建筑力学课件完整ppt课件

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1、1 建筑：建筑是人们用土、石、木、钢、玻璃、芦苇、塑料、冰块等一切可以利用的材料，建造的构筑物。 1.1芦苇芦苇：德国波恩大学的科学家拉尔夫普德发现，中国芦苇是理想建筑材料，不仅隔热、隔音效果好，还能防潮 。中国芦苇生长速度快，每天可长5公分，一般可长到3至4米，1公顷中国芦苇就可建造一座生态房。此外，芦苇种植简单，只需少量肥料，不用施农药，从生态角度看，每种植1公顷中国芦苇可以吸收掉约30吨二氧化碳 。豆腐渣工程“豆腐渣工程”，是指那些由于偷工减料等原因造成不坚固的危险容易毁坏的工程。狭义的“豆腐渣工程”是专指质量不达标的工程，而广义的“豆腐渣工程”应是指生产、经营过程中的一切不合格项。 在

2、建筑学和土木工程的范畴里，建筑是指兴建建筑物或发展基建的过程。要成功地完成每个建筑项目，有效的计划是必需的，无论设计以致完成整个建筑项目都需要充分考虑到整个建筑项目可能会带来的环境冲击、建立建筑日程安排表、财政上的安排、建筑安全、建筑材料的运输和运用、工程上的延误、准备投标文件等等。建筑材料建筑材料，在建筑物中使用的材料统称为建筑材建筑材料，在建筑物中使用的材料统称为建筑材料。新型的建筑材料包括的范围很广，料。新型的建筑材料包括的范围很广， 有有保温材保温材料料、隔热材料、高强度材料、会呼吸的材料等都、隔热材料、高强度材料、会呼吸的材料等都属于新型材料。建筑材料是土木工程和属于新型材料。建筑材

3、料是土木工程和建筑工程建筑工程中使用的材料的统称。中使用的材料的统称。建筑材料可分为建筑材料可分为结构材料结构材料、装饰材料装饰材料和某些专用和某些专用材料。结构材料包括材料。结构材料包括 木材、竹材、木材、竹材、石材石材、水泥水泥、混凝土混凝土、金属金属、砖瓦、砖瓦、陶瓷陶瓷、玻璃玻璃、工程塑料、工程塑料、复合材料复合材料等；装饰材料包括各种等；装饰材料包括各种涂料涂料、油漆、镀、油漆、镀层、贴面、各色层、贴面、各色瓷砖瓷砖、具有特殊效果的玻璃等；、具有特殊效果的玻璃等；专用材料指用于防水、防潮、防腐、防火、阻燃、专用材料指用于防水、防潮、防腐、防火、阻燃、隔音、隔热、保温、密封等。隔音、隔

4、热、保温、密封等。 建筑安全施工技术 施工用电安全 脚手架与模架安全 机械安全 高处作业安全 市政施工安全 安全管理事故分析与预防关于高层建筑防火安全问题关于高层建筑防火安全问题 关于高层建筑坠落物体的安全防范问题关于高层建筑坠落物体的安全防范问题 环境安全 ：生产技术性的环境安全和社会政治性的环境安全 如工业噪声工业噪声 仪器摆放等等建 筑 学建筑学，从广义上来说，是研究建筑及其环境的学科 。它更多的是指与建筑设计和建造相关的艺术和技术的综合。因此，建筑学是一门横跨工程技术和人文艺术的学科。建筑学所涉及的建筑艺术和建筑技术、以及作为实用艺术的建筑艺术所包括的美学的一面和实用的一面，它们虽有明

5、确的不同但又密切联系，并且其分量随具体情况和建筑物的不同而大不相同。 知识领域1.具有较扎实的自然科学基础、较好的人文社会科学基础和外语语言综合能力； 2.掌握建筑设计的基本原理和方法，具有独立进行建筑设计和用多种方式表达设计意图的能力以及具有初步的计算机文字、图形、数据的处理能力； 3.了解中外建筑历史的发展规律，掌握人的生理、心理、行为与建筑环境的关系，与建筑有关的经济知识、社会文化习俗、法律与法规的基本知识，以及建筑边缘学科与交叉学科的相关知识； 4.初步掌握建筑结构及建筑设备体系与建筑的安全、经济、适用、美观的关系的基本知识，建筑构造的原理与方法，常用建筑材料及新材料的性能。具有合理选

6、用和一定的综合应用能力，并具有一定的多工种间组织协调能力； 5.具有项目前期策划、建筑设计方案和建筑施工图绘制的能力，具有建筑美学的修养。 课程设置1 公共必修课公共必修课 画法几何、建筑制图、阴影透视、工程测量、建筑力学(一)专业基础平台 建筑设计基础(一)、建筑设计基础(二)、建筑构成、计算机绘图与表现、建筑材料、建筑构造(一)、中外建筑史(中建史部分) 、中外建筑史(外建史部分)、中外城市建设史、居住建筑设计原理、公共建筑设计原理、城市规划原理(一)、建筑设计(一)、建筑设计(二)、建筑设计(三)、建筑设计(四) 2 专业基础课专业基础课 城市设计概论、建筑绘画技法、专业外语阅读、风景园

7、林建筑、建筑项目管理 3.专业必修课专业必修课 建筑力学(二)、建筑物理、建筑结构、建筑法规与业务、城市设计、建筑设计(五)、建筑设计(六)、地基基础、建筑施工、室内设计、建筑设备 4.专业选修课专业选修课 工业建筑设计、建筑构造(二)、智能建筑概论、生态建筑概论、水工建筑物景观设计、建筑防灾、古建筑保护、建筑与城市摄影 力 学力学是独立的一门基础学科，主要研究能量和力以及它们与固体、液体及气体的平衡、变形或运动的关系。力学可粗分为静力学、运动学和动力学三部分，静力学研究力的平衡或物体的静止问题；运动学只考虑物体怎样运动，不讨论它与所受力的关系；动力学讨论物体运动和所受力的关系。 静 力 学静

8、力学是力学的一个分支，它主要研究物体在力的作用下处于平衡的规律，以及如何建立各种力系的平衡条件。平衡是物体机械运动的特殊形式，严格地说，物体相对于惯性参照系处于静止或作匀速直线运动的状态，即加速度为零的状态都称为平衡。 材料力学材料力学(mechanics of materials)是研究材料在各种外力作用下产生的应变、应力、强度、刚度、稳定和导致各种材料破坏的极限。材料力学是所有工科学生必修的学科，是设计工业设施必须掌握的知识。 结 构 力 学结构力学是固体力学的一个分支，它主要研究工程结构受力和传力的规律，以及如何进行结构优化的学科。结构力学研究的内容包括结构的组成规则，结构在各种效应（外

9、力，温度效应，施工误差及支座变形等）作用下的响应，包括内力（轴力，剪力，弯矩，扭矩）的计算，位移（线位移，角位移）计算，以及结构在动力荷载作用下的动力响应（自振周期，振型）的计算等。 理论力学 材料力学 结构力学并称为三大力学此外还有水力学 弹性力学 结构动力学 断裂力学 流体力学等等绪绪 论论 一、建筑力学的任务一、建筑力学的任务 建筑力学是一门重要的专业基础课，掌建筑力学是一门重要的专业基础课，掌握基本的力学知识和计算方法可为建筑工程握基本的力学知识和计算方法可为建筑工程领域的结构设计和建筑施工等提供基本保障，领域的结构设计和建筑施工等提供基本保障，也为进一步学习相关的专业课程打下必要的也

10、为进一步学习相关的专业课程打下必要的基础。基础。第一节第一节 建筑力学的任务和内容建筑力学的任务和内容 荷载：荷载： 建筑物各部分的自重、人和设备的重力、风力等等，这些直接主动作用在建筑物上的外力在工程上统称为荷载荷载。 结构、构件：结构、构件： 在建筑物中承受和传递荷载而起骨架作用的部分或体系称为结构结构。组成结构的每一个部件称为构件构件。 结构分类按组成结构结构的形状及几何尺寸分类： 1杆件结构（即长度远大于截面尺寸的构件） 如梁 柱等 杆件结构依照空间特征分类： 平面杆件结构：凡组成结构的所有杆件的轴线在一平面内 空间杆件结构 2薄壁结构（长度和宽度远大于厚度的构件） 如薄板 薄壳 3实

11、体结构 (长宽高接近的结构）如挡土墙 堤坝等 如图01是一个单层工业厂房承重骨架的示意图，它由屋面板、屋架、吊车梁、柱子及基础等构件组成,每一个构件都起承受和传递荷载的作用。如屋面板承受着屋面上的荷载并通过屋架传给柱子，吊车荷载通过吊车梁传给柱子，柱子将其受到的各种荷载传给基础，最后传给地基。 图0-1赵州桥纽约世贸中心纽约世贸中心上海世界环球金融中心悉尼歌剧院斜拉桥 三峡大坝 平衡状态平衡状态 无论是工业厂房或是民用建筑、公共建筑，它们的结构及组成结构的各构件都相对于地面保持着静止状态，这种状态在工程上称为平平衡状态衡状态。保证构件的正常工作必须同时满足三个要求： （1）在荷载作用下构件不发

12、生破坏，即应具有足够的强强度度； （2）在荷载作用下构件所产生的变形在工程允许的范围内，即应具有足够的刚度刚度； （3）承受荷载作用时，构件在其原有形状下的平衡应保持稳定的平衡，即应具有足够的稳定性稳定性。 构件的强度、刚度和稳定性统称为构件的承载能力承载能力。其高低与构件的材料性质、截面的几何形状及尺寸、受力性质、工作条件及构造情况等因素有关。在结构设计中，如果把构件截面设计得过小，构件会因刚度不足导致变形过大而影响正常使用，或因强度不足而迅速破坏；如果构件截面设计得过大，其能承受的荷载过分大于所受的荷载，则又会不经济，造成人力、物力上的浪费。因此，结构和构件的安全性与经济性是矛盾的。建筑力

13、学的任务就在于力求合理地解决这种矛盾。即：研究和分析作用在结构（或构件）上力与平衡的关系，结构（或构件）的内力、应力、变形的计算方法以及构件的强度、刚度和稳定条件，为保证结构（或构件）既安全可靠又经济合理提供计算理论依据。二、建筑力学的研究内容二、建筑力学的研究内容 要处理好构件所受的荷载与构件本身的承载能力之间的这个基本矛盾，就必须保证设计的构件有足够的强度、刚度和稳定性。建筑力学就是研究多种类型构件(或构件系统)的强度、刚度和稳定性问题的科学。 各种不同的受力方式会产生不同的内力，相应就有不同承载能力的计算方法，这些方法的研究构成了建筑力学的研究内容。 第二节第二节 学习建筑力学的目的学习

14、建筑力学的目的 建筑力学是研究建筑结构的力学计算理论和方法的一门科学，它是建筑结构、建筑施工技术、地基与基础等课程的基础，它将为读者打开进入结构设计和解决施工现场许多受力问题的大门。显然作为结构设计人员必须掌握建筑力学知识，才能正确的对结构进行受力分析和力学计算，保证所设计的结构既安全可靠安全可靠又经济合理经济合理。 作为施工技术及施工管理人员，也要求必须掌握建筑力学知识。知道结构和构件的受力情况，什么位置是危险截面，各种力的传递途径以及结构和构件在这些力的作用下会发生怎样的破坏等等，才能很好地理解图纸设计的意图及要求，科学地组织施工，制定出合理的安全和质量保证措施；在施工过程中，要将设计图纸

15、变成实际建筑物，往往要搭设一些临时设施和机具，确定施工方案、施工方法和施工技术组织措施。如对一些重要的梁板结构施工，为了保证梁板的形状、尺寸和位置的正确性，对安装的模板及其支架系统必须要进行设计或验算；进行深基坑（槽）开挖时，如采用土壁支撑的施工方法防止土壁坍落，对支撑特别是大型支撑和特殊的支撑必须进行设计和计算，这些工作都是由施工技术人员来完成的。因此，只有懂得力学知识才能很好地完成设计及施工任务，避免发生质量和安全事故，确保建筑施工正常进行。二、二、 变形固体的基本假设变形固体的基本假设刚体：刚体： 外力作用下形状和大小不发生变化的物体外力作用下形状和大小不发生变化的物体（在研究（在研究

16、某些问题由于某些问题由于 构件的变形对结构的影构件的变形对结构的影响较小，可以忽略不计，为将问题简化，将其视响较小，可以忽略不计，为将问题简化，将其视为刚体）为刚体）变形固体：变形固体：材料力学所研究的构件，其材料的材料力学所研究的构件，其材料的物质结构和性质虽然千差万别，但却具有物质结构和性质虽然千差万别，但却具有一个共同的特性，即它们都由固体材料制一个共同的特性，即它们都由固体材料制成，如钢、木材、混凝土等，而且在荷载成，如钢、木材、混凝土等，而且在荷载作用下会产生变形。因此，这些物体统称作用下会产生变形。因此，这些物体统称为变形固体。为变形固体。变形固体的变形变形固体的变形按变形性质分类

17、按变形性质分类1弹性变形：物体在外力作用下产生变形，当弹性变形：物体在外力作用下产生变形，当外力取消后，材料变形即可消失并能完全外力取消后，材料变形即可消失并能完全恢复原来形状的性质称为弹性。这种可恢恢复原来形状的性质称为弹性。这种可恢复的变形称为弹性变形复的变形称为弹性变形 2塑性变形：物体在外力的作用下产生塑性变形：物体在外力的作用下产生形变形变，当施加的外力撤除或消失后该物体不能恢当施加的外力撤除或消失后该物体不能恢复原状的一种物理现象。复原状的一种物理现象。 理想弹性体的概念 去掉外力后能完全恢复原状的物体称为理想弹性体。 实际上，并不存在理想弹性体！ 但常用的工程材料如金属、木材等当

18、外力不超过某一限度时（称弹性阶段），很接近于理想弹性体，这时可将它们视为理想弹性体。变形固体的基本假设1 完全弹性假设 变形固体在外力的作用下发生的大小与外力成正比，当外力撤消后，构件的变形完全消除 2 连续均匀假设连续是指材料内部没有空隙。认为组成固体的物质毫无间隙地充满了固体的几何空间。实际的固体物质，就其结构来说，组成固体的粒子并不连续。但它们之间所存在的空隙与构件的尺寸相比，极其微小，可以忽略不计。 均匀是指材料的性质各处都一样。认为在固体的体积内，各处的力学性质完全相同。 就金属材料来说，其各个晶粒的力学性质，并不完全相同，但因在构件或构件的某一部分中，包含的晶粒为数极多，而且是无规

19、则地排列的，其力学性质是所有晶粒的性质的统计平均值，所以可以认为构件内各部分的性质是均匀的。3各向同性假设 认为固体在各个方向上具有相同的力学性质。具备这种属性的材料称为各向同性材料。 金属、玻璃、塑胶等，都是各向同性材料。 如果材料沿不同方向具有不同的力学性质，则称为各向异性材料，如木材、竹材、纤维品和经过冷拉的钢丝等。 我们所研究的，主要限于各向同性材料。 4 小变形假设工程中大多数构件在荷载作用下，其几何尺寸的改变量与构件本身的尺寸相比，常是很微小的，我们称这类变形为“小变形”。在后面的章节中，将研究构件在弹性范围内的小变形。 第三节第三节 杆件变形的基本形式杆件变形的基本形式 一、杆件

20、一、杆件 所谓杆件杆件，是指长度远大于其它两个方向尺寸的构件。如房屋中的梁、柱，屋架中的各根杆等。 1轴向拉伸或压缩轴向拉伸或压缩 在一对方向相反、作用线与杆轴重合的在一对方向相反、作用线与杆轴重合的拉力或压力作用下，杆件沿着轴线伸长拉力或压力作用下，杆件沿着轴线伸长（图（图a）或缩短（图）或缩短（图b） 2剪切剪切 在一对大小相等、指向相反且相距很近在一对大小相等、指向相反且相距很近的横向力作用下，杆件在二力间的各横截的横向力作用下，杆件在二力间的各横截面产生相对错动。面产生相对错动。 3扭转扭转 在一对大小相等、转向相反、作用面与在一对大小相等、转向相反、作用面与杆轴垂直的力偶作用下，杆的

21、任意两横截杆轴垂直的力偶作用下，杆的任意两横截面发生相对转动。面发生相对转动。 4弯曲弯曲 在一对大小相等、方向相反、位于杆的在一对大小相等、方向相反、位于杆的纵向平面内的力偶作用下，杆件轴线由直纵向平面内的力偶作用下，杆件轴线由直线弯成曲线。线弯成曲线。 工程实际中的杆件，可能同时承受不同工程实际中的杆件，可能同时承受不同形式的荷载而发生复杂的变形，但都可以形式的荷载而发生复杂的变形，但都可以看做是以上四种基本变形的组合。看做是以上四种基本变形的组合。 第一章第一章 静力学基础静力学基础第一节第一节 力的概念力的概念 一、力一、力 1.力的定义 力是物体之间相互的机械作用。力是物体之间相互的

22、机械作用。由于力的作用，物体的机械运动状态将发生改变，同时还引起物体产生变形。前者称为力的运动运动效应效应（或外效应）；后者称为力的变形效应变形效应（或内效应）。 在本课程中，主要讨论力对物体的变形效应。 2.力的三要素 力的大小、方向力的大小、方向（包括方位和指向）和作用点作用点，这三个因素称为力的三要素力的三要素。 实际物体在相互作用时，力总是分布在一定的面积或体积范围内，是分布力分布力。如果力作用的范围很小，可看成是作用在一个点上，该点就是力的作用点，建筑上称这种力为集中力集中力。 （1）力是矢量。力是一个既有大小又有方向的量，力的合成与分解需要运用矢量的运算法则，因此它是矢量（或称向量

