《流体力学第三章ppt课件》由会员分享，可在线阅读，更多相关《流体力学第三章ppt课件（89页珍藏版）》请在金锄头文库上搜索。
1、第三章第三章流体动力学基础流体动力学基础本章是流体力学在工程上应用的基础。它主要利用欧拉法的基本概念，引入了总流分析方法及总流运动的三个基本方程式：连续性方程、能量方程和动量方程，并且阐明了三个基本方程在工程应用上的分析计算方法。1第一节第一节描述流体运动的两种方法描述流体运动的两种方法1.拉格朗日法拉格朗日法拉格朗日方法（lagrangianmethod）是以流场中每一流体质点作为描述流体运动的方法，它以流体个别质点随时间的运动为基础，通过综合足够多的质点（即质点系）运动求得整个流动。质点系法2空间坐标（a,b,c）为t=t0起始时刻质点所在的空间位置坐标,称为拉格朗日数。所以,任何质点在空
2、的位置（x,y,z）都可看作是（a,b,c）和时间t的函数.（1）（a,b,c）=const,t为变数，可以得出某个指定质点在任意时刻所处的位置。（2）（a,b,c）为变数,t=const，可以得出某一瞬间不同质点在空间的分布情况。3由于流体质点的运动轨迹非常复杂，而实用上无须知道个别质点的运动情况，所以除了少数情况（如波浪运动）外，在工程流体力学中很少采用。42.欧拉法欧拉法n欧拉法（eulermethod）是以流体质点流经流场中各空间点的运动即以流场作为描述对象研究流动的方法。流场法它不直接追究质点的运动过程，而是以充满运动流体质点的空间流场为对象。研究各时刻质点在流场中的变化规律。5流场
3、运动要素是时空（x,y,z,t）的连续函数：速度（x,y,z,t）欧拉变量因欧拉法较简便，是常用的方法。6拉格朗日法拉格朗日法欧拉法欧拉法着眼于流体质点，跟踪质点描述其运动历程着眼于空间点，研究质点流经空间各固定点的运动特性布哨跟踪7第二节第二节流体运动的基本概念流体运动的基本概念一一.恒定流与非恒定流恒定流与非恒定流（1）恒定流恒定流（steadyflow）：又称定常流，是指流场中的流体流动，空间点上各水力运动要素均不随时间而变化。即：三者都等于0。8（2）非恒定流）非恒定流非恒定流（unsteadyflow）：又称非定常流，是指流场中的流体流动空间点上各水力运动要素中，只要有任何一个随时间
4、的变化而变化的流动。9 流动是否恒定与所选取的参考坐标系有关,因此是相对的概念。10二二.流线与流线与迹线迹线1.流线流线（1）流线的定义流线（streamline）是表示某一瞬时流体各点流动趋势的曲线，曲线上任一点的切线方向与该点的流速方向重合。流线是分析流动的重要概念。11 流线是流速场的矢量线，是某瞬时对应的流场中的一条曲线，该瞬时位于流线上的流体质点之速度矢量都和流线相切。流线是与欧拉观点相对应的概念。有了流线，流场的空间分布情况就得到了形象化的描绘。12（2）流线的性质a.同一时刻的不同流线，不能相交。b.流线不能是折线，而是一条光滑的曲线。c.流线簇的疏密反映了速度的大小13（3）
5、流线的方程根据流线的定义，可以求得流线的微分方程,设ds为流线上A处的一微元弧长:u为流体质点在A点的流速:14因为所以流线方程15【例例】有一流场，其流速分布规律为：ux=-ky，uy=kx，uz=0，试求其流线方程。解解:uz=0，所以是二维流动，二维流动的流线方程微分为将两个分速度代入流线微分方程，得到即xdx+ydy=0积分上式得到x2+y2=c即流线簇是以坐标原点为圆心的同心圆。162.迹线迹线(1)迹线的定义迹线(pathline)某一质点在某一时段内的运动轨迹线。17迹线是流体质点运动的轨迹，是与拉格朗日观点相对应的概念。拉格朗日法中位移表达式即为迹线的参数方程。t 是变数，a,
