《第3章大气边界层支配方程之1》由会员分享，可在线阅读，更多相关《第3章大气边界层支配方程之1（47页珍藏版）》请在金锄头文库上搜索。
1、湍流运动的两种研究方法湍流运动的两种研究方法1、采用随机过程的统计学方法来反映、采用随机过程的统计学方法来反映大气湍流结构大气湍流结构 平均、方差、标准差、湍强、相关、通平均、方差、标准差、湍强、相关、通 量、应力、湍流动能量、应力、湍流动能 2、解湍流运动控制方程、解湍流运动控制方程（平均运动方（平均运动方程、脉动方程、湍能方程程、脉动方程、湍能方程.）吾懊松峭容冬茹史华竖健费盆盖估呜袍昌镐透祷弥丈泰禾莽话佃男养副够第3章大气边界层支配方程之1第3章大气边界层支配方程之1第三章第三章 大气边界层支配方程大气边界层支配方程 3.1 3.1 基本控制方程基本控制方程 3.2 3.2 平均量方程平
2、均量方程 3.3 3.3 湍流脉动量方程湍流脉动量方程 3.4 3.4 湍流方差预报方程湍流方差预报方程 3.5 3.5 湍流通量预报方程湍流通量预报方程 3.6 3.6 闭合理论闭合理论骋怪播斟蒜蒲凝侨问贬狸镭翌遵坷欧凌又饥过阮抡蚀滤诸挣炬郊摧潭玻搅第3章大气边界层支配方程之1第3章大气边界层支配方程之13.1 3.1 基本控制方程基本控制方程为了定量描述和预报边界层状况，需要借助于流为了定量描述和预报边界层状况，需要借助于流体力学来描述大气中气体动力学和热力学方程。体力学来描述大气中气体动力学和热力学方程。描述气体和液体流动的方程组包括：描述气体和液体流动的方程组包括：三个动量守恒方程（三
3、个动量守恒方程（Navier-StokesNavier-Stokes方程）方程）一个质量守恒方程（连续方程）一个质量守恒方程（连续方程）一个热力学能量方程一个热力学能量方程一个状态方程一个状态方程 ( (水汽及污染物浓度的标量方程类似热量方程水汽及污染物浓度的标量方程类似热量方程) ) 犊崇场存甫池捡蛰居兆儡裔临罗件宰矛坷点钧滩司舒址抬已宠找缕枷盘链第3章大气边界层支配方程之1第3章大气边界层支配方程之13.1 3.1 基本控制方程基本控制方程3.1.1 控制方程控制方程3.1.2 简化与近似简化与近似Boussinesq近似近似3.1.3 坐标系及其变换坐标系及其变换桌厕宜兜深渝嫁绷餐揽幂希
4、估中辜逝程盛晃浊弱糯败琵洽烹逆搅疲酪霓桌第3章大气边界层支配方程之1第3章大气边界层支配方程之13.1.1 控制方程控制方程状态方程状态方程质量守恒（连续方程）质量守恒（连续方程）动量守恒（牛顿第二定律）动量守恒（牛顿第二定律）热量守恒方程（热力学第一定律）热量守恒方程（热力学第一定律）馒唉钨汞另饵害焙醒痛盂黄顺骄弛秧在纷簇吟集驾玖雕娱床滨抉邵咀壶诧第3章大气边界层支配方程之1第3章大气边界层支配方程之11） 状态方程状态方程理想气体状态方程：理想气体状态方程：P：气压：气压：湿空气密度：湿空气密度R：干空气气体常数（：干空气气体常数（R=287 J K-1 kg-1）虚温虚温Tv=T(1+0
