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1、第八章第八章第八章第八章 电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁场与电磁波电磁场与电磁波1电磁场与电磁波电磁场与电磁波第第22讲讲第八章第八章 电磁辐射（电磁辐射（1 1） 教师姓名：教师姓名： 宗福建宗福建单位：单位： 山东大学微电子学院山东大学微电子学院20202020年年6 6月月4 4日日第八章第八章第八章第八章 电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁场与电磁波电磁场与电磁波2宗老师宗老师 邀请您参加腾讯会议邀请您参加腾讯会议会议主题：宗老师预定的会议会议主题：宗老师预定的会议会议时间：会议时间：2020/6/4 07:50-10:00点击链接入会，或添加至会议列表：https:/ ID：
2、611 566 241手机一键拨号入会+8675536550000,611566241# (中国大陆)+85230018898,2,611566241# (中国香港)根据您的位置拨号+8675536550000 (中国大陆)+85230018898 (中国香港)第八章第八章第八章第八章 电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁场与电磁波电磁场与电磁波3第八章第八章第八章第八章 电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁场与电磁波电磁场与电磁波4 产生电磁波的振荡源一般为天线。随着振荡源频率的提高使电产生电磁波的振荡源一般为天线。随着振荡源频率的提高使电 磁波的波长与天线尺寸可相比拟时，就会产生显著的辐射
3、。磁波的波长与天线尺寸可相比拟时，就会产生显著的辐射。 对于天线，我们关心的是它的辐射场强、方向性、辐射功率和对于天线，我们关心的是它的辐射场强、方向性、辐射功率和 效率。效率。 天线的形式可分为线天线和面天线。天线的形式可分为线天线和面天线。 本章由滞后位的概念出发，求解元电流的辐射场。再利用叠加本章由滞后位的概念出发，求解元电流的辐射场。再利用叠加 原理求解线天线和阵列天线的辐射问题。原理求解线天线和阵列天线的辐射问题。第八章第八章第八章第八章 电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁场与电磁波电磁场与电磁波5本章内容本章内容8.1 滞后位滞后位8.3 电与磁的对偶性电与磁的对偶性8.4 磁偶
4、极子的辐射磁偶极子的辐射8.5 天线的基本参数天线的基本参数8.6 对称天线对称天线8.7 天线阵天线阵8.2 电偶极子的辐射电偶极子的辐射8.8 口径场辐射口径场辐射第八章第八章第八章第八章 电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁场与电磁波电磁场与电磁波6其解为：其解为：8.1 滞后位滞后位 在第在第4章引入了动态矢量位和动态标量位：章引入了动态矢量位和动态标量位：在洛仑兹条件下，其方程为在洛仑兹条件下，其方程为滞后位滞后位yz zxP PO第八章第八章第八章第八章 电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁场与电磁波电磁场与电磁波7 换言之，观察点处位函数随时间的变化总是滞后于源随时间换言之，观察
5、点处位函数随时间的变化总是滞后于源随时间的变化。滞后的时间是电磁波从源所在位置传到观察点所需的时的变化。滞后的时间是电磁波从源所在位置传到观察点所需的时间，故称为间，故称为滞后位滞后位或或推迟位推迟位。物理意义：物理意义： 时刻时刻 t 空间任意一点空间任意一点 r 处的位函数并不取决于该时刻的电流处的位函数并不取决于该时刻的电流和电荷分布，而是取决于比和电荷分布，而是取决于比 t 较早的时刻较早的时刻 的电的电流或电荷分布。时间流或电荷分布。时间 正好是电磁波以速度正好是电磁波以速度 从源点从源点 传到场点传到场点 所需的时间。所需的时间。 例如例如：日光是一种电磁波，在某处某时刻见到的日光
