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1、第一章第一章 波尔原子模型波尔原子模型 概念：概念：原子和原子的核尺度；截面；能级；光谱项；原子和原子的核尺度；截面；能级；光谱项； 基态；激发态；激发能；电离能。基态；激发态；激发能；电离能。重点：重点：三个实验、两种理论、一套能级和光谱三个实验、两种理论、一套能级和光谱 阴极射线实验；阴极射线实验； 粒子散射实验；粒子散射实验； Franck 和和Hertz实验。实验。 Rutherford库仑散射理论；库仑散射理论；Bohr氢原子理论氢原子理论 氢原子能级和光谱。氢原子能级和光谱。难点：难点：截面的理解。截面的理解。嚷桶卢饰萌州悲智蚜辑团升尤学倪翻唤余倘鸡终啦恼井歇骇侩蔚惕海毁钻第一章波
2、尔原子模型第一章波尔原子模型古代关于物质结构的观点古代关于物质结构的观点不可无限分割，存在最小的结构单元不可无限分割，存在最小的结构单元“端，体之无序最前者也。端，体之无序最前者也。”战国墨子墨瞿。战国墨子墨瞿。 端是物质的最小结构单元；体：世间万物；端是物质的最小结构单元；体：世间万物； 。 序：次序、大小；最前：最初始的。序：次序、大小；最前：最初始的。“其小无内，谓之小一其小无内，谓之小一” 公元前公元前365 -310著名学派代表著名学派代表惠施惠施“原子原子”一词来自希腊文，意思是一词来自希腊文，意思是“不可分割的不可分割的”。在公元前在公元前4 4世纪，古希腊哲学家世纪，古希腊哲学
3、家德漠克利特德漠克利特(Democritus)(Democritus)提出这一概念，并把它看作物质的最小提出这一概念，并把它看作物质的最小单元。单元。桂戒汉饲惫恫资美测呵垃蜗呸助都蚊亲诌杠矣鲤鲍勺垢圾肿局廓绸囤兼哄第一章波尔原子模型第一章波尔原子模型 在十九世纪，人们在大量的物质化学实验中认识了一些定律，在十九世纪，人们在大量的物质化学实验中认识了一些定律，1806年，法国普劳斯特年，法国普劳斯特(Proust)的的定比定律定比定律：化学元素合成化合物时，各元素之间的重量比总是相同的。化学元素合成化合物时，各元素之间的重量比总是相同的。1807年，英国道尔顿年，英国道尔顿 (John Dalt
4、on)的的倍比定律倍比定律：若两种元素化合成不同的化合物时，固定其中一种元素的重若两种元素化合成不同的化合物时，固定其中一种元素的重量与另一种元素的重量，总是成简单的小整数比。量与另一种元素的重量，总是成简单的小整数比。 最早期的原子论最早期的原子论atom，旧译，旧译“莫破莫破”，即原子。，即原子。从哲学上看似乎也是正确的，但从物理上看，缺乏实从哲学上看似乎也是正确的，但从物理上看，缺乏实验依据，所以没有物理思想。验依据，所以没有物理思想。怨踊棍噪止差夷秀相诸吸讶谩篇在桔孤至改女溉隘暇绵侥杖饵您捞隙卷恿第一章波尔原子模型第一章波尔原子模型在此基础上，在此基础上，1808年年道尔顿道尔顿提出了
5、他的提出了他的原子学说：原子学说：1.1.物质是由大量分立原子组成的，在化学反应中原子保持物质是由大量分立原子组成的，在化学反应中原子保持其本来的性质。其本来的性质。2. 2. 同种物质的原子，其质量、形状和性质均相同；不同元同种物质的原子，其质量、形状和性质均相同；不同元素的原子有不同的质量和性质，原子的质量是原子的最素的原子有不同的质量和性质，原子的质量是原子的最基本的特征。基本的特征。3. 3. 有简单数值比的元素的原子结合时，原子间就发生化学有简单数值比的元素的原子结合时，原子间就发生化学 反应而生产化合物，化合物的原子就称为反应而生产化合物，化合物的原子就称为“复杂原子复杂原子”。4
6、. 4. 一种元素的原子与另一种元素的原子化合时，它们之间一种元素的原子与另一种元素的原子化合时，它们之间成简单的数值比。成简单的数值比。如果假设所有物质都是由不可分割的原子所组成，就可以解释道尔顿收集的100年来的化学资料。所以道尔顿的原子概念提出后不久，就被化学家们所接受。运切捞们淀攘肘杀朋弦锁赂癣砧墙掀呸沽厅厚友宦景揍眼掏甭数卓势佩佯第一章波尔原子模型第一章波尔原子模型1808年，盖年，盖.吕萨克（法）：吕萨克（法）：化合体积定律化合体积定律。1811年，年，Amedeo Avogadro (17761856)（意）（意）：阿伏伽德罗：阿伏伽德罗 定律：定律：原子分子论原子分子论1826
7、年，年，Brown（英）：（英）：Brown运动运动。1833年，年，Faraday（英）：（英）：电解定律电解定律。1869年，门捷列夫年，门捷列夫(俄俄)最先发现了最先发现了元素周期律元素周期律。经过科学家近百年工作，从化学上证明了单个原经过科学家近百年工作，从化学上证明了单个原子的存在。子的存在。十显淬足睫碗旺斜测斩液输蔓植度掳蠕雅头症歹蛔器赵梧哀饥信忙钞晚区第一章波尔原子模型第一章波尔原子模型根据根据道尔顿的原子学说道尔顿的原子学说，我们可以对简单的无机化学中化合物，我们可以对简单的无机化学中化合物的生成给予定量的解释，反过来，许多实验也证实了原子学说；的生成给予定量的解释，反过来，许
8、多实验也证实了原子学说；并且人们发现气态物质参与的化学反应时元素的重量与体积也并且人们发现气态物质参与的化学反应时元素的重量与体积也遵循上述规律。遵循上述规律。盖盖吕萨克定律吕萨克定律告诉我们，在每一种生成或分解的气体中，其告诉我们，在每一种生成或分解的气体中，其组分和化合物气体的体积彼此之间具有简单的整数比，与前述组分和化合物气体的体积彼此之间具有简单的整数比，与前述规律进行对比，我们可以得到这样的结论：规律进行对比，我们可以得到这样的结论： 气体的体积与其中所含的粒子数目有关。气体的体积与其中所含的粒子数目有关。阿伏伽德罗定律告诉我们，同温同压下，相同体积的不同气体阿伏伽德罗定律告诉我们，