6、b,c 是参数。18(2)迹线的微分方程式中，ux,uy,uz均为时空t,x,y,z的函数，且t是自变量。注意：恒定流时流线和迹线重合；非恒定流时流线和迹线不重合；19t =0时过 M(-1,-1)： C1=C2=0 已知直角坐标系中的速度场 ux=x+t； uy= -y+t；uz=0,试求t =0时过 M(-1,-1) 点的迹线。解：ux=x+t；uy=-y+t；uz=0求解 x+y = -2由迹线的微分方程：x= -t-1y= t-1消去t，得迹线方程：举 例20三三.元流的模型元流的模型按流体运动要素所含空间坐标变量的个数分：1）一元流）一元流一元流(one-dimensionalflo
7、w):流体在一个方向流动最为显著，其余两个方向的流动可忽略不计，即流动流体的运动要素是一个空间坐标的函数。.212）二元流）二元流二元流(two-dimensionalflow):流体主要表现在两个方向的流动，而第三个方向的流动可忽略不计，即流动流体的运动要素是二个空间坐标（不限于直角坐标）函数。223）三元流）三元流三元流（three-dimensionalflow):流动流体的运动要素是三个空间坐标函数。23 四四. .流量（流量（dischargedischarge） 指单位时间内通过河渠、管道等某一过水横断面的流体数量。体积流量（m3/s）：质量流量（kg/s）： 24与流动方向正交的
8、流管的横断面过水断面为面积微元的流管叫元流管，其中的流动称为元流。过水断面为有限面积的流管中的流动叫总流。总流可看作无数个元流的集合。总流的过水断面一般为曲面。dA1dA2u1u2过水断面25五五. . 断面平均流速断面平均流速v 总流过水断面上各点的流速是不相同的，所以常采用一个平均值来代替各点的实际流速，称断面平均流速v。 26n根据质量守恒:n因为n当流体不可压缩时，密度为常数1=1第三节连续性方程27n128第四节第四节理想流体运动微分方程理想流体运动微分方程1.Euler方程从理想流体中任取一(x,y,z)为中心的微元六面体为控制体，边长为dx,dy,dz，中心点压强为p(x,y,z
9、)，如图.291.表面力因为理想流体，所以t=0左表面右表面2.质量力单位质量力在各坐标轴上分量为X,Y,Z，所以x方向的质量力为Xrdxdydz由牛顿第二运动定律，x方向有：受力分析(x方向为例)：30理想流体的运动微分方程（欧拉运动微分方程）（3-10）适用范围：恒定流或非恒定流，可压缩流或不可压缩流体。31恒定流恒定流的时变加速度为零，但位变加速度可以不为零。对于不可压缩流体的流动，连续方程为恒定条件下理想流体运动方程沿流线的积分:32上式左边可改写为：上式左边可改写为：质量力有势，势函数，势函数W ，即，即33伯努利方程或单位重量流体所具有的单位重量流体所具有的位置势能位置势能（简称单
10、（简称单位位置势能）位位置势能）单位重量流体所具有的单位重量流体所具有的压强势能压强势能（简称单（简称单位压强势能）位压强势能）单位重量流体所具有的单位重量流体所具有的总势能总势能（简称单位总势能）（简称单位总势能）34伯努利积分伯努利积分单位重量流体所具有的单位重量流体所具有的动能动能（简称单（简称单位动能）位动能）单位重量流体所具有的单位重量流体所具有的总机总机械能械能（简称单位总机械能）（简称单位总机械能）*在理想流体的恒定流动中，在理想流体的恒定流动中，同一流体质点的单位总机械能同一流体质点的单位总机械能保持不变。保持不变。在理想流体的恒定在理想流体的恒定流动中，位于同一条流动中，位于
11、同一条流线上任意两个流体流线上任意两个流体质点的单位总机械能质点的单位总机械能相等。相等。拉格朗日观点拉格朗日观点欧欧拉拉观观点点35位置水头位置水头压强水头压强水头测压管水头测压管水头速度水头速度水头总水头总水头伯努利方程的几何意义伯努利方程的几何意义伯努利积分伯努利积分各项都具有长各项都具有长度量纲，几何度量纲，几何上可用某个高上可用某个高度来表示，常度来表示，常称作称作水头水头。伯伯努努利利积积分分36将各项水头沿程变化的情况几何表示出来。将各项水头沿程变化的情况几何表示出来。水头线水头线测压管水头线测压管水头线总水头线总水头线位置水头线位置水头线oo水平基准线水平基准线理想流体理想流体
