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1、第五讲 （二）第六章 电磁波的辐射作为信息的载体广泛 应用于通信、电视等 电 磁 波作为探测的手段广泛 应用于雷达、遥感等电磁波能量广泛应用 社会、经济方方面面电磁波的产生: 电磁波应用的基础时变电流或加速运动的 电荷向空间辐射电磁波为获得各种不同应用要求的电磁波，需要设计 不同时变电流的空间分布。这种用于产生或接 受特殊要求的电磁波的装置称为天线。磁 场 力 线电场力线电磁波不同时变电流的空间分布 将辐射不同分布的电磁波相控阵天线电偶极子天 线微带天线缝隙天线面天线卫星天线澳大利亚Jindalee 雷达的收发天线系统本章主要内容： 电磁波的辐射及其计算公式 基本电磁波辐射单元的特性 天线一般
2、概念及其主要参数 广义Maxwell方程组及应用 雷达基本概念及其工作原理电荷 和电 流源电磁 场的 分布源激发场，场作用于源，影响源的重新 分布。源与场所满足的波动方程和边界 条件联合求解才能获得源和场的分布。假定源分布，实际上是忽略场与源作用 起源的重新分布。这种忽略只能是场对 源分布的影响较小时才能意义。6.1 辐射场及其计算公式在已知时变电流或电荷分布的前提下，源所激发 的电磁场可通过势函数进行计算，其公式如下：1 谐变电磁场的计算公式对时谐电磁场引用Lorentz规范对于空间区域V 上的谐变电流分布，其势函数r采用球坐标系，源区外部电磁场的计算公式为：空间激发的电磁场由两部分组成：其
3、一是电荷和 电流源直接激发的电磁场，与空间电荷和电流分 布相联系。其二是变化的电场与磁场之间相互激 发而产生的电磁场，与场对时间变化率相联系。 总电 磁场源直接激发 的电磁场电磁场相互激 发产生电磁场具有静态电磁场特点； 场量与r 2成反比 ? 不能有静态电磁场特点， 场量只能与r 成反比？2 电磁场的三个区域及其特 点三个尺度概念：源区的尺度：电磁波的波长：场点至原点的距离振幅项相位项 源区附近 在源区附近，磁矢势蜕变为静态电磁场的磁矢势。因此源激发的电磁场可以采取静态电磁场方法进行计算。这也意味着在源区附近，源直接产生的静态电磁场远大于电磁场相互激发所产生的电磁场。场量与r 2 成反比。
4、感应区或谐振区 场点与源区的距离约为波长的数量级对应的区域。在这个范围中源直接产生的场与变化电磁场相互激发所产生的电磁场同时并存，量级上相当。既有变化的电磁场相互激发形成的电磁波，将源的能量以电磁波形式辐射出去。同时也存在不向外辐射的静态场，将源提供能量的一部分存储在空间中，这一区域称为感应区。 远场区 场点远离源区，源直接激发的静态场远小于电磁场相互激发而形成的电磁场。电磁场以波动形式存在并将源的能量辐射出去，场量与r 成反比。称为远场区，或者称为辐射区域。3 远区磁矢势的多极矩展开振幅项 相位项振幅项微小变化 导致误差的量级相位项微小变化 导致误差的量级对远场区（r 很大）振幅的微小变化对
5、最后结果影响很小，而相位项的微小变化对结果影响大。所以在磁矢势中，对于振幅因子取零级的近似，对相位因子则要保留一级近似 得到：其中零级近似项一级近似项上述讨论的结果说明：时变电流源在源区外激励的电磁场为源区中不同 的电多极矩和磁多极矩激发电磁场的叠加。同级电多极矩激发电磁场的能力高于磁多极矩。 电四极矩与磁偶极矩激发电磁场的能力同量级。由磁矢势求得体电流激发的电磁场，包含了源直 接激发的静态电磁场和场相互激发的非静态电磁场 两部分组成。6.2 电偶极子天线1 电偶极子天线结构发射机导 体接地能向空间辐射和 接收电磁波的装 置称为天线，天 线是无线电系统 工作的必要部件L电偶极子天线是 应用最广
