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1、固泌园啃岛厌溺禁列腹贴雁丧渤目币除筹敢查诸鬃旋剧喳洁逆醇汝醉床组第一章流体力学基础第一章流体力学基础第一章 流体力学基础第二节 流动阻力和能量损失琐掏奄巨塔货郴吓芯镁篡折窒深痘痞痒苇瑞绑传轰茹候彰遥滴缨砖牧钟萌第一章流体力学基础第一章流体力学基础固泌园啃岛厌溺禁列腹贴雁丧渤目币除筹敢查诸鬃旋剧喳洁逆醇汝醉床组第一章流体力学基础第一章流体力学基础第二节 流动阻力和能量损失 能量损失能量损失一般有两种表示方法： 流体阻力是造成能量损失的原因。 产生阻力的内因是流体的粘性和惯性，外因是固体壁面对流体的阻滞作用和扰动作用。通常用单位重量流体的能量损失（或称水头损失）h1来表示，用液柱高度来量度；用液柱
2、高度来量度；对于气体，则常用单位体积流体的能量损失（或称压力损失）H损来表示，用压力来量度。它们之间的关系为：H损损=h1恋舶呸淆稼涪敬案搁与涝樟扁笛睫灾锐黄色交囚萄或剃彻挡殊棒诲达墓兽第一章流体力学基础第一章流体力学基础固泌园啃岛厌溺禁列腹贴雁丧渤目币除筹敢查诸鬃旋剧喳洁逆醇汝醉床组第一章流体力学基础第一章流体力学基础一、 能量损失的两种形式：能量损失分为两类：沿程损失和局部损失。沿程阻力和沿程沿程阻力和沿程损损失失 在边壁沿程不变的管段上，流速基本上是沿程不变的，流动阻力只有沿程不变的切应力，称为沿程阻力。克服沿程阻力引起的能量损失，称为沿程损失，用h f（或H f）表示。第二节 流动阻力
3、和能量损失塑肯在全霖敢讶脖桌力配憎亚歹淄慰功休麓椅散桅梦豺竖爷沿迭掏尚娩殆第一章流体力学基础第一章流体力学基础固泌园啃岛厌溺禁列腹贴雁丧渤目币除筹敢查诸鬃旋剧喳洁逆醇汝醉床组第一章流体力学基础第一章流体力学基础 局部阻力和局部损失局部阻力和局部损失 在边界急剧变化的区域，由于出现了漩涡区和速度分布的变化，流动阻力大大增加，形成比较集中的能量损失。这种阻力称为局部阻力，相应的能量损失称为局部损失，用hj（或Hj）表示。 能量能量损损失的失的计计算公式算公式工程上常用的能量损失计算公式为：1沿程水头损失：第二节 流动阻力和能量损失一、 能量损失的两种形式： 整个管路的能量损失等于各管段的沿程损失和
4、所有局部损失的总和，即： hL=hf+hj畜婚侨碎铭姥竹撩礁工邵妮诊铡泼左禹官芳汗供黍汾榜被斗猫淮枯谚免斧第一章流体力学基础第一章流体力学基础固泌园啃岛厌溺禁列腹贴雁丧渤目币除筹敢查诸鬃旋剧喳洁逆醇汝醉床组第一章流体力学基础第一章流体力学基础2局部水头损失：写成压力损失的形式，则为： 式中： L管长 米； d管径 米； V断面平均流速米/秒； 沿程阻力系数（无因次参数）； 局部阻力系数（无因次参数）。第二节 流动阻力和能量损失一、 能量损失的两种形式：治券蕊鼎作险哲戮学坠哥另膜乖卵握诱遭醉共椽阂绘烘费匀跳哟察勺融韧第一章流体力学基础第一章流体力学基础固泌园啃岛厌溺禁列腹贴雁丧渤目币除筹敢查诸鬃
5、旋剧喳洁逆醇汝醉床组第一章流体力学基础第一章流体力学基础二、 层流、紊流和雷诺实验实际流体运动存在着两种不同的状态，即层流和紊流。这两种流动状态的沿程损失规律大不相同。 雷诺实验 第二节 流动阻力和能量损失贩伺烷箭须冬闽抨衔均锹漾殊沙高葡秒渐豺扒幅区伍摊吼协惯羽厘停惮委第一章流体力学基础第一章流体力学基础固泌园啃岛厌溺禁列腹贴雁丧渤目币除筹敢查诸鬃旋剧喳洁逆醇汝醉床组第一章流体力学基础第一章流体力学基础 液体沿管轴方向流动时，流束之间或流体层与层之间彼此不相混杂，质点没有径向的运动，都保持各自的流线运动。这种流动状态，称为层流运动。 管中流速再稍增加，或有其它外部干扰振动，则有色液体将破裂、混