9、同温同压下，相同体积的不同气体含有相等数目的分子。含有相等数目的分子。 钡芯良略洒杀湿俞贝怔冉静赘久简及松疆具挥动椰涛紧曼纠象瑰役急炸圭第一章波尔原子模型第一章波尔原子模型当原子学说逐渐被人们接受以后，人们又面临着新当原子学说逐渐被人们接受以后，人们又面临着新的问题：的问题：原子有多大？原子有多大？原子的内部有什么？原子的内部有什么？原子是最小的粒子吗？原子是最小的粒子吗？.在学习这门课的时候；一部分问题的谜底会逐渐揭在学习这门课的时候；一部分问题的谜底会逐渐揭开，现在我们来粗略地估计一下原子的大小。开，现在我们来粗略地估计一下原子的大小。峭玫午矫掌纤练卵仗粤凝眷焚诲惊迁垣姆撰粹绳榔酬慧奠刮扼
10、冠翅鞍沦邦第一章波尔原子模型第一章波尔原子模型1、原子的质量、原子的质量可以由原子量和由阿伏伽德罗定律计算可以由原子量和由阿伏伽德罗定律计算阿伏伽德罗常数阿伏伽德罗常数NA： 1mol的原子的的原子的数量数量原子量原子量A：1mol的原子的的原子的质量质量一个原子的质量一个原子的质量在标准条件（在标准条件（0、1个大气压）下，体积为个大气压）下，体积为22.4升，升，1克分子气体所含的分克分子气体所含的分子数目。子数目。同温同压条件下下，同温同压条件下下，相同体积相同体积的不同气体含有的不同气体含有相等数目相等数目的分子。的分子。A为原子量，单位：克为原子量，单位：克秒绕捻凳雁罢齿饮冷识匠阿恶
11、锹鹿惯墙绅嘴吞幸屋岂笆按坟菠兰呜罐龟子第一章波尔原子模型第一章波尔原子模型2、原子的体积、原子的体积（1 1）可以由密排晶体计算）可以由密排晶体计算（对不能压缩的固态物质）（对不能压缩的固态物质）间隙最大的间隙最大的堆积方式堆积方式: :立方密排立方密排 每个原子在固体中所占的体积为每个原子在固体中所占的体积为 固体质量密度固体质量密度原子半径原子半径美珠啊子壮漓撩良循靖草钦岳才迁福挪抖痈窿港闰荣哑碟勋铃娘颓亦召瞩第一章波尔原子模型第一章波尔原子模型底边长底边长六棱柱的高六棱柱的高每个六棱柱有每个六棱柱有6个原子个原子每个原子所占的体积每个原子所占的体积质量密度质量密度 原子半径原子半径 间隙
12、最小的间隙最小的堆积方式堆积方式: :六角密排六角密排轩杂哉兆氛膘嚏锋晤圆僧亮孙线窖怎氨赏廷酶琉牢判熄酞奢菇提闹咬魏贯第一章波尔原子模型第一章波尔原子模型元素元素原子量原子量A质量密度质量密度 g/cm3原子半径原子半径 nmLi 7 0.7 0.16Al 27 2.7 0.16Cu 63 8.9 0.14S 32 2.07 0.18Pb 207 11.34 0.19由此我们可以算出不同原子的半径由此我们可以算出不同原子的半径秀趴潭念降绦屈糖嫁钦耀预姻到锄梗自悄胡憎蝗爹舵爆鬃杨疤肘衔蚂车推第一章波尔原子模型第一章波尔原子模型（2）可以由气体分子运动论算出可以由气体分子运动论算出平均自由程平均自
13、由程单位体积原子数单位体积原子数原子或分子半径原子或分子半径可推出原子或分子的半径可推出原子或分子的半径啄汗傅雷寺笔变战绵恨韩穷死梦胯糙殊哟阶拂鸥困甩希抡饭骄沈猩求枉幅第一章波尔原子模型第一章波尔原子模型（3）由法德瓦尔斯（）由法德瓦尔斯（von de Waals）定律算出）定律算出其中其中为一个原子的体积为一个原子的体积1mol气体的法德瓦尔方程为：气体的法德瓦尔方程为：蝗侠焰嘱吕础桃帝潘邦庆豪玻丽翱粉餐瞎凰镐呛息篙逗机交悦疚妒混溅援第一章波尔原子模型第一章波尔原子模型各元素的核电荷数和原子量可以相差很多，各元素的核电荷数和原子量可以相差很多，但但为什么为什么它们的半径和体积却差不多？它们的
14、半径和体积却差不多？原子是物质结构的一个层次原子是物质结构的一个层次原子物理学原子物理学则是回答在这一层次，物质的组则是回答在这一层次，物质的组成、运动规律和相互作用的科学。成、运动规律和相互作用的科学。纵摹坷睹瓦菏贮蝇英嘉辞耙若情锚薛随滞福洼挛陈费填壤乍臃回塔肯团臆第一章波尔原子模型第一章波尔原子模型3 3、原子只是物质结构的一个层次、原子只是物质结构的一个层次松库浑赫镜惨谐裔筷掸糊旋秤幌盒劳镀颅幽俺助洛悍俩丝炸汕蔗绕擎描或第一章波尔原子模型第一章波尔原子模型4 4、原子是一种物理模型、原子是一种物理模型由物理实验得到物理现象由物理实验得到物理现象由物理现象归纳出物理规律由物理现象归纳出物理
15、规律由物理规律抽象出物理模型由物理规律抽象出物理模型由物理模型建立物理学的理论体系由物理模型建立物理学的理论体系光学的发展：光线、光波、光子三个模型对光的描述越来越准确；对光的认识越来越深刻。原子也是同样：虽然我们还不能借助先进的设备看到原子真面目，但卢瑟福的散射却证明了只有这种模型才能与使用结果一致。对于原子这样的微观体系对于原子这样的微观体系物理模型尤为重要。物理模型尤为重要。胸救啼希矽唇末婉创续抢焰岭南虾檀授赃遥钧捧笺驾队舒杉章晃诬著讣剐第一章波尔原子模型第一章波尔原子模型原子物理时代的序曲原子物理时代的序曲X射线的发现：射线的发现：1895年年Zeeman效应、放射性的发现：效应、放射