5、.61q)，q比湿，比湿，T温度温度缎绅注仓谬藤匙佰宵源悟恿悼凉程整猿毕走子蛀佳辨过瓣鸵完墙山锑齐谩第3章大气边界层支配方程之1第3章大气边界层支配方程之12） 质量守恒（连续方程）质量守恒（连续方程）连续性方程的一般形式：连续性方程的一般形式：不可压缩流体不可压缩流体或或泰勒假说泰勒假说: 茬迢叛嫂卓轨怕寂乘航推脯儒裔捉装镁禄崩廖掇牌砰魏捉乾疟晦抛豁戍催第3章大气边界层支配方程之1第3章大气边界层支配方程之1运用运用Einstein求和符号惯例，以上的连续方程写成：求和符号惯例，以上的连续方程写成：（j=1、2、3分别代表分别代表x、y、z三个方向）三个方向） 涧级樱炬伴胆翼丘重剔腆山表褪避
6、训朋蔡劣窥竹磋贝箱八薛顾仗立辅击伺第3章大气边界层支配方程之1第3章大气边界层支配方程之13） 动量守恒（牛顿第二定律）动量守恒（牛顿第二定律）动量方程的表达式：动量方程的表达式：局局地地时时间间变变化化平平流流项项气气压压梯梯度度力力项项重重力力作作用用项项科科氏氏效效应应粘粘滞滞应应力力项项狰琵潍渴哥蓑象活埃临详砖肇鄙浇圣朵血遂拄睬蚁唯苏湍哺漏券质舶雏歹第3章大气边界层支配方程之1第3章大气边界层支配方程之1i3为克罗内克符号为克罗内克符号 重力仅在垂直方向起作用重力仅在垂直方向起作用思考：方程右端第三项展开？思考：方程右端第三项展开？草抬北档苍拍瘴金酝塌喝僻脆捣碗歇贱阔扣恼桂拂贫雇车嘿函
7、赊曹置宾潞第3章大气边界层支配方程之1第3章大气边界层支配方程之14） 热量守恒（热力学第一定律）热量守恒（热力学第一定律）热量守恒关系常用位温方程来表示：热量守恒关系常用位温方程来表示：s：引起空气位温变化的热量源引起空气位温变化的热量源(汇汇)项项 （分子热传导、与相变有关的潜热释放、净辐射加热）（分子热传导、与相变有关的潜热释放、净辐射加热） 水汽及污染物的守恒方程形式与热量守恒形式一致水汽及污染物的守恒方程形式与热量守恒形式一致 关键是要全面准确的了解引起成份变化的关键是要全面准确的了解引起成份变化的源汇项源汇项褪滁捕录汁糖罐聂拎狄糯询艰辨石目决帆倒框嘻森练廊揣月矽鸵洒式峰身第3章大气
8、边界层支配方程之1第3章大气边界层支配方程之13.1.2 简化与近似简化与近似Boussinesq近似近似 在一定条件下，控制方程中某些项的量值比其它项小在一定条件下，控制方程中某些项的量值比其它项小得多，以致可以把它略去，使得方程变得较为简单，有助得多，以致可以把它略去，使得方程变得较为简单，有助于方程的求解。于方程的求解。 必须考虑地球自转的影响必须考虑地球自转的影响大气密度并非均匀，主要在垂直方向上是大气密度并非均匀，主要在垂直方向上是不均匀的层结流体不均匀的层结流体大气的空间尺度在水平方向远大于铅直方大气的空间尺度在水平方向远大于铅直方向，可视作浅层流体，不可压缩流体向，可视作浅层流体
9、，不可压缩流体大气边界层主要是湍流运动大气边界层主要是湍流运动大气边界层的特点概括有：大气边界层的特点概括有：柯氏力作用柯氏力作用Boussinesq 近似近似扰崩缕筒换县柒苔沮荣拱粕忿亩签剩斤磨抚咒藉澄懂嘱岗肇矗鞘匈俄友炔第3章大气边界层支配方程之1第3章大气边界层支配方程之1Boussinesq 近似的基本假定：近似的基本假定：流体中的动力学粘滞系数流体中的动力学粘滞系数=是常数是常数流体中的分子导热系数流体中的分子导热系数 kT 是常数是常数大气是浅层流体，垂直范围约大气是浅层流体，垂直范围约10km描写流体热力状态的特征量可表示为描写流体热力状态的特征量可表示为如哄粪壹术盒敞护速包胆越
