工程光学

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1、1光学的发展历史n光学 是一门有悠久历史的学科，它的发展史可追溯到2000多年前。人类对光的研究，最初主要是试图回答“人怎么能看见周围的物体？”之类问题。n约在公元前400多年(先秦的代)，中国的墨经中记录了世界上最早的光学知识。它有八条关于光学的记载，叙述影的定义和生成，光的直线传播性和针孔成像，并且以严谨的文字讨论了在平面镜、凹球面镜和凸球面镜中物和像的关系。n自墨经)开始，公元11世纪阿拉伯人伊本海赛木发明透镜；公元1590年到17世纪初，詹森和李普希同时独立地发明显微镜；一直到17世纪上半叶，才由斯涅耳和笛卡儿将光的反射和折射的观察结果，归结为今天大家所惯用的反射定律和折射定律。2光学

2、的发展历史n1665年，牛顿进行太阳光的实验，它把太阳光分解成简单的组成部分，这些成分形成一个颜色按一定顺序排列的光分布光谱。它使人们第一次接触到光的客观的和定量的特征，各单色光在空间上的分离是由光的本性决定的。 n19世纪初，波动光学初步形成，其中托马斯杨圆满地解释了“薄膜颜色”和双狭缝干涉现象。菲涅耳于1818年以杨氏干涉原理补充了惠更斯原理，由此形成了今天为人们所熟知的惠更斯-菲涅耳原理，用它可圆满地解释光的干涉和衍射现象，也能解释光的直线传播。 n1846年，法拉第发现了光的振动面在磁场中发生旋转；1856年，韦伯发现光在真空中的速度等于电流强度的电磁单位与静电单位的比值。他们的发现表

3、明光学现象与磁学、电学现象间有一定的内在关系。 3光学的发展历史n1860年前后，麦克斯韦的指出，电场和磁场的改变，不能局限于空间的某一部分，而是以等于电流的电磁单位与静电单位的比值的速度传播着，光就是这样一种电磁现象。这个结论在1888年为赫兹的实验证实。 n1900年，普朗克从物质的分子结构理论中借用不连续性的概念，提出了辐射的量子论。他认为各种频率的电磁波，包括光，只能以各自确定分量的能量从振子射出，这种能量微粒称为量子，光的量子称为光子。 n1905年，爱因斯坦运用量子论解释了光电效应。他给光子作了十分明确的表示，特别指出光与物质相互作用时，光也是以光子为最小单位进行的。4光学的发展历

4、史n在20世纪初，一方面从光的干涉、衍射、偏振以及运动物体的光学现象确证了光是电磁波；而另一方面又从热辐射、光电效应、光压以及光的化学作用等无可怀疑地证明了光的量子性微粒性。n1922年发现的康普顿效应，1928年发现的喇曼效应，以及当时已能从实验上获得的原子光谱的超精细结构，它们都表明光学的发展是与量子物理紧密相关的。光学的发展历史表明，现代物理学中的两个最重要的基础理论量子力学和狭义相对论都是在关于光的研究中诞生和发展的。n此后，光学开始进入了一个新的时期，以致于成为现代物理学和现代科学技术前沿的重要组成部分。5 光 的 本 性 n 很久以来，人们对光就进行了各种各样的研究。光到底是什么东

5、西呢？这个问题困扰了许多有才智之士。牛顿提出著名的光微粒说：光是由极小的高速运动微粒组成的；不同色光有不同的微粒，其中紫光微粒的质量最大，红光微粒的质量最小。到十九世纪初期，发现了光的干涉、绕射和偏振现象，这些行为只适合于光的波动理论解释。到1863年麦克斯韦发表著名的电磁理论，揭示了光波其实是电磁波的一种，这时波动理论的最后的一个难题-传播媒质问题也被解决了。但从十九世纪末起，却发现了一系列令人困惑的新的实验结果。这些结果共同的特点是，他们无法用麦克斯韦理论来解释。其中最典型的是光电效应实验。伟大的爱因斯坦于1905年提出光量子说来解释该实验。光一方面具有波动的性质，如干涉、偏振等；另一方面

6、又具有粒子的性质，如光电效应等。这两方面的综合说明光不是单纯的波，也不是单纯的粒子，而是具有波粒二象性的物质。这是认识上的不断加深而得到的结论。应该注意这也还不是最后的答案。对于光的本性，虽然经过这么多年的探索，我们所知道的也的确是太少了。光到底是什么？是在某一时刻表现为粒子，而在另一时刻表现为波？还是完全不同于我们现在所知的某种物质？这些问题也是当今的科学家们在苦苦思索的问题。 6 什 么是 光学?7 什么是光学？n狭义来说，光学是关于光和视见的科学，optics(光学)这个词，早期只用于跟眼睛和视见相联系的事物。而今天，常说的光学是广义的，是研究从微波、红外线、可见光、紫外线直到 X射线的

7、宽广波段范围内的，关于电磁辐射的发生、传播、接收和显示，以及跟物质相互作用的科学。n光学是物理学的一个重要组成部分，也是与其他应用技术紧密相关的学科。8经典光学的研究内容n通常把光学分成几何光学、物理光学（波动光学）和量子光学三个大类。 n几何光学是从几个由实验得来的基本原理出发，来研究光的传播问题的学科。它利用光线的概念、折射、反射定律来描述光在各种媒质中传播的途径，它得出的结果通常总是波动光学在某些条件下的近似或极限。n物理光学（波动光学）是从光的波动性出发来研究光在传播过程中所发生的现象的学科，所以也称为波动光学。它可以比较方便的研究光的干涉、光的衍射、光的偏振，以及光在各向异性的媒质中

8、传插时所表现出的现象。n量子光学是从光子的性质出发，来研究光与物质相互作用的学科即为量子光学。它的基础主要是量子力学和量子电动力学。9什么是应用光学什么是应用光学? ?10什么是应用光学？n应应用用光光学学( (工工程程光光学学) )：光学是由许多与物理学紧密联系的分支学科组成；由于它有广泛的应用，所以还有一系列应用背景较强的分支学科也属于光学范围。例如，有关电磁辐射的物理量的测量的光度学、辐射度学；以正常平均人眼为接收器，来研究电磁辐射所引起的彩色视觉，及其心理物理量的测量的色度学；以及众多的技术光学：光学系统设计及光学仪器理论，光学制造和光学测试，干涉量度学、薄膜光学、纤维光学和集成光学等

9、；还有与其他学科交叉的分支，如天文光学、海洋光学、遥感光学、大气光学、生理光学及兵器光学等。因此，应应用用光光学学是是以以学学习习经经典典光光学学和和近近代代光光学学的的基基本本原原理理和和基基本本理理论论 ，并并将将此此在在各各分分支学科中工程应用的一门基础课程。支学科中工程应用的一门基础课程。11本课程学习的内容12上篇：几何光学与成像理论上篇：几何光学与成像理论13第一章几何光学基本定律与成像概念14第一章几何光学基本定律与成像概念n第一节：几何光学的基本定律一、几个基本概念 1. 光源与发光点：从物理学的观点看，任何发光的物体都可以叫作光源。在几何光学中，把凡是发出光线的物体，不论它本

10、身发光体或是因为被照明而漫反射光的物体，都称为光源。如果某光源可看成几何学上的点，它只占有空间位置而无体积和线度，则称之为发光点或点光源。 2.光线与光束：光线是表示光能传播方向的几何线。有一定关系的一些光线的集合称为光束。 3.光波波面：光也是一种电磁波。某一时刻其振动位相相同的点所构成的面称光波波面。在各向同性介质中，光沿着波面法线方向传播，所以可以认为光波波面的法线就是几何光学中的光线。与波面对应的法线束就是光束。 几几何何光光学学就就是是应应用用几几何何光光线线的的概概念念来来研研究究光光在在不不同条件下传播特性的一门学科！同条件下传播特性的一门学科！15第一章几何光学基本定律与成像概

11、念n第一节：几何光学的基本定律二二、几何光学基本定律 几何光学以下面几个基本定律为基础： 1. 光的直线传播定律 2. 光的独立传播定律 3. 光的反射定律： 4. 光的折射定律 以以上上四四个个基基本本定定律律是是几几何何光光学学研研究究各各种种光光的的传传播播现现象象和和规规律律以以及及光学系统成像特性的基础！光学系统成像特性的基础！ 5. 光的全反射现象: 光线从光密介质射向光疏介质； 入射角大于临界角。 临界角Im: 16第一章几何光学基本定律与成像概念例例:在在水水中中深深度度为为 y 处处有有一一发发光光点点Q Q，作作QOQO面面垂垂直直于于水水面面，求求射射出出水水面面折折射射

12、线线的的延延长长线线与与QOQO交交点点QQ的深度的深度 y与入射角与入射角 i 的关系。的关系。oyyQQMiix17第一章几何光学基本定律与成像概念n第一节：几何光学的基本定律三、光传播的可逆定理：当光线沿着和原来相反方向传播时，其路 径不变。四、费马原理：在A、B两点间光线传播的实际路径，与任何其他 可能路径相比，其光程为极值。注意理解“光程”的概念!五、马吕斯定律：垂直于波面的光线束经过任意多次折射和反射 后，出射波面仍和出射光束垂直；且入射波面和 出射波面上对应点之间的光程为定值。 折折、反反定定律律，费费马马原原理理和和吕吕马马斯斯定定律律三三者者可可以以互互相相推推导导出出来来，

13、因因此此，三三者者之之中中任任一一个个可可以以作作为为几几何何光光学学的的基基本本定定律律，而而其其他他二二者可以作为推论！者可以作为推论！18第一章几何光学基本定律与成像概念n第一节：几何光学的基本定律n例:折射率分别为n1和n2两种介质的界面为M,(假设n1n2)。在折射率为n1的介质中有一点光源S，它与界面顶点O相距为d。设S发出的球面波经界面折射后成为平面波，试求界面的形状。19第一章几何光学基本定律与成像概念n第一节：几何光学的基本定律n作业:一界面把n=1和n=1.5的介质分开，设此界面对n介质中无限远处的点光源发出的光线经界面后，在n的介质中与界面顶点相距100mm处的点为等光程

14、，求此分界面的表达式。20第一章几何光学基本定律与成像概念n第二节：成像的基本概念与完善成像条件一、光学系统与成像概念 应用不同形状的曲面和不同的透明介质做成各种光学元件，并把它们按一定的方式组合起来，使由物体发出的光线经过这些光学元件的折射或反射，从而满足一定的使用要求。这些光学元件的组合称为“光学系统”或“光组”。组成光学系统的各个光学元件的表面曲率中心同在一条直线上，则称为共轴光学系统，该直线叫作光轴。 物点发出的球面波（同心光束）经光学系统后仍为球面波（同心光束），则其中心为物点的完善像点。物体上每个点的完善成像点的集合即为物体的完善像。物所在空间称物空间，像所在空间称像空间。二、完善

15、成像的条件 由物点发出的通过光学系统到达像点的任意光路的光程相等。三、物、像的虚实 1. 物和像一样，都有实和虚两类； 2. 物和像是相对于光学系统而言的； 3. 实物、虚象对应发散同心光束，虚物、实像对应会聚同心光束。21第一章几何光学基本定律与成像概念n第三节：光路计算与近轴光学系统一、基本概念与符号规则（注意：每种参考书的符号规则不一定相同！） 1. 基本概念：顶点，子午面，物方（像方）截距，物方（像方）孔径角。 2. 符号规则：光线的传播方向，规定为自左到右！ 线段： 沿光轴的线段：以顶点为起始点，线段在顶点的右侧，其值为正；线 段在顶点的左侧，其值为负。 垂直于光轴的线段：以线段和光

16、轴的交点为起始点，在光轴上方的线 段，其值为正；在光轴下方的线段，其值为负。 和光轴成一定夹角与折射球面相交的线段:以和折射球面的交点为起 始点,线段在交点的右则,其值为正；线段在交点的左则,其值为负。 角度： 光线和光轴的夹角：以光轴为起始轴，顺时针转向光线所成的角，其 值为正；反时针转向光线所成的角，其值为负。 光线和法线的夹角：以光线为起始轴，顺时针转向法线所成的角，其 值为正；反时针转向法线所成的角，其值为负。 光轴和法线的夹角：以光轴为起始轴，顺时针转向法线所成的角，其 值为正；反时针转向法线所成的角，其值为负。 折射面间隔：由前一面的顶点到后一面的顶点，顺光线传播方向其值为正，逆

17、光线传播方向，其值为负。在折射型光学系统中，折射面间隔恒为正。22EA-UIOhIUrL-L法线ABB入射光线折射光线光轴折射球面物空间 n像空间 n物像光线经过单个折射球面的折射注意：图中各量均用绝对值表示，因此，凡是负值的量，符号前均加负号！C23n第三节：光路计算与近轴光学系统二、实际光线的光路计算： 由计算关系式可知：单个折射球面对轴上物点成像是不完善的，这种现象的存在称为“像差”。三、近轴光线的光路计算 1. 几个概念:近轴光线、近轴区、高斯像、高斯像面、共轭点、阿贝不变量。 2. 近轴光路计算和物像位置关系式：第一章几何光学基本定律与成像概念24第一章几何光学基本定律与成像概念n第