12、恒定元流恒定元流的总水头的总水头线是水平线是水平的。的。37假定1.理想流体2.恒定流；3.均匀不可压缩流体;4.质量力只有重力，即X=Y=0，Z=-g；5.沿同一条流线38毕毕托托管管测测速速元流能量方程的应用举例元流能量方程的应用举例Ah管管B管管u代代入入伯努利方程伯努利方程假假设设、管管的存在不的存在不扰动原流扰动原流场。场。39毕毕托托管管利利用用两两管管测测得得总总水水头头和和测测压压管管水水头头之之差差速速度度水水头头，来来测测定定流流场场中中某某点点流流速速。实实际际使使用用中中，在在测测得得h，计计算算流流速速u 时时，还还要要加加上上毕毕托托管管修正系数修正系数c，即，即实
13、用的毕托管常将测压管和总实用的毕托管常将测压管和总压管结合在一起。压管结合在一起。管管测压管，开口方向与流速垂直。测压管，开口方向与流速垂直。管管总压管，开口方向迎着流速。总压管，开口方向迎着流速。管管管管管测压孔管测压孔管测压孔管测压孔*40【例例】水流通过所示管路流入大气，已知：形测压管中水银柱高差h=0.2m，h1=0.72mH2O，管径d1=0.1m，管嘴出口直径d2=0.05m，不计管中水头损失，试求管中流量qv。41【解解】首先计算1-1断面管路中心的压强。因为A-B为等压面，列等压面方程得：则(mH2O)列1-1和2-2断面的伯努利方程42由连续性方程：将已知数据代入上式，得（m
14、/s）管中流量（m3/s）43第六节第六节恒定总恒定总流能量方程一、总流能量方程一、总流能量方程 设单位重量上的某流线的能量为dG重量上的能量为总能量 平均单位重量上的能量为:44是否接近均匀流？渐变流流线虽不平行，但夹角较小；流线虽有弯曲，但曲率较小。急变流流线间夹角较大；流线弯曲的曲率较大。 渐变流和急变流是工程意义上对流动是否符合均匀流条件的划分，两者之间没有明显的、确定的界限，需要根据实际情况来判定是否45渐变流：渐变流：流线的曲率很小接近平行，过流断面上的压力基本上是静压分布者为渐变流(graduallyvariedflow)，否则为急变流。n渐变流沿程逐渐改变的流动。n对渐变流，n
15、n并设nn：动能修正系数46急变流示意图47对积分最终：二.实际流体Bernoulli方程（能量方程）适用：1.恒定流2.过流断面为渐变流；3.均匀不可压缩流体;4.质量力只有重力48三三. .能量方程的扩展能量方程的扩展 n分叉恒定流n在有分流汇入及流出的情况下，连续方程只须作相应变化。质量的总流入=质量的总流出。49一一. .求解问题求解问题: : 流量流速, 压强, 流量流速和压强 二二. .能量方程的解题步骤能量方程的解题步骤: :1.选择基准面:基准面可任意选定，但应以简化计算为原则。例如选过水断面形心（z=0），或选自由液面（p=0）等。 2.选择计算断面：计算断面应选择均匀流断面
16、或渐变流断面，并且应选取已知量尽量多的断面。 3.选择计算点：管流通常选在管轴上，明渠流通常选在自由液面。对同一个方程，必须采用相同的压强标准。 4.列能量方程解题 注意与连续性方程的联合使用。第七节第七节 能量方程的应用能量方程的应用 50 为确定管道流量，常用如图所示的文丘里流量计测量。它由渐变管 和压差计两部分组成。压差计中的工作液体与被测液体或相同或不同，测量大压差常用水银作为工作液。 设已知管流流体为水，管径d1,d2及压差计的水头差h。则可确定通过的流量Q。 1.文丘里流量计文丘里流量计51取管轴0-0为基准面，测压管所在断面1,2为计算断面（符合渐变流），断面的形心点为计算点，对