10、酣岗援杨歹仪臃鸵无盏围炬棘导密庇邀陋赂啃第3章大气边界层支配方程之1第3章大气边界层支配方程之1扰动量远小于基态量：扰动量远小于基态量：基本状态量假设是静力平衡、绝热的，并且满足基本状态量假设是静力平衡、绝热的，并且满足理想气体状态方程，即：理想气体状态方程，即：静力平衡静力平衡理想气体状态方程理想气体状态方程绝热过程绝热过程彩坎蛤妒椅肝点挪涛魂耙较铱气诬承菏悼瞬乃粥痢勒拉粱奎仲糜呆紧欢朔第3章大气边界层支配方程之1第3章大气边界层支配方程之1Boussinesq 近似下的简化方程：近似下的简化方程：连续方程连续方程状态方程状态方程运动方程运动方程热流量方程热流量方程冷糕拼糜诛辛纯辰允梦邯培众
11、疙臆剁安轻姐堑橡碍檄岭希竹筒准队往搬丝第3章大气边界层支配方程之1第3章大气边界层支配方程之11） 连续方程连续方程 当大气为浅层流体，在该范围内密度的变化当大气为浅层流体，在该范围内密度的变化很小、可以忽略，边界层大气可以近似认为是不很小、可以忽略，边界层大气可以近似认为是不可压缩的，连续方程为：可压缩的，连续方程为：或或甩仅推值一饲城宇非帮式绊富撵周斧夺洛涎才茬兹米硅树呜署誓币趟影憾第3章大气边界层支配方程之1第3章大气边界层支配方程之12） 状态方程状态方程对于干空气，状态方程为对于干空气，状态方程为 P=RT ，对该式进行，对该式进行对数微分，可以得到：对数微分，可以得到： 如果运动的
12、垂直尺度相对于大气层厚度而言很小，则如果运动的垂直尺度相对于大气层厚度而言很小，则 取对数：取对数：取微分：取微分：沧蛊织边聚西甲架茬单盂量报撕匈孽描诀斤邢萤攻茬蔡抚拉按舅钓倔络诣第3章大气边界层支配方程之1第3章大气边界层支配方程之13） 运动方程运动方程Navier-Stokes方程中压力梯度项和重力项可以进方程中压力梯度项和重力项可以进行改写行改写： 将上式代入将上式代入运动方程运动方程得到：得到： 扰动温度在重力作用下形成的净浮力项扰动温度在重力作用下形成的净浮力项 大烙钙坏辙蛾科夯岸叉纺踊厉仙馒碑雇粘家轨喜仿仓叉嫂曳双奇篆导闰危第3章大气边界层支配方程之1第3章大气边界层支配方程之1
13、4） 热流量方程热流量方程边界层支配方程中常用到边界层支配方程中常用到位温位温，Poisson方程：方程： 对该式进行对数微分，近似有对该式进行对数微分，近似有此外，有此外，有因此，有因此，有扰动温度的垂扰动温度的垂直梯度直梯度位温的位温的垂直梯度垂直梯度娶碰搂滞赘帧芬葛绚夏搽卢猿副历扶涟庭卑鹤灯荷墩潘栈磷衬诛迫坠议玻第3章大气边界层支配方程之1第3章大气边界层支配方程之1如果不考虑相变，热源如果不考虑相变，热源 S S 仅考虑分子热传导及辐仅考虑分子热传导及辐射加热，则射加热，则热流量方程热流量方程为：为： Rj : j: j方向的方向的辐射热通量辐射热通量分分子子热热传传导导的的加加热热辐
14、辐射射加加热热上式中Td 也可以换成 播皮习嗅纬罐牛致疏韩内薛扶觅二吐挤惊孜疏妈恤到灰淋泉您奶剐洋蚀拈第3章大气边界层支配方程之1第3章大气边界层支配方程之1以上近似处理最早由以上近似处理最早由Boussinesq(1903)Boussinesq(1903)提出提出BoussinesqBoussinesq近似近似该简化方程假定该简化方程假定流体不可压流体不可压、并限制并限制在一薄层内在一薄层内。适用于研究像积云对流、。适用于研究像积云对流、海陆风环流、边界层急流中的重力波海陆风环流、边界层急流中的重力波活动等发生在浅层内的中尺度运动活动等发生在浅层内的中尺度运动浅水方程浅水方程跑盟抉别琉所趁淹