16、性的发现：1896年年电子的发现：电子的发现：1897年年放射性元素镭、钋的发现：放射性元素镭、钋的发现：1898年年伦琴伦琴塞曼塞曼汤姆孙汤姆孙玛丽玛丽居里居里皮埃尔皮埃尔居里居里寓年钨祥氢透便貌钡是悸喉针玲薄赛遣浅扔瘫耽慕嘶厨儿厘鸯吨吾腰东妥第一章波尔原子模型第一章波尔原子模型1.1 原子的核式结构原子的核式结构一、电子的发现一、电子的发现 阴极射线早再阴极射线早再1858年，德国物理学年，德国物理学家普吕克尔发现，家普吕克尔发现，1876年被命名为年被命名为。1897年，剑桥大学，卡文迪许实验年，剑桥大学，卡文迪许实验室，室，J.J.Thomson发现真空放电管中阴极射线在电场、发现真空
17、放电管中阴极射线在电场、磁场中的偏转。磁场中的偏转。Sir Joseph Thomon1856-1940 1897年发现电子迪斩腕建航咕案登噎圈遵提醇达镀恳据忆所湃雀百单脉俭执琉陡瞎刺闲择第一章波尔原子模型第一章波尔原子模型Thomson的实验装置的实验装置射线本身带有负电荷，射线本身带有负电荷，电荷与射线分不开电荷与射线分不开加电场和磁场可以使得射线束得到控制加电场和磁场可以使得射线束得到控制测量测量射线射线的核的核质比质比违母提绚乐琉鸥缎瞳炸几纲澜搞僻臀政节票阅毙盘肋婆忻蕾弊夹氧哑庐寐第一章波尔原子模型第一章波尔原子模型测出了阴极射线的荷质比测出了阴极射线的荷质比：e/me注意注意, ,而
18、用电解法测得的值为：而用电解法测得的值为：推断：阴极射线不可能是离子束，而只能一种新的推断：阴极射线不可能是离子束，而只能一种新的带电粒子束流带电粒子束流电子。电子。它应是物质的组成成分它应是物质的组成成分。旭既宪照婆鸿横双眨沟测羔涣耸姜赂刮渊集琳渺恃斧纪嚣汐浊努绍词招竿第一章波尔原子模型第一章波尔原子模型汤姆孙提出了三个推断：汤姆孙提出了三个推断：阴极射线不可能是离子束，而只能是一种新的带阴极射线不可能是离子束，而只能是一种新的带电微粒束流；电微粒束流；这些微粒是原子的组成部分；这些微粒是原子的组成部分；这些带电微粒是原子的唯一组成部分。这些带电微粒是原子的唯一组成部分。1899年汤姆孙将上
19、述年汤姆孙将上述“微粒微粒”称为称为“电子电子”辊肾锭专佯苦爆领赛绚汕航忌远彩畏熟虑肮咀驼陋众螺赴级麓翌衫擎惰芭第一章波尔原子模型第一章波尔原子模型18991899年年Thomson利用利用Wilson发明的云雾室测定了电子发明的云雾室测定了电子的电荷合和质量，结果表明其和氢离子电荷相近为：的电荷合和质量，结果表明其和氢离子电荷相近为：精确测量给出的电子的荷质比为：精确测量给出的电子的荷质比为：由此得到电子的质量为：由此得到电子的质量为：辨堡恢器玛逮窿媳夜短厉岛您脏它首拯斋腥总龄哩怀萧亢旅蛤冬汝趴鼠瓜第一章波尔原子模型第一章波尔原子模型汤姆逊因测定电子的荷质比，于汤姆逊因测定电子的荷质比，于1
20、9061906年获得诺贝尔年获得诺贝尔物理学奖。物理学奖。该奖是许多物理学家多年努力的结果！该奖是许多物理学家多年努力的结果！由此汤姆逊给出的原子的物理模型图像：由此汤姆逊给出的原子的物理模型图像： 1 1）电子是原子的一个组成部分。）电子是原子的一个组成部分。 2 2）电子带负电而原子又是电中性的，由此推断：）电子带负电而原子又是电中性的，由此推断： 原子中一定有带正电的部分，其电荷量大小和原子中一定有带正电的部分，其电荷量大小和电子的总电荷相等。电子的总电荷相等。 3 3）因为电子质量很小，原子质量几乎全部由带正）因为电子质量很小，原子质量几乎全部由带正电的部分承担。电的部分承担。从菜边臼
21、幌便氓志盯蝗慕晶蓄盲愚罢鸣骤道焰裕蹭烟芍械遁软组二实毒泡第一章波尔原子模型第一章波尔原子模型 Thomson模型模型认为认为, ,原子中正电原子中正电荷均匀分布在荷均匀分布在一个半径约一个半径约1 1埃埃原子球原子球体内，电子镶嵌在其中。原子如同体内，电子镶嵌在其中。原子如同西瓜，瓜瓤好比正电荷，电子如同西瓜，瓜瓤好比正电荷，电子如同瓜籽分布在其中。瓜籽分布在其中。 同时该模型还进一步假定，同时该模型还进一步假定，当原子处于最低能态时电子当原子处于最低能态时电子在其平衡位置上；当其被激发时，电子在各自的平衡位置附在其平衡位置上；当其被激发时，电子在各自的平衡位置附近做简谐振动。因而可以辐射出与
22、简谐振动相同频率的光近做简谐振动。因而可以辐射出与简谐振动相同频率的光( (紫紫外和可见区外和可见区) )。这对于解释当时已有的实验结果、元素的周期。这对于解释当时已有的实验结果、元素的周期性以及原子的线光谱，似乎是成功的。性以及原子的线光谱，似乎是成功的。 但不能解释实测的原子辐射是一系列不同频率的线谱。但不能解释实测的原子辐射是一系列不同频率的线谱。猛乖车奉酚猛馆沽辐灌寐粥债钱僳期蒙嘎供觅崩娄佳且谓倍瞅懂脑腮嗓翟第一章波尔原子模型第一章波尔原子模型汤姆逊成功的原因汤姆逊成功的原因承认阴极射线是粒子；承认阴极射线是粒子；历史条件的具备：真空技术的发展；历史条件的具备：真空技术的发展；敢于突破
23、旧观念的束缚；敢于突破旧观念的束缚；不断进取：改变气体、改变阴极材料、测不断进取：改变气体、改变阴极材料、测出电子电荷。出电子电荷。汛味捌择会臂捷僵堕动烽端撩械煞缨仁劈蜗写璃洗膏海式箭逛娄苯限柔工第一章波尔原子模型第一章波尔原子模型英国剑桥大学卡文迪实验室英国剑桥大学卡文迪实验室枚磅檀蔽肃外伸罕悔狙寐萝症昏厘扳刺医扬沉堕瞩约祁容懈蓟滑闻浙院阐第一章波尔原子模型第一章波尔原子模型Cavendish Professors麦克斯韦（James Clerk Maxwell，18711879) 瑞利（Lord Rayleigh ，18791884) 汤姆逊（J. J. Thomson ，18841919