6、泛、结 构最简单、制造 最容易的天线。作为一种近似的处理，导线元上的电流只有z 分 量，其分布函数为：L在电偶极子的两端，积累大小相等符号相反的电 荷，由电荷与电流的关系得到：2 电偶极子在自由空间激励的电磁场设天线位于自由空间的坐标原点，其磁矢势为： 近场电磁场区记电场与磁场 相位 0.5从近区电磁场的表达式看到，电场与磁场始终保持 的相位差，其Poynting矢量的平均值恒为零，没有平均能量向外部输运。但在某个瞬时时刻，电磁场与偶极子之间存在能量交换。尽管电偶极子上的电流是时变的，它在近区激发的电磁场与静态电磁场特点相同。时变电磁场之间相互激发产生具有波动特点的电磁场，比电荷和电流直接激发
7、不具有波动特点的静态场要小得多，电磁场可由静态电磁场近似表示。 远区电磁场及其特点当场点位于远场区， 电磁场的结果为 ：两者具有完全不同的特点 近区电磁场远区电磁场 远区的电磁场的特点 电磁场的瞬时表达式为： 等相位面(相位等于常数在空间描绘的曲面):为球面。所以电偶极子远区电磁场为沿球面半径向外传播的电磁波，该部分即为电偶极子远区的辐射场。 电磁波在空间传播方向上既没有电场分量、也没有磁场分量，电场、磁场和传播方向相互垂直，为横电磁波。电场或磁场矢量末端的轨迹为直线，是线极化（偏振）球面电磁波。电场与磁场振幅之比为空间介质确定的常数，称为波阻抗。 电偶极子远区辐射场具有方向性。在同一半径的球
8、面上，不同方向辐射场的强度随方位的不同而变化，所以电偶极子远区场是非均匀的球面波。场强度随方向变化的曲线（归一化）称为场的方向性图。 天线辐射场规一化了的方向图为什么在电偶极 子轴线方向没有 电磁波的辐射？ 周期内平均能流密度矢量为：能流密度矢量沿球面径向向外传输，具有方向 性，不同的方向能流密度不同，这意味着空间 的某些方向上能流密度大，另一些方向上能流 密度小，甚至某些方向上能流密度为零。天线 辐射电磁波的能流具有方向性。 在单位时间内通过任意半径为 r 的球面向外 传输的电磁能为：P 是一个与球面半径无关的常数，即在单位时间通过任意半径球面向外传输的能量（功率）是相同的。根据能量守恒定律
9、，这部分能量的确是天线以电磁波的形式所辐射。4.天线的辐射电阻用两端网络等效天线，其辐射电磁波的能力可应用二端网络的等效电阻 表征，称为天线的辐射电阻，是衡量天线辐射电磁波能力的重要参量。发 射 机发射机在实际中，输入阻抗并不完全等于辐射电阻，这是因为输入到天线上的能量并不完全被辐射，还包括天线导体的热损耗、天线近场储存的能量，使得输入阻抗并非是纯电阻。只有理想天线： 例：6.3 磁偶极子天线 1 小电流环天线结构 电流环通有谐变的电流，电流的振幅为恒量如果电流环半径很小，考虑到 是随位置变化的，将其在球坐 标系中表示，即a电流可表示为：电流环的磁矢位 小电流环:近场区电磁场 远场区的辐射场
10、其磁场正好是第三章中 小电流圆环（即磁偶极 子）产生磁场的表达式 与电偶极子远区场相比， 除电场和磁场的极化方向 互为置换外，特性类似利用辐射电阻的定义，得到小电流圆环（磁偶极 子）的辐射电阻是 【例】 设导线的长度为1米，求制作成圆环和电偶极子天线的辐射电阻。电磁振荡频率为1MHz电偶极子天线小圆环天线计算结果表明，同样频率、同样长度的导线制作 成小电流环天线的辐射阻抗远小于制作电偶极子 天线的辐射阻抗。这说明小电流环天线辐射电磁 波的能力远小于电偶极子天线。其原因何在？4、小电流环与磁偶极子等效在静态电磁场中，恒定小电流环可用磁偶极子等效。在时变电磁场中，置于坐标原点的磁偶极子的磁矢势参考
11、（6-1-12)式为： 其远区电磁场为： 小电流环磁偶极矩6.4 天线的一般概念天线是专门用于发射和接收电磁波的装置 。 为了适应各种不同要求的电磁波发射和接 收，必须对天线发射和接收电磁波的特性 进行设计天线理论与设计。 天线发射和接收电磁波方向特性 天线发射和接收电磁波的阻抗特性 天线发射和接收电磁波的极化特性 天线的电磁兼容特性1 半波长振子天线电偶极子是理想的天线模型，因为实际工程应用中不存在幅度恒定的电流元。半波振子天线是实际天线模型。所谓半波振子天线是长度为半个波长的线天线。 馈电点 电流分 布曲线不同长度 线天线上 电流分布半波长振子 天线电流当天线在馈电点加上时变电信号时，实验
