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1、-1、 替代定理在任意具有唯一解的电路中，*支路的电流为ik，电压为uk，则该支路可以用独立电压源uk，或者独立电流源ik来等效替代，如以下图所示。替代后的电路和原电路具有一样的解。图1.12、 叠加定理由全部独立电源在线性电阻电路中产生的任一电压或电流，等于每一个独立电源单独作用所产生的相应电压或电流的代数和。注意点：1只适用于线性电路；2一个电源作用，其余电源为零，如电压源为零即电压为零短路，电流源为零即电流为零开路；3各回路电压和电流可以叠加，但功率不能叠加。3、三相系统及相量图的应用3.1 交流变量正常的电力系统为三相系统，每相的电压和电流分量均随着时间作正弦变化，三相间相互角偏差为1
2、20，比方以A相为基准，A相超前B，B相超前C各120，就构成正序网络，如下式所示：以A相为例，因为三角函数sin是以360或2为周期变化，所以随着时间t的流逝，当值每增长360或2时，电压ua就经过了一个周期的循环，如以下图所示：图3.1如上图，t代表时间，代表t=0时刻的角度例如上图中ua当t=0时位于原点，即代表，表示角速度即每秒变化多少度。例如电网的频率为50Hz，每秒变化50个周期，即变化50*360或者50*2。此处360和2仅是单位制的不同，分别为角度制和弧度制，都是代表一个圆周；值得注意的是用360来分析问题更加形象，而2为国际单位制中的标准单位，计算时更通用。3.2 向量的应
3、用用三角函数分析问题涉及较为繁琐的三角函数计算，图3.1的正弦波形图可表示出不同周期分量的峰值和相差角度，但使用围有限。为此，利用交流分量随时间做周期变化，且变化和圆周关系密切的特点，引入向量如下，方便交流分量的加减乘除计算：图3.2上图中黄色箭头表示A相电压ua，用长度表示电压峰值，与实轴的夹角代表t=0时刻的角度设t=0时刻角度为，Ua随着时间变化以角速度绕0点做圆周运动。任一时刻t=t1时，Ua在虚轴上的投影就是Ua的瞬时值。正常的电力系统为三相正序系统，众所周知A相超期B相120，B相超期C相120，所以在3.2图中逆着旋转方向120和240分别画出B、C相电压的向量。虽然图3.2仅能
4、t=0时刻各向量的值，但考虑到在频率一致的系统中各电压、电流的分列转速是一样的，各向量的相对角度位置是固定不变的，所以在t=0的时刻图中对各向量进展计算结果也是以速度转动。同时，多数工程计算仅要求计算各电压电流分量的峰值、有效值或各电气量间的相对关系，因此用t=0时刻的向量图进展分析具有普遍意义。3.3 向量加减图3.3如上图，向量相加遵循平行四边形法则，向量相减遵循三角形法则相减后向量指向被减数。4、对称分量法4.1 对称分量法的概念任意不对称的三个相量可以分解为三组相序不同的对称分量叠加而成。如图4.1，正负零序分量分别用红、蓝、绿三个颜色表示。零序分量中ABC三相相位完全一样，负序分量A
5、BC三相的相互位置关系刚好与正序相反A滞后B，B滞后C均为120。通过数学的方式可以证明：任意一个不规则三相的分量以下图中粉色局部肯定可以分解为三个规则的正、负、零三个分量叠加而成。证明过程有兴趣可以看相关教材，这里关键是记住这个结果：图4.14.2 对称分量法的应用下面就以简单的系统接线进展分析，如图4.2为有发电机即电源、变压器和线路组成的回路，其中A相线路发生单相接地故障，我们可以等效为A相通过阻值为零的电阻接地，B、C相通过阻值为的电阻接地。单相短路和三相短路不同，由于其不对称，不能同计算三相对称短路电流一样简单地取一相分析即可代表三相。对此，我们需利用前面讲到的替代定理、对称分量法和
