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1、电涡流位移传感器设计技术要求：1、量程：020mm2、精度：1mm3、激励频率：1M Hz4、输入电压：24V5、介质温度:-50介250C6、表面的粗糟度：0.4um0.8um7、线性误差：V2%8、工作温度：探头（-20120）介，延长电缆（-20120）介，前置器（-30 50）C9、频率响应：05KHz一、总体设计方案电涡流传感器能静态和动态地非接触、高线性度、高分辨力地测量被 测金属导体距探头表面的距离。它是一种非接触的线性化计量工具。电涡 流传感器能准确测量被测体（必须是金属导体）与探头端面之间静态和动 态的相对位移变化。电涡流传感器以其长期工作可靠性好、测量范围宽、 灵敏度高、分
2、辨率高、响应速度快、抗干扰力强、不受油污等介质的影响、 结构简单等优点。根据下面的组成框图，构成传感器。测量敏感元件3 |非电量传感元件2电参量测量申路4根据组成框图，具体说明各个组成部分的材料：（1）敏感元件：传感器探头线圈是通过与被测导体之间的相互作用，从而产生 被测信号的部分，它是由多股漆包铜线绕制的一个扁平线圈固定在框架上构成， 线圈框架的材料是聚四氟乙烯，其顺耗小，电性能好，热膨胀系数小。（2）传感元件：前置器是一个能屏蔽外界干扰信号的金属盒子，测量电路完全 装在前置器中，并用环氧树脂灌封。（3）测量电路：本电路拟采用晶体振子及其外围电路来产生振荡。同时考虑到 当采用晶体振子构成正弦
3、波振荡电路时，有众多的模拟要素需要处理。如电路常 数的确定，工作点的设定和负载阻抗的选用等。因此本电路将采用由COMS反向 器与晶体振子组成的最简单且稳定性高的电路，来产生频率为1M的方波信号源。二、电涡流传感器的基本原理2.1电涡流传感器工作原理根据法拉第电磁感应定律，当传感器探头线圈通以正弦交变电流i时，线圈 周围空间必然产生正弦交变磁场H它使置于此磁场中的被测金属导保表面产生 感应电流，即电涡流，如图2-2中所示。与此同时，电涡流i又产生新的交变磁2 . 一 一 场H； H与H方向相反，并力图削弱H，从而导致探头线圈的等效电阻相应地发生 变化。其变化程度取决于被测金属导体的电阻率P，磁导
4、率U，线圈与金属导体 的距离X,以及线圈激励电流的频率f等参数。如果只改变上述参数中的一个，而 其余参数保持不变，则阻抗Z就成为这个变化参数的单值函数，从而确定该参数 的大小。电涡流传感器的工作原理，如图2-2所示：2.2电涡流传感器等效电路分析为了便于分析，把被测金属导体上形成的电涡流等效成一个短路环中的电 流，这样就可以得到如图2-3所示的等效电路。图一-：电涡流传碌器等效电蹄图中R1，L1为传感器探头线圈的电阻和电感，短路环可以认为是一匝短路线 圈，其中R2, L2为被测导体的电阻和电感。探头线圈和导体之间存在一个互感M， 它随线圈与导体间距离的减小而增大。U1为激励电压，根据基尔霍夫电
5、压平衡方 程式，上图等效电路的平衡方程式如下：7? 2 J 2 + J Z 2 7 2 - jet） Mil = 0十 j co Z i/i - jfjoM 1 z - U 经求解方程组，可得I1和I2表达式：1 _M,Aft iR. l : A-,十 /（!?. - : cuL |芯+ （由）-1 足 I （巧。-_ MnrLyL + 如MR】2 -（成手由此可得传感器线圈的等效阻抗为：5 c OJM2 r M2 r .Z Ry -I R. + j&）ZqL 次；+（切4尸- 切 &+（国与） 2J从而得到探头线圈等效电阻和电感。通过式（2-4）的方程式可见：涡流的影响使得线圈阻抗的实部等效
