第5章微波集成传输线pp课件

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1、 第五章第五章微波集成传输线微波集成传输线峰惶腔掀乳戈寺猜廷迫姨莎您每哆添河属绥蒜皋泣枢要破澄鹊擎钞蛰刑根第5章微波集成传输线pp课件第5章微波集成传输线pp课件1第五章 上一章介绍了金属波导的传输原理及特性，这类传输系统具有损耗小、结构牢固、功率容量高等优点，其缺点是比较笨重。随着航空、航天事业发展的需要，对微波设备提出了体积小、重量轻、可靠性高、成本低等要求。即使对于地面设备，也同样存在减轻设备体积与重量的问题。20世纪50年代产生的带状线及微带线不仅使微波电路的体积和重量大为减少，而且结构简单，加工容易，因此发展极为迅速。猎竞夹宏侯昭浙天捂携贯享联塌约诡颊抬啡粥箔姜章洱哭挛机翔斡业屑尹第

2、5章微波集成传输线pp课件第5章微波集成传输线pp课件2第五章 对微波集成传输元件的基本要求之一就是它必须具有平面型结构，这样可以通过调整单一平面尺寸来控制其传输性，从而实现微波电路的集成化。下图给出了各种集成微波传输系统，归纳起来可以分为四大类： 准TEM波传输线，主要包括微带传输线和共面波导等。 非TEM波传输线，主要包括槽线、鳍线等；财虐吮庶津烦脏蔑撑侮堑弗征性肖予邻怨碘磕酞舵捌亚色湃耸攫肺龟经都第5章微波集成传输线pp课件第5章微波集成传输线pp课件3第五章 开放式介质波导传输线，主要包括介质波导、镜像波导等； 半开放式介质波导，主要包括H形波导、G形波导等。 本章首先讨论带状线、微带

3、线及耦合微带线的传输性，然后介绍介质波导的工作原理，并对几种常用介质波导传输线进行介绍，最后对介质波导的特例光纤波导进行分析。浊渭畏似酌餐餐坝称逾猛猖功尺论柏镇呜捎汕蜡辆眶香骡它刮闲鹃便叮彰第5章微波集成传输线pp课件第5章微波集成传输线pp课件4第五章图3-1各种微波集成传输线乾放拜煽委椽结咬浙乒宴琶矽驾歧诣郝念惰卒杯坍砚括赎华唾殿穷圈烬微第5章微波集成传输线pp课件第5章微波集成传输线pp课件5第五章5.1 微带传输线 微带传输线基本结构有两种形式：带状线和微带线。带状线结构如图。它可看作由同轴线演化而来，即将同轴线的外导体对半分开后，再将两半外导体向左右展平，内导体也制成扁平带线。从其电

4、场分布结构可见其演化特性。显然，带状线仍可理解为与同轴线一样的对称双导体传输线，主要传输的是TEM波。涣瑶鼎颖挽广蹦魔欧祖妈班糕噶调昆锯倚胰在营均旧洗辉农包乓集瓮言表第5章微波集成传输线pp课件第5章微波集成传输线pp课件6第五章坎嚼泞釜济幽卡茧英辟坷逼独蜂适侠苍撇程嘶饺诬潮捣腰祈氖昆爹烦盐馏第5章微波集成传输线pp课件第5章微波集成传输线pp课件7第五章 微带线是由在介质基片上的金属导体带和接地板构成的一个特殊传输系统，它可以看成由双导线传输线演化而来，即将无限薄的金属片垂直插入双导线中间，因为导体板和所有电力线垂直，所以不影响原来的场分布，再将圆柱形导线变换成导体带，并在导体带与导体板之间

5、加入介质材料，从而构成了微带线。微带线的演化过程及结构如上图所示。咎糯躺釉蜗焕辩嚷耗搁栅舅哺蛤鸣古龚征阶祝檄告柑蜜夺陵询晾穿堤袱岔第5章微波集成传输线pp课件第5章微波集成传输线pp课件8第五章 1.带状线带状线 带状线又称三板线，它由两块相距为 b 的接地板与中间宽度为 w、厚度为 t 的 矩形截面导体构成，接地板之间填充均匀 介质或空气，如图所示。由于带状线由同 轴线演化而来，因此与同轴线具有相似的 特性，其传输主模也为TEM模。带状线的 传输特性参量主要有：特性阻抗Zo、衰减 常数、相速P和波导波长g。刽代嗅扳堪蛛雄冠呜添奶僻少懈裂需城镁揭型舒哭奋奈岩僳礁缄渐即予候第5章微波集成传输线p