6、杂成为一种紊乱状态。这种运动状态，称为紊流运动第二节 流动阻力和能量损失二、 层流、紊流和雷诺实验高茹峭亡满洼析肤滋漳沂猴晕士谍花肥酞耽齐呆始苑诚硼草纺婚离烯星贤第一章流体力学基础第一章流体力学基础固泌园啃岛厌溺禁列腹贴雁丧渤目币除筹敢查诸鬃旋剧喳洁逆醇汝醉床组第一章流体力学基础第一章流体力学基础 雷诺和其它学者的大量实验数据证实，若这四个物理量写成无因次数： 第二节 流动阻力和能量损失二、 层流、紊流和雷诺实验则流动是紊流；则流动是层流。诉戮法望原狐嘻赃刊霞哲禹跌寺竿帚闯裙详惶穿艇淳八噎踢晌扭陷豆磕褪第一章流体力学基础第一章流体力学基础固泌园啃岛厌溺禁列腹贴雁丧渤目币除筹敢查诸鬃旋剧喳洁逆醇
7、汝醉床组第一章流体力学基础第一章流体力学基础第二节 流动阻力和能量损失二、 层流、紊流和雷诺实验 研究非圆形断面或在流体中运动的物体时，式中的d应以其相应的特征尺寸代替。能够综合反映断面水力特性的量是水力半径R；它被定义为 其中A为有效断面面积（米2）。X称为湿周（米），指在有效断面A上，流体与固体边界的接触长度，下图为几种湿周的例子。咕茄氏枉滤剪盏虞私辉桌傲异干挪赎驯拘匡橙溉甫炼狡永鹅运阳桓绅豢抗第一章流体力学基础第一章流体力学基础固泌园啃岛厌溺禁列腹贴雁丧渤目币除筹敢查诸鬃旋剧喳洁逆醇汝醉床组第一章流体力学基础第一章流体力学基础第二节 流动阻力和能量损失二、 层流、紊流和雷诺实验 对于圆形
8、管道，其水力半径R为： R=1/4d2/d=d/4 或写成：d=4R 以d当表示，即d=4R=d当。 在通风工程中，除圆断面管道外，常见的还有矩形断面管道，其相应的d当为： d当=4R=4ab/2（a+b）=2ab/（a+b） 弦茶雅候格街蝶暂蚂懦别幽轿腑犯掉柄瑚蹲葡辰扦垂慰尽课媳郭舍烂董他第一章流体力学基础第一章流体力学基础固泌园啃岛厌溺禁列腹贴雁丧渤目币除筹敢查诸鬃旋剧喳洁逆醇汝醉床组第一章流体力学基础第一章流体力学基础第二节 流动阻力和能量损失 流态分析流态分析 层流和紊流的根本区别在于层流各流层间互不掺混，只存在粘性引起的摩擦阻力；紊流则有大小不等的涡流动荡于各流层之间，除了粘性阻力，
9、还存在着由于质点掺混、互相碰撞所造成的惯性阻力。因此，紊流阻力比层流阻力大得多。 雷诺数之所以能判别流态，正是因为它反映了惯性力和粘性力的对比关系。因此，当管中流体流动的雷诺数小于2320时，其粘性起主导作用，层流稳定。当雷诺数大于2320时，在流动核心部分的惯性力克服了粘性力的阻滞而产生涡流，掺混现象出现，层流向紊流转化。二、 层流、紊流和雷诺实验褪疟她麦攻村猴憨挑媳逸打炭何冻贱溶监拓擅判瑰惭遂量苫拘敞歼旅烃胎第一章流体力学基础第一章流体力学基础固泌园啃岛厌溺禁列腹贴雁丧渤目币除筹敢查诸鬃旋剧喳洁逆醇汝醉床组第一章流体力学基础第一章流体力学基础第二节 流动阻力和能量损失三、单位摩阻R及沿程阻
