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1、进入夏天，少不了一个热字当头，电扇空调陆续登场，每逢此时，总会想起进入夏天，少不了一个热字当头，电扇空调陆续登场，每逢此时，总会想起那一把蒲扇。蒲扇，是记忆中的农村，夏季经常用的一件物品。记忆中的故那一把蒲扇。蒲扇，是记忆中的农村，夏季经常用的一件物品。记忆中的故乡，每逢进入夏天，集市上最常见的便是蒲扇、凉席，不论男女老少，个个手持乡，每逢进入夏天，集市上最常见的便是蒲扇、凉席，不论男女老少，个个手持一把，忽闪忽闪个不停，嘴里叨叨着一把，忽闪忽闪个不停，嘴里叨叨着“怎么这么热怎么这么热”，于是三五成群，聚在大树，于是三五成群，聚在大树下，或站着，或随即坐在石头上，手持那把扇子，边唠嗑边乘凉。孩
2、子们却在周下，或站着，或随即坐在石头上，手持那把扇子，边唠嗑边乘凉。孩子们却在周围跑跑跳跳，热得满头大汗，不时听到围跑跑跳跳，热得满头大汗，不时听到“强子，别跑了，快来我给你扇扇强子，别跑了，快来我给你扇扇”。孩。孩子们才不听这一套，跑个没完，直到累气喘吁吁，这才一跑一踮地围过了，这时子们才不听这一套，跑个没完，直到累气喘吁吁，这才一跑一踮地围过了，这时母亲总是，好似生气的样子，边扇边训，母亲总是，好似生气的样子，边扇边训，“你看热的，跑什么？你看热的，跑什么？”此时这把蒲扇，此时这把蒲扇，是那么凉快，那么的温馨幸福，有母亲的味道！蒲扇是中国传统工艺品，在是那么凉快，那么的温馨幸福，有母亲的味
3、道！蒲扇是中国传统工艺品，在我国已有三千年多年的历史。取材于棕榈树，制作简单，方便携带，且蒲扇的表我国已有三千年多年的历史。取材于棕榈树，制作简单，方便携带，且蒲扇的表面光滑，因而，古人常会在上面作画。古有棕扇、葵扇、蒲扇、蕉扇诸名，实即面光滑，因而，古人常会在上面作画。古有棕扇、葵扇、蒲扇、蕉扇诸名，实即今日的蒲扇，江浙称之为芭蕉扇。六七十年代，人们最常用的就是这种，似圆非今日的蒲扇，江浙称之为芭蕉扇。六七十年代，人们最常用的就是这种，似圆非圆，轻巧又便宜的蒲扇。蒲扇流传至今，我的记忆中，它跨越了半个世纪，圆，轻巧又便宜的蒲扇。蒲扇流传至今，我的记忆中，它跨越了半个世纪，也走过了我们的半个人
4、生的轨迹，携带着特有的念想，一年年，一天天，流向长也走过了我们的半个人生的轨迹，携带着特有的念想，一年年，一天天，流向长长的时间隧道，袅长的时间隧道，袅原子物理学第六章X射线原子物理学第六章原子物理学第六章X射线射线6.1 X6.1 X射线的波性射线的波性6.2 X6.2 X射线产生的机制射线产生的机制6.3 X6.3 X射线的吸收射线的吸收6.4 6.4 康普顿效应康普顿效应(1)(1)了解了解X X射线的产生机制及波长的计算射线的产生机制及波长的计算. .(2)(2)了解了解X X射线吸收的特点射线吸收的特点. .(3)(3)分析康普顿散射效应分析康普顿散射效应. .电磁波谱电磁波谱波长波
5、长（cm）频率频率（Hz）紫外紫外红外红外X射线射线毫毫米米波波微波微波（电视、雷达）（电视、雷达）短波短波长波长波射射线线可可见见光光2 2原子物理学第六章原子物理学第六章X射线射线玻璃玻璃铍窗口铍窗口钨丝钨丝接变压器接变压器金属聚灯罩金属聚灯罩金金属属靶靶X X射线射线X X射线射线电子流电子流冷却水冷却水“X射线管剖面示意图” 演示：9 92 2）X X射线谱（射线谱（射线谱（射线谱（发射谱）发射谱）发射谱）发射谱） 实验表明，实验表明，X X射线谱由两部分构成射线谱由两部分构成原子物理学第六章原子物理学第六章X射线射线标识谱：标识谱：一定材料做的阳极具一定材料做的阳极具有确定的临界电压
6、（开始出现有确定的临界电压（开始出现尖峰时的电压）尖峰时的电压）, ,可用来识别元可用来识别元素素. .因此线状谱又称标识谱因此线状谱又称标识谱. .连续谱：连续谱：加速电压不太高时加速电压不太高时,X,X射线的强度随波长连续变化射线的强度随波长连续变化. .线状谱：线状谱：加速电压达一定值时加速电压达一定值时, ,连续谱上叠加着的某些尖峰构成连续谱上叠加着的某些尖峰构成. .峰值对应的波长取决于靶峰值对应的波长取决于靶材本身）材本身）钼靶的标识谱钼靶的标识谱叠加在连续谱上叠加在连续谱上121086420相对相对强度强度0.020.040.060.081.00/nm/nm20kV30kV40k
7、V50kV35kV1010原子物理学第六章原子物理学第六章X射线射线连续谱：由轫致辐射导致连续谱连续谱：由轫致辐射导致连续谱连续谱：由轫致辐射导致连续谱连续谱：由轫致辐射导致连续谱高速带电粒子射到阳极时，受靶核库仑场作用高速带电粒子射到阳极时，受靶核库仑场作用高速带电粒子射到阳极时，受靶核库仑场作用高速带电粒子射到阳极时，受靶核库仑场作用而速度骤减而速度骤减而速度骤减而速度骤减( (连续变化连续变化连续变化连续变化) )时产生的辐射。时产生的辐射。时产生的辐射。时产生的辐射。连续谱的特点：有一明显极限连续谱的特点：有一明显极限连续谱的特点：有一明显极限连续谱的特点：有一明显极限( (短波波长短
8、波波长短波波长短波波长):):一个电子在电场中得到动能一个电子在电场中得到动能一个电子在电场中得到动能一个电子在电场中得到动能eV,eV,eV,eV,当它到达靶核时动能当它到达靶核时动能当它到达靶核时动能当它到达靶核时动能全部转化为辐射能全部转化为辐射能全部转化为辐射能全部转化为辐射能, , , ,由此发出的光波长最短由此发出的光波长最短由此发出的光波长最短由此发出的光波长最短, , , ,为为为为 代入常数后即得上式（称为量子极限）代入常数后即得上式（称为量子极限）代入常数后即得上式（称为量子极限）代入常数后即得上式（称为量子极限）由电子内壳的跃迁导致标识谱由电子内壳的跃迁导致标识谱由电子内
