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1、学习情境一学习情境一 静水压强与静水压力计算静水压强与静水压力计算1.1 液体的认知液体的认知1.1.1 液体的基本特性液体的基本特性一、液体与固体、气体的区别一、液体与固体、气体的区别自然界物质分为气体,固体和液体.固体的主要特性是有：固定的形状,在外力作用下不易变形。液体和气体统称为流体，其共同特性是易流动和变形，液体和气体的主要区别是在外力的作用下液体不易压缩,而气体易压缩。所以液体：易流动 、不易压缩。二、连续介质的概念二、连续介质的概念在实际水流中,由水分子组成,水分子与水分子之间存在有空隙,如果按实际情况去研究,是相当困难的,由于水力学是为工程服务的,不需研究水分子的运动(即微分运
2、动)情况,只需研究宏观的机械运动,而分子间的空隙与研究的的范围相比小的多,在水力学研究中,认为研究工作的液体是由无数的液体质点组成的无空隙的连续体这种抽象化的液体模型即为1753 年由欧拉提出来的连续介质假设。因此我们研究的液体是均质等向的连续介质。有了连续介质的概念,我们就可以用数学中的连续函数理论来研究液体的运动。1.1.2 液体的主要物理力学性质液体的主要物理力学性质（一）惯性（一）惯性惯性物体保持原有运动状态的性质。惯性用惯性力来表示,其大小为， 由此可见惯性力又可用质量力来表示 mmaF大 F 大,m 小 F 小。对于均质液体来说,质量可用密度来表示。 Vm 3mkg 3cmkg同一
3、液体随温度和压强变化,但变化甚小，一般可看成是常数。 当一个标准大气压下, 。4Tmkg /1000（二）万有引力特性（二）万有引力特性万有引力特性运动物体之间相互吸引的性质， 地球对物体的吸引力为重力或重量。单位 mgG NkN重力加速度，g2/8 . 9smg 均质液体,重力用容重(重度):gVmg VG3/8 . 9mkn3/3 .133mkn例 1：已知某液体的，,求该液体的质量和容重。 36mV 3/3 .983mkg解： 因为 Vm)(8 .589963 .983kgVm)(3 .96368 . 93 .9833mNg（三）粘滞性（三）粘滞性1、粘滞性、粘滞性液体在运动状态下,内摩
4、擦力抵抗剪切变形的性质叫粘滞性,粘滞性是在液体运动时显示出来,即静止时液体不能承受切力,主要抵抗剪切变形。2、牛顿内摩擦定律、牛顿内摩擦定律（见书上图 1-1）为不同的水深dydATy单位面积上的摩擦力（粘滞切应变）dydu AT相对流层所接触的面积A动力粘滞系数 水流流速沿水深的变化率， dydu这两式为牛顿内摩擦定律。 则为线性关系dydudydu与液体的种类有和温度有关，见表 1-1 ( 主要为水的)从表中可看出 大越小, 越大粘滞性越大。3、粘滞力系数、粘滞力系数水力学中, 液体的粘滞性还可以用，为运动粘滞系数 sm /2经验公式： 2000221.00337.0101775.0 tt
5、 牛顿内摩擦定律只适作于牛顿液体（油，酒精，水银）对于非牛顿液体 （血浆，泥浆，牙膏）将用另外公式。例：一极薄平板在厚度为的液流层中以的速度运动,动力粘滞数cm4smu/8 . 0为的 2 倍，两层油在平板上产生的总切应力为,试求、?上下2/30mN上下解: 已知 2004. 08 . 0dydu dydudydu）（上上下上21205 . 130上)/.(0 . 12msN上)/.(5 . 0212msN上下（四）液体的压缩性（四）液体的压缩性1）压缩性的定义: 液体受压后,体积缩小的性质,其大小可用 dpvdv/2）弹性 当外力去掉后,液体恢复原状的性质其大小 1k由于液体被压缩时,质量不
6、会改变,则所以 dddpd 1五五)表面张力特性表面张力特性定义:由于液体自由表面受到一微小张力的性质,这是一种局部水力现象.以上五种性质中,由于压缩性,表面张力特性影响很小,只有特殊情况下考虑,前三种较为重要.1.1.3 实际液体和理想液体实际液体和理想液体由于实际情况液体存在有粘滞性，而且对液体运动的影响较为复杂，确定起来是很困难的，为简化方便，提出理想液体均质液体不可压缩，没有粘滞性和表面张力的连续介质，区别没有粘滞性。1.1.4 作用在液体上的力作用在液体上的力无论在平衡（静止）或运动状态均受各种力的作用，按其物理性质有惯性力、重力、摩擦力、弹性力和表面张力等。在水力学中按其作用形式和