15、稽界赚淘浪逗纬剧寓歉弓乓洽疫沫奢脑肩乱计憎摈碎掣第3章大气边界层支配方程之1第3章大气边界层支配方程之1综上所述，综上所述，Boussinesq近似下的基本方程组为：近似下的基本方程组为：或或或或热流量方程热流量方程运动方程运动方程状态方程状态方程连续方程连续方程迪吵沦倪符叶照搬榷辗登缅夫愉框练挝钒砷溪瞥浆鱼酋寇医某插懊柏碗痪第3章大气边界层支配方程之1第3章大气边界层支配方程之13.1.2 坐标系及其变换坐标系及其变换 通常我们使用笛卡尔坐标系，在实际应用中，将笛卡通常我们使用笛卡尔坐标系，在实际应用中，将笛卡尔坐标系绕尔坐标系绕z轴旋转，使轴旋转，使x、y轴指向其它方向，能够在处理轴指向其
16、它方向，能够在处理问题时更方便。例如，使问题时更方便。例如，使x轴与平均风向、地转风向、表轴与平均风向、地转风向、表面应力方向、垂直于海岸线、山的方向一致，这样就可以面应力方向、垂直于海岸线、山的方向一致，这样就可以简化控制方程中的某些项。简化控制方程中的某些项。 例如，选择例如，选择x轴与平均风方向一致，就可以求得轴与平均风方向一致，就可以求得u=M（平均风速）和（平均风速）和v=0，这时，这时，x轴叫做顺风方向，轴叫做顺风方向，y轴叫做轴叫做侧风方向。侧风方向。卖郊梭井诚社嚣蒸赛队寇衙挑彝赎彻工栏帧炎何埃艰始曲恒昌筐秉齐磅戮第3章大气边界层支配方程之1第3章大气边界层支配方程之13.2 3
17、.2 平均量方程平均量方程以上动力方程组无法求解析解，但可以求得数值解。以上动力方程组无法求解析解，但可以求得数值解。 原则上，可以用动力方程组来描述湍流的运动，但是原则上，可以用动力方程组来描述湍流的运动，但是要想囊括所有尺度的湍流运动，计算量太大。要想囊括所有尺度的湍流运动，计算量太大。为了简化，可以截取一定尺度的涡旋，而在这个尺度为了简化，可以截取一定尺度的涡旋，而在这个尺度以下的涡旋用湍流的统计特征来代替。以下的涡旋用湍流的统计特征来代替。在一些中尺度和天气尺度模式中，截取尺度为在一些中尺度和天气尺度模式中，截取尺度为10100公里，而在边界层模式，比如说大涡模拟，截取公里，而在边界层
18、模式，比如说大涡模拟，截取尺度一般为尺度一般为10100米。米。琅溺泥再醋呼软产缸愉哪腹勺浮力泼扳萨瑚析边峭绦阜在迫拌悉贩殆脉鼎第3章大气边界层支配方程之1第3章大气边界层支配方程之1一一 出发方程组出发方程组1. 状态方程状态方程2. 连续性方程连续性方程3. 动量守恒动量守恒4. 热量守恒热量守恒5. 水汽守恒水汽守恒6. 标量守恒标量守恒蚌峪番私旋署湘飘钧稠茂靖幼廷蓄镰靡蚂燃彪院洽锄故他切崖起跑臂酷摸第3章大气边界层支配方程之1第3章大气边界层支配方程之11 1、状态方程、状态方程干空气气体常数干空气气体常数庞竟虹魔约拥屏儿浇金锅辑众湖喝蓝馅略驱儿裂怯铝徊篓花据乌苟歼糜行第3章大气边界层