9、壳的跃迁导致标识谱由电子内壳的跃迁导致标识谱, , , ,其波长极短其波长极短其波长极短其波长极短( ( ( (约约约约0.1nm0.1nm0.1nm0.1nm左右左右左右左右).).).).各元素的特征谱有相似的结构各元素的特征谱有相似的结构各元素的特征谱有相似的结构各元素的特征谱有相似的结构, , , ,但其能量值不同但其能量值不同但其能量值不同但其能量值不同. . . .故视为元素故视为元素故视为元素故视为元素的的的的“指纹指纹指纹指纹”, , , ,可作为分析元素的工具可作为分析元素的工具可作为分析元素的工具可作为分析元素的工具. . . .据此式，若测出外加据此式，若测出外加高压则可
10、精确地测出高压则可精确地测出h1111K K态（击走态（击走K K电子）电子）L L态（击走态（击走L L电子）电子）M M态（击走态（击走M M电子）电子）N N态（击走态（击走N N电子）电子）击走价电子击走价电子中性原子中性原子原原子子的的能能量量电子冲击阳级靶电子冲击阳级靶X X射线射出射线射出“连续X射线产生过程”演示原子物理学第六章原子物理学第六章X射线射线1212K K态（击走态（击走K K电子）电子）L L态（击走态（击走L L电子）电子）M M态（击走态（击走M M电子）电子）N N态（击走态（击走N N电子）电子）击走价电子击走价电子中性原子中性原子原原子子的的能能量量K
11、K激发激发 L L激发激发K Ka a辐射辐射K K辐射辐射L L辐射辐射“标识X射线产生过程”演示原子物理学第六章原子物理学第六章X射线射线K K K K层电子被击出时层电子被击出时层电子被击出时层电子被击出时, , , ,原子系统能量由基态原子系统能量由基态原子系统能量由基态原子系统能量由基态升到升到升到升到K K K K激发态激发态激发态激发态, , , ,高能级高能级高能级高能级电子向电子向电子向电子向K K K K层空位填充层空位填充层空位填充层空位填充时产生时产生时产生时产生K K K K系辐射系辐射系辐射系辐射.L.L.L.L层层层层电子填充空位时电子填充空位时电子填充空位时电子
12、填充空位时, , , ,产产产产生生生生K K K K辐射辐射辐射辐射;M;M;M;M层电子填层电子填层电子填层电子填充空位时产生充空位时产生充空位时产生充空位时产生K K K K辐射辐射辐射辐射. . . .K K K K系激发机理系激发机理系激发机理系激发机理由能级可知由能级可知由能级可知由能级可知KKKK辐辐辐辐射的光子能量大于射的光子能量大于射的光子能量大于射的光子能量大于KKKK的能量的能量的能量的能量, , , ,但但但但K K K K层与层与层与层与L L L L层为相邻能级层为相邻能级层为相邻能级层为相邻能级,L,L,L,L层电层电层电层电子填充几率大子填充几率大子填充几率大子
13、填充几率大, , , ,所以所以所以所以KKKK的强度约为的强度约为的强度约为的强度约为KKKK的的的的5 5 5 5倍倍倍倍. . . .1313原子物理学第六章原子物理学第六章X射线射线(1913)(1913)莫塞莱（英）定律反映的是各元素莫塞莱（英）定律反映的是各元素标识谱的频率与标识谱的频率与Z Z的近似关系。的近似关系。第一次提供了精确测量第一次提供了精确测量Z的方法的方法激发电子的屏蔽常数激发电子的屏蔽常数激发电子的屏蔽常数激发电子的屏蔽常数b b b b与电子所在壳层与电子所在壳层与电子所在壳层与电子所在壳层n n n n有关。有关。有关。有关。3/43/43/43/4表示表示表
14、示表示n=2n=2n=2n=2到到到到n=1n=1n=1n=1的内层跃迁的内层跃迁的内层跃迁的内层跃迁, , , , 表示跃迁的电子受到表示跃迁的电子受到表示跃迁的电子受到表示跃迁的电子受到（Z-1Z-1Z-1Z-1）个电荷的作用。）个电荷的作用。）个电荷的作用。）个电荷的作用。玻尔于玻尔于19131913年发表了三篇文章提出关于原子的量子学说，这直接启发了莫年发表了三篇文章提出关于原子的量子学说，这直接启发了莫塞莱，他发现他的经验公式可从玻尔理论导出塞莱，他发现他的经验公式可从玻尔理论导出14144)产生特征辐射的前提条件：产生特征辐射的前提条件：原子物理学第六章原子物理学第六章X射线射线必
15、须先使内层电子必须先使内层电子必须先使内层电子必须先使内层电子电离而产生电离而产生电离而产生电离而产生“ “空穴空穴空穴空穴” ”有多种有多种有多种有多种, , , ,如用高能电子束、质子束、如用高能电子束、质子束、如用高能电子束、质子束、如用高能电子束、质子束、X X X X射线等轰击原子内层电子射线等轰击原子内层电子射线等轰击原子内层电子射线等轰击原子内层电子当原子内层产生空穴后，较外层电子立即自发地填充空穴，同时以辐射当原子内层产生空穴后，较外层电子立即自发地填充空穴，同时以辐射当原子内层产生空穴后，较外层电子立即自发地填充空穴，同时以辐射当原子内层产生空穴后，较外层电子立即自发地填充空
16、穴，同时以辐射光子的方式释放多余的能量，即发射光子的方式释放多余的能量，即发射光子的方式释放多余的能量，即发射光子的方式释放多余的能量，即发射X X射线。射线。射线。射线。1020304050607080901.41.21.00.80.60.40.2ZX X射线线系射线线系的莫塞莱图的莫塞莱图以波数的平方以波数的平方根为纵坐标根为纵坐标. .对对于重元素于重元素, ,这些这些图基本为直线图基本为直线; ;对于轻元素会对于轻元素会有所偏离有所偏离. .1515原子物理学第六章原子物理学第六章X射线射线原子态原子态K线系线系L线系线系XX射线因电子跃迁方式不射线因电子跃迁方式不射线因电子跃迁方式不
