激光，系统总量子效率为 100%，光泵浦的总效率为 1%，激光器单程损耗为 0.08，介质折射率为 1.82，激光上能级自发辐射寿命为，荧光线宽为 6cm-s1023. 031。试求该激光器的反转粒子数密度和泵浦功率阈值。解：反转粒子束密度，其中，210( ,)HVnLh B g =cV0(1)LlL ，.32121338cBAh 21 211A002(,)H Hg =代入题目中的数据，算得.21
2、32.49 10nm=泵浦功率阈值，代入数据得.2 3 012114PtPHaPPhVVL=734.76 10PtaPW mVD12. 什么时候使用小信号增益系数，什么时候使用大信号增益系数？如何获得大信号增益系数？答：如果入射光强，为饱和光强。1SII= SI此时使用小信号增益系数。小信号增益系数的函数形状完全取决于线型函数，和入射光频率有关，与光强无关。10( ,)g 如果大小可与相比拟时，增益系数与光强有关。1I SI此时使用大信号增益系数。无论对于均匀、非均匀、还是综合加宽的大信号增益系数，都能通过速率方程理论导出其表达式。如均匀加宽情况下的大信号增益系数为：. 112021 1100
3、2 2 102( ,)( ,)()12HHHHHsh BGIgnGIVI =可以看出，为了确定大信号增益系数，实验手段也必不可少。如：决0 0()HG定于工作物质特性及激发速率，由实验测出。而且分母中多了一项，11sII其中饱和光强也需要由实验测出，最终才能确定大信号增益系数。D13. 激光器中是不是总存在增益饱和？为什么？答：不是。在脉冲激光器中由于光增益时间很短，小于激励时间，所以有可能在工作中不出现增益饱和现象。或在非均匀加宽中，当与入射光频率相应的增益曲线上频率处的11增益系数恰好等于损耗时，不存在增益饱和。D14. 均匀加宽介质中有纵模竞争吗，为什么？答：有。因为在均匀加宽介质中，当
4、数个纵模同时起振时，各模式光场获得的增益是不同的，一个模式所获得的净增益由介质增益曲线在该模式频率处超过增益阈值线上的那部分大小来决定，靠近介质频率中心的纵模光场获得的净增益最大。随着各模光强的增加，出现饱和作用，激活介质的增益曲线均匀下降，不断有模式退出，直至仅存一个振荡模式。D15.某激光器工作物质的谱线线宽为 50MHz,激励速率是阈值激励速率的两倍。欲使该激光器单纵模振荡，腔长 L 应为多少?解：欲使该激光器单纵模振荡，应满足：，其中，泵浦超阈度，代入数据，112H m mnqNr = =2in m ptPrp2mnqc L=计算得.3LmD16. 如果腔模偏离原子谱线中心，则在增益曲
5、线上对称的烧出两个孔。 “这两个孔对应两种光场频率，因此激光输出双色光。 ” 对吗，为什么？答：不对。因为在激光器中，激光光波受谐振腔反射双向传播。沿 z 方向传播、频率为的光波，只会激发 z 向分速度为粒子群的受激辐射。其中，为运动粒子1010zvc 0的中心频率。而沿负 z 方向传播、频率为的光波，应只会激发 z 向分速度为1粒子群的受激辐射。可见，增益曲线上对称地烧出的两个孔对应粒子的表010zvc 观中心频率，它们对称的分布在激光器工作介质的中心频率两侧，而光场频率始终为，1即激光输出单色光。D17. 增益曲线上的烧孔是如何形成的，激光输出的稳定性与它有没有关系？答：增益曲线上的烧孔是