18、四节：球面光学成像系统 一、单个折射面成像: (1)、垂轴放大率 ：像的大小与物体的大小之比。25第一章几何光学基本定律与成像概念n第四节：球面光学成像系统 一、单个折射面成像: (2)、轴向放大率 ：它表示光轴上一对共轭点沿轴向移动量之间的关系。26第一章几何光学基本定律与成像概念n第四节：球面光学成像系统 一、单个折射面成像: (3) 角放大率 ：定义为折射光线的孔径角 和它对应 的入射光线的孔径角 的比值。 (4) 三者之间的关系： (5) 拉赫不变式：27第一章几何光学基本定律与成像概念n第四节：球面光学成像系统 二、球面反射镜成像: 1）物像位置公式： 2）成像放大率： 3）拉赫不变

19、式：28第一章几何光学基本定律与成像概念n第四节：球面光学成像系统 三、共轴球面系统: 1）过渡公式： 2）成像放大率： 3）拉赫不变式：29第一章几何光学基本定律与成像概念例题1: 已知一共轴光学系统由两个折射球面组成 (称 为 透 镜 )， 它 们 曲 率 半 径 分 别 为r1=95.06mm，r2=-66.68mm，两个折射球面的间隔(厚度) d1=8mm，两折射球面(透镜玻璃)间的折射率为1.5163，系统位于空气中。 求由L1=-150mm的物点发出的物方孔径角U1=-2的入射光线经过系统后的折射光线的位置，即求L2和U2。30第一章几何光学基本定律与成像概念例题2:一个半导体砷化

20、镓发光二极管，它的发光区为直径d=3mm的圆盘，发光面上覆盖一折射率n=3.4的半球形介质。试问：要使发光盘区域内的全部光线在球面上都不发生全反射，介质半球的半径R至少应多大？31第一章几何光学基本定律与成像概念第一章课程作业: 1. 用费马原理证明光的折射定律。 2. 第一章习题： 2. 4. 9. 13.15. 19. ( 22选做) 32第二章理 想 光 学 系 统33第二章理 想 光 学 系 统n第一节:理想光学系统与共线成像理论1.理想光学系统:如果把光学系统在近轴区成完善像的理论推广到任意大的空间,以任意大的光束成像都是完善像,这样光学系统定义为理想光学系统,也称高斯光学系统。2.

21、几个概念：共轭、共线成像（共线变换或共线光学）、基点、基面。3.共线成像理论的几何定义归纳为：（1）物空间每一点对应于像空间一点，且只有一点，这两个对应点称为物、像空间的共轭点。（2）物空间每一条线对应于像空间一条线，这一对相应的线称为物、像两空间的共轭线。（3）如果物空间的任意一点位于直线上，那么在像空间内的共轭点也必在该直线的共轭线上。 同样，以上定义可以推广到：物空间中的每一同心光束在像空间均有一共轭的同心光束与之对应；物空间中任意平面对应像空间中有一共轭平面。34n第二节：理想光学系统的基点与基面 像、物方焦点、焦平面、主点、主平面和焦点的定义和确定！ 注意：物方焦点和像方焦点不是一对

22、共轭点！而物方主面和像方主 面是一对共轭面！第二章理 想 光 学 系 统35n第二节：理想光学系统的基点与基面 注意：物方焦点和像方焦点、物方主面和像方主面的位置关系！第二章理 想 光 学 系 统-ff36第二章理 想 光 学 系 统n第三节:理想光学系统的物像关系1.图解法求像:根据理想光学系统主点(面)、焦点和节点（面）的性质，已知物空间任意位置的点、线和面，用作图方法求其共轭点、线和面的位置，称为图解法求像。2.用图解法求像的方法：（1）平行于光轴的入射光线，射向理想光学系统的物方主面，利用在共轭主面=+1的性质，经过系统后出射光线必通过像方焦点。（2）过物方焦点的光线，射向理想光学系统

23、的物方主面，利用在共轭主面=+1的性质，经过系统后出射光线必平行于光轴。（3）轴外入射的平行光束(斜平行光束)经系统后必交于像方焦平面上 的一点。（4）来自物方焦平面上的任意点发出的光束经系统后，必成倾斜于光轴的平行光束。（5）经过系统节点的入射光线，出射光线方向不变。（6）共轭光线在物、像方主面上的投射高度不变。37第二章理 想 光 学 系 统n节点在照相光学系统中的应用用于拍摄大型团体照片的周视照相机原理图38n第三节:理想光学系统的物像关系3.解析法求像： 第二章理 想 光 学 系 统39第二章理 想 光 学 系 统n第三节:理想光学系统的物像关系3.解析法求像：（1）以焦点为原点的牛顿

24、公式：（2）以主点为原点的高斯公式： 40第二章理 想 光 学 系 统n第三节:理想光学系统的物像关系4.由多个光组构成的理想光学系统的成像：（1）图解法中只要将上一个成像系统的像看作下一个成像系统的物逐个利用基点和基面的性质进行作图求解。（2）解析法中则利用光路追迹过度公式，注意物像的相对性和光学间隔的标定方法，逐个利用物像解析公式进行求解。5.理想光学系统两焦距之间的关系：41第二章理 想 光 学 系 统n第四节:理想光学系统的放大率及其相互间的关系（1）垂轴放大率：（2）轴向放大率：（3）角放大率：（4）三者的关系：42第二章理 想 光 学 系 统n第四节:理想光学系统的放大率及其相互间

25、的关系（5）光学系统的节点和节面：系统角放大率为+1的一对共轭点为系统的节点，通过节点垂直于光轴的平面为节面。当物、像空间的介质相同时，主点就是节点，主面即为节面。因此，过主点的入射光线经理想光学系统后出射方向不变。 第五节:光学系统的光焦度、折光度和光束的会聚度（1）折合线段：线段与该线段所在介质折射率的比值为折合线段。（2）光焦度：折合焦距的倒数称为光学系统的光焦度。（3）屈光度：规定在空气中，象方焦距值为+1米的光焦度作为光学系 统光焦度的单位，称为屈光度（D）。（4）会聚度：共轭点折合距离的倒数称为光束的会聚度。43第二章理 想 光 学 系 统例：有两共轴光组位于空气中，光组为正光组，

26、光组为负光组（假定每个光组的两主面重合），且焦距绝对值均为10cm，彼此的间隔为5cm。今在光组左侧20cm处，有一高度为2cm的物体AB，问经光组和后所成的像距光组多远，大小如何？成像性质如何？用两种公式系计算相互校核，并 将 计 算 结 果 用 图 标 注 出 来 。44第二章理 想 光 学 系 统n第五节:理想光学系统的组合 1.两个光组的组合光组光组45第二章理 想 光 学 系 统n1.两个光组的组合（1）组合焦距：（2）组合焦点位置：（3）组合主面位置：46第二章理 想 光 学 系 统n2.多光组组合计算:(1)正切计算法:由图可知，对于由k个光组组成的系统有：47第二章理 想 光

27、学 系 统n2.多光组组合计算:(2)截距计算法: 将上式组合焦距变换为： 因为 代入上式， 可得： 利用这一组公式只对每个光组连续应用高斯公式，依次求出每个光组得物距和像距，便可得出组合光学系统得焦距。这种方法称为截距计算法。48第二章理 想 光 学 系 统例例: :已已知知位位于于空空气气中中的的两两个个光光组组, ,均均为为薄薄光光组组，其其有有关关数数据据如如下下：f f1 1=-f=-f1 1=40=40， f f2 2=-f=-f2 2=30=30，d=20d=20。要要求求：（1 1）分分别别按按牛牛顿顿公公式式和和高高斯斯公公式式系系求求其其组组合合系系统统的的象象方方与与物物

28、方方基基点点位位置置与与焦焦距距值值，并并将将计计算算结结果果标标于于图图中中。（2 2）若若给给定定物物体体ABAB其其位位置置 =-44=-44，试试用用牛牛顿顿公公式式系系按按组组合合系系统统一一次次求求象象与与按按分分光光组组逐逐次次求求象象两两种种方方法法计计算算象象面面位位置置与与横向放大率，校核两种计算结果是否一致。横向放大率，校核两种计算结果是否一致。49n第六节：透镜 一.折射球面的情况 1）单个折射球面的基点和基面 对单个球面来讲，它的主面就是过球面顶点所作的折射球面的切平面！第二章理 想 光 学 系 统50n第六节：透镜 2)单个折射球面的焦距、光焦度和偏角公式（1）焦距

29、公式：（2）单个折射球面的光焦度：（3）偏角公式：第二章理 想 光 学 系 统 偏角公式是说明入射偏角公式是说明入射光线及其相对应的出射光光线及其相对应的出射光线和焦距之间的关系！线和焦距之间的关系！51第二章理 想 光 学 系 统n 第六节：透镜 二.球面反射镜的情况 （1）球面反射镜的基点和基面： 和单个折射球面一样,它的 主点、主面在顶点处。 （2）焦距公式： 球面反射镜的物方焦距和像方焦距是相等的，其值为球面曲率半径的一半，即球面反射镜的焦点位于球心C和球面顶点O之间的中点。52n第六节：透镜 三.单透镜的情况第二章理 想 光 学 系 统53n第六节：透镜 三.单透镜的情况 (1)焦距

30、和光焦度公式: (2)主面位置:第二章理 想 光 学 系 统54n第六节：透镜 三.单透镜的情况 (3)两主面的距离: (4)几种典型透镜的基点和基面: 透镜中光焦度为正者称为正透镜,光焦度为负者称为负透镜。按形状不同，正透镜又分为双凸、平凸和月凸（正弯月镜）三种类型。负透镜又分为双凹、平凹和月凹（负弯月镜）三种类型。正透镜的中心厚度大于边缘厚度，而负透镜的边缘厚度大于中心厚度。 （见书中P35表2-1）第二章理 想 光 学 系 统55n第六节：透镜 三.单透镜的情况 (5)薄透镜:把忽略厚度的透镜，称为“薄透镜”。 常用表示符号： 正透镜 负透镜 薄透镜的相关公式：（d=0）(同学自己推导！

31、) 薄透镜的物像关系式：（透镜位于空气中！）第二章理 想 光 学 系 统56第二章理 想 光 学 系 统 本章作业： P36 习题：1、2、3、4、6、7、9、10、14 （15选做）57n平面光学元件的作用：实现折叠光路、缩小仪器的形体、完成转像，连续改变光轴方向、扩大观察范围，以及实现分光、测微补偿等。n平面光学元件的分类：在共轴球面系统中一般分为平面折射元件和平面反射元件。常用的平面折射元件有平行平板玻璃、折射棱镜、光楔等；常用的平面反射元件有平面镜和各种反射棱镜。第三章平面与平面 系 统58第三章平面与平面 系 统n第一节：平面镜成像及特性 1.平面反射镜的成像 （1）物点的成像规律：

32、59第三章平面与平面 系 统n第一节：平面镜成像及特性 1.平面反射镜的成像 （2）非一致像、一致像和完全一致像：当物为左手坐标系，而像变为右手坐标系（或反之），这样的像称为“非一致像”，也叫做“镜像”。当物用左手坐标系表示，通过光学元件后所成的像仍 为左手坐标系，则称这样的像为 “一致像”。如果物和像的上下、 前后、左右三个方向的坐标都完 全一致，则称这样的像为“完全一致像”。因此，物体经偶数个反射镜成像后成“一致像”，经奇数个反射镜成像后成“非一致像”。 （3）平面反射镜是唯一唯一能成完善像的最简单的光学元件。60第三章平面与平面 系 统n第一节：平面镜成像及特性 1.平面反射镜的成像 平

33、面反射镜经一次反射后的成像性质归纳如下:()点经过平面反射镜反射后所成的像仍为一个点， 即成完善像。()物体与其像以平面反射镜为对称，即成非一致像。()实物成虚像，虚物成实像。61第三章平面与平面 系 统n第一节：平面镜成像及特性 2.平面反射镜的转动62第三章平面与平面 系 统n第一节：平面镜成像及特性 3. 双平面反射镜的成像(角镜成像) (1) 采用角镜这样的光学元件,可以使光线改变方 向。光线的方向改变可以根据实际需要通过选择适当的角来实现。（2）入射光线经过角镜后方向的改变，只 与角镜的顶角有关。如果保持角镜 的顶角不变，在入射光线方向 不变的情况下，如果角镜绕垂 直于图平面的轴旋转