17、射线因电子跃迁方式不同而分为几个线系。同而分为几个线系。同而分为几个线系。同而分为几个线系。 同一线同一线同一线同一线系中又以初态的不同再用脚系中又以初态的不同再用脚系中又以初态的不同再用脚系中又以初态的不同再用脚码码码码等标注不同的谱线。等标注不同的谱线。等标注不同的谱线。等标注不同的谱线。因能级的精细结构，因能级的精细结构，因能级的精细结构，因能级的精细结构，K K 又分为又分为又分为又分为K K 1 1和和和和K K 2 2。1616原子物理学第六章原子物理学第六章X射线射线5)俄歇电子俄歇电子（19231923，由法国物理学家俄歇发现），由法国物理学家俄歇发现），由法国物理学家俄歇发现
18、），由法国物理学家俄歇发现）设设设设K K K K层有一个空穴层有一个空穴层有一个空穴层有一个空穴,L,L,L,L层的一个电子跃迁到层的一个电子跃迁到层的一个电子跃迁到层的一个电子跃迁到K K K K层并释放层并释放层并释放层并释放X X X X射线射线射线射线, , , ,也可能不释放也可能不释放也可能不释放也可能不释放X X X X射线而将多余能量传递给另一层（例如射线而将多余能量传递给另一层（例如射线而将多余能量传递给另一层（例如射线而将多余能量传递给另一层（例如M M M M层）的一个电子而使这一电子脱层）的一个电子而使这一电子脱层）的一个电子而使这一电子脱层）的一个电子而使这一电子脱
19、离原子（离原子（离原子（离原子（“二次电离效应二次电离效应二次电离效应二次电离效应”）, , , ,此电子称为俄歇电子此电子称为俄歇电子此电子称为俄歇电子此电子称为俄歇电子. . . .原子内壳层产生原子内壳层产生原子内壳层产生原子内壳层产生空穴后释放能量空穴后释放能量空穴后释放能量空穴后释放能量的两种途径的两种途径的两种途径的两种途径电子跃迁电子跃迁还可诱发还可诱发核的激发核的激发or:释放释放X射线射线（重元素的几率较大）（重元素的几率较大）Or:发射俄歇电子发射俄歇电子（轻元素的几率较大）（轻元素的几率较大）设设设设为相应层的结合能为相应层的结合能为相应层的结合能为相应层的结合能, ,
20、, ,电子由电子由电子由电子由L L L L向向向向K K K K跃迁释放能跃迁释放能跃迁释放能跃迁释放能量，如这部量，如这部量，如这部量，如这部分能量被分能量被分能量被分能量被M M M M层中的一个电层中的一个电层中的一个电层中的一个电子获得，则从子获得，则从子获得，则从子获得，则从M M M M层发出的层发出的层发出的层发出的俄歇电子的动能为：俄歇电子的动能为：俄歇电子的动能为：俄歇电子的动能为：完全取决于元素自身完全取决于元素自身完全取决于元素自身完全取决于元素自身，可作为分析元素的手段可作为分析元素的手段可作为分析元素的手段可作为分析元素的手段17173.X射线的波动性射线的波动性原
21、子物理学第六章原子物理学第六章X射线射线由经典动力学知，加速或减速的带电粒子能辐射电磁波。由经典动力学知，加速或减速的带电粒子能辐射电磁波。由经典动力学知，加速或减速的带电粒子能辐射电磁波。由经典动力学知，加速或减速的带电粒子能辐射电磁波。因此当高速电子流在靶上受阻而停止时必将产生电磁波。因此当高速电子流在靶上受阻而停止时必将产生电磁波。因此当高速电子流在靶上受阻而停止时必将产生电磁波。因此当高速电子流在靶上受阻而停止时必将产生电磁波。伦琴当初误认为伦琴当初误认为伦琴当初误认为伦琴当初误认为X X X X射线与光无关，直到射线与光无关，直到射线与光无关，直到射线与光无关，直到190619061
22、9061906年巴拉克年巴拉克年巴拉克年巴拉克( ( ( (英英英英) ) ) )才显示了才显示了才显示了才显示了X X X X射线的偏振，证明了射线的偏振，证明了射线的偏振，证明了射线的偏振，证明了X X X X射线的波动性。但很多人并射线的波动性。但很多人并射线的波动性。但很多人并射线的波动性。但很多人并不相信这一结果。不相信这一结果。不相信这一结果。不相信这一结果。19211921年冯年冯年冯年冯. .劳厄劳厄劳厄劳厄( (德德德德) )设想设想设想设想X X射线是波长很短的电磁波，可射线是波长很短的电磁波，可射线是波长很短的电磁波，可射线是波长很短的电磁波，可在原子规则排列的晶体上发生
23、衍射，后来由弗里特里克和奈在原子规则排列的晶体上发生衍射，后来由弗里特里克和奈在原子规则排列的晶体上发生衍射，后来由弗里特里克和奈在原子规则排列的晶体上发生衍射，后来由弗里特里克和奈平通过实验确证了平通过实验确证了平通过实验确证了平通过实验确证了X X射线的波动性，并测量了它的波长。射线的波动性，并测量了它的波长。射线的波动性，并测量了它的波长。射线的波动性，并测量了它的波长。X X射线的偏振实验进一步证明射线的偏振实验进一步证明射线的偏振实验进一步证明射线的偏振实验进一步证明X X射线是横波射线是横波射线是横波射线是横波( (此略此略此略此略) )。1818原子物理学第六章原子物理学第六章X
24、射线射线4.X射线的衍射射线的衍射( (提供提供提供提供X X射线波长测量方法射线波长测量方法射线波长测量方法射线波长测量方法) )X X射线的波长数量级为射线的波长数量级为，要分辩，要分辩X X射线的光栅也要在射线的光栅也要在的数量级才行。的数量级才行。晶体有规范的原子排列，且原子间距也在晶体有规范的原子排列，且原子间距也在的数量级。是的数量级。是天然的三维光栅天然的三维光栅。劳厄想到了这一点，但普朗克对他的想法不予支持。后来去找正在攻读劳厄想到了这一点，但普朗克对他的想法不予支持。后来去找正在攻读博士的索末菲，经两次实验后终于成功进行了博士的索末菲，经两次实验后终于成功进行了X X射线的衍