6、叠加定理将复杂的不对称电路等效成简单的对称电路：图4.2根据替代定理，三个电阻可以用三个电压源来替代，当然三个电压源均为未知数，如图4.3：图4.3图4.3的回路除电压源Uda、Udb和Udc外均为对称的，假设用对称分量法将不对称的分量分解成三个对称的分量，如图4.4：图4.4如图4.4表示的电气回路，总共含12个电压源，Ufabc和Udabc1为正序电源，Udabc2为负序电源，Udabc0为零序电源。对此逆向使用叠加定理，将回路分解成三个回路，如图4.5、4.6和4.7：图4.5 正序回路图4.6 负序回路图4.7 零序回路经分解，一个不对称的回路分解成三个对称的回路，这样对三个对称的回路
7、即可从单相角度出发考虑，简化问题。例如，按图4.2，该初设回路是A相发生短路，这样分别计算出三个分解回路中Ida1、Ida2和Ida0，将三个相量相加即可求成A相对地短路时的入地电流。值得重复强调的是，叠加定理中，*一分解支路中不表达的电压源以短路处理，例如发电机的等效电压源为正序，在零负序回路中不表达，以短路处理。对4.54.7的回路简化为单相回路以A相为例如图4.8：图4.8 三个分解回路单相化分析进一步简化如下：图4.9零、负序回路将阻抗相加以简化回路，得出零序阻抗*0和负序阻抗*2，这既是我们常说的系统零序阻抗和系统负序阻抗，可见系统零负序阻抗和短路点位于何处关系密切。正序回路的简化则
8、利用戴维南定理，将短路点左侧局部等效成一个电压源和一个电阻，只不过这个正序回路比拟简单，无其它分支，等效电源源利用原发电机电压即可，正序阻抗*1采用各阻抗相加。4.3 针对单相接地短路进展分析从图4.9中看，未知量为Uda1、Uda2、Uda0、Ida1、Ida2和Ida0，算上三相共18个。量为:各阻抗值*1、*2、*0，电压UD(0)，Uda1、Udb1、Udc1的相互关系，即A超前B，B超前C均为120Uda2、Udb2、Udc2的相互关系，即A滞后B，B滞后C均为120Uda0、Udb0、Udc0的相互关系，即三者完全相等因为A相短路，所以Uda1+Uda2+Uda0=0由以上条件列出
9、几个方程求解，求解过程有兴趣可自行看教程学着推导，不难计算。工程中关键是记住以下结果,非常重要：指的都是相量结合图4.9的三个回路，不难推导出Uda1、Uda2、Uda0三个值。这样可分别通过图4.8求出整个电网任何一点的电压或电流值的三序分量，然后相加即可得知该电网在单相接地短路时刻任一点的实际电压或实际电流。至于两相短路、*些相断线运行等情况请自行查询教材，能看懂推导过程最好，最重要是知道几个重要结果，知道如何运用。5、设备、导体在各序网下的阻抗值图4.4的简化电网接线图所含的设备有发电机、变压器和架空线路或电缆，在正序回路下它们的阻抗值计算方法同计算三相短路电流中的方法。发电机在正负零序
10、下的阻抗值均不一样，计算比拟复杂，一般考虑有厂家提供。架空线或电缆的负序阻抗同正序阻抗，零序阻抗和正序阻抗差异较大，将在过电压与绝缘配合阶段详述。且线路的阻抗值较小，对网络分析影响不大，有兴趣可先查询工具书。变压器的正序阻抗和负序阻抗一样，其零序阻抗的计算是不对称回路分析的重点，本局部针对其详细论述。5.1 安培环路定律电流产生磁场，如图5.1，i为无限长导体中流过的电流，B为磁感应强度，也叫磁通密度，磁感应强度与电流关系式为按右手螺旋方向，为磁导率。磁场强度乘以圆周路径等于圆周中穿过的电流值。此处与传统电磁场中不同，避开了磁场强度H不谈，简化以方便理解，有兴趣可查询电磁场图5.1对于一个空芯
