高温超导体基本特性的测量

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1、高温超导体基本特性的测量1911年，荷兰物理学家昂尼斯（HKOnnes）发现，利用液氮把汞冷却到4.2K左右时， 水银的电阻率突然有正常的剩余电阻率减小到接近零，以后在其它的一些物质中也发现了这 一现象。由于这些超导体的临界温度TC很低，人们称这些需在液氦温区运行的超导体为低 温超导体。1986年6月，贝德诺（JG.Bednorz）和缪勒（K.A.Muler）发现金属氧化物Ba-La-Cu-o 材料具有超导电性，其超导起始转变温度为35K，在13K达到零电阻，这一发现时超导体 的研究有了突破性的进展，随后美中科学家分别独立地发现了 Y-Ba-Cu-O体系超导体，起 始温度92K以上，在液氮温区

2、，以后的十年间，还发现其他系超导体,常压下TC最高达133K， 这些TC高于液氮温度的氧化物超导体称为高温超导体。一、实验目的1（利用直流测量法）测量超导体的临界温度；2观察磁悬浮现象；3了解超导体的两个基本特性零电阻和迈斯纳效应。二、实验仪器测量临界温度和阻值的成套仪器、迈斯纳效应成套仪器、计算机、CASSY传感器三、实验原理 1零电阻现象处于绝对零度的理想的纯金属，其规则排列的原子（晶格）周期场中的电子的状态是完 全确定的，因此电阻为零。温度升高时，晶格原子的热振动会引起电子运动状态的变化，即 电子的运动受到晶格的散射而出现电阻Ri。然而，通常金属中总是含有杂质的，杂质对电 子的散射会造成

3、附加的电阻。在温度很低时，例如在4.2K以下，晶格散射对电阻的贡献趋 于零，这时的电阻完全由杂质散射所引起的，我们称之为剩余电阻Rr,它几乎与温度无关。 所以总电阻可以近似表达为R=Ri（T）+Rr（1）当温度下降到某一确定Tc（临界温度）时，物质的直流电阻率转变为零的现象被称为零 电阻效应。临界温度Tc是由物质自身的性质所确定参量。如果样品结构规整且纯度非常高， 在一定温度下，物质由常规电阻状态急剧的转变为零电阻状态，称之为超导态。如果材料化 学成分不纯或晶体结构不完整等因素的影响，超导材料由常规电阻状态转变为零电阻状态是 在一定的温度间隔中发生的。如图1，我们把温度下降过程中电阻温度曲线开

4、始从直线偏离 出的温度的温度称为起始转变温度。我们将电阻缓慢地变化部分（常规电阻状态下）拟合成 直线I,将电阻急剧变化部分拟合成直线II,直线I与直线II的交点所对应的电阻为正常态表 1 常见超导材料的临界温度超导材料Tc(K)超导材料Tc(K)Hg4.15Ta4.48Nb9.26Cd0.56V5.30NbN16.0Pb7.19YBa2Cu3O794.0Sn3.72Bi2Sr2Ca2CU3O10105In3.40Tl0Sr2Ca2Cu3O,0125Nb3Ge23.2HgBa2Ca2Cu3O8134电阻Rn,取Rc=Rn/2时所对应的温度称为超导体呈现超导态时的最高温度，即超导临界温 度Tc。从

5、起始转变温度所对应的电阻开始，把电阻变化10%到90%所对应的温度区间定义 为转变宽度，记为 Tco电阻完全降到零之初所对应的温度为完全转变温度。ATc的大小 反映了超导材料品质的好坏，均匀单相的样品ATc较窄，反之较宽。2迈斯纳效应1937年，迈斯纳(W.Meissner)和奥森菲尔德(R.Ochsefeld)发现超导体的一个重要性质： 物质由常导态过渡到超导状态时，处在超导状态体内磁感应强度为零，即不管超导体在常导 态时的磁通状态如何，当样品进入超导状态后，磁通一定不能穿超导体。他们对围绕球形导 体单晶锡的磁场分布进行了实测，惊奇地发现：锡球过渡到超导态，锡球周围的磁场都突然 发生变化，磁

6、力线似乎一下子被排斥到超导体之外。这种当金属变成超导体时磁力线自动排 出金属体外，超导体内磁感应强度为零的现象，称为迈斯纳效应。 后来人们还做过这样一 个实验，在一个浅平的锡盘中，放入一个体积很小磁性很强的永久磁铁，然后把温度降低， 使锡出现超导性。这时可以看到，小磁铁竟然离开锡盘表面，飘然升起，与锡盘保持一定距 离后，便悬空不动了。这是由于超导体的完全抗磁性，使小磁铁的磁力线无法穿透超导体， 磁场发生畸变，便产生了一个向上的浮力。进一步的研究表明：处于超导态的物体，外加磁 场之所以无法穿透它的内部，是因为在超导体的表面感生一个无损耗的抗磁超导电流，这一 电流产生的磁场，恰巧抵消了超导体内部的