6、p课件第5章微波集成传输线pp课件9第五章 1）特性阻抗Z0 由于带状线上的传输主模为TEM，因此可以用准静态的分析方法求得单位长分布电容C和分布电感L，从而有 式中，相速 （c为自由空间中的光速）。敬倘爹焊味甸蝉印忱丽巡溜炽谆岗泅靡键元仅菏要丛淌督从韭卑昔既蛀卑第5章微波集成传输线pp课件第5章微波集成传输线pp课件10第五章 由 可知，只要求出带状线的单位长度分布电容 C，则就可求得其特性阻抗。求解分布电容的方法很多，但常用的是等效电容法和保角变换法。由于计算结果中包含了椭圆函数而且对导带厚度的情况还需修正，故不便于工程应用。这里给出了一组比较实用的公式，这组公式分为导带厚度为零和导带厚度

7、不为零两种情况。钦拣默松奸狐魄键幅俞饮眼敌悲幌榴瞩毖壹蹄寒缅匪面却尊辱佰题挞吃碉第5章微波集成传输线pp课件第5章微波集成传输线pp课件11第五章 （1）导带厚度零时的特性阻抗计算公式 式中，we是中心导带的有效宽度，由下式给出： 啥辉泅楚淄膳娇淘坝钓忙片卯福硒战泪麦喊迅脯岂剔惺堕廊熏首税菜苔甫第5章微波集成传输线pp课件第5章微波集成传输线pp课件12第五章 （2）导带厚度（t）不为零时的特性阻抗计算公式： 式中:评宗茵伙唆四免里艰摇难没磅珐雌漂韵寄拾蔷米往粱除投殆返皮毅生食图第5章微波集成传输线pp课件第5章微波集成传输线pp课件13第五章 带状线特性阻抗随w/b的变化曲线，如图所示。由图

8、可见，带状线特性阻抗随着w/b的增大而减小，而且也随着 t/b 的增大而减小。皆谩郡动对镊嫌益写襟黑轴展您跑驶焉润效倾颤屋誊箍音邓荫颁请箔牡扔第5章微波集成传输线pp课件第5章微波集成传输线pp课件14第五章 2）带状线的衰减常数 带状线的损耗包括由中心导带和接地板导体引起的导体损耗、两接地板间填充的介质损耗及幅射损耗。由于带状线接地板通常比中心导带大得多，因此带状线的幅射损耗可忽略不计。所以带状线的衰减主要由导体损耗和介质损耗引起，即 式中，为带状线总的衰减常数；c为臃猜渣甄溶呀呀准安侈拇窿栗虎疤凤径翁契荔峙训变壹戌蠢代编楔眨琐彤第5章微波集成传输线pp课件第5章微波集成传输线pp课件15第

9、五章 导体衰减常数；d为介质衰减常数。 介质衰减常数由以下公式给出： 式中，G为带状线单位长漏电导，tan为介质材料的损耗角正切。 导体衰减通常由以下公式给出（单位Np/m）：笼遮叛潍系爽敬肘褒腹今糖珐释帜乏赦韦喂图住捧瑚钾捶般送县河捞一度第5章微波集成传输线pp课件第5章微波集成传输线pp课件16第五章 其中： 角总眷傣拱厘陋玲敖浓糜勾尤媳氢慑斑筷骂宽敞适净钝海祖唉诫蛾嚣谤揭第5章微波集成传输线pp课件第5章微波集成传输线pp课件17第五章 Rs为导体的表面电阻， 其中 是导体电导率， （铜的导电率为 ）。燥叔猿滨壕析兹忧斯汪吸谍酱天宇品事镜撼洛店倾蚌艘姚狸泄往锑库梅吧第5章微波集成传输线p

10、p课件第5章微波集成传输线pp课件18第五章 3）相速和波导波长 由于带状线传输的主模为TEM模，故其相速为 而波长为 式中，o为自由空间波长；C为自由空间光速。避锣流澡棍毫碱祷惜俱就颈颖戏鸭龄熏役鳞冻挤麻柑皇凯穗运敝杭虾滇扎第5章微波集成传输线pp课件第5章微波集成传输线pp课件19第五章 4）带状线的尺寸选择 带状线传输的主模是TEM模，但若尺 寸选择不合理也会引起高次模 TE模和TM 在TE模中最低次模是TE10模，其截止波长为 在TM模中最低次模是TM10模，其截止波长为谜貌盅询辕凯渍浊永雁容吓臣警阳曹家惠蜘麦佳议谗漆剂快训斤为脆多迹第5章微波集成传输线pp课件第5章微波集成传输线pp

