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1、1第8章 热辐射基本定律和辐射特性8.1 热辐射现象的基本概念热辐射现象的基本概念8.2 黑体热辐射的基本定律黑体热辐射的基本定律8.3 固体和液体的辐射特性固体和液体的辐射特性8.4 实际物体对辐射能的吸收与辐射的关系实际物体对辐射能的吸收与辐射的关系8.5 太阳与环境辐射太阳与环境辐射传热学第8章热辐射基本定律和辐射特性2第8章 热辐射基本定律和辐射特性8.1 热辐射现象的基本概念热辐射现象的基本概念8.1.1 热辐射的定义及区别导热对流的特点热辐射的定义及区别导热对流的特点定义：定义：由热运动产生的，以电磁波电磁波的形式传递能量的一种现象。它是物 体内部微观粒子的热运动状态热运动状态发生
2、改变时激发出来的。特点特点：1) 任何物体，只要温度高于绝对温度0 K，就会不停地向周围空 间发出热辐射；2) 热辐射的能量传递不需要任何介质，且在真空 中传递效率最高；3) 伴随电磁能和热能之间的能量形式的转变； 4) 热辐射具有强烈的方向性；5) 辐射能与温度和波长均有关； 6) 热辐射的热量取决于绝对温度的4次方。注意：注意：热辐射不断把热能变为辐射能，为了达到能量守恒定律，还需要 不断吸收周围物体投射到它表面的热辐射，并变为热能。 辐射传热指物体之间的相互辐射和吸收的总效果。 辐射传热量为零，但是热辐射仍在不断进行。传热学第8章热辐射基本定律和辐射特性3第8章 热辐射基本定律和辐射特性
3、8.1.2 从电磁波的角度描述热辐射的特性从电磁波的角度描述热辐射的特性1. 传播速率与波长、频率间的关系传播速率与波长、频率间的关系热辐射具有一般辐射的共性：1) 热辐射以光速在空间中传播；2) 电磁波的速率、波长和频率之间的关系为 c=f c=3*108m/s为电磁波传播速度，f为频率，为波长。2. 电磁波的波谱电磁波的波谱2000k以下热辐射: 0.8100m可见光波长：0.380.76 m太阳辐射能量：0.22 m热辐射研究的波长区段为： 0.1100m传热学第8章热辐射基本定律和辐射特性4第8章 热辐射基本定律和辐射特性不同波长热辐射的用途：不同波长热辐射的用途：1) 以25m为界分
4、为近红外线和远红外线，对物体进行远红外线加热。2) 1mm1m的电磁波为微波，能穿透塑料玻璃和陶瓷，会被水吸收产生 内热源，对物体均匀加热。(转，蚂蚁)3) 大于1m的电磁波广泛用于无线电技术。3. 物体表面对电磁波的作用物体表面对电磁波的作用(1) 吸收比、反射比与穿透比之间的一般关系吸收比、反射比与穿透比之间的一般关系热辐射投射到物体表面时，分为三部分吸收能量Q吸收率反射能量Q反射率穿透能量Q穿透率传热学第8章热辐射基本定律和辐射特性5第8章 热辐射基本定律和辐射特性固体和液体：固体和液体：+=1 表面状况对辐射特性影响很重要极短距离内把辐射能量吸收完(1m-1mm)，不允许热穿透。气体：
5、气体：+=1 内部状况对辐射特性影响很重要对辐射能没有反射能力，只能吸收或穿透。(2) 固体表面的两种反射固体表面的两种反射辐射能的反射方式镜面反射：物体表面的不平整尺寸小于投入辐射的波长时漫反射：物体表面的不平整尺寸大于投入辐射的波长时传热学第8章热辐射基本定律和辐射特性6第8章 热辐射基本定律和辐射特性8.1.3 黑体模型及其重要性黑体模型及其重要性绝对黑体：吸收比为1的物体镜体：反射比为1的物体绝对透明体：穿透比为1的物体由理想情况到复杂情况分析黑体模型：黑体模型：自然界不存在黑体，但是可以通过人工方法制造出类似黑体的模型。选择吸收比较大的材料制造一个空腔，并在壁面上开一个小孔，并使空腔
