《半导体中的电子态.PPT》由会员分享，可在线阅读，更多相关《半导体中的电子态.PPT（85页珍藏版）》请在金锄头文库上搜索。
1、第一章第一章 半导体中的电子状态半导体中的电子状态12本章要点本章要点l了解波函数和薛定谔方程的意义。了解波函数和薛定谔方程的意义。l掌握晶态半导体中能带理论的处理方法和过程。掌握晶态半导体中能带理论的处理方法和过程。l理解能带的特点，能带的杂化。理解能带的特点，能带的杂化。l理解半导体、绝缘体、半导体能带结构的区别。理解半导体、绝缘体、半导体能带结构的区别。l晶体中电子运动的经典描述有效质量概念。晶体中电子运动的经典描述有效质量概念。l了解晶体硅回旋共振现象及其机理。了解晶体硅回旋共振现象及其机理。l熟悉典型半导体材料的能带结构的异同。熟悉典型半导体材料的能带结构的异同。231.1 半导体的
2、晶体结构和结合性质半导体的晶体结构和结合性质按组成分：按组成分：无机半导体：元素、化合物无机半导体：元素、化合物有机半导体有机半导体按结构分按结构分:晶体：单晶体、多晶体晶体：单晶体、多晶体非晶、无定形非晶、无定形3半导体材料包含元素半导体、化合物半导半导体材料包含元素半导体、化合物半导体及固溶体半导体。体及固溶体半导体。 (1)元素半导体晶体元素半导体晶体Si、Ge、Se 等元素等元素4CdS、CdTe、CdSe、ZnS化合物化合物半导体半导体-族族-族族金金属氧化物属氧化物-族族-族族-族族InP、GaN、GaAs、InSb、InAsSiCGeS、SnTe、GeSe、PbS、PbTeAsS
3、e3、AsTe3、AsS3、SbS3CuO2、ZnO、SnO2(2)化合物半导体及固溶体半导体化合物半导体及固溶体半导体 5671.1.1 金刚石结构与共价键金刚石结构与共价键 以以Si、Ge为代表的元素半导体为代表的元素半导体v电子组态电子组态- 4个价电子个价电子, sp3杂化轨道杂化轨道v晶格结构晶格结构- 金刚石结构金刚石结构 (正四面体结构正四面体结构)v结合性质结合性质 共价键共价键 (饱和性饱和性, 方向性方向性) 晶格常数晶格常数a Si: a=0.543nm, Ge: a=0.566nm GaAs: a=0.564nm789金刚石型结构的晶胞金刚石型结构的晶胞1.1.1 金刚
4、石型结构与共价键金刚石型结构与共价键9101.1.1 1.1.1 金刚石结构与共价键金刚石结构与共价键正四面体结构正四面体结构金刚石型结构金刚石型结构1011（111）面的堆积）面的堆积1.1.1 金刚石结构与共价键金刚石结构与共价键堆积顺序：ABCABC1112晶胞在晶胞在(100)面上的投影面上的投影1.1.1 金刚石结构与共价键金刚石结构与共价键12 以以GaAs为代表的为代表的-族化合物族化合物v电子组态电子组态- 平均价电子数平均价电子数=4 (4个共价键个共价键)v晶格结构晶格结构- 闪锌矿结构闪锌矿结构 (4个最近邻为异类原子个最近邻为异类原子)v结合性质结合性质 混合键混合键
5、(以以sp3杂化轨道为基础杂化轨道为基础, 四面体键四面体键, 具有一定的离子具有一定的离子键成分键成分)1.1.2 闪锌矿型结构与混合键闪锌矿型结构与混合键13141.1.2 闪锌矿型结构与混合键闪锌矿型结构与混合键思考思考: : 左图的一个晶胞包含几个原子左图的一个晶胞包含几个原子? ?几个第几个第IIIIII族原子族原子? ?几个第几个第V V族原子族原子? ?14151.1.3 1.1.3 纤锌矿结构纤锌矿结构II-VI族化合物、电负性差异较大的III-V化合物通常属于纤锌矿结构。 属六方晶系，AB型共价键晶体，其中A原子作六方密堆积（堆积顺序ABABAB.)，B原子填充在A原子构成的
6、四面体空隙中。A、B原子的联系为共价键，配位数均为4。化合物氧化锌、硒化镉、氮化镓和氮化铝等属纤锌矿型结构。（Wurtzitestructure）15161.1.4 其它半导体晶体结构其它半导体晶体结构 其它：IV-VI族化合物如硫化铅、硒化铅、碲化铅为氯化钠型晶体结构161.2 1.2 半导体中的电子状态和能带半导体中的电子状态和能带171.2.1. 原子的能级和晶体的能带原子的能级和晶体的能带181.2.1. 原子的能级和晶体的能带原子的能级和晶体的能带191.2.1. 原子的能级和晶体的能带原子的能级和晶体的能带20在晶体中，电子在整个晶体中作共有化运动。在晶体中，电子在整个晶体中作共有