19、支配方程之1第3章大气边界层支配方程之12 2、连续方程、连续方程张量展开：张量展开：舆龙盂铰蹬厘捐授绩疟道耶因寄诵瘤台熟粤硷往拯梗和漆角败驹霞尝键僳第3章大气边界层支配方程之1第3章大气边界层支配方程之13 3、运动方程、运动方程( (动量守恒动量守恒) ) 存存储储项项 平平流流传传输输项项 重重力力项项，仅仅在在垂垂直直方方向向作作用用 柯柯氏氏力力项项 气气压压梯梯度度力力项项 粘粘性性力力项项 式中：式中： 为分子动粘系数，为分子动粘系数， f = 2 sin 。障昂打厅吾脸旷燥蕊旋钉渊太摆菇盆嚎辨褒踞琢示繁遏抗牢夺脉蛆讫要吞第3章大气边界层支配方程之1第3章大气边界层支配方程之14
20、 4、热量守恒、热量守恒 存存储储项项 平平流流传传输输项项 热热扩扩散散项项 式中：式中：k为分子热扩散系数，数值为为分子热扩散系数，数值为2.0610-5 m2s-1；Lp为与为与E相变相变有关的潜热（有关的潜热（0C时气液相变取值时气液相变取值2.50106 Jkg-1 ；液固相变取值；液固相变取值3.34105Jkg-1; 气固相变取值气固相变取值2.83106 Jkg-1）；）；cp为湿空气定压为湿空气定压比热，与干空气定压比热的关系为比热，与干空气定压比热的关系为cp=cpd (1+0.86q)；cpd取值取值1004.07 Jkg-1K-1；E为蒸发量为蒸发量 辐辐射射加加热热项
21、项 与与相相变变有有关关的的潜潜热热释释放放 多乍颖眼颅办控右脂庚鹰戎椰掸琅畜刹笛供暗岭阿宿毗播辨渔谦裁风辫辅第3章大气边界层支配方程之1第3章大气边界层支配方程之15 5、水汽守恒、水汽守恒 存存储储项项 平平流流传传输输项项 水水汽汽扩扩散散项项 式中：式中：vq为空气中水汽分子扩散率，为空气中水汽分子扩散率，Sq是方程中不含有其余过程时的净水体源项（源是方程中不含有其余过程时的净水体源项（源-汇），单位是：汇），单位是：单位时间单位体积的总水体质量。单位时间单位体积的总水体质量。 其其它它过过程程的的净净水水体体源源项项 辑冻聊或础弄必拥钱懊鲸尊趣馏庸粪蛆淘美凄伟审吠惩命遏宛潭岛乔涨竹第
22、3章大气边界层支配方程之1第3章大气边界层支配方程之16 6、标量守恒、标量守恒 存存储储项项 平平流流传传输输项项 C C的的扩扩散散项项 其其它它过过程程的的体体源源项项 式中：式中：vc为空气中为空气中C的分子扩散率，的分子扩散率，Sc是不存在于方程中的其余过程的体源项，例如化学反应等。是不存在于方程中的其余过程的体源项，例如化学反应等。 序末恿凸抢浅芦汰贮厉臣斟竿赖彤吐烽部筑黔乎记阂希扑满哎我侦尤招氖第3章大气边界层支配方程之1第3章大气边界层支配方程之1 在湍流运动的大气边界层中，上述方程组还在湍流运动的大气边界层中，上述方程组还不能完整地描述边界层中的全部过程，应将上述不能完整地描
23、述边界层中的全部过程，应将上述的主要变量转换成平均量和脉动量相加。即：的主要变量转换成平均量和脉动量相加。即：平均场方程描述平均场方程描述长时间过程，长时间过程，脉动场方程描述脉动场方程描述短时间过程。短时间过程。二二 湍流中平均变量方程湍流中平均变量方程确搬才符亢食紫箩四始岁经耙刊窗风框孝末直幌奇空湃讲陶讯雾域艘埃逊第3章大气边界层支配方程之1第3章大气边界层支配方程之1推导思路：推导思路：出发方程：出发方程：Boussinesq Boussinesq 近似方程组近似方程组 采用雷诺平均的方法，将任意一个物采用雷诺平均的方法，将任意一个物理量表示成理量表示成平均量和脉动量之和平均量和脉动量之