25、射实验。射线的衍射实验。X X射线衍射射线衍射实验演示实验演示- -K +A 铅板铅板感光胶片感光胶片p p晶片晶片1919X X X X射线衍射与散射光束线和实验站射线衍射与散射光束线和实验站射线衍射与散射光束线和实验站射线衍射与散射光束线和实验站原子物理学第六章原子物理学第六章X射线射线2020晶片光栅晶片光栅X X射线源射线源劳厄斑劳厄斑晶晶体体的的三三维维光光栅栅Lane.德德(1879-1960年）年）原子物理学第六章原子物理学第六章X射线射线212119131913年布喇格父子年布喇格父子建立了布喇格公式建立了布喇格公式. .不但能解释劳厄斑不但能解释劳厄斑点点, ,而且能用于对而
26、且能用于对晶体结构的研究。晶体结构的研究。原子物理学第六章原子物理学第六章X射线射线BraggBragg父子（英）父子（英）当能量很高的当能量很高的X X射线射到晶体各层面射线射到晶体各层面的原子时的原子时, ,原子中的电子将发生强迫原子中的电子将发生强迫振荡振荡, ,从而向周围发射同频率的电磁从而向周围发射同频率的电磁波波, ,即产生了电磁波的散射即产生了电磁波的散射, , 而每个而每个原子则是散射的子波波源原子则是散射的子波波源. .劳厄斑正劳厄斑正是散射的电磁波的叠加是散射的电磁波的叠加. .22221 1）同一晶面内子波的叠加）同一晶面内子波的叠加原子受迫振动原子受迫振动发出电磁波发出
27、电磁波如图所示如图所示, ,设晶面上设晶面上两原子间距为两原子间距为d,d,两条两条衍射线的光程差为衍射线的光程差为: :相干叠加的极大值条件是相干叠加的极大值条件是: :可证明可证明, ,一个晶面的高级次的极大一个晶面的高级次的极大, ,正好相当于另一晶面的正好相当于另一晶面的零级极大零级极大, ,因而因而, ,为简化问题为简化问题, ,对每一晶面只取零级极大对每一晶面只取零级极大, ,得：得：因此在分析问题时，掠射角可不加脚标，直接用因此在分析问题时，掠射角可不加脚标，直接用表示。表示。原子物理学第六章原子物理学第六章X射线射线2323原子物理学第六章原子物理学第六章X射线射线2)相邻晶相
28、邻晶面间的子面间的子波的叠加波的叠加不同晶面间距不同不同晶面间距不同不同晶面间距不同不同晶面间距不同. . . .一定波长的入射线一定波长的入射线一定波长的入射线一定波长的入射线, , , ,对于不同晶面有不同对于不同晶面有不同对于不同晶面有不同对于不同晶面有不同的掠射角的掠射角的掠射角的掠射角, , , ,在满足布喇格晶体衍射公式的方向产生衍射极大在满足布喇格晶体衍射公式的方向产生衍射极大在满足布喇格晶体衍射公式的方向产生衍射极大在满足布喇格晶体衍射公式的方向产生衍射极大. . . .若入射线中有几种波长的射线若入射线中有几种波长的射线若入射线中有几种波长的射线若入射线中有几种波长的射线,
29、, , ,则产生的衍射极大就有几个则产生的衍射极大就有几个则产生的衍射极大就有几个则产生的衍射极大就有几个, , , ,所有这些衍射极大所有这些衍射极大所有这些衍射极大所有这些衍射极大, , , ,在屏上给出各自的亮点形成了劳厄斑在屏上给出各自的亮点形成了劳厄斑在屏上给出各自的亮点形成了劳厄斑在屏上给出各自的亮点形成了劳厄斑. . . .d12hd3aADabbCB相邻晶面间两条衍射波之间的光程差为：相邻晶面间两条衍射波之间的光程差为：相干叠加极大值条件：相干叠加极大值条件：利用布喇格衍射公式利用布喇格衍射公式利用布喇格衍射公式利用布喇格衍射公式可测量可测量可测量可测量X X射线的波长射线的波
30、长. . . .也可测未知晶体的也可测未知晶体的也可测未知晶体的也可测未知晶体的晶晶格常数格常数. . . .晶体结构分析晶体结构分析晶体结构分析晶体结构分析布喇格晶体衍射公式布喇格晶体衍射公式24245.旋转式旋转式X射线的摄谱仪简介射线的摄谱仪简介因晶体可绕竖直轴转动，因晶体可绕竖直轴转动，因晶体可绕竖直轴转动，因晶体可绕竖直轴转动，所以可得到与不同波长对应所以可得到与不同波长对应所以可得到与不同波长对应所以可得到与不同波长对应的条纹，即不同波长的的条纹，即不同波长的的条纹，即不同波长的的条纹，即不同波长的X X X X射射射射线谱线。由晶体晶格常数与线谱线。由晶体晶格常数与线谱线。由晶体
31、晶格常数与线谱线。由晶体晶格常数与谱线位置谱线位置谱线位置谱线位置( ( ( (与掠射角对应与掠射角对应与掠射角对应与掠射角对应) ) ) )，可算出各条谱线的波长可算出各条谱线的波长可算出各条谱线的波长可算出各条谱线的波长. . . .而而而而底片的黑度则对应于该波长底片的黑度则对应于该波长底片的黑度则对应于该波长底片的黑度则对应于该波长X X X X射线的强度。射线的强度。射线的强度。射线的强度。原子物理学第六章原子物理学第六章X射线射线经由铝经由铝经由铝经由铝( ( ( (或铅或铅或铅或铅) ) ) )制成的狭缝后的制成的狭缝后的制成的狭缝后的制成的狭缝后的X X X X射线束射线束射线
32、束射线束, , , ,射到单晶体射到单晶体射到单晶体射到单晶体K K K K上（上（上（上（K K K K可绕竖直轴旋转）可绕竖直轴旋转）可绕竖直轴旋转）可绕竖直轴旋转）, , , ,以竖直旋转轴为中心的圆弧上置照相底片以竖直旋转轴为中心的圆弧上置照相底片以竖直旋转轴为中心的圆弧上置照相底片以竖直旋转轴为中心的圆弧上置照相底片. . . .当掠射角正好满足布喇格公式时当掠射角正好满足布喇格公式时当掠射角正好满足布喇格公式时当掠射角正好满足布喇格公式时, , , , 在反射方向上得到该波在反射方向上得到该波在反射方向上得到该波在反射方向上得到该波长长长长X X X X射线的衍射极大，在底片上形成