7、化运动。电电子子由由一一个个原原子子转转移移到到相相邻邻的的原原子子去去, ,因因而而, ,电电子子将将可可以以在整个晶体中运动。在整个晶体中运动。1.2.1. 原子的能级和晶体的能带原子的能级和晶体的能带2122是是N度简并的。度简并的。23一个一个p能级对应三个状态，三度简并；能级对应三个状态，三度简并；N个孤立原子个孤立原子3N度简并。组成晶体后，度简并。组成晶体后，p能级分裂成能级分裂成3N个级。个级。c. d能级能级 （l=2，ml=0，1， 2 ）N个原子组成晶体后，个原子组成晶体后，d能级分裂成能级分裂成5N个能级。个能级。b. p能级能级（l=1，ml=0，1）a. s能级能级
8、（l=0）一个一个s能级对应一个状态，一度简并；能级对应一个状态，一度简并；N个孤立原子个孤立原子N度度简并。组成晶体后，简并。组成晶体后，s能级分裂成能级分裂成N个级。个级。24能带能带原子级能原子级能原子轨道原子轨道原子能级分裂为能带的示意图原子能级分裂为能带的示意图允带允带禁带禁带禁带禁带dps2526273s(2N个状态)3p(6N个状态)4N个状态4N个状态28S态和p态, 共包含4N个状态, 可容纳8N个电子2930l 粒子的能量粒子的能量E和动量和动量p与平面波的频率和波长与平面波的频率和波长 之间的关系为：之间的关系为：31式中：式中： 称为波数，称为波数， 为普朗克常数。为普
9、朗克常数。l 德布罗意平面波：德布罗意平面波：1.2.2 1.2.2 半导体中电子的状态和能带半导体中电子的状态和能带De Broglie关系关系3132波函数的统计解释波函数的统计解释假设波函数 用以表示粒子的状态，并以dW（x,y,z,t）表示时刻t、在点（x,y,z) 附近的体积元 内找到粒子的概率，则：3233薛定谔方程薛定谔方程薛定谔方程薛定谔方程拉普拉斯算符拉普拉斯算符薛定谔方程描述在势场 中粒子状态随时间的变化，也称微观粒子波动方程。只要知道势场的具体形式就可求解该方程得到粒子波函数的具体形式，从而得出粒子的运动状态和能量状态。3334考虑势场考虑势场 与时间与时间t t无关的情
10、况，薛定谔方程的特解可以写成分离无关的情况，薛定谔方程的特解可以写成分离变量的形式：变量的形式：分离变量法可解得：分离变量法可解得：定态薛定谔方程定态薛定谔方程定态薛定谔方程定态薛定谔方程34351 1、自由电子的波函数和能量、自由电子的波函数和能量假设一个质量为假设一个质量为 的电子在具有恒定势（设势场为的电子在具有恒定势（设势场为0）的自由空间中）的自由空间中运动，在一维的情形下，电子运动遵循的薛定谔方程为：运动，在一维的情形下，电子运动遵循的薛定谔方程为：这就是自由电子的波函数，表示一平行于这就是自由电子的波函数，表示一平行于x x轴传播的平面波。轴传播的平面波。此偏微分方程的解为：此偏
11、微分方程的解为：式中，称式中，称k k为波矢为波矢 由关系式由关系式 给出给出, ,设3536所以，含时间的波函数表示为：所以，含时间的波函数表示为：此式与德布罗意平面波式在一维情况下有完全相同的形式。此式与德布罗意平面波式在一维情况下有完全相同的形式。对比德布罗意关系，电子的动量和能量与波函数中的对比德布罗意关系，电子的动量和能量与波函数中的k k、的关的关系为：系为：1 1、自由电子的波函数和能量、自由电子的波函数和能量36371 1、自由电子波函数和能量、自由电子波函数和能量自由电子能量与波矢的关系图自由电子能量与波矢的关系图372 2、晶体中电子的波函数和能量、晶体中电子的波函数和能量
12、382 2、晶体中电子的波函数和能量、晶体中电子的波函数和能量39 E-k E-k关系关系 晶体中电子处在不同的晶体中电子处在不同的k k状态状态, ,具有不同的能量具有不同的能量E(k)E(k) 由于周期势场的微扰由于周期势场的微扰, ,在布里渊区边界处在布里渊区边界处, ,能量出现不连能量出现不连续续, ,形成能带形成能带. .3 3、布里渊区布里渊区和能带和能带4041v晶体中电子的能量E和波失k的关系曲线基本和自由电子的关系曲线一样，但在时，能量出现不连续，形成了一系列的允带和禁带。v每一个布里渊区对应于一个允带v禁带出现在处，即出现在布里渊区边界上 E(k)=E(k+n2 E(k)=