17、断面1,2写能量方程,由于断面1，2间的水头损失很小，取1=2=1，得 由此得：由此得： 故可解得：故可解得： 52 因此：式中,K对给定管径是常量，称为文丘里流量计常数。 实际流量： 文丘里流量计系数，随流动情况和管道收缩的几何形状而不同。 对水银压差计有： 53【例例3-7】有一贮水装置如图所示，贮水池足够大，当阀门关闭时，压强计读数为2.8个工程大气压强。而当将阀门全开，水从管中流出时，压强计读数是0.6个工程大气压，试求当水管直径d=12cm时，通过出口的体积流量(不计流动损失)。54【解解】当阀门全开时列1-l、2-2截面的伯努利方程当阀门关闭时，根据压强计的读数，应用流体静力学基本
18、方程求出值Bernulli方程55方程求出值则代入到上式（m/s）所以管内流量（m3/s）56已知：H=1m，h=5m，D=50mm，d=30mm，略去水头损失，试求真空室中的真空值p2及出水管流量 取断面1-1,2-2,3-3,4-4,5-5五个渐变流断面，以喷嘴轴线0-0为基准面，设E为断面总比能，取动能修正系数=1 2 2. .射流器射流器 57(忽略射流器内各点的高差,设两出口处p2=p5)把H=1，h=5，E1=H，E4=-h ， p2=p5代入有： 58 解得： 令Q1=kQ2得59nxn0060对流速不很大（ua），此时相当于液体总流，式中a可忽略不计，认为各点的当地大气压相同，
19、上式化简为: 除以g ，即 64第八节第八节 恒定总流动量方程恒定总流动量方程 动量定理：质量系的动量对时间的变化率 等于作用于该质点系的所有 外力之矢量和，即： 如图从恒定总流中任取一束元流为控制体积，dt时间内，流体从1-2处流至1-2 处。 dt时间内元流的动量变化（恒定流）为65单位时间一段总流单位时间一段总流管内流体动量的增管内流体动量的增加加单位时间净流入单位时间净流入这段总流管的动这段总流管的动量量这段总流管内这段总流管内流体所受合力流体所受合力=0=按照欧拉观点表述动量守恒定律按照欧拉观点表述动量守恒定律66由动量定律得：由动量定律得： (1)(1) 不可压缩流体恒定元流动量方
20、程不可压缩流体恒定元流动量方程 不可压缩流体恒定流，有不可压缩流体恒定流，有 且且 则有则有（2 2） 不可压缩流体恒定总流动量方程不可压缩流体恒定总流动量方程 或或计算时计算时可取为可取为1.01.0。 67式中： 作用于控制体积内流体的所有外力矢量和。n该外力包括： （1）作用在该控制体内所有流体质点的质量力； （2）作用在该控制体面上的所有表面力(动水压力,切力）（3）四周边界对水流的总作用力。 或：适用范围： （1）理想流体、实际流体的不可压缩恒定流。 （2）选择的两个过水断面应是渐变流过水断面，而过程 可以不是渐变流。 （3）质量力只有重力 （4）沿程流量不发生变化；若流量变化，则方
21、程为： （4-324-32） 68n动量方程的解题步骤 1. 选隔离体 根据问题的要求，将所研究的两个渐变流断面之间的水体取为隔离体； 2. 选坐标系 选定坐标轴 的方向，确定各作用力及流速的投影的大小和方向； 3. 作计算简图 分析隔离体受力情况，并在隔离体上标出全部作用力的方向； 4. 列动量方程解题 将各作用力及流速在坐标轴上的投影代入动量方程求 解。计算压力时，压强采用相对压强计算。 注意与能量方程及连续性方程的联合使用。 69上上游游水水流流作作用用于于断断面面A1上上的的动动水水压压力力P1，下下游游水水流流作作用用于于断断面面A2上上的的动动水水压压力力P2，重重力力G和和总总流
22、流侧侧壁壁边边界界对对这这段段水水流流的的总总作作用用力力R。其其中中只只有有重重力力是是质质量量力力，其它都是表面力。其它都是表面力。一维化的恒定总流动量方程一维化的恒定总流动量方程或或GA1A2P1P2Ru1u2*水流对侧壁水流对侧壁的作用力的作用力R是是R的反作用力的反作用力70恒恒定定总总流流动动量量方方程程建建立立了了流流出出与与流流进进控控制制体体的的动动量量流流量量之之差差与与控控制制体体内内流流体体所所受受外外力力之之间间的的关关系系，避避开开了了这这段段流流动动内内部部的的细细节节。对对于于有有些些水水力力学学问问题题，能能量量损损失失事事先先难难以以确确定定，用用动动量量方
