半 导 体 物 理 学刘恩科等国防工业出版社2021/5/251参考书目:1.1. 《半导体物理学》作者: 李名復 页数:376 科学出版社,出版日期:1991年2月第1版 (凝聚态物理学丛书).n2.《半导体物理学》作者:果玉忱 页数:271 国防工业出版社,出版日期:1988年12月第1版 n3.《半导体物理学(上册)》作者:叶良修 页数:511 高等教育出版社,出版日期:1987年11月第2版 n4.《高等学校教学参考书 半导体物理学》作者:刘文明 页数:627 吉林科学技术出版社,出版日期:1986年第1版 n5.《半导体物理学》 孟宪章,康昌鹤编,吉林大学出版社, 1993.12n6.《半导体物理学》顾祖毅等著,北京 : 电子工业出版社 1995 2021/5/252简 介n普通物理学、统计物理学、量子力学固体物理学半导体物理学 、 电介质物理学电场的作用: 产生电流产生电流产生电荷感应产生电荷感应2021/5/253应用范围n半导体器件、IC器件等电荷运动的机理n半导体材料、陶瓷(半导化)材料的导电机理n新型有机材料及其复合材料的机理分析n各种发光材料的电荷运动机理。
2021/5/254课程概括n单晶材料中的电子状态及运动规律n处于热电平衡时: 晶体材料的结构与能带-- 第一章 杂质和缺陷--- 第二章 电子运动状态--- 第三章* 运动规律--- 第四章* 非电学平衡--- 第五章* 器件工作机理--- 第六章2021/5/255第一章 半导体中的电子状态n研究方法:假设(近似)、理论、验证n已经了解:单个原子的电子结构n不了解:多个原子排列在一起出现的问题电子 – 原子、电子 - 电子的相互作用以及原子- 原子排列形成的势场等多体问题n简单化:忽略电子 - 电子的相互作用,价电子在价电子在平平均势场均势场中运动,中运动,原子固定原子固定不动不动: : “单电子近似单电子近似” n n( (H Hi-ii-i, , H H e-e e-e) )分别消除分别消除n研究一个电子在周期性势场中的状态(单电子近似->平均势场->能带论)2021/5/2561.1 半导体的晶格结构和结合性质1 金刚石型结构和共价鍵 许多材料的结构与金刚石相同,故称之为金刚石型结构金刚石型结构金刚石型结构金刚石型结构。
这些材料的第IV族的 C(碳)、Si(硅)、Ge(锗)、Sn(锡),而Si和Ge均是重要的半导体材料 特点:特点:1.金刚石型结构为两个面心立方的套构一个基元有两个原子,相距为对角线长度的1/4,n=2因此,晶格的格波有3n支离子振动格波,3个声学波和3n-3个光学波 正四面体:顶角、中心有原子 电子云密度大-共价鍵-配位数 2021/5/257结 构 分 析2.任何一个原子的最近邻均有4个原子例如,离0点对角线1/4处的原子的最近邻原子为0点原子和三个面心原子,它们形成了一个正四面体3.每个原子的最外层价电子为一个s态电子和三个p态电子在与相邻的四个原子结合时,四个共用电子对完全等价,难以区分出s与p态电子,因而人们提出了“杂化轨道”的概念:一个s和三个p轨道形成了能量相同的sp3杂化轨道2021/5/258原 胞(a):构成了固体物理学原胞,基矢有两个原子b):每个实心的原子有四个相邻的空心原子(反之成立),每个相邻的连线方向可以形成一个四面体故一个原子成为了四个四面体的顶角c):结晶学原胞固体物理学原胞:基于固体物理学中的基矢平衡构成的原胞,体积最小;结晶学原胞:外观观测、对称性好,易于分析。
图1-1: (a)四面体,(b)金刚石型结构,(c)晶胞2021/5/259金刚石的原子排列(d)(111)面的堆积,(e){100}面的投影注:<100>表示 [100],[010],…等六个晶格方向;{110}表示(110),(101),…等六个密勒指数的晶面方向d):取垂直于(c)中对角线的平面,如一个顶角最近邻的三个顶角,这三个顶角构成了(111)面该层包含了套构的原子,形成了双原子层的A层面心立方为ABC层排列e):从上到下分为五层2021/5/2510需要记忆的参数n晶格常数:硅 0.543nm, 锗 0.566nmn密度: 5.00*1022cm-3, 4.42*1022cm-3n共价半径: 0.117nm, 0.122nm.2021/5/25112.2.闪锌矿型结构和混合键闪锌矿型结构和混合键闪锌矿型结构和混合键闪锌矿型结构和混合键n价键:共价鍵,有一定成份的“离子键”,称之为:混合键 即具有“离子性”------“极性半导体” (极性物质:正负电荷中心不重合的物质,会形成“电偶极子”) 如砷化镓中,砷具有较强的电负性(得电子能力)因此,砷(V)相当于负离子,镓(III)相当于正离子。