6、并不是：日光是一种电磁波，在某处某时刻见到的日光并不是该时刻太阳所发出的，而是在大约该时刻太阳所发出的，而是在大约8 8分分2020秒前太阳发出的，秒前太阳发出的，8 8分分2020秒内光传播的距离正好是太阳到地球的平均距离。秒内光传播的距离正好是太阳到地球的平均距离。第八章第八章第八章第八章 电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁场与电磁波电磁场与电磁波8推迟势推迟势 A和式的重要意义在于它反映了电磁作用具有一定的传播速度空间某点x在某时刻t的场值不是依赖于同一时刻的电荷电流分布，而是决定于较早时刻 t r/c 的电荷电流分布、反过来说，电荷产生的物理作用不能够立刻传至场点，而是在较晚的时刻才
7、传到场点，所推迟的时间 r/c 正是电磁作用从源点x传至场点x所需要的时间，c 是电磁作用的传播速度因此， A和式称为推迟势推迟势 第八章第八章第八章第八章 电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁场与电磁波电磁场与电磁波9推迟势推迟势 包括电磁作用在内，所有一切作用都以有限速度传播事物总是通过物质自身的运动发展而互相联系着的，不存在瞬时的超距作用不存在瞬时的超距作用 第八章第八章第八章第八章 电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁场与电磁波电磁场与电磁波10推迟势推迟势 当和J J 给定后，就可以算出势，再由就可求得空间任意点的电磁场强度。当然，电磁场本身反过来亦对电荷电流发生一定的反作用，因而激
8、发区内的电荷电流分布是不能任意规定的。 第八章第八章第八章第八章 电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁场与电磁波电磁场与电磁波11时谐电磁场的时谐电磁场的位函数位函数第八章第八章第八章第八章 电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁场与电磁波电磁场与电磁波12时谐电磁场的时谐电磁场的位函数位函数第八章第八章第八章第八章 电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁场与电磁波电磁场与电磁波13时谐电磁场的时谐电磁场的位函数位函数第八章第八章第八章第八章 电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁场与电磁波电磁场与电磁波148.2 电偶极子的辐射电偶极子的辐射v 电磁辐射系统最简单的形式是电偶极子和磁偶极子。电磁辐
9、射系统最简单的形式是电偶极子和磁偶极子。v 电偶极子为长度远小于波长的载流线元，也称电偶极子为长度远小于波长的载流线元，也称元天线元天线。v 电偶极子辐射是天线工程中最基本的问题。电偶极子辐射是天线工程中最基本的问题。本节内容本节内容 8.2.1 电偶极子的电磁场电偶极子的电磁场 8.2.2 电偶极子的近区场和远区场电偶极子的近区场和远区场第八章第八章第八章第八章 电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁场与电磁波电磁场与电磁波15代入代入 得电偶极子的矢量位得电偶极子的矢量位8.2.1 电偶极子的电磁场电偶极子的电磁场yzxlP PO 设电偶极子电流为设电偶极子电流为I，长度为，长度为l，电流为
10、，电流为z 方向方向, 则则第八章第八章第八章第八章 电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁场与电磁波电磁场与电磁波16在球坐标系中在球坐标系中zxyzO第八章第八章第八章第八章 电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁场与电磁波电磁场与电磁波17由此得到电偶极子的电磁场：由此得到电偶极子的电磁场：第八章第八章第八章第八章 电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁场与电磁波电磁场与电磁波18写成分量形式写成分量形式第八章第八章第八章第八章 电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁场与电磁波电磁场与电磁波19 电偶极子周围的空间划分为三电偶极子周围的空间划分为三个区域：个区域： 近场区：近场区： 远场区：远场