12、表明天线上的电流近似为驻波分布，两端点为电流的节点，中心点电流幅值最大。天线上电流幅度函数近似为：由于电流是空间位置的函数，所以不能简单的把它当为电偶极子天线来看待。但天线上任一小微元 上的电流可视为常量，该微元可视为电偶极子。因此整个半波振子天线可以分割为多个首尾相联的电偶极子天线的叠加。 场强度的归一化函数（方向图）是 由于干涉效应，在有些方 向上，叠加得到加强。有 另外一些方向上，叠加结 果减弱。使得半波振子辐 射场的能量更为集中。 单位时间内辐射的能量（功率）为：2 天线的基本特性参数电偶极子、小电流圆环和半波振子天线辐射场具 有共同的基本特性。对于一般的天线，无论其结 构如何复杂，它
13、们都有与电偶极子相类似的辐射 场结构，即：电偶 极子任意 天线 极化幅度电流结构距离方向 性相位其中极化因子：表示天线辐射场的极化或偏振方向幅度因子：表示辐射场的常数因子电流： 馈电电流幅度，与发射功率相联系结构因子：天线体空间几何结构距离因子：是指天线相位中心点到场点的距离 ，表征球面波能量的扩散方向因子：表示天线辐射场的空间分布的特性相位因子：表示天线与场点之间的相位差（1）天线方向性函数 D 天线在空间辐射电磁波具有方向特性，在某些方向上辐射能力强，而在另外一些方向上，辐射能力弱。利用天线的这一特点实现电磁波信号的定向传输。天线的方向性函数D定义为：单位立体角辐射功率与单位立体角平均辐射
14、功率之比。 方向性系数是天线在空间辐射电磁波能量 最强的方向在单位立体角所辐射电磁波能 量与单位立体角平均辐射电磁波能量之比 表征天线在空间不同方向上辐射电磁能量强弱程度 方向性系数(2)天线的增益函数G对理想天线，输入功率也等于天线的辐射功率。但在实际工程应用上，输入能量并不完全被天线辐射出去，真正用于电磁波辐射的能量是输入功率的一部分。如果天线天线的效率为 ，天线辐射的功率为 ，天线的增益函数G定义为 天线输入功率不完全被辐射的主要原因有： 天线阻抗与发射机不匹配，导致电磁波被反射回发射机； 部分变为天线近场的电磁能量； 部分被天线体的非理想导体而热耗散；（3）波束宽度天线的方向性图呈现许
15、多花瓣形状，一般由主波束和若干个副波束组成。定义主波束两侧方向性函数为最大值一半（ 称为半功率点）的两点之间的夹角为波束宽度半波振子天线：（4）天线的输入阻抗天线的输入阻抗定义为天线的输入阻抗一般为复数，实部称为输入电阻，与天线辐射电阻和热耗散相关；虚部为输入电抗，与储存在天线近区中电磁场的功率相关。 3 互易性原理天线有效截面积天线既可以用作电磁波的辐射器，也可以用作 电磁波的接收器。理论上可以证明同一副天线， 其发射和接收具有相同的方向图。即天线的辐射和接收具有互易性。 天线 1天线 2天线用作接收时，设天线从来波中截取电磁波 能量的功率为P，来波的能流密度为 ，其比值相当于天线从来波中截
16、获电磁能量的面 积，是衡量天线作接收时一个重要的参数。6.5 广义Maxwell方程1 Maxwell方程组的对偶性质无源区中的Maxwell方程组，按如下方式组合数学上称这种具有相同形式，并能够通过变 量相互替换从一组方程得到另一组方程的两 组方程为对偶方程，对应的量称为对偶量。 容易证明两组互为对偶的方程，其解也具有 对偶性。因此利用对偶原理可以使对偶问题 的求解得以简化。 2 广义Maxwell方程在有源区，Maxwell方程是不对称的，其原因是 自然界还没有发现类似于电荷的磁荷，也没有发现类似于电流的磁流。如果引入假想的“磁荷”和“磁流”，其激发的 电磁场与电荷和电流激发的电磁场相互对偶，则 推广后所得到的Maxwell方程就具有对偶性。：假想的磁荷密度 ：假想磁流密度 磁荷守恒定律： 广义 Maxwell方