33、一条细黑条纹。射线的衍射极大，在底片上形成一条细黑条纹。射线的衍射极大，在底片上形成一条细黑条纹。射线的衍射极大，在底片上形成一条细黑条纹。X射线摄谱仪示意图射线摄谱仪示意图PRK25256.粉末法（德拜）：粉末法（德拜）：晶体粉末对晶体粉末对晶体粉末对晶体粉末对X X射线的衍射射线的衍射射线的衍射射线的衍射在底片上形成的圆弧形谱线称为德拜线，在底片上形成的圆弧形谱线称为德拜线，在底片上形成的圆弧形谱线称为德拜线，在底片上形成的圆弧形谱线称为德拜线，每一条谱线对应于某一晶面的衍射极大，每一条谱线对应于某一晶面的衍射极大，每一条谱线对应于某一晶面的衍射极大，每一条谱线对应于某一晶面的衍射极大，由
34、由由由X X X X射线的波长及谱线位置可确定晶体的晶射线的波长及谱线位置可确定晶体的晶射线的波长及谱线位置可确定晶体的晶射线的波长及谱线位置可确定晶体的晶格常数，从而确定晶体的空间结构。所以格常数，从而确定晶体的空间结构。所以格常数，从而确定晶体的空间结构。所以格常数，从而确定晶体的空间结构。所以这种这种这种这种X X X X射线晶体粉末衍射摄谱仪学用于射线晶体粉末衍射摄谱仪学用于射线晶体粉末衍射摄谱仪学用于射线晶体粉末衍射摄谱仪学用于X X X X射射射射线晶体结构分析中。线晶体结构分析中。线晶体结构分析中。线晶体结构分析中。原子物理学第六章原子物理学第六章X射线射线德拜（荷兰）利用晶体粉
35、末（压成圆柱形）对德拜（荷兰）利用晶体粉末（压成圆柱形）对德拜（荷兰）利用晶体粉末（压成圆柱形）对德拜（荷兰）利用晶体粉末（压成圆柱形）对X X射线的衍射线的衍射线的衍射线的衍射作实验，其装置与上页图示相似。射作实验，其装置与上页图示相似。射作实验，其装置与上页图示相似。射作实验，其装置与上页图示相似。粉末中有大量排列杂乱的微小晶体，实验时总有一些晶体粉末中有大量排列杂乱的微小晶体，实验时总有一些晶体粉末中有大量排列杂乱的微小晶体，实验时总有一些晶体粉末中有大量排列杂乱的微小晶体，实验时总有一些晶体的晶面满足的晶面满足的晶面满足的晶面满足布喇格公式而产生衍射极大，这些衍射极大形成布喇格公式而产
36、生衍射极大，这些衍射极大形成布喇格公式而产生衍射极大，这些衍射极大形成布喇格公式而产生衍射极大，这些衍射极大形成一个顶角为一个顶角为一个顶角为一个顶角为2 2 2 20 0 0 0的圆锥面。的圆锥面。的圆锥面。的圆锥面。德拜相德拜相2626X X射线衍射的应用实例射线衍射的应用实例已知已知X X射线的波长测定晶体的晶格常数。射线的波长测定晶体的晶格常数。 X X射线射线分析仪分析仪原理：原理：？原子物理学第六章原子物理学第六章X射线射线272719531953年英年英国的威尔金国的威尔金斯、沃森和斯、沃森和克里克利用克里克利用X X射线的结射线的结构分析得到构分析得到了了遗传基因遗传基因脱氧核
37、糖核脱氧核糖核酸（酸（DNA) DNA) 的双螺旋结的双螺旋结构构, ,获获19621962年诺贝尔生年诺贝尔生物和医学奖。物和医学奖。原子物理学第六章原子物理学第六章X射线射线2828原子物理学第六章原子物理学第六章X射线射线7.7.同步辐射及其特点同步辐射及其特点以近光速作圆周运动的电子在轨道切线方向以近光速作圆周运动的电子在轨道切线方向以近光速作圆周运动的电子在轨道切线方向以近光速作圆周运动的电子在轨道切线方向发出的光辐射。（产生高强度发出的光辐射。（产生高强度发出的光辐射。（产生高强度发出的光辐射。（产生高强度X X X X射线的手段）射线的手段）射线的手段）射线的手段） 1997 1
38、997 1997 1997年美国年美国年美国年美国7GeV7GeV7GeV7GeV同步辐同步辐同步辐同步辐射源的建成运转，被称为射源的建成运转，被称为射源的建成运转，被称为射源的建成运转，被称为当年继多利羊、登陆火星当年继多利羊、登陆火星当年继多利羊、登陆火星当年继多利羊、登陆火星后的十大发明之第三。后的十大发明之第三。后的十大发明之第三。后的十大发明之第三。同步辐射源是人类历史同步辐射源是人类历史同步辐射源是人类历史同步辐射源是人类历史上继电光源、上继电光源、上继电光源、上继电光源、X X光源、激光光源、激光光源、激光光源、激光源之后的第源之后的第源之后的第源之后的第4 4个革命性光源。个革
39、命性光源。个革命性光源。个革命性光源。同步辐射源示意图同步辐射源示意图同步辐射源示意图同步辐射源示意图2929原子物理学第六章原子物理学第六章X射线射线对高能物理来说对高能物理来说, ,同步辐射阻碍粒子加速同步辐射阻碍粒子加速, ,是是 一种损耗一种损耗. .但同步辐射却是可利用的新型但同步辐射却是可利用的新型X X光源光源. .由以下特性可知其价值所在由以下特性可知其价值所在. .目前超大目前超大X光管光管(50kV)所产生的所产生的X射线功率在射线功率在10W的量级的量级, ,而普通的而普通的1GeV同步加同步加速器的功率在速器的功率在10kw的量级的量级.现阶段最大的现阶段最大的20Ge
40、V同步加速器同步加速器(西德西德)R192m, ,总功总功率可达率可达1500kw.1 1）高强度）高强度）高强度）高强度P(kw):总功率；总功率；R(m):电子曲率半径；电子曲率半径；E(GeV):电子能量；电子能量；I(A):电流强度；电流强度；B(kGs):磁感强度。磁感强度。强度强度10001001010.10.01nm红外可见真空紫外软红外可见真空紫外软X射线硬射线硬X射线射线7.5GeV电子能量电子能量2 2）宽频谱。能谱连续可调）宽频谱。能谱连续可调）宽频谱。能谱连续可调）宽频谱。能谱连续可调同步辐射的能谱是连续谱，同步辐射的能谱是连续谱，所以所以X射线的波长连续可调。射线的波