24、) 1906卢瑟福（Lord Rutherford ，19191937) 1908年化学诺奖 布拉格（William Lawrence Bragg ,19381953) 1915年莫特（Nevill Mott ，19541971) 77年皮帕（Brian Pippard ，19711984) 爱德华兹（Sam Edwards ，19841995) 费伦德（Richard Friend ，1995)抽蜀椿窍南杭样缔绦农润惦保瘤随挨基各啥序觉估篷晚撇恨戚壮沈些疫虚第一章波尔原子模型第一章波尔原子模型19101910年，年，Millikan油滴实验测油滴实验测出单个电子的电荷出单个电子的电荷由此，计
25、算出电子的质量由此，计算出电子的质量Robert Andrews Millikan18681953 1910年测量了单个电子的电荷1916年发表了光电效应实验结果 质子静止质量电子静止质量糟漳壳迢瘸伶荧痞谐偶帘骋蜜帐效色桨松椽孽钉雀廊具苔勺舟犁扇予煤秤第一章波尔原子模型第一章波尔原子模型1890年，勒纳德勒纳德(P.Lenard)发现电子很容易穿透原子发现电子很容易穿透原子1896年贝克勒尔发现了放射性现象，把一种带正电的年贝克勒尔发现了放射性现象，把一种带正电的射线称为射线称为射线。卢瑟福研究后确认射线。卢瑟福研究后确认射线是高速运射线是高速运动的，且带两个正电荷的氦离子动的，且带两个正电荷
26、的氦离子（He2+）。）。1909年，盖革和马斯登发现，用盖革和马斯登发现，用粒子轰击原子时，粒子轰击原子时，绝大部分绝大部分粒子直接穿过薄膜，只有粒子直接穿过薄膜，只有1/8000的几率被反的几率被反射，即散射角大于射，即散射角大于90度。度。“原子好像是空的原子好像是空的”?Thomson模型受到挑战模型受到挑战!二、二、粒子散射实验粒子散射实验评冷镰珍受灯骑揣汉丸捆典网嗅歌栗乍帅稗怪带粤芒冯活某睦聪丰中焦啮第一章波尔原子模型第一章波尔原子模型真空室粒子源散射箔抽气管闪烁计数器粒子源铂金膜Geiger计数器Geiger-Marsden实验装置俯视图侧视图20层金膜，有1/8000个粒子被反
27、射，即散射角大于90度仆茁金吱俏林报幼拙馅逮纹拙滚睫故县退敲翌急演姨抑铀俯雏爸藤俊圈往第一章波尔原子模型第一章波尔原子模型卢瑟福通过简单的估算证明，卢瑟福通过简单的估算证明，Thomson模型不成立模型不成立散射散射过程中，因电子的质量很小，它对散射散射过程中，因电子的质量很小，它对粒子粒子（He2+）运动的影响可忽略，只考虑原子中均匀分运动的影响可忽略，只考虑原子中均匀分布的正电荷对布的正电荷对粒子的影响，即把原子看成半径为粒子的影响，即把原子看成半径为R正电荷分布的球体正电荷分布的球体库仑力库仑力所受斥力所受斥力散射角最大，有散射角最大，有穿越时间阜孪单操北上峨瑰汀颗沟举殖涌隋柜俐蹈柒矢熙
28、堵粟狡赂慰耀数荫批跺站第一章波尔原子模型第一章波尔原子模型对金对金 (Au)，Z=79，取取 E= 5MeV若要产生大角度散射，必须经过多次碰撞，但其几率极小。若要产生大角度散射，必须经过多次碰撞，但其几率极小。Thomson模型是不正确的模型是不正确的！入射粒子动能单位为Mev噪帛数鼎疆闪并月盐疑左准蒋库躲常逐刘懦屯测咒镁择毡瘁蚁浸需研韧虞第一章波尔原子模型第一章波尔原子模型三、三、Rutherford的核式模型的核式模型（1911年）年）原子为核式结构，正电荷集中于原子中心，仅仅原子为核式结构，正电荷集中于原子中心，仅仅占原子体积的占原子体积的1/100001/10000，电子分布于核外。
29、，电子分布于核外。Ernest Rutherford18711937 1911年建立原子的核式模型也称之核式模型或行星模型也称之核式模型或行星模型操镜洽修推净趾癣挂牺扰锻纳酬痉邑欣鼠浙瑚舅痔单痹皂户条编刘摊眨幌第一章波尔原子模型第一章波尔原子模型1、卢瑟福的原子核式模型：、卢瑟福的原子核式模型：原子中的正电荷集中在原子中心很小的区域内，且原子的原子中的正电荷集中在原子中心很小的区域内，且原子的全部质量也几乎集中在这一区域，电子分布在该区域的外全部质量也几乎集中在这一区域，电子分布在该区域的外面。这个正电荷部分称之为原子核。面。这个正电荷部分称之为原子核。为什么会发射大角度散射？为什么会发射大角
30、度散射？由于正电荷集中在中心的很小区域，由于正电荷集中在中心的很小区域，粒子进入原子时，粒子进入原子时，它处于原子核外，且与其可以很近。因此受到全部正电荷它处于原子核外，且与其可以很近。因此受到全部正电荷的作用，正电荷对它的库仑作用力可以很大，所以的作用，正电荷对它的库仑作用力可以很大，所以。Rutherford散射公式散射公式朝暗散下裙花织戒赘滨匆鲜辙梧僳例脓办嵌妆钧瘸躁椅最析同褐咀箕公漱第一章波尔原子模型第一章波尔原子模型2）库仑散射公式库仑散射公式受有心力作用，角动量守恒受有心力作用，角动量守恒在在y y方向入射粒子动量的改变量，由动量定理可得到：方向入射粒子动量的改变量，由动量定理可得
31、到：上两式两端分别相乘，注意到角动量是守恒量上两式两端分别相乘，注意到角动量是守恒量M砰蜜鳃惨猴僧零教吭以蛛阴稽隶转卓短悦迫整顽恤呼瑰聘闻跺喷幼捷蘑暖第一章波尔原子模型第一章波尔原子模型库仑散射公式库仑散射公式反映了散射角与瞄准反映了散射角与瞄准距离之间的关系距离之间的关系！鸦作宵喳弱械坐汕蹄苗节肥毡谬郴洛皋猖曰肇届喂站析主造抨卸骋壁明依第一章波尔原子模型第一章波尔原子模型其中其中物理意义：物理意义：当入射当入射 粒子能量粒子能量E E一定时，瞄准距离一定时，瞄准距离b b越小散射角越大。越小散射角越大。 实际实验中测到的是大量的实际实验中测到的是大量的 粒子与大量靶原子的散射事粒子与大量靶原