13、E(k+n2 /a)/a) E(k)=E(-k) E(k)=E(-k)42 (a) E(k)和k的关系; (b) 能带; (c) 简约布里渊区图 E(k)与k 的关系43半导体中的电子分布半导体中的电子分布能带允带禁带允带允带禁带441.3 1.3 导体、半导体、绝缘体的能带导体、半导体、绝缘体的能带451.3.1 1.3.1 半导体中电子的运动、半导体中电子的运动、有效质量有效质量1、半导体中E(k)与k的关系要掌握能带结构，必须确定E-k的关系（色散关系） 半导体中起作用的常常是接近于能带底部或顶部的电子，因此只要掌握这些能带极值附近的色散关系即可。 假设E(0)为带顶或带底，将E(k)在
14、 k=0附近展成泰勒级数：46v由（由（3 3）式可以见到：）式可以见到：(a) (a) 对于能带顶的情形，由于对于能带顶的情形，由于E(k)E(0),E(k)E(0),故故 m mn n* *0 E(0),E(k) E(0),故故m mn n* *00. .mn*：电子有效质量472. 2. 半导体中电子的速度半导体中电子的速度对惯性质量为对惯性质量为m m0 0、速度为、速度为v vx x的一维自由电子，其动量的一维自由电子，其动量p px x 和能和能量量E E存在以下关系：存在以下关系：而由德布罗意假设，表征波动性的量与表征粒子性的量之间存而由德布罗意假设，表征波动性的量与表征粒子性的
15、量之间存在以下关系：在以下关系：因此：因此：1.3.1 1.3.1 半导体中电子的运动、半导体中电子的运动、有效质量有效质量不难看出：不难看出：483 3、半导体中电子的加速度、半导体中电子的加速度49 引进有效质量的概念后，电子在外电场作用下的引进有效质量的概念后，电子在外电场作用下的表现和自由电子相似，都符合牛顿第二定律描述。表现和自由电子相似，都符合牛顿第二定律描述。50515253541.3.2 1.3.2 导体、半导体、绝缘体的区别导体、半导体、绝缘体的区别满带满带所有能级全部被电子所有能级全部被电子填充的能带填充的能带不满带不满带部分能级被电子填充部分能级被电子填充的能带的能带55
16、1.3.2 导体、半导体、绝缘体的区别导体、半导体、绝缘体的区别由于能量是波矢的偶函数，速度是波矢的奇函数,即：因此，能带中一对处于k和-k状态的电子的速度大小相等，方向相反，对宏观电流无贡献。56571.3.2 1.3.2 导体、半导体、绝缘体的区别导体、半导体、绝缘体的区别未满价带情形未满价带情形585960空穴空穴把满带中的空状态假想为的一个带正电的“粒子”。 在电场的作用下，空穴也和满带中的其它电子一同运动，其加速度应和空状态上有一个电子时的加速度一样，即：令空穴的有效质量为： 则空穴在电场下的加速度为思考：从有效质量、电量、速度、能量、动量来比较电子和其相应位置的空穴。1.3.2 1
17、.3.2 导体、半导体、绝缘体的区别导体、半导体、绝缘体的区别61未满导带未满导带对于不满带，只有部分电子状态电子占据，电子可以在电场的作用跃迁到能量较高的空状态，导致电子在布里渊区状态中的分布不再对称，形成宏观电流。有电场时导带电子能量和速度分布62导体导体半导体半导体绝缘体绝缘体有未被填满的价带。价带全部被电子填满，禁带上面的导带是空带，且禁带宽度较大。价带全部被电子填满，禁带上面的导带是空带，但禁带宽度相对较小。63半导体导电机理半导体导电机理电子由价带激发到导带时，导带中的电子和价带中的空穴参与导电。641.4 回旋共振及回旋共振及n型硅的实验结果型硅的实验结果651.4.1 k空间等
18、能面空间等能面661.4.1 1.4.1 k k空间空间能面为椭球面671.4.1 1.4.1 k k空间空间能面为椭球面图 k空间球形等能面平面示意图图 k空间椭球等能面平面示意图等能面为椭球面。681.4.2 回旋共振的原理回旋共振的原理基本原理基本原理将半导体样品置于均匀的磁场中，同时对半导体加上交变电磁场。当电磁场的角频率等于半导体中电子回旋共振的角频率时，可以观察到半导体对交变电磁场能量的吸收峰。由于电子回旋频率与电子的有效质量有一定的关系 ，从中可以测得电子的有效质量。691.4.2 1.4.2 回旋共振的原理回旋共振的原理设磁感应强度为B，电子运动初速度为v, v与B的夹角为。则