6、壁面保持均匀的温度，这种带有小孔的温度均匀的空腔就是黑体模型特点：特点：1) 在一定的小孔面积和腔体总面积之比下，材料本身的吸收比越大，黑 体模型的有效吸收比越大；反之亦然。2) 等温空腔内部的辐射是均匀且各向同性的，在相同物体中，黑体的辐 射能力和吸收能力都是最大的。传热学第8章热辐射基本定律和辐射特性7第8章 热辐射基本定律和辐射特性8.2 黑体热辐射的基本定律黑体热辐射的基本定律8.2.1 斯忒藩斯忒藩-波尔兹曼定律波尔兹曼定律三个定律三个定律分别从不同角度揭示在一定的温度下，单位表面黑体辐射能黑体辐射能的多少及其随空间方向空间方向与随波长分布波长分布的规律。为了定量分析热辐射能量大小，
7、引入辐射力的概念辐射力辐射力：单位时间内单位表面积向其上的半球空间的所有方向辐射出去 的全部波长范围内的能量,记为E,其单位为W/m2。黑体辐射力与热力学温度的关系由斯忒藩-波耳兹曼定律确定：=5.67*10-8W/(m2K4)为黑体辐射常数黑体辐射常数，C0=5.67W/(m2K4)称为黑体辐射系数黑体辐射系数，下角码b表示黑体以上公式称为辐射四次方定律，是辐射传热计算基础；该公式表明：随着温度上升，辐射力急剧增大随着温度上升，辐射力急剧增大。传热学第8章热辐射基本定律和辐射特性8第8章 热辐射基本定律和辐射特性8.2.2 普朗克定律普朗克定律普朗克定律揭示了黑体辐射能按波长分布按波长分布的
8、规律1. 光谱辐射力光谱辐射力定义：定义：单位时间内单位表面积向其上的半球空间的所有方向辐射出去的 在包含波长在内的单位波长内的能量，Eb，单位W/(m2m)2. 普朗克定律普朗克定律黑体的光辐射力光辐射力随波长波长的变化关系为： 波长，m ； T 黑体温度，K ；c1 第一辐射常数，3.74210-16 Wm2；c2 第二辐射常数，1.438810-2 WK； 光辐射能力随着波长的光辐射能力随着波长的增加，先是增加，然后增加，先是增加，然后又减少又减少传热学第8章热辐射基本定律和辐射特性9第8章 热辐射基本定律和辐射特性光谱辐射力最大处的波长m亦随温度不同而变化：随着温度的增高，最大光辐射力
9、的波长会减小，曲线峰值向左移动。波长与温度成反比的规律称为维恩位移定律维恩位移定律3. 普朗克定律与斯忒藩普朗克定律与斯忒藩-玻耳兹曼定律的关系玻耳兹曼定律的关系 光辐射力曲线下的面积就是该温度下黑体的辐射力传热学第8章热辐射基本定律和辐射特性10第8章 热辐射基本定律和辐射特性4. 黑体辐射能按波段的分布黑体辐射能按波段的分布为了确定在某个特定的波段范围内黑体的辐射能，需要对Eb进行积分这份能量在黑体辐射力中所占的百分数为：黑体辐射函数黑体辐射函数任意两个波长2、1之间黑体的辐射能为传热学第8章热辐射基本定律和辐射特性118.2.3 兰贝特定律兰贝特定律第8章 热辐射基本定律和辐射特性兰贝特
10、定律是黑体辐射能按空间方向的分布规律；1. 立体角立体角二维空间中利用平面角表示某一方向空间所占的大小；三维空间中利用立体角及微元立体角立体角及微元立体角表示某一方向的空间所占的大小在球坐标中， 为经度角， 为纬度角空间的方向可以用该方向的纬度角和经度角表示。立体角的单位称为空间度，记为sr从图中可以看出，单位面积可以表示为：从而得到微元立体角为：传热学第8章热辐射基本定律和辐射特性12第8章 热辐射基本定律和辐射特性2. 定向辐射强度定向辐射强度相同纬度角、不同经度角下，从微元黑体面积dA单位立体角中辐射出去的能量是相等的，因此，只要查明辐射能按不同纬度角分布的规律就可以了。设面积为dA的黑