7、特性可分为： 一表面力一表面力 作用在液体表面上的力与表面积成正比又叫表面力。 1液体接触面上产生的水压力、压力、压强垂直作用面。 2液层之间的内摩擦力 、粘滞力 、平行作用面。二质量力二质量力 由液体质量与体积成正比,所以又叫体积力。作用在单位质量上的质量力为单位质量力 2sm在坐标轴上投影。MFf ZYX,， ， MFXXMFYYMFZZ在 Z 轴上与铅垂方向一致且与规定的方向相同为正,那么作用于单位质量液体上的重力在各坐标的力 ， 0X0Y gmmgZ/1.21.2 静水压强与静水压力计算静水压强与静水压力计算液体的静止状态 ：1）相对地球处于静止状态 水库 蓄水池2）液体对地球有相对运
8、动 与容器没有相对运动,相对静止。本章的基本任务：研究静止液体的平衡规律及其实际应用。 1.2.1 静止压强及其特性静止压强及其特性一、静水压强一、静水压强1 静水压力：水对所接触面上的压力；用 P 表示。 NkN2 静水压强 ：单位面积上所受的静水总压力 用 p 表示。 2mN2mkN平均压强 APp点静水压强 APp A 0lim二、静水压强的特性静水压强的特性1 方向 垂直指向作用面(受压面)用反证法说明.2 大小 静水中任何一点各个方向的静水压强大小相等，与作用方向无关。而nzyxpppp),(zyxpp 1.2.2 水静力学基本方程水静力学基本方程一、基本方程的建立一、基本方程的建立
9、如图所示P2hP1任意两点压强为 、 。1p2p作用面面积为A液体柱顶面静水压力App11液体柱底面静水压力 App22液体柱重力 hAVG液体静止是受力平衡，其平衡方程021pGp021AphAp021phP此式表明仅在重力作用下的静水中,任意两点的静水压强的关系。App12如果将液体柱向上移至水面。则有 ， ，01hhhh201ppp 2则有 为液体平衡基本方程hpp0表明静水中任意点的压强与该点的水深成线性关系，若采用物理学中的能量观点，取基准面 00,则静水中任意一点距 00 面的高度为位置高度,用 z 来表示则有 2112zzhhh所以 )(2112zzpp 12 21ppzz基本方
10、程.2 21 1pzpz该式表明了:z 与 p 的关系, z 小 p 大,z 大 p 小.。在水利工程中表面压强一般 ， 则00apphp例: 1 求任一点的压强 、 3/8 . 9mkN3kN/m3 .133水银2 转折处的压强大小、方向。二二. 水静力学基本方程的意义。水静力学基本方程的意义。1、几何意义z位置高度 测压管高度 p测压管水头线水平线cpz2、物理意义mgmgzz mgpmgp 总势能、测压管水头。cpz单位势能等于常数 cpz1.2.3 静水压强的测算静水压强的测算一、压强的三种表示方法一、压强的三种表示方法 1、绝对压强与相对压强、绝对压强与相对压强绝对压强 以绝对真空为
11、基准起算的压强，用 表示；p相对压强 以当大气压为基准起算的压强，用表示；pappp相绝appp绝相水力计算中一般用相对压强，用表示。p或绝p00相p0相p2、真空压强及真空高度、真空压强及真空高度真空压强 当时，则 0 为负值我们就视为出现了负压.或者说出现了真空。app绝相p0绝相真ppppa真空高度 v vph二、压强的单位二、压强的单位应力单位 （） 面积力2N/mpa2KN/m)(kpa大气压 工程大气压 1 工程大气压=98kpa标准大气压 1 标准大气压=101.3 kpa水柱高度 ph因为 所以可表示压强的大小ch1 工程大气压=98kpa, 相当于 10的水柱高m三、压强的测算三、压强的测算.1 测量原理 等压面概念 静水压强基本方程式2 测量方法：1） 测压管 最基本、最简单量测仪器。2） U 型水银测压管，压强大时采用。3） 压差计(比压计) 例题 2-5 例题 2-6 例题 2-7