41、长连续可调。同步辐射的最短波长取决于同步辐射的最短波长取决于电子的能量。电子的能量。而而X X射线管发出的射线管发出的X X光强度主要集中在靶材所对应的特征辐射附近光强度主要集中在靶材所对应的特征辐射附近, ,较单一较单一. .3030原子物理学第六章原子物理学第六章X射线射线3 3）小发散。方向性好）小发散。方向性好）小发散。方向性好）小发散。方向性好同步辐射的角分布与电子速度有关，当电子速度接近光速时，同步辐射的角分布与电子速度有关，当电子速度接近光速时，同步辐射几乎全都集中在电子运动的切线方向上。其准直性同步辐射几乎全都集中在电子运动的切线方向上。其准直性可与激光媲美。可与激光媲美。同步
42、辐射（实线）同步辐射（实线）X光管辐射（虚线）比较光管辐射（虚线）比较IEIt4 4）偏振性好。为完全的平面偏振波）偏振性好。为完全的平面偏振波）偏振性好。为完全的平面偏振波）偏振性好。为完全的平面偏振波5 5）时间结构好。脉冲宽度窄，脉冲间隔较长且可调，有利）时间结构好。脉冲宽度窄，脉冲间隔较长且可调，有利）时间结构好。脉冲宽度窄，脉冲间隔较长且可调，有利）时间结构好。脉冲宽度窄，脉冲间隔较长且可调，有利 于观测与时间有关的现象。于观测与时间有关的现象。于观测与时间有关的现象。于观测与时间有关的现象。3131芝加哥城外费米实验室的同步加速器主环，直径达2km原子物理学第六章原子物理学第六章X
43、射线射线3232中国：中国：中国：中国：1 1、BSRFBSRF：九十年代初开始使用，为第一代光源，与北京正负电子对：九十年代初开始使用，为第一代光源，与北京正负电子对撞机（撞机（BEPCBEPC）共用一个环，）共用一个环，2.2GeV, 2.2GeV, 专用同步辐射时间专用同步辐射时间 2-3 2-3月月/ /年，年，原子物理学第六章原子物理学第六章X射线射线3333原子物理学第六章原子物理学第六章X射线射线北京同步辐射装置北京同步辐射装置(BSRF)是利用同步辐射光源进行科学研究的装置，对是利用同步辐射光源进行科学研究的装置，对社会开放的大型公用科学设施，是我国凝聚态物理、材料科学、化学、
44、生社会开放的大型公用科学设施，是我国凝聚态物理、材料科学、化学、生命科学、资源环境及微电子等交叉学科开展科学研究的重要基地。下图为命科学、资源环境及微电子等交叉学科开展科学研究的重要基地。下图为目前已建成若干条光束线和实验站的同步辐射装置布局目前已建成若干条光束线和实验站的同步辐射装置布局3434 2 2、NSRLNSRL：建在安徽合肥科技大学内，为第二代专用光源。：建在安徽合肥科技大学内，为第二代专用光源。0.8GeV0.8GeV，低能环，低能环，以紫外、软以紫外、软X X射线为主。可产生射线为主。可产生12keV12keV以下的硬以下的硬X X射线。射线。原子物理学第六章原子物理学第六章X
45、射线射线一期工程投资一期工程投资0.80.8亿亿, ,于于19911991年完成年完成; ;二期工二期工程投资程投资1.21.2亿亿, ,于于20042004年完成年完成. .系开放型的国系开放型的国家同步辐射室家同步辐射室. .实验室外景鸟瞰实验室外景鸟瞰3535原子物理学第六章原子物理学第六章X射线射线6-3康普顿散射康普顿散射（证明（证明（证明（证明X X射线的粒子性）射线的粒子性）射线的粒子性）射线的粒子性）（19231923）A.H.ComptonA.H.Compton美美,(1892-1962,(1892-1962）X X X X射线与物质作用时，被散射的射线与物质作用时，被散射的
46、射线与物质作用时，被散射的射线与物质作用时，被散射的X X X X射线射线射线射线中有波长增长（频率减小）的成分出中有波长增长（频率减小）的成分出中有波长增长（频率减小）的成分出中有波长增长（频率减小）的成分出现，并且波长的增长量随着散射角的现，并且波长的增长量随着散射角的现，并且波长的增长量随着散射角的现，并且波长的增长量随着散射角的增大而增大增大而增大增大而增大增大而增大, , , ,和散射材料无关。和散射材料无关。和散射材料无关。和散射材料无关。获获1927年度年度诺贝尔物理学奖诺贝尔物理学奖X X射光管射光管- -+光光阑阑散射晶体散射晶体探测器探测器 0 0 散射线中有两种波长散射线
47、中有两种波长 0 0 、 随散射角随散射角 的增大而增大的增大而增大3636原子物理学第六章原子物理学第六章X射线射线散射晶体散射晶体受迫振动受迫振动 单色电磁波单色电磁波照射照射电子受电子受迫振动迫振动发射发射同频率散射线同频率散射线说明：经典理论只能说明波长不变的散射，而不能说明说明：经典理论只能说明波长不变的散射，而不能说明康普顿散射。康普顿散射。37371 1）入射光子与外层电子弹性碰撞）入射光子与外层电子弹性碰撞 原子物理学第六章原子物理学第六章X射线射线外层外层电子电子受原子核束缚较弱受原子核束缚较弱 动能光子能量动能光子能量 近似自由近似自由近似静止近似静止静止自由静止自由电子电
48、子体系的能量、动量守恒体系的能量、动量守恒3838必须考虑相对论效应必须考虑相对论效应必须考虑相对论效应必须考虑相对论效应经改写经改写后可得后可得上式表明上式表明: :散射光子的能量是入射光子能量的函数。散射光子的能量是入射光子能量的函数。利用：利用：原子物理学第六章原子物理学第六章X射线射线经整理后得经整理后得39392 2） X X射线光子和原子内层电子相互作用射线光子和原子内层电子相互作用光子质量远小于原子，碰撞时光子不损失能量，波长不变。光子质量远小于原子，碰撞时光子不损失能量，波长不变。内层电子被紧紧束缚，光子相当于和整个原子发生碰撞。内层电子被紧紧束缚，光子相当于和整个原子发生碰撞