23、）。 （2）力的矢量表示。矢量可用一具有方向的线段来表示，如图1-2所示。用线段的长度（按一定的比例尺）表示力的大小，用线段的方位和箭头指向表示力的方向，用线段的起点或终点表示力的作用点。通过力的作用点沿力的方向的直线称为力的作用线。本教材中以黑体的字母，如、等来表示矢量，白体的字母则代表该矢量的模（大小）。 （3）力的单位。在国际单位制中，力的单位是牛顿，用字母N表示。另外，有时还用到比牛顿大的单位，千牛顿（）。图1-1图1-2 二、力系二、力系 1力系。力系。 作用在物体上的若干个力的总称为力系，以表示，作用在物体上的若干个力的总称为力系，以表示，如图如图1-3a。力系中各个力的作用线如果

24、不在同一平。力系中各个力的作用线如果不在同一平面内，则该力系称为空间力系；如果在同一平面内，面内，则该力系称为空间力系；如果在同一平面内，则称为平面力系。则称为平面力系。 2等效力系。等效力系。 如果作用于物体上的一个力系可用另一个力系来如果作用于物体上的一个力系可用另一个力系来代替，而不改变原力系对物体作用的外效应，则这代替，而不改变原力系对物体作用的外效应，则这两个力系称为等效力系或互等力系，以表示两个力系称为等效力系或互等力系，以表示, 如图如图1-3b。（b）（c） 图1-3 3合力。 如果一个力与一个力系等效，则力称为此力系的合力，而力系中的各力则称为合力的分力，如图1-3c. 4物

25、体的平衡及平衡力系 所谓物体的平衡，建筑工程上一般是指物体相对于地面保持静止状态或作匀速直线运动状态。要使物体处于平衡状态，作用于物体上的力系必需满足一定的条件，这些条件称为力系的平衡条件。作用于物体上正好使之保持平衡的力系则称为平衡力系平衡力系。静力学研究物体的平衡问题，实际上就是研究作用于物体上的力系的平衡条件，并利用这些条件解决具体问题。 三、荷载三、荷载 工程中的各类建筑物，如房屋、桥梁以及工程中的各类建筑物，如房屋、桥梁以及水塔等，在使用过程中都要受到各种力的作水塔等，在使用过程中都要受到各种力的作用。如工业厂房，其受到的力有自重、风力、用。如工业厂房，其受到的力有自重、风力、屋顶积

26、雪重量、吊车作用力等。这些直接主屋顶积雪重量、吊车作用力等。这些直接主动作用于建筑物上的外力称为荷载，动作用于建筑物上的外力称为荷载， 若荷载分布在整个构件内部各点上的，如重力、万有引力等，称为体分布荷载体分布荷载；有的荷载是分布在构件表面上的，如屋面板上雪的压力、水坝上水的压力、挡土墙上土的压力、蒸汽机活塞上汽的压力等，称为面分布荷载面分布荷载。如果荷载是分布在一个狭长的面积或体积上，则可以把它简化为沿长度方向的线分布荷载线分布荷载，例如，梁的自重就可以简化为沿其轴线分布的线荷载。这样用线分布荷载来代替实际的分布荷载，对结构的平衡并无影响，但可使计算简化。线分布荷载的大小用其集度集度（即荷载

27、沿分布线的密集程度）来表示，其常用单位为N/m或kN/m。线荷载集度为常数的分布荷载称为均布荷载均布荷载。 在计算简图上，均简化为作用于杆件轴线上的分布线荷载、集中荷载、集中力偶，并且认为这些荷载的大小、方向和作用位置是不随时间变化的，或者虽然有变化但极其缓慢，使结构不至于产生显著的运动（如吊车荷载、风荷载等），这类荷载称为静荷载静荷载。如果荷载的大小、方向或作用位置变化剧烈，能引起结构明显的运动或振动（如打桩机的冲击荷载等），这类荷载则称为动力荷载动力荷载。本课程讨论的主要是静力荷载。 四、刚体四、刚体 所谓刚体刚体，就是指在受力情况下保持其几何形状和尺寸不变的物体，亦即受力后物体内部任意两

28、点之间的距离保持不变的物体。显然，这只是一个理想化了的模型，实际上并不存在这样的物体。这种抽象简化的方法，虽然在研究许多问题时是必要的，而且也是许可的，但它是有条件的。值得庆幸的是，在许多情况下，物体变形都很小，将它们忽略不计，对研究结果无明显影响。实际建筑中构件的变形通常是非常微小的，在许多情况下，可以忽略不计。例如一根梁，当其受力弯曲时，由于变形微小，支点之间距离（跨度）的变化量也很小，从而在求支座约束力时可按跨度不变的情况来考虑。 静力学公理静力学公理 一、作用力与反作用力公理一、作用力与反作用力公理 大量实验事实证明，物体间的作用总是相互的。两个物体之间的作用力与反作用两个物体之间的作

29、用力与反作用力，沿同一条直线，大小相等，方向相反，力，沿同一条直线，大小相等，方向相反，分别作用在两个物体上。分别作用在两个物体上。 二、二力平衡公理二、二力平衡公理 作用于刚体上的两个力，使刚体处于平衡作用于刚体上的两个力，使刚体处于平衡状态的必要与充分条件是：这两个力大小相状态的必要与充分条件是：这两个力大小相等，指向相反，且作用于同一直线上（即等等，指向相反，且作用于同一直线上（即等值、反向、共线）（图值、反向、共线）（图1-6）。）。图1-6 只受两个力作用而处于平衡的物体称为二力体二力体，如图1-7所示。机械及建筑结构中的二力体常常统称为二力构二力构件件，它们的受力特点是：两个力的方

30、向必在二力的作用点的连线上。如果二力构件是一根直杆，则称为二力杆二力杆，或称为链杆链杆。 图1-7 应用二力体的概念，可以很方便地判定结构中某些构件的受力方向。如图图1-8a所示三铰刚架，当不计自重时，其部分只可能通过铰 和铰 两点受力，是一个二力构件，故 、 两点处的作用力必沿 连线的方向，如图图1-8b所示。 三、平衡力系公理三、平衡力系公理 在作用于刚体上的已知力系中，加上或减去任一平衡力在作用于刚体上的已知力系中，加上或减去任一平衡力系，并不改变原力系对刚体的效应。系，并不改变原力系对刚体的效应。这是因为平衡力系对刚体作用的总效应等于零，它不会改变刚体的平衡或运动的状态。这个公理常被用

31、来简化某一已知力系。 应用这个公理可以导出作用于刚体上的力的如下一个重要性质。图图1-9 力的可传性原理：力的可传性原理：作用于刚体上的力，可沿其作用线任意移动而不改变它对刚体的作用外效应。例如，图1-9中在车后点加一水平力推车，如在车前点加一水平力拉车，对于车的运动效应而言，其效果是一样的。图1-9 四、力的平行四边形法则四、力的平行四边形法则 图图1-11，作用于物体上同一点上的两个力，其合力也作用，作用于物体上同一点上的两个力，其合力也作用在该点上，至于合力的大小和方向则由以这两个力为边所构成在该点上，至于合力的大小和方向则由以这两个力为边所构成的平行四边形的对角线来表示，如图的平行四边

32、形的对角线来表示，如图1-11a 所示，而原来的两所示，而原来的两个力称为这个合力的分力。个力称为这个合力的分力。图1-11第三节第三节 约束与约束力约束与约束力第三节第三节 约束与约束力约束与约束力一、约束与约束力的概念一、约束与约束力的概念1自由体 在空间能向一切方向自由运动的物体，称为自由体自由体。当物体受到其他物体的限制，因而不能沿某些方向运动时，这种物体就成为非自由体非自由体。2约束 限制非自由体运动的物体便是该非自由体的约束约束，如图1-12。3约束力 约束施加于被约束物体上的力称为约束力约束力，如图1-12b。二、工程中常见的约束及约束二、工程中常见的约束及约束力力1柔体约束（柔

33、索） 工程上常用的绳索（包括钢丝绳）、胶带和链条等所形成的约束，称为柔体约束柔体约束2光滑面约束 当两物体接触面上的摩擦力很小时，可以认为接触面是“光滑”的。光滑面的约束力通过接触处，方向沿接触面的公法线并指向被约束的物体（即只能是压力），如图1-13所示。这种约束力也称为法向约束力。3光滑铰链约束（1）固定铰链支座（2）活动铰链支座 4固定端约束 如房屋的雨篷（图1-24a）牢固地嵌入墙内的一端等，其约束便是固定端约束。第四节第四节 物体的受力分析物体的受力分析第四节第四节 物体的受力分析物体的受力分析 从周围物体的约束中分离出来的研究对象，称为分离体或自由体；同时把画有分离体及其所受外力（

34、包括主动力和约束力）的图称为受力图（或分离体图、自由体图） 一、单个物体的受力分析一、单个物体的受力分析 单个物体受力分析较简单，只将单个物体作为研究对象进行受力分析即可。 架的受力图如图1-26b所示。 二、物体系统的受力分析二、物体系统的受力分析 物体系统的受力分析较单个物体受力分析复杂，一般是先将系统中各个部分作为研究对象，分别进行单个物体受力分析，最后再将整个系统作为研究对象进行受力分析。小 结1静力学是研究物体在力系作用下平衡规律的科学，它主要是解决力系的简化（或力系的合成）问题和力系平衡的问题。2力是物体之间的相互作用，力对物体作用的效应，决定于力的大小、方向（包括方位和指向）和作

35、用点这三要素。3直接主动作用于物体上的外力称为荷载，建筑物中支承荷载、传递荷载而起骨架作用的部分称为结构。结构中的每一个基本部分称为构件。4静力学四公理：作用力与反作用力公理、二力平衡公理、平衡力系公理、力的平行四边形法则。5在空间能向一切方向自由运动的物体，称为自由体。当物体受到其他物体的限制，因而不能沿某些方向运动时，这种物体就成为非自由体。限制非自由体运动的物体便是该非自由体的约束。约束施加于被约束物体上的力称为约束力。6工程中常见的约束及约束力：柔体约束（柔索）、光滑面约束、光滑铰链约束、固定端约束四种。7物体的受力分析：单个物体的受力分析、物体系统的受力分析。第二章第二章 平面汇交力

36、系平面汇交力系学习目标：学习目标：1.理解力的合成与平衡的几何法和解析法。2.会用力的合成与平衡的几何法和解析法解决实际问题。 各力的作用线在同一平面内且相交于一点的力系，称为平面汇交力系，它是一种基本的力系，也是工程结构中常见的较为简单的力系第一节第一节 平面汇交力系合成与平衡的几何法平面汇交力系合成与平衡的几何法 第一节第一节 平面汇交力系合成与平衡的几何法平面汇交力系合成与平衡的几何法一、合成一、合成1三力情况设刚体上作用有汇交于同一点的三个力F1、F2、F3，如图2-1a所示。显然，连续应用力的平行四边形法则，或力的三角形法则，就可以求出三个力的合力。以力多边形求合力的方法称为平面汇交

37、力系合成的几何法。 2一般情况上述方法可以推广到包含任意几个力的汇交力系求合力的情况，合力的大小和方向仍由多边形的封闭边来表示，其作用线仍通过各力的汇交点，即合力等于力系中各力的矢量和（或几何和）， 其表达式为 二、平衡二、平衡物体在平面汇交力系作用下平衡的必要和充分条件是合力等于零，用矢量式表示为 三、三力平衡汇交定理三、三力平衡汇交定理若刚体受三个力作用而平衡，且其中两个若刚体受三个力作用而平衡，且其中两个力的作用线相交于一点，则三个力的作用力的作用线相交于一点，则三个力的作用线必汇交于一点，而且共面。线必汇交于一点，而且共面。第二节第二节 平面汇交力系合成与平衡的解析法平面汇交力系合成与

38、平衡的解析法 求解平面汇交力系合成与平衡问题的解析法是以力在坐标轴上的投影为基础的。一、力在坐标轴上的投影一、力在坐标轴上的投影如已知力的大小和力分别与轴及轴正向间的夹角、，则由图2-7可知 若已知力在正交坐标轴上的投影为和，则由几何关系可求出力的大小和方向二、合力投影定理二、合力投影定理即合力在任一轴上的投影等于各分力在同一轴上投影的代数和（为了表达上的简便，以下各分力在轴或轴上的代数和简记为或），这就是合力投影定理。小小 结结1各力的作用线在同一平面内且相交于一点的力系，称为平面汇交力系。研究平面汇交力系重点是讨论平衡问题。研究的方法有：几何法（矢量法）；解析法（投影法）。2. 平面汇交力

39、系平衡的必要和充分条件是该力系的合力为零。3. 求解平面汇交力系合成与平衡问题的解析法是以力在坐标轴上的投影为基础的。第三章第三章 平面一般力系平面一般力系学习目标：学习目标：1.理解力的平移定理和平面一般力学向一点简化。2.能用力的平移定理和平面一般力学向一点简化解决实际问题。 所谓平面一般力系，是指位于同一平面内的诸力，其力的作用线既不汇交于一点，也不互相平行的情况。工程计算中的很多实际问题都可简化为平面一般力系问题来处理第一节第一节 力的平移定理力的平移定理第一节第一节 力的平移定理力的平移定理可见，一个力可以分解为一个等值与其平行的力和一个位于平面内的力偶。反之，一个力偶和一个位于该力

40、偶作用面内的力，也可以用一个位于力偶作用平面内的力来等效替换。力线平移定理不仅是下一节中力系向一点简化的理论依据，而且也可以用来分析力对物体的作用效应。第二节第二节 平面一般力系向作用面内任一点平面一般力系向作用面内任一点简化简化第二节第二节 平面一般力系向作用面内任一点简化平面一般力系向作用面内任一点简化 综上所述，可得如下结论：平面一般力系向一点简化可得到作用于简化中心的力和一个力偶；这个力的矢量等于力系的主矢，而这个力偶之矩等于力系中各力对简化中心之矩的代数和。三、平面一般力系的合力矩定理三、平面一般力系的合力矩定理 合力矩定理 平面一般力系如果有合力，则合力对该力系作用面内任一点之矩等

41、于力系中各分力对该点之矩的代数和。第三节第三节 平面一般力系的平衡方程平面一般力系的平衡方程第三节第三节 平面一般力系的平衡方程平面一般力系的平衡方程 当物体处于平衡时，作用于其上的平面力系中各力在两个任选的坐标轴（两坐标轴不一定正交）中每一轴上投影的代数均等于零，各力对于任一点之矩的代数和也等于零。二、平衡方程的其他形式二、平衡方程的其他形式 平面一般力系平衡的解析条件除了式（4-6）表示的那种基本形式外，还可以写成二矩式、三矩式和平面平行力系平衡条件表达式等形式。 上述三组方程都可以来解决平面一般力系的平衡问题。究竟选哪一组方程须根据具体情况确定，但无论采取哪一组方程，都只能求解三个未知量

42、。解题时，一般来说，力求所写出的每一个平衡方程中只含有一个未知量。 也就是说，平面平行力系平衡的必要条件和充分条件是：力系中各力的代数和以及各力对任一点之矩的代数和都等于零。小结小结1. 平面一般力系是指位于同一平面内的诸力，其力的作用线既不汇交于一点，也不互相平行的情况。2力的平移定理：作用在刚体上某点的力，可以平行移动到该刚体上任一点，但必须同时附加一个力偶，其力偶矩等于原来的力对平移点之矩。3主矢与主矩。4平面一般力系平衡方程的基本形式和其他形式。5平面一般力系平衡方程的应用。第四章第四章 材料力学基础材料力学基础学习目标：学习目标：1.了解变形固体及其基本假定。2.初步了解杆件的基本变

43、形形式。3.了解内力的含义。4.了解截面法的基本步骤。5.理解杆件、横截面、轴线定义。6.理解应力的定义，领会任意应力分解为正应力与剪应力。第一节第一节 变形固体的性质及其基本假设变形固体的性质及其基本假设一、一、 变形固体的概念变形固体的概念 材料力学所研究的构件，其材料的物质结构和性质虽然千差万别，但却具有一个共同的特性，即它们都由固体材料制成，如钢、木材、混凝土等，而且在荷载作用下会产生变形。因此，这些物体统称为变变形固体形固体。 弹性变形弹性变形变形固体的变形（按变形性质分类） 塑性变形塑性变形 理想弹性体的概念理想弹性体的概念 去掉外力后能完全恢复原状的物体称为理想弹性体理想弹性体。

44、 实际上，并不存在理想弹性体！实际上，并不存在理想弹性体！ 但常用的工程材料如金属、木材等当外力不超过某一限度时（称弹性阶段），很接近于理想弹性体，这时可将它们视为理想弹性体。 小变形小变形 工程中大多数构件在荷载作用下，其几何尺寸的改变量与构件本身的尺寸相比，常是很微小的，我们称这类变形为“小变形小变形”。 在后面的章节中，将研究构件在弹性范围内的小变形。 二、二、 变形固体的基本假设变形固体的基本假设 材料力学研究构件的强度、刚度、稳定性时，常根据与问题有关的一些主要因素，省略一些关系不大的次要因素，对变形固体作了如下假设： 1连续性假设连续性假设 2均匀性假设均匀性假设 3各向同性假设各

45、向同性假设 1连续性假设连续性假设 连续是指材料内部没有空隙。认为组成固体的物质毫无间隙地充满了固体的几何空间。 实际的固体物质，就其结构来说，组成固体的粒子并不连续。但它们之间所存在的空隙与构件的尺寸相比，极其微小，可以忽略不计。 2均匀性假设均匀性假设 均匀是指材料的性质各处都一样。认为在固体的体积内，各处的力学性质完全相同。 就金属材料来说，其各个晶粒的力学性质，并不完全相同，但因在构件或构件的某一部分中，包含的晶粒为数极多，而且是无规则地排列的，其力学性质是所有晶粒的性质的统计平均值，所以可以认为构件内各部分的性质是均匀的。 3各向同性假设各向同性假设 认为固体在各个方向上具有相同的力