11、区： 过渡区：过渡区：远场区远场区近场区近场区过渡区过渡区8.2.2 电偶极子的近区场和远区场电偶极子的近区场和远区场第八章第八章第八章第八章 电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁场与电磁波电磁场与电磁波201. 近区场近区场：准静态场准静态场第八章第八章第八章第八章 电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁场与电磁波电磁场与电磁波21（1）电场表达式与静电偶极子的电场表达式相同；磁场表达式）电场表达式与静电偶极子的电场表达式相同；磁场表达式 与用毕奥一萨伐定律计算的恒定电流元产生的磁场表达式与用毕奥一萨伐定律计算的恒定电流元产生的磁场表达式 相同。因此称其为相同。因此称其为似稳场似稳场或或准静态
12、场准静态场。 近区场的特点近区场的特点：（2）电场和磁场存在）电场和磁场存在 2的相位差，能量在电场和磁场以及场的相位差，能量在电场和磁场以及场 与源之间交换，没有辐射，所以近区场也称与源之间交换，没有辐射，所以近区场也称感应场感应场。第八章第八章第八章第八章 电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁场与电磁波电磁场与电磁波222. 远区场远区场（辐射场）（辐射场）：第八章第八章第八章第八章 电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁场与电磁波电磁场与电磁波23第八章第八章第八章第八章 电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁场与电磁波电磁场与电磁波24+-第八章第八章第八章第八章 电磁辐射电磁辐射电磁辐射
13、电磁辐射电磁场与电磁波电磁场与电磁波25 远区场的特点远区场的特点：（1）远区场是横电磁波，电场、磁场和传播方向相互垂直远区场是横电磁波，电场、磁场和传播方向相互垂直; ;（2）远区远区电场和磁场的相位相同；电场和磁场的相位相同；（4）远区场是非均匀球面波，电场、磁场的振幅与远区场是非均匀球面波，电场、磁场的振幅与1/1/r 成成 正比正比; ;（5）远区场具有方向性，远区场具有方向性，按按 sin变化。场量随角度变化的变化。场量随角度变化的 函数函数 称为电偶极子的方向称为电偶极子的方向图因子。图因子。（3）电场振幅与磁场振幅之比等于媒质的本征阻抗，即电场振幅与磁场振幅之比等于媒质的本征阻抗
14、，即第八章第八章第八章第八章 电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁场与电磁波电磁场与电磁波26 电偶极子的方向图电偶极子的方向图 在工程上，常用方向图来形象地描述远区场的方向性。将在工程上，常用方向图来形象地描述远区场的方向性。将 用极坐标画出来，即得到电偶极子的方向图。用极坐标画出来，即得到电偶极子的方向图。 图图a 是是 E 面（电场矢量所在并包含最大辐射方向的平面）方面（电场矢量所在并包含最大辐射方向的平面）方向图；图向图；图b 是是 H 面（磁场矢量所在并包含最大辐射方向的平面）面（磁场矢量所在并包含最大辐射方向的平面）方向图；图方向图；图 c 是立体方向图。是立体方向图。a az z
15、yyx（a）（b）（c）第八章第八章第八章第八章 电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁场与电磁波电磁场与电磁波27辐射功率辐射功率辐射电阻辐射电阻 辐射电阻低辐射电阻低平均功率流密度为平均功率流密度为 远区场的辐射功率远区场的辐射功率第八章第八章第八章第八章 电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁场与电磁波电磁场与电磁波28辐射角分布辐射角分布 辐射功率辐射功率 因子sin2表示电偶极辐射的角分布，即辐射的方向性。在 = 90的平面上辐射最强，而沿电偶极矩轴线方向（ = 0或 ）没有辐射。电偶极辐射角分布如图所示。 第八章第八章第八章第八章 电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁场与电磁波电磁场与
16、电磁波29 例例8.2.1 频率为频率为10 MHz 的功率源馈送给电偶极子的电流为的功率源馈送给电偶极子的电流为25 A ，设电偶极子的长度为，设电偶极子的长度为50 cm ，试计算：，试计算： （1）赤道平面上离原点）赤道平面上离原点10 km 处的电场和磁场；处的电场和磁场； （2） r =10 km 处的平均功率密度处的平均功率密度 ； （3）辐射电阻。）辐射电阻。解解：（：（1 1） 远区场远区场故故P317第八章第八章第八章第八章 电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁场与电磁波电磁场与电磁波30（2 2）（3 3）第八章第八章第八章第八章 电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁场与电