34、，它 的出射光线方向始终不 会改变。63第三章平面与平面 系 统n第二节：平行平板及特性 1. 平行平板的成像特性64第三章平面与平面 系 统n第二节：平行平板及特性 1. 平行平板的成像特性 （1）光线经过平面平行玻璃板折射后，出射光线的方向与入射光线平行，同时出射光线在入射光线的右侧。 （2）近轴光线经过平面平行玻璃板，当平板的厚度确定后，折射光线与光轴交点的位移量为一常数，它不随入射光线的入射角而变化。 （3）对任意光线来讲经平面平行玻璃板折射后，折射光线与光轴交点的位移量随入射光线的入射角的变化而变化。65第三章平面与平面 系 统n第二节：平行平板及特性 2. 平行平板的“等效空气层”

35、概念 注意：该公式只是对近轴光线而言，否则进行修正！66第三章平面与平面 系 统n第三节：反射棱镜 1.反射棱镜的作用与类型（1）作用：a. 改变光轴方向或使光轴平移。 b. 棱镜转像。 c. 扩大观察范围或实现扫描.（2）类型：a. 按照反射棱镜的构成方式，可将其分为普通棱镜 和复合棱镜。凡由一块玻璃制成的棱镜，不管其 反射次数和光轴折线的形状，均称其为普通棱 镜；由两个或两个以上普通棱镜组合而成的棱 镜，成为复合棱镜。 b. 按照反射棱镜成像的情况划分，可分为平面棱镜 和空间棱镜。至少存在一个共轭光轴平面的反射 棱镜称为平面棱镜；不存在共轭光轴平面的反射 棱镜称为空间棱镜。67第三章平面与

36、平面 系 统n第三节：反射棱镜 2.反射棱镜的基本定义与转像方向判断（1）基本定义：工作面，棱线，主截面，光轴截面。（2）转像方向判断： . 具有单一光轴截面的反射棱镜系统 a）确定主截面和光轴截面后，首先根据具体的棱镜具体的棱镜系统确定光轴的方向。 b）其次选定垂直于光轴截面的坐标分量的方向。无的方向。无论经过多少次平面镜反射，垂直于主截垂直于主截面的坐标分量的方向均不改变。 c）最后，确定棱镜系统光轴截面内的像坐标轴方向。坐标轴方向。根据系统的总反射次数，按“奇次成镜像，偶次成一致像”的原则，结合左、右手坐标系进行判断。68第三章平面与平面 系 统n第三节：反射棱镜 2.反射棱镜的基本定义

37、与转像方向判断 . 具有两个相互垂直的光轴截面的反射棱镜系统 a）确定主截面和光轴截面后，根据反射定律确定具体的棱镜系统光轴的方向。 b）然后，将棱镜系统划分为几个 单一光轴截面的反射棱镜，根据 “反射棱镜只能改变其光轴截面 内的物坐标方向，而不改变垂 直于其光轴截面的物坐标方向” 的原则进行坐标方向的确定。 c）最后，根据系统的总反射次数， 按“奇次成镜像，偶次成一致像”的原则，结合左、右手坐标系进行判断。69第三章平面与平面 系 统n第三节：反射棱镜 2.反射棱镜的基本定义与转像方向判断 . 具有屋脊反射面的反射棱镜系统 a）确定主截面和光轴截面后，根据 反射定律确定具体的棱镜系统光轴 的

38、方向。 b）若系统中存在屋脊面，则每一对 屋脊反射面对垂直于光轴截面的坐 标分量倒转180。 c）最后，根据系统的总反射次数 （屋脊反射面算两次反射），按“奇次成镜像，偶次成一致像”的原则，结合左、右手坐标系进行判断。70第三章平面与平面 系 统n第三节：反射棱镜 3. 反射棱镜的等效作用与展开 等效作用：在光学系统中用棱镜代替反射镜，相当于在光学系统中多加了一块玻璃板。 棱镜的展开：在棱镜的光轴截面内，以棱镜的反射面为镜面，依次做出棱镜的反射像，就可以得到一个作用与棱镜相同的等效的平面平行玻璃板。 4. 反射棱镜结构设计必须满足的要求 为了保持共轴系统的成像性质，棱镜展开成玻璃板后，入射面和

39、出射面必须平行。 如果棱镜位于在会聚或发散光路中，则光轴必须和棱镜的入射表面以及出射表面垂直。71第三章平面与平面 系 统例：一望远物镜 ，通光口径D=40mm ，对无限远物体成像，视场角2=4。若要求在系统中加入一五棱镜使光轴折转90，棱镜的出射面在物镜焦面前a=20mm处，棱镜的折射率n=1.5163，求棱镜的尺寸。72第三章平面与平面 系 统n第四节：折射棱镜与光楔 依靠折射作用使光线偏折的棱镜称为折射棱镜；由于一束白光经折射棱镜后，可被分解为各种颜色的连续光谱，故又称其为色散棱镜（分光棱镜）。因此，折射棱镜具有两个基本性质，即偏向性与色散性。 折射棱主截面工作面折射棱角73第三章平面与

40、平面 系 统n第四节：折射棱镜与光楔 1. 折射棱镜的偏角 折射棱镜的主要作用之一，是使通过它的光线的进行方向相对于原来的方向发生偏折。折射光线偏离入射光线方向的角度即为偏向角是其主要特征量。偏向角由入射光线方向按锐角转至出射光线方向，顺时针为正，逆时针为负。 偏角公式（显式）： 偏角公式（隐式）： 最小偏向角： 74第三章平面与平面 系 统n第四节：折射棱镜与光楔 2. 楔镜(光楔)及其作用 两个折射面夹角()很小的折射棱镜称为楔镜,也称光楔。 其外观很像平行平板玻璃，楔镜的折射棱角又称楔角。 当光线入射角很小时，即 I10，则偏角公式： 表明当光束垂直或近于垂直射到光楔上时（一般当I13时

41、可以采用），所产生的偏向角只取决于楔角和折射率n大小，而于I1无关。 楔镜（光楔）的作用，可用于微小角度和微小位移的测量。通常称之为光学测微器或光学补偿器。75第三章平面与平面 系 统n第四节：折射棱镜与光楔 3. 棱镜色散 折射棱镜更主要的用途是作为色散元件。利用棱镜作为色散系统的光谱仪器，称为棱镜光谱仪。由偏角公式可以看出，偏向角是玻璃折射率的函数，折射率越大，则偏角越大；而折射率n是波长的函数，因此，是波长的的函数。这样，这样，具有同一入射角的一束复合色光（如白光），通过折射棱镜后，其中不同波长的色光将具有不同的偏向角，因而在空间上被分解为由各种色光组成的连续光谱，这种现象即为棱镜的色散

42、，故此，折射棱镜又称分光棱镜。76第三章平面与平面 系 统n第五节：光学材料 用于制作光学元件的光学材料包括光学玻璃（分无色、有色和变色）、光学晶体和光学塑料。对光学材料的基本要求为：折射材料对工作波段有良好的透射率，反射元件对工作波段有很高的反射率。1.透射材料的光学特性（1）光学玻璃：绝大多数光学元件是由无色光学玻璃制成的。一般光学玻璃只能通过波段为0.352.5m的色光，超过这个范围的光将被材料强烈吸收。无色玻璃可分为两大类，即冕牌玻璃（以字母K表示）和火石玻璃（以字母F表示）。冕牌玻璃一般以低折射率、低色散为特征，而火石玻璃则以高折射率、高色散为特征。77第三章平面与平面 系 统n第五

43、节：光学材料1.透射材料的光学特性（2）光学晶体：光学晶体主要应用在紫外和红外光谱区。用于紫外光谱区域的有熔融石英、氟华钙和氟化锂等少数几种晶体。用于红外光谱区的材料稍多些。如锗能很好地透过波长为15m和4060m的辐射波，氟华钙在180nm10m波段内是透明的。 （3）光学塑料：光学塑料一般用于制作要求不高的光学元件。例如，放大镜、一般透镜、取景器和菲涅尔透镜等。最通用的光学塑料有甲基丙烯酸甲脂（nD=1.49166，vD=57.37），丙烯腈-苯乙烯共聚物（ nD=1.56735，vD=34.87 ），聚苯乙烯（ nD=1.59027，vD=30.92）。78第三章平面与平面 系 统n第五

44、节：光学材料1. 透射材料的光学特性（4）透射材料的折射特性：一般以夫琅和费特征谱线的折射率表示。因为F光和C光接近人眼灵敏光谱区的两端，而D（或d、e）光比较接近人眼的最灵敏波长（555nm），所以D（或d、e）光的折射率nD称为基本（平均）折射率， nF -nC 为平均色散，vD= (nD-1)/ nF -nC 为基本（平均）色散系数（阿贝数）。2. 反射材料的光学特性 制作反射光学元件一般是在抛光玻璃表面镀金属反射膜，反射光学材料的主要特性是对各种波长的反射率。最常用的高反射材料应是银和铝。金属银在波长大于555m时反射率平均为95%；金属铝在可见光区的反射率为8892%。79第三章平面

45、与平面 系 统n本章作业： P50 习题：1、2、4、6、7、10 12（选做） 请注意 作业的书写格式与工整！80第四章光学系统中的光束限制第1节：光学系统中的光阑及其作用 实际光学系统只能对物空间的一定区域成比较满意的像，而且该区域内每一点的成像光束都限制在一定的立体角内。光学系统中所有对成像光束起到限制作用的光学元件的边框，以及一些特设的、其中心位于光轴上的开孔屏（又称为“通光孔径”），统称为“光阑”。光阑通光孔一般为圆形，光阑平面垂直于光轴。光阑光阑光阑光阑81第四章光学系统中的光束限制第1节：光学系统中的光阑及其作用 实际光学系统中通过设置光阑，对光束加以限制，它对光学系统的几何和物

46、理性质将产生重大影响。表现为：（1）影响光学系统（不考虑衍射效应）的几何像差，即影响自光学系统出射的光束结构。（2）也将影响由于光的波动性所决定的衍射性质，这种衍射性质即使在没有像差时也将使点的像发生畸变。（3）由于光阑决定光束截面，因而决定了能通过光学系统的光能量，也就决定了光学系统在屏、接受元件(如:底片,CCD等)或人眼的网膜上所产生的照度。（4）还将影响与入射光束孔径有关的成像空间深度（即景深），以及分辨本领。82第四章光学系统中的光束限制第1节：光学系统中的光阑及其作用 实际光学系统中的光阑，按其作用可分为以下几种：（1）孔径光阑：它是限制轴上物点成像光束立体角、并有选择轴外物点成像

47、光束位置作用的光阑；也称“有效光阑”。如果在过光轴的平面上来看，这种光阑就是决定轴上点发出的平面光束的孔径角。（2）视场光阑：它是决定物平面或物空间中成像范围的光阑。（3）渐晕光阑：影响轴外物点成像光束能量的光阑。（4）消杂光光阑：这种光阑不限制通过光学系统的成像光束，只限制那些从非成像物体射来的光、光学系统各折射面反射的光和仪器内壁反射的光等，这些光称为杂光。 孔孔径径光光阑阑和和视视场场光光阑阑是是光光学学系系统统中中的的主主要要光光阑阑。任任何何光光学学系系统都有这两种光阑！统都有这两种光阑！83第四章光学系统中的光束限制第2节：光学系统的孔径光阑、入射光瞳和出射光瞳 实际光学系统只能允

48、许一定大小的光束通过，在系统的数个光阑中必有一个实际光阑（可能是光学元件的边框，也可能是特设的光阑）是限制和决定系统的有效光束大小的，即决定从轴上物点到达共轭像点的光线数目，它就是孔径光阑（有效光阑）。孔径光阑通过它前方的光学系统所成的像（即孔径光阑在整个系统物空间的像），称为“入射光瞳”。孔径光阑通过它后方的光学系统所成的像（即孔径光阑在整个系统像空间的像），称为“出射光瞳”。孔径光阑、入射光瞳、出射光瞳三者相互共轭。入瞳孔径光阑出瞳84第四章光学系统中的光束限制第2节：光学系统的孔径光阑、入射光瞳和出射光瞳 在实际光学系统中孔径光阑未知的情况下寻求孔径光阑的步骤可归纳如下：首先将光学系统所

49、有光学元件和开孔屏的内孔，经其前方的光学系统成像到整个系统物空间，然后比较这些像的边缘对轴上物点张角的大小，其中张角最小者，即为入射光瞳；与入射光瞳共轭的实际光阑即为孔径光阑。孔径光阑入瞳85第四章光学系统中的光束限制第2节：光学系统的孔径光阑、入射光瞳和出射光瞳 用类似方法将光学系统所有光学元件和开孔屏的内孔，经其后方的光学系统成像到整个系统像空间，然后比较这些像的边缘对轴上像点张角的大小，其中张角最小者，即为出射光瞳；与出射光瞳共轭的实际光阑即为孔径光阑。孔径光阑出瞳86第四章光学系统中的光束限制第3节：光学系统的视场光阑、入射窗和出射窗 当眼睛位于O点，通过墙壁平面上的矩形窗孔abcd我

