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1、动生电动势 (第十章第2节 )1感应电动势磁通量m变动生电动势磁场不变，回路面积 S 变 感生电动势回路不动，磁感应强度变在磁场中,导体棒AB 以 v 沿金属导轨向右运 动,导体切割磁力线,回路 面积发生变化,导体内产 生动生电动势。自由电子所受的洛仑兹力产生动生电动势的实质是由于运动导体中的电荷在 磁场中受洛仑兹力 fL 的结果。一、动生电动势的起因一、动生电动势的起因2由得:代入得:方向：电动势方向从负极到正极。 以上结论普遍成立。大小：为 与 的夹角为 与 的夹角 。如果整个回路都在磁场中运动，则在回路中产生的总 的电动势为：二、动生电动势二、动生电动势3每个电子受的洛仑兹力洛仑兹力对电
2、子做功的代数和为零。对电子做正功， 反抗外力做功洛仑兹力的作用并不提供能量，而只是传递 能量，即外力克服洛仑兹力的一个分量 所 做的功，通过另一个分量 转换为动生电流 的能量。实质上表示能量的转换和守恒。发电机的工作原理就是靠洛仑兹力将机械能转换为电能。结论动生电动势只存在于运动的一段导体上，而不动的那 一段导体上没有电动势。 44. 求导体元上的电动势5.由动生电动势定义求解 。动生电动势的求解可以采用两种方法：一是利用“ 动生电动势”的公式来计算；二是设法构成一种合理的 闭合回路以便于应用“法拉第电磁感应定律”求解。公式：1.确定导体处磁场 ；3.分割导体元dl，确定的 与 的夹角q2；2
3、.确定 和 的夹角q1；三、应用动生电动势的解题方法三、应用动生电动势的解题方法5w B例1：在均匀磁场 B 中，一长为 L 的导体棒绕一端 o 点 以角速度w 转动，求导体棒上的动生电动势。oL解1：由动生电动势定义计算dlvl分割导体元dl,导体元上的电动势为:导体元的速度为:l整个导体棒的动生电动势为:方向沿棒指向 o 点。与 的夹角：和 的夹角：6解2：利用法拉第电磁感应定律计算构成假想扇形回路，使其包围导 体棒旋转时扫过的面积；回路中只 有导体棒部分产生电动势，虚线部 分静止不产生电动势。ovB扇形面积 ：感应电动势为：由楞次定律可判断动生电动势的方向沿导体棒指向o。其中利用法拉第电
4、磁感应定律与用动生电动势的方法计算的结果相同。7例2: 在通有电流 I 的无限长载流直导线旁，距 a 垂直 放置一长为 L 以速度v 向上运动的导体棒，求导体棒 中的动生电动势。 解1：由动生电动势定义计算由于在导体棒处的磁感应强度分 布是非均匀的，导体上各导体元产 生的动生电动势也是不一样的，分 割导体元 dx 。aLIxdxx导体元处的磁场 B 为：导体元所产生的动生电动势方向沿 x轴负向，大小为：与 的夹角 ：和 的夹角：8解2：利用法拉第电磁感应定律计算 构成假想矩形回路， 将回路分割成无限多长为 y 、宽 为 dx的面元.整个回路的磁通量为：穿过面元的磁通量为：整个导体棒的动生电动势为:导体所产生的动生电动势方向沿 x 轴负向。aLIxdx9回路中的感应电动势为：vadxyBIL由于假想回路中只有导体棒运动， 其它部分静止，所以整个回路中的 电动势也就是导体棒的电动势。电动势的方向由楞次定律可知水平向左。10