17、磁波电磁场与电磁波31思考题短天线情况下，结果如何？yzxlP PO第八章第八章第八章第八章 电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁场与电磁波电磁场与电磁波338.3 电与磁的对偶性电与磁的对偶性1. 磁流与磁荷磁流与磁荷介质中的麦克斯韦方程：介质中的麦克斯韦方程：第八章第八章第八章第八章 电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁场与电磁波电磁场与电磁波348.3 电与磁的对偶性电与磁的对偶性1. 磁流与磁荷磁流与磁荷磁流、磁荷是人为引入的假想源（等效源）。磁流、磁荷是人为引入的假想源（等效源）。迄今为止，在自然界中还没有发现真实的磁荷、磁流。迄今为止，在自然界中还没有发现真实的磁荷、磁流。根据磁流
18、、磁荷的连续性方程：根据磁流、磁荷的连续性方程：第八章第八章第八章第八章 电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁场与电磁波电磁场与电磁波35 引入磁荷与磁流的概念，将一部分原来由电荷和电流产生引入磁荷与磁流的概念，将一部分原来由电荷和电流产生的电磁场用能够产生同样电磁场的等效磁荷和等效磁流来取代，的电磁场用能够产生同样电磁场的等效磁荷和等效磁流来取代，即将即将“电源电源”换成等效换成等效“磁源磁源”，有时可大大简化问题的分析，有时可大大简化问题的分析计算。计算。 引入磁荷与磁流的意义引入磁荷与磁流的意义 引入磁荷和磁流的概念以后，麦克斯韦方程组就以对称的引入磁荷和磁流的概念以后，麦克斯韦方程组就
19、以对称的形式出现：形式出现：等式右边为负，表示磁流与等式右边为负，表示磁流与电场之间有左手螺旋关系电场之间有左手螺旋关系等式右边为正，表示电流与磁等式右边为正，表示电流与磁场之间有右手螺旋关系场之间有右手螺旋关系下标下标m 表示磁量表示磁量下标下标e 表示电量表示电量第八章第八章第八章第八章 电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁场与电磁波电磁场与电磁波36 引入磁荷与磁流的概念，将一部分原来由电荷和电流产生引入磁荷与磁流的概念，将一部分原来由电荷和电流产生的电磁场用能够产生同样电磁场的等效磁荷和等效磁流来取代，的电磁场用能够产生同样电磁场的等效磁荷和等效磁流来取代，即将即将“电源电源”换成等效
20、换成等效“磁源磁源”，有时可大大简化问题的分析，有时可大大简化问题的分析计算。计算。 引入磁荷与磁流的意义引入磁荷与磁流的意义 引入磁荷和磁流的概念以后，麦克斯韦方程组就以对称的引入磁荷和磁流的概念以后，麦克斯韦方程组就以对称的形式出现：形式出现：第八章第八章第八章第八章 电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁场与电磁波电磁场与电磁波37371. 计算辐射场的一般公式计算辐射场的一般公式 因子eikr是推迟作用因子,它表示电磁波传至场点时有相位滞后kr。 第八章第八章第八章第八章 电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁场与电磁波电磁场与电磁波38381. 计算辐射场的一般公式计算辐射场的一般公式第
21、八章第八章第八章第八章 电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁场与电磁波电磁场与电磁波39392. 2. 矢势的展开式矢势的展开式 第八章第八章第八章第八章 电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁场与电磁波电磁场与电磁波40402. 2. 矢势的展开式矢势的展开式 把A对小参数r/r 和r/展开在计算远场时，只保留1/R的最低次项，而对x/的展开则保留各级项。我们会看到，展开式中各项对应于各级电磁多级辐射。 第八章第八章第八章第八章 电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁场与电磁波电磁场与电磁波4141第八章第八章第八章第八章 电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁场与电磁波电磁场与电磁波42422.