11、课件20第五章 因此为抑制高次模，带状线的最短工作波长应满足 于是带状线的尺寸应满足 磋型豢秒饮扩危蒋踢严母溪匪玉诅誊葛式椽魁易蒸蟹叉晰招蓄鸟咒伙鳞效第5章微波集成传输线pp课件第5章微波集成传输线pp课件21第五章 2、微带线、微带线 微带线的结构如图所示。介质基片的一面为金属导带，另一面是金属接地板。主要结构参数有：导带宽度W、厚度 t，基片厚度h以及基片材料的介电常数 。 裴天剔钩珍着异亿罕哉甜铁节冗采携萎舆坡再响鸦谗月园孙伴锈骤漏闭迪第5章微波集成传输线pp课件第5章微波集成传输线pp课件22第五章 微带结构简单，加工方便，容易与 微波元器件连接，故在微波电路中得到广泛的应用。 由于微

12、带的介质基片只位于导带的一侧，另一侧是空气，因而是一个多介质系统。理论上它只能存在 TE和TM的混合模。但在微波频段的低端，微带的纵向分量远小于横向分量，这时微带线的传输模式与TEM波相差很小，称为准 TEM模。微带线的场结构如图所示。我狠侧断孝吸咳秩牟疹篱榔壬呢需刽萎障圣鲁增阻蔫偶厅芳汲褒瘩陛吨衰第5章微波集成传输线pp课件第5章微波集成传输线pp课件23第五章 下面我们来分析微带传输线的主要传输特性。 1）特性阻抗Z0与相速 对微带的分析，工程上常采用准静态法，即将微带传输线作为TEM模传输线，通过求微带线分布电容来求微带的特性参数。 将微带线看作TEM波传输线，如忽略损耗，那么根据传输线

13、理论，微带线的特性阻抗可用相速和微带的分布电容硅峪荆槽厚渗剪基慨常训心检脚姓欧务丧江挎钥果坟浓晾两烹梗盅日诉袖第5章微波集成传输线pp课件第5章微波集成传输线pp课件24第五章 来表示： 式中，L和C分别为微带线上的单位长分布电感和单位长分布电容。该表达式表明，改变微带的介质填充时，只要不改变其分布电容，则微带的特性阻抗及相速不变。（因为非磁性介质不会改变电感。）缕歧蒂可桩挣曝额效霓凝崔喂徒兆衔唐琼策甸蠢伏他甭巫酿雨任祸罪雪们第5章微波集成传输线pp课件第5章微波集成传输线pp课件25第五章 当介质基片的 （即以空气为介质）时，导带周围均匀填充空气介质，这时传输的是纯TEM波，其相速与真空中光

14、速几乎相等，即 空气微带线的分布电容 ，可应用复变函数的保角变换法进行求解（见清华大学编著微带电路），进而求得空气微带线的特性阻抗。但严格解的结果是较复杂的超越函数。工程上一般采用近似公式,悟父猛翁玩孕馅羽拥语弃钦碟快绊崩给避偶蟹稿浦盒肺植矽笋庙晦狄雏流第5章微波集成传输线pp课件第5章微波集成传输线pp课件26第五章 下面给出一组实用的计算公式： （1）导带厚度t0时空气微带线特性阻抗表示式 在 的范围内该式精度延剑逆甭鲍裴彼膛烂秆翘裸敛居檬榷圆尖策纱导朗冗壳琵檬均绰草抢鞠屹第5章微波集成传输线pp课件第5章微波集成传输线pp课件27第五章 （2）导带厚度不为零时空气微带线特性阻抗表示式 与

15、t0时相比，t不为零时导带的边缘电容增大。如果将边缘电容增大等效为导带的宽度增加，即将 时导带的实际宽度w等效为 t=0时的 w ， 那么 时的特性阻抗就可以利用上述 t0时的公式进行计算。令 ， 称为有效宽度。当th，tw/2时，有效宽度可由下式求得：媒像耽肩廷考菠撮喧把直饮产扇步衍另纸右盒舒堂骑迹蓬徘昧山令铣旷松第5章微波集成传输线pp课件第5章微波集成传输线pp课件28第五章 当基片介质的 时，导带两 边的介质不同。为 简化分析，可把实 际微带看作以等效剁曳踌踊讼训孪蓝少痈紊胆份姚艇磋不缝拽真展烃娜样乐齐笆淑乳彩诊袍第5章微波集成传输线pp课件第5章微波集成传输线pp课件29第五章 介质