6、电阻增 加，而虚部等效电感减小，从而使线圈阻抗发生了变化，这种变化称为反射阻抗 作用。所以电涡流传感器的工作原理，实质上是由于受到交变磁场影响的导体中 产生的电涡流起到调节线圈原来阻抗的作用。(2-4)因此，通过上述方程组的推导，可将探头线圈的等效阻抗Z表示成如下一个 简单的函数关系：Z =月（n别,f）其中，乂为检测距离；口为被测体磁导率；P为被测体电阻率；f为线圈中激 励电流频率。所以，当改变该函数中某一个量，而固定其他量时，就可以通过测量等效阻 抗Z的变化来确定该参数的变化。在目前的测量电路中，有通过测量AL或AZ等 来测量x , P,u,f的变化的电路。2.3电涡流传感器测量电路原理电
7、涡流传感器常用的测量电路有电桥电路和谐振电路，阻抗Z的测量一般用 电桥，电感L的测量电路一般用谐振电路，其中谐振电路又分为调频式和调幅式 电路。图2-4电桥电路原理电桥法是将传感器线圈的等效阻抗变化转换为电压或电流的变化。图2-4为 电桥法的原理图。图中A，B两线圈作为传感器线圈。传感器线圈与两电容的并联阻抗作为电桥 的桥臂，起始状态，使电桥平衡。在进行测量时，由于传感器线圈的等效阻抗发 生变化，使电桥失去平衡，将电桥不平衡造成的输出信号进行放大并检波，就可 得到与被测量成正比的输出。电桥法主要用于两个电涡流线圈组成的差动式传感 器。谐振法是将传感器线圈的等效电感的变化转换为电压或电流的变化，
8、传感器 振时回路的等效阻抗最大，Z =L/RC，其中R为谐振回路等效电阻。当线圈电感L 发生变化时，回路的等效阻抗和谐振频率都将随L的变化为变化，因此可以利用 测量回路阻抗的方法或测量回路谐振频率的方法间接测出传感器的被测值。线圈与电容并联组成LC并联谐振回路，其谐振频率为调频式电路是通过测量谐振频率的变化来进行测量，其结构简单，便于遥测 和数字显示；而调幅式电路是通过测量等效阻抗的变化来进行测量，由于采用了 石英晶体振荡器，因此稳定性较高。下面以调幅式测量电路为例，说明谐振法的 测量原理，如图2-5所示：输图2-5调幅式谐振原理怪|从图中可以看出LC谐振回路由一个频率及幅值稳定的晶体振荡器提
9、供一个 高频信号激励谐振回路LC回路的输出电压为=5日二i，其中i0为激励电流， Z为等效阻抗。测量中，当探头线圈远离被测金属导体时，LC回路处于谐振状态， 谐振回路上的输出电压最大；当探头线圈接近被测金属导体时，线圈的等效电感 发生变化，导致回路失谐而等效阻抗发生变化，使输出电压下降。输出的电压再 经过放大，检波，滤波后由指示仪器（电压表）读出，或输入示波器显示电压波 形。这样就实现了将L-x关系转换成V-x关系，通过对输出电压的测量，可确定电 涡流传感器线圈与被测金属导体之间的距离x。电涡流传感器就是利用涡流效应， 将非电量转换为阻抗的变化而进行测量的。三、电涡流传感器探头参数3.1传感器
10、线圈尺寸的选取线圈轴向的磁场分布对涡流传感器的灵敏度和线性范围起决定性作用。对传 感器来说总是希望灵敏度高，线性范围大。欲使线性范围大，就要求磁场轴向分 布范围大；欲使灵敏度高，就要求轴向磁场强度变化梯度大。单匝的载流线圈在 轴线上的磁感强度可以根据毕奥-萨伐定律推出：B产岛 点事式中：u0真空的磁导率；r线圈的半径；I通过线圈的电流；x 轴线上某点P至线圈中心的距离。当x小时（被测体靠近线圈），线圈半径 r小，则产生的磁感应强度大。当x大时（被测体远离线圈），磁感应强度小， 且半径小的变化梯度大，线圈半径大的变化梯度小。为了有较大的测量范围，线 圈的半径应大一些。线圈通以电流I时，则线圈的电