50、们观察室外的物平面N时，所能看到的物面范围为ABCD。则称ABCD为视场窗孔，abcd为被窗孔ABCD所限定的视场范围。视场范围物平面87第四章光学系统中的光束限制第3节：光学系统的视场光阑、入射窗和出射窗 从物方（或像方）确定视场光阑的方法和步骤：首先将光学系统中的所有光阑（包括透镜边框）经其前方（或后方）光学系统成像在整个系统的物空间（或像空间）；然后，从系统的入瞳中心（或出瞳中心）分别向物空间（或像空间）所有的光阑的边缘作连线，其中张角最小的称为“入射窗”（或“出射窗”），与其共轭的实际光阑即为视场光阑。对同一光学系统，入射窗、视场光阑、出射光阑三者共轭。光学系统入瞳出瞳出射窗像面物面入

51、射窗88第四章光学系统中的光束限制第4节：光学系统的渐晕概念 在大多数的情况下，轴外点发出并充满入瞳的光束，会被某些透镜边框或某些光阑所遮挡，使轴外物点的成像光束小于轴上点的成像光束，造成像面边缘的光照度有所下降。这种轴外点光束被部分地拦掉的现象称为光学系统的轴外点光束的渐晕。孔径光阑出瞳入瞳89第四章光学系统中的光束限制第4节：光学系统的渐晕概念 由入瞳和入射窗共同限制所产生的渐晕：物面物面入射窗入瞳90第四章光学系统中的光束限制第5节：远心光路（焦阑光路） 在测量仪器中，有两类常用的系统，是利用将孔径光阑置于物镜的像方焦面或物方焦面上，以实现对物体长度或距离的精确测量，这就是应用在工具显微

52、镜等计量仪器中的物方远心光路和应用于视距法测距仪器中的像方远心光路。以上两类系统统称“远心光路”，又称“焦阑光路”。（1）物方远心光路孔径光阑物镜分划板(刻尺)91第四章光学系统中的光束限制第5节：远心光路（焦阑光路）（2）像方远心光路孔径光阑 (入瞳)物镜分划板(刻尺)标尺 在远心光路中，由于孔径光阑与物镜不重合，因此在相同孔径下，物镜的口径要增大！92第四章光学系统中的光束限制第6节：场镜的作用在实际工作中，有时为了减小光学元件（一般为目镜）的通光直径，同时又不改变仪器的光学特性，常常采取在物镜和目镜的共同焦面处放置一个正透镜的办法来解决。我们一般就把放置在物镜和目镜共同焦面上的正透镜称为

53、场镜。目镜物镜（孔径光阑）出瞳出瞳场镜开普勒式望远系统93第四章光学系统中的光束限制第7节：几种典型光学系统中的光束限制的分析 1. 照相系统和光阑 2. 望远镜系统和光阑 3. 显微镜系统和光阑 光学系统中光阑的设置，通常考虑的几个原则： （1）限制成像范围的视场光阑，在大多数光学仪器中，均与系统的实像平面重合（或者接近实像平面），以保证入射窗与物平面重合，使系统有一清晰的视场边界。 （2）限制成像光束口径的孔径光阑，不仅限制轴上点成像光束的口径，而且影响轴外点成像光束的口径。对某些类型的光学系统，孔径光阑的位置应满足其特定的要求。 （3）在一些较复杂的系统中，为了减少仪器的径向尺寸以及改善

54、轴外点的成像质量，拦掉那些像质不好的光线，常加入第二窗，使轴外光束产生一定的渐晕。应指出：光学系统的孔径光阑只是对一定位置的物体而言的，如果物体位置发生变化，原来限制光束的孔径光阑可能会失去限制光束的作用，光束会被其他光孔所限制！为什么？94第四章光学系统中的光束限制第8节：光学系统的景深 1. 光学系统的空间像 名词理解:平面上的空间像、弥散斑、景像平面、对准平 面、主光线、透视失真、景像畸变。 应该指出，平面物体的成像与物空间所成的平面像两者是有区别的。对于前者，物、像平面之间满足严格的共轭关系，在理想成像的条件下，像面上所有点均为清晰的点像；对于后者，像平面上除了映出与其共轭的物平面的像

55、之外，同时还映出了位于共轭物平面前后的空间的像。但是，这些非共轭点在像平面上所成的像，不再是点像，而是一些相应光束的截面弥散斑！95第四章光学系统中的光束限制第8节：光学系统的景深 2. 光学系统的景深 景深：我们称能在像面上获得清晰像（物点所成的弥散圆斑不能被接收器所分辨）的物空间深度为“景深”。能成清晰像的最远平面称为“远景”，能成清晰像的最近平面称为“近景”。景深是远景和近景之和。（参见书上图4-26）空间点在景像平面上形成的弥散斑大小与哪些因素有关？上式表明，景像平面上的弥散斑大小，除与入瞳直径（2a）及共轭面处的横向放大率有关外，尚与空间点及对准平面至入瞳的距离p1、p2和p有关！9

56、6第四章光学系统中的光束限制第8节：光学系统的景深 2. 光学系统的景深 不同系统所允许的弥散斑大小不同。以照相物镜为典型系统，讨论其景深与各有关量之间的关系。 对准平面入瞳出瞳景像平面眼睛97第四章光学系统中的光束限制第8节：光学系统的景深 2. 光学系统的景深 由于值很小，上式可以近似表示为： 讨论可知，景深与入瞳到物体的距离的平方成正比；与极限角成正比；此外，尚与入瞳的直径2a成反比。因此，在摄影时，如果景深不够，可以适当增大距离或减小光圈，来获得较大的景深。 98第四章理 想 光 学 系 统 本章作业： P73 习题1、2、3 另：设物镜入瞳直径2a=15mm、取=1=0.00029，

57、按1=和p=两种情况计算其景深；然后再按对准平面p=10m，计算其景深。99第五章光能与光度学光学系统实质上是辐射能传输系统，辐射能传输问题包括两方面：一是辐射能传播方向问题，一是辐射能传输数量大小问题。研究电磁波辐射能的测试、计量和计算的学科称为“辐射量度学”，研究波长在380780nm可见光范围内辐射能的测试、计量和计算的学科称为“光度学”。“光度学”是辐射量度学的一部分或特例。应该指出，光度学并不是几何光学的一部分，只是因为在许多实际情况下，几何光学的模型可以作为研究光度学的基础，所以，在这里简单地对光度学进行学习。100第五章光能与光度学第一节:辐射量和光学量及其单位一. 立体角的概念

58、与计算 任意一个封闭锥面所包含的空间部分为锥面顶点处的“立体角”,用表示。立体角是以锥顶为球心，作一任意半径r的球面，锥面在球面上所截出的球面部分为S，则S与r2的比值即为此立体角的大小。度量单位称为“立体弧度”，即“球面度”（sr）。围绕球心的整个空间的立体角应为：101第五章光能与光度学第一节:辐射量和光学量及其单位一. 立体角的概念与计算 由于在光学系统中通常均用平面角U来表示孔径角，若孔径角为U，则其对应的立体角的大小为：当U角很小时，立体角应为： 假定距O点 l 处有一微面 dS , dS的法线 N 与 OZ 的夹角为 a , 那么微面dS对O点所张立体角为：102第五章光能与光度学

59、第一节:辐射量和光学量及其单位二. 辐射量（书P74） 辐射能Qe、辐射通量e 、辐射出度Me 、辐照度Ee、辐射强度Ie、辐射亮度Le 。三. 光学量（书P75 ） 光能Qv、光通量v 、光出射度Mv、光照度Ev、发光强度Iv、光亮度Lv 。 辐射通量只表示光源元面积在单位时间内传送出的客观能量的多少，但没有反映出这些能量所能引起的人们的主观感觉视觉的强度。实际上，不同波长光的数量不相等的辐射通量可能引起相等的视觉强度，而相等的辐射通量的不同波长的光，却不能引起相等的视觉强度，因为人的眼睛对不同波长的光有不同的感光灵敏度！103第五章光能与光度学第一节:辐射量和光学量及其单位四. 辐射量与光

60、学量间的关系1.光谱光效率函数(视见函数) 人眼对各种不同波长的光有不同的灵敏度,并且不同人的眼睛，对各种波长光的灵敏度也常常是有差别的；接收器对不同波长电磁辐射的反应程度称为“光谱响应度”或“光谱灵敏度”。在可见光谱范围内，表征“平均”眼对各种波长光的相对灵敏度的函数为“光谱光效率函数(视见函数) ”。明视觉视见函数暗视觉视见函数104第五章光能与光度学第一节:辐射量和光学量及其单位四. 辐射量与光学量间的关系 2.两量间的对应关系 光度学研究对可见光的能量的计算，它使用的参量称为光度量。以人的视觉习惯为基础建立。辐射度学适用于整个电磁波谱的能量计算。主要用于X光、紫外光、红外光以及其他非可

61、见的电磁辐射。光度学是辐射度学的一部分或特例。这两套参量的名称、符号、定义式彼此对应，基本都相同，只是单位不同。为了区别这两种量，规定用下标e和v表示。符号意义见书中P77页105第五章光能与光度学第一节:辐射量和光学量及其单位四. 辐射量与光学量间的关系 2.两量间的对应关系名 称符号定 义单 位辐射能光量QeQv 以辐射形式发射、传播或接收的能量。 光通量对时间的积分。焦耳 (J)流明秒 (lm s)辐射通量光通量ev 以辐射形式发射、传播或接收的功率。 发光强度为v的光源，在立体角元d内的辐通量，dv=v d。瓦特 (W)流明 (lm)辐射出度光出射度ev 离开表面一点处面元的辐通量除以

62、该面元面积。 离开表面一点处面元的光通量除以该面元面积。瓦每平方米 (W m-2)流明每平方米 (lm m-2)辐射照度光照度ev 照射到表面一点处面元上的辐通量除以该面元的面积。 照射到表面一点处面元上的光通量除以该面元的面积。瓦每平方米 (W m-2)勒克斯 (lx)辐射强度发光强度ev 在给定方向上的立体角元内，离开点辐射源或辐射源面元的辐射功率除以该立体角元。 光度量中的基本量，单位为坎德拉cd。cd的意义为：频率为5401012Hz的单色辐射在给定方向上的辐射强度e=1/683W sr-1时，规定为1cd。瓦每球面度(W sr-1)坎德拉(cd)辐射亮度光亮度LeLv 表面一点处的面

63、元在给定方向上的辐射强度除以该面元在垂直于给定方向平面上的正投影面积。 表面一点处的面元在给定方向上的发光强度除以该面元在垂直于给定方向平面上的正投影面积。瓦每球面度平方米 (W sr-1 m-2) 坎德拉每平方米 (cd m-2) 曝光量H 光照度对时间的积分。勒克斯秒 (lx s)搞什么呀!这么多单位,烦死啦!没有办法,还是要记呀!106第五章光能与光度学第二节:光学传播中光学量的变化规律(P67)一. 点光源在与之距离r处的表面上形成的照度： 二. 面光源在与之距离 r 处的表面上形成的照度：三. 单一介质元光管内光亮度的传递 光束在同一均匀透明介质中传播时,如果不考虑光能损失，则在同一

64、传播方向上的任意截面上，所通过的光通量不变且光亮度相等。四. 光束经界面反射和折射后的亮度（1）反射光束亮度等于入射光束亮度乘以反射系数：（2）折射光束的亮度不仅与入射光束的亮度以及界面两边介质的折射率 比值的平方成正比，还与界面的反射系数有关：107第五章光能与光度学例:某仪器用6伏15瓦钨丝灯泡，知其发光效率为15lm/w，该灯泡与一聚光镜联用，若视灯泡为各向同性均匀发光的点光源，它对聚光镜所张的孔径角usinU=0.25，求灯泡发出的总光通量、发光强度及能进入聚光镜的光通量。108第五章光能与光度学第二节:光学传播中光学量的变化规律(P67)五. 余弦辐射体与发光强度的余弦定律： 严格地

65、讲,一般的发光面在空间不同方向的亮度值是不相等的,即亮度是空间方位角的复杂函数。但是对大多数均匀发光的物体，其在各个方向的亮度近似一致，即亮度不随方向而改变，可视为一常数。此时，发光表面上各点沿不同方向的发光强度遵循简单的余弦规律，即I=INcos，我们称这样的面光源为“余弦辐射体”，又称“朗伯辐射体”。入射光入射光入射光入射光发光面发光面双向朗伯辐射体全扩散表面-近似朗伯辐射体109第五章光能与光度学第二节:光学传播中光学量的变化规律(P67)五. 余弦辐射体与发光强度的余弦定律： 余弦辐射体向平面孔径角为U的立体角范围内发出的总光通量为：（空间任意方位元立体角的普遍公式）告诉你，完全镜面反