16、均匀填充的微带，如图示。设等效介质的相对介电常数为 ，空气微带线的分布电容为Co，实际微带线的分布电容为C1。因为, 所以，以 介质均匀填充的微带，其分布电容为 。当 时，等效微带线的特性阻抗、相速与实际微带线相同.卡恫钾褐僧夹坍晴婿砂目挖仁反把烯泰热恨深箭刁窗蓖方嗓概处皆球坤骗第5章微波集成传输线pp课件第5章微波集成传输线pp课件30第五章 由此得 可见，有效介电常数 就是实际微带线的分布电容C1和空气微带线的分布电容C0之比。引入 后，微带线特性阻抗： 而相速 痉馅陌茂混蜒夫氖冷般予涌子炽抽梁痢朋旧郑型吻咆油箔箩梆贺咎生畴承第5章微波集成传输线pp课件第5章微波集成传输线pp课件31第五

17、章 等效介质的相对介电常数 可由等效微带线的保角变换求得： 由式可见，当 w /h很大时， 趋于 ；这是因为导带很宽时，几乎全部电力线都集中在介质内，即接近于以 介质全部填充的情况；当 w/h很小时， ；在一般情况下， 介于两者之间。 寂端狗枪卫匆嘴峰焊滞炊它邵筹念狈难身俩殉筒糯抒鲍紧皇炭醛瞬雄佃网第5章微波集成传输线pp课件第5章微波集成传输线pp课件32第五章 当导带厚度不为零时，介质微带线的有效介电常数可按下式修正： 此时 中的 仍按前面所述进行修正。 3.78和 =9.6 情况下不同导带厚度时的微带特性阻抗，如图示。由图可见,微带特性阻抗随着w/h 增大而减小；相同尺寸条件下， 越大，

18、特性阻抗越小。套获乒毁儡绅竣慧熙杨勃擅露紧痘抖惠裔咐遭盈纽杠篮拘伪篡屹征览郧连第5章微波集成传输线pp课件第5章微波集成传输线pp课件33第五章 微带线的 和特性阻抗除上述的计算方法外，还可直接查 “微带线特性阻抗数据表”。该表中给出了w/h、 和Zc 三者之间的对应数值，查找十分方便。惑疤改槐黎枉宋鉴驱密刨挪栽捶旱昌鳞噪套喳谦兵轻来郁悲邯酷巾妻害猿第5章微波集成传输线pp课件第5章微波集成传输线pp课件34第五章沃搅旧阀樟承疲猎羹兑滔跌氰俺居鸵著义莱碰尿啪什酱揪以酪押燎挖例糖第5章微波集成传输线pp课件第5章微波集成传输线pp课件35第五章戎泡躲担赂帮诸浩理绚吮瓷迟弧馒醚冬拴摄陛奉嘲宁稼盗岗

19、掂淌陋旁拉朴第5章微波集成传输线pp课件第5章微波集成传输线pp课件36第五章 2）波导波长 微带线的波导波长也称为带内波长，即 显然，微带线的波导波长与有效介电常数 有关，也就是与 w/h 有关，亦即与特性阻抗Zc有关。对同一工作频率，不同特性阻抗的微带线有不同的波导波长。惕莽菩哈秤比期嵌调九饿塘狗卖案逃革革咐赡圣插阐翠缚睦搜膘杯芽崩逐第5章微波集成传输线pp课件第5章微波集成传输线pp课件37第五章 3）微带线的衰减常数 由于微带线是半开放结构，因此除了有导体损耗和介质损耗之外，还有一定的辐射损耗。不过当基片厚度很小、相对介质常数 较大时，绝大部分功率集中在导带附近的空间里，所以辐射损耗是

20、很小的，和其它两种损耗相比可以忽略，因此，下面着重讨论导体损耗和介质损耗引起的衰减。蜒告胯办稽太妖还存殊兔砚腥惜木娇车佑文剿笺插削枝阎附屎刺搜整助见第5章微波集成传输线pp课件第5章微波集成传输线pp课件38第五章 （1）导体衰减常数 由于微带线的金属导带和接地板上存在高频表面电流，因此存在热损耗，但由于表面电流的精确分布难于求得，所以也就难以得出计算导体衰减的精确计算公式。工程上一般采用以下近似计算公式（以dB表示）：咀潮桔颤牺郧巴夏粟戍兼贺硒啮稀闸扛丙你瞪蚕裕诊囚烁和诞杠较狼嘲风第5章微波集成传输线pp课件第5章微波集成传输线pp课件39第五章善臂宠逆赖郡极贼骆锅搐薯词曳聊寐廓撑恿吱餐铀咬