7、磁场。这一发现非常有意义，在此之后，人们用 迈斯纳效应来判别物质是否具有超导性。3超导临界参数实验表明，在临界温度下，如果改变流过超导体的电流大小或者给超导体施加磁场且达到某一特定的值，超导体的超导态将会受到破坏，有转变为正常态。也就是说超导体的超导现象不仅超取决于临界温度，而且取决于电流密度和磁场。我们把材料的超导状态被外加磁场破坏而转入正常态，这种破坏超导态所需的最小磁场强度称为临界磁场，临界磁场时被昂尼斯在1914年从实验中发现的，用H表示。同样，使超导体恢复为正常态所需流过的最小C电流称为临界电流Ic,所对应的电流密度称为临界电流密度jco超导态有三个临界条件： 临界温度T,临界磁场H

8、和临界电流密度，它们之间密切相关。CC四、实验内容及步骤1 测量 R-T 曲线（1）如图2 连接线路，并打开计算机运行相应程序。灌注液氮，注意掌握液氮的高 度。实验采用的四引线装置（四引线测量法减小甚至排除了引线和接触电阻对测量的影响， 是国际上通用的标准测量方法），样品材料为块体YBa2Cu3O7，将连接好线路的超导材料237-xYBa2Cu3O7放在泡沫盒中，然后让液氮缓慢浸没样品，观察电脑屏幕上图线的变化。237-x（2）测量电阻率随温度点变化。根据R-T图线求出及厶比2.验证迈斯纳效应将一块重量很轻磁场有比较大的磁铁置于YBa2Cu3O7超导材料之上，并放在泡沫盒中，23 7-然后让液

9、氮缓慢浸没样品，观擦磁铁位置变化。或先将超导材料降温到超导状态，再将磁铁 置于超导材料之上，观擦磁铁位置变化。五、思考题1为什么采用四引线法可避免引线电阻和接触电阻的影响？2用液氮制冷技术应该注意哪些事项？ 3零电阻常规导体遵从欧姆定律，它的磁性有什么特点？超导体的磁性又有什么特点？ 它是否是独立于零电阻性质的超导体的基本特性？4如果分别在降温和升温过程中测量超导转变曲线，结果将会怎样？为什么？六、注意事项 1在操作杜瓦瓶时和实验过程应戴上护眼镜，虽然氮气是完全无毒，再一个密闭的空 间充入大量的氮气还是有害的，所以，应该在空气流通的环境下进行操作。2切忌不要用手直接靠近液氮和接触冰冻的东西，操

10、作过程要戴上防护手套。超导体的电阻率在一定的低温下突然消失，称作。导体没有了电阻，电流流经超导体时就不发生热损耗，电流可以毫无阻力地在导线中流大的电流，从而产生超强磁场。金属材料由于存在杂质和缺陷对电子运动的散射，在温度趋向绝对零度时，金属的电阻 率将趋近一个定值，称为剩余电阻率。液氦把汞冷却到4.2 K左右时，水银的电阻率突然由正常的剩余电阻率值减少到接近零。 以后在其它的一些物质中也发现这一现象，这些物质包括有Nb、Tc、V等金属元素，称为 元素超导体，还有 Nb3Ge、 Nb3Sn、 NbC0.3N0.7 等合金或化合物，称为合金或化合物超导 体。这两类超导体也常称为常规超导体。在绝对零

11、度下的纯金属中，理想的完全规则排列的原子(晶格)周期场中的电子处于确 定的状态，因此电阻为零。温度升高时，晶格原子的热振动会引起电子运动状态的变化，即 电子的运动受到晶格的散射而出现电阻Ri。理论计算表明，当T 0 D/2时，Ri*T，其 中0d为德拜温度。实际上，金属中总是含有杂质的，杂质原子对电子的散射会造成附加的 电阻。在温度很低时，例如在4.2K以下，晶格散射对电阻的贡献趋于零，这时的电阻几乎 完全由杂志散射所造成，称为剩余电阻Rr，它近似与温度无关。当金属纯度很高时，总电 阻可以近似表达成R = Ri(T)+ Rr.在液氮温度以上，Ri(T) Rr，因此有R x Ri(T) 例如，铜和铂的德拜温度0D分别为310K和225K，在63K到室温的温度范围内，它们的 电阻R沁Ri(T)近似地正比于温度T。.然而，稍许精确的测量就会发现它们偏离线性关系， 在较宽的温度范围内铂的电阻温度关系如图5.12所示。在液氮正常沸点到室温这一温度范围内，铂电阻温度计具有良好的线性电阻温度关系， 可表示为R(T)二AT + B 或T(R)二aR + b其中A、B和a、b是不随温度变化的常量。因 此，根据我们所给出的铂电阻温度计在液氮正常沸点和冰点的电阻值，可以确定所用的铂电 阻温度计的A、B或a、b的值，并由此可得到用铂电阻温度计测温时任一电阻所相应的温 度值。