6、由非均匀加宽增益饱和效应产生的。由于非均匀加宽线型函数是众多的均匀加宽线型函数的包迹函数，当频率为、光通量为的准单色光入射到非均A AI匀加宽的增益介质时，使中心频率为的那群反转粒子发生饱和，对中心频率远离的AA反转粒子不发生作用。饱和后的反转粒子对总的非均匀加宽增益曲线处的增益贡献减小，A所以在处出现一个增益凹陷，好像是在增益曲线上烧了一个孔一样，这称为增益曲A AI线的烧孔效应。激光输出光强的不稳定，事实上是烧孔面积产生变化的反映。而烧孔面积之所以产生变化，原因在于激光谐振频率的不稳定，导致原来谐振频率为的模式变化为，而使得原12来处的增益饱和效应逐渐消失，而处则由于增益饱和效应而产生频域
7、烧孔，这时相应12于处的烧孔面积必然相对原来处的烧孔面积有变化，所以说激光输出的稳定性与增益21曲线的烧孔有关系。D18. “没有隔离器也不一定就形成驻波，因为正反方向的光波的相位不一定相关。 ” 对吗，为什么？人们使用环形腔来避免空间烧孔带来的多纵模输出，还用到使光束单方向通过的隔离器。试设想出一种隔离器来。答：对。因为如果是理想的光学器件组成的谐振腔，可以使两个镜面的反射率极高，从而容易形成驻波；但实际情况由于镜面反射作用并不很强，因此不容易形成驻波。双通道光隔离器输入输出端口为双尾纤，并有与双尾纤对应的透镜对，在这些新器件的应 用基础上，双折射晶体及旋光器等器件的功能复用，使得双通道光隔
8、离器在单尾纤光环行 器具有的高隔离度和低插入损耗的良好性能参数上，大幅度降低光隔离器的相对制造成本 和占空比隔离器一般都需要起偏器、双折射晶体、旋光器作为组成器件，起偏器将入射光变为线偏振光，经双折射晶体与加有磁场的旋光器后，偏振面旋转 450，当经过反射镜再次通过隔离器时，偏振面继续向同一方向转动 450，使得光线不能再次通过起偏器，从而实现光的单方向传播。D19. 什么是空间烧孔？它发生在什么类型的介质中，理由何在？烧孔有几种形式，各有什么弊端和可利用之处？答：空间烧孔：强激励下激活介质出现局部增益饱和，使激活介质的增益和振荡模光场的空间分布不均匀，称为空间烧孔。空间烧孔发生在固体工作物质
9、与液体激光器中。因为在固体工作物质中，激活粒子被束缚在晶格上，借助粒子和晶格的能量交换完成激发态的空间转移，激发态在空间转移半个波长所需的时间远远大于激光形成所需的时间，所以空间烧孔不易消除。在液体激光器中，由于激发态的空间转移时间也很长，因此烧孔取得反转粒子束密度消耗量不能由临近区域激活粒子的移入来抵消，空间烧孔也不能消除。烧孔有纵向烧孔和横向烧孔两种形式。A纵向烧孔弊端：建立起多纵模的稳态振荡，需用严格的模式选择技术才能可靠地实现单模稳态振荡。可供利用之处：采用“锁模技术” ，使这些各自独立的纵模在时间上同步，即把它们的相位相互联系起来，激光器输出的将是脉宽极窄、峰值功率很高的光脉冲。而超
10、短脉冲所形成的 fs 量级的光脉冲是对微观世界进行研究和揭示新的超快过程的重要手段。B、横向烧孔弊端：当激励足够强时，增大输出激光的发散角，降低激光束的方向性。可供利用之处：（1）为选横模提供装置；（2）由于横向烧孔与光功率过大相关，故在腔内放入光折边晶体，可产生光折边现象；（3）若希望得到大功率输出，横向烧孔可提供较大功率激光。D20. 非均匀加宽介质中有模竞争吗，为什么？模式竞争的本质含义是什么？答：非均匀加宽激光器中有模竞争。因为在非均匀加宽介质激光器中，若纵模频率间距较小，出现烧孔重叠，也存在模竞争现象。若激励较强，介质增益大，烧孔深，烧孔宽度大，使得相邻烧孔部分重叠，产生纵模之间竞争。模式竞争的本质含义：振荡模通过受激辐射，使介质增益饱和，从而使得受影响的模式光场的净增益也被压缩、下降。不断有模式退出振荡，直到仅存增益值未被压缩到损耗线以下的振荡模式为止。
