第1章 电磁场的基本定律

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1、第一章 电磁场的基本定律1.1、1.2 电场与高斯定律1 库仑定律：A 平方反比。 B 介电系数2 电场强度 ：电荷为 的载流子受到的电场力为：EqEqF点电荷限制的意义：A 不扰动被测对象，操作意义。 B 最小电荷量与最小载流子 量子电动力学与宏观电动力学研究对象的不同。3 电场的计算：1） 点电荷：条件是线性媒质2） 多个点电荷；叠加原理成立，意味着求和3） 场点 、 与源点 、 ：带撇与不带撇),(zyxPr),(zyxPr从源点到场点的矢径： 0R其中 222)()()(zyxR4） 连续分布电荷：A 概念：三种电荷密度、 B 计算方法：求和变为积分3 电力线：及其重要。静电场：始于正

2、电荷或无穷远，终于负电荷或无穷远。时变场：环，电力线环套着磁力线环，磁力线环套着电力线环。4 高斯定律：1）通量：面积分与矢量点乘 sdE方向的定义：闭合曲面与非闭合曲面sd2）电通量密度： ：仅适用于线性、各向异性媒质ED3）高斯定律：A 关于 与 两种：后者于媒质无关。nksqdE1nksD14）用高斯定律计算电场：对称性的要求，高斯面。5静电场的环路积分： 0CldE1.3、1.4 磁场、毕澳沙伐尔定律、安培环路定律1磁感应强度：1）速度为 的运动电荷在磁感应强度为 的磁场中受到的磁场力vBFdBvdqF2）载流导体： lIdtqdlvq2毕澳沙伐尔定律： 24ralIB其中 为 （源点

3、）到场点的距离， 为 （源点）到场点的单位矢量。rldrld电流 与电流密度 ：IJVJslId)(则有 VraBd243 磁通连续性原理（关于磁场的面积分）：1）磁力线；任何情况下是闭合环形2）磁通量（磁通）： sdB3）磁通连续性原理： 该原理可以由毕澳沙伐尔定律证明。s04 安培环路定律（关于磁场的线积分）1） skCdJIldB电流与闭合曲线方向的规定；右手螺旋法则。2）磁场强度： H适用于线性、各向异性的媒质。 skCdJIld3） 安培环路定律求解磁场：利用对称性。5 麦克斯韦对安培环路定律的推广全电流定律：i. 推广线索：A 电容器充放电回路（参考教科书或普通物理）B 对称性的要

4、求：磁场生电场（法拉第电磁感应定律） ，电场为何不能生磁场。来而不往非礼也，非礼则不能长久。只能磁生电，最后只剩电了。ii. 麦克斯韦磁场环路定律 sdtDsJldHCiii. 全电流：传导电流密度 （欧姆定律）Ec运流电流密度 vJ位移电流密度 tD1.5 电磁感应定律1 法拉第电磁感应定律一个闭合导电回路的感应电动势 sdBtd方向参考教科书 16 页图 1.5.1磁通的变化可以仅仅由磁场变化引起，也可以仅仅由导电回路的变化引起，也可以是两者皆有。2 法拉第电磁感应定律的意义：感应电动势 CldE我们知道对于由电荷产生的电场静电场的环路积分为零： 0CldE故环路积分不为零说明一定有其它类

5、型的源产生了电场，并且这种电场的性质不同于静电场。也就是电场的源除了电荷外，还有变化的磁通。即磁能生电。3 麦克斯韦对法拉第电磁感应定律的推广：不但适用于闭合导电回路，也适用于任意空间的任何回路（不需要导电）1.6 电磁场（麦克斯韦）方程的积分形式1 第一积分方程： csvcsdtDJldH)(第二积分方程： cstBlE第三方程： sVdD第四方程： s0几点注解：1）偏导数代替了全导数，2）第二方程为什么有个负号？若正号会发生什么。补充内容：矢量场的数学性质1如果一个矢量场的散度和旋度已知，则该矢量场被唯一的确定。2任何矢量场最多只有两种源：散度源和旋度源3散度与闭合面积分通量有关： 高斯

6、定理sVdDd)(旋度与闭合回路线积分有关： 斯托克斯定理CsEl1.7 电磁场方程的微分形式1 为什么需要微分形式：需要知道每一点的情况。2 如何从积分形式得到微分形式：利用高斯定理和斯托克斯定理如 CsdEld)(由麦克斯韦第二方程有 csdtBlE由于闭合环路及上面的曲面是任意的，故有 tBE同理我们可以导出其它三个微分方程。3麦克斯韦方程的微分形式 tDJHtBED04电荷守恒定律：单位时间内由任意闭合曲面内流出电荷量 应等于曲面内的电荷sdJ减少量 。dVttq积分形式： VtdtqsJ微分形式： 5由于存在电荷守恒定律，麦克斯韦方程组中后两个散度方程可以从前两个旋度方程导出，故不是

7、独立的。6总共有三个独立的矢量方程， 五个矢量， 一个标量，还缺两个矢量方JHBED,程状态方程。7状态方程： )(forEDHB)(EfJrJcc 由此可以对媒质进行分类（作业） 。三个状态方程是否多一个？第一、第三指不同的媒质。1.8 电磁场的边界条件1为什么需要边界条件：1）描述媒质分界面两侧电磁场的变化情况，由于媒质和场量不连续，微分不存在，所以微分方程不能用。2）从数学上讲，用麦克斯韦微分方程求解电磁场时必须有边界条件才能有确定解。用积分方程求解不需要边界条件，事实上积分方程就包含了边界条件。我们正是用积分方程导出边界条件的。21）分界面上磁场的切向分量（推导参考教科书第 2324）

8、页：推导中几点注解；1.9 电磁场能量关系坡印亭矢量1可以导出（教科书 26、27 页作业） dVBHDEtdVEJsHEs 21)(各项的物理意义；1） BDtV21和 分别是电场和磁场能量密度。故 表示体积E2H dVBHDEtV21内电磁场能量单位时间内的减少量。2） VdJVdEvE2上式右边第一项表示体积 内单位时间内传导电流的热损耗、第二项表示体积 内单位时V间内电场能转换为运动电荷的动能。3） sdH由此可以看出 为单位时间内由体积 的表面 流出（不是流进）的电磁场能sEVS量。故我们假设坡印亭矢量 为单位时间内垂直通过单位面积的电磁场能量，即HS功率流密度矢量。2坡印亭定理的物理意义：当体积内无其它能源时，单位时间内体积内电磁场能量的减少等于体积中的功率损耗与经体积表面流出的功率流之和。例：从太阳日照角度与气候的冷暖的关系，解释坡印亭矢量和通量的概念3静态场的情况： （“”的意义）sVdEJS说明能量由外面空间（不是经导体内部）传递。