49、。光子光子内层电子内层电子外层电子外层电子波长变大的散射线波长变大的散射线波长不变的散射线波长不变的散射线4.物理意义物理意义原子物理学第六章原子物理学第六章X射线射线入射光子的能量与电子静止能入射光子的能量与电子静止能入射光子的能量与电子静止能入射光子的能量与电子静止能量相等时，相应的光子波长量相等时，相应的光子波长量相等时，相应的光子波长量相等时，相应的光子波长. . . .可理解为可理解为可理解为可理解为: : : :在在在在/2/2/2/2时，时，时，时，入射波与散射波的波长之差入射波与散射波的波长之差入射波与散射波的波长之差入射波与散射波的波长之差. . . .4040原子物理学第六
50、章原子物理学第六章X射线射线入射波波长的最大增值入射波波长的最大增值入射波波长的最大增值入射波波长的最大增值当当当当 时得到康普顿散射引时得到康普顿散射引时得到康普顿散射引时得到康普顿散射引起的最大位移起的最大位移起的最大位移起的最大位移只有对只有对只有对只有对1111 的的的的X X X X射线才能使射线才能使射线才能使射线才能使/大到足以观察的程度。大到足以观察的程度。大到足以观察的程度。大到足以观察的程度。对实际测量来说，有意义的是对实际测量来说，有意义的是对实际测量来说，有意义的是对实际测量来说，有意义的是/如：对于如：对于如：对于如：对于5000500050005000 的可见光的可
51、见光的可见光的可见光, , , , /小得无法被量度小得无法被量度小得无法被量度小得无法被量度. . . .这就是为什么只有这就是为什么只有这就是为什么只有这就是为什么只有在在在在X X X X射线散射中才观察到康普顿效应的缘故射线散射中才观察到康普顿效应的缘故射线散射中才观察到康普顿效应的缘故射线散射中才观察到康普顿效应的缘故. . . .5.康普顿散射与基本常数康普顿散射与基本常数在康普顿散射公式中在康普顿散射公式中在康普顿散射公式中在康普顿散射公式中,h,h,h,h和和和和c c c c都起关键作用都起关键作用都起关键作用都起关键作用. . . .若若若若h0,c,h0,c,h0,c,h
52、0,c,则则则则0 ,0 ,0 ,0 ,即回到经典物理即回到经典物理即回到经典物理即回到经典物理. . . .上述理论结果与实验相符，故上述理论结果与实验相符，故上述理论结果与实验相符，故上述理论结果与实验相符，故康普顿散射有力地支持了光的粒子性和康普顿散射有力地支持了光的粒子性和康普顿散射有力地支持了光的粒子性和康普顿散射有力地支持了光的粒子性和狭义相对论。狭义相对论。狭义相对论。狭义相对论。康普顿散射提供了：康普顿散射提供了：1 1）独立测定）独立测定h h的方法！的方法！2 2）测定光子能量）测定光子能量h h的的方法！方法！41410 0 =0.02nm=0.02nm的的X X射线与静
53、止的自由电子碰撞射线与静止的自由电子碰撞, , 若从与入射若从与入射线成线成90900 0的方向观察散射线，求散射线的波长的方向观察散射线，求散射线的波长。能量守恒，反冲电子动能量守恒，反冲电子动能等于光子能量之差能等于光子能量之差解：动量守恒解：动量守恒根据动能、动量关系根据动能、动量关系波长为波长为原子物理学第六章原子物理学第六章X射线射线4242波长波长波长波长 0 0 轻物质（多数电子处于弱束缚状态轻物质（多数电子处于弱束缚状态轻物质（多数电子处于弱束缚状态轻物质（多数电子处于弱束缚状态 ）弱弱弱弱强强强强重物质（多数电子处于强束缚状态重物质（多数电子处于强束缚状态重物质（多数电子处于
54、强束缚状态重物质（多数电子处于强束缚状态 ）强强强强弱弱弱弱原子物理学第六章原子物理学第六章X射线射线吴有训（吴有训（1897-1897-19771977），我国近代），我国近代物理学奠基人之一。物理学奠基人之一。以系统、精湛的实以系统、精湛的实验为康普顿效应的验为康普顿效应的确立做出了重要贡确立做出了重要贡献。其实验结果见献。其实验结果见右图。右图。43435-4X射线的吸收射线的吸收原子物理学第六章原子物理学第六章X射线射线1.1.光子与物质的相互作用光子与物质的相互作用光子与物质的相互作用光子与物质的相互作用光子束与物质中电子的作用引光子束与物质中电子的作用引光子束与物质中电子的作用引光
55、子束与物质中电子的作用引起光子的能量损失和方向偏转。起光子的能量损失和方向偏转。起光子的能量损失和方向偏转。起光子的能量损失和方向偏转。因此，光子束穿过吸收体后，因此，光子束穿过吸收体后，因此，光子束穿过吸收体后，因此，光子束穿过吸收体后，能量降低并有一个弥散。能量降低并有一个弥散。能量降低并有一个弥散。能量降低并有一个弥散。光子要么不受相互作用光子要么不受相互作用光子要么不受相互作用光子要么不受相互作用, , , ,要么经一次要么经一次要么经一次要么经一次相互作用后就从射线中束中消失。相互作用后就从射线中束中消失。相互作用后就从射线中束中消失。相互作用后就从射线中束中消失。当光子能量大于电子
56、静止能量的当光子能量大于电子静止能量的当光子能量大于电子静止能量的当光子能量大于电子静止能量的两倍（即两倍（即两倍（即两倍（即1.02MeV1.02MeV）时，光子在）时，光子在）时，光子在）时，光子在原子核附近转化为一对正负电子。原子核附近转化为一对正负电子。原子核附近转化为一对正负电子。原子核附近转化为一对正负电子。三种效应的重要性随吸收物的不同三种效应的重要性随吸收物的不同三种效应的重要性随吸收物的不同三种效应的重要性随吸收物的不同而不同而不同而不同而不同, , , ,也随光子能量的不同而不同也随光子能量的不同而不同也随光子能量的不同而不同也随光子能量的不同而不同. . . .光子与物质