32、子的散射事例，而不是单个例，而不是单个粒子与单个靶原子的瞄准距离事件。粒子与单个靶原子的瞄准距离事件。 物理上，我们要由模型推出物理上，我们要由模型推出散射粒子数与散射角之间的散射粒子数与散射角之间的关系，才能与实验结果对比。关系，才能与实验结果对比。妓概卡藕泞率者矣权铱崔骋源晓棋丙肛苔姑娥及佣痞后颈瘸元冗苦貌挥天第一章波尔原子模型第一章波尔原子模型瞄准距离瞄准距离b的物理意义：的物理意义：如果如果粒子打在瞄准距离粒子打在瞄准距离b-db的园环的园环内，则内，则粒子必定散射到张角粒子必定散射到张角d的锥壳对应的立体角。的锥壳对应的立体角。哩拙哲檬熙酪痒嫩乐北据甘杨幽估橙帐叙忌准劳臂考勘扒辐逾蛛
33、艺毛同溉第一章波尔原子模型第一章波尔原子模型3 3、Rutherford散射公式散射公式瞄准距离在瞄准距离在b b和和b-db-db b间的入射间的入射粒子，都被散射到粒子，都被散射到与与+d+d区间的立体角区间的立体角d内（空心圆锥立体角）内（空心圆锥立体角） 粒子在粒子在b b和和b-db-db b区间的概率和圆环的面积成正比区间的概率和圆环的面积成正比圆环面积圆环面积旋瞧尺键卿昔茸苍龄撅蛋欧拢卒阵平痕衅塔沉车桨炸芳铭刷蚊惠谅乍苏便第一章波尔原子模型第一章波尔原子模型/1表示入射粒子被一个靶原子散射的几率表示入射粒子被一个靶原子散射的几率。量。量纲为面面积: 1b=10-24cm2dd代表
34、入射粒子被一个靶代表入射粒子被一个靶原子散射到原子散射到方向的概率方向的概率d/dd/d则表示散射到则表示散射到方方向上单位立体角内的概率向上单位立体角内的概率邓三芜疑桑枉忻黄厌糊吩捧桨掷病视份拔麓蓬锤惧陕穴惨埂沪馁凿少萄据第一章波尔原子模型第一章波尔原子模型由于公式中圆环的面积由于公式中圆环的面积d d是无法测量的，因此还不能与实验结果比对是无法测量的，因此还不能与实验结果比对Rutherford散射公式散射公式或或原子的微分散射截面原子的微分散射截面呀朋队垫吼陌载寞霞隧倚呵惺痢政展慧沮过绞停审泉书铂耕礼盗箔充超匣第一章波尔原子模型第一章波尔原子模型关于关于Rutherford散射公式的散射
35、公式的物理意义的讨论物理意义的讨论孜沽猪几浴做勿竹睁膳答豹抓苏狱脐漏功婿哉幽祸齿右疼鼓跃水颅觉垫绝第一章波尔原子模型第一章波尔原子模型凡是瞄向凡是瞄向dd的的粒子都被散射到粒子都被散射到d d立体角内立体角内而而dd可看成一个原子核周围的圆环的面积可看成一个原子核周围的圆环的面积瞄向瞄向dd的的粒子越多，被散射到粒子越多，被散射到d d立立体角内的体角内的粒子越多。粒子越多。在入射的在入射的粒子密度不变的情况下，粒子密度不变的情况下，dd越大，被散射到越大，被散射到dd立体角内的立体角内的粒子越粒子越多，即每一个多，即每一个粒子被散射到粒子被散射到dd立体角立体角内几率越大。内几率越大。dd被
36、称为被称为有效散射截面有效散射截面，或，或微分截面微分截面。境捅巾折渡愈讽糊襟挥屋宫等晴气簇渝臼绒头芹因墩扩吝猴诡愉舟摈钩驳第一章波尔原子模型第一章波尔原子模型铂金箔，面积为铂金箔，面积为A A，厚度为，厚度为t t，原子数密度为，原子数密度为N N箔上总原子数为箔上总原子数为箔上总微分截面为箔上总微分截面为如果有如果有n n个个粒子射到金箔上，其中粒子射到金箔上，其中dndn个个入射到入射到d中，则有中，则有被散射到被散射到d d立体角内的立体角内的粒子数为粒子数为代入下式代入下式(Rutherford(Rutherford散射公式散射公式) )可得到散射的粒子数可得到散射的粒子数dn微分散
37、射截面定义即：单位原子面密度下一个粒子被散射到立体角内的几率。技菜嘛距担汁夏种跋减屎涧演摸褥捌栖朋名哨蛔舜溢罩释早影匹政软侥擦第一章波尔原子模型第一章波尔原子模型由实验条件给定的实验参数，就可以给出散射粒子在单位立体由实验条件给定的实验参数，就可以给出散射粒子在单位立体角内概率的理论预期值。角内概率的理论预期值。由散射实验获得粒子数目由散射实验获得粒子数目dn值，既可以检验公式的正确，还可值，既可以检验公式的正确，还可以推得原子的微分散射截面。以推得原子的微分散射截面。代入代入有有霸漂学播意签黔珐眺辑庸那承招筋瑚牧房烽拓莉映铺马幸成缠妈卑部抵踏第一章波尔原子模型第一章波尔原子模型粒子源铂金箔G
38、eiger计数器实验中，探测器对散射粒子所张的立体角实验中，探测器对散射粒子所张的立体角d是一是一个不不变量，因而个不不变量，因而而而d拄诅荔椽萝莎郁旧僻磕抢内花厌糜帧扶成碾大拂纤哈很钒空疏舟灸睦鄙洒第一章波尔原子模型第一章波尔原子模型1）在同一）在同一粒子源和相同散射体条件下，粒子源和相同散射体条件下， 和和 成成反比反比 2）当散射角相同时，散射粒子和靶厚度成正比；）当散射角相同时，散射粒子和靶厚度成正比；3）同一散射靶，相同散射角，散射粒子和入射粒子能量的平）同一散射靶，相同散射角，散射粒子和入射粒子能量的平 方成反比；方成反比；4）相同散射角，同一）相同散射角，同一源，无论何种靶材料，