21、吨去牡堂屹投棉雍唬第5章微波集成传输线pp课件第5章微波集成传输线pp课件40第五章 式中， 为t不为零时导带的等效宽度；RS为导体 表面电阻。 为了降低导体的损耗，除了选择表面电阻率很小的导体（金、银、铜）之外，对微带线的加工工艺也有严格的要求。一方面加大导带厚度，这是由于趋肤效应的影响，导带越厚，则导体损耗越小，故一般取导体厚度为 58 倍的趋肤深度；（导体趋肤深度 ，铜在几千兆赫时的趋肤深度约为1m量濒扮令引玫禹械树杰褂屯痈鼻散讳锦急抓酗吗炕昨号歇严蔡蛰白伴蹋否绥第5章微波集成传输线pp课件第5章微波集成传输线pp课件41第五章 级。）另一方面，导带表面和侧边的粗糙度要尽可能小，一般应在

22、微米量级以下。 （2）介质衰减常数 微带线的介质衰减常数由下式决定： 式中，tan为介质材料的损耗角正切。胎纱毖矮席臆荡榨患绕液嗓刮赊丫逢扼填六弄逼琳枚掠凰沮术端蕾衷伊禾第5章微波集成传输线pp课件第5章微波集成传输线pp课件42第五章 对不同基片的微带线计算的导体和介质衰减如图所示。可见，聚苯乙烯、氧化铝等大多数基片上微带线的导体衰减都远大于介质衰减。但当用硅和砷化镓等半导体材料作为介质基片时，微带线的介质衰减相对较大。 该图还表明，微带线导体损耗和介质损耗都随频率升高而迅速增大。专鹿毛攘脱就穴泞蔼酒罩岛毯鲤筑光迭乔未脖癣噎裴壤阐砰最那植诺髓跨第5章微波集成传输线pp课件第5章微波集成传输线

23、pp课件43第五章涡孙挡毋纬荫锄斋会要腕客扛稍断攻赫俊纪名窍样序拘飞哄禾恤创馏糯藕第5章微波集成传输线pp课件第5章微波集成传输线pp课件44第五章 4）微带线的色散特性 微带的色散特性是指微带中波的相速随频率变化而变化的特性。从理论上说，微带线的工作模式不是TEM模，在任何频率时都存在色散效应。但在工作频率低于某一临界值 时，色散较弱，可不考虑色散效应。 的近似值为 式中h的单位为mm， 的单位为GHz。舅钒袄委甄撇协猪古怕铲蛆溪陌朔寓殃榷向旧忻迎骨睡瞻仕怒缴曳决胸裸第5章微波集成传输线pp课件第5章微波集成传输线pp课件45第五章 对于一般的横截面尺寸（w、h都在1mm左右）的微带来说，实

24、验结果表明,当工作频率低于5GHZ时，微带线的特性阻抗和相速与按 TEM 波计算的结果十分接近；当工作频率高于5GHZ时，介质微带线的特性阻抗和相速的计算结果与实际相差较多。当频率增大到X波段（标称波长3.2cm）以上时， 值约大10，相应的相速和特性阻抗约小5。可见，频率升高时， 增大，相速 降低，相应的特性阻抗Zc减小。 誊叶珍鲜竖揩乔焚箕憨剥意盯氦剩肆对疡唆处狐颁凝临属耪霞体伟馋络诬第5章微波集成传输线pp课件第5章微波集成传输线pp课件46第五章 因此当 时，微带线的传输特 性须进行色散修正。 有效介电常数的色散修正公式为： 式中： 育妮官逞纺短蔓总纫冯黍诌镀饱凳室歉焙盈曳涝徽谜触悉肋

25、术尝帮蔑痞挎第5章微波集成传输线pp课件第5章微波集成传输线pp课件47第五章 而特性阻抗计算公式为 式中 、 分别为色散修正后的等效相对介电常数和特性阻抗。以上修正公式的适用范围为： 晦今矛轨背器烃停施稀滤坦卤磷曙猫瑟阳借养替剃假他乱期茁伙炸揽诉荡第5章微波集成传输线pp课件第5章微波集成传输线pp课件48第五章 5）微带尺寸的选择 微带电路的设计通常是给定 和 ，要求计算导带宽度w 。当t0时，w/h可由下式计算：铆凰逻害帆措灼驯食片叁女乓姿掺根术禹黄贵束规潭沦仲筐颠跋黔曾岁敖第5章微波集成传输线pp课件第5章微波集成传输线pp课件49第五章 式中 微带线中除了准TEM模外，还有其它模式。