光学支格波存在双原子层:电偶极层IIIV:[111]方向,III族原子层为[111]面结论:共价结合占优势的情况下,此类物质倾向于构成 “闪锌矿结构闪锌矿结构闪锌矿结构闪锌矿结构”n在金刚石结构中,若由两类原子组成,分别占据两套面心立方------闪锌矿结构n两类原子:III族(铟,镓)和V族(磷,砷,锑)2021/5/25123 3纤锌矿型结构纤锌矿型结构纤锌矿型结构纤锌矿型结构n六角密堆积结构和面心立方结构具有相似的地方:ABABAB……;ABCABC……n两套面心的套构形成了闪锌矿结构; 两套六角的套构形成了纤锌矿结构 每个原子与最近邻的四个原子依然保持 “正四面体”结构 主要由II和VI族原子构成,它们的大小、电负性差异较大呈现较强的离子性,如:硫化锌、硫化镉等2021/5/25131.2 半导体中的电子状态和能带半导体中的电子状态和能带1.1.原子的能级和晶体的能带原子的能级和晶体的能带n原子能级的简并及消失 当N个原子相距很远时,每个原子的电子壳层完全相同,即电子有相同的能级,此时为简并的 当N个原子相互靠近时,相邻原子的电子壳层开始交叠,电子不再局限在一个原子上,通过交叠的轨道,可以转移到相邻原子的相似壳层上,由此导致电子在整个晶体上的“共有化”运动。
n另外,由于2个电子不能有完全相同的能量,交叠的壳层发生分裂,形成相距很近的能级带以容纳原来能量相同的电子原子相距越近,分裂越厉害,能级差越大由此导致简并的消失2021/5/2514n内壳层的电子,轨道交叠少,共有化运动弱,可忽略n外层的价电子,轨道交叠多,共有化运动强,能级分裂大,被视为“准自由电子准自由电子准自由电子准自由电子”n原来简并的N个原子的s能级,结合成晶体后分裂为N个十分靠近的能级,形成能带(允带),因N值极大,能带被视为“准连续的准连续的准连续的准连续的”n提问n1. 能否用实验手段验证上述准连续的能带?n2. 非晶态物质中是否存在能带结构?2021/5/2515nN个碱金属原子的个碱金属原子的s能级分裂后形成了能级分裂后形成了N个准连续的能级,个准连续的能级,可容纳可容纳2N个电子因此,个电子因此,N个电子填充为半满,导电个电子填充为半满,导电nN个碱土金属的个碱土金属的s能级被能级被2N个电子填满,因上下能带交个电子填满,因上下能带交叠而导电叠而导电n金刚石、硅、锗单个原子的价电子为金刚石、硅、锗单个原子的价电子为2个个s和和2个个p电子;电子;形成晶体后为形成晶体后为1个个s电子和电子和3个个p电子;经过轨道杂化后电子;经过轨道杂化后N个原子形成了复杂的个原子形成了复杂的2N个低能带和个低能带和2N个高能带,个高能带,4N个电子填充在低能带,又称价带;而上面的能带为空带,个电子填充在低能带,又称价带;而上面的能带为空带,又称导带。
两者之间为禁带又称导带两者之间为禁带2021/5/25162.半导体中电子的状态和能带半导体中电子的状态和能带n在晶体中的电子,存在着电子和电子之间的相互作用,也存在电子与离子的相互作用为了理论计算的方便,必须作简化处理n单电子近似:忽略电子之间的相互作用,仅考虑离子的周期性势场对电子的影响,同时认为原子核是固定不动的这种近似也叫做“独立电子近似”n电子运动满足的规律: 2021/5/2517 电子的运动方程电子的运动方程n单电子近似认为,电子与原子的作用相当于电子在原子的势场中运动周期性的原子排列产生了周期性的势场在一维晶格中,x处的势能为: n电子所满足的波函数为布洛赫波函数: 为周期函数,反映电子在每个原子附近的运动情况 平面波函数,空间各点出现的几率相同,共有化2021/5/2518布里渊区与能带布里渊区与能带n什么是电子的运动状态?运动状态由电子波矢k的大小和方向确定,求解Ε(k)与k的关系,可以得到电子的能量,如图1-10.2021/5/2519n图中虚线为自由电子的关系,实线为周期势场的关系曲线,在布里渊区边界出现了不连续,形成了允带和禁带允带出现的条件是:第一布里渊区出现在中间,第二、第三分别在两边。