19、电子受到的磁场力为：即电子沿磁场方向以作匀速直线运动，而在垂直于磁场方向以速率：作匀速圆周运动。其轨迹为一螺旋线。设作匀速圆周运动。其轨迹为一螺旋线。设圆周运动半径为圆周运动半径为r r，回旋频率为，回旋频率为 C C=qB/m=qB/m* *n n701.4.2 1.4.2 回旋共振的原理回旋共振的原理考虑一般情形,即晶体各向异性，等能面为椭球面.分量形式:711.4.2 1.4.2 回旋共振的原理回旋共振的原理电子的运动方程为：电子的运动方程为：电子应作周期性运动，取试探解：电子应作周期性运动，取试探解：72 代入运动方程，得：代入运动方程，得：731.4.2 1.4.2 回旋共振的原理回
20、旋共振的原理要使vx、vy、vz有非零解条件，系数行列式必须为零，即：解得电子的回旋频率为:741.4.2 1.4.2 回旋共振的原理回旋共振的原理其中：为磁场B沿 轴的方向余弦。称为回旋质量75此时若给样品加一频率为的交变磁场，当时，发生共掁吸收。从而计算出有效质量mn*。若等能面为球面,则761.4.3 N1.4.3 N型硅导带的回旋共振实验结果型硅导带的回旋共振实验结果若若B B沿沿111111晶轴方向时，一个吸收峰；晶轴方向时，一个吸收峰；若若B B沿沿110110晶轴方向时，两个吸收峰；晶轴方向时，两个吸收峰；若若B B沿沿100100晶轴方向时，两个吸收峰；晶轴方向时，两个吸收峰；
21、若若B B沿晶轴的任意方向时，三个吸收峰。沿晶轴的任意方向时，三个吸收峰。这说明硅导带底附近的等能面不是各向同性的球形等能面。硅导带底附近的等能面不是各向同性的球形等能面。771.4.3 N1.4.3 N型硅的回旋共振实验结果解释型硅的回旋共振实验结果解释假设硅导带底附近等能面是沿100方向的旋转椭球面，椭球长轴沿该方向，且能量极小值不在k空间的原点。则由晶体的对称性，共有六个对称的椭球等能面。如右图所示。 781.4.3 N1.4.3 N型硅的回旋共振实验结果解释型硅的回旋共振实验结果解释若只考虑其中一个等能面(如001上的一个)时， 并选取Ec=0，以及k0S 为坐标原点，坐标轴的选取如右
22、图所示。显然，k1，k2有相同的有效质量，称为横向有效质量，可表示为：791.4.3 N1.4.3 N型硅的回旋共振实验结果解释型硅的回旋共振实验结果解释沿k3轴的有效质量，称为纵向有效质量，即于是，该椭球的等能面方程为：对其他五个椭球面也可以写出类似的方程。如果k1，k2轴选取恰当，可使计算简单。选取k1使B位于k1轴和k3轴所组成的平面内，且与k3轴交角为，则在这个坐标系里，B的方向余弦为：801.4.3 N1.4.3 N型硅的回旋共振实验结果解释型硅的回旋共振实验结果解释可得到：代入因此，只要找出磁场因此，只要找出磁场B与与6个个方向方向(6个椭球长轴方向个椭球长轴方向)的的夹角，即可找
23、到吸收峰的个数。夹角，即可找到吸收峰的个数。81（1 1）当磁场沿）当磁场沿111111方向，方向，B B与与6 6个个方向的夹角均给出：方向的夹角均给出： 故只有一个吸收峰。故只有一个吸收峰。因此，只有一个有效质量值，即：1.4.3 N1.4.3 N型硅的回旋共振实验结果解释型硅的回旋共振实验结果解释82 故有两个吸收峰。故有两个吸收峰。1.4.3 N1.4.3 N型硅的回旋共振实验结果解释型硅的回旋共振实验结果解释83和 故有两个吸收峰。故有两个吸收峰。1.4.3 N1.4.3 N型硅的回旋共振实验结果解释型硅的回旋共振实验结果解释84（4 4）当磁感应沿任意方向时，）当磁感应沿任意方向时，B B与与6 6个个方向的夹角可以给出三种方向的夹角可以给出三种不同的不同的coscos的值，对应三个有效质量，因此可以观察到三个吸收峰。的值，对应三个有效质量，因此可以观察到三个吸收峰。磁感应强度方向100111110mn*/m00.430.020.190.010.270.020.430.020.240.014K时n型硅对23GHz微波吸收的实验结果由实验数据获得:1.4.3 N1.4.3 N型硅的回旋共振实验结果解释型硅的回旋共振实验结果解释85