39、只要靶原子数源，无论何种靶材料，只要靶原子数 N t 值值相同，散射粒子就与原子序数相同，散射粒子就与原子序数Z2成正比。成正比。讨论讨论：受贮哮澡中粪僻考汛镁肚缴痔箔昏谚或县被押痕钳坪布状酿站胃挥翱谊鲁第一章波尔原子模型第一章波尔原子模型150 33.1 1.1528.8135 43.0 1.3831.2120 51.9 1.7929.0105 69.5 2.5327.575 211 7.2529.160 477 16.029.845 1435 46.630.834.5 3300 93.735.330 7800 22335.022.5 27300 69039.615 132000 34453
40、8.41913年盖革和年盖革和马斯登用能量为马斯登用能量为5Mev的的粒子粒子打靶实验，证实打靶实验，证实了在了在5-1505-150范范围内前三个结论围内前三个结论都与实验相符。都与实验相符。 1920 1920年查德威年查德威克进行了不同原克进行了不同原子子Z Z值的测量实值的测量实验，得到最后一验，得到最后一个结论的证明个结论的证明。廖瑟磨赢韭妮鼠请冯件鸦批驯例燥流起食歹握懊孙漫福装帆螟嘲蔗豪婶敢第一章波尔原子模型第一章波尔原子模型关于小角散射的问题关于小角散射的问题原因原因：小角散射对应于：小角散射对应于较大较大的瞄准距离的瞄准距离b b ；此时入射的粒子距核较远，在粒子与；此时入射的
41、粒子距核较远，在粒子与核之间有电子，而电子所带的电荷对核核之间有电子，而电子所带的电荷对核的电场有屏蔽作用，即粒子所感受到的的电场有屏蔽作用，即粒子所感受到的有效电场要小。有效电场要小。RutherfordRutherford散射公式中的核电荷数散射公式中的核电荷数Z Z应当应当以有效核电荷数代替。以有效核电荷数代替。 表中大角处散射与小角处的散射数值有较大的偏离表中大角处散射与小角处的散射数值有较大的偏离再踌钙嘶辩资倾灭峙足世淋蜗荷缮宅蛋择云匈悯虫哲贫啡径蕴抑短蹭捣少第一章波尔原子模型第一章波尔原子模型关于散射粒子数的计算关于散射粒子数的计算散射到立体角散射到立体角dd的粒子数的粒子数胜遣怔
42、剿摹锯恐踢峦佃澡宽跺潘幽馏挞贵嗣愚剂徒肇统驶菏到滨申钡荔骗第一章波尔原子模型第一章波尔原子模型 中 国 科 学 技 术 大 学 2014-15学年第二学期考试试卷考试科目: 光学与原子物理（光学部分光学部分） 得分得分:_ 学生所在系: 工程与信息 姓名姓名:_ 学号学号:_一、简答题一、简答题（每小题5分）1空气中钠黄光的波长为问：空气中钠黄光的波长为问：1）其频率是多少？）其频率是多少？2）在折射率）在折射率为为1.52的玻璃中其波长为多少？的玻璃中其波长为多少？2有人说他做了个实验，让一束太阳光通过一偏振片得到线偏振有人说他做了个实验，让一束太阳光通过一偏振片得到线偏振光，然后再通过一片
43、四分之一波片，得到了圆偏振光。可能吗光，然后再通过一片四分之一波片，得到了圆偏振光。可能吗？为什么？为什么？串冗沧窃殃龄斋撂吭枫咯左偷绎南刘渊侗甚锑追面抡饵劝浓瓢保夺诊惕崩第一章波尔原子模型第一章波尔原子模型五、原子核大小的估算五、原子核大小的估算如果如果粒子可以到达与核的最小距离为粒子可以到达与核的最小距离为r rm 由能量守恒和角动量守恒由能量守恒和角动量守恒其中其中玲贫煮赠峰蹋揪眼爆祟田邑尤虎糖琉恶误佣银劝箍甘垮妓唬音钾旋揭囚归第一章波尔原子模型第一章波尔原子模型利用配方利用配方法可得到法可得到取正值，可得取正值，可得得到得到r rm m的方程的方程埂鲜绞踪曼基东叛罗磅怜绢瓢威竹父瘤礼嗜
44、顾仑全失累搀批别末甥野听授第一章波尔原子模型第一章波尔原子模型即D为180度时,即对心碰撞能达到的最小距离若用若用 作入射作入射粒子，其动能粒子，其动能 E=5.3MeV, E=5.3MeV,测得铜原子核半径测得铜原子核半径为为 用用 作入射作入射粒子，其动能粒子，其动能E=7.68MeV,E=7.68MeV,测得铜原子核半径：测得铜原子核半径： 现在普遍认为现在普遍认为碌绵泅堡拽逆骗袄懂压捅盈揩青泞喇傲麦兜枕谴匡销抢丹锡萤坊嚼晃济名第一章波尔原子模型第一章波尔原子模型六、同位素六、同位素上世纪人们发现了：原子量不同而化学性质相同的元素。上世纪人们发现了：原子量不同而化学性质相同的元素。这些元
45、素既有相同的化学性质，也有相同的元素名称，在这些元素既有相同的化学性质，也有相同的元素名称，在元素周期表中处于同一地位。称之为元素周期表中处于同一地位。称之为同位素同位素。自然界中的氧有三种同位素，其原子量为自然界中的氧有三种同位素，其原子量为 16,17,18 16,17,18 碳有两个同位素，其原子量为碳有两个同位素，其原子量为 12,13 12,13 一种元素的多个同位素既有相同的原子序数，它们的原子一种元素的多个同位素既有相同的原子序数，它们的原子核所带正电量也是相同的，核外电子数也相同。核所带正电量也是相同的，核外电子数也相同。可可质量不质量不相同相同，其差别就在原子核上其差别就在原
46、子核上原子核中的中子数不同。原子核中的中子数不同。拭痰尸而袱艘膝臼鸥叛荷锅挡彭账玫腿渡姑省翌悟类眉嘴支悬潭店参锹族第一章波尔原子模型第一章波尔原子模型大多数元素都有几个天然存在的同位素，用高能大多数元素都有几个天然存在的同位素，用高能粒子轰击可以产生人造同位素：粒子轰击可以产生人造同位素：氢有三个同位素：氢有三个同位素：1H，2H，3H， 1H，2H为天然为天然1H为为正常的氢正常的氢，其原子核中无中子，它占自然界，其原子核中无中子，它占自然界中氢含量的中氢含量的99.985%2H 即即氘氘，原子中有一个中子，占，原子中有一个中子，占0.015%3H 即即氚氚，原子中有两个中子，为人造同位素。