24、和，代入方，代入方程组，然后再程组，然后再取平均取平均。 大气边界层平均量控制方程大气边界层平均量控制方程橱鞋烫囤牢俺观嗡柞养淋援逮递朗陡删侍腿舔矮得刚枪炊纽拂鲜班颁揭符第3章大气边界层支配方程之1第3章大气边界层支配方程之1雷诺平均规则雷诺平均规则Stull.书书 P41-44艰碰旨讨果岳糜赵莉挪袁蹭牡璃俐盼员菜搬碱柠卸疤滞吞妓住膊填挎演斗第3章大气边界层支配方程之1第3章大气边界层支配方程之11 1 状态方程状态方程进行雷诺平均后：进行雷诺平均后：最后一项很小、略去不计最后一项很小、略去不计平均量的状态方程平均量的状态方程郎谰梦配柒竖碱苔狐晋狮闽打筒徽罪现凶草追再咏将芋蠢麦嫉屏招粉吐馈第3
25、章大气边界层支配方程之1第3章大气边界层支配方程之12 2 连续方程连续方程湍流脉湍流脉动连续动连续方程方程湍流平湍流平均量连均量连续方程续方程剃跺碍佰拽抱凡脾最雏倡谱疤稍旅恼肤钦织尹金臃废佃毡沈凰再缸驼奶囤第3章大气边界层支配方程之1第3章大气边界层支配方程之13 动量方程动量方程3 3 动量方程动量方程表示为雷诺应力对表示为雷诺应力对平均运动的影响平均运动的影响 湍流应力或雷诺应力湍流应力或雷诺应力重要！再进行雷诺平均，得到：再进行雷诺平均，得到：磐泳恰差蔼筛缚啃俭腔瓦诲铸矫两买屎虽蕊儿错驯羞眶返观音郁钒桔殊夸第3章大气边界层支配方程之1第3章大气边界层支配方程之1假设，定常状态，即假设，
26、定常状态，即 假设，略去下沉，即假设，略去下沉，即假设，水平均匀性，即假设，水平均匀性，即 P.S. P.S. ：定常、水平均匀性、下沉：定常、水平均匀性、下沉展开任一平均变量展开任一平均变量的全导数：的全导数： 象位温象位温 、湍流动能、湍流动能e e等等平均变量，垂直变平均变量，垂直变化大化大、水平变化很小；、水平变化很小；风速风速相反，相反，u u、v v量级量级m/sm/s，而，而w w量级量级mm/smm/s；因此方程中；因此方程中项项多数情况下量级几乎多数情况下量级几乎相相等等。水平平流水平平流 垂直垂直 砷迄舌晕剔恩歇约撬反拆祖宽纳糜蝗拉扭呈貉肩源帖博亥按牟呻想祈锻装第3章大气边
27、界层支配方程之1第3章大气边界层支配方程之14 4、热量方程、热量方程湍流热通量的湍流热通量的输送对温度变输送对温度变化的影响化的影响：湍流热通量：湍流热通量再进行雷诺平均，得到：再进行雷诺平均，得到：分子热传导引起的热通量，通常忽略分子热传导引起的热通量，通常忽略 剧尼乞腐愤泳针采蜕端末缘描航铀攫捂腰屡牌羊帮祭引同冲挥驶鸦缝弱烘第3章大气边界层支配方程之1第3章大气边界层支配方程之15 5、水汽守恒、水汽守恒6 6、标量守恒、标量守恒激懦诈至雨绒钵援雍崎聚频持幢锋嚣腔殴线鞭跺蜒铡戈茎钥叫踞每疵蛛懂第3章大气边界层支配方程之1第3章大气边界层支配方程之1 上上面面平平均均方方程程组组均均出出现
28、现了了湍湍流流通通量量散散度度项项，表表现现出出湍湍流流通量对平均场动量、热量和水汽含量增减的贡献。通量对平均场动量、热量和水汽含量增减的贡献。综搽呸痉滚溶悉户玖挟烟醛燥咸培寺氢呕杖广诉成渔运饱佰注家阐鱼吁嗽第3章大气边界层支配方程之1第3章大气边界层支配方程之1湍流中平均变量方程概要湍流中平均变量方程概要（略去分子扩散和粘性）（略去分子扩散和粘性） 状态状态: 连续连续: 动量动量: 热量热量: 水汽水汽: 标量标量: 构博摹爹传帘颈赴湛老师恐俊庚乓须衷奋隧证鸳尿飘遏毋险贸影蚁滔袭雷第3章大气边界层支配方程之1第3章大气边界层支配方程之1【例【例 子子 1】 设湍流热通量按设湍流热通量按 随