46、学性质。具备这种属性的材料称为各向同性材料各向同性材料。 金属、玻璃、塑胶等，都是各向同性材料。 如果材料沿不同方向具有不同的力学性质，则称为各向异性材料各向异性材料，如木材、竹材、纤维品和经过冷拉的钢丝等。 我们所研究的，主要限于各向同性材料。 杆件的形状和尺寸可由杆的横截面和轴线两个主要几何元素来描述。横截面横截面是指与杆长方向垂直的截面，而轴线轴线是各横截面形心的连线。 轴线为直线、横截面相同的杆件称为等直等直杆杆。材料力学主要研究等直杆。第三节第三节 内力、截面法及应力的概念内力、截面法及应力的概念 一、内力一、内力 内力是杆件在外力作用下，相连两部分内力是杆件在外力作用下，相连两部分

47、之间的相互作用力。之间的相互作用力。 内力是由外力引起的并随着外力的增大而增大。但对构件来说，内力的增大是有限的，当内力超过限度时，构件就会破坏。所以研究构件的承载能力必须先分析其内力。二、二、 截面法截面法截面法是求内力的基本方法截面法是求内力的基本方法。要确定杆件某一截面上的内力，可以假想地将杆件沿需求内力的截面截开，将杆分为两部分，并取其中一部分作为研究对象。此时，截面上的内力被显示出来，并成为研究对象上的外力，再由静力平衡条件求出此内力。这种求内力的方法，称为截面法截面法。 截面法可归纳为三个步骤三个步骤： 1截开截开 欲求某一截面上的内力时，沿该截面假想地把杆件分成两部分（图5-3a

48、），任取一部分作为研究对象。 2代替代替 用作用于截面上的内力代替弃去部分对研究部分的作用（图5-3b）或（图5-3c）。 3平衡平衡 对研究部分建立平衡方程，从而确定截面上内力的大小和方向。图5-3 三、应力三、应力 构件的破坏不仅与内力大小有关，还与内力在构件截面上的密集程度（简称集度）有关。通常将内力在一点处的集度称为应内力在一点处的集度称为应力。用式子表示为：力。用式子表示为：P称为称为E点处应力。点处应力。 通常应力通常应力P与截面既不垂直也不相切。材与截面既不垂直也不相切。材料力学中总是将它分解为垂直于截面和相料力学中总是将它分解为垂直于截面和相切于截面两个分量。垂直于截面的应力分

49、切于截面两个分量。垂直于截面的应力分量称为正应力或法向应力，用量称为正应力或法向应力，用表示；相切表示；相切于截面的应力分量称为剪应力或切向应力，于截面的应力分量称为剪应力或切向应力，用用表示。表示。 单位换算：单位换算：本章小结本章小结 本章讨论了材料力学的一些基本概念。本章讨论了材料力学的一些基本概念。 1材料力学的研究对象材料力学的研究对象 是由均匀、连续、各向同性的弹性体材料制成是由均匀、连续、各向同性的弹性体材料制成的杆件。的杆件。 2杆件的四种基本变形形式杆件的四种基本变形形式 （1）轴向拉伸或压缩）轴向拉伸或压缩 （2）剪切）剪切 （3）扭转）扭转 （4）弯曲）弯曲 3.内力与应

50、力的概念内力与应力的概念 内力是杆件在外力作用下，相连两部分之间的相内力是杆件在外力作用下，相连两部分之间的相互作用力。互作用力。 工程上最常见的是计算杆件横截面上的内力。应工程上最常见的是计算杆件横截面上的内力。应力是内力在某一点处的集度，杆件中某截面上任一力是内力在某一点处的集度，杆件中某截面上任一点的应力一般有两个分量：正应力和剪应力。点的应力一般有两个分量：正应力和剪应力。 4.求内力的基本方法求内力的基本方法-截面法截面法 步骤：截开；代替；平衡。步骤：截开；代替；平衡。第五章第五章 扭转扭转学习目标：学习目标： 1.了解外力偶矩的计算，扭矩的概念和扭矩图的画法。 2.理解圆轴扭转时

51、横截面上剪应力分布规律和强度计算。 3.掌握圆轴扭转变形时的刚度和变形（相对扭转角）计算。 第六章第六章 梁的弯曲梁的弯曲 一、弯曲变形和平面弯曲一、弯曲变形和平面弯曲 弯曲是构件变形的基本形式之一。当一杆件弯曲是构件变形的基本形式之一。当一杆件在两端承受一对等值、反向的外力偶作用，且在两端承受一对等值、反向的外力偶作用，且力偶的作用面与杆件的横截面垂直时，如图力偶的作用面与杆件的横截面垂直时，如图8-1（a），杆件的轴线由直线变为曲线，这种变），杆件的轴线由直线变为曲线，这种变形称为弯曲变形，简称形称为弯曲变形，简称弯曲弯曲。图 8-1（a）（b）第一节第一节 梁的平面弯曲梁的平面弯曲 有时

52、，杆件在一组垂直于杆轴的横向力作用下也发生弯曲变形，如图8-1（b），发生这种弯曲变形时还伴有剪切变形，此称为剪切弯曲剪切弯曲或横向弯曲横向弯曲。 常见的梁就是以弯曲变形为主的构件。例如房屋建筑中的悬臂梁(图8-2(a),楼面梁 (图8-2(b)等。(a)(b)图8-2（c）图8-3（d） 实际工程中常见的梁，其横截面通常采用的是对称形状，如矩形、工字形、T字形、圆形等(图8-3(a)，原因是它们都有一个竖直对称轴。对称轴与梁轴线组成的平面叫纵向对称平面纵向对称平面。如果作用在梁上的所有外力（荷载、支座反力）的作用线都位于纵向对称平面内，梁变形时其轴线变成位于对称平面内的一条平面曲线(图8-3

53、(b)，这种弯曲称为平面弯曲。平面弯曲。平面弯曲是工程中最常见的弯曲形式。 二、单跨静定梁的基本形式二、单跨静定梁的基本形式 为了方便地讨论梁的弯曲，这里简单了解一下梁的基本形式。工程中对于单跨静定梁按其支座情况来分，可分为下列三种形式： 1悬臂梁 梁的一端为固定端，另一端为自由端（图8-4(a)） 2简支梁 梁的一端为固定铰支座，另一端为可动铰支座（图8-4(b)） 3外伸梁 梁的一端或两端伸出支座的简支梁（图8-4(c)）（ a）（b）（ c）图8-4第七章第七章 组合变形的强度计算组合变形的强度计算 学习目标：学习目标：1了解组合变形的概念，以及构件受力和变形特点。2理解截面核心的概念及

54、简单图形截面核心的位置。3掌握斜弯曲、偏心拉压时构件的应力计算及强度条件。 第一节 组合变形的概念一、组合变形的概念一、组合变形的概念由两种或两种以上的基本变形组合而成的变由两种或两种以上的基本变形组合而成的变形，称为组合变形。形，称为组合变形。（a） 解决组合变形的强度问题可用叠加法，其分析步骤为： 将杆件的组合变形分解为基本变形； 计算杆件在每一种基本变形情况下所产生的应力和变形； 将同一点的应力叠加，可得到杆件在组合变形下任一点的应力和变形。 第二节 斜弯曲 斜弯曲的条件：外力与杆件的轴垂直且通过变形后的梁轴线不在外力作用面内弯曲。 以图9-2所示的矩形截面悬臂梁为例来讨论斜弯曲问题的特

55、点和它的强度计算 一、一、 外力分解外力分解 如图9-2（a），外荷载可沿坐标轴和分解，得 其中是梁产生绕轴的平面弯曲，使梁柱产生绕轴的平面弯曲。因此，斜弯曲实际上是两个互相垂直的平面弯曲的组合。 二、二、 内力分析内力分析 斜弯曲梁的强度是由最大正应力来控制的，所以，弯矩的计算是最主要的。 设在距端点为的任意横基面上，引起的截面总弯矩为： 两个分力和引起的弯矩值为 三、三、 应力计算应力计算 在该横截面上任意点处（相应坐标）,由和引起的正应力为由叠加原理，任意点的正应力为：代入总弯矩，可得 四、四、 强度条件强度条件 1中性轴位置 因中性轴上各点正应力均为零，则由式(9-2)可得 当时，说明

56、中性轴是通过截面形心的直线。 2危险点的确定 斜弯曲时，中性轴将截面分为受拉和受压两个区，横截面上的正应力呈线性分布，距中性轴越远，应力越大。因此一旦中性轴确定就可找出距中性轴最远的危险点。 3强度条件 斜弯曲时的强度条件为 也可以表达为： 根据这一强度条件，同时可以进行强度校核、截面设计和确定许多荷载。 在设计截面尺寸时，因有 两个未知量，所以需要假定一个比值，对矩形截面， 对槽形截面， 例例9-1 图9-4所示檀条简支在屋架上，其跨度为 ,承受屋面传来的均布荷载 屋面的倾角 ，檀条为矩形截面， 材料的许用应力 ，试校核檀条强度。 解：解：由题中已知条件， 檀条在均布荷载的作用下，弯矩图为抛

57、物线，最大弯矩发生在梁的跨中截面，弯矩值为： 截面对和轴的抗弯截面系数为： 由强度条件代入数值得：所以檀条强度足够安全。例例9-2 试选择图9-5所示梁的截面尺寸。 解：解： 由题中条件知，此梁受竖向荷载和横向荷载的共同作用部分将产生斜弯曲变形，危险截面为固定端截面。 由强度条件： 根据已知条件 ，矩形截面，解得 取整 第三节第三节 偏心压缩（拉伸）偏心压缩（拉伸） 当外荷载作用线与杆轴线平行但不重合时，杆件将产生压缩(拉伸)和弯曲两种基本弯形，这类问题称为偏心压缩偏心压缩（拉伸）。如图9-6所示杆件，如力作用在某一轴线上，则产生压缩（拉伸）和弯曲变形，称为单向偏心压缩单向偏心压缩(偏心压缩)

58、图9-6（a）。如力作用在轴线外的截面的任意点上，称为双向偏心压缩双向偏心压缩（拉伸）图9-6（b）。 一、单向偏心压缩一、单向偏心压缩(拉伸拉伸)时的应力和强度时的应力和强度条件条件 1荷载变化由平面一般力系中力的平移定理，将偏心力向杆线轴线平移，得到一个通过形心的轴向压力 和一个力偶矩为 的力偶，如图9-7。 2内力计算用截面 截取杆件上部，由平衡方程可求得 显然偏心压缩杆件各个横截面的内力均相同，所以截面 可以为任意截面。3应力计算对于横截面上任一点 (图9-8)，其应力是轴向压缩应力 和弯曲应力 的叠加。 点的总应力为： 由上式计算正应力时， 用绝对值代入，式中弯曲正应力可由直观判断来

59、确定。 类似地，最大（最小）正应力必将发生在横截面的上、下边缘（ ）处： 4强度条件 显然，杆件横截面各点均处于单向拉压状态，其强度条件为 例例9-3 横截面为正方形的短柱承受荷载 ，若在短柱中开一切槽，其最小截面积为原面积的一半，如图9-9所示。试问切槽后，柱内最大压应力是原来的几倍？ 解：解：切槽前的压应力 切槽后最大压应力应为偏心压缩情况下截面边缘的最大压应力 两者的比值是： 例例11-4 图9-10所示举行截面柱，柱顶有屋架传来的压力 ；牛腿上承受吊车梁传来的压力 ；与轴线的偏心距 。已知柱宽 。求：（1）若 ，则柱截面中的最大拉应力和最大压应力各是多少？ （2）要使柱界面不产生拉应力

60、，截面高度 应为多少？在所选的尺寸下，柱截面中的最大压应力为多少？ 解：解：（1）求最大拉应力和最大压应力 将荷载力向截面形心简化，柱的轴向压力为：截面的弯矩为：所以（2）求截面高度和最大压应力要使截面不产生拉应力，应满足解得： 取整 此时产生的最大压应力为：二、双向偏心压缩二、双向偏心压缩(拉伸拉伸)时的应力和强度条时的应力和强度条件件图9-111荷载简化如图9-11（a），已知 至 轴的偏心距为 至 轴的偏心距为 （1）将压力F平移至Z轴，附加力偶矩为（2）再将压力从轴上平移至与杆件轴线重合，附加力偶矩为 =（3）如图9-11（b）所示，力F经过两次平移后，得到轴向压力和两个力偶矩 ，所以

61、双向偏心压缩实际上就是轴向压缩和两个相互垂直的平面弯曲的组合。2内力分析截面法任取横截面ABCD，其内力均为3应力计算横截面上任意一点，坐标为y、z时的应力分别为：（1）由轴力 引起 点的压应力为（2）由弯矩 引起 点的应力为（3）由弯矩 引起 点应力为所以， 点的应力为上式中各个量都可用绝对值代入，式中第二项和第三项前的正负号观察弯曲变形的情况来确定。 4中性轴位置由公式（9-7）可得 = =0即 设 、 为中性轴上的点的坐标，则中性轴方程为即 上式也称为零应力线方程，是一直线方程。式中 分别称为截面对z、y轴的惯性半径，也是截面的几何量。 中性轴的截距为：当 时，当 时， 从而可以确定中心

62、轴位置。其表明，力作用点 坐标越大，截距 越小；反之亦然。说明外力作用点越靠近形心，则中性轴越远离形心。式中负号表示中性轴与外力作用点总是位于形心两侧。中性轴将截面划分成两部分，一部分为压应力区，另一部分为拉应力区。由图9-11（b）可以判断，最大拉应力发生在A点，最大压应力发生在B点，其值为 危险点A、C 都处于单向应力状态，所以可类似于单向偏心压缩的情况建立相应的强度条件。 5强度条件 例例9-5 试求图9-12所示偏心受拉杆的最大正应力。 解解：此杆切槽处的截面是危险截面，将力F向切槽截面的轴线简化，得： 经判断点为危险点，其应力为拉应力，大小为 得： 三、截面核心三、截面核心 1概念

63、当偏心压力作用在截面形心周围的一个区域内时，杆件整个横截面上只产生压应力而不出现拉应力，这个荷载作用的区域就称为截面核心截面核心。 2截面核心的确定 对于许用拉应力远小于许用压应力的混凝土、砖石等脆性材料，过大的拉应力将会使构件产生裂缝，这种情况必须避免。为了使偏心压缩杆的截面上不出现拉应力，对于图9-11b所示矩形截面ABCD，应满足: 即: 可见，y方向的偏心荷载应该作用在y轴上截面中间的1/3范围内。 同理，若荷载在z方向上偏心，则只有作用在z轴上截面中间的1/3范围内，才能保证截面上不出现拉应力。 对双向偏心压缩杆，如果将截面上的上述四点顺序连起来得到一菱形(如图9-13a)，则双向偏

64、心荷载只要作用在上述的菱形区域内，截面上就只有压应力，不会出现拉应力。截面上的这个区域称为截面核心截面核心。 几种常见图形的截面核心，通常可从有关手册中查出 ：图9-13本章小结 本章研究了组合变形中斜弯曲和单向、双向偏心压缩的内力、应力和强度条件。 1概念 （1）组合变形 由两种以上的基本变形组合而成的变形 （2）截面核心 当偏心压力作用点位于截面形心周围的一个区域内时，横截面上只有压应力而没有拉应力，这个区域就是截面核心。 2叠加法求解组合变形杆件强度问题的步骤是： （1）对杆件进行受力分析，确定是由哪些基本变形的组合； （2）简化或分解外力，使每一个外力只产生一种基本变形； （3）按基本

65、变形计算内力和应力，用叠加法确定出危险点应力的大小和方向； （4）建立强度条件。 一、梁的弯曲内力剪力和弯矩 为了计算梁的强度和刚度，在求得梁的支座反力后，还必须计算梁的内力。 如图8-5(a)所示为一简支梁，荷载和支座反力、是作用在梁的纵向对称平面内的平衡力系。现在在梁上任取一截面，假想截面将梁分为两段，取左段为研究对象，从图8-5(b)可知，因有支座反力作用，为使左段满足，截面上必然有与等值、平行且反向的内力存在，这个内力，称为剪力；同时，因对截面的形心点有一个力矩的作用，为满足，截面上也必然有一个与力矩大小相等且转向相反的内力偶矩存在，这个内力偶矩称为弯矩。由此可见，梁发生弯曲时，横截面

66、上同时存在着两个内力因素，即剪力和弯矩。第二节第二节 梁的弯曲内力梁的弯曲内力图8-5剪力的常用单位为N或kN，弯矩的常用单位为Nm，或kNm剪力和弯矩的大小，可由左段梁的静力平衡方程求得，即:由得 由得 二、剪力和弯矩的正负号规定二、剪力和弯矩的正负号规定 为了使从左、右两段梁求得同一截面上的剪力和弯矩具有相同的正负号，并考虑到土建工程上的习惯要求，对剪力和弯矩的正负号特作如下规定： (1)剪力的正负号使梁段有顺时针转动趋势的剪力为正(图8-6a)；反之，为负(图8-6b)。 (2)弯矩的正负号使梁段产生下侧受拉的弯矩为正(图8-7a)；反之，为负(图8-7b)。 如果取右段梁作为研究对象，

67、同样可求得截面 上的 和 ，根据作用与反作用力的关系，它们与从右段梁求出 截面上 的和 大小相等，方向相反，如图8-5(a)所示。图8-6图8-7 例例8-1 如图8-8(a)所示简支梁。已知 ， 试求截面1-1上的剪力和弯矩。图8-8解解:(1)求支座反力由 得 又由 得 由、得 (2)求截面1-1上的内力在截面1-1处将梁截开，取左段梁为研究对象，画出其受力图如图8-8（b)，内力 和 均先假设为正的方向，列平衡方程： 由 得 由 得 由、得 求得 和 均为正值，表示截面1-1上内力的实际方向与假定的方向相同；按内力的符号规定，剪力、弯矩都是正的。所以，画受力图时一定要先假设内力为正的方向