将能量值Ε(k)作布里渊区整数倍的平移,总可以将其他布里渊区的值平移到第一布里渊区因倒空间的周期性,这种平移不改变能量的大小因此,第一布里渊区有晶体能量的全部信息常称此区域为简约布里渊区根据周期性边界条件,三个波矢分量为2021/5/25201.3 半导体中电子的运动半导体中电子的运动 有效质量有效质量1. 1. 半导体中半导体中Ε Ε( (k k) )与与k k的关系的关系n起主要作用的是处于能带顶部和底部的电子在能带顶部和底部的电子能量为能带顶部的底部的波矢均为k=0,同时dE/dk=0,其结果为能带顶部和底部电子的有效质量分别为负和正2021/5/2521半导体中电子的平均速度和加速度半导体中电子的平均速度和加速度n电子含时间的波函数为:电子的平均速度(波包的速度)为:在能带极值附近的电子速度为:电子的加速度为:其中2021/5/2522有效质量的意义有效质量的意义n加速度的公式中,外力作用于有效质量而不是惯性质量其原因是,电子受的总力为外电场力和内部原子的势场力因此,加速度是内外场作用的综合效果使用有效质量可以使问题变简单:可以不涉及半导体的内部势场,而又可以从实验测定有效质量。
n在k=0附近,内部势场很弱,接近自由电子,有效质量为正n在布里渊区边界,内部势场对电子的作用很强,大于外场,使有效质量呈现负值n作业:P32 习题1和22021/5/25231.4本征半导体的导电机构本征半导体的导电机构 空穴空穴n机构:指产生机理的物质n本征半导体中本征的含义:本征方程、本征值, 即本来的特征,100%纯的,无外来杂质的,“理想的”材料本身所特有的材料如何导电?如何分析?用能带:导带、价带,占满电子只有不满能带的电子才能导电碱金属:占半满价带,电子有移动的空间碱土金属:占满价带,电子没有移动空间,但三维布里渊区不对称,导带与价带有交叠,使其导电三价金属:半满价带,导电四价:非金属电子填满了第二级允带---价满,其导带为第三级允带 解释:电子从价带跃迁到导带底,在外场作用下,导带电子参与导电;同时,价带不满的状态---空穴也参与了导电2021/5/2524n电子从价带到导带:成为可在整个晶体内运动的共有化电子n在结构上理解为图1-15:产生了一个空穴和一个填隙电子n对于空穴:产生了一个正电荷的空状态;n对于电子:在外电场E作用下,受外力作用,电子的k状态不断变化:空状态的电流:所有电子的k状态均变化相同,在价带顶,,空穴带正电,力为qE, m*n<0,令mp*=- mn*表示空穴的 有效质量在价顶为正。
引入 概念,把价带中大量电子对电流的贡献用少量的空穴表达因此,半导体中的导电机构有两种:电子和空穴而金属只有电子一种 作业: P32 1、2 2021/5/2525讨论讨论n1有效质量为了便于研究,将公式变为n2外电场对电子的作用 当外电场加在电子上,波矢k随时间变化电子电流为电子受力加速运动平均速度为其中,电子运动方向和波矢变化方向均与外电场方向相反见图2021/5/25261.5回旋共振回旋共振n三维的半导体材料,能带结构显示为各向异性:沿不同的波矢k的方向,Ε~k关系不同此关系可以由回旋共振确定n n1. 1. K K空间等能面空间等能面n三维情况下理想的导带底能量为n此k空间球形等能面的半径为n然而,各向异性表现为:1)在不同的k方向,电子的有效质量不同; 2)能带极值不一定位于k=0处,设位于k0处,导带底能量为2021/5/25272. 回旋共振n磁场强度为B作用在速度为v的电子上,磁场力为电子作回旋运动,回旋速度和加速度分别为由此导出的回旋频率为外加交变电场,则电子会吸收电场能量,加快回旋测量被吸收的电场能量,可以得到吸收谱: (1) 在回旋频率有较大的吸收峰 (2) 有几个吸收峰就有几个有效质量。