22、 2. 矢势的展开式矢势的展开式 第八章第八章第八章第八章 电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁场与电磁波电磁场与电磁波43432. 2. 矢势的展开式矢势的展开式 第八章第八章第八章第八章 电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁场与电磁波电磁场与电磁波44443.3.电偶极辐射电偶极辐射现在我们研究展开式的第一项第八章第八章第八章第八章 电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁场与电磁波电磁场与电磁波45454、高频电流分布的磁偶极辐射和电四极辐射、高频电流分布的磁偶极辐射和电四极辐射展开式的第一项是电偶极辐射电偶极辐射展开式的第二项是磁偶极辐射和电四极辐射磁偶极辐射和电四极辐射第八章第八章第八章
23、第八章 电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁场与电磁波电磁场与电磁波46464、高频电流分布的磁偶极矩和电四极矩、高频电流分布的磁偶极矩和电四极矩我们把公式中的积分分离为磁矩的贡献和电四极矩的贡献。把被积函数写为： (nr) J=n rJrJ是一个张量，我们把它分解为对称部分和反对称部分：2rJ=(rJ+Jr)+(rJ-Jr)第八章第八章第八章第八章 电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁场与电磁波电磁场与电磁波47474、高频电流分布的磁偶极矩和电四极矩、高频电流分布的磁偶极矩和电四极矩第八章第八章第八章第八章 电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁场与电磁波电磁场与电磁波48484、高频电流分
24、布的磁偶极矩和电四极矩、高频电流分布的磁偶极矩和电四极矩第八章第八章第八章第八章 电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁场与电磁波电磁场与电磁波49494、高频电流分布的磁偶极矩和电四极矩、高频电流分布的磁偶极矩和电四极矩第八章第八章第八章第八章 电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁场与电磁波电磁场与电磁波50505、磁偶极辐射、磁偶极辐射（k=/c）第八章第八章第八章第八章 电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁场与电磁波电磁场与电磁波51515、磁偶极辐射、磁偶极辐射（k=/c）磁偶极辐射第八章第八章第八章第八章 电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁场与电磁波电磁场与电磁波52磁偶极子的远区辐
25、射场也是非均匀球面波；磁偶极子的远区辐射场也是非均匀球面波；波阻抗也等于媒质的本征阻抗；波阻抗也等于媒质的本征阻抗； 辐射也有方向性。磁偶极子的辐射也有方向性。磁偶极子的E面方向图与电偶极子的面方向图与电偶极子的H面面方向图相同，而方向图相同，而H面方向图与电偶极子的面方向图与电偶极子的E面方向图相同。面方向图相同。磁偶极子的总的辐射功率为磁偶极子的总的辐射功率为辐射电阻为辐射电阻为说明：说明：第八章第八章第八章第八章 电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁场与电磁波电磁场与电磁波5353设带电量为设带电量为Q的点电荷的点电荷0时刻在坐标原点时刻在坐标原点o以加速度以加速度a沿沿z轴加速运动轴加
26、速运动 t，到达，到达o点点然后然后继续匀速运匀速运动，t+ t时刻到达刻到达o“点。点。6 6 以光速为以光速为c c处理电磁辐射处理电磁辐射第八章第八章第八章第八章 电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁场与电磁波电磁场与电磁波5454以坐标原点以坐标原点o，r=c(t+ t)为半径，作圆弧为半径，作圆弧则，圆弧外为自由点电荷则，圆弧外为自由点电荷Q的场。的场。以以o为圆心，为圆心，r=ct为半径，作圆弧为半径，作圆弧则，圆弧内为运动点电荷则，圆弧内为运动点电荷Q的场。的场。6 6 以光速为以光速为c c处理电磁辐射处理电磁辐射第八章第八章第八章第八章 电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁场