23、方程程来来进进行行分分析析常常常常是是方便的。方便的。恒恒定定总总流流动动量量方方程程是是矢矢量量方方程程，实际使用时一般都要写成分量形式实际使用时一般都要写成分量形式71弯管水平转过弯管水平转过60度度d =500mmQ =1m3/s已知已知v1RxP1P2RyRv2oyx112260o水流对弯管的作用力水流对弯管的作用力水流对弯管的作用水流对弯管的作用力力R求求例例二二. . 恒定总流动量方程恒定总流动量方程应用举例应用举例72v1RxP1P2RyRv2oyx112260o代入解得R为为R的反作用力的反作用力73v上下游断面取在渐变流上下游断面取在渐变流段上。段上。v动动量量方方程程是是矢
24、矢量量式式，式式中中作作用用力力、流流速速都都是是矢矢量量。动动量量方方程程式式中中流流出出的的动动量量为为正正，流入为负。流入为负。v分分析析问问题题时时，首首先先要要标标清清流流速速和和作作用用力力的的具具体体方方向向，然然后后选选取取合合适适的的坐坐标标轴轴，将将各各矢矢量量向向坐坐标标轴轴投投影影，把把动动量量方方程程写写成成分分量量形形式式求求解解。在在这这个个过过程程中中，要要注注意意各各投投影影分分量量的的正负号。正负号。本例要点本例要点74v本本例例中中流流体体水水平平转转弯弯，铅铅垂垂方方向向无无动量变化，重力不出现。动量变化，重力不出现。v对对于于未未知知的的边边界界作作用
25、用力力可可先先假假定定一一个个方方向向，如如解解出出结结果果为为正正值值，说说明明原原假假设设方方向向正正确确；如如解解出出结结果果为为负负值值，则则作作用用力力方方向向与与原原假假设方向相反。设方向相反。v方方程程中中应应包包括括作作用用于于控控制制体体内内流流体体的的一一切切外外力力：两两断断面面上上的的压压力力、重重力力、四四周周边边界界对对水水流流的的作作用用力力。不不能能将将任任何何一一个外力遗漏。个外力遗漏。v动量方程中出现的是弯管动量方程中出现的是弯管对水流的作用力，水流对弯对水流的作用力，水流对弯管的作用力是其反作用力。管的作用力是其反作用力。75112233p1v1v2v3x
26、yo求解恒定总流问题的几点说明恒定总流的三大方程，在实际计算时，有一个联用的问题，应根据情况灵活运用。恒定总流的三大方程，在实际计算时，有一个联用的问题，应根据情况灵活运用。在有流量汇入或在有流量汇入或分出的情况下，要分出的情况下，要按照三大方程的物按照三大方程的物理意义正确写出它理意义正确写出它们的具体形式。们的具体形式。p2p376112233p1v1v2v3xyop2p3连续方程：连续方程：动量方程（以动量方程（以x 方向为例）：方向为例）：77112233p1v1v2v3xyop2p3能量方程：能量方程：表达能量方程表达能量方程时要注意，不要时要注意，不要将单位重量流体将单位重量流体能
27、量（水头）误能量（水头）误认为能量流量。认为能量流量。78一、几个基本概念一、几个基本概念1）元流：充满在流管中的液流称为元流或微小流束。元流的极限是一条流线。无数元流之和就构成总流。2）过水断面：即水道（管道、明渠等）中垂直于水流流动方向的横断面，即与元流或总流的流线成正交的横断面称为过水断面。3）点流速：流体流动中任一点的流速称为点流速，常用u表示。一般情况下过水断面上各点的点流速是不相等的。4）平均流速：由通过过水断面的流量Q除以过水断面的面积A而得的流速称为断面平均流速，常用表示，即本章小结本章小结795）渐变流：水流的流线几乎是平行直线的流动。或者虽有弯曲但曲率半径又很大的流体流动，
28、则可视为渐变流。渐变流的极限是均匀流。渐变流同一过水断面上的动水压强分布规律同静水压强，即=常数。但需要注意：对于不同断面一般不相等。6）急变流：流线间夹角很大或曲率半径较小或二者兼而有之，流线是曲线。急变流过水断面上的动水压强不按静水压强规律分布。7）动能（动量）修正系数：指按实际流速分布计算的动能（动量）与按断面平均流速计算的动能（动量）的比值。它们的值均大于1.0，且取决于总流过水断面的流速分布，分布越均匀，其值越小，越接近于1.0。一般工程计算中常取1.0。808.恒定流:又称定常流，是指流场中的流体流动，空间点上各水力运动要素均不随时间而变化。9.非恒定流：又称非定常流，是指流场中的
