一元流体动力学基础

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1、第三章 一元流体动力学基础第一节 流动分类按照空间维数分：一元流动：流体的物理量仅于一个坐标自变量有关。二元流动：流体的物理量仅于二个坐标自变量有关三元流动：流体的物理量仅于三个坐标自变量有关。按照流体性质分：理想流体流动：流体流动不考虑粘性力影响。粘性流体流动：流体流动考虑粘性力影响。不可压缩流体流动：不考虑流体压缩性(为常数)的流动可压缩流体流动：考虑流体压缩性(不为常数)的流动定常流动非定常流动按照运动状态: 定常流动(steady flow) :流动物理参数不随时间而变化非定常流动(unsteady flow) :流动物理参数随时间而变化无旋流动(irrotational flow)：

2、在整个流场中各处的流体微团 均不绕自身轴线的旋转运动有旋流动(rotational flow)：流体在流动中，流场中有若干处 流体微团具有绕通过其自身轴线的旋转运动有旋流动无旋流动亚音速流动(subsonic flow)超音速流动(supersonic flow)层流流动(laminar flow)：流体流动呈一簇互相平行的流线 或者说：流体质点以互不干扰的细流前进紊流流动(turbulent flow)：流体流动呈现一种紊乱不规则的状态层流流动紊流流动过渡流动第二节 描述流体运动的两种方法1.拉格朗日法：（法国科学家 Lagrange的观点）追随每一个流体质点 的运动，从而研究整个流场。或者

3、说：以流场中某一点作为描述对象 描述它们的位置及其 它的物理量对时间的变化拉格朗日法与欧拉法流场（Flow Field ）：流体质点运动的全部空间例如在某t时刻：xyz121点：2点：2.欧拉法：以流场中每一空间位置作为描述对象，描述这些 位置上流体物理参数对时间的分布规律xyz12例如在某t时刻：1点： t1时刻：t2时刻欧拉法与拉格朗日法区别：欧拉法：以固定空间为研究对象，了解质点在某一位置时的流动状况拉格朗日法：以质点为研究对象，研究某一时刻质点全部流动过程在流动的流体中有无数个流体质点，要用拉格朗日法描述 每个质点的运动是很困难甚至不可能,很难实现，在流体力 学中不常采用。一般在稀薄气

4、体动力学和数值计算中用得 较多。在流场中，由于辨认空间比辨认某一个质点容易。因 此，欧拉法在流体力学中被广泛采用。例如：水从管中以怎样的速度流出，风经过门窗等等，只 要知道一定地点（水龙头处）一定断面（门窗洞口断面） ，而不需要了解某一质点， 或某一流体集团的全部流动过 程第三节、流线与迹线 1、迹线(path line)：运动中的某一流体质点，在连续时间 内所占据空间点的连线，即质点运动的轨迹 例如：在流动的水面上洒上一些木屑，木屑随水流漂流的途径 就是某一水点的运动轨迹 迹线是流体运动的一种几何表示，属于拉格朗日法的研究内容2、流线(streamline)：流线是某一瞬时在流速场中的一条描

5、述流 动状态的曲线，曲线上任一点的速度方向和该点的切线方向重合。即：流线是同一时刻，不同 流体质点所组成的曲线 流线可以形象地给出流场的流动状态。通过流线，可以清楚地看出某时刻流场中各点的速度方向由流线的密集程度，可以判定出速度的大小。流线的引入 是欧拉法的研究特点。例如：在流动水面上同时撤一大片木屑，这时可看到这些木屑 将连成若干条曲线，每一条曲线表示在同一瞬时各水点的 流动方向线就是流线。流线具有下面四个特性；1. 在定常流动时，因为流场中各流体质点的速度不随时间变 化，所以通过同一点的流线形状始终保持不变，因此流线 和迹线相重合。而在非定常流动时，一般说来流线要随时 间变化，故流线和迹线