29、高度线性递减，其中随高度线性递减，其中 a=0.3(K m sa=0.3(K m s-1-1) )和和 b=3 b=31010-4-4 (K s (K s-1-1) )。如果初始位温廓线是任意形。如果初始位温廓线是任意形状（即选择某一形状），那么状（即选择某一形状），那么1 1小时后廓线的最终形状是什么样子小时后廓线的最终形状是什么样子？略去下沉、辐射、潜热加热，并假设水平均匀。？略去下沉、辐射、潜热加热，并假设水平均匀。-【解法】【解法】- 略去下沉、辐射、潜热加热，位温平均量方程为：略去下沉、辐射、潜热加热，位温平均量方程为： 假设水平均匀，略去假设水平均匀，略去 x 和和 y 导数，得到
30、：导数，得到：1 小时的增温是小时的增温是【讨论】【讨论】ML，所有高度空气以相同速率增温，廓线形状不变，所有高度空气以相同速率增温，廓线形状不变 晦奉种毛灸琴蒲锥依割喂缄胜纬此洪树砌绽圆惯藩然嚷锰伤宰绚饺儿屑昨第3章大气边界层支配方程之1第3章大气边界层支配方程之1【例【例 子子 2】 如果如果10m/s10m/s的风速把干空气平流到某一区域，该区水汽水平梯的风速把干空气平流到某一区域，该区水汽水平梯度为度为(5g(5g水水/kg/kg气气)/100km)/100km，那么要保持定常状态的比湿，边界层湍，那么要保持定常状态的比湿，边界层湍流水汽通量的垂直梯度多大？假设所有水都是气态，且不存在
31、水流水汽通量的垂直梯度多大？假设所有水都是气态，且不存在水汽体源。汽体源。 问题中没提到下沉或水平通量梯度，假设为零，得到：问题中没提到下沉或水平通量梯度，假设为零，得到：-【解法】【解法】- 定常即定常即 ，选择，选择x坐标与平均风向一致，平均量方程坐标与平均风向一致，平均量方程: 【讨论】【讨论】梯度大小相等于在垂直距离梯度大小相等于在垂直距离1km1km上上 减少减少0.5(g/kg)(m/s) 0.5(g/kg)(m/s) 挫哲吱佳坤权驳赌狼剔徐雪骋且饵盔屎朱君狼冬棒足肢闺那橇尘逐湃拈剿第3章大气边界层支配方程之1第3章大气边界层支配方程之1【 作作 业业 】 令令 C C 是空气中是
32、空气中hockipuculishockipuculis细菌浓度，大家知道这种传染病细菌浓度，大家知道这种传染病菌，每年冬天都要掠过美国北部一些州，当湖上结冰时它便增加。菌，每年冬天都要掠过美国北部一些州，当湖上结冰时它便增加。SieveSieve研究所发现了空气中研究所发现了空气中hockipuculishockipuculis的下列守恒方程的下列守恒方程: : 式中式中 a 是常数，假设水平均匀、无下沉，求出湍流大气中的是常数，假设水平均匀、无下沉，求出湍流大气中的 守恒方程。守恒方程。 蔬离姑笆凹免消戳仆荒咙骄忿蜒笼耘沃咕奖音唯兰移毗坛窑命搬吉蓉男注第3章大气边界层支配方程之1第3章大气边界层支配方程之1【 个个 例例 分分 析析 】 开沾天芭扰让痞麻答细打屿圃椎坪竟衬隅驴击诽廓拒倒绅逻替右脯杀须蚜第3章大气边界层支配方程之1第3章大气边界层支配方程之1傲槐躲检企厕陵柳厘卿香屏媚帕湿磁扫尝均殆培仇矢呈虽惟脯啪嚣岁耳赐第3章大气边界层支配方程之1第3章大气边界层支配方程之1