66、射不具有余弦辐射性质！110第五章光能与光度学第三节:成像系统像面的光照度一. 轴上像点的光照度公式 二. 轴外像点的光照度公式 如果考虑到实际光学系统的渐晕现象，则有：三. 光通过光学系统时的能量损失四. 光学系统的总透射比111第五章光能与光度学 本章作业： P103 习题1、2、4 112第六章光线的光路计算及像差理论 在几何光学中，我们从理想光学系统的观点讨论了光学系统的成像原理。但是，实际光学系统只在近轴区才具有理想光学系统的性质，即只有当孔径和视场很小的情况下才能成完善像，而这样的光学系统实际应用意义不大。第一节:概述通过前面的学习，我们了解到：除平面反射镜外，其他的光学系统都不能

67、成完善像，即系统存在像差。像差是指实际光学系统的成像与理想光学系统成像之间的差异。实践和理论都可证明要完全消除像差也是不能的。但是从另一方面看，由于人眼和其他光接收器本身都具有一定的缺陷，所以也就没有必要把光学系统的像差完全消除。实际上，只要把影响像质的几个主要像差减小到某种容限范围内,即接收器不能察觉时，就可认为光学系统得到了满意的成像效果。113第六章光线的光路计算及像差理论第一节:概述 一. 基本概念 （1）像差：实际像与理想像之间的差异。 （2）产生像差的原因：成像光路表达公式中忽略级数展开式中的高次项。 （3）子午面：物点（或主光线，即通过孔径中心的光线）所在并包含光轴 的平面。对于

68、轴对称系统的轴上物点，它有无限多个子午 面。对于一给定的轴外物点，仅有一个子物面。 （4）弧矢面：包含主光线并且垂直于子午面的平面。子午光线弧矢光线物点透镜光轴子午平面弧矢平面主光线114第六章光线的光路计算及像差理论第一节:概述 一. 基本概念 （5）像差分类：基于几何光学，利用实际光线的空间坐标参量相对理想坐 标参量的偏离作为像差的度量，称为“几何像差”或“光线 像差”。它们能反映实际成像光线束的空间结构特性。 基于波动光学，利用实际波面相对标准参考波面的偏离作 为度量的像差，称为“波像差”。它可反映实际光学系统的 相位变换特性。几何像差和波像差两者具有内在联系。 根据成像的条件和特性，把

69、像差分为两大类：一是用单色 光成像时系统产生的像差，称为单色像差，可用几何像差和 波像差表示，其中单色几何像差又包括球差、慧差、像散、 场曲和畸变。二是用复色光成像时，由于介质的色散性而引 起的不同色光之间成像的差别，称为色像差。色像差可表示 为几何色差和波色差，其中几何色差又包括位置色差和倍率 色差。115第六章光线的光路计算及像差理论第一节:概述 二. 像差计算的谱线选择 一般来说，光学系统校正像差的谱线选择，主要决定于使用条件和光能接收器的特性。也就是说，光学系统要校正单色像差的波长和校正色差的波长主要取决于光接收器的光谱响应性能，但往往也要受光源和光学材料的限制。所以，设计时应使接收器

70、、光源和 光学材料三者的性能匹配好，即尽可能使接收器响应最 灵敏的谱线是光源辐射最强的谱线，也就是光学材料透 过率最好的谱线。 校正像差时谱线选择的原则是：在光学系统工作的 波段范围内，光学系统对接收器的光谱响应灵敏度曲线 与光源辐射光谱强度分布曲线之乘积最大值所对应的波 长校正单色像差，对该波段内靠近两端的二种波长校正 色差。116第二节:光线的光路计算 光线光路计算是几何光学研究光学系统成像的基本方法，也是进行光学设计的基本问题之一。在光路计算中，根据任务的不同可分为：（A）子午光线光路计算。它又包括近轴光路计算和非近轴光路计算；（B）轴外点细光束的子午焦点和弧矢焦点的计算；（C）空间光线

71、的计算。 对于第一种光路计算任何光学系统设计时都要进行。一. 子午面内的光线光路计算二. 沿轴外点主光线细光束的光路计算三. 计算举例第六章光线的光路计算及像差理论117第三节:轴上点球差一. 球差的定义和表示方法 由光轴上某一物点发出的单色光束，经光学系统后，若不同孔径角的各光线交光轴于不同位置，从而使轴上像点被一弥散光斑所代替，则称光学系统对该物点成像所存在的这种缺陷为球差。 通常表示球差可采用两种方法： A.用孔径光线与光轴的交点偏离高斯像点（理想像点）的距离表示，称为轴向球差（简称球差），即： B.用孔径光线与高斯像面的交点偏离光轴的距离表示，称为垂轴球差。它和轴向球差的关系为： 球差

72、是光线投射高度h和孔径角U的函数，故可以为它们的级数展开式：第六章光线的光路计算及像差理论118第三节:轴上点球差一. 球差的定义和表示方法 光学系统的球差分布公式（克尔伯公式）： 单个折射球面的球差分布系数：第六章光线的光路计算及像差理论球差是光学系统轴上物点唯一的单色像差！119第六章光线的光路计算及像差理论第三节:轴上点球差二. 球差的校正 单正透镜产生负球差，单负透镜产生正球差。 光学系统边缘带的球差校正为零时，在孔径0.707处的球差有最大值。 由单个折射球面的球差分布系数公式可知，单个折射球面存在三个不 晕点。即 光学系统的像差理论和像差校正有一套系统化的理论和计算公式，该知识更深

73、入的讨论不是本课程的重点，如需深入了解请参阅相关参考书！120第六章光线的光路计算及像差理论第四节:正弦差和彗差 轴外物点发出以主光线为对称轴的同心单色宽光束，当通过系统以后，不同孔径的光线对，其交点不再位于主光线上。这种失去对称的成像光束，不能交于同一点。因而在理想像平面上形成一彗星形的光斑，这种光学系统成像缺陷称为彗差。 正弦差和彗差没有本质的区别，正弦差适用于小视场光学系统，彗差可用于任何视场的光学系统。 正弦条件： 不晕点也不产生正弦差。121第六章光线的光路计算及像差理论第五节:像散和场曲 当光学系统对非近轴的物点以元光束成像时，若像点被分离着的子午焦线和弧矢焦线所代替，则称系统对给

74、定物点的成像存在像散。 在消像散的光学系统中，若成清晰像的最佳像面仍不为平面，则称该系统存在像场弯曲，即场曲。 像散和场曲是两个不同的概念，两者既有联系，又有区别。像散的存在，必然引起像面弯曲；但即便像散校正为零，实际像面也不是平面，存在场曲。场曲的形成像散的光束结构122第六章光线的光路计算及像差理论第六节:畸变 以上像差的共同特点，是像点被弥散斑所代替，破坏了成像的清晰程度。然而，还有另一种像差，它不影响成像的清晰程度，而仅影响像与物的几何相似性，或者说仅影响像的几何形状，这种像差称为畸变。产生畸变的原因，可以认为是由于光学系统对共轭面上不同高度的物体有不同的垂轴放大率所致，即不是常数，而

75、是物高的函数（或视场角的函数）。第七节:色差（P121） 各种波长光线之间成像位置和成像大小的差异称为色差。第八节:波像差（P127） 瑞利判剧认为，当光学系统的最大波像差小于1/4波长时，其系统成像是完善的。 123第六章光线的光路计算及像差理论 本章作业： 借阅相关参考书，较深入了解像差理论知识！ 124第七章典型光学系统 绝大多数光学系统的作用都是成像，按照成像接收器的情况可将其区分为：如果系统后面直接用眼睛来观察，即眼睛作为系统的光能接收器，则称其为“目视光学系统”，如放大镜、显微镜和各类望远系统；另外一类系统则是以感光底片、屏幕等作为光能接收器，如各类摄影系统、投影系统以及放映系统。

76、 虽然现代光学仪器的理论基础是多方面的，但光学仍是其中的根本。借助于几何光学，可近似描写光学仪器的主要性能，对于一般的应用，这种近似描述已足够准确，因而在这种意义上来说，光学仪器的基础理论主要是几何光学。125第七章典型光学系统第一节:眼睛及其光学系统一. 眼睛的结构成像光学系统126第七章典型光学系统第一节:眼睛及其光学系统 光轴与视轴：光轴是光学上的对称轴；视轴是眼球光学系统的节点与黄斑中心凹的连线。两者交角约为5。对眼睛的光学系统重要的是视轴而不是光轴。 眼睛的光学系统犹如照相机：其角膜与水晶体的组合相当于照相机的物镜（不同的是，它具有调节能力）；其虹膜和瞳孔相当于照相机的可变光阑；视网

77、膜相当于照相机的感光底片；脉络膜相当于照相机的暗匣。成像时，来自物体的光线，经过角膜和水晶体折射后，成像在视网膜上，使视觉细胞受到刺激，视网膜将光信号转变为人体电脉冲，并借助于视神经系统传至大脑的信息处理系统，产生视觉。视网膜上所成的像为倒像，但由于神经系统内部作用的结果，人的感觉仍为正立的。5脉络膜127第七章典型光学系统第一节:眼睛及其光学系统二. 眼睛的调节及校正（1）眼睛的调节与屈光异常 由物体发出的光线，经角膜和水晶体的折射而成像在视网膜上的过程，称为“眼屈光”。为看清任意距离的物体眼睛自动调焦的过程称为屈光状态的“调节”。按屈光情况可将眼睛分为两类：若远点在无限远处（即R=0）称为

78、“正常眼”；若不合此条件（即R0），则称“屈光异常”或“非正常眼”。眼睛的这类缺陷常见有两种：球面屈光异常（近视和远视）与散光。近视眼远视眼散光眼128第七章典型光学系统第一节:眼睛及其光学系统三. 眼睛的适应特性（辐射接收器） 眼睛之所以具有视觉，即能看见物体并区别其细节，是由于具有不同亮度及色度的物体成像视网膜上所引起的光刺激不同所致。视网膜由视杆细胞（约1亿多）和视锥细胞（约7百万）构成。视杆细胞对光亮度的反应非常灵敏（10-3lx）,但它不能辨别颜色；视锥细胞在明视条件下可检测亮度和颜色信息，弱照明时，视觉主要由视杆细胞起作用。 眼睛自动变化，以适应周围光亮度变化的这种能力和过程称为“

79、适应”。“适应”有“亮适应”和“暗适应”。告诉你，眼睛能在最大亮度与最小亮度的比值高达1012这样大的亮度变化范围内工作！厉害吧！129第七章典型光学系统第一节:眼睛及其光学系统四. 眼睛的分辨率、对准精度和景深 眼睛观察空间物体时，物体对人眼构成一定的张角。定义眼睛刚好能分辨开物空间两点对眼睛物方节点张角的最小值为“最小分辨角 ”。其倒数定义为视角敏锐度。 眼睛对线条的变形，如在某点发生曲折或错开时，则具有更高的敏锐度（可达10）。敏锐度提高的原因是由于一直线的像刺激着同一列视神经细胞，另一直线的像又刺激着它旁边的另一列视神经细胞，因而眼睛能敏锐地感觉它们之间的位移。 当眼睛调焦在某一对准平

80、面时，眼睛不必调节就能同时看清对准平面前后某一距离地物体，称为眼睛地景深。130第七章典型光学系统第一节:眼睛及其光学系统四. 双目立体视觉 眼睛除了能感觉区分物体的大小、形状、亮暗及表面颜色外，还能估计区分物体的远近，即具有空间深度的感觉或叫立体视觉。立体视觉的形成必须建立在“合像”的基础上，这是与单眼视觉的重要区别。所谓“合像”是指双眼视觉具有将空间一个物体（点）在两眼视网膜上生成的两个像，在我们的视觉印象中汇合为一个像的能力。 双眼之所以具有在大范围内估计物体距离、比较其远近的空间深度感觉，主要是由于它能根据物体对双眼构成的“视差角”大小，来灵敏地判断物体距离的远近。我们称双眼的这种视觉

81、特性为“体视效应”或“立体感”。所谓“视差角”，系指物点对眼睛基线连接两眼节点的连线的张角。131第七章典型光学系统第二节:放大镜 放大镜的视角放大率（简称放大率）应为：物体经放大镜所成像对眼睛构成的视角正切与眼睛在正常观察距离直接观察物体的视角正切之比。即132第七章典型光学系统第三节:显微镜系统 显微镜是将物体两次放大的光学系统，整个光学系统由两部分组成：显微物镜和目镜。133第七章典型光学系统第四节:望远镜系统望远镜的基本类型：（1）伽利略望远镜； （2）开普勒望远镜； （3）反射型望远镜。反射物镜目镜反射型望远镜哈勃望远镜134第七章典型光学系统第五节:目镜 目镜实质上就是结构复杂化的