11、体微元面积向围绕空间纬度角方向的微元立体角d内辐射出去的能量为d()，则实验测定表明：或者I为常数，与方向无关可以视为从方向看过来的面积，称为可见面积右边公式中左端物理量时从黑体单位可见面积发射出去的落到空间任意方向的单位立体角中的能量，称为定性辐射强度。传热学第8章热辐射基本定律和辐射特性13第8章 热辐射基本定律和辐射特性3. 兰贝特定律兰贝特定律(余弦定律余弦定律)黑体辐射的贝兰特定律表明： 黑体的定向辐射强度是个常量，与空间方向无关。说明：定向辐射强度是以单位可见面积作为度量依据的，如果以实际辐 射面积为度量依据，结果应该是公式8-15a所示的结果。另一种表达方式： 黑体单位面积辐射出
12、去的能量在空间的不同方向分布是不均匀的，按空间纬度角的余弦规律变化：在垂直于该表面的方向最大，而在于表面平行的方向为零，称为余弦定律Lambert定律图示定律图示传热学第8章热辐射基本定律和辐射特性14第8章 热辐射基本定律和辐射特性4. 兰贝特定律与斯忒藩兰贝特定律与斯忒藩-玻耳兹曼定律间的关系玻耳兹曼定律间的关系在公式(8-15a)两端各乘以d，然后对整个半球空间进行积分，得到从单位黑体表面发射出去落到整个半球空间的能量，即黑体的辐射力。将公式(8-14)代入上式得遵守兰贝特定律的辐射，数值上其辐射力等于定向辐射强度的倍。总结：总结：1. 黑体的辐射力由斯忒藩-玻耳兹曼定律确定，辐射力正比
13、于热力学温度的四次方 ；2. 黑体辐射能量按波长的分布服从普朗克定律，而按照空间方向的分布服从兰贝特定律3. 黑体的光辐射能力有个峰值，与此峰值相对应的波长由维恩位移定律确定，随着温度的升高，m向波长短的方向移动。传热学第8章热辐射基本定律和辐射特性15第8章 热辐射基本定律和辐射特性例题例题8-4 有一个微元黑体面积 ，与该黑体表面相距0.5m处另有三个微元面积dA1，dA2，dA3,面积均 为 ，该三个微元面积的空间方位如图中所示。使计算从dAb发出分别落在dA1，dA2，dA3对dAb所张的立体角中的辐射能量辐射能量。分析分析：现根据dA1，dA2和dA3的大小与方向确定它们对dAb所张
14、的立体角，然后根据公式(8-15a)即可得到所求解的能量。传热学第8章热辐射基本定律和辐射特性16第8章 热辐射基本定律和辐射特性计算计算：根据公式(8-12)可以得到注意注意：本题得出的是落到该立体角中的能量，但未必是微元面积dA1，dA2和dA3所吸收的来自黑体微元面积的能量，后者还与三个微元面积本身的辐射特性有关。传热学第8章热辐射基本定律和辐射特性17第8章 热辐射基本定律和辐射特性8.3 固体和液体的辐射特性固体和液体的辐射特性(实际物体实际物体)黑体是研究热辐射的标准物体，对于实际物体的辐射特性，将在与黑体的辐射特性进行对比的基础上进行研究。8.3.1 实际物体的辐射力实际物体的辐
15、射力实际物体的辐射力E总是小于同温度下的黑体的辐射力Eb，两者的比值称为实际物体的发射率，记为：实际物体的辐射力E可以表示为：其中，物体的发射率一般通过实验测定，它仅取决于物体自身它仅取决于物体自身，而与周围环境条件无关。传热学第8章热辐射基本定律和辐射特性188.3.2 实际物体的光谱辐射力实际物体的光谱辐射力第8章 热辐射基本定律和辐射特性实际物体的光辐射力往往随波长做不规则的变化。右图.实际物体的光辐射力按波长的分布的规律与普朗克定律不同，但定性上定性上是一致的。实际物体的光辐射力小于同温下的黑体同一波长下的光辐射力,两者之比为实际物体的光谱发射率光谱发射率与实际物体发射率之间的关系传热