47、，原子中有两个中子，为人造同位素。磐下银副怯适誓耐烁雪蒙跨铁凰槐佬选靳赢捆申没脊歧贺欣孽韩偿慎社仪第一章波尔原子模型第一章波尔原子模型Rutherford公式的意义公式的意义1、提供了一种分析物质结构的方法：粒子散射，高能粒提供了一种分析物质结构的方法：粒子散射，高能粒子轰击。子轰击。2、提供了一种材料分析的手段提供了一种材料分析的手段（卢瑟福背散射能谱） Rutherford Backscattering Spectrometry （RBS）As(砷砷)掺杂的掺杂的Si样品的背散样品的背散射能谱射能谱 某刀具样品表面某刀具样品表面MoS2 / Ti复合复合涂层的背散射能涂层的背散射能谱谱 惑
48、倚披添洪刚窃克霸谈慈趾挪谗永藉瘴笨启妨屯为绥昂若磨俘沈载致造憎第一章波尔原子模型第一章波尔原子模型卢瑟福卢瑟福行星模型的意义及困难行星模型的意义及困难 卢瑟福模型卢瑟福模型提出了原子的核式结构，在人们探索原子结构的提出了原子的核式结构，在人们探索原子结构的历程中踏出了第一步，可是当我们进入原子历程中踏出了第一步，可是当我们进入原子内部内部准备准备考察考察电子电子的运动规律时，却发现与已建立的物理规律不一致的现象。的运动规律时，却发现与已建立的物理规律不一致的现象。1.1.原子的稳定性原子的稳定性 经典物理学告诉我们，任何带电粒子在作加速运动的过程经典物理学告诉我们，任何带电粒子在作加速运动的过
49、程中都要以发射电磁波的方式放出能量，那些电子在绕核作加速中都要以发射电磁波的方式放出能量，那些电子在绕核作加速运动的过程就会不断地向外发射电磁波而不断失去能量，以致运动的过程就会不断地向外发射电磁波而不断失去能量，以致轨道半径越来越小，最后湮没在原子核中，并导致原子坍缩。轨道半径越来越小，最后湮没在原子核中，并导致原子坍缩。然而实验事实确表明原子是相当稳定的。然而实验事实确表明原子是相当稳定的。 纷发等另网袋专队叭牢科炎陨赃额唤悸魁往览勾脚羽榔哉稻开抨挖粹年术第一章波尔原子模型第一章波尔原子模型2.2.原子的同一性原子的同一性 任何元素的原子都是确定的，某一元素的所有原任何元素的原子都是确定的
50、，某一元素的所有原子之间是无差别的，这种原子的同一性是经典的行子之间是无差别的，这种原子的同一性是经典的行星模型无法理解的。星模型无法理解的。 3.3.原子的再生性原子的再生性 一个原子在同外来粒子相互作用以后，这个原子可一个原子在同外来粒子相互作用以后，这个原子可以恢复到原来的状态，就象未曾发生过任何事情一样。以恢复到原来的状态，就象未曾发生过任何事情一样。原子的这种再生性，是卢瑟福模型所无法说明的原子的这种再生性，是卢瑟福模型所无法说明的. .暑售吮效皑撼蔡帅靶呜它源汹宫彦阉攀通冯体围冀牙毯预盛哀羔运惜脏购第一章波尔原子模型第一章波尔原子模型 粒子粒子的大角度散射，的大角度散射，肯定了原子
51、核的存在肯定了原子核的存在，但是，但是核外电子的分布及运动情况仍然是个迷？核外电子的分布及运动情况仍然是个迷？ 原子发光是原子的重要现象，而原子发光是原子的重要现象，而光谱光谱是原子内部结是原子内部结构和能态变化的反映，因此研究构和能态变化的反映，因此研究原子光谱原子光谱是揭示这是揭示这个迷的必由之路。个迷的必由之路。 光谱分析光谱分析是研究原子内部结构的重要手段之一。牛是研究原子内部结构的重要手段之一。牛顿当年曾说过，若要了解物质内部就看其光谱就可顿当年曾说过，若要了解物质内部就看其光谱就可以了。以了。宵绑疵监助瞳做洪撮瓶增阳姿胀坍孺焰蓝誓曰宗盎桌博雹棚歹大惮攒榴组第一章波尔原子模型第一章波
52、尔原子模型1.2 原子的光谱与能级原子的光谱与能级原子的光谱原子的光谱氢原子的光谱线系氢原子的光谱线系Bohr模型模型类氢离子的光谱类氢离子的光谱Niels Henrik David Bohr，188519621913年提出氢原子的年提出氢原子的Bohr模型模型 红哨腾佣希眼授疚狱胳岔廖弗舵宗楔绚饱双凭渡过官奔尘氟檬甘警窟廉弓第一章波尔原子模型第一章波尔原子模型1913年，当时年仅年，当时年仅28岁的玻尔，刚从丹麦岁的玻尔，刚从丹麦的哥本哈根大学获得博士学位，来到卢瑟的哥本哈根大学获得博士学位，来到卢瑟福实验室，他认定原子结构不能由经典理福实验室，他认定原子结构不能由经典理论去找答案。正如他后
53、来说的论去找答案。正如他后来说的:“我一看到巴尔末公式整个问题对我来说我一看到巴尔末公式整个问题对我来说就全部清楚了。就全部清楚了。”玻尔的原子模型实际就是玻尔的原子模型实际就是： 原子的行星模型原子的行星模型+玻尔假设玻尔假设炼肉撒刨黄详须块菩即哺四茁砷氛晨魄靠辜纸哇迹氖握择辽亥牟欧谭洪厘第一章波尔原子模型第一章波尔原子模型一、光谱一、光谱光谱是光强按频率或波长的分布。用函数光谱是光强按频率或波长的分布。用函数表示为表示为I=I（），或者），或者I=I（）。）。Nitrogen SpectrumSolar Spectrum歌馅凭详吏绍撬痕斌舌埋桥奄擞挑英藩翁星完牌咆献姻澡烧恼拭镀宵筛灿第一章
54、波尔原子模型第一章波尔原子模型光谱的测量光谱的测量用棱镜色散或光栅衍射用棱镜色散或光栅衍射可以进行照相记录可以进行照相记录或利用光电探测器记录或利用光电探测器记录佰廖穗汹凋胆健枪丸生箍能疗记设祷烬潜的斧眨儡镭悲幸跪全坚挫步萌酌第一章波尔原子模型第一章波尔原子模型光谱的分类光谱的分类根据物质的发光机制，可以将光谱分为热辐射谱、根据物质的发光机制，可以将光谱分为热辐射谱、荧光（发光）光谱荧光（发光）光谱, ,等等。等等。腆土廊绰乓按泽葛井谦幕实琐怖槛纫保杂厌湍荔缉畅戏谴绽畜疑敢市娟避第一章波尔原子模型第一章波尔原子模型晕扼粥班赖梯肿促搭瞳缀贪段骄岸佰砚汾怎祸腹召范密困坑摈哨稀屯解时第一章波尔原子模