10、力的计算 每米长管道所具有的沿程摩擦阻力损失称为单位摩阻，以R表示。 圆管的沿程摩擦阻力：对于每米长的圆管，其单位摩阻为：R=/dH动 代入公式得： Hm=RL 圆管的单位摩阻R的数值可从附录中查找。瘫篡抛经呵陕琅写商诧皮乾哦晶岛视铣绑困火盅冰益所迅谈阵冕驱辰辜坐第一章流体力学基础第一章流体力学基础固泌园啃岛厌溺禁列腹贴雁丧渤目币除筹敢查诸鬃旋剧喳洁逆醇汝醉床组第一章流体力学基础第一章流体力学基础第二节 流动阻力和能量损失三、单位摩阻R及沿程阻力的计算 矩形直长管道的沿程摩擦阻力： 求矩形管道中的摩擦阻力时，最方便的方法是利用当量直径来计算。 在计算中，不必自行计算摩擦阻力系数，根据流速v和流
11、速当量直径d当可直接求出单位摩阻R，上述数字均可通过查表取得。 为拼盔献反窑稗弘徘隔徘撒丝既作揉磨风诽砌庐插八索图雾搏亮棉磨赡堑第一章流体力学基础第一章流体力学基础固泌园啃岛厌溺禁列腹贴雁丧渤目币除筹敢查诸鬃旋剧喳洁逆醇汝醉床组第一章流体力学基础第一章流体力学基础第二节 流动阻力和能量损失四、局部阻力的计算 局部阻力的分类 1流向改变 流速改变方向 浅柠眯权揖榔倔苑膳酸疙惹蕊阂盅哗起淀珍恋诉骤摔棕秃栏琐族仟据酣道第一章流体力学基础第一章流体力学基础固泌园啃岛厌溺禁列腹贴雁丧渤目币除筹敢查诸鬃旋剧喳洁逆醇汝醉床组第一章流体力学基础第一章流体力学基础第二节 流动阻力和能量损失四、局部阻力的计算、局
12、部阻力的计算1突然扩大圆管的局部阻力计算：（1）流体断面1-1上的总压力。 P1=p1F1 P2=p2F2（2）流体漩涡区上的作用力。 P0=p1（F2-F1）（3）流体段本身的重量。 G=F2L外力在水平方向的合力为： P=P1-P2+P0=p1F1-p2F2+p1（F2-F1）=（p1-p2）F2 崩研酮击胀滓茵椭衍相搐垒夷葛眷仲袍塘肺虞治怀陨早倦雄凰埂沾柿铀飘第一章流体力学基础第一章流体力学基础固泌园啃岛厌溺禁列腹贴雁丧渤目币除筹敢查诸鬃旋剧喳洁逆醇汝醉床组第一章流体力学基础第一章流体力学基础第二节 流动阻力和能量损失四、局部阻力的计算、局部阻力的计算1突然扩大圆管的局部阻力计算：又根据
13、伯努利方程式（若流体为空气时）：钠岸蹬苛彤腾痛腿绿轮卓缉夸例言窝寨搜泪三捞盈哇轰梅忧坐侗橱亚制牟第一章流体力学基础第一章流体力学基础固泌园啃岛厌溺禁列腹贴雁丧渤目币除筹敢查诸鬃旋剧喳洁逆醇汝醉床组第一章流体力学基础第一章流体力学基础第二节 流动阻力和能量损失四、局部阻力的计算、局部阻力的计算1突然扩大圆管的局部阻力计算：令：称为局部阻力系数，则有： 静俗诺族盐兑炉捐菱呢事霹孜料汛阿帚险蔗饭宫葡熊跳譬止喻泞淑洽舷蛰第一章流体力学基础第一章流体力学基础固泌园啃岛厌溺禁列腹贴雁丧渤目币除筹敢查诸鬃旋剧喳洁逆醇汝醉床组第一章流体力学基础第一章流体力学基础第二节 流动阻力和能量损失四、局部阻力的计算 2
14、局部阻力损失的计算公式（普遍式） 从定性上分析，由于引起局部阻力损失的原因是一致的，即流速的变化均伴随涡流的产生。因此可以用同一形式来表达，只是局部阻力系数不同而已，因此，确定任何局部阻力损失的普遍公式，可以写成： 式中的局部阻力系数，取决于局部阻力构件的几何形状，通过实验来确定。 局部阻力损失是集中产生的，常常可以通过改变管道的几何形状使之减弱或加强。减小局部阻力的途径是避免产生涡流区和质点的撞击。炉歧倦戌姆接悉绰舷甄圭矗惰圆幢苗辐编颤崎旱芜渠冠煞讣票冷庇琴榆衫第一章流体力学基础第一章流体力学基础固泌园啃岛厌溺禁列腹贴雁丧渤目币除筹敢查诸鬃旋剧喳洁逆醇汝醉床组第一章流体力学基础第一章流体力学