16、学第8章热辐射基本定律和辐射特性19第8章 热辐射基本定律和辐射特性实际物体的辐射力并不严格同热力学温度的四次方成正比，但采用不同方次的规律来计算很不方便，因此，在工程应用中，先计算黑体的热力学温度四次方，然后乘以修正系数确定发射率。8.3.3 实际物体的定向辐射强度实际物体的定向辐射强度实际物体辐射按空间方向的分布，也不尽符合兰贝特定律。引入定向发射率概念：I()为与辐射面法向成角的方向上的定向辐射强度，而Ib为同温度下黑体的定向辐射强度1. 定向发射率随定向发射率随角的变化规律角的变化规律首先，对于黑体表面，显然定向发射率在极坐标中是半径为1的半圆；对于定向辐射强度随的分布满足兰贝特定律的
17、物体，其定向发射率在极坐标中是半径小于1的半圆，称为漫反射。(右图所示)传热学第8章热辐射基本定律和辐射特性20第8章 热辐射基本定律和辐射特性实验测定和电磁理论分析表明：金属与非导体的定向发射率随角的变化有明显的区别。金属金属材料材料的定的定向发向发射率射率 非导非导电体电体的定的定向发向发射率射率对于非导电体，从辐射面法向=0o到=60o范围内，定向发射率基本不变，而当超过60o之后，()的减小是明显的，直到=90o时()降为零(8-15)。对于金属材料，从=0o开始在一定角度内()是一个常数，然后随着的增大急剧地增大，在接近=90o的极小角度范围内()又减小直到零为止(8-14)。金属金
18、属材料材料的定的定向发向发射率射率 非导非导电体电体的定的定向发向发射率射率传热学第8章热辐射基本定律和辐射特性21第8章 热辐射基本定律和辐射特性2. 定向发射率定向发射率()与半球平均发射率与半球平均发射率之间的关系之间的关系是物体在整个半球范围内的辐射能与黑体的辐射能量之比，它的定义为由于定向发射率在半球空间的大部分范围内是常数，可以用其法向发射率n近似代替：M为修正偏差的系数，金属材料表面M=1.01.3，非导体为M=0.951.0出了高度抛光的表面以外，工程计算中一般取M=1.0，即=n。注意：注意：1. 工程手册中给出的物体发射率一般为法向发射率之值，当计算高度抛光表面时，应考虑=
19、n之间的差异。2. 既然大部分工程材料定向发射率可近似的取为常数，就意味着可以将它们当做漫反射体看待。传热学第8章热辐射基本定律和辐射特性22第8章 热辐射基本定律和辐射特性3. 影响物体发射率的原因影响物体发射率的原因发射率的取决因素：物质种类、表面温度和表面状况。(仅与物体本身有关，与外界条件无关)1. 不同种类物质的发射率有较大区别。2. 同一物体的发射率又随着温度的变化而变化3. 同一金属材料，磨光和粗糙表面的发射率也有很大差别。大部分非金属的发射率为0.850.9，且表面状况影响不大，一般取0.9.传热学第8章热辐射基本定律和辐射特性23第8章 热辐射基本定律和辐射特性例题例题8-6
20、 实验测得2500k钨丝的法向以单色发射率如图所示，使计算其辐射力及发光效率。题解题解：设钨丝表面为漫射表面，半球空间内的总辐射力可通过发射率确定，的值与光谱发射率之间的关系为：题解题解：可见光的波长范围为0.380.76m，则 。根据表8-1，近似取 ，在可见光内的能量为白炽灯的发光效率过低！白炽灯的发光效率过低！传热学第8章热辐射基本定律和辐射特性24第8章 热辐射基本定律与辐射特性8.4 实际物体对辐射能的吸收与辐射关系实际物体对辐射能的吸收与辐射关系黑体黑体：发射率为1，吸收比也是1。实际物体实际物体：发射率小于1，吸收比也小于1，它们之间的关系？它们之间的关系？8.4.1 实际物体的
21、吸收比实际物体的吸收比投入辐射投入辐射：单位时间内从外界投入到物体的单位面积上的辐射能；物体吸收比物体吸收比：物体对投入辐射所吸收的百分数。吸收比影响因素吸收比影响因素：吸收物体本身的情况(物质本身的种类、物体温度及 表面状况)、投入辐射的特性。光谱吸收比光谱吸收比：吸收比是对投入到物体表面上各种不同波长辐射能的 总体吸收比，而表征物体对某一波长辐射能吸收特性的 物理量称为光谱吸收比 。传热学第8章热辐射基本定律和辐射特性25第8章 热辐射基本定律与辐射特性1. 光谱吸收比光谱吸收比物体吸收某一特定波长辐射能的百分数称为光谱吸收比，物体的光谱吸收比与波长有关。有些物体随波长变化不大，而另外一些