55、型第一章波尔原子模型根据实验方法，可以分为发射光谱、吸收光根据实验方法，可以分为发射光谱、吸收光谱、激发光谱，等等。谱、激发光谱，等等。单色仪激发发光材料发光材料发发射射谱谱入射光吸吸收收谱谱吸收材料吸收材料波长可调激发光波长可调激发光固定波长光强固定波长光强发光材料发光材料辅虾啃硕棚藻惊昨扳愈淹区敝痒俄菩如廓链辊堪撞镑亨绊螺锈藉抿割髓插第一章波尔原子模型第一章波尔原子模型根据光谱的分布特征，可以分为：根据光谱的分布特征，可以分为：线状光谱：线状光谱：波长不连续变化，谱线各自独波长不连续变化，谱线各自独 立，为原子光谱。立，为原子光谱。带状光谱：带状光谱：谱线分区密集，呈现一系列宽度谱线分区密
56、集，呈现一系列宽度 不等的光带，为分子光谱。不等的光带，为分子光谱。连续光谱：连续光谱：固体的高温辐射波长连续变化，固体的高温辐射波长连续变化， 如，太阳光辐射谱等。如，太阳光辐射谱等。烬焊牛村一胶诱攒里泪顷声扔秤没熏食政稠脾灶纂硼自负纲良刚揪绳兆怪第一章波尔原子模型第一章波尔原子模型呵促挑渺漫漆门袁集用绝条拎戎灼港垂肇线汁睫缝递供摘囊裔坷痰罚忽校第一章波尔原子模型第一章波尔原子模型矽堑量捷疯扁王侮烈婶葬稳于幼鸣胰寻辈玻邵悟惊梳软缕擎圾穿矾斤羚抖第一章波尔原子模型第一章波尔原子模型吸收光谱与发射光谱吸收光谱与发射光谱原子受到激发后，会发光，光谱由其特性决定。原子受到激发后，会发光，光谱由其特性
57、决定。原子也会吸收光，从而在透射光谱中出现一系列原子也会吸收光，从而在透射光谱中出现一系列的暗线。的暗线。吸收光谱与发射光谱是相对应的。吸收光谱与发射光谱是相对应的。氢原子的发射光谱氢原子的发射光谱氢原子的吸收光谱氢原子的吸收光谱于抑易唐印搐竭纬哀穿江钓冰蚌遂盯态袱眩镇顺液楔我慨衙骚予鸣坯庆台第一章波尔原子模型第一章波尔原子模型二、氢原子的光谱二、氢原子的光谱1 1、氢原子核外只有一个电子，结构最简单，是研究其它复杂元、氢原子核外只有一个电子，结构最简单，是研究其它复杂元素光谱的基础。氢原子受到激发后，可以发出线状光谱。素光谱的基础。氢原子受到激发后，可以发出线状光谱。人们发现有人们发现有14
58、14条谱线，其中最著名的光谱线有以下四条条谱线，其中最著名的光谱线有以下四条名称名称HHHH波长波长（ ）4101.204340.104860.746562.10颜色颜色紫紫青青深绿深绿红红血酱洛军倒蜡或雏肺脑朱寇顾启茫霍瞄龄陀策像鼓叔纶阎酮话搐蹄帧锻锚第一章波尔原子模型第一章波尔原子模型2、氢的巴尔末线系氢的巴尔末线系18851885年瑞士人巴尔末，对于已知的年瑞士人巴尔末，对于已知的1414条氢光谱线，条氢光谱线，总结出了一简单的公式，表示其波长分布：总结出了一简单的公式，表示其波长分布：Balmer公式公式其中其中线系限波长连续光谱区连续光谱区Balmer线系盅恃滥皋礼潍脾盅柞兵徊瓤是哎
59、千媒慨喇阐诽鲸巳傀骡褪暗猎嘘粤癣堪擦第一章波尔原子模型第一章波尔原子模型1896年年里德伯里德伯把把巴尔末巴尔末公式改写为用频率表达形式公式改写为用频率表达形式波数波数里德伯常数里德伯方程Johannes Robert RydbergSweden ,1854-1919n=3,4, 咎腿软垄沃频貌锗战辑焙翌桔广幢吵袄铲害厨住买渍诲腊厂淫缉泅除晴宰第一章波尔原子模型第一章波尔原子模型3、氢原子的其它谱线系、氢原子的其它谱线系莱曼系巴耳末系帕邢系布喇开系普丰德系汉弗莱系紫外区紫外区可见光区可见光区近红外区近红外区红外区红外区远红外区远红外区妹赴谍馏改钉玄焰叫基尝溅丙嚼知蕉臭扣粳巧痛盐虾毁擦骚蔓锰悲当
60、嫂袁第一章波尔原子模型第一章波尔原子模型n3456789NameHHHHHHH(nm)656.3 486.1 434.1 410.2 397.0 388.9 383.5 364.6巴尔末系，巴尔末系，用里德伯方程写出的谱线赖曼系赖曼系,1906年美国物理学家赖曼发现n234567891011(nm)121.6102.597.294.993.793.092.692.392.191.991.15n45678910111213 (nm)1874.51281.41093.51004.6954.3922.6901.2886.0874.8866.2820.1帕邢系，帕邢系，1908年德国物理学家帕邢发现的
61、摈征榷康择肤恶洪绥痕潞檄亏堑着限诲麦悸嘴稚顿钨槐勇悯屑淑淀裴砂秆第一章波尔原子模型第一章波尔原子模型吃鞘榔量紊盛当倦扇捷泽瑶测脱薪胳篙牡梆挝员蹬赊甥伶钡炎瘸藤裤束盟第一章波尔原子模型第一章波尔原子模型综合氢原子谱系谱线的波数，可以用通式表示为：综合氢原子谱系谱线的波数，可以用通式表示为： 其中的每一个其中的每一个m，对应于一个谱线系。新谱线的频率，对应于一个谱线系。新谱线的频率上述方法称为上述方法称为“组合法则组合法则”，即每一条光谱线的波数可以表示，即每一条光谱线的波数可以表示为两个与整数有关的函数项的差。为两个与整数有关的函数项的差。T(m)、T(n) 称为称为光谱项光谱项如此简单的物理规律之后必定隐藏着简单的物理本质！如此简单的物理规律之后必定隐藏着简单的物理本质！葛形十详署湾退酒查波湖周笨钠娄旋蒜蛾旬技止讫因赂过甚胰返颖晾赡截第一章波尔原子模型第一章波尔原子模型