11、的绕组，其过电流产生的磁通如图5.2所示，按右手螺旋方向往空间发散。图5.25.2 变压器磁路分析如图5.3为一台单相变压器的简图，高压绕组匝数为N1，接至交流电压源u，低压绕组匝数为N2，断开运行。通过高压绕组的电流为i，上下压绕组均缠绕在铁芯上。容易看出，图5.3是在图5.2的根底上增加一个穿过绕组的环形铁芯，在铁芯的另一侧绕一个开断的线圈。图5.2 单相变压器简图对于加了铁芯之后的磁场分布，可分析如下：电流i是产生磁场的源头，可以理解为磁压，磁场感应B又叫磁通密度可以理解为磁压i在空间中任一点引起的磁流密度。在此我们可发现磁场和电场有高度的相似性，图5.2中可理解为磁场以空气为媒介，磁流
12、在空气中发散；图5.3参加铁芯后，由于铁芯的磁导率远高于空气或者理解为磁阻小得多，类似于电场里的短路一般，磁流根本都集中到了铁芯中，环形铁芯形成了一个磁流回路，设铁芯的截面不变，均为A，那任一点的磁流密度根本不变，即铁芯中任一点的B值都相等。假设铁芯周长为D，因为B值在铁芯中保持不变，可将复杂的积分式子简化为。这里值得注意的是因为高压绕组匝数为N1，相当于有N1个电流i穿过，因此磁压用N1*i表示。然后进展如下推导：磁通密度磁流密度或磁感应强度将磁通密度乘以截面积就得到磁通类似于电流密度乘面积得到电流，即磁通根据物理学上的楞次定律，变化的磁场可以感应出电场，所以铁芯中的磁通在每一匝绕组中产生的
13、电压为，在高压绕组中产生的电压总数为，其中积分里只有电流i为交流变量，其它均为常数，因此。在一个稳态电路中，高压绕组上感应的电压u1应该等于电源电压u，同时引入大家很熟悉的公式，很容易发现电感，可见电感L和匝数平方、磁路的磁导率、磁路截面成正比，和磁路长度D成反比。再看低压绕组N2，因为通过上下压绕组的磁通一样，因此磁通在低压绕组每匝上产生的电压也是，因此低压绕组上产生的总电压，不难看出u1：u2=N1：N2，即电压比等于匝数比。5.3 变压器负载分析上面变压器低压侧断开，现考虑低压侧接入一个阻抗Z，由于低压侧有感应电压u2，低压侧通过电流i2，根据楞次定律，i2产生的电流将削弱原低压侧断开状
14、态下铁芯中的磁通密度B，接着铁芯中磁通在高压侧的感应电压u1将降低，使u1小于电源电压u，使高压侧电流i增大，弥补低压侧电流i2引起的磁通密度降低。图5.3 单相变压器负载简图由此得到一个结论：变压器负载情况下，高压侧电流i可以分成两个局部，一局部用于产生铁芯中的磁通密度，使铁芯两侧的线圈产生感应电压，用i0表示，由于这局部电流用于维持磁场，故称为励磁电流，同时这电流等于空载下的高压侧电流，所以这个也称为空载电流；另一局部用于抵消低压侧电流i2产生的反向磁通密度，用i1表示。i=i0+i1低压侧的电流i2由投入到负荷Z决定，i2=u2/Z， 从上文中的式子可以看出电流和其所产生的磁通密度的关系
15、，i1产生的磁通密度B和i2产生的互相抵消，根据式子可以看出。从式子，变压器高压侧绕组N1值大，硅钢片磁导率极大，所以正常带负荷的情况下变压器中i0的值远小于i1，因此在带负载时i0值可忽略不计，让i=i1，这样就得到我们常说的变压器两侧的电流比和匝数成反比。等效回路和漏抗的介绍。5.4 三相变压器上节介绍了单相变压器在负载和空载下的电路分析，在电网中常见的三相变压器中，电路将根据变压器三相绕组间的连接方式分为多种形式。三相变绕组接线方式常见的可分为Y，Yn和。对正序回路而言，无论什么接线都可以三相看出独立的3个单相来分析，对这方面不再赘言；变压器属静止设备，负序和正序回路根本一致，也可以看出3个独立单相。因此本节主要针对零序回路进展分析。5.4.1 零序回路中高压侧为Y和接线图5.4中可以看出，无论是Y还是接线，接在一个零序的三相电压上，由于三相电压完全一样，电流无回路，相当于高压侧断路，零序回路开断。图5.45.4.2 零序回路高压侧为Yn接线，低压侧为Y接线如图5.5，高压侧中性点接地，励磁电流i0可以流过，但低压侧没有形成回路，无法流过电流i2。图5.5 对于三相独立的铁芯，由于励磁阻抗很大，导致励磁电流i0很小可以忽略，相当于断