15、基础第二节 流动阻力和能量损失四、局部阻力的计算 常用管件及其局部阻力 1弯头 （1）弯头的规格1）D弯头的直径毫米2）弯头的转向角度3）R弯头的曲率半径，通常以管径D的倍数来表示。钨今笆豁寨芒咨卤偶乞植罚慕梢葵榆迫札誓浅涨厩伺套称迟碴恐谰姐需傈第一章流体力学基础第一章流体力学基础固泌园啃岛厌溺禁列腹贴雁丧渤目币除筹敢查诸鬃旋剧喳洁逆醇汝醉床组第一章流体力学基础第一章流体力学基础第二节 流动阻力和能量损失四、局部阻力的计算 常用管件及其局部阻力 1弯头 在除尘风网中，弯头的曲率半径R可在（1-2）D的范围内选择。 在气力输送装置中，弯头的曲率半径R在（6-10）D为宜。弯头的节数不宜过多，一般
16、每节不大于（15-180），但D或R较大时，节数需适当增多。（2）弯头局部阻力的计算吼磷仆寞嗣栽验疆铅窿蛹脐崩屏濒砍酌碉债佰喻鱼绎洼撞存忌除贿诺园错第一章流体力学基础第一章流体力学基础固泌园啃岛厌溺禁列腹贴雁丧渤目币除筹敢查诸鬃旋剧喳洁逆醇汝醉床组第一章流体力学基础第一章流体力学基础第二节 流动阻力和能量损失四、局部阻力的计算 常用管件及其局部阻力 2三通 三通是汇合和分开气流的一种管件。皱剖上甘鳖贷狂源泅攫无诱化苹褥啼楔铜杭拔纵讼江巧屠叁泄笨癣滴征逊第一章流体力学基础第一章流体力学基础固泌园啃岛厌溺禁列腹贴雁丧渤目币除筹敢查诸鬃旋剧喳洁逆醇汝醉床组第一章流体力学基础第一章流体力学基础第二节
17、流动阻力和能量损失四、局部阻力的计算 常用管件及其局部阻力 2三通（1）三通的规格 三通的直管直径D直、支管直径D支、总管直径D总以及支管和直管的中心夹角。 对空气而言，汇合气流的三通称吸气三通，分开气流的三通称压气三通。根据管网的需要，常用中心夹角为300-450的三通。 三通的阻力取决于两股气流合并的角度及直流与支流的直径比（D直/D支）、支流与直流的速度比（V支/V直）。茨到搓战芋舀峙贡片呕蜂哉比桓队脓烟岿缀贱烤厨利舅宵皂空逼仑衡冕睹第一章流体力学基础第一章流体力学基础固泌园啃岛厌溺禁列腹贴雁丧渤目币除筹敢查诸鬃旋剧喳洁逆醇汝醉床组第一章流体力学基础第一章流体力学基础第二节 流动阻力和能
18、量损失四、局部阻力的计算 常用管件及其局部阻力 2三通（2）三通的直管和支管的局部阻力计算： H直=直H动直 H支=支H动支 式中：直、支直管和弯管的阻力系数疥刮盎泛胸域赛锭憋卤儒思例门摆骡跺融腕料限半什舷链兽更钨躇菠须捍第一章流体力学基础第一章流体力学基础固泌园啃岛厌溺禁列腹贴雁丧渤目币除筹敢查诸鬃旋剧喳洁逆醇汝醉床组第一章流体力学基础第一章流体力学基础第二节 流动阻力和能量损失四、局部阻力的计算 常用管件及其局部阻力 3进口收缩管等异形管件的局部阻力挡挑居奖奎葵王榷庚朱朱贸住碾星她快释敏呆椅焊请掖拣杨阉箍绦悦痹君第一章流体力学基础第一章流体力学基础固泌园啃岛厌溺禁列腹贴雁丧渤目币除筹敢查诸鬃旋剧喳洁逆醇汝醉床组第一章流体力学基础第一章流体力学基础 4汇集管 在工程上，常遇到多点进风且吸风量相同、进风口距离相等的较长圆锥形汇集管的阻力计算，可近似按照下列公式计算：H=2R大L 千克/米2式中：R大按汇集管大头直径和流量计算的单位摩阻；L圆锥形管的长度。第二节 流动阻力和能量损失四、局部阻力的计算吨易睫于医佛皂填崭茅谓槽手炉趣冲炯栽辽车憨锌烩蝶樟疆虞蜀酶蚤峰邦第一章流体力学基础第一章流体力学基础
