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1、第二章 移动通信电波传播 与传播预测模型,目录,Mobile Communication Theory,2.1.1 电波传播的基本特性,基站天线、移动用户天线和两付天线之间的传播路径,传播损耗和弥散 阴影衰落 多径衰落 多普勒频移,直射、反射、绕射和散射以及它们的合成,复杂的无线电波传播环境,Mobile Communication Theory,信道的分类,信道的分类大尺度衰落 根据不同距离内信号强度变化的快慢分为小尺度衰落长期慢衰落 根据信号与信道变化快慢程度的比较分为短期快衰落,大尺度衰落与小尺度衰落,Mobile Communication Theory,衰落特性的算式描述,衰落特性的
2、算式描述式中，r(t)表示信道的衰落因子；m(t)表示大尺度衰落；r0(t)表示小尺度衰落。,Mobile Communication Theory,2.1.2 电波传播特性的研究方法,Mobile Communication Theory,2.2 自由空间的电波传播,在理想的、均匀的、各向同性的介质中传播，只存在电磁波能量扩散而引起的传播损耗,分贝表示,Mobile Communication Theory,2.3 三种基本电波传播机制,阻挡体比传输波长大的多的物体 产生多径衰落的主要因素,产生于粗糙表面、小物体或其它不规则物体,阻挡体为尖利边缘,基本电波传播机制,Mobile Commun
3、ication Theory,2.3.1 反射,Mobile Communication Theory,理想介质表面反射,如果电磁波传输到理想介质表面，则能量都将反射回来反射系数（R）入射波与反射波的比值 （垂直极化） （水平极化）,Mobile Communication Theory,极化特性,极化电磁波在传播过程中，其电场矢量的方向和幅度随时间变化的状态电磁波的极化形式线极化、圆极化和椭圆极化线极化的两种特殊情况 水平极化（电场方向平行于地面）垂直极化（电场方向垂直于地面）,Mobile Communication Theory,2.3.1 多径信号,两径传播模型接收信号功率简化后相位差
4、 多径传播模型其中，N为路径数。当N很大时，无法用公式准确计算出接收信号的功率，必须用统计的方法计算接收信号的功率,直射波,反射波,地表面波 可忽略,地面二次效应 可忽略,Mobile Communication Theory,2.3.2 绕射,Mobile Communication Theory,惠更斯菲涅尔原理,原理 波前（面）上每点产生的次级波组合形成传播方向上新的波前（面） 绕射由次级波的传播进入阴影区而形成 场强为围绕阻挡物所有次级波的矢量和说明 任一P点，只有夹角为（即 ）的次级波前能到达接收点R 在0到180之间变化 到达接收点辐射能量与成正比,Mobile Communica
5、tion Theory,菲涅尔区和基尔霍夫公式,菲涅尔区从发射点到接收点次级波路径长度直接路径长度大的连续区域 接收点信号的合成 n为奇数时，两信号抵消 n为偶数时，两信号叠加 菲涅尔区同心半径第一菲涅尔区半径（n=1）特点 在接收点处第一菲涅尔区的场强是全部场强的一半 发射机和接收机的距离略大于第一菲涅尔区，则大部分能量可以达到接收机。 基尔霍夫公式从波前点到空间任何一点的场强 式中，E是波面场强， 是与波面正交的场强导数。,Mobile Communication Theory,Mobile Communication Theory,2.3.3 散射,粗糙表面，反射能量于所有方向,表面光滑
6、度的判定,粗糙表面下的反射场强,2.4 阴影衰落的基本特性,阴影衰落（慢衰落）地形起伏、建筑物及其它障碍物对电波传播路径的阻挡而形成 特点与传播地形和地物分布、高度有关表达式 传播路径损耗和阴影衰落分贝式 式中 r 移动用户和基站的距离 由阴影产生的对数损耗（dB），服从零平均和标准偏 差dB的对数正态分布 m 路径损耗指数实验数据表明m4，标准差8dB是合理的,Mobile Communication Theory,Mobile Communication Theory,2.5 多径传播模型,多径信道的统计分析,多径衰落信道的分类,衰落特性的特征量,多径衰落的基本特性,多普勒频移,多径信道的
7、信道模型,描述多径信道的主要参数,2.5.1 多径衰落的基本特性,幅度衰落幅度随移动台移动距离的变动而衰落 空间角度 模拟系统主要考虑 原因 本地反射物所引起的多径效应表现为快衰落 地形变化引起的衰落以及空间扩散损耗表现为慢衰落时延扩展脉冲宽度扩展 时间角度 数字系统主要考虑 原因信号传播路径不同，到达接收端的时间也就不同，导致接收信号包含发送脉冲及其各个延时信号,Mobile Communication Theory,2.5.2 多普勒频移,原因移动时会引起多普勒（Doppler）频率漂移表达式多普勒频移 最大多普勒(Doppler)频移,Mobile Communication Theor