68、，由平衡方程求得结果的正负号，就能直接代表内力本身的正负。 如取1-1截面右段梁为研究对象(图8-8b)，可得出同样的结果。 例例8-28-2 一悬臂梁，其尺寸及梁上荷载如图8-9所示，求截面1-1上的剪力和弯矩。图8-9 解解: : 对于悬臂梁不需求支座反力，可取右段梁为研究对象，其受力图如图8-9(b)所示。由 得 由 得 得 求得 为正值，表示 的实际方向与假定的方向相同； 为负值，表示 的实际方向与假定的方向相反。所以，按梁内力的符号规定，1-1截面上的剪力为正，弯矩为负。 （二）简易法求内力（二）简易法求内力 求梁的内力还可用简便的方法来进行，称为简易法简易法。通过上述例题，可以总结

69、出直接根据外力计算梁内力的规律。 1剪力的规律 计算剪力时，对截面左(或右)段梁建立投影方程，经过移项后可得或 上两式说明：梁内任一横截面上的剪力在数值上等于该截面一侧所有梁内任一横截面上的剪力在数值上等于该截面一侧所有外力在垂直于轴线方向投影的代数和。外力在垂直于轴线方向投影的代数和。若外力对所求截面产生顺时针方向转动趋势时，其投影取正号(图8-6a)；反之取负号(图8-6b)，此规律可记为“顺转剪力正”。 2求弯矩的规律计算弯矩时，对截面左(或右)段梁建立力矩方程，经过移项后可得或 上两式说明：梁内任一横截面上的弯矩在数值上等于该截面一侧所有外力梁内任一横截面上的弯矩在数值上等于该截面一侧

70、所有外力(包包括力偶括力偶)对该截面形心力矩的代数和。对该截面形心力矩的代数和。将所求截面固定，若外力矩使所考虑的梁段产生下凸弯曲变形时(即上部受压，下部受拉)，等式右方取正号(图8-7a)；反之取负号(图8-7b)，此规律可记为“下凸弯矩正”。 用简易法求内力可以省去画受力图和列平衡方程从而简化计算过程。 例例8-38-3 用简易法求图8-10所示简支梁1-1截面上的剪力和弯矩。 图8-10解解: (1)求支座反力图图8-10由梁的整体平衡方程求得(2)计算1-1截面上的内力由1-1截面以左部分的外力来计算内力，根据“顺转剪力正”和“下凸弯矩正”得第三节第三节 梁的内力图梁的内力图 为了计算

71、梁的强度和刚度问题，除了要计算指定截面的剪力和弯矩外，还必须知道剪力和弯矩沿梁轴线的变化规律内内力图力图，从而直观地找到梁内剪力和弯矩的最大值以及它们所在的截面位置。 一、剪力方程和弯矩方程一、剪力方程和弯矩方程 从上节的讨论可以看出，梁内各截面上的剪力和弯矩一般随截面的位置而变化。若横截面的位置用沿梁轴线的坐标 来表示，则各横截面上的剪力和弯矩都可以表示为坐标 的函数，即： 以上两个函数式表示梁内剪力和弯矩沿梁轴线的变化规律，分别称为剪力方程和弯矩方程。 为了形象地表示剪力和弯矩沿梁轴线的变化规律，可以根据剪力方程和弯矩方程分别绘制剪力图剪力图和弯矩图弯矩图。以沿梁轴线的横坐标 表示梁横截面

72、的位置，以纵坐标表示相应横截面上的剪力或弯矩。在土建工程中，习惯上把正剪力画在 轴上方，负剪力画在 轴下方；而把弯矩图画在梁受拉的一侧，即正弯矩画在 轴下方，负弯矩画在 轴上方，如图8-11所示。图8-11 例例8-4 如图8-12()所示，一简支梁受均布荷载作用，试画出梁的剪力图和弯矩图。 解解:(1)求支座反力由对称关系可得： (2)列剪力方程和弯矩方程 取距A点(坐标原点)为处的任意截面，则梁的剪力方程和弯矩方程为：图8-12(3)画剪力图和弯矩图 由式(1)可见， ( )是 的一次函数，即剪力方程为一直线方程，剪力图是一条斜直线，给出两点可得：当 时当 时 根据这两个截面的剪力值，画出

73、剪力图，如图8-12()所示。 由式(2)知， ( )是 的二次函数，说明弯矩图是一条二次抛物线，应至少计算三个截面的弯矩值，方可描绘出曲线的大致形状：当 时 当 时 当 时 图8-13 根据上述结果，画出弯矩图，如图8-12()所示。 从上面的剪力图和弯矩图中可得出结论：在均在均布荷载作用的梁段，剪力图为斜直线，弯矩图为二布荷载作用的梁段，剪力图为斜直线，弯矩图为二次抛物线；在剪力等于零的截面上弯矩有极值。次抛物线；在剪力等于零的截面上弯矩有极值。 例例8-5 如图8-13(a)，一简支梁受集中荷载 作用，试画出梁的剪力图和弯矩图。解解:(1)求支座反力由梁的整体平衡得： (2)列剪力方程和

74、弯矩方程 梁在 处有集中力作用，故 段和 段的剪力方程和弯矩方程不相同，要分段列出。 段：在距 端为 的任意截面处将梁假想截开，并考虑左段梁平衡，则剪力方程和弯矩方程为： 段：在距 端为 的任意截面处假想截开，并考虑左段的平衡，列出剪力方程和弯矩方程为：(3)画剪力图和弯矩图根据剪力方程和弯矩方程画剪力图和弯矩图: 图： 段剪力方程 ( )为常数，其剪力值为 ，剪力图是一条平行于 轴的直线，且在 轴上方。 段剪力方程 ( )也为常数，其剪力值为 ，剪力图也是一条平行于 轴的直线，但在 轴下方。画出全梁的剪力图，如图8-13(b)所示。 图： 段弯矩 ( )是 的一次函数，弯矩图是一条斜直线，只

75、要计算两个截面的弯矩值，就可以画出弯矩图:当 时， 当 时， 根据上述计算结果，可画出 段弯矩图。 段弯矩 ( )也是 的一次函数，弯矩图仍是一条斜直线。 当 时，当 时， 由上面两个弯矩值，画出 段弯矩图。整梁的弯矩图如图8-13(c)所示。 从上述剪力图和弯矩图中可得结论：（1）在无荷载作用梁段，剪力图为平行直线，弯矩图为斜直线；在无荷载作用梁段，剪力图为平行直线，弯矩图为斜直线；（2）在集中力作用处，左右截面上的剪力图发生突变，其突变值等在集中力作用处，左右截面上的剪力图发生突变，其突变值等于该集中力的大小，突变方向与该集中力的方向一致；而弯矩图出现于该集中力的大小，突变方向与该集中力的

76、方向一致；而弯矩图出现转折，即出现尖点，尖点方向与该集中力方向一致。转折，即出现尖点，尖点方向与该集中力方向一致。 例例8-6 如图8-14(a)所示，一简支梁受集中力偶作用，试画出梁的剪力图和弯矩图。解：解：(1)求支座反力 由梁的整体平衡得：图8-14 (2)列剪力方程和弯矩方程 梁在 截面处有集中力偶 作用，应分两段列出剪力方程和弯矩方程。 段：在 端为 的截面处假想将梁截开，考虑左段梁平衡，则剪力方程和弯矩方程为：(1)(2) 段：在 端为 的截面处假想将梁截开，考虑左段梁平衡，则列出剪力方程和弯矩方程为：(3)画剪力图和弯矩图 图：由式(1)、(3) 式可知，梁在 段和 段剪力都是常

77、数，其值为 ，故剪力是一条在 轴上方且平行于 轴的直线，画出剪力图如图8-14(b)所示。(3)(4) 图：由式(2)、(4) 式可知，梁在 段和 段内弯矩都是 的一次函数，故弯矩图是两段斜直线。画出弯矩图如图8-14(c)所示。 由上述内力图可得出结论：梁在集中力偶作用处，左右截面上的剪梁在集中力偶作用处，左右截面上的剪力无变化，而弯矩出现突变，其突变值等于该集中力偶矩。力无变化，而弯矩出现突变，其突变值等于该集中力偶矩。第四节第四节 利用微分关系绘制内力图利用微分关系绘制内力图一、剪力、弯矩和荷载集度三者之间的微分关系一、剪力、弯矩和荷载集度三者之间的微分关系 上一节从直观上总结出剪力图、

78、弯矩图的一些规律和特点，现进一步讨论剪力图、弯矩图与荷载集度三者之间的关系。 如图8-15(a)所示，梁上作用有任意的分布荷载 ( )，设 ( )以向上为正。现取分布荷载作用下的一微段 作为研究对象，如图8-15（b）所示。图8-15考虑微段的平衡，由 得： 整理得： （8-4-1） 得结论一：梁上任意一横载面上的剪力对的一阶导数等于作用在该截面处的梁上任意一横载面上的剪力对的一阶导数等于作用在该截面处的分布荷载集度。分布荷载集度。这一微分关系的几何意义是：剪力图上某点切线的斜率等于相应截面处的分布荷载集度。 再由 得：经过整理得 ：（8-4-2） 结论二：结论二：梁上任一横截面上的弯矩对的一

79、阶导数等于该截面上的剪力梁上任一横截面上的弯矩对的一阶导数等于该截面上的剪力。这一微分关系的几何意义是：弯矩图上某点切线的斜率等于相应截面上剪力。将式(8-4-2)两边求导，可得：（8-4-3）结论三：梁上任一横截面处的弯矩对的二阶导数等于该截面处的分布荷载集梁上任一横截面处的弯矩对的二阶导数等于该截面处的分布荷载集度度。这一微分关系的几何意义是：弯矩图上某点的曲率等于相应截面处的荷载集度。因此可以由分布荷载集度的正负来确定弯矩图的凹凸方向。二、用微分关系法绘制剪力图和弯矩图二、用微分关系法绘制剪力图和弯矩图 利用弯矩、剪力与荷载集度之间的微分关系及其几何意义，可总结出下列一些规律，以用来校核

80、或绘制梁的剪力图和弯矩图。1无荷载梁段，即 时，弯矩图是一条斜直线。2均布荷载梁段，即 常数时， 是 的二次函数，即弯矩图为二次抛物线。 这时可能出现两种情况： 时，抛物线下凹； 时，抛物线上凸，如图8-16所示。图8-16 利用上述荷载、剪力和弯矩三者之间的微分关系及规律，可更简捷地绘制梁的剪力图和弯矩图，其步骤如下：(1) 分段，即根据梁上外力及支座等情况将梁分成若干段；(2) 根据各段梁上的荷载情况，判断其剪力图和弯矩图的大致形状；(3) 利用计算内力的简便方法，直接求出若干控制截面上的值和值；(4) 根据值和值逐段直接绘出梁的剪力图和弯矩图。例例8-7 一外伸梁，梁上荷载如图8-17(

81、a)所示，已知 ，利用微分关系绘出梁的剪力图和弯矩图。解：解：(1)求支座反力图8-17(2) 根据梁上的外力情况将梁分为 、 和 三段。(3) 计算控制截面剪力，画剪力图如图8-17（b）所示。(4) 计算控制截面弯矩，画弯矩图如图8-17(c)所示。 例例8-8 一简支梁，尺寸及梁上荷载如图8-18(a)所示，利用微分关系绘出此梁的剪力图和弯矩图。解：解：(1) 求支座反力：(2) 根据梁上的荷载情况，将梁分为 和 两段，逐段画出内力图。图8-18(3) 计算控制截面剪力，画剪力图如图8-18(b)所示。 (4) 计算控制截面弯矩，画弯矩图如图8-18(c)所示。一、叠加原理一、叠加原理

82、由于在小变形条件下，梁的内力、支座反力，应力和变形等参数均与荷载呈线性关系，图图8-198-19 每一荷载单独作用时引起的某一参数不受其他荷载的影响。所以，当梁在个荷载共同作用下所引起的某一参数(内力、支座反力、应力和变形等)，等于梁在各个荷载单独作用时所引起的同一参数的代数和，这种关系称为叠加原理叠加原理(图8-19)。第五节第五节 叠加法画弯矩图叠加法画弯矩图图8-19二、用叠加法画弯矩图二、用叠加法画弯矩图根据叠加原理来绘制梁的内力图的方法称为叠加法叠加法。由于剪力图一般比较简单，因此不用叠加法绘制，下面只介绍用叠加法作梁的弯矩图。其方法为：先分别作出梁在每一个荷载单独作用下的弯矩图，然

83、后将各弯矩图中同一截面的弯矩代数相加，即可得到梁在所有荷载共同作用下的弯矩图。例例8-9 试用叠加法画出图8-20所示简支梁的弯矩图。图8-20解：解：(1) 先将梁上荷载分为集中力偶 和均布荷载 两组。(2) 分别画出 和 单独作用时的弯矩图(图8-20b、c)，然后将这两个弯矩图相叠加。叠加时，是将相应截面的纵坐标代数相加。例例8-10 用叠加法画出图8-21所示简支梁的弯矩图。解解：(1) 先将梁上荷载分为两组。其中集中力偶 和 为一组，集中力 为一组。(2) 分别画出两组荷载单独作用下的弯矩图(图8-21b、c)，然后将这两个弯矩图相叠加。 图8-21第六节第六节 梁的弯曲应力梁的弯曲

84、应力一、梁横截面上的正应力一、梁横截面上的正应力（一）纯弯曲时梁横截面上的正应力（一）纯弯曲时梁横截面上的正应力1.纯弯曲纯弯曲 如图8-22所示为一矩形截面简支梁，在给定荷载作用下，在梁的 段上，各截面的弯矩为一常数，剪力为零，此段梁只发生弯曲变形而没有剪切变形。2.非纯弯曲非纯弯曲 在梁的 、 段上，各截面不仅有弯矩，还有剪力的作用，产生弯曲变形的同时，伴随有剪切变形。 本节将推导纯弯曲情况下梁的正应力计算公式。1、实验现象、实验现象图8-22图8-23梁变形后，可看到下列变形现象： (1)驶所有的纵向线都变成为相互平行的曲线，且靠上部的纵向线缩短，靠下部的纵向线伸长。(2) 所有的竖直线

85、仍保持为直线，且仍与纵向线正交，只是相对倾斜了一个角度。 (3) 原来的矩形截面，变形后上部变宽，下部变窄。 根据上述实验现象，我们作如下分析： 根据现象(2)，梁横截面周边的所有横线仍保持为直线，且与纵向曲线垂直。于是可以推断，变形后，梁的横截面仍为垂直于轴线的平面。此推断称为平面假设平面假设，它是建立梁横截面上的正应力计算公式的基础。 根据现象(1)，若设想梁是由无数纵向纤维所组成，由于靠上部纤维缩短，靠下部纤维伸长，则由变形的连续性可知，中间必有一层纤维既不伸长也不缩短，我们称此层为中性层。中性层。中性层与横截面的交线称为中性轴中性轴(图8-24)。 根据现象(1)、(3)，中性层下部纵

86、向纤维伸长而截面的宽度减小，上部纵向纤维缩短而截面的宽度增大，这一变形现象表示梁的上部受压，下部受拉。若假设各纵向纤维间无相互挤压，则各纵向纤维只产生单向拉伸或压缩。图8-242、正应力计算公式、正应力计算公式 根据上面的分析，我们来进一步推导梁的正应力计算公式。（1）几何方面纵向纤维的线应变为（a ） （2）物理方面 假设纵向纤维受单向拉伸或压缩，所以，当正应力不超过材料的比例极限时，由虎克定律可得(b) 对于指定的横截面， 是常数。所以（b）式表明，正应力 与距离 成正比，即正应力沿截面高度按直线规律变化(图8-26)。中性轴上各点处的正应力等于零，距中性轴最远的上、下边缘处的正应力最大。

87、 图8-26图8-27（3）静力学方面 上面虽已找到了正应力的分布规律，但还不能直接按(b)式计算正应力，这是因为曲率半径 以及中性轴的位置均未确定，这可以通过静力学方面来解决。 对于图8-27所示梁的一个横截面，其微面积 上的法向微内力 组成一空间平行力系。因为横截面上没有轴力，只有位于梁对称平面内的弯矩 ，所以，各微内力沿 轴方向的合力为零，即： (c) 各微内力对中性轴的矩的和等于截面弯矩 ，即(d) 将式(b)代入式(c)得 因为 0，所以必有 式中 为截面形心的坐标。因为截面积 O，则必有 此式说明中性轴必通过截面的形心。这样，中性轴的位置便确定了。 将式(b)代入式(d)，得式中

88、，是与截面形状和尺寸有关的几何量，称为截面对轴的惯性矩惯性矩。故(e)式(e)可确定中性层的曲率 ，式中 称为梁的抗弯刚度抗弯刚度。梁的抗弯刚度愈大，曲率就愈小，即梁的弯曲变形就愈小。将(e)式代入(b)式，得：(8-6-1)这就是梁横截面上的正应力计算公式梁横截面上的正应力计算公式。例例8-11 长为 的矩形截面悬臂梁，在自由端处作用一集中力 ，如图8-28所示。已知 ， ， ， ， ， ， 求C截面上K点的正应力。 解解 (1)计算 截面的弯矩图8-28(2)计算截面对中性轴的惯性矩(3)计算c截面上K点的正应力二、梁横截面上的剪应力二、梁横截面上的剪应力 在工程中，大多数梁是在横向力作用