6、不相重合。 2 . 通过某一空间点在给定瞬间只能有一条流线，一般情况流 线不能相交和分支。否则在同一空间点上流体质点将同时 有几个不同的流动方向。只有在流场中速度为零或无穷大 的那些点，流线可以相交，这是因为，在这些点上不会出 现在同一点上存在不同流动方向的问题。速度为零的点称 驻点，速度为无穷大的点称为奇点。3. 流线不能突然折转，只能平缓过渡。4. 流线密集的地方，表示流场中该处的流速较大，稀疏的地 方，表示该处的流速较小。流线的微分方程式。第四节 流体力学中的几个基本概念1、流管在流场内，取任意非流线且不相交的封闭曲线。经此曲线上全部 点作流线，这些流线组成的管状流面，称为流管。 2、流

7、束 微小流束（元流）流管以内的流体，称为流束。 垂直于流束的断面称为流束的过流断面（过流断面）。 当流束的过流断面无限小时，这根流束就称为微小流束（元流） 3、总流 若整个流动可看作无数微小流束相加,这样的流动总体称为总流。 5、平均流速(Average Velocity)：4、流量(Flow Rate) 单位时间内，经横截面积上流过的流体体积，称为体积流量， 简称流量，单位是m3/s。 微细流的流量dQ与截面积dA、速度u 的关系是：dQ=udA 则整体流量6、质量流量：第五节 流体运动的连续性方程 (equation of continuity) 连续性条件：流体流动是连续地充满着它所占据

8、的空间的，即 流体内部没有空隙或不连续的地方。在管道中取一微小流束，并 取一微小段ds，设流进ds的 面积为dA,速度为u。则单位时间内流进和流出微 小段ds内的流体质量之和为（质量守恒）n一元流动的连续性方程推导：略去高阶微项后，上式简化为则： udA=常数 （连续性方程）在整个截面积上积分后得vA=Q=常数 即：1 v1 A1=2v2 A2=常数对于不可压缩性流体，则有：v1 A1=v2 A2= v A=Q=常数 n三元流动的连续性方程运用质量守恒定律还可以导出空间流动的连续性方 程，其表达式为该方程适用于不可压缩流体，对于恒定流和非恒定流均适用。 例题：P56第六节 理想流体的运动微分方

9、程 （Eulers Equation of Motion)一、推导过程 在某一给定的瞬间，从流动的不可压缩性理想流体中任取一微 平行六面体。其中心点压力为p。进行受力 分析（以x方向为例）。 表面力：在x轴方向上作用在微六面体 上的压力共为： dxdydzzoxyp质量力：设在x轴方向上流体单位质量的质量力分别为X， 则在这个方向上微六面体的质量力为Xdxdydz。 设微六面体加速度在x轴上的分量为 根据牛顿第二运动定律：则惯性力是质量力 + 表面力 = 惯性力整理得：dxdydzzoxyp同理 上式称为理想流体运动微分方程式，又称欧拉运动微分方 程式，是1755年由欧拉提出的。1、因为：ux

10、= f(x.y.z .t), uy = f(x.y.z .t), uz = f(x.y.z .t), 则上面的式子可以写成：二、方程的讨论2、对于恒定流，上式将不出现3、对于静止流体，ux=uy=uz=0，则上式变为平衡微分方程式第七节 理想流体微小流束的柏努利方程 (Bernoulli Equation) 一、方程的推导 1、前提条件假定不可压缩性的理想流体的 微元流束（沿着一条流线）在重力 场作恒定流动。3、推导过程dxdydz2、理论基础欧拉运动微分方程式。(1)将左端式相加，假定流动为恒定流,则：根据流线方程有：即：将该式带入（1）左边，则有：将上述三式相加则：而合速度u与三个座标轴上

11、的分速度之间的关系是：所以 dxdydz即左式：再看右端三式相加：由于是在重力场中，故流体 的质量力只是重力，则X=0， Y0， Zg。 所以: Xdx+YdyZdz=-gdz由于是恒定流，所以压压强的全微分dxdydz于是，右边三式相加变为： 对于非压缩性流体，=常数， 上式可写成：所以方程（1）式变为：(2)积分后得考虑到重度=g，将上式两端除以重力加速度g，得：对于微元流束11及22 两个位置上的流体质点（3）（4）（3）、（4）式是不可压缩的理想流体微细流在重力场中 作恒定流动时的柏努利方程式，它是欧拉运动方程式在特 定条件下沿流线积分的结果。二、方程的意义 1、物理意义P/-单位重量