82、放大镜。第六节:摄影系统 摄影系统或称照相系统，系指把空间物体投影成像在平面感光底板上的光学系统。 主要的光学特性参数有三个：（1）焦距：镜头的焦距决定了物象的比例，即像的大小。（2）相对孔径：入瞳直径与像方焦距之比，即： 。其倒数为光圈数F。它直接影响系统的分辨率、像面照度和系统景深。（3）视场角：它决定了成像的空间范围。 摄影物镜主要分为：普通摄影物镜、大孔径摄影物镜、广角摄影物镜、远摄物镜和变焦距物镜等。135第七章典型光学系统第七节：放映投影系统 凡是将被投射光或反射光照明的物体（在很多情况下是平面图片）成像（大多数情况下是成放大的像）在屏幕上的光学系统即为放映投影系统。 放映投影系统

83、由两部分组成：一部分是成像用的投影物镜；另一部分是聚光照明物体的照明系统。 对放映投影系统所成像的要求是：物像相似，成像清晰并且像面（即屏幕）上应有均匀而足够的亮度。 根据照明物体的方式的不同，放映投影系统可以分为两大类：（1）光线透过待投影物体（如电影胶片）而投影成像于屏幕上的，称为投射式放映投影系统。如幻灯放映机、电影放映机、照相放大机等。（2）光线从侧面照明不透明的待投影物体，然后利用物体的漫反射光经投影物镜成像在屏幕上，称这类系统为反射式放映投影系统。如教室里用的投影不透明图片、书页的反射式投影仪等。136第七章典型光学系统第八节：变焦距光学系统（简单了解） 1.物象交换原则 2.机械

84、补偿和光学补偿 3.变焦系统的基本要求补充节:目视光学仪器的视度调节137第七章典型光学系统第九节：光学系统的外形尺寸计算（简单了解）例:试用两个薄透镜组成一台简易的望远镜,要求(1)该望远镜能分辨100米远物面上1mm间隔的两条刻线;(2)镜筒长度为62cm。 试求：（1）物镜的口径应选多大？（2）物镜焦距与目镜焦距应选多长？（3）指明这台望远镜的出射光瞳的位置；（4）当目镜口径选为3cm时，这台望远镜的入射视场角为多少？138第七章典型光学系统本章作业： P163 习题 1、2、4、14139第八章现代光学系统 现代光学系统是随着新型光源 (特别是激光光源的发现)、新的光学原器件(如光纤)

85、的发现,以及光电技术的不断完善和发展，在各个相关领域里的应用，相继推出的不同与经典光学系统的新型光学系统。目前常用的现代光学系统主要有激光光学系统、傅立叶光学系统（光学信息处理系统）、扫描光学系统、光纤光学系统（包括光纤传像传像系统和光纤通信系统）、二元光学系统（微小光学系统）和光电子光学系统等。这些光学系统与传统光学系统最大的区别在于受光源或光束的传输特性和器件的成像机理的约束，在进行相关的系统结构设计时与经典的光学系统结构存在一定的差异。140第八章现代光学系统第一节：激光光学系统（本节要点）一、高斯光束的特性 高斯光束波形的幅值，在任一光束截面中，中心振幅最大，离开中心振幅迅速下降，直到

86、光束边缘振幅下降又变得十分缓慢，一直延伸到无限远。因此整个光束不存在明显的光束边界，也就是没有一个确定的光束截面半径（书中图8-1）。其幅值A与光束截面半径r的函数关系为： 定义r=时的光束截面半径为激光光束的名义截面半径，此处的振幅值为：141第八章现代光学系统第一节：激光光学系统（本节要点）二、高斯光束的传播 高斯光束的光场分布：（1）高斯光束的截面半径高斯光束传播142第八章现代光学系统第一节：激光光学系统（本节要点）二、高斯光束的传播（2）高斯光束的波面曲率半径：高斯光束波面的最小曲率半径（3）高斯光束的孔径角143第八章现代光学系统第一节：激光光学系统（本节要点）三、高斯光束的透镜变

87、换 注意该公式的使用条件！四、高斯光束的聚焦与准直144第八章现代光学系统第四节：阶跃型光纤光学系统 纤维光学是近三十年来从近代光学领域发展起来的一门新的分支学科，它是研究光波在透明光学纤维中的传输机理、光纤元件的性能、制造工艺、测试，以及各种光纤应用技术的学科 。 目前利用光纤进行图像传输主要有三种技术途径：第一种是利用光纤传像束实现短距离二维图像纯光型中继传输，主要应用在各种光学成像系统中；第二种是利用光纤作为光信息通道，实现远距离的光电结合通信技术进行视频图像传输；第三种是处于实验阶段的利用单根光纤或线阵光纤束实现短距离的二维图像编码传输。 光纤根据纤芯介质折射率分布规律与光波在其中的传

88、播机理可分为二种，一种是阶跃型折射率光纤，即光纤的内芯和外包皮分别为折射率不同的均匀透明介质，因此光线在阶跃型光纤内的传输是以全反射和直线传播的方式进行；另一种是梯度折射率光纤，即光纤的中心到边缘的折射率是呈梯度变化的，因此光线在光纤内的传播轨迹是曲线。 145第八章现代光学系统第四节：阶跃型光纤光学系统 一、阶跃型光纤的基本原理 光纤是一种带包层的透明玻璃纤维丝，它是由内、外两层折射率不同的玻璃拉制而成。内层是纤芯，其折射率较高（例如典型的情况可取折射率为1.62）；外层是包层，其折射率较低（一般在1.5左右）。光纤一般为采用多组份光学玻璃的阶跃型光纤，其单丝直径约在1030m之间。 光线在

89、光纤中的传输机理为当光线由光密介质射入光疏介质的光滑分界面时，且入射角大于临界角，则入射光线在两种介质的分界面上就会发生全反射。即146第八章现代光学系统第四节：阶跃型光纤光学系统 一、阶跃型光纤的基本原理 147第八章现代光学系统第四节：阶跃型光纤光学系统 一、阶跃型光纤的基本原理 定义为 光纤的数值孔径，即 实际光纤出射光斑148第八章现代光学系统第四节：阶跃型光纤光学系统 二、光纤传像束 作非相关排列的传光束只能传送光能量，而作相关排列传像束则可以传送图像。光纤传像束之所以能传递图像是因为组成传像束的每一根光纤好比一个像元，当传像束的光纤成规则的相关排列时，即输入和输出端面的光纤成一一对

90、应关系时，输入端面的图像被光纤取样后传输到输出端面。但就传像束中的单根光纤而言，其传光特性与传光束中的光纤相同，除要求有一定的光能透过率，更要求有良好的光谱透过率，以保证获得优良彩色图像；此外，作为传输图像的光学元件，更重要的是能够传输清晰的图像，即传像束应具有良好的图像分辨率。 149第八章现代光学系统第四节：阶跃型光纤光学系统三、阶跃型光纤光学系统 光纤传像束的功能是将前方物镜在其入射端面上所成的图像传输至像束的出射端面。 150第八章现代光学系统第四节：阶跃型光纤光学系统三、阶跃型光纤光学系统 远心光路在光纤传像系统中的 应用151第八章现代光学系统第四节：阶跃型光纤光学系统三、阶跃型光

91、纤光学系统 小截面光纤传像束 像束所传输的图像152第八章现代光学系统第五节：梯度折射率光纤光学系统 (简介其特点和目前主要用途!)第六节：光电光学系统 现代光电光学系统基本均是将光学、精密机械、电子于一体，并集成光电信息转化、数字信号采集与处理、存储与传输等多种功能部件，以实现系统的数字化、图像化、智能化和自动化的高新技术产品。 153第八章现代光学系统本章作业： 查阅相关理论参考书！ 154第九章光学系统的像质评价 评价一个光学系统的像质优劣的根据是物空间一点发出的光能量在像空间的分布状况。按几何光学的观点来看，光学系统成像的理想状况是在像空间光能量集中在一个几何点上，实际像差使能量分散。

92、几何光学认为光学系统能分辨无限细小的物体结构，而实际情况与此不符。这表明用几何光学方法不能描述能量分布问题，即光学系统成像质量评价不能单纯依靠几何光学的方法来解决。多年来，人们提出多种像质评价方法，如斯特列尔准则（中心点亮度）、瑞利判据、分辨率、点列图、光学传递函数等。以上几种光学系统像质评价方法，其依据都是以直接或间接地分析光学系统对点物所成的像点源响应（又称点扩散函数）在空域和频域中的特性作为评价标准的。所不同的是，各种方法依据点源响应的特点，从几个不同角度反映了光学系统的成像性质。 155第九章光学系统的像质评价第一节：瑞利判断和中心点亮度 斯特列尔准则（中心点亮度法）是用有像差时光学系

93、统的点源衍射像的最大亮度与无像差时的最大亮度之比来表示系统成像质量的好坏，这个比值简称为中心点亮度（又叫作Strehl准则）。以表示：其中， 是光学系统存在像差时点源衍射像的复振幅分布， 是系统点源衍射理想像的复振幅分布， 是点源响应的中心位置坐标。显然，当系统的W=0时，S=1；当系统存在的像差较小时，S的大小能标志系统的像质好坏。Strehl准则规定，当中心点亮度S0.8时，实际系统可以认为是理想的。该准则只适用于小像差系统。虽然这是一个比较严格的、可靠的像质评价方法。但是由于计算繁复，实际应用非常不便。 156第九章光学系统的像质评价第一节：瑞利判断和中心点亮度 瑞利从点源衍射像所对应的

94、实际波面的变形大小来判断系统成像质量的优劣，以波像差(1/4)作为像质良好的标准，虽然不是从点像的光强分布的观点提出来的，但是结论与斯特列尔从衍射图的能量分布来区分成像质量的好坏具有极好的一致性，即当0.8时认为像质是完善的。瑞利判据的优点是简单、明确、便于使用，另一优点是对通光孔的形状不需做什么假定，只要计算波像差即可。然而与斯特列尔判断相比，瑞利判据是不够严密的。例如它只规定最大波差所允许的数值，而不管波面上缺陷部分在整个波面的面积中所占的比重。尽管如此，瑞利判据仍然是适于小像差系统的一个好判据，在实际中仍被广泛采用。 157第九章光学系统的像质评价第二节：分辨率 由于衍射的原因，一个物点

95、即使通过理想光学系统成像也不是一个点，而是一个在高斯像平面上的衍射斑，也称之为爱里斑。因此，光学系统不能分辨开相距很近的两个像点，在光学设计中常提出所谓分辨率的要求。光学系统能分辨开两个像点间的最小距离，称为系统的分辨率，或称分辨能力、分辨本领、鉴别率等。该方法是从光学系统对成像的细微结构分辨能力的大小来判断像质的优劣的。根据分辨率的定义，其大小由可分辨的两点间的最小距离决定，而这个最小间距的大小又与所谓“可分辨”这个标准有关。瑞利对此直接了当地提出一个规定：“能分辨开的两点间的间隔等于爱里斑的半径”。依据这一规定，对于等强度的两个非相干点源，它们所产生的衍射图样靠近到其中一个最大值与另一个的

96、第一极小值位置相重合时，则认为这两点能够分辨，如下图所示。 158第九章光学系统的像质评价第二节：分辨率 此时两衍射斑的叠加光强分布曲线的中心凹处的强度约为最大值的74，这相当于光能接受器能分辨的对比度为10.74。瑞利分辨图159第九章光学系统的像质评价第三节：点列图 从光线光学成像的观点出发，由一点发出的许多光线经光学系统以后，由于像差的作用与像面的交点不再位于同一点，而是形成了散开的图形，称之为点列图。用点列图中这些点的密集程度可以衡量光学系统成像质量的优劣。对于像差超过瑞利判据几倍的光学系统，由几何光路追迹所得的结果，可以相当精确地表示出点物成像的情况。作几何光线追迹计算时，是把光学系

97、统入射光瞳的一半分成为大量的等面积的小面元，并把发自物点且穿过每一小面元中心的光线，认为是代表着通过入瞳小面元的光能量，所以图中点子的密度就代表像上能量密度，亦即点子的密度代表像上的光强或亮度。追迹的光线越多，点子越多，就越能精确地反映出像上光强分布情况。由于这种方法忽略了光的衍射作用，该方法只能适用于大像差系统。当点列图散布范围大于10到20倍爱里斑时，用几何光线追迹所描绘的点物成像的能量分布与实际情况符合的较好，由光线与像面的交点弥散情况，可以决定光亮度的分布。160第九章光学系统的像质评价第四节：光学传递函数评价成像质量 以上概述的几种光学系统成像质量评价标准，都是根据点物（点光源）通过

98、光学系统所成像的能量分布点扩散函数的特性制定的。光学传递函数与点扩散函数之间也存在着密切的关系，尽管在形式上不像其它标准与点扩散函数的联系那样直接、明显。光学传递函数评价光学成像系统的方法不是直接从点扩散函数的空间性质规定评价指标，而是进行域的转换，在频域中对其进行频谱分析。它是通过研究一种特殊形式的物正弦波光栅的成像特性来评价光学系统的成像质量的优劣。正弦波亮度分布光栅161第十章 光 学 设 计（简 介）162第九章光学系统的像质评价本章作业： 查阅相关理论参考书！163下篇：物理光学下篇：物理光学164绪 论一. 物理光学是研究什么的？ 在几何光学中把光线看成几何直线的概念，仅仅是一种近