11、流密度为：则通过截面dx, dy处的圆形电流元的电流为：i=NI/（r - r ）h） dx dy此 电流在轴线任意点P处所产生的磁感应强度为：b a眼 2(?+x)n 2Cn-rjA 的产整个载流扁平线圈通以电流I后，在轴线上任意P点处产生的磁感应强度为:5, 女土 一小式中，X1就是扁平线圈端面到被测体的距离，可用x表示，所以线圈轴线上 某点P产生的磁感应强度可改写为：2（九一r）九 I+4M尸上按表1中所给参数可做出线圈几何尺寸与线性范围曲线图，可得如下结论： 线圈的匝数越多，线性范围越大；线圈薄时，灵敏度高，因此在设计传感器时， 为使一定大小外径的传感器有较大的线性范围和尽可能高的灵敏
12、度，要求线圈厚 度越薄越好；线圈内径改变时，只有在被测体与传感器靠近处略有变化；线圈外 径大时，传感器的敏感范围大，线性范围相应才会增大，但灵敏度降低，对于要 求测量范围大的传感器，线圈外径要大一些。表1线圈几何尺寸与线性范围的关系线圈编号外径（mm）外径（mm）匝数n轴向厚度h（mm）130255001023025200103302550010430255002530285002630205002730205002820155002图3距离电压变化曲线因此，电涡流传感器的灵敏度与线性范围，主要取决于传感器线圈的参数。线圈的外径大，传感器的测量线性范围大，但灵敏度低；线性范围小，但灵敏度 高，
13、线圈薄时，灵敏度高。四、电涡流传感器新型测量电路的设计4.1电路实现方案本文采用如图所示的电路结构进行该电路的设计。4.2振荡电路的选择所谓振荡，就是指能持续发生一定振幅，一定频率的电振动的现象。从而把 持续发生电振动的电路，称为振荡电路。振荡电路是为各种电子电路和电子仪器 提供信号的来源，是电子仪器中不可缺少的器件。鉴于晶体振荡器频率稳定度高于RC和LC振荡电路，因此本电路拟采用晶体振 子及其外围电路来产生振荡。同时考虑到当采用晶体振子构成正弦波振荡电路 时，有众多的模拟要素需要处理。如电路常数的确定，工作点的设定和负载阻抗 的选用等。因此本电路将采用由COMS反向器与晶体振子组成的最简单且
14、稳定性高 的电路，来产生频率为1M的方波信号源。具体的电路结构如图4-5中所示：在上图中，从晶体振子的两个端子看C和C，可知该电路实际上就是晶体等 效电感Lx与串联电容CL构成的L并联谐振电路。因此该电路的振荡频率f可如下式式中C为负载电容C和C的串联值，即) Hgq表示：由于负载电容C远远小于晶体振子的静态电容，从式中可以看出，振荡频率 f0的变化非常小，基本由晶体振子的振荡频率来决定电路振荡频率的大小，因此由COMS反向器与晶体振子构成的振荡电路能够稳定地产生电路所需要的方波信 号。4.3滤波电路的选择通过上节的COMS晶体振荡器，产生出了稳定的方波。方波图形和其分解表达 式如图4-6所示
15、。从表达式中可以看出，方波是正弦波的合成波形，其振幅是基 波的奇次倍频率波形振幅的合成。若从中抽出高次谐波，即可得到所需正弦波。由于本次设计需要滤掉方波中高于1M的信号，因此可以选用低通滤波器将方 波变成正弦波。滤波电路有多种形式，大致分为有源滤波和无源滤波，二者最大 的差别在于滤波电路中是否使用了有源元器件一一运算放大器。对于截止频率为 MHz数量级的滤波电路，则有源滤波器对运算放大器等的高频特性要求非常严格。 因此在本电路中，将采用结构相对简单的无源滤波电路。AF ft）LJFX.,sin (脉)+ =成口 ()4- rin ( 5cP)-I sin (用职35图4/心浊水盘分舸陶在滤波器的近代设计方法中有各种方式，如巴特沃思型、切比雪夫型、贝塞 型、高斯型等。本文选用通带内响应最为平坦的巴特沃思型低通滤波器，