8、y,2.5.2 多普勒频移,说明 多普勒频移与移动台运动的方向、速度以及无线电波入射方向之间的夹角有关：若移动台朝向入射波方向运动，则多普勒频移为正（接收信号频率上升） 若移动台背向入射波方向运动，则多普勒频移为负（接收信号频率下降）信号经过不同方向传播，其多径分量造成接收机信号的多普勒扩散，因而增加了信号带宽。,Mobile Communication Theory,2.5.3 多径信道的信道模型,原理 多径信道对无线信号的影响表现为多径衰落特性。 将信道看成作用于信号上的一个滤波器，可通过分析滤波器的冲击响应和传递函数得到多径信道的特性推导冲击响应 只考虑多径效应 再考虑多普勒效应 多径和
9、多普勒效应对传输信号的影响 多径信道的冲击响应,Mobile Communication Theory,只考虑多径效应,传输信号 假设第i径的路径长度为xi、衰落系数（或反射系数）为 接收信号式中，c为光速；为波长。 又因为所以式中 为时延。实质上是接收信号的复包络模型，是衰落、相移和时延都不同的各个路径的总和。,Mobile Communication Theory,再考虑多普勒效应,考虑移动台移动时，导致各径产生多普勒效应 设路径的到达方向和移动台运动方向之间的夹角为 路径的变化量 输出复包络简化得其中， 为最大多普勒频移。,在相位中 不可忽略,数量级小 可忽略,Mobile Commun
10、ication Theory,多径信道的冲击响应,多径和多普勒效应对传输信号的影响令式中 代表第i条路径到达接收机的信号分量的增量延迟（实际迟延减去所有分量取平均的迟延），它随时间变化在任何时刻t，随机相位 都可产生对 的影响，引起多径衰落。冲击响应由上式得冲击响应式中， 、 表示第i个分量的实际幅度和增量延迟；相位 包含了在第i个增量延迟内一个多径分量所有的相移； 为单位冲击函数。 如果假设信道冲激响应至少在一小段时间间隔或距离具有不变性，信道冲击响应可以简化为此冲击响应完全描述了信道特性，相位 服从 的均匀分布,多径延迟影响,多普勒效应影响,Mobile Communication The
11、ory,2.5.4 描述多径信道的主要参数,由于多径环境和移动台运动等影响因素，使得移动信道对传输信号在时间、频率和角度上造成了色散。通常用功率在时间、频率以及角度上的分布来描述这种色散,Mobile Communication Theory,时间色散,时间色散参数平均附加延时rms时延扩展最大附加延时扩展(XdB) 相关带宽多径衰落下，频率间隔靠得很近的两个衰落信号存在不同时延，可使两个信号变得相关。这一频率间隔称为“相干” 或“相关”带宽（Bc） 从时延扩展角度说明 从包络相关性角度说明 多径衰落的分类及判定,Mobile Communication Theory,时间色散参数,功率延迟分
12、布（PDP）基于固定时延参考的附加时延的函数，通过对本地瞬时功率延迟分布取平均得到 市区环境中近似为指数分布式中，T是常数，为多径时延的平均值 时间色散特性参数 平均附加延时rms时延扩展其中最大附加延时扩展(XdB)高于某特定门限的多径分量的时间范围，即多径能量从初值衰落到低于最大能量(XdB)处的时延图2-8中， 为归一化的最大附加延时扩展(XdB)；为归一化平均附加延时； 为归一化rms时延扩展,Mobile Communication Theory,从时延扩展角度说明相关带宽,两径情况接收信号等效网络传递函数信道的幅频特性 当 时，信号同相叠加，出现峰点 当 时，信号反相相减，出现谷点
13、 相邻两个谷点的 ,两相邻场强 为最小值的频率间隔与两径时延 成反比 多径情况应为rms时延扩展 是随时间变化的，可由大量实测数据经过统计处理计算出来 说明相关带宽是信道本身的特性参数，与信号无关,Mobile Communication Theory,从包络相关性角度推导相关带宽,设两个信号的包络为 和 ，频率差为 ，则包络相关系数 此处，相关函数 若信号衰落符合瑞利分布，则 式中， 为零阶Bessel函数， 为最大多普勒频移。 不失一般性，可令 ，简化后通常，根据包络的相关系数 来测度相关带宽 代入得 相关带宽 (),Mobile Communication Theory,判定由信道和信号
14、两方面决定,衰落的分类及判定,数字通信系统,信号带宽小于信道相关带宽 BsBc,平坦衰落,频选衰落,码间干扰,Mobile Communication Theory,频率色散,用多普勒扩展来描述，相关时间是与多普勒扩展相对应的参数时变特性 原因移动台运动或信道路径中的物体运动 用多普勒扩展和相关时间来描述 多普勒扩展 （功率谱） 相关时间 信道冲激响应应维持不变的时间间隔的统计平均值 表征了时变信道对信号的衰落节拍,Mobile Communication Theory,多普勒扩展,典型(CLASS)多普勒扩展（适用于室外传播信道）假设接收信号由N个经过多普勒频移的平面波合成， b为平均功率表示在角度 内的入射功率， 表示接收天线增益，用 表示功率谱，则典型的多普勒功率谱 由图可见，由于多普勒效应，接收信号的功率谱展宽到 和 范围平坦(FLAT)多普勒扩展（适用于室内传播信道）平坦的多普勒功率谱,Mobile Communication Theory,推导相关时间,从多普勒扩展角度时间相关函数与多普勒功率谱之间是傅立叶变换关系所以多普勒扩展的倒数就是对信道相关时间的度量，即此时入射波与移动台移动方向之间的夹角=0式中 为多普勒扩展（有时也用 表示），即多普勒频移。从包络相关性角度通常将信号包络相关度为0.5时的时间间隔定义为相关时间 推出包络相关系数令 ， =0.5 推出,