89、下发生剪切弯曲。剪切弯曲时横截面上的内力不仅有弯矩，而且还有剪力，因此横截面上除具有正应力外，还具有剪应力。由于剪应力的存在，就不能保证梁的横截面在变形时保持为平面，也不能保证各纵向纤维间不互相挤压。但试验结果及弹性力学的理论分析表明，剪力的存在对正应力的影响很小，如果把纯弯曲的正应力计算公式（8-6-1）用于剪切弯曲，其所产生的误差非常小，并不影响工程计算的精度要求。因此，梁在剪切弯曲时其正应力仍采用公式：进行计算。 至于梁的剪应力在横截面上的分布情况，要比正应力复杂得多。剪应力公式的推导也是在某种假设前提下进行的，要根据截面的具体形状，对剪应力的分布适当地作出一些假设，才能导出计算公式。本

90、节只简要地介绍几种常见截面形式的剪应力计算公式和剪应力的分布情况，对于计算式将不进行推导。 （一）矩形截面梁的剪应力一）矩形截面梁的剪应力图8-29（）（）（）（8-6-2）式中： 所求应力点的水平线到截面下(或上)边缘间的面积 对 轴的静矩。将上式及代入式(8-6-3)，得： 表明，剪应力沿截面高度按二次抛物线规律变化（图8-29（c）。在截面的上下边缘（ ）处的剪应力为零；在中性轴处（ ）的剪应力最大，其值为即矩形截面上的最大剪应力为截面上平均剪应力( )的1.5倍。（二）工字形截面梁的剪应力（二）工字形截面梁的剪应力 工字形截面，由于翼缘上的竖向剪应力很小，计算时一般不予考虑，因此，我们

91、也不作讨论。对腹板上的剪应力，我们可以作和矩形截面相同的假设，导出与矩形截面梁的剪应力计算公式形式完全相同的公式。即（8-6-3） 为所求应力点到截面边缘间的面积(图8-30(a)中阴影面积)对中性轴的静矩。 剪应力沿腹板高度的分布规律也是按抛物线规律变化的，如图8-30(b)所示。其最大剪应力(中性轴上)和最小剪应力相差不多，接近于均匀分布。通过分析可知，对工字形截面梁剪力主要由腹板承担，而弯矩主要由翼缘承担。图8-30（）（）图8-31（）（） T T字形截面也是工程中常用的截面形式，它是由两个矩形截面组成(图8-31(a)。下面的狭长矩形与工字形截面的腹板类似，这部分上的剪应力仍用式(8

92、-6-3)计算。剪应力的分布仍按抛物线规律变化，最大剪应力仍发生在中性轴上，如图8-31(b)所示。例例8-12 一矩形截面简支梁如图8-32所示。已知 ， ， ， ， ，求 截面上 点的剪应力。图8-32解解 (1)求支座反力及 截面上的剪力(2)计算截面的惯性矩及面积 。对中性轴的静矩分别为(3)计算 截面上 点的剪应力第七节第七节 弯曲梁的强度计算弯曲梁的强度计算一、梁的正应力强度计算一、梁的正应力强度计算 在横向力的作用下，梁的横截面一般同时存在弯曲正应力和弯曲剪应力。从应力分布规律可知，最大弯曲正应力发生在距中性轴最远的位置；最大弯曲剪应力发生在中性轴处。为了保证梁能安全地工作，必须

93、使梁内的最大应力不超过材料的容许应力，因此，对上述两种应力应分别建立相应的强度条件。（一）正应力强度条件（一）正应力强度条件 梁内的最大正应力发生在弯矩最大的横截面且距中性轴最远的位置。该最大正应力的值为所以（8-7-1）这就是梁的正应力强度条件梁的正应力强度条件。 对矩形截面(图8-33(a)对圆形截面(图8-33(b)图8-33（二）梁的正应力强度计算（二）梁的正应力强度计算 对梁的强度计算，利用强度条件式(8-7-1)，可以解决三种不同类型的问题。1强度校核强度校核 已知梁的截面形状、尺寸、梁所用的材料和所承受的荷载(即已知 和 )，可用式(8-7-1)校核构件是否满足强度要求，即是否有

94、2选择截面选择截面 已知梁的材料和所承受的荷载(即已知 、 、 )，根据强度条件可先求出梁所需的抗弯截面模量，进而确定截面尺寸。将式(8-7-1)改写为求得后，再依选定的截面形状，确定截面尺寸。3确定容许荷载确定容许荷载 已知梁的材料、截面的形状、尺寸(即已知 和 )，根据强度条件可求出梁所能承受的最大弯矩，进而求出梁所能承受的最大荷载。将式(8-7-1)改写为求出 后，依 与荷载的关系，确定所承受荷载的最大值。二、梁的剪应力强度计算二、梁的剪应力强度计算（一）梁的剪应力强度条件梁的剪应力强度条件梁内的最大剪应力发生在剪力最大的横截面的中性轴上。该最大剪应力的值应满足这就是梁的剪应力强度条件梁

95、的剪应力强度条件。 （二）梁的剪应力强度计算（二）梁的剪应力强度计算 在进行梁的强度计算时，必须同时满足梁的正应力强度条件和剪应力强度条件。但在一般情况下，正应力强度条件往往是起主导作用的。在选择梁的截面时，通常是先按正应力强度条件选择截面尺寸，然后再进行剪应力强度校核。对于某些特殊情况，梁的剪应力，强度条件也可能起控制作用。例如，梁的跨度很小，或在支座附近有较大的集中力作用，这时梁可能出现弯矩较小，而剪力却很大的情况，这就必须注意剪应力强度条件是否满足。又如，对组合工宇钢梁，其腹板上的剪应力可能较大；对于木梁，在木材顺纹方向的抗剪能力很差。这些情况都应注意在进行正应力强度校核的同时，还要进行

96、剪应力的强度校核。 例例8-13 如图8-34所示，一悬臂梁长 ，自由端受集中力 作用，梁由N022a工字钢制成，自重按 计算， 。试校核梁的正应力强度。解解 (1)求最大弯矩的绝对值 (2)查型钢表，N022a工字钢的抗弯截面系数为：(3)校核正应力强度。图8-34图8-35满足正应力强度条件。 例例8-14 一热轧普通工字钢截面简支梁，如图8-35(a)所示，已知： ， ， ，钢材的许用力 ，试选择工字钢的型号。解解 （1）画弯矩图，确定 (图8-35（b）) （2）计算工字钢梁所需的抗弯截面系数为应选择N020a号工字钢。第八节第八节 提高梁抗弯强度的措施提高梁抗弯强度的措施 前面讨论梁

97、的强度计算时曾经指出，梁的弯曲强度主要是由正应力强度条件控制的，所以，要提高梁的弯曲强度主要就是要提高梁的弯曲正应力强度。 从弯曲正应力的强度条件来看，最大正应力与弯矩 成正比，与抗弯截面模量 成反比，所以要提高梁的弯曲强度应从提高值 和降低值 人手，具体可从以下三方面考虑。一、选择合理的截面形状一、选择合理的截面形状 从弯曲强度方面考虑，最合理的截面形状是能用最少的材料获得最大抗弯截面模量。分析截面的合理形状，就是在截面面积相同的条件下，比较不同形状截面的值。 比较一下矩形截面、正方形截面及圆形截面的合理性。截面面积相同时，矩形比方形好，方形比圆形好。如果以同样面积做成工字形，将比矩形还要好

98、。 工程中常用的空心板(图8-37(a)，以及挖孔的薄腹梁(图8-37(b)等，其孔洞都是开在中性轴附近，这就减少了没有充分发挥作用的材料，而收到较好的经济效果。图8-37二、变截面梁二、变截面梁 在一般情况下，梁内不同横截面的弯矩不同。因此，在按最大弯矩所设计的等截面梁中，除最大弯矩所在截面外，其余截面的材料强度均未得到充分利用。要想更好地发挥材料的作用，应该在弯矩比较大的地方采用较大的截面，在弯矩较小的地方采用较小的截面。这种截面沿梁轴变化的梁称为变截面梁变截面梁。最理想的变截面梁，是使梁的各个截面上的最大应力同时达到材料的容许应力，由得截面按式(8-8-1)而变化的梁，称为等强度梁等强度

99、梁。 (8-8-1) 从强度以及材料的利用上看，等强度梁是很理想的，但这种梁加工制造比较困难。而在实际工程中，构件往往只能设计成近似等强度的变截面梁。图8-38中所示就是实际工程中常用的几种变截面梁的形式。 图8-38三、合理安排梁的受力三、合理安排梁的受力1合理布置梁的支座图8-392合理布置荷载图8-40第九节第九节 梁的弯曲变形梁的弯曲变形 为了保证梁在荷载作用下正常工作，除满足强度要求外，同时还需满足刚度要求。刚度要求就是控制梁在荷载作用下产生的变形在一定限度内，否则会影响结构的正常使用。例如，楼面梁变形过大时，会使下面的抹灰层开裂、脱落；吊车梁的变形过大时，将影响吊车的币常运行等等。

100、一、弯曲变形的概念一、弯曲变形的概念（一）挠曲线挠曲线 梁在荷载作用下产生弯曲变形后，其轴线为一条光滑的平面曲线，此曲线称为梁的挠曲线挠曲线或梁的弹性曲线。如图8-41的悬臂梁所示。 表示梁变形前的轴线， 表示梁变形后的挠曲线。图8-41（二）挠度和转角挠度和转角1挠度挠度 梁任一横截面形心在垂直于梁轴线方向的竖向位移 称为挠挠度度，用 表示，单位为 ，并规定向下为正。2转角转角 梁任一横截面相对于原来位置所转动的角度，称为该截面的转转角角，用 表示，单位为 (弧度)，并规定顺时针转为正。 二、求梁弯曲变形的方法二、求梁弯曲变形的方法 求梁的变形可用积分法和叠加法。 积分法是对挠曲线方程进行两

101、次积分，从而得到挠度和转角（从略）。 叠加法是在小变形线弹性范围内，几个荷载共同作用下梁的变形，可由每个荷载单独作用下梁的变形进行叠加（求代数和）而得到。 梁在简单荷载作用下的挠度和转角可从教材表8-1中查得。例例8-17 试用叠加法计算图8-42所示简支梁的跨中挠度 与 截面的转角 。解解：可先分别计算与单独作用下的跨中挠度 和 ，由表8-1查得：、 共同作用下的跨中挠度则为同样，也可求得 截面的转角为图8-42 三、梁的刚度条件三、梁的刚度条件 建筑工程中，通常只校核梁的最大挠度，通常是以挠度的许用值 与梁跨长 的比值 作为校核标准的。即梁在荷载作用下产生的最大挠度 与跨长 的比值不能超过

102、 ：这就是梁的刚度条件刚度条件。在工程设计中，一般先按强度条件设计，再用刚度条件校核。例例8-19 8-19 一简支梁由N028b工字钢制成，跨中承受一集中荷载 如图8-44所示。已知 ， ， ， ， 。试校核梁的强度和刚度。解解：(1) 计算最大弯矩(2) 由型钢表查得N028b工字钢的有关数据：(3) 校核强度梁满足强度条件。(4) 校核刚度梁不满足刚度条件，需增大截面。试改用N N032a工字钢，其，则：改用N032a工字钢，满足刚度条件。四、提高梁刚度的措施四、提高梁刚度的措施（一）提高梁的抗弯刚度（二）减小梁的跨度（三）改善荷载的分布情况第十节第十节 梁的应力状态梁的应力状态 一、应

103、力状态的概念一、应力状态的概念 （一）应力状态的概念 通过构件内某一点处所有不同截面上的应力情况的集合通过构件内某一点处所有不同截面上的应力情况的集合，称为一点处的一点处的应力状态应力状态。 在研究一点处的应力状态时，往往围绕该点取一个微小的正六面体，称为微元体微元体。作用在微元体上的应力可认为是均匀分布的。（二）应力状态分类 微元体上三对平面都存在应力的状态，称为空间应力状态空间应力状态，如图8-45()所示； 只有两对平面存在应力的状态，称为平面应力状态平面应力状态，如图8-45()所示； 只有一对平面存在应力的状态称为单向应力状态单向应力状态，如图8-45 ()所示。 若平面应力状态的微

104、元体中，正应力都等于零，仅有剪应力作用，则称为纯剪切应力状态(图8-45)。 本节主要研究平面应力状态。图8-45二、平面应力状态分析二、平面应力状态分析分析平面应力状态的方法有两种，即解析法和图解法。这里只介绍解析法。（一）斜截面上的应力分析（一）斜截面上的应力分析解析法解析法设从受力构件中某一点取一微元体置于 平面内，如图8-46(a)所示 已知 面上的应力 及 ， 面上的应力有 及 。根据剪应力互等定理 可求任一斜截面上的应力。图8-46（8-10-1）（8-10-2）式(8-7-1)和式(8-7-2)是计算平面应力状态下任一斜截面上应力的一般公式。例例8-12 图示微元体各面应力如图8

105、-47所示，试求斜截面上的应力 、 。解解： 图8-47（二）主平面和主应力（二）主平面和主应力 剪应力等于零的截面称为主平面主平面，主平面上的正应力称为主应力主应力，主应力即是正应力的极值。主平面位置可由上式确定，即：（8-10-3）（8-10-4）最大主应力和最小主应力：（三）剪应力极值及其平面位置（三）剪应力极值及其平面位置（8-10-5）（8-10-6）例例8-20 求图8-49(a)所示一微元体的主应力与主平面，最大剪应力。 图8-49解解：(1) 确定微元体的主平面(2) 计算主应力由此，三个主应力分别为：(3) 最大剪应力可由式(8-10-7)直接得出： 三、梁的主应力和主应力迹

106、线三、梁的主应力和主应力迹线 （一）梁的主应力（一）梁的主应力 梁在剪切弯曲时，横截面上除了上、下边缘及中性轴上各点处只有一种应力外，其余各点都同时存在正应力和剪应力。利用上一节的公式可以确定梁内任一点处的主应力。（二）主应力迹线的概念（二）主应力迹线的概念 图8-51(b)所示为一简支梁在均布荷载作用时的主应力迹线。其中，实线代表主拉应力迹线，虚线代表主压应力迹线。因为微元体的主拉应力和主压应力的方向总是相互垂直的，所以，主拉应力迹线和主压应力迹线总是正交的。梁的上、下边缘处，主应力迹线为水平线，梁的中性层处，主应力迹线的倾角为。在钢筋混凝土梁中，受拉钢筋的布置大致与主拉应力迹线一致(图8-

107、51所示)。 图8-50图8-51第一节第一节 扭转的概念和实例扭转的概念和实例 扭转是杆件变形的基本形式之一。工程中发生扭转变形的杆件很多，例如，各种机器的传动轴、汽车的方向盘轴、钻杆、搅拌机的主轴等。 在建筑工程中单纯受扭转的构件并不多，通常还伴有弯曲变形，如雨篷梁，房屋的圆弧梁等。第二节第二节 圆截面杆扭转时横截面上的圆截面杆扭转时横截面上的应力应力 剪应力互等定理具有普遍性，不仅对只有剪应力的单元体正确，对同时有正应力作用的单元体亦正确。 规定：使单元体绕其内部任意点产生顺时针方向转动趋势的剪应力为正，反之为负。 单元体上只要剪应力而无正应力的情况称为纯剪切应力状态。 三、几何变形方面

108、三、几何变形方面 如下图所示，取一实心圆截面杆，然后在圆截面杆两端垂直于轴线的平面内作用一对大小相等而方向相反的外力偶，则圆截面杆发生扭转变形。根据圆周线形状大小不变，两相邻圆周线发生相对转动的现象，可以设想，圆截面杆扭转时各横截面如同刚性平面一样绕轴线转动，即假设圆截面杆各横截面仍保持为一平面，且其形状大小不变；横截面上的半径亦保持为一直线，这个假设称平面假设平面假设。第三节第三节 圆截面杆扭转时的强度条件圆截面杆扭转时的强度条件和刚度条件和刚度条件本章小结本章小结本章小结本章小结第八章第八章 压杆稳定压杆稳定 学习目标学习目标1了解失稳的概念、压杆稳定条件及其实用计算；2理解压杆的临界应力

109、总图；3掌握用欧拉公司计算压杆的临界荷载与临界应力。工程实例第一节 压杆稳定的概念 在研究受压直杆时，往往认为破坏原因是由于强度不够造成的，即当横截面上的正应力达到材料的极限应力时，杆才会发生破坏。实验表明对于粗而短的压杆是正确的；但对于细长的压杆，情况并非如此。细长压杆的破坏并不是由于强度不够，而是由于杆件丧失了保持直线平衡状态的稳定性造成的。这类破坏称为压杆丧失稳定性破坏，简称失稳。压杆受压后，杆件仍保持平衡的情况称为平衡状态。压杆受压失稳后，其变形仍保持在弹性范围内的称为弹性稳定问题弹性稳定问题。 同一压杆的平衡是否稳定，取决于压力F的大小。压杆保持稳定平衡所能承受的最大压力，称为临界力

110、临界力或临界荷载，用 表示。显然，如 ，压杆保持稳定如 ，压杆将失稳。因此，分析稳定性问题的关键是求压杆的临界荷载。第二节 细长压杆的临界力 一、两端铰支压杆的临界力一、两端铰支压杆的临界力 现以两端铰支，长度为 的等截面细长中心受压(如图所示)为例，推导其临界力的计算公式。假设压杆在临界力作用下轴线呈微弯状态维持平衡(如图所示)。此时，压杆任意截面 沿 方向的挠度为 ，该截面的弯矩为 弯矩的正、负号压力取为正值，挠度以沿轴正值方向为正。 将弯矩方程 代入前面公式，可得挠曲线的近似微分方程为 将上式两端均除以 ，并令 则式(b)可写成如下形式其解为：边界条件：当 时， ，代入式(e)，得 。此