29、流体流动空间点上各水力运动要素中，只要有任何一个随时间的变化而变化的流动。10.流线:是表示某一瞬时流体各点流动趋势的曲线，曲线上任一点的切线方向与该点的流速方向重合。11.迹线:某一质点在某一时段内的运动轨迹线。81二、恒定总流连续性方程二、恒定总流连续性方程不可压缩流体无分叉流时：，即Q1=Q2，即任意断面间断面平均流速的大小与过水断面面积成反比。不可压缩流体分叉流动时：Q入=Q出，即流向分叉点的流量之和等于自分叉点流出的流量之和。82三、恒定总流能量方程三、恒定总流能量方程1.能量方程Z 单位重量流体具有的位能（位置水头）单位重量流体具有的压强水头（测压管高度）单位重量流体具有的动能（流
30、速水头）单位重量流体具有的势能（测压管水头）单位重量流体具有的总比能（总水头）单位重量流体产生的水头损失或能量损失。832.能量方程的应用条件（1）恒定流；（2）不可压缩流体；（3）质量力只有重力；（4）所选取的两过水断面必须是渐变流断面，但两过水断面间可以是急变流；（5）总流的流量沿程不变；（6）两过水断面间除了水头损失以外，总流没有能量的输入或输出。843.应用能量方程时的注意事项（1）沿流动方向在渐变流处取过水断面列能量方程；（2）基准面原则上可任取，但应尽量使各断面的位置水头为正；（3）在同一问题上必须采用相同的压强标准。一般均采用相对压强，而当某断面有可能出现真空时，尽量采用绝对压强
31、；（4）由于=常数，所以计算点在断面上可任取，但对于管道流动常取断面中心点，对于明渠流动计算点常取在自由液面上；（5）应选取已知量尽量多的断面，如上游水池断面v1=0，p=0，下游管道出口断面p2=0处，其中一个断面应包括所求的未知量。85（6）当一个问题中有23个未知量时，需和连续方程、动量方程联立求解；（7）对于有分叉的流体流动能量方程仍可应用，因为上述能量方程是对单位重量流体而言的。（8）当两断面有能量输入、输出时，能量方程应为：能量输入时，H为“+”，能量输出时，H为“-”。86四、恒定总流动量方程四、恒定总流动量方程作用在计算流段上的外力的合力在某坐标轴上的投影，等于在该方向上流出流
32、入该流段流体的动量之差。对于分叉管流，其动量方程应为：87注意事项：1）应在两渐变流断面处取脱离体，但中间也可为急变流；2）动量方程是矢量式，应适当选取投影轴，注意力和速度的正负号；3）外力包括作用在脱离体上的所有的质量力和表面力。固体边界对流体的作用力方向可事先假设，若最后得到该力的计算值为正，则说明假设方向正确；若为负，则说明与假设方向相反；4）应是输出动量减去输入动量；5）动量方程只能求解一个未知数，若未知数多于一个时，应联立连续性方程和能量方程求解。88方程 应用条件 方程的意义 常见待求问题备注能量方程恒定、不可压缩流体；质量力只有重力；计算断面为渐变流断面反映了液流中机械能和其他形
33、式的能（主要是代表能量损失的热能）间的守恒与转化关系动水压强（或动水压力）、断面平均流速、流量、断面之间的压强差、平均动能差、机械能损失、水流流向等。1.选择实例：断面：管子的出口断面、表面为大气压的断面等；代表点：对于明渠流，可选自由液面上的点；对于管流，可选断面的中心点；2.注意点两渐变流断面之间可以有急变流；当有流量或能量输入、输出时，方程形式应有所改变；压强一般采用相对压强。动量方程恒定、不可压缩流体，质量力只有重力；计算断面为渐变流断面。反映了液流与边界上作用力之间的关系液流对边界的冲击力，或边界对液流的反作用力、已知全部作用力，求平均流速或流量等作用于隔离体上的外力有：1）重力即为隔离体中的流体重量；2）两端过水断面上的动水压力（按静水压强规律分布）；3）液流边界作用于隔离体上的合力。89