99、似、是有局限性的。也就是说，在几何光学课程中大家所学到的光的性质，还不是光的全部的和普遍的性质，而只是其中的一部分。要想全面地了解光的现象，就不可避免地要涉及到光到底是什么，也就是“光的本性”的问题，而这正是物理光学这门课程所要研究的内容。 按研究的出发点不同，通常又把物理光学分为波动光学和量子光学两部分。波动光学是根据光的波动性质，从光波的电磁场的概念出发，研究光的传播时所发生的干涉、衍射、偏振等现象及其应用。量子光学则是根据光的微粒性质，从光量子的概念出发，研究光和物质相互作用时所产生的各种现象及其应用的。165绪 论二. 物理光学与专业的联系 物理光学的内容与我们的专业学习有着十分密切的

100、联系，这个重要性可以从以下三个方面体现出来。 （1）正确判断“几何光线”概念的局限性； （2）物理光学的内容有着广泛的应用； （3）物理光学与近代光学的发展有着密切的联系。166第十一章光的电磁理论基础 十九世纪六十年代，麦克斯韦(Maxwell)在前 人工作基础上，完成了题为“电磁场的动力学” 的论文，从而建立起经典的电磁理论，即电磁 场的基本方程麦克斯韦方程组。他在研究电磁 场理论的同时，还把光学现象和电磁现象联系起来，进一步指出光也是一种电磁波。这种把光波当做电磁波来处理的理论称为光的电磁理论，它是波动光学的理论基础。 麦克斯韦电磁理论方程式是在安培定律、高斯定律、法拉第定律和无自由磁荷

101、等的基础上得到的！167第一节：光的电磁性质第一节：光的电磁性质一. 麦克斯韦方程组二. 物质方程三. 电磁场的波动性 它从理论上表明了电场和磁场是以波动形式在空间传播的，传播速度为v。这种电磁场在空间以一定速度由近及远的传播过程称为电磁波。1888年赫兹（Hertz）用实验方法产生了电磁波，并做了电磁波的干涉、衍射、偏振等实验，从而证实了光波是电磁波。第十一章光的电磁理论基础（符号意义见书中P261！）（符号意义见书中P262！）168第十一章光的电磁理论基础四、波动方程四、波动方程 在三维空间中传播的一切波动过程均可用下式表示：其中 代表振动位移矢量，v是波动传播速度。 引入微分算符（又称

102、哈密顿算符） 和拉普拉斯算符 ，即则波动微分方程可写为简洁的形式： 任何物质运动，只要它的运动规律符合上式，就可以肯定它是以v为传播速度的波动过程！169第十一章光的电磁理论基础四、波动方程四、波动方程 设振动位移矢量 的某个直角分量为V(r , t)，它也该满足波动微分方程，即（1）平面波）平面波：波振面的形状是平面的波动称为 平面波。如图所示，其中 是波 动传播方向，A为振幅，l为波长。 取 的方向为z方向， ， 为 方向的单位矢量，V仅与z有关，则 V=V(z,t)，上式为 引入新的变量求解得 170四、波动方程四、波动方程其中V1和V2为两个任意函数。 V1表示以速度v沿z正方向传播得

103、平面波， V2表示以同一速度沿z负方向传播得平面波，在光学中只讨论的往往是由辐射源（光源）向外辐射的波在空间传播的问题，所以一般只取第一项，即上式可以看出，在每一个z等于常数的平面内，V随时间t而变化；而在某一时刻t，V则随z而异。但是对于满足(z/v) -t=常数的z和t值来说，V有相同的值。所以上式为平面波情况下波动方程的一般解。第十一章光的电磁理论基础 由电磁场理论可以分析得出，在自由空间中，平面电磁波的确是横波！171第十一章光的电磁理论基础四、波动方程四、波动方程（2）球面波：）球面波：球面波是指波阵面形状为球面得波，如图所示。 由于球面波得波面是对称的球形， 与方向无关。故波动方程

104、的解为：V=V(r , t) 因为分别将V对x、y、z求偏导数，结合波动微分方程，并利用平面波的解，可得其中V1和V2为两个任意函数。上式表明球面波得振幅将随距离r成反比变化，也就是随着球面的扩大，单位时间内通过单位面积的能量将越来越少。 V1代表从原点（波源）向外发散的球面波， 即沿r正方向传播的波。而V2从代表向原点传播的会聚的球面波， 即沿r负方向传播的波。 172第十一章光的电磁理论基础四、波动方程四、波动方程（3） 柱柱面面波波：柱面波是由每个点源的振动状态完全一样的无限长线源在空间产生的波动，由于存在着以线源为轴对称性，可以想象其波阵面是一系列圆柱面，所以有柱面波之称。 在光学中，

105、任意一个单色线状光源不能产生柱面波。因为这线状光源上各点的振动状态不是完全一样的，一般是用一经透镜准直而产生的平面波照明一个极细的狭缝来获得柱面光波。如图所示。 柱面波的波动公式数学推倒较为复杂，这里先给出柱面波的波动公式的复数形式。其中r为考察点离线源的距离，A为与线源为单位距离处的振幅。173第十一章光的电磁理论基础四、波动方程四、波动方程（4）简简谐谐波波：波动方程可以是时间的任意周期函数，因为任意的周期函数均可展开为简谐函数的级数。不失一般性，可以假定它们是一个简谐周期函数。这样波就是简谐波（简称谐波），或者说所谓谐波是指空间每点的振动是时间变量的简谐函数的波。 取最简单的简谐振动作为

106、波动方程的解。对于沿z正方向传播的平面谐波，其数学表达式为其中A称为波的振幅，w为圆频率，v为波速，w(z/v)-t+d0称为波的位相， d0是t =0，z =0时的初相位。上式可以表示波动过程任一时刻，任一位置的振动状态，即为波动公式。如果令t =常数，那么波动公式就描述在一定的瞬间传播路程上各点的振动状态。（参阅书中P264265相关物理量的定义与关系！）174第十一章光的电磁理论基础四、波动方程四、波动方程（5） 波动公式的复数表示：波动公式的复数表示： 波动公式实际上是下述复数表示式的实数部分，即简化为其中复数的模就是振幅A，复数的复角就是波的位相（kz-wt）。上式也为平面简谐波的复

107、数形式。 简谐球面波的复数形式为 简谐柱面波的复数形式为（当 ，即初位相为零，就是书中的形式！）175第十一章光的电磁理论基础四、波动方程四、波动方程（5） 波动公式的复数表示：波动公式的复数表示： 将波动公式的时间因子和空间因子分开，并将振幅A和空间位相因子的乘积称为复振幅，即则波动公式为 在许多情况下，如果不考虑光波随时间的变化，可用复振幅表示光波，使计算公式简化。根据光波是电磁波考虑而言，电矢量即为振动矢量的一个直角分量。故可将复振幅写成 近代光学的基本思想就是要在复杂的波场中分离出简单的成分平面波或球面波！176第十一章光的电磁理论基础第一节：光的电磁性质第一节：光的电磁性质五. 光波

108、的辐射和辐射能（1）电偶极子的辐射模型 电偶极子辐射的电磁波是单色的平面偏振的球面波。（2）对实际光波的认识 对于光波来说，电磁场的变化极其迅速，高达1015赫的数量级，所以坡印亭矢量值也迅速变化的，人眼和其他接收器都不可能接收其瞬时值，只能接收其平均值。（3）辐射能 辐射强度矢量的时间平均值为光强，即I 可见光强I与波振幅A的平方成正比！一个振荡电偶极子的E场177第十一章光的电磁理论基础第二节：光在电介质分界面上的反射和折射第二节：光在电介质分界面上的反射和折射一.电磁场的连续条件 二.光在两电介质分界面上的反射和折射 利用电磁场的连续条件和波动方程研究光的反射和折射！178第十一章光的电

109、磁理论基础第二节：光在电介质分界面上的反射和折射第二节：光在电介质分界面上的反射和折射三.菲涅尔公式及其讨论 (一) 菲涅尔公式 菲涅尔公式给出了反射波或折射波与入射波的振幅的相对变化。 （1）s波 （2）p波179第十一章光的电磁理论基础第二节：光在电介质分界面上的反射和折射第二节：光在电介质分界面上的反射和折射三.菲涅尔公式及其讨论 (二) 菲涅尔公式的讨论180第十一章光的电磁理论基础第二节：光在电介质分界面上的反射和折射第二节：光在电介质分界面上的反射和折射三.菲涅尔公式及其讨论 (二) 菲涅尔公式的讨论181 第十一章光的电磁理论基础第二节：光在电介质分界面上的反射和折射第二节：光在

110、电介质分界面上的反射和折射三.菲涅尔公式及其讨论 (二) 菲涅尔公式的讨论结论：当平面波在接近正入射或掠入射下从光疏介质与光密介质（n1n2）的分界面反射时，反射光的电矢量相对于入射光的电矢量发生了的位相突变。通常把反射时发生的的位相突变称为“半波损失”，意即反射时损失了半个波长。 如果光波是从光密介质入射到光疏介质（n1n2），对反射波的s分量和p分量进行同样的讨论，所得到的结论将与n1n2情况相反，因而在正入射时反射波电矢量没有的位相突变，而掠入射时发生全反射现象（后面讨论）。对于折射波，则不论那一种情况，电矢量都不发生位相突变。 菲涅尔公式在正入射或入射角很小时有很简单的形式：182第十

111、一章光的电磁理论基础第二节：光在电介质分界面上的反射和折射第二节：光在电介质分界面上的反射和折射三.菲涅尔公式及其讨论 (三) 反射比和透射比 光波入射到两种介质的分界面上以后，如果不考虑吸收、散射等其他形式的能量损耗，则入射光的能量只能在反射光和折射光中重新分配，而总能量应保持不变。 对于自然光，可以认为它的一半能量属于与入射面平行的振动，另一半属于与入射面垂直的振动。因而有：183第十一章光的电磁理论基础第二节：光在电介质分界面上的反射和折射第二节：光在电介质分界面上的反射和折射三.菲涅尔公式及其讨论 (四) 反射和折射时产生的偏振 为了描述光波的偏振状态，引进偏振度的概念。它可以定义为：

112、在部分偏振光的总强度中，完全偏振光所占的比例，并用P表示。即对于自然光，I偏=0，P=0。对于完全偏振光， I偏= I总，P=1。部分偏振光的偏振度P越接近于1，偏振化程度越高。 发生全偏振现象时的入射角称为起偏角或叫布儒斯特（Brewster）角，则有：184第十一章光的电磁理论基础第二节：光在电介质分界面上的反射和折射第二节：光在电介质分界面上的反射和折射三.全反射与倏逝波 光波从光密介质射向光疏介质时，当入射角大于临界角时，没有折射光的存在，所有的光将全部反射回到光密介质，即发生了全反射现象。从布儒斯特角到临界角变化时，其反射比会发生很快的变化。发生全反射后s波和p波在界面上有不同的相位

113、改变，也即反射光中s波和p波存在一定的位相差。临界角： s波和p波位相差：复振幅比： 185第十一章光的电磁理论基础第二节：光在电介质分界面上的反射和折射第二节：光在电介质分界面上的反射和折射三.全反射与倏逝波 当光波从光密介质射向光疏介质发生全反射时，因为电场和磁场不可能中断在两种介质的分界面上，它应该满足连续条件，因而在第二介质中就一定会存在透射波。只是在全反射条件下，这个透射波有着特殊的性质。我们将透入到第二介质表面的这个波，称为倏逝波或表面波、界面波。 倏逝波是一种沿介质表面传播，其振幅在介质表面法向量（向量方向由光密介质指向光疏介质）方向作指数迅速衰减的波。倏逝波的穿透深度只有波长量

114、级。通常定义振幅减小到界面处振幅的1/e时的深度为穿透深度Z0。 目前对倏逝波的研究仍在深入！186第十一章光的电磁理论基础第五节：光波的叠加第五节：光波的叠加一. 波的叠加原理 当两个或两个以上的波动在空间某点相遇时，它们都能各自保持自己原有的振幅、频率、波长、振动方向、传播方向和传播速度等特性，互不相干地同时通过同一介质，这是波的独立传播原理。而在相遇点处的合振动是等于各个波动在该点单独产生分振动的矢量和，如图所示，这就是波的叠加原理。要强调指出的是:波动方程的线性性质决定了叠加原理使用的限度，即波动的振幅不能过大，如果描述某一波动的方程不是线性的，叠加原理就不再成立！两个波动的叠加187