111、时：当 时， ，代入上式，得若 ，由式 可见 ，与题意(轴线呈微弯状态)不符。因此，只有即得 ( ) 其最小非零解是 的解，于是 此即为欧拉公式式中圆周率； 材料的弹性模量； 杆件长度； 杆件横截面对形心轴的惯性矩。当杆端在个方向的支撑情况一致时，压杆总是在抗弯刚度最小的纵向平面内失稳，所以式中的应取截面的最小形心主惯性矩。二、其他支承情况下细长压杆的临界力二、其他支承情况下细长压杆的临界力对于其他支承形式的压杆，由于不同支承对于其他支承形式的压杆，由于不同支承对杆件的变形起不同的作用。因此，同一对杆件的变形起不同的作用。因此，同一受压杆当两端的支承情况不同时，其临界受压杆当两端的支承情况不同

112、时，其临界力值必然不同。推导各不同支承情况下压力值必然不同。推导各不同支承情况下压杆临界力的欧拉公式，其过程与推导两端杆临界力的欧拉公式，其过程与推导两端铰支压杆的过程不同，这里不一一推导，铰支压杆的过程不同，这里不一一推导，直接给出其结果，直接给出其结果， 如下表：各种支承情况下等截面细长杆的临界力公式从表可看到，各临界力的欧拉公式中，只是分母中前边的系数不同，因此，可以写成统一形式，即式中， 为计算长度， 为长度系数。 第三节 欧拉公式的适用范围临界应力总图一、临界应力一、临界应力 有了计算细长压杆临界力的欧拉公式，在进行压稳计算时，需要知道临界应力 ，当压杆在临界力作用下处于直线临界状态

113、的平衡时，其横截面上的压应力等于临界力除以横截面面积A，称为临界应力临界应力 ，即 代入得：若将压杆的惯性矩写成 于是临界应力可表达为：其中称为压杆的柔度（或称长细比）。 柔度是一个无量纲的量，其大小与压杆的长度系数、惯性半径有关。由于压杆的长度系数决定于压杆的支承情况，惯性半径决定于截面的形状与尺寸，所以，从物理意义上看，柔度综合地反映了压杆的长度、截面的形状与尺寸以及支承情况对临界力的影响。从式还可以看出，如果压杆的柔度值越大，则其临界应力越小，压杆就越容易失稳。二、欧拉公式的适用范围二、欧拉公式的适用范围 欧拉公式是根据挠曲线近似微分方程导出的，而应用此微分方程时，材料必须服从虎克定理。

114、因此，欧拉公式的适用范围应当是压杆的临界应力 不超过材料的比例极限 ，即：则有：若设为压杆的临界应力达到材料的比例极限时的柔度值，即则欧拉公式的适用范围为 上式表明，当压杆的柔度不小于 时，才可以应用欧拉公式计算临界力或临界应力。这类压杆称为大柔度杆大柔度杆或细长杆细长杆，欧拉公式只适用于较细长的大柔度杆。 第四节 中粗杆的临界力计算中粗杆的临界力计算经验公式、经验公式、临界应力总图临界应力总图一、中粗杆的临界应力计算公式一、中粗杆的临界应力计算公式经验经验公式公式欧拉公式只适用于较细长的大柔度杆，即欧拉公式只适用于较细长的大柔度杆，即临界应力不超过材料的比例极限（处于弹临界应力不超过材料的比

115、例极限（处于弹性稳定状态）。当临界应力超过比例极限性稳定状态）。当临界应力超过比例极限时，材料处于弹塑性阶段，此类压杆的稳时，材料处于弹塑性阶段，此类压杆的稳定属于弹塑性稳定（非弹性稳定）问题，定属于弹塑性稳定（非弹性稳定）问题，此时，欧拉公式不再适用。此时，欧拉公式不再适用。 对这类压杆各国大都采用从试验结果得到经验公式计算临界力或者临界应力。我国在建筑上目前采用钢结构规范(GBJ17-1988)规定的抛物线公式，其表达式为：式子中 是有关的常数，不同材料数值不同。 二、临界应力总图二、临界应力总图当压杆柔度当压杆柔度 时，欧拉公式不再适用。时，欧拉公式不再适用。对这样的压杆，目前设计中多采

116、用经验公对这样的压杆，目前设计中多采用经验公式确定临界应力。常用的经验公式有直线式确定临界应力。常用的经验公式有直线公式和抛物线公式。公式和抛物线公式。1直线公式直线公式对于柔度对于柔度 的压杆，通过试验发现，其的压杆，通过试验发现，其临界应力临界应力 与柔度之间的关系可近似地用与柔度之间的关系可近似地用如下直线公式表示如下直线公式表示 式中， 、 为与压杆材料力学性能有关的常数。事实上，当压杆柔度小于 时，不论施加多大的轴向压力，压杆都不会因发生弯曲变形而失稳。一般将 的压杆称为小柔小柔度杆度杆。这时只要考虑压杆的强度问题即可。当压杆的 值在 范围时，称压杆为中柔度杆中柔度杆。对于由塑性材料

117、制成的小柔度杆，当其临界应力达到材料的屈服强度 时，即认为失效。所以有将其代入式(9-6)，可确定 的大小。如果将上式中 的换成脆性材料的抗拉强度 ，即得由脆性材料制成压杆的 值。 不同材料的a、b值及 ， 的值以柔度为横坐标，临界应力为纵坐标，将临界应力与柔度的关系曲线绘于图中，即得到全面反映大、中、小柔度压杆的临界应力随柔度变化情况的临界应力总图 2抛物线公式我国钢结构规范(GB500172003)中，采用如下形式的抛物线公式式中 为临界应力曲线与抛物线相交点对应的柔度值。 第五节 压杆的稳定计算一、一、 压杆的稳定条件压杆的稳定条件为了使用压杆能正常工作而不失稳，压杆为了使用压杆能正常工

118、作而不失稳，压杆所承受的轴向压力必须小于临界荷载；或所承受的轴向压力必须小于临界荷载；或压杆的压应力必须小于临界应力。对工程压杆的压应力必须小于临界应力。对工程上的压杆，由于存在这种种不利因素，还上的压杆，由于存在这种种不利因素，还须有一定的安全储备。于是，压杆的稳定须有一定的安全储备。于是，压杆的稳定条件为条件为 或或对于稳定安全系数的选取，除了要考虑在选取强度安全系数时的那些因素外，还要考虑影响压杆失稳所特有的不利因素，如压杆不可避免的存在初始曲率、材料不均、荷载的偏心等。因此通常情况下稳定安全系数的数值要比强度安全系数的数值大。而且，当压杆的柔度越大，即越细长时，这些不利因素的影响越大，

119、稳定安全系数也应取得越大。对于压杆，都要以稳定安全次数作为其安全储备进行稳定计算，而不必做强度校核。 应用压杆的稳定条件，可以进行以下问题计算：1稳定校核 已知压杆的几何尺寸、所用材料、支承条件以及承受的压力，验算是否满足公式的稳定条件。2计算稳定时的许用荷载 即已知压杆的几何尺寸、所用材料及支承条件，按稳定条件计算其能够承受的许用荷载值。二、折减系数二、折减系数为了计算上的方便，将临界应力的允许值，写成如下形式：从上式可知， 值为式中 为强度计算时的许用应力， 称为折减系数，其值小于1。Q235钢16锰钢木材Q235钢16锰钢木材01020304050607080901001.0000.99

120、50.9810.9580.9270.8880.8420.7890.7310.6690.6041.0000.9930.9730.9400.8950.8400.7760.7050.6270.5460.4621.0000.9710.9320.8830.8220.7510.6680.5750.4700.3700.3001101201301401501601701801902000.5360.4660.4010.3490.3060.2720.2430.2180.1970.1800.3840.3250.2790.2420.2130.1880.1680.1510.1360.1240.2480.2080.17

121、80.1530.1330.1170.1040.0930.0830.075折减系数表折减系数表三、稳定计算三、稳定计算根据式就可以对压杆进行稳定计算。压杆稳定计算的内容与强度计算类似，包括校核稳定性、设计截面和求容许荷载三个方面。压杆稳定计算通常有两种方法。1安全系数法临界压力是压杆的极限荷载，与工作压力之比即为压杆的工作安全系数，它应大于规定的稳定安全系数，故有用这种方法进行压杆稳定计算时，必须计算压杆的临界荷载，而为了计算 ，应首先计算压杆的柔度，再按不同的范围选用合适的公式计算。其中稳定安全系数可在设计手册或规范中查到。2折减系数法土建工程中的压杆稳定计算中，常将变化的稳定的许用应力改为用

122、强度许用应力来表达：例例10-1 如图所示的结构中，梁AB为No.14普通热轧工字钢，CD为圆截面直杆，其直径为d=20mm，二者材料均为Q235钢。结构受力如图所示，A、C、D三处均为球铰约束。若已知 =25kN， =1.25m， =0.55m， =235MPa。强度安全因数=1.45，稳定安全因数 =1.8。试校核此结构是否安全。解解：在给定的结构中共有两个构件：梁AB，承受拉伸与弯曲的组合作用，属于强度问题；杆CD，承受压缩荷载，属稳定问题。现分别校核如下。 (1) 大梁AB的强度校核。大梁AB在截面C处的弯矩最大，该处横截面为危险截面，其上的弯矩和轴力分别为由型钢表查得14号普通热轧工

123、字钢的由此得到 钢的许用应力为 略大于工程上仍认为是安全的。 但 (2) 校核压杆CD的稳定性。由平衡方程求得压杆CD的轴向压力为因为是圆截面杆，故惯性半径为又因为两端为球铰约束， 所以这表明，压杆CD为细长杆，故需采用式(9-7)计算其临界应力，有于是，压杆的工作安全因数为这一结果说明，压杆的稳定性是安全的。上述两项计算结果表明，整个结构的强度和稳定性都是安全的。例例10-2 由 钢加工成的工字形截面连杆，两端为柱形铰，即在 平面内失稳时，杆端约束情况接近于两端铰支，长度系数 ；而在 平面内失稳时，杆端约束情况接近于两端固定， ，如图所示。已知连杆在工作时承受的最大压力 为 ，材料的强度许用

124、应力 ，并符合钢结构设计规范(GB500172003)中a类中心受压杆的要求。试校核其稳定性。解解：横截面的面积和形心主惯性矩分别为横截面对轴和轴的惯性半径分别为于是，连杆的柔度值为在两柔度值中，应按较大的柔度值 来确定压杆的稳定因数 。用内插法求得将值代入式(9-14)，即得杆的稳定许用应力为将连杆的工作应力与稳定许用应力比较，可得 满足要求例例10-3 一强度等级为 的圆松木，长 ，中径为 ，其强度许用应力为 。现将圆木用来当作起重机用的扒杆(如图所示)，试计算圆木所能承受的许可压力值。解：解：在图示平面内，若扒杆在轴向压力的作用下失稳，则杆的轴线将弯成半个正弦波，长度系数可取为 。于是，

125、其柔度为根据 ，求得木压杆的稳定因数为从而可得圆木所能承受的许可压力为如果扒杆的上端在垂直于纸面的方向并无任何约束，则杆在垂直于纸面的平面内失稳时，只能视为下端固定而上端自由，即 。于是有求得显然，圆木作为扒杆使用时，所能承受的许可压力应为 ，而不是 。第六节 提高压杆稳定性的措施由以上各节的讨论可知，影响压杆稳定性的因素有：压杆的截面形状、长度和约束条件、材料的性质等。要提高压杆的稳定性，可从下列四个方面考虑。提高压杆稳定性的关键在于提高压杆的临界力或临界应力。由临界应力计算式可看到，影响临界应力的主要因素是柔度，减小柔度可以大幅度提高临界应力。一、减小压杆的长度一、减小压杆的长度从柔度计算

126、式中可以看出，杆长与柔度成正比， 越小，则 越小。减小压杆的长度是降低压杆柔度、提高压杆稳定性的有效方法之一。在条件允许的情况下，应尽量使压杆的长度减小，或者在压杆中间增加支撑。二、改善支承情况，减小长度系数二、改善支承情况，减小长度系数长度系数反应了压杆的支承情况，从表中可看到，杆端处固结程度越高，值越小。因此，在结构条件允许的情况下，应尽可能地使杆端约束牢固一些，以使压杆的稳定性得到相应提高。三、选择合理的截面形状三、选择合理的截面形状压杆的临界力与其横截面的惯性矩成正比。因此，应该选择截面惯性矩较大的截面形状。 并且，当杆端各方向约束相同时，应尽可能使杆截面在各方向的惯性矩相等。如图所示

127、的两种压杆截面，在面积相同的情况下，截面比截面合理，因为截面的惯性矩大。由槽钢制成的压杆，有两种摆放形式，如图所示，比合理，因为中截面对竖轴的惯性矩比另一方向小很多，降低了杆的临界力。 四、合理选择材料四、合理选择材料对于大柔度杆，临界应力与材料的弹性模具有关，由于各种钢才的弹性模量值相差不大。所以，对大柔度杆来说，选用优质钢材对提高临界应力意义不大。对于中柔度杆，其临界应力与材料强度有关，强度越高的材料，临界应力越高。所以，对于中柔度杆而言，选择优质钢材将有助于提高压杆的稳定性。小小 结结一、压杆稳定概念由于杆件丧失保持直线形状的稳定，称为压杆失稳。并且引起杆件丧失稳定破坏的压力比引起强度不

128、足破坏的压力要小得多。二、压杆稳定性计算方法有安全系数法和折减系数法，可以进行压杆的稳定性校核、设计横截面尺寸和确定许用荷载。三、提高压杆稳定性的措施主要有合理选择材料、合理选择构件截面、改善支承情况、减小压杆的长度等。Q235钢16锰钢木材Q235钢16锰钢木材01020304050607080901001.0000.9950.9810.9580.9270.8880.8420.7890.7310.6690.6041.0000.9930.9730.9400.8950.8400.7760.7050.6270.5460.4621.0000.9710.9320.8830.8220.7510.6680

129、.5750.4700.3700.3001101201301401501601701801902000.5360.4660.4010.3490.3060.2720.2430.2180.1970.1800.3840.3250.2790.2420.2130.1880.1680.1510.1360.1240.2480.2080.1780.1530.1330.1170.1040.0930.0830.075第九章第九章 结构的计算简图结构的计算简图学习目标：学习目标：1了解结构的概念、构件的基本类型及荷载的分类；2掌握结构计算简图的概念及结点、支座、荷载的计算简图；3了解平面杆系结构的分类。第一节第一节

130、结构及其类型结构及其类型第一节第一节 结构及其类型结构及其类型 一、结构一、结构 建筑物和工程设施中承受、传递荷载而起骨架作用的部分称为工程结构，简称为结构结构。房屋中的梁柱体系，水工建筑物中的闸门和水坝，公路和铁路上的桥梁和隧洞等，都是工程结构的典型例子。 狭义的结构往往指的就是杆系结构，而通常所说的建筑力学就是指杆系结构力学。 二、结构的类型二、结构的类型 结构的类型，也就是实际结构物计算简图的类型。 （一）按照空间观点，结构可分为：（一）按照空间观点，结构可分为： 1.平面结构平面结构 组成结构的所有杆件的轴线和作用在结构上的荷载都在同一平面内的结构。 2.空间结构空间结构 组成结构的所

131、有杆件的轴线或荷载不在同一平面内的结构。 实际工程中的结构都是空间结构，但大多数结构在设计中是被分解为平面结构来计算的。不过在有些情况下，必须考虑结构的空间作用。 （二）按照儿何观点，结构可分为杆系结构、板壳结构、实（二）按照儿何观点，结构可分为杆系结构、板壳结构、实体结构体结构 1.杆系结构杆系结构 长度方向的尺寸远大于横截面尺寸的构件称为杆件杆件。由若干杆件通过适当方式连接起来组成的结构体系称为杆系结构杆系结构。如果组成结构的所有各杆件的轴线都位于某一平面内，并且荷载也作用于此同一平面，则这种结构称为平面杆系结构平面杆系结构，否则便是空间杆系结构空间杆系结构。 2.板壳结构板壳结构 厚度方

132、向的尺寸远小于长度和宽度方向尺寸的结构。其中：表面为平面的称为板板(如图11-2(a)所示)，表面为曲面的称为壳壳(如图11-2(b)所示)。例如一般的钢筋混凝土楼面均为平板结构，一些特殊形体的建筑如悉尼歌剧院的屋面就为壳体结构。 3.实体结构实体结构 长、宽、厚三个方向尺寸相近的结构。如挡土墙(如图11-3(a)所示)、建筑物基础等、设备基础(如图11-3(b)所示)、重力式堤坝。 在建筑工程领域内，杆系结构是应用最为广泛的一种结构形式，几乎在所有工程的结构设计中都含有杆系结构的设计，故结构力学将杆系结构作为主要研究对象。通常所说的结构力学指的就是杆系结构力学。 三、结构、构件的基本要求三、

133、结构、构件的基本要求 （一）强度要求（一）强度要求 （二）刚度要求（二）刚度要求 （三）稳定性要求（三）稳定性要求 第二节第二节 荷载的分类荷载的分类第二节第二节 荷载的分类荷载的分类 一、按荷载作用的范围分类一、按荷载作用的范围分类（一）分布荷载（一）分布荷载 是指满布在结构某一表面上的荷载，可分为均布荷载和非均布荷载两种。 （二）集中荷载集中荷载 作用在结构上的荷载一般总是分布在一定的面积上，当分布面积远小于结构的尺寸时，则可认为此荷载是作用在结构的一点上，称为集中荷载。 二、按荷载作用的时间长短分类二、按荷载作用的时间长短分类 （一）恒载（一）恒载 恒载是指作用在结构上的不变荷载，即在结