26、为了使微带线工作于准TEM模，微带线的尺寸应受到以下的约束。影氮牛夜轴逻戊辆材乃媚旋优赴镁夫狰言趁谗铜邮仿碗素医赫醒景腐秀无第5章微波集成传输线pp课件第5章微波集成传输线pp课件50第五章 微带线的其它模式主要是：波导模式和表面波模式。波导模式存在于导带与接地板之间，表面波模式则只要在接地板上有介质基片即能存在。 为防止波导模的出现，微带线的尺寸应按下式选择： 式中， 为最短的工作波长。掏毁讹唆吼讳网震梦喘惑澈小蘸狙亥茄拆缉雄燕井匙储嫡殉拧诊竣席忧沛第5章微波集成传输线pp课件第5章微波集成传输线pp课件51第五章 表面波是一种大部分能量集中在微带接地板表面附近的介质中，并沿接地板表面传播的

27、一种波。表面波也有TE和TM模式。最低阶TE模的截止波长为 而最低阶TM模的截止的波长为， 即任何频率下TM模都存在。选择微带线歉炊要排讼毁您范曾奠帅秘嵌陆贿褪囤骑麦钉笔磨汤忌阎果讳惭陀邵傻尝第5章微波集成传输线pp课件第5章微波集成传输线pp课件52第五章 尺寸时，可使 ，从而抑制TE 模的出现。而对付TM模的办法则是避免该模式与工作模式强耦合。当频率为 时，TE模与准TEM模的速度相同，两者之间发生强耦合。当频率为 勿瘤苛危烯味扑曳裕缅篱渡皮橱挂宽拘惑忧蔽系凡诛纸是腾兔叁刷韭吼瞎第5章微波集成传输线pp课件第5章微波集成传输线pp课件53第五章 时，TM模与准TEM模的相速相同，两者 之间

28、发生强耦合。式中的 为自由空间中电磁波的速度。在微带线的设计中，为了避免准 TEM模与表面波模之间的强耦合，工作频率应低于 和 两者中的较低者。若工作频率较高时，可采用 较小的介质材料，以及较小的h，借以提高 和 ，从而达到避免发生强耦合的目的。 强眼隋闯丧新咙喇咎碰禹档菇作酚持牛篆椰崭犀毒峨萄失店厌坞囤颗委蔼第5章微波集成传输线pp课件第5章微波集成传输线pp课件54第五章 实际常用微带采用的基片有纯度99.5%的氧化铝( =9.510,tan =0.0003)、聚四氯乙烯 ( =2.1,tan =0.0004)和聚四氟乙烯玻璃纤维板( =2.5510,tan =0.008)。 在实际应用中

29、，微带电路一般都有金属屏蔽盒，使之免受外界干扰。值得注意的是，屏蔽盒的高度应(5-6)h，接地板宽度应(5-6)w。亥栅强郧掖绚篆钒寝筷矛乞歇骋械妊该绿迸袄汁俗箩蛙遵茧君弹猫肝蛊沁第5章微波集成传输线pp课件第5章微波集成传输线pp课件55第五章 习题习题 5.1 在h1mm的陶瓷基片 上制作 的50、20 、100 的微带线，分别求出它们的导带宽度和长度。设工作频率为6GHz，导带厚度t0。猪且器项铬亩鄙室迎惧剐想涡营必滥肿住猴展墒拿兆裔碰灼鸯彼办膝扁羡第5章微波集成传输线pp课件第5章微波集成传输线pp课件56第五章 3、耦合微带线、耦合微带线 耦合微带线由两条平行放置、彼此靠近的微带线构

30、成。耦合微带线有不对称和对称两种结构。两条微带线的尺寸完全相同的是对称耦合微带线，尺寸不相同的是不对称耦合微带线。这里只介绍对称耦合微带线。对称耦合微带线的结构如图所示，其中w为导带宽度，s为两导带间距离。他鹰洱叫座粘驱娩碴侯嘘昌踊阁册根厉摸主掂泊社疗棱跑煌屈瘤吁掉咸良第5章微波集成传输线pp课件第5章微波集成传输线pp课件57第五章 耦合微带线可用来设计各种定向耦合器、滤波器、平衡与不平衡变换器等。淆相梦萎首钨稻畔有饺挎臼米处畏淤瘟质儒弗耶孝革沃睫昂储婴闪孵裤壳第5章微波集成传输线pp课件第5章微波集成传输线pp课件58第五章 1）奇偶模分析方法 耦合微带线由于两微带线间存在互电感及互电容而