57、的三种相互作用光子与物质的三种相互作用E/MeVZ光电效光电效应为主应为主康普顿康普顿效应为主效应为主电子偶电子偶效应为主效应为主4444原子物理学第六章原子物理学第六章X射线射线4545X X X X射线与物质相互作用的总结射线与物质相互作用的总结射线与物质相互作用的总结射线与物质相互作用的总结热能热能透射透射X X射线衰减后的强度射线衰减后的强度I I0 0散射散射X X射线射线电子电子荧光荧光X X射线射线相干的相干的非相干的非相干的反冲电子反冲电子俄歇电子俄歇电子光电子光电子康普顿效应康普顿效应俄歇效应俄歇效应 光电效应光电效应原子物理学第六章原子物理学第六章X射线射线46462.X射
58、线的吸收射线的吸收原子物理学第六章原子物理学第六章X射线射线（ ）：线性吸收系数反映材料）：线性吸收系数反映材料）：线性吸收系数反映材料）：线性吸收系数反映材料吸收本领吸收本领吸收本领吸收本领/( ):/( ):/( ):/( ):质量吸收系数质量吸收系数质量吸收系数质量吸收系数x x x x：X X X X射线进入吸收体的深度射线进入吸收体的深度射线进入吸收体的深度射线进入吸收体的深度xxxx：质量厚度：质量厚度：质量厚度：质量厚度/不再依赖吸收体的物理状态，因而更能反映吸收体不再依赖吸收体的物理状态，因而更能反映吸收体不再依赖吸收体的物理状态，因而更能反映吸收体不再依赖吸收体的物理状态，因
59、而更能反映吸收体的吸收本领，同时也给测量带来方便。的吸收本领，同时也给测量带来方便。的吸收本领，同时也给测量带来方便。的吸收本领，同时也给测量带来方便。47473.吸收限（吸收边缘）吸收限（吸收边缘） 实验表明：吸收体的吸收系数随着实验表明：吸收体的吸收系数随着实验表明：吸收体的吸收系数随着实验表明：吸收体的吸收系数随着X X X X光的能量增加（波光的能量增加（波光的能量增加（波光的能量增加（波长变短长变短长变短长变短, , , ,贯穿能力增强）而降低贯穿能力增强）而降低贯穿能力增强）而降低贯穿能力增强）而降低. . . .但当但当但当但当X X X X光的波长减到某些光的波长减到某些光的波
60、长减到某些光的波长减到某些数值时数值时数值时数值时, , , ,吸收系数会突然增加吸收系数会突然增加吸收系数会突然增加吸收系数会突然增加, , , ,然后再逐渐下降然后再逐渐下降然后再逐渐下降然后再逐渐下降. . . .吸收限表示吸收限表示吸收限表示吸收限表示X X X X光了光了光了光了的能量已达一个数的能量已达一个数的能量已达一个数的能量已达一个数值值值值, , , ,刚能使吸收物的刚能使吸收物的刚能使吸收物的刚能使吸收物的原子吸收它发生光原子吸收它发生光原子吸收它发生光原子吸收它发生光电效应电效应电效应电效应. . . . 吸收系数突增处吸收系数突增处吸收系数突增处吸收系数突增处称为吸收
61、限称为吸收限称为吸收限称为吸收限. . . .原子物理学第六章原子物理学第六章X射线射线质量吸收系数与质量吸收系数与X光能量的关系光能量的关系4848原子物理学第六章原子物理学第六章X射线射线K K吸收限表示光子的能量足以使一个吸收限表示光子的能量足以使一个吸收限表示光子的能量足以使一个吸收限表示光子的能量足以使一个1s1s电子脱离原子；电子脱离原子；电子脱离原子；电子脱离原子；L L吸收限表示光子的能量足以使一个吸收限表示光子的能量足以使一个吸收限表示光子的能量足以使一个吸收限表示光子的能量足以使一个2s2s电子脱离原子；电子脱离原子；电子脱离原子；电子脱离原子；可由吸收限求标识谱的波数。例
62、如：可由吸收限求标识谱的波数。例如：可由吸收限求标识谱的波数。例如：可由吸收限求标识谱的波数。例如：吸收限的存在，再一次有力地证实了原子中电子壳层结构吸收限的存在，再一次有力地证实了原子中电子壳层结构吸收限的存在，再一次有力地证实了原子中电子壳层结构吸收限的存在，再一次有力地证实了原子中电子壳层结构的实在性。的实在性。的实在性。的实在性。4949李杨于李杨于19561956年提出弱相年提出弱相互作用下宇称不守恒原互作用下宇称不守恒原理，次年为吴健雄等通理，次年为吴健雄等通过过衰变的实验确证，衰变的实验确证，于于19571957年同获诺贝尔物年同获诺贝尔物理学奖。理学奖。“我们愈研究自然，自然愈
63、显得我们愈研究自然，自然愈显得我们愈研究自然，自然愈显得我们愈研究自然，自然愈显得复杂复杂复杂复杂”。“当你老了，你就会变当你老了，你就会变当你老了，你就会变当你老了，你就会变得愈来愈胆小得愈来愈胆小得愈来愈胆小得愈来愈胆小.因为一旦你有了因为一旦你有了因为一旦你有了因为一旦你有了新思想，会马上想到一大堆永无新思想，会马上想到一大堆永无新思想，会马上想到一大堆永无新思想，会马上想到一大堆永无止境的争论，而害怕前进。当你止境的争论，而害怕前进。当你止境的争论，而害怕前进。当你止境的争论，而害怕前进。当你年轻力壮的时候，可以到处寻求年轻力壮的时候，可以到处寻求年轻力壮的时候，可以到处寻求年轻力壮的
64、时候，可以到处寻求新观念，大胆地面对挑战。我有新观念，大胆地面对挑战。我有新观念，大胆地面对挑战。我有新观念，大胆地面对挑战。我有时候常常自问：是否已经丢掉自时候常常自问：是否已经丢掉自时候常常自问：是否已经丢掉自时候常常自问：是否已经丢掉自己的胆魄？。己的胆魄？。己的胆魄？。己的胆魄？。 “ “数学的运用能力是很重数学的运用能力是很重数学的运用能力是很重数学的运用能力是很重要的，因为方程式就是要的，因为方程式就是要的，因为方程式就是要的，因为方程式就是工具工具工具工具” ”。“ “研究是一件连研究是一件连研究是一件连研究是一件连续不断的事情续不断的事情续不断的事情续不断的事情” ”，“ “你不你不你不你不能计较早晨或黄昏，一能计较早晨或黄昏，一能计较早晨或黄昏，一能计较早晨或黄昏，一天二十四小时都是你的天二十四小时都是你的天二十四小时都是你的天二十四小时都是你的工作时间。工作时间。工作时间。工作时间。” ”杨振宁杨振宁(1922-)安徽合肥安徽合肥李政道李政道(1926-)上海上海吴健雄（吴健雄（1912-1997）苏州）苏州5050
