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1、第三章 非稳态导热,3-4; 3-15; 3-16; 3-31; 3-33; 3-41; 3-52;,本章作业,第三章 非稳态热传导,3.1 非稳态导热的基本概念 3.2 零维问题的分析法集总参数法 3.3 典型一维物体非稳态导热的分析解 3.4 半无限大物体的非稳态导热,、重点内容： 非稳态导热的基本概念及特点； 集总参数法的基本原理及应用； 2 、掌握内容： 确定瞬时温度场的方法； 确定在一时间间隔内物体所传导热量的计算方法。 3、难点内容 一维非稳态导热和半无限大物体导热问题。,3.1 非稳态导热的基本概念,3.1.1非稳态导热过程 物体的温度随时间而变化的导热过程为非稳态导热。自然界和
2、工程上许多导热过程为非稳态，t= f()例：冶金、热处理与热加工中工件被加热或冷却； 锅炉、内燃机等装置起动、停机、变工况；自然环境温度；供暖或停暖过程中墙内与室内空气温度。,2 非稳态导热的分类,周期性非稳态导热：物体的温度随时间而作周期性的变化,非周期性非稳态导热（瞬态导热）：物体的温度随时间不断地升高（加热过程）或降低（冷却过程），在经历相当长时间后，物体温度逐渐趋近于周围介质温度，最终达到热平衡。 物体各点的温度随时间的推移逐渐趋近于恒定的值,着重讨论瞬态非稳态导热。,非稳态导热过程必定是加热或冷却过程。 非稳态导热过程中在热量传递方向上不同位置处的导热量是处处不同的；不同位置间导热量
3、的差别用于（或来自）该两个位置间内能随时间的变化，这是区别与稳态导热的一个特点。,3、非稳态导热过程的特点,对非稳态导热一般不能用热阻的方法来作问题的定量分析。,4 温度分布,一复合平壁，左侧金属壁，右侧保温层，层间接触良好，两种材料导热系数、密度和比热均为常数，初始温度t0,复合壁左侧表面温度突然升高到t1，并保持不变，右侧仍与温度为t0的空气接触,5 两个不同的阶段,依据温度变化的特点，可将加热或冷却过程分为二个阶段。,非正规状况阶段(右侧面不参与换热 )：温度分布受环境和初始温度的综合影响，即：在此阶段物体温度分布受 t0 分布的影响较大。环境的热影响不断向物体内部扩展的过程，即物体（或
4、系统）有部分区域受到初始温度分布控制的阶段。必须用无穷级数描述。,二类非稳态导热的区别：瞬态导热存在着有区别的两个不同阶段，而周期性导热不存在。,正规状况阶段(右侧面参与换热 )：当右侧面参与换热以后，物体中的温度分布主要取决于边界条件及物性，此时非稳态导热过程进入到正规状况阶段。环境的热影响已经扩展到整个物体内部，即物体（或系统）不再受到初始温度分布影响的阶段。可以用初等函数描述。,6 热量变化,1板左侧导入的热流量 2板右侧导出的热流量,各阶段热流量的特征： 非正规状况阶段：1急剧减小，2保持不变； 正规状况阶段： 1逐渐减小，2逐渐增大。,非稳态导热问题的求解实质：在规定的初始条件及边界
5、条件下求解导热微分方程式，是本章主要任务。,3.1.2 导热微分方程解的唯一性定律,三个不同坐标系下导热微分方程式，用矢量形式统一表示为：,温度的拉普拉斯算子,初始条件的一般形式,简单特例 f(x,y,z)=t0,边界条件：着重讨论第三类边界条件,解的唯一性定理 数学上可以证明，如果某一函数t(x,y,z,)满足方程（3-1a）（3-1b）以及一定的初始和边界条件，则此函数就是这一特定导热问题的唯一解。,本章所介绍的各种分析解都被认为是满足特定问题的唯一解。,一般情况下，稳态导热的温度分布取决于物体的导热系数，但非稳态导热的温度分布则取决于导热系数和热扩散率a。,3.1.3 第三类边界条件非稳
6、态导热温度分布的三种情形,在第三类边界条件下，确定非稳态导热物体中的温度变化特征与边界条件参数的关系。,已知：平板厚 、初温 、表面传热系数 h 、平板导热系数 ，将其突然置于温度为 的流体中冷却。,平板中温度场的变化会出现以下三种情形：,（1）,这时，由于表面对流换热热阻 几乎可以忽略，因而过程一开始平板的表面温度就被冷却到 。并随着时间的推移，逐渐趋近于 。,（2）,这时，平板内部导热热阻 几乎可以忽略，因而任一时刻平板中各点的温度接近均匀，并随着时间的推移，整体地下降，逐渐趋近于 。,这时平板中不同时刻的温度分布介于上述两种极端情况之间。,（3） 与 的数值比较接近,由此可见，上述两个热
7、阻的相对大小对于物体中非稳态导热的温度场的变化具有重要影响。为此，我们引入表征这两个热阻比值的特征数毕渥数。,1）毕渥数的定义：,毕渥数属特征数（准则数）。,2）Bi 物理意义： 固体内部单位导热面积上的导热热阻与单位表面积上的换热热阻之比。Bi的大小反映了物体在非稳态条件下内部温度场的分布规律。,3）特征数（准则数）：表征某一物理现象或过程特征的无量纲数。,4）特征长度：是指特征数定义式中的几何尺度。,毕渥数,3.2 零维问题的分析法集总参数法,定义：忽略物体内部导热热阻、认为物体温度均匀一致的分析方法。此时， ，温度分布只与时间有关，即 ，与空间位置无关，因此，也称为零维问题。,物体的质量
8、与热容量均集中到一点。由于物体温度与空间坐标无关，因此集总参数法尤其易于处理形状不规则的物体。,3.2.1 集总参数法温度场的分析解,一个集总参数系统，其体积为V、表面积为A、密度为、比热为c以及初始温度为t0，突然放入温度为t、换热系数为h的环境中。 求物体温度随时间变化的依变关系及物体与外界的换热量,建立数学模型利用两种方法,利用能量守恒 热平衡关系为：内热能随时间的变化率通过表面与外界交换的热流量c 。,根据导热微分方程的一般形式进行简化；,方法一,椐非稳态有内热源的导热微分方程：,物体内部导热热阻很小，忽略不计。,物体温度在同一瞬间各点温度基本相等，即t仅是的一元函数，与坐标x、y、z
9、无关，即,可视为广义热源，而且热交换的边界不是计算边界（零维无任何边界）,界面上交换的热量应折算成整个物体的体积热源，即：,物体被冷却，应为负值,适用于本问题的导热微分方程式,在导热问题中，将边界的对流换热(或辐射换热)折算成“计算源项”是有条件的，即在所研究的方向上导热体内部热阻忽略不计。,当物体被冷却时（t t）,由能量守恒可知,方法二,适用于本问题的导热微分方程式,物体与环境的对流散热热流量=物体内能的变化率,方程式改写为：,积分 ,过余温度比,其中的指数：,温度呈指数分布,傅立叶数,应用集总参数法时，物体过余温度随时间的变化关系是一条负自然指数曲线，或者无因次温度的对数与时间的关系是一条负斜率直线,3.2.2 导热量计算式、时间常数与傅立叶数,1、导热量计算,瞬态热流量：,导热体在时间 0 内传给流体的总热量：,当物体被加热时(t0.2后，略去无穷级数中的第二项及以后各项所得的计算结果与按完整级数计算结果的偏差小于1%。,2、正规状况三个分析解的简化表达式,