134、构建成以后，其大小和位置都不再发生变化的荷载，例如，构件的自重和土压力等 （二）活载（二）活载 活荷载是指在施工和建成后使用期间可能作用在结构上的可变荷载。所谓可变荷载，就是这种荷载有时存在、有时不存在，它们的作用位置及范围可能是固定的(如风荷载、雪荷载、会议室的人群重力等)，也可能是移动的(如吊车荷载、桥梁上行驶的车辆、会议室的人群等)。 三、按荷载作用的性质分类三、按荷载作用的性质分类 （一）静荷载（一）静荷载 静荷载是指荷载从零慢慢增加至最后的确定数值后，其大小、位置和方向就不再随时间而变化，这样的荷载称为静荷载。如结构的自重、一般的活荷载等。 （二）动荷载（二）动荷载 动荷载是指荷载的

135、大小、位置、方向随时间的变化而迅速变化，称为动荷载。在这种荷载作用下，结构产生显著的加速度，因此，必须考虑惯性力的影响。如动力机械产生的荷载、地震力等。 以上是从三种不同角度将荷载分为三类，但它们不是孤立无关的，例如，结构的自重，它既是恒载，又是分布荷载，也是静荷载。 第三节第三节 结构的计算简图结构的计算简图 一、确定计算简图的原则一、确定计算简图的原则 实际工程结构是很复杂的，必须进行简化，否则分析计算将十分困难。将实际结构进行简化的过程，称为力学建模，简化后可以用于分析计算的模型，称为结构计算简图。 确定计算简图的一般原则是： 1.尽可能简单尽可能简单既要忽略次要因素，使计算工作尽量简化

136、，又要使计算结果有足够的精确性。 2.尽可能符合实际尽可能符合实际计算简图应尽可能反映实际结构的主要受力、变形等特性 需要说明的是需要说明的是，对于同一结构，计算简图不是惟一不变的。计算简图的选择与结构的重要性、设计阶段、计算问题的性质有关，随着人们认识水平的提高，科学水平的进步及计算目的、手段不同，同一结构也可能出现不同的计算简图。 二、平面杆件结构的简化二、平面杆件结构的简化 确定结构的计算简图时，应从结构体系、材料、支座、体系、材料、支座、荷载荷载四个方面进行简化。 （一）结构体系的简化（一）结构体系的简化 结构体系的简化包含了体系、杆件体系、杆件及结点结点的简化。实际结构一般均为由各部

137、件连接的空间结构，以承受来自各方面的荷载。但一般来说，均可忽略一些次要的空间约束而将实际空间结构简化为平面结构，使计算大大简化。对组成结构的各杆件而言，截面上的应力可由截面内力来确定。故在计算内力时，杆件(无论直杆还是曲杆)用其轴线表示，杆件间的连接区域在计算中均简化为结点结点。 1.铰结点铰结点 铰结点的特点是与铰结点相连接的各杆件在连接处可以可以相对转动，但不能相对移动相对转动，但不能相对移动，同时假定不存在转动摩擦，铰结点能传递力，但不能传递力矩。这种理想情况在实际结构中并不存在，但螺栓、铆钉、榫头的连接处，其刚性不大，而变形、受力特征与此近似，可作为铰结点处理。 2.刚结点刚结点 刚性

138、结点的特点是与刚结点相连接的各杆件在连接处既不能相对转动，也不能相对移动，刚结点既能传递力，也能传递力矩。如现浇钢筋混凝土框架结点或其他连接方法使连结点的刚性很大，即属于此种情况。 （二）材料性质的简化材料性质的简化 常用的建筑材料有钢材、木材、混凝土、钢筋混凝土、砖、石等，在结构受力分析时，为简化计算，一般均可将这些材料假定为均匀、连续、各向同性、完全弹性或弹塑性体。此时材料的物理参数为常量，使计算大为简化。但要注意上述假定对象对金属材料，在一定受力范围内是适合的，但对其他材料都只能是近似的，特别是木材的顺纹与横纹方向的物理性质是不同的，在应用计算结果时给予适当考虑。 （三）支座的简化（三）

139、支座的简化 支座是支承结构或构件的各种装置。它具有两方面作用两方面作用：一是限制位移(限制结构朝某方向移动或转动)；二是传递力(将上部结构或构件的力传递给下部结构或构件)。 1.活动铰支座活动铰支座 如图11-9(a)。其特点是：支座只约束结构的竖向移动，不约束其水平移动和转动；只有竖向约束反力。活动铰支座可简化为一根竖向支杆，如图11-9(b)。一般实际结构中，对自由放于其他构件上的构件，如放于墙上的梁等，其支座可简化为此种支座形式。按约束效用区分按约束效用区分，平面结构的支座一般可分为以下几类。 2.固定铰支座固定铰支座 如图11-10(a)。其特点是：支座除了约束结构或构件竖向移动外，还

140、要约束结构或构件水平移动，但不约束其转动；支座反力除竖向约束反力外，还有水平约束反力。固定铰支座可简化为交于一点的两根支杆，如图11-10(b)。实际结构中，如柱子插入预制杯形基础内，若柱子与杯口之间用沥青麻丝填实，则可简化为此种支座形式。 3.定向支座定向支座 如图11-11(a)。其特点是支座约束结构的转动和垂直于其支承面的移动，它可沿其支承面移动；支座反力为一约束力矩和垂直于支承面的约束反力。定向支座可简化为两根平行支杆，如图11-11(b)。 4.固定支座固定支座 如图11-12(a),其特点是：支座约束结构的任何移动及转动；支座反力有水平和竖向的约束反力，及约束力矩。固定支座可简化为

141、既不平行亦不交于一点的三根支杆，见图11-12(b) 5.弹性支座弹性支座 如图11-13(a)。其特点是：支座主要约束结构的某种位移，同时其本身又要产生一定的位移；其约束反力与位移有关。在实际结构中，井字楼盖的交叉梁系之间及桥梁结构的纵梁支承于横梁上均属于此种情况。 在实际结构中，如果支承体的刚度远大于被支承体的刚度，则应将支座视为刚性支座，不考虑支座本身变形，按前四种支座形式简化。如果支承体的刚度与被支承体的刚度相近，则应将支座视为弹性支座，考虑支座本身变形，按第五种支座形式简化。另外支座不是绝对的，应视分析对象而定，若只分析结构中的某一构件，则支承该构件的构件即为其支座；若分析整个结构，

142、则基础为其支座。 （四）荷载的简化荷载的简化 作用于结构上的荷载可分为体积力与表面力。体积力为分布于物体体积内的力，与物体体积有关，如自重、惯性力等。表面力为作用于物体外表面的力，由物体之间的接触而传递，如土压力、水压力、人作用于楼板上的力等。在一般的结构受力分析中，由于杆件用其轴线代替，故不论体力还是表面力，均简化为作用于杆轴上的力。当荷载作用区域与结构本身的区域相比很小时，可简化为集中荷载，较大时，则简化为分布荷载。 三、平面杆系结构的分类三、平面杆系结构的分类 本书所研究的主要是平面杆系结构，可按以下方式进行分类： （一）按计算特点分（一）按计算特点分 1.静定结构静定结构 结构在荷载作

143、用下，其反力和内力均可由静力平衡条件惟一确定的结构，如图11-15(a)。 2.超静定结构超静定结构 结构在荷载作用下，其反力和内力须由静力平衡条件和变形协调条件及物理条件(压力应变关系)共同确定的结构，如图11-15(b)。 （二）按结构组成及受力特征分（二）按结构组成及受力特征分 1.梁梁 杆轴通常为直线(也可能为曲线或折线)的一种受弯构件，可以是单跨或多跨。 2.拱拱 杆轴通常为曲线，其力学特点是：在竖向荷载作用下有水平反力产生。由于水平反力可减小拱截面内的弯矩，拱体内力以受压为主。可作为大跨度结构的一种应用形式。 3.桁架桁架 由直杆组成，所有结点均为铰结点。在结点荷载作用下，各杆只受

144、轴力作用。 4.刚架刚架 由直杆组成，全部或部分结点为刚结点，由直杆组成，全部或部分结点为刚结点，各杆内力以受弯为主。各杆内力以受弯为主。 5.组合结构组合结构 是由梁与桁架或刚架与桁架组合而成的是由梁与桁架或刚架与桁架组合而成的结构，结构中，梁式杆内力以受弯为主，结构，结构中，梁式杆内力以受弯为主，而桁杆而桁杆(二力杆二力杆)只承受轴力。只承受轴力。本章小结本章小结本章小结本章小结 讨论了三个问题：结构构件的基本类讨论了三个问题：结构构件的基本类型，荷载的分类，结构的计算简图，它们型，荷载的分类，结构的计算简图，它们都是贯穿在全书的重要问题，但由于本章都是贯穿在全书的重要问题，但由于本章的内

145、容属于简要介绍，目的是让学生对结的内容属于简要介绍，目的是让学生对结构力学课程有个初步的感性认识，对结构构力学课程有个初步的感性认识，对结构力学的学习起到一个提示的作用，所以学力学的学习起到一个提示的作用，所以学习时，只要有一个基本的了解即可，以后习时，只要有一个基本的了解即可，以后逐步加深认识。逐步加深认识。 结构的计算简图是本章的重点，结构的计算简图是本章的重点，也是以后计算的出发点，学习时应对也是以后计算的出发点，学习时应对其选择原则，简化要点（特别是其中其选择原则，简化要点（特别是其中的结点和支座的简化要点）等给予特的结点和支座的简化要点）等给予特别的注意，为今后进行结构的受力和别的注

146、意，为今后进行结构的受力和变形分析打下基础。变形分析打下基础。第十章第十章 平面结构体系的几何组成分析平面结构体系的几何组成分析学习目标：学习目标： 1了解刚片、自由度、约束、多余约束、静定结构等几个概念； 2了解几个常见约束； 3掌握几何不变体系的组成规则； 4会进行简单的几何组成分析。第一节第一节 几何组成分析的目的几何组成分析的目的第一节第一节 几何组成分析的目的几何组成分析的目的 当体系受到任意荷载作用后，若不考虑材料的变形，而能保持其几何形状和位置不变的，则称为几何不变体几何不变体系系，如图12-1(a)所示。 另有一类体系，尽管只受到很小的荷载 F 的作用，也会引起很大的形状或位置

147、的改变。其原因不是由于材料本身的弹性变形，而是由于体系内部的组成不健全或支承的布置不合理，这类体系称为几何可变体系几何可变体系, 如图12-1(b)所示。 第一节第一节 几何组成分析的目的几何组成分析的目的 显然，几何可变体系是不能用来作为结构的，因为在建筑工程结构中，要求在任何种类的荷载作用下，结构必须能保持自己的形状和位置。 在对结构进行分析计算时，必须先分析体系的几何组成，以确定体系的几何不变性。 几何组成分析的目的是： （1）判别给定体系是否是几何不变体系，从而确定它能否作为结构使用； （2）研究几何不变体系的组成规则，以保证设计出安全合理的结构； （3）正确区分静定结构和超静定结构，

148、为结构的内力计算打下必要的基础 第二节第二节 平面体系的自由度平面体系的自由度第二节第二节 平面体系的自由度平面体系的自由度 一、几个重要的概念一、几个重要的概念 （一）刚片（一）刚片 在几何组成分析中，可能遇到各种各样的平面物体，不论其具体形状如何，凡本身为几何形状不变者，则均可把它看作为刚片。例如：一根梁、一根杆或体系中已经肯定为几何不变的某个部分均可视为刚片。 图所示的体系中，用虚线画出的1、2、3、4、5各个部分，都可分别看作为刚片。 （二）自由度（二）自由度 体系的自由度是指确定体系空间位置所需的独立坐标数，或者体系运动时可以独立改变的几何参数的数目，通常记作S。 一个点在平面内自由

149、运动时，它的位置用坐标X，Y完全可以确定，则平面内一点的自由度等于2，如图12-3(a)所示。 一个刚片在平面内自由运动时，它的位置用其上任一点A的坐标x，y和过A点的任一直线AB的倾角完全可以确定，则一个平面刚片的自由度等于3，如图12-3(b)所示。 对刚片加人约束装置，它的自由度将会减少。如用一根链杆将刚片与基础相联(图 (a)，则刚片将不能沿链杆方向移动，因而减少了一个自由度。如果在刚片与基础之间再加一根链杆(图 (b)，则刚片又减少了一个自由度。 用一个光滑铰链把两个刚片和在点联结起来(图 12-4(c)，那么，对刚片而言，其位置可由点的坐标和线的倾角来确定。因此，它仍有3个自由度。

150、 当刚片的位置被确定后，因为刚片与刚片在A点以铰联结，所以刚片只能绕A点作相对转动。也就是说，刚片只保留了独立的相对转角 2。因此，由刚片、所组成的体系在平面内的自由度为4。而两个独立的刚片在平面内的自由度总数应为23=6。因此，用一个圆柱铰将两个刚片联结起来后，就使自由度的总数减少了两个。这种联结两个刚片的铰称为单铰。单铰。 （三）约束（三）约束 体系有自由度，如果给体系加入限制运动的装置，使其自由度减少，把减少体系自由度的装置称为约束约束，能减少S个自由度的装置称为有S个约束。 约束可分为外部约束和内部约束两种，外部约束是指体系与基础之间的约束，也就是支座支座；而内部约束则是指体系内部各杆

151、之间或结点之间的约束，如铰结点铰结点、刚结点刚结点和链杆链杆等。 一个平面体系，通常都是由若干个刚片加人某些约束所组成的。如果在组成体系的各刚片之间恰当地加人足够的约束，就能使刚片与刚片之间不可能发生相对运动，从而使该体系成为几何不变体系。 （四）必要约束、多余约束（四）必要约束、多余约束 根据对自由度的影响体系中的约束可分为两类： 若在一个体系上增加一个约束，体系自由度实际无变化，则所增加的这一约束称为多多余约束余约束。 若在一个体系上减少一个约束，体系自由度将增加，则所减少的这一约束称为必要约必要约束束。 例如平面上一个动点，有两个自由度，用两根不共线的链杆将其与地基相连，组成一个几何不变

152、体系，此时若减少一个约束，体系变为几何可变，说明这两根链杆是必要约束；若再增加一根链杆，体系仍为几何不变，则将所增加的这一链杆称为多余约束。 在有多余约束的体系中，哪些约束是多余约束并不唯一，例如在图12-5(a)所示体系中，若A将处竖向链杆与B链杆看成必要的，则C链杆是多余的(如图12-5(b)所示)；若将B、C链杆看作是必要的，则A支座竖向链杆就是多余的(如图12-5(b)所示)。 若一个几何不变体系中无多余约束，则称其为无多余约束几何不变体系，反之称为有多余约束几何不变体系。 （五）静定结构与超静定结构（五）静定结构与超静定结构 可以从几何组成的角度，根据几何不变体系是否具有多余约束来确

153、定结构是静定还是超静定的。 若几何组成为几何不变体系，但有多余约束，称这样的结构为超静定结构(如图12-5(a)所示)。静定结构是无多余约束的几何不变体系(如图12-5(b)、(c)所示)。 同时连接两个以上刚片的铰称为复铰复铰(图12-6(b)。一个连接n个刚片的复铰，可减少2(n-1)个自由度，其作用相当于(n-1)个单铰 2、单链杆、复链杆、单链杆、复链杆 用于将两个刚片(或杆件)连接在一起的两端铰结的杆件称为单链杆单链杆(链杆)。图12-7(a)中杆12即为单链杆。它只能减少一个自由度，故链杆相当于一个约束。 同时连接两个以上刚片链杆称为复链杆复链杆(图12-7(b)。一个连接N个杆件

154、的复链杆，可以减少(2N-3)个自由度，相当于(2N-3)个单链杆。 3、单刚结点、复刚结点、单刚结点、复刚结点 仅连接两杆(或刚片)的刚结点，图12-8(a)所示的B处即为单刚结点单刚结点。它能减少三个自由度，所以单刚结点相当于三个约束。 同时连接两个以上刚片刚结点称为复刚结点复刚结点(图12-8(b)。一个连接N个刚片的复刚结点，可以减少3(N-1)个自由度，相当于(N-1)个单刚结点。 （二）体系的计算自由度二）体系的计算自由度 一个体系的计算自由度为组成体系各刚片自由度数之和减去体系的总约束数目。用W表示。 如果用m表示刚片数，g表示单刚结点数，h表示单铰数，b表示体系内部单链杆数，r

155、表示支座链杆数，则体系计算自由度的基础计算公式为： W=3m-3g-2h-b-r 式(12-1) 在计算过程中如遇复铰、复链杆、复刚结点时，应转化为相应的单铰、单链杆、单刚结点数目。 当体系完全由铰结链杆组成时，体系称为铰结体系。此时可以结点为研究对象，用j表示铰结点数(不区分是单铰还是复铰)，b、r符号表示意义同前，则体系的计算自由度公式可表示为： W=2j-b-r 式(12-2) 体系内各个刚片相互之间的运动自由度，称为体系的内部可变度；而整个体系对于外部某参考坐标系的运动自由度，则称为体系的外部自由度。因为在平面体系中，不与基础相联系(r=0)的每个刚片系，具有3个外部自由度。所以，任一

156、平面刚片系的内部可变度V等于体系的自由度数W减去3，即V=W-3或 V=3m-3g-2h-3例例12-1 试计算图12-9(a)所示体系的计算自由度。 解法一解法一：把体系内部看成是由2个刚片FABCD、FEDB和3个单铰F、B、D所组成，此时有：m=2，g=0，h=3，b=0，r=3，应用式(12-1)计算：W=3m-3g-2h-b-r=32-23-3=-3解法二解法二：把体系内部看成是由7个刚片AB、BC、CD、DE、EF、FA、EB，3个单铰F、B、D，3个单刚结点A、B、C和1个复刚结点E (相当于2个单刚结点)所组成，此时有：m=7，g=5，h=3，b=0，r=3，应用式(12-1)