2021/5/2528计算方法:n取磁场B为任意方向n经过计算,各向异性的回旋频率也满足上式,只是可以得出结论:等能面椭球的径向与B的夹角余弦决定了有效质量若mx= my =mt,mx =ml 分别为B分别在三个方向的方向余弦2021/5/25291.6硅和锗的能带结构n1 硅和锗的能带结构n回旋共振硅的吸收峰:nB沿[111]晶轴方向,有一个;沿[110]晶轴方向,有二个n 沿[100]晶轴方向,有二个;沿任意晶轴方向,有三个n为解释上述结果,提出的模型认为:导带底等能面沿[100]方向,共有六个,如图22所示设径向为z方向,纵向和横向有效质量分别为等能面方程为有效质量为2021/5/2530n运用上述理论分析实验结果:n1)B沿[111]方向,六个方向的夹角余弦只有一个相同值,有效质量 只有一个取值;n2) B沿[110]方向,六个方向的夹角余弦有二个值0和1/2有效质量有2个值;n3) B沿[100]方向,六个方向的夹角余弦有二个值0和1有效质量有2个值;n4)任意方向,六个方向的夹角余弦有三个值,有效质量有3个值n硅的三维等能面见图24a,锗和硅的晶格常数不同,三维等能面也不同。
在<111>方向的简约布里渊区的八个面上,见图24an作业 P33:习题3 和 42021/5/2531第二章半导体中杂质和缺陷能级n半导体偏离理想的情况:n2)含杂质,不纯净n1)在平衡位置附近振动,不静止在格点上n3)存在缺陷(点、线、面)n主要讨论杂质和缺陷:n杂质的影响:105个硅原子中有一个杂质硼原子,室温电导率增加103个数量级n缺陷的影响:硅平面器件要求位错密度控制在103cm2以下n原因1.破坏了周期性势场;n 2.在禁带中引入了杂质能级2021/5/25322.1硅、锗晶体中的杂质能级n1.替位式杂质 间隙式杂质n杂质来源:原料、工艺、人为掺入n杂质存在位置:金刚石晶体中,原子占全部的34%,空隙占66%n空隙---间隙位置,如金刚石原胞中央的位置T和三个面心、三个体心原子的中央Hn存在方式:间隙式杂质,间隙原子存在于间隙位置(小原子)n替位式杂质,杂质原子替换晶体原子(人为掺入),原子大小相近n杂质含量:用杂质浓度表示,单位 cm-32021/5/25332施主杂质、施主能级n在纯硅中掺入5价的磷P,磷的5个价电子中的4个形成了共价鍵,剩余一个价电子+多余一个正电荷中心P+。
n价电子束缚在正电中心P+周围,此价电子很容易挣脱束缚,成为导电电子在晶格中运动,因磷离子为不动的正电荷中心,基本不参与导电这种电子脱离杂质束缚的过程称为“杂质电离杂质电离”电子脱离束缚所需要的能量为“杂质电离能杂质电离能 E EDD”n nV V族杂质能够施放(提供)导带电子被称为“施主杂质”或n型杂质将施主束缚电子的能量状态称为“施主能级”记为E EDD施主能级离导带底施主能级离导带底E Ec c的距离为的距离为EDn结论:掺磷(5价),施主,电子导电,n型半导体2021/5/25343 受主杂质 受主能级n在硅中掺入3价的硼B,硼原子有3个价电子,与周围四个硅原子形成共价鍵,缺少一个电子,必须从周围获得一个电子,成为负电中心B-n硼的能级距价带能级顶部很近,容易得到电子n负电中心B-不能移动;而价带顶的空穴易于被周围电子填充,形成空穴的移动,即“导电空穴导电空穴”n这种能够接受电子的杂质称之为“受主杂质”,或P型杂质n受主杂质获得电子的过程称之为“受主电离”;n受主束缚电子的能量状态称之为“受主能级EA”;n受主能级比价带顶EV高“电离能EA” 2021/5/2535电离能的大小:n硅中掺磷为0.044,掺硼为0.045(eV)。