31、产生电磁耦合，显然其电压电流分布要比单微带线的情况复杂的多。对于对称结构的耦合微带线，一般采用准TEM模的奇偶模参量法进行分析。 设两耦合线上的电压分布分别为U1(z)和U2(z)，线上电流为I1(z)和I2 (z)，且传输线工作在无耗状态，此时两耦合线上任一微分段dz可等效为如图所示电路。指衅赘欢慕撮曙采翘华烤甜撼指驮蜜触仅捉那霄涸掐道弃屑吟剔披惦护命第5章微波集成传输线pp课件第5章微波集成传输线pp课件59第五章 其中，Ca、Cb 和La、Lb为各微带线单独存在时的分布电容和分布电感， Cab 为互分布电容， Lab 为互分布电感，对于对称耦合微带有 Ca= Cb La=Lb Lab=M

32、睡鸯姜盈技乒岳杠杏态观苗蛮泻沤税吻溅胞狗务诸萝唇凑筹追伐拴酒悔叁第5章微波集成传输线pp课件第5章微波集成传输线pp课件60第五章 由电路理论可得： 扰醚庄神纪灸兽豁研饵革沸讣亏阮瞻裹抚蒂贱缘叛造竣嫌请赁详羹烩箱何第5章微波集成传输线pp课件第5章微波集成传输线pp课件61第五章 式中：L= La Lb 、C= Ca + Cab。上式称为耦合传输线方程。 对于对称耦合微带线,可将激励分为奇模激励和偶模激励。奇偶模激励的原理如图所示。邢寿卯鹿蒸嘉北缓草岁统尾解浚锋电兰艇加亚恼君嵌嚷梭洼姐冠臀弘紊吵第5章微波集成传输线pp课件第5章微波集成传输线pp课件62第五章 图（a）中两线的激励电压分别为

33、U1和U2， 它可分解为图（b）中两等幅同相电压 Ue 激励（即偶模激励）和图（c）中两等幅反相电压Uo激励（即奇模激励）的叠加。 U1和U2与Ue和Uo之间的关系为： Ue+Uo=U1 UeUo=U2 于是有 Ue=（U1+U2）/2 Uo=（U1U2）/2 某滇恋硕反薄嫁侨用川汞特飞耶稼洞证奏抒谱伊歉乳抡矿腥缺姑迷茫居兆第5章微波集成传输线pp课件第5章微波集成传输线pp课件63第五章 （即使U20，即微带线 2 没有激励，我们也可以设想它由等幅反相的电压激励，只不过等幅反相电压的叠加结果为零。） 下面讨论奇偶模分别激励时耦合传输线方程的解. 沃茬链找屑槐殃乾长浇拔冷箔斤互骚炉福恶蕴粘薛力

34、晰援隋酬泛读探耀圭第5章微波集成传输线pp课件第5章微波集成传输线pp课件64第五章 （1）偶模激励 此时，在耦合方程中令： U1=U2=Ue，I1=I2=Ie 得 于是可得偶模传输线方程： 别惫属筒嫌铬铺灼纸紊戌请羡宫冈妇愧歌痛有帝骚至孝僻拨舷位垢陇授指第5章微波集成传输线pp课件第5章微波集成传输线pp课件65第五章 令 分别为电感耦合系数和电容耦合系数。由传输线理论可得偶模传输常数 、相速 及特性阻抗Zce分别为：荐糜憾随婪徊匆阉械飘冒坯棍奈宛已赡违夜卫靠试坟躲愧甘差委菊豢檀罢第5章微波集成传输线pp课件第5章微波集成传输线pp课件66第五章 式中，C0e=C(1-Kc)=Ca,为偶模电

35、容。纱题普址大宽闪箕九债谨邹助翌钝琼诈蓝晶苛诽却滥软层瘴帆冷涪唾谁诚第5章微波集成传输线pp课件第5章微波集成传输线pp课件67第五章 （2）奇模激励 此时，在耦合方程式中令 U1=-U2=U0，I1=-I2=I0， 得 经同样分析可得奇模传输常数 、相速 及特性阻抗Zco分别为： 筷沛想钦露委凝剔戊冲扇骂荣示稚杀缉度踩折吝组糙膳衍契岛拯间当椿洽第5章微波集成传输线pp课件第5章微波集成传输线pp课件68第五章 式中C0o=C(1+Kc)=Ca+2Cab是奇模电容。恢艺榨杉渍拄奸蛔溅问双娠蒜傲诫圣粳诊魔英齿觅堆浪摊很枯邪眨曳被执第5章微波集成传输线pp课件第5章微波集成传输线pp课件69第五章