157、计算： W=3m-3g-2h-b-r =37-35 -23-3 =-3 应用此方法解本题时须注意：此时结点应用此方法解本题时须注意：此时结点B为混合结点，为混合结点，对于此类结点，计算单刚结点数时，可把铰接杆当作不存对于此类结点，计算单刚结点数时，可把铰接杆当作不存在；而在计算铰结点数时，则把刚接各杆看作一个刚片。在；而在计算铰结点数时，则把刚接各杆看作一个刚片。所以，应用式(12-1)计算可得 W=3m-3g-2h-b-r =39-36 -24-9 =-8表明此体系具有8个多余约束。 三、瞬变体系三、瞬变体系 （一）何为瞬变体系（一）何为瞬变体系 在本章第一节中我们已经了解了几何可变体系的定

158、义，实际上几何可变体系又可细分为常变体系和瞬变体系。 如图12-11所示，刚片用三根平行等长的链杆与(基础)相连，显然这个体系是几何可变。当刚片有微小的水平位移后，三支杆仍然平行，故位移可继续发生。像这样可以发生大位移的几何可变体系，则称为常变体系。 图12-12(a)所示两刚片用三根连杆相连的体系，三杆延长线交于点，当两刚片绕点作微小转动后，三杆延长线不再交于点，此时位移已经不能继续发生，体系已经成为几何不变的，像这种，体系原为几何不变，产生微小移动后变为几何不变的体系称作作瞬变体系瞬变体系。图12-12(b)、(c)所示体系也是瞬变体系，请读者自行分析。 （二）实铰、虚铰、瞬铰（二）实铰、

159、虚铰、瞬铰 连接两刚片的两链杆直接相交所形成的铰称为实铰实铰，如图12-14(a)所示O点为实铰。 若连接两刚片的两链杆并未相交，但两杆延长线交于O点，称O交点为两链杆的虚铰虚铰，如图 12-14(b)所示。两刚片只能绕O点作相对转动，点也称为刚片和刚片的相对转动瞬心，这个瞬心的位置随两刚片的微小转动而改变，也称这个铰为瞬铰瞬铰。图 12-14(c)、(d)为虚铰其他两种形式。虚铰的作用与实铰的作用完全相同。 （三）无穷远处的瞬铰（三）无穷远处的瞬铰 如果用两根平行的链杆把刚片与相连接(图12-14(d)，则两根链杆的交点在无穷远处。因此，两根链杆所起的约束作用相当于无穷远处的瞬铰所起的约束作

160、用。由于瞬铰在无穷远处，因此绕瞬绞的微小转动就退化为平动，即沿两根链杆的正交方向产生平动。 在几何构造分析中应用无穷远处瞬铰的概念时，可以采用射影几何中关于点和线的下列四点结论： (1)每个方向有一个点(即该方向各平行线的交点)。 (2)不同方向有不同的点。 (3)各点都在同一直线上，此直线称为线。 (4)各有限点都不在线上。 关于上述四点结论的合理性，可结合几何构造分析的实例加以检验。第三节第三节 几何不变体系的组成规则几何不变体系的组成规则第三节第三节 几何不变体系的组成规则几何不变体系的组成规则 一、三刚片规则一、三刚片规则 三刚片用不在同一直线上的三个铰两两相连，组成的体三刚片用不在同

161、一直线上的三个铰两两相连，组成的体系内部几何不变且无多余约束，系内部几何不变且无多余约束，如图12-15(a)。此三角形的三边长度已定，由几何学可知，所组成的此三角形是唯一的，三刚片的相对位置也就固定了。也就是说，三刚片之间无相对运动。因此，这样组成的体系是几何不变的。 二、两刚片规则二、两刚片规则 两刚片用既不平行也不全交于一点的三根链杆相两刚片用既不平行也不全交于一点的三根链杆相连，组成的体系内部几何不变且无多余约束连，组成的体系内部几何不变且无多余约束，如图12-16(a)、(b)。 本规则也可改述为：两个刚片用一个单铰和一个两个刚片用一个单铰和一个不通过该铰的链杆相连，组成的体系内部几

162、何不变不通过该铰的链杆相连，组成的体系内部几何不变且无多余约束，且无多余约束，如图12-16(a)、(b)、(c)。 三、二元体规则三、二元体规则 所谓二元体是指由两根不在同一直线上由两根不在同一直线上的链杆铰接产生一个新结点的装置的链杆铰接产生一个新结点的装置。平面内新增加一个点就会产生两个自由度，而新增加的两根链杆不共线，又限制了点的运动，故体系自由度无变化。 若原体系几何不变(或可变)，则新增加一个二元体后，新体系仍为几何不变(或可变)；同样，在一个已知体系上拿掉二元体，也不会影响原体系的几何不变性或几何可变性。因此可将二元体规则叙述如下：在一个体系在一个体系上依次增加或减少二元体，原体

163、系的几何可上依次增加或减少二元体，原体系的几何可变性保持不变。变性保持不变。第四节第四节 几何组成分析举例几何组成分析举例第四节第四节 几何组成分析举例几何组成分析举例例例12-9 分析图12-25(a)所示体系的几何组成。 图12-25(a)所示体系中间的斜T字形折杆本身是一个无多余约束的几何不变体系，且用三铰与其他物体相连。这时，可用另外一个本身也是一个无多余约束，且在同样的位置以同样的约束形式与其他物体相连的刚片来代替，而不影响体系的几何组成分析。 选择一个最简单的三角形刚片来代替斜T字形折杆，如图12-25(b)。此时将两根斜杆看成是与地基相连的链杆。选择两根杆件和地基作为刚片(图12

164、-25(c)所示)用三刚片规则进行分析，结论为无多余约束的几何不变体系。本章小结本章小结 1几何组成分析的目的主要是：判定杆件体系是否几何可变，从而决定其能否用作结构；研究几何不变、无多余约束体系的组成规则，以便帮助我们正确选择静力分析方法和程序。这一点以后各章经常要引用。 2几何不变无多余约束体系的组成规则有三个： 三刚片规则：三刚片用不在一直线上的三个铁两两相连。 二刚片规则：两刚片用一个铰和一个不通过此铰的链杆或三个全不平行也不交于一点的三根链杆连接。 二元体规则：一刚片和一个用不共线的两根链杆连接。 三个规则的实质是三角形规则，即三角形的三个边长一定，其几何图形是唯一确定。了解这三个规

165、则并不难，重要的是要能够熟练地运用它来依次地分析各种复杂的杆件体系。这是本章的重点，初学者的困难是难于下手，为此，进行一定量的练习是必须要的。 应用三个规则分析体系时，一是要注意它的严格性：分清补约束的对象和起限制自由度作用的约束。它们的数目和布置是否满足组成规则的要求，另一方面又要注意灵活性，被约束对象或约束的代表体系、瞬铰的概念等等，不被形式的变化所迷惑。 3掌握结构的几何组成和静力特征之间的关系：几何不变，无多余约束静定结构；几何不变，有多余约束超静定结构；几何可变（也包括瞬变）不能用作结构第十一章第十一章 静定结构的位移计算静定结构的位移计算14-1 14-1 结构位移计算的目的结构位

166、移计算的目的一、结构产生位移的原因一、结构产生位移的原因变形：指结构及构件的形状发生变化。位移：结构变形后，其上各点位置的变动。 结构位移线位移：通常用构件轴线上各点位置的变化表示移动，称为线位移线位移。 角位移：用横截面绕中性轴的转角表示转动，称为角位移角位移。 一般来说，结果的位移与结构的几何尺寸相比都是极其微小的。引起结构位移的原因：（1）荷载（2）温度改变（3）支座位移（4）制造误差； （5）材料收缩二、结构位移计算的目的二、结构位移计算的目的(1) 为了验算校核结构的刚度，即保证结构的位移不超过允许的位移限值。(2) 为计算超静定结构打下基础。在计算超静定结构时，单用静力平衡条件不能

167、得到惟一确定解，还必须考虑位移条件。 另外：在结构的制作、架设、养护等过程中，往往需要预先知道结构的变形情况，以便采取一定的施工措施，因而也需要进行位移计算。14-2 14-2 变形体的虚功原理变形体的虚功原理一、功、广义力、广义位移一、功、广义力、广义位移PABP常力作的功FFdFF力偶作的功广义力及广义位移广义力及广义位移作功的两个因素：作功的两个因素：力：集中力、力偶、一对集中力、一对力偶、一个力系力：集中力、力偶、一对集中力、一对力偶、一个力系 位移：线位移、角位移、相对线位移、相对角位移、一组位移位移：线位移、角位移、相对线位移、相对角位移、一组位移统称为统称为广义位移广义位移统称为

168、统称为广义力广义力二、实功、虚功二、实功、虚功实功：指外力（或内力）在自身引起的位移上所做的功。外力实功：一外力在其自身引起的位移上所做的功。内力实功（应变能）：如果结构处于弹性阶段范围，当外力拆除之后，该结构将能恢复到原来变形前的位置，这是由于弹性变形使结构积蓄了具有作功的能量，这种能量称之为变形能或应变能应变能。 ABF11211F22212AB122F2122AB112F1121虚功虚功：外力（或内力）在别外力（或内力）在别的力或其他因素（温度改变、的力或其他因素（温度改变、支座移动等）所引起的位移支座移动等）所引起的位移上所做的功称为虚功。上所做的功称为虚功。力与力与位移是彼此无关的量

169、，分别位移是彼此无关的量，分别属于同一体系的两种彼此无属于同一体系的两种彼此无关的状态。关的状态。 静力加载：0F虚功并不是不存在的功，只虚功并不是不存在的功，只是强调作功过程中位移与力无关的特点。是强调作功过程中位移与力无关的特点。虚功是代数量，有正有负。虚功是代数量，有正有负。三、变形体的虚功原理三、变形体的虚功原理所有外力做的虚功=所有内力做的虚功，即： 虚功原理：虚功原理： 虚功原理的两种用法虚功原理的两种用法 虚力原理虚力原理 虚位移原理虚位移原理 其表明：结构的第一组外力在第二组外力所引起结构的第一组外力在第二组外力所引起的位移上所作的外力虚功，等于第一组内力在第的位移上所作的外力

170、虚功，等于第一组内力在第二组内力所引起的变形上所作的内力虚功。二组内力所引起的变形上所作的内力虚功。虚功的两种状态：AB112F1121AB122F2122第一状态：力状态第二状态：位移状态14-3 14-3 荷载作用下位移计算的一般公式荷载作用下位移计算的一般公式实际状态位移状态虚拟状态力状态 上图中所示结构在荷载作用下发生了如图中虚线所示的变形。 求任一指定截面沿任一指定方向上的位移。如K截面的水平位移K利用虚功原理求解 由材料力学公式，知 式中：MF 、FSF 、FNF 为实际荷载下杆件的内力； 、 、 指虚设单位力作用下杆件的内 力；将这三式分别代入上式可得注意无支座移动注意无支座移动

171、E、G 分别为材料的弹性模量和剪切模量；A、I 分别为杆件截面的面积和惯性矩；EI、GA、EA 分别为杆件截面的抗弯刚度、抗剪刚度和抗拉刚度； 指截面剪切应力不均匀分布系数，其值与截面形状有关。 为截面的总面积， 为腹板截面面积。 1.2 这便是平面杆系结构在荷载作用下位移计算的一般公式，若计算结果为正，所求位移K与假设的 FK=1同向，反之反向。这种方法又称为单单位荷载法位荷载法，也称为单位力法单位力法。适用范围适用范围满足结构处于平衡状态和变形是微小的两个条件，既适用于弹性材料，也适用于非弹性材料。它可以用于静定的或超静定的梁、刚架、桁架、拱等结构的位移计算。 A实际状态求求AHAH虚拟状

172、态A1A求求 A A1虚拟状态A虚拟状态B求求ABAB11A虚拟状态B求求 ABAB11虚拟状态的设置虚拟状态的设置 在应用单位荷载法计算时，应据所求位移不同，设置相应的虚拟力状态。例如:14-4 14-4 静定结构在荷载作用下的位移计静定结构在荷载作用下的位移计算算在实际计算时，根据结构的具体情况,可以对荷载作用下位移计算的一般公式进行简化：1.1.梁和刚架梁和刚架2.2.桁架桁架3.3.组合结构组合结构4.4.拱结构拱结构例例14-114-1 求图示刚架A点的竖向位移Ay。E A、 E I为常数。解：1. 选择虚拟状态选取坐标如图则各杆弯矩方程为 :AB段：BC段：2. 实际状态中各杆弯矩

173、方程为AB段：BC段：MF=MF=，33计算结构位移的虚力原理ABCqL LLA实际状态实际状态实际状态实际状态虚拟状态虚拟状态虚拟状态虚拟状态BC1xxxxAAy=()=(-x)(-2qx2)EIdx+(-L)(-2qL2)EIdx3. 代入梁和刚架的位移计算公式，得例例14-214-2 下图(a)所示桁架各杆常数，求节点C 的竖向位移解：解： （1）为求C点的竖向位移，在C点加一竖向单位力，并求出F =1引起的各杆轴力（2）求出实际状态下各杆的轴力（3）将各杆、及其长度列入下表中，再运用公式进行运算。 因为该桁架是对称的，所以可得：计算结果为正，说明C点的竖向位移与假设的单位力方向相同。

174、桁架位移计算杆件14-5 14-5 图乘法图乘法当结构符合下述条件时：（1）杆轴为直线；（2）EI=常数；（3）两个弯矩图中至少有一个是直线图形。 上述积分可以得到简化。一、图乘公式：一、图乘公式：计算梁和刚架在荷载作用下的位移时，要计算积分MF图图xy面积面积 ABOABMFdxd =MFdxx形心形心CxCyCyC=xCtg 设两个弯矩图中， 图为一段直线，MF图为任意形状：如果结构上各杆段均可图乘，则位移计算公式可写成EIyc=图乘法的注意事项（教材上有八点），重点是以下几点：（1）必须符合上述三个前提条件；（2）竖标yc只能取自直线图形；（3）与yC在杆件同侧乘积取正号，异侧取负号。二

175、、常见简单图形的面积公式和形心位置二、常见简单图形的面积公式和形心位置Lh2L/3L/3形心Lhab（L+a)/3(L+b)/3形心Lh顶点L/2二次抛物线Lh3L/4L/43L/85L/8 1 2顶点1=2/3(hL)2=1/3(hL)二次抛物线三、对复杂图形的处理三、对复杂图形的处理当图形的面积和形心位置不便确定时，将它分解成简单图形，之后分别再与另一图形相乘，然后把所得结果叠加即可。+=+=例例14143 3 求图示外伸梁C点的竖向位移Cy。EI=常数。qABCL图11y2y3解：1. 作MF图2. 作 图3. 图乘计算y1=y2=y3=y1MF图23Cy= 例例14144 4 求下图所

176、示刚架A点的竖向位移Ay 。ABCDEIEI2EIFLLL/2FFLMF图1LAy=EIyC=EI1(2LL2FL(L4=16EIFL2)-2EI123L)FL（）解： 1. 作MF图、2. 图乘计算。；14-6 14-6 静定结构支座移动时位移计算静定结构支座移动时位移计算对于静定结构，支座移动并不引起内力，因而结构材料也不发生变形。此时，静定结构支座移动时的位移纯属刚体位移刚体位移，不难由几何关系求得，但我们仍用虚功原理虚功原理来这种位移。则位移计算的一般公式可简化为：即静定结构在支座位移时的位移计算公式例例14-514-5 图示三铰刚架右边支座的竖向位移By=0.06m，水平位移Bx=0

177、.04m,已知 L=12m，h=8m。求A 。hL/2L/2BxBxByBy实ABCABC1虚解： 虚拟状态如上图所示。=0.0075rad （）A先求得：本节介绍线性变形体系的功的互等定理和位移互等定理，其中最基本的是功的互等定理。14-7 14-7 功的互等定理功的互等定理一、功的互等定理一、功的互等定理设有两组外力F1和F2分别作用于同一线弹性结构上，如图所示，(a)、(b)分别称为结构的第一状态和第二状态。(a) (a) 第一状态第一状态 F1121121(b) (b) 第二状态第二状态 F21 21222这两组力按不同次序先后作用于同一结构上时所作的总功分别为：(1)(1)先加先加F

178、 F1 1后加后加F F2 2，外力的总功，外力的总功(2)(2)先加先加F F2 2后加后加F F1 1，外力的总功，外力的总功(a) 第一状态第一状态F1121121(b) 第二状态第二状态F21 21222功的互等定理功的互等定理: : 即第一状态的外力在第二状态的位移上所作的虚功，等于第二状态的外力在第一状态的位移上所作的虚功。 外力所作总功与加载次序无关， 即：W1 = W2 由1、2可得：二、位移互等定理二、位移互等定理(a) 第一状态第一状态 F111221(b) 第二状态第二状态 F211 212由功的互等定理式,则有：即：即：在功的互等定理中，令：F F1 1 =F =F2

179、2 =1位移互等定理位移互等定理: : 即第二个单位力所引起的第一个单位力作用点沿其方向上的位移，等于第一个单位力所引起的第二个单位力作用点沿其方向上的位移。在位移互等定理中：在位移互等定理中： 单位力单位力广义力（单位力偶、单位集中力）；广义力（单位力偶、单位集中力）； 位位 移移广义位移（线位移、角位移）。广义位移（线位移、角位移）。本章小结本章小结一、虚功原理的两种应用一、虚功原理的两种应用虚设位移求约束力 虚设力系求位移 虚力原理虚位移原理 位移计算的基本方法是单位荷载法单位荷载法，单位荷载法的基本环节是根据拟求的位移虚设相应的单位荷载。二、荷载作用下位移计算的一般公式二、荷载作用下位移计算的一般公式由此可得出：由此可得出：梁和刚架、桁架、组合结构以及拱的位移计算。梁和刚架、桁架、组合结构以及拱的位移计算。三、图乘法求位移三、图乘法求位移 （1）图乘法求位移的适用条件（2）yC的取法四、线性弹性体系互等定理是力学的基本原理。四、线性弹性体系互等定理是力学的基本原理。 功的互等定理功的互等定理位移互等定理位移互等定理