n锗中掺磷为0.0126,掺硼为0.01(eV)n这种电离能很小,杂质可以在很低的温度下电离故称之为“浅能级杂质”,在室温几乎全部电离n杂质能级用短线表示,因杂质浓度与硅相比很低,杂质原子相互之间几乎无作用,杂质能级相同,量子的排斥原理对低浓度的杂质掺杂不起作用2021/5/25364浅能级杂质电离能的简单计算n使用类氢模型计算:E0=13.6eV(氢基态), m0电子惯性质量,r相对介电常数2021/5/25375 杂质的补偿作用n同时掺入P型和n型两种杂质,它们会相互抵消n若ND>NA,则为n型半导体,n= ND-NA ;n反之为P型,p= NA-NDn其净杂质浓度称之为“有效杂质浓度”n值得注意的是,当两种杂质的含量均较高且浓度基本相同时,材料容易被误认为是“高纯半导体”,实际上,过多的杂质含量会使半导体的性能变差,不能用于制造器件2021/5/25386 深能级杂质n重金属元素掺入半导体中会引入深能级或“-”号分别表示该能级是施主或受主能级一个深能级杂质能产生多个杂质能级如I族的铜、银、金能产生三个受主能级;II族元素锌、镉、汞在硅、锗中各产生两个受主能级其原因是什么呢?2021/5/2539金在锗中的多能级n金 是1价元素,中性的金有一个价电子。
在锗中,金的价电子若电离跃入导带,则成为施主然而,此价电子被多个共价键束缚,电离能很大,故为“深施主”另一方面,金比锗少三个电子锗的整体结构要求每个原子为四价,因此,金有可能接受三个电子,形成EA1、 EA2、EA3三个受主能级当金接受了一个电子后,成为Au-,再接受一个电子将受到负电中心的排斥作用,难度更大因而受主能级EA2将更大 EA3最大,能级最深,非常靠近导带如图2-10n含量很少作用是捕获电子,即电子陷阱由于它能够消除积累的空间电荷,减少电容,故可提高器件速度2021/5/25402.2 III – V 族化合物中的杂质能级nIII-V族化合物是两种元素1:1构成的物质杂质进入后,可以成为间隙或替位式杂质n当III族杂质和V族杂质掺入III-V族化合物中时,实验中测不到杂质的影响,因为它们没有在禁带中引入能级n但有些V族元素的取代会产生能级,此能级为等电子能级,效应称之为“等电子杂质效应”:n 杂质电子与基质原子的价电子数量相等替代格点原子后,仍为电中性但是,原子序数不同导致了原子的“共价半径”和“电负性”不同,即对电子的束缚能力不同于格点原子,能俘获电荷成为带电中心,形成电子陷阱或正电荷陷阱。
该陷阱俘获载流子后,又能俘获相反符号的电荷,形成“束缚激子”这种束缚激子在间接带隙半导体制成了发光器件中起主要作用2021/5/2541nIV族元素碳、硅、锗等掺入III-V族化合物中,若取代III族元素起施主作用;若取代V族元素起受主作用总效果是施主还是受主与掺杂条件有关n例如,硅在砷化镓中引入一个浅的施主能级,即硅起施主作用,向导带提供电子当硅杂质浓度达到一定程度后,导带电子浓度趋向饱和,杂质的有效浓度反而降低n总之,硅掺入砷化镓不仅能取代III族的镓起施主作用,而且还能取代V族的砷起受主的作用其施主能级为Εc-0.002eV,受主能级为ΕV+0.03eV2021/5/25422.3缺陷、位错能级n这种缺陷主要有两种表现形式:肖特基缺陷或弗仑克尔缺陷当原子脱离晶格到达表面时,为肖特基缺陷或空位缺陷;而当原子进入间隙位置时,为弗仑克尔缺陷或间隙缺陷n1点缺陷n因温度导致了原子的热振动,造成了原子离开原有位置,形成空位,即晶格中出现了缺陷,称之为点缺陷或热缺陷n空位缺陷的最近邻有四个原子,每个原子有一个不成对的电子,为不饱和的共价键,有接受电子的倾向,表现出受主的作用反之,间隙缺陷有四个可以失去的价电子,表现为施主。
2021/5/2543热缺陷产生的原因n系统的热平衡取决于自由能 F= U-TS而S=klnW,设熵是由组态变化引起在N个原子的晶体中,有n个空位,则排列方式为W=(N+n)!/N!n!种n设形成每个空位的能量为u,则n个空位的能级 为U=nu计算得到n=Nexp[-u/kT]n因此,产生肖特基缺陷与温度T和能量u有关是晶体处于热稳定性的基本要求n另外两种点缺陷为替位原子和色心2021/5/25442 位错n最著名的位错是刃位错或称棱位错,从原子排列的状况看如同垂直于滑移面插进了一层原子nΕ点原子一与周围形成了3个共价键n当原子E失去电子时,相当于施主,变为正电中心;n当原子Ε俘获电子时,相当于受主,变为负电中心2021/5/2545n在位错周围有(上)和收缩区(下)n压缩区禁带宽度变大,压缩区变小,可用公式:n压缩 V<0n作业:P48页 第7,8题2021/5/2546。