115、第十一章光的电磁理论基础第五节：光波的叠加第五节：光波的叠加二. 两个频率相同、振动方向相同的单色光波叠加（1）代数加法 设两个频率相同，振动方向相同（同在y方向）的单色光波分别发自光源S1和S2，P点是两光波相遇区域内的任意一点，P到S1和S2的距离分别为r1和r2，则有：P点的合振动为：其中：两光波动在P点叠加188第十一章光的电磁理论基础第五节：光波的叠加第五节：光波的叠加二. 两个频率相同、振动方向相同的单色光波叠加（1）代数加法 若a1=a2=a；则P点的合振幅由下式决定： 或以光强表示：上式表示在P点的叠加光强度决定于位相差d。当位相差为p的偶数倍时，即时，I =4I0，P点光强度

116、达到最大值。而当位相差为p的奇数倍时，即时，I =0，P点光强度有最小值。位相差d介于两者之间时， P点光强度在0和4I0之间。189第十一章光的电磁理论基础第五节：光波的叠加第五节：光波的叠加二. 两个频率相同、振动方向相同的单色光波叠加（1）代数加法 位相差d可以表示为：其中:l为光波在真空中的波长，为光程差。则有：即光程差为波长的整数倍时，P点的光强度有最大值。而当即光程差为波长的半整数倍时，P点的光强度有最小值。 所谓光程，就是光波在某一种介质中所通过的几何路程和这介质的折射率的乘积！190第十一章光的电磁理论基础第五节：光波的叠加第五节：光波的叠加二. 两个频率相同、振动方向相同的单

117、色光波叠加 由以上讨论可见，在两光波叠加区域内，不同的点将有不同的光程差，因而就有不同的光强度。当某点满足相应的光程差条件时，该点的光强度就有相应的最大值或最小值。只要两光波的初位相差保持不变，在叠加区域内各点的光强度分布也是不变的。我们把这种在叠加区域内出现的光强度稳定的强弱分布的现象称为光的干涉，把产生光干涉的光波称为相干光波，而把光源称为相干光源。191第十一章光的电磁理论基础第五节：光波的叠加第五节：光波的叠加二. 两个频率相同、振动方向相同的单色光波叠加（2）相幅矢量加法两个相幅矢量相加五个相幅矢量相加192第十一章光的电磁理论基础第五节：光波的叠加第五节：光波的叠加三. 驻波两个频

118、率相同，振动方向相同，而传播方向相反的单色光波的叠加（也可以叫干涉）将形成驻波。驻波的波动方程为：形成驻波波节的条件为：形成驻波波腹的条件为：驻波的形成193第十一章光的电磁理论基础第五节：光波的叠加第五节：光波的叠加四. 两个频率相同、振动方向互相垂直单色光波的叠加 合成光波矢量末端轨迹方程为： 一般说来，这方程式是椭圆方程式，表示合矢量末端的轨迹为一椭圆。我们把电（光）矢量末端的运动描成一椭圆的这种光称为椭圆偏振光。根据初时条件的不同（振幅大小、位相差），将存在几种特殊形式的偏振状态。（符号意义见书中！）194第十一章光的电磁理论基础第五节：光波的叠加第五节：光波的叠加四. 两个频率相同、

119、振动方向互相垂直单色光波的叠加 以上讨论的是两光波传播路程上某一P的合成电矢量的运动情况。如果要考察某一时刻传播路程上各点的合成电矢量位置，容易看出它们的末端构成一螺旋线，螺旋线的空间周期等于光波波长，同时各点电矢量的方向和大小不一，在与传播方向垂直的平面上的投影为一个椭圆，如下图。195第十一章光的电磁理论基础第五节：光波的叠加第五节：光波的叠加五. 两个不同频率的单色光波的叠加 （1）光学拍：当两个振动方向相同、振幅相同、且在同一方向传播，但频率相接近的单色光波合成时，合成波的强度随时间和位置在0和4a2之间变化，这种合成光强度时大时小的现象称为“拍”。 其合成波的光强度为: （2）群速度

120、和相速度 合成波方程:其中包含两种传播速度，即等相面的传播速度和等幅面的传播速度。前者也称为相速度，后者称为群速度。 合成波的相速度为： 合成波的群速度为：当叠加的单色光波在真空中传播时，合成波的相速度等于群速度！196第十一章光的电磁理论基础第五节：光波的叠加第五节：光波的叠加五. 两个不同频率的单色光波的叠加（2）群速度和相速度 当光波在色散介质中传播时，由于两单色光波频率不同，两单色光波将以不同的速度传播，这时合成波的群速度将不等于相速度。 由两列波合成的波的群速度也适合于更多频率相近的波叠加而成的复杂波的情况。复杂波的群速度可以认为是振幅最大点的移动速度，而波动携带的能量与振幅平方成正

121、比，所以群速度就是光能量或光信号的传播速度。通常实验中测量到的光脉冲的传播速度就是群速度，而不是相速度。197第十一章光的电磁理论基础本章作业： P213习题：1、2、3、 6、7、21、22198第十二章光的干涉和干涉系统第一节：光波干涉的条件第一节：光波干涉的条件 相干条件： （1）必要条件：频频率率相相同同的两光波在相遇点有相同的振动方向相同的振动方向和固定的位相差固定的位相差。 只满足此条件还不一定就能获得干涉现象；为保证产生明显的干涉现象，还须满足以下两个补充条件。 （2）两光波在相遇点所产生的振动的振幅相差不悬殊。 （3）两光波在相遇点的光程差不能太大。199第十二章光的干涉和干涉

122、系统第二节：杨氏干涉实验第二节：杨氏干涉实验 在杨氏干涉实验干涉场中明暗条纹形成的条件： 干涉条纹强度分布： 当 ，在干涉场中的点有最大光强 ，为亮纹。 当 ，在干涉场中的点有最小光强 ，为暗纹。 条纹间隔： 或200第十二章光的干涉和干涉系统第二节：杨氏干涉实验第二节：杨氏干涉实验 两个单色相干点光源在空间形成的干涉场：201第十二章光的干涉和干涉系统第三节：干涉条纹的可见度第三节：干涉条纹的可见度 干涉条纹的可见度定义为： 干涉条纹的可见度与两相干光波的相对强度、光源大小和光源的单色性有关。（1）两相干光波强度不等的影响；（2）光源大小的影响和空间相干性；（3）光源非单色性的影响和时间相干

123、性；202第十二章光的干涉和干涉系统第四节：平板的双光束干涉第四节：平板的双光束干涉一、干涉条纹的定域 非定域（不定位）干涉与定域（定位）干涉二、平行平板产生的等倾干涉 两相干光的等倾干涉在定域面的强度分布公式 其中：形成亮暗干涉条纹的条件：203第十二章光的干涉和干涉系统第四节：平板的双光束干涉第四节：平板的双光束干涉二、平行平板产生的等倾干涉 等倾圆环条纹的角半径和间距 （1）角半径 结论：条纹的角半径与平板厚度h成反比，在较厚的平板上产生的圆环比较 薄的平板上产生的圆环，半径要小一些（同是第N个圆环比较）。 （2）角半径结论：1与1成反比，可见靠近圆环干涉条纹中心的条纹较疏，离中心愈远条

124、纹愈密。此外，角半径与h成反比，说明平板越厚，干涉条纹也愈密。204第十二章光的干涉和干涉系统第四节：平板的双光束干涉第四节：平板的双光束干涉三、楔形平板产生的等厚干涉 （1）定域面和定域深度 205第十二章光的干涉和干涉系统第四节：平板的双光束干涉第四节：平板的双光束干涉三、楔形平板产生的等厚干涉 （2）楔板产生的等厚条纹 当观测点光程差为时，其该点为亮条纹。当观测点光程差为时，其该点为暗条纹。两条纹间对应的条纹间距为：两条纹间对应的平板厚度为：观察板上等厚条纹的一种实用系统206第十二章光的干涉和干涉系统第四节：平板的双光束干涉第四节：平板的双光束干涉四、等厚干涉的应用 因为等厚条纹能反映

125、两个表面所夹成的薄层的厚度变化情况，所以在精密测量和光学元件加工中，常利用等厚条纹的条纹形状、条纹数目、条纹移动以及条纹间距等特征，检验元件的表面质量，局部误差（表面光洁度），测量微小的角度、长度及其变化等。微小薄片的厚度测量端规的干涉量度比较207第十二章光的干涉和干涉系统第五节：典型的双光束干涉系统及其应用第五节：典型的双光束干涉系统及其应用根据光的干涉原理组成的一个仪器，通过对这个仪器所产生的干涉条纹的测量而达到某种测量目的，这样的光学仪器就是干涉仪。干涉仪的种类很多，在科学研究、生产和计量部门都有广泛的应用，但各种干涉仪在光路结构上都存在某些相似之处，这里了解几种典型的双光束干涉仪。一

126、、斐索干涉仪二、迈克耳逊干涉仪三、泰曼-格林干涉仪四、马赫-曾德干涉仪迈克耳逊干涉仪208第十二章光的干涉和干涉系统第六节：平行平板的多光束干涉及其应用第六节：平行平板的多光束干涉及其应用一、平行平板的多光束干涉（1）干涉场的强度公式 透射光在相干点的强度 其中 反射光在相干点的强度（2）干涉条纹的特征等倾干涉、反射干涉和透射干涉条纹图案互补，条 纹细锐。（3）干涉条纹锐度和精细度 锐度 精细度该公式也称为爱里（Airy）公式209第十二章光的干涉和干涉系统第六节：平行平板的多光束干涉及其应用第六节：平行平板的多光束干涉及其应用二、法布里-珀罗干涉仪（F-P干涉仪） 一种精确测量光谱的仪器！三

127、、光学薄膜与干涉滤光片 多光束干涉原理是薄膜光学的理论基础！ 单层增透膜（ ）：介质膜 （1）单层膜 单层增透膜（ ）： 半波长膜（ ） （2）双层膜与多层膜 （3）常用光学薄膜210第十二章光的干涉和干涉系统例1、波长为0.40.76m的可见光正入射在厚度为110-6m，折射率为1.6的薄玻璃片上，试问从玻璃片反射的光中哪些波长的光最强？例2、F-P干涉仪的反射系数为r=0.92，试计算其最小分辨本领。若要分辨开氢红线(=0.6563m)的 双 线 (=0.13610-4m)，F-P最小间隔为多少？211第十二章光的干涉和干涉系统本章作业： P334习题：2、3、11、18、212第十三章光

128、 的 衍 射 衍射是波动在传播途中遇到障碍物后所发生的偏离“直线传播”的现象。“光的衍射”也叫做“光的绕射”，就是光可以“绕过”障碍物而在某种程度上传播到障碍物的几何阴影区。 光的衍射现象，按光源、衍射开孔（或屏障）和观察衍射屏（可以叫做衍射场）三者之间距离的大小，通常分为两种类型：一种叫菲涅尔（Fresnel）衍射，这种光源和衍射场或者二者之一到衍射开孔（或屏障）的距离都比较小的情况；另一种叫夫琅和费（Fraunhofer）衍射，这种光源与衍射场都在离衍射物无限远处的情况。213第十二章光 的 衍 射第一节：光波的标量衍射理论一、惠更斯-菲涅尔原理 惠更斯-菲涅尔原理可以表述为：在波阵面上的

129、每一点都可看作是与原始波同频率的球形次级子波的波源。在远离障碍物任何一点的光扰动，都是所有达到该点的子波的叠加（干涉）。 惠更斯-菲涅尔原理的数学表达式：214第十二章光 的 衍 射第一节：光波的标量衍射理论二、菲涅尔-基尔霍夫衍射公式 基尔霍夫从波动方程出发，用场论的数学工具导出了比较严格的公式： 若平面波垂直入射，衍射孔很小时上式可简化为：215第十二章光 的 衍 射第一节：光波的标量衍射理论三、菲涅尔衍射公式和夫琅和费衍射公式 （1）近场衍射（菲涅尔衍射）公式 （2）远场衍射（夫琅和费衍射）公式216第十二章光 的 衍 射第二节：典型孔径的夫琅和费衍射一、夫琅和费衍射公式的意义 透镜后焦

130、面上的夫琅和费衍射分布式 二、矩孔衍射（P点强度） 其中217第十二章光 的 衍 射第二节：典型孔径的夫琅和费衍射三、夫琅和费单缝衍射 透镜后焦面上的夫琅和费衍射分布式 四、夫琅和费圆孔衍射 光学仪器的光瞳通常都是圆形的，所以圆孔衍射对于分析光学仪器的衍射现象有着重要意义！（公式见书上） 爱里斑半径： 通常也用角半径 218第十 二章光 的 衍 射本章作业： 参考相关资料， 搞清菲涅耳衍射和夫琅和费衍射的意义！219第十七章光 子学基础第一节:光的量子性 1、光电效应 2、爱因斯坦光子学说 3、光的波粒二象性第二节:光学谐振腔220第十七章光子学基础第三节:光子的特性 1、光子的能量 2、光子的定位 3、光子的动量 4、光子的偏振 5、光子的自旋221第十七章光子学基础第四节;光子流第五节;光的量子态第六节;应用举例