12、流体所具有的压力势能Z-单位重量的流体对于基准面所具有的位能。Z1P1/P2/在管道截面11、22上插入测压管。在流体压强的作用之下，测压 管内出现高度为p1/、p2的流体柱，-单位重量流体所具有的动能，相当于流体以初速度u1和u2向上 垂直时所上升的高度 测速管的管嘴正迎向流过来的流体，故不但感受到流体静压强的作用， 还能感受流体速度的作用。因而流体在测速管内上升的高度比测压管高。Z1P1/P2/该式表示单位重量流体的机械能之和，在理想流体微细流的 各个截面上，全部机械能保持不变。 机械能之间是可以互相转换的，某种形式的机械能的变化必 然导致其它形式的机械能发生相应的变化。Z1P1/P2/2

13、、几何意义 柏努利方程式中各项均表示流体柱的高度，故均称之为压头。Z=hz-位置高度，称为几何压头或位压头。-压力势能所产生的流体柱的高度，称为静压头。 上述三种压头之和也可以用一总的流体柱高度H表示，称为总压头。因此，柏努利方程式可写为：H=hz+hp+hd=常数 -是动能所产生的流体柱的高度，称为速度压头或 动压头。Z1P1/P2/三、实际流体微小流束的柏努利方程 对于不可压缩粘性流体的微细流作恒定时，若流体从11截 面流向22截面，有:此时的柏努利方程式可以写成： 式中hL1-2是因克服截面11 与22之间的阻力， 即：单位重量流体所消耗的机 械能（或压头）称为压头损失 . (单位为米)

14、Z1P1/P2/第八节 实际流体总流的柏努利方程 解决实际问题要将微细流柏努利方程式扩大到整体。 在整体流中分出一条截面积为dA的微细流，在单位时间内经 截面dA流过的流体具有的机械能为：而对于整体流，在单位时间 内经截面积A流过的流体所 具有的机械能则为：Z1P1/P2/微细流假设流体流动为渐（缓）变流 即：各条微细流的发散角很小，曲率也很小的流动。 特点：各条微细流的速度均垂直于液（气）流的横截面，在横 截面上均无速度u及加速度的分量。因此：由此可知，缓变流在液（气）流的横截面上压强依照流体静 力学的规律分布，即在截面积A各点上有：若在截面积A上平均流速v=Q/A，局部速度u与平均速度之差

15、 值为u， u=vu 于是上式右端第二项的积分可写成：式中 之值很小，可以略去。由于 所以 则 于是：式中： 称为动能修正系数，或称科里奥里斯系数。 通常，值通过实验确定。对于在圆形管道中的恒定缓变流层流时，在湍流时，注：在处理流体在管道中作湍流运动的问题时，都大致上取=1。因而=2；因而=1.051.10。焦牛或米于是对于粘性流体的整体，作恒定流动时，在由截面11流向 截面22之间流体的柏努利方程式是： 将上面的式两端同时除以从截面上流过的流体重量Q，则得出截 面上单位重量的流体的机械能取=1，则：注：理想流体的总水头线是一条水平线实际流体的总水头线是一条斜线若管道系统中还装有对流体作功的机

16、械装置（如风机、泵等） 能使单位重量的流体所获得的外加有效机械能为H1焦/牛或米， 则柏努利方程式可写成： 第九节 柏努利方程的应用一、应用条件应用柏努利方程式要注意到下列各点： 1柏努利方程式前提条件为缓变流，因此过流断面的选取必 须符合缓变流的条件，即该处流体不能急剧扩散，不能急 剧转弯。12综上所述，柏努利方程式的应用条件： n恒定流动； n质量力仅有重力； n流体为不可压缩流体，对于气体， n 所取过流断面截面处为缓变流 二、应用举例 1、在生产过程中利用设备位置的高差来使流体以一定 的流速或流量流动，如水塔、高位槽及虹吸等。这 时，需要根据高度差来求流量，或求出欲达到某一 流量须保持若干高度差。2截面1与2之间的压强相差不大(气), 如果两截面之间的压强相差较大，则应该