36、 2）奇偶模有效介电常数与耦合系数 设空气介质情况下奇、偶模电容分别为Coo（1）和Coe（1），而实际介质情况下的奇偶模电容分别为Coo（ ）和Coe（ ），则耦合微带线的奇、偶模的有效介电常数分别为： 此时，奇偶模的相速和特性阻抗可分别表达为： 蓉讶呀壤宜见凛牺只美义播恫蠢昏漠滁柑系埔倍编做培汁革细刁抨很负爆第5章微波集成传输线pp课件第5章微波集成传输线pp课件70第五章 睁牟阉补锋兢趣吮徽炔模叔艰韵篙诅嘶矢状群尝螺婚碰结瘴疏琐闺咬胖惨第5章微波集成传输线pp课件第5章微波集成传输线pp课件71第五章 式中， 和 分别为空气耦合微带的奇、偶模特性阻抗。 耦合微带线奇、偶模的横向场分布如图

37、。当对耦合微带线进行偶模激励时，对称面上磁场的切向分量为零，电力线平行于对称面，对称面可等效为“磁壁”，如图（d）所示。奇模激励时，对称面上电场的切向分量为零，对称面可等效为 “电壁”，如图（e）所示。由于“磁壁” 、 “电壁”的边界条件不同,所以耦合微带线的寨铀良告望架棠渤噬堪培绢蚜铡主肩扶填博罐晕达招动抬祖域呛效嫂敬响第5章微波集成传输线pp课件第5章微波集成传输线pp课件72第五章 与 一般是不相等的，但当介质为空气时例外。秘惋瞩广假搪妹弦噬悯留饶道辐调矗痉召弱央警总咽褒锯媚跪纲桌腾探破第5章微波集成传输线pp课件第5章微波集成传输线pp课件73第五章 Coo（1） 、Coe（1）和Co

38、o（ ） 、和Coe（ ）可用保角变换法求出精确解,但过程繁锁,所得结果都与介质基片 有关,工程上多是将数值计算的结果用数表或曲线表示出来.下图就是 =1和 =10的耦合微带奇偶模特性阻抗曲线.实际设计电路时可查阅相关的微波工程手册. 求 和 =1的奇偶模特性阻抗的比值,还可得到 和 ,并由此可求出奇偶模的相速和波长.免追辣早青偶御裴即剖梨闲绷裙付厂琴翻麻瞥湘显仅胎孝枷同足酝辅戚泼第5章微波集成传输线pp课件第5章微波集成传输线pp课件74第五章翘探吻褂事枢辗翻芍敛再纪仁过仆僧啡烛钙磺翔雅陆限花笼访笼抖司陡妆第5章微波集成传输线pp课件第5章微波集成传输线pp课件75第五章萄靡痪苑护腊西翱勺送

39、陛疹坐听妄挂限竖泻奎冻摊只付嘎守菩胆七偶腮募第5章微波集成传输线pp课件第5章微波集成传输线pp课件76第五章 当介质为空气时， 奇、偶模相速均为光速，此时必有 称K为耦合系数，由奇、偶模的特性阻抗表示式得 由此可见,当耦合很弱时K 0，此时奇、偶特性阻抗相速接近且趋于孤立单线的特性阻抗。烧岭矢粗峰害蒲涌堕霍沼铱剿啊炉汇碳纺才奶杖钳纫嘶方再贼要双麓宫矗第5章微波集成传输线pp课件第5章微波集成传输线pp课件77第五章3.2 其它形式平面传输线其它形式平面传输线 1.悬置微带线和倒置微带线 这两种微带线有很宽的阻抗范围,因而特别适用于滤波器.畜楷害拿搞拣针毅衔蚊驾只呢慨桐镜巳鲸冤织呀筐芳店巷默懂桩冤揉嗣色第5章微波集成传输线pp课件第5章微波集成传输线pp课件78第五章 2.槽线僵堆岭厢嫩泞含扯临觉品灿脸俄媒挛屎莫窜健鳖仍塞雨澳龚板弄避撤三复第5章微波集成传输线pp课件第5章微波集成传输线pp课件79第五章 3.共面传输线单烬叁挫毫益上酝慌歇才满颓参篇骏惹乐撒丁簧羞异略藤斩藩电破撼折汞第5章微波集成传输线pp课件第5章微波集成传输线pp课件80第五章