27、与电磁波电磁场与电磁波5555以坐标原点以坐标原点o，r=c(t+ t)为半径，作圆弧为半径，作圆弧则，圆弧外为自由点电荷则，圆弧外为自由点电荷Q的场。的场。以以o为圆心，为圆心，r=ct为半径，作圆弧为半径，作圆弧则，圆弧内为运动点电荷则，圆弧内为运动点电荷Q的场。的场。6 6 以光速为以光速为c c处理电磁辐射处理电磁辐射第八章第八章第八章第八章 电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁场与电磁波电磁场与电磁波566 6 以光速为以光速为c c处理电磁辐射处理电磁辐射第八章第八章第八章第八章 电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁场与电磁波电磁场与电磁波576 6 以光速为以光速为c c处理电磁
28、辐射处理电磁辐射第八章第八章第八章第八章 电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁场与电磁波电磁场与电磁波586 6 以光速为以光速为c c处理电磁辐射处理电磁辐射第八章第八章第八章第八章 电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁场与电磁波电磁场与电磁波598.5 天线的基本参数天线的基本参数1. 方向性系数方向性系数D2. 天线效率天线效率3. 增益系数增益系数 G第八章第八章第八章第八章 电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁场与电磁波电磁场与电磁波608.6 对称天线对称天线 对称天线由两臂长各为对称天线由两臂长各为l 、半径为、半径为a 的金属导体构成。的金属导体构成。l对称天线对称天线2alz
29、O8.6.1 对称天线上的电流分布对称天线上的电流分布对称天线上的电流近似成驻波分布对称天线上的电流近似成驻波分布对称天线上的电流分布对称天线上的电流分布第八章第八章第八章第八章 电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁场与电磁波电磁场与电磁波618.7 天线阵天线阵 天线阵是将若干个天线按一定规律排列组成的天线系统。天线阵是将若干个天线按一定规律排列组成的天线系统。 利用天线阵可以获得所期望的辐射特性，诸如更高的增利用天线阵可以获得所期望的辐射特性，诸如更高的增益、需要的方向性图等。益、需要的方向性图等。 组成天线阵的独立单元称为阵元，排列的方式有直线阵、组成天线阵的独立单元称为阵元，排列的方式
30、有直线阵、平面阵等。平面阵等。 天线阵的辐射特性取决于阵元的型式、数目、排列方式、天线阵的辐射特性取决于阵元的型式、数目、排列方式、间距以及各阵元上的电流振幅和相位等。间距以及各阵元上的电流振幅和相位等。第八章第八章第八章第八章 电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁场与电磁波电磁场与电磁波628.8 口径场辐射口径场辐射 本节内容本节内容 8.8.1 惠更斯元的辐射惠更斯元的辐射 8.8.2 平面口径的辐射平面口径的辐射第八章第八章第八章第八章 电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁场与电磁波电磁场与电磁波63思考题第八章第八章第八章第八章 电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁场与电磁波电磁场与
31、电磁波64关于答疑辅导时间：周六晚上 20:0021:30 （腾讯会议）会议 ID：702 923 322会议密码：135246基本原则：自愿参加老师承诺：1、仅提供答疑辅导，不讲新内容，不增加负担；2、老师自愿无偿提供答疑辅导，同学自愿参加；3、老师不会在辅导中主动提供考试相关内容。64第八章第八章第八章第八章 电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁场与电磁波电磁场与电磁波65宗老师宗老师 邀请您参加腾讯会议邀请您参加腾讯会议会议主题：宗老师预定的会议会议主题：宗老师预定的会议会议时间：会议时间：2020/6/6 20:00-21:30点击链接入会，或添加至会议列表：https:/ ID：702 923 322会议密码：135246手机一键拨号入会+8675536550000,702923322# (中国大陆)+85230018898,2,702923322# (中国香港)根据您的位置拨号+8675536550000 (中国大陆)+85230018898 (中国香港)第八章第八章第八章第八章 电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁辐射电磁场与电磁波电磁场与电磁波66谢谢！