22、材料则随波长的变化很大。2. 实际物体的吸收具有选择性实际物体的吸收具有选择性物体的光谱吸收比随波长而异的这种特性称为物体的吸收具有选择性。焊接为什么要带黑色墨镜、花儿为什么这样红？焊接为什么要带黑色墨镜、花儿为什么这样红？传热学第8章热辐射基本定律和辐射特性26第8章 热辐射基本定律与辐射特性3. 实际物体吸收的选择性对辐射传热计算所造成的困难实际物体吸收的选择性对辐射传热计算所造成的困难物体的吸收比除了与自身表面的性质和温度T1有关之外，还与投入辐射按波长的能量分布有关，而该能量分布又取决于发出投入辐射的物体的性质和温度，要根据吸收和发出辐射两方的性质和温度决定吸收比要根据吸收和发出辐射两
23、方的性质和温度决定吸收比。利用下标1、2分别代表所研究的物体及投入辐射的物体，那么物体1的吸收比可以写为：如果投入辐射来自黑体，则物体的吸收比可以表示为：传热学第8章热辐射基本定律和辐射特性27物体对黑体辐射的吸收与温度的关系物体对黑体辐射的吸收与温度的关系物体对黑体辐射的吸收与温度的关系物体对黑体辐射的吸收与温度的关系 第8章 热辐射基本定律与辐射特性对于一定的物体，其对黑体辐射的吸收比是温度T1、T2的函数，若物体的光谱吸收比和温度T2已知，则根据以上两个公式进行计算，积分可用数值法和图解法进行求解，如右图。从图中可以看出，对于黑体的投入辐射，所列物体的吸收比与投入辐射的温度有很大关系，如
24、果投入辐射是实际物体，那么吸收比的变化范围会更大，因此计算难度较大。传热学第8章热辐射基本定律和辐射特性28第8章 热辐射基本定律与辐射特性8.4.2 灰体的概念及其工程应用灰体的概念及其工程应用物体的选择性吸收特性选择性吸收特性，即对有些波长的投入辐射吸收多，而对另一些波长的辐射吸收少，该特性给工程中辐射换热的计算带来不变，对此，一般有两种处理方法，即：1) 灰体法灰体法，将光谱吸收比 () 等效为常数(物体的吸收比只取决于本身 的状况而于外界无关)，即 = () = const。并将 ( )与波长无关的物与波长无关的物 体称为灰体体称为灰体，与黑体类似，它也是一种理想物体一种理想物体；2)
25、 谱带模型法谱带模型法，即将所关心的连续分布的谱带区域划分为若干小区域， 每个小区域被称为一个谱带，在每个谱带内应用灰体假设。对于大部分工程问题来讲，只要在所研究的波长范围内光谱吸收比基本上与波长无关，那么灰体的假设即可成立，由于在工程常见的温度范围(2000k)内，许多工程材料都有这一特点，因此灰体假设带来的误差是可以容忍的。灰体的吸收比和发射率是相等的灰体的吸收比和发射率是相等的。传热学第8章热辐射基本定律和辐射特性29第8章 热辐射基本定律和辐射特性8.4.3 吸收比与发射率的关系吸收比与发射率的关系基尔霍夫定律基尔霍夫定律1. 实际物体吸收比与发射率之间的关系实际物体吸收比与发射率之间
26、的关系KirchhoffKirchhoff定律揭示了定律揭示了实际物体实际物体实际物体实际物体的的辐射力辐射力辐射力辐射力E E与吸收比与吸收比与吸收比与吸收比 之间的关系。之间的关系。 黑黑体体平平壁壁 任任意意平平壁壁 平平壁壁1 1为为黑黑体体表表面面，辐辐射射力力、吸吸收收比比和和表表面面温温度度分分别别为为E Eb b、 b b和和T T1 1，平平板板2 2为为任任意意物物体体的的表表面面，辐辐射射力力、吸吸收收比比和和表表面面温温度度分分别别为为E E、 和和T T2 2，两两者者很很近近，考考察察板板2 2的的能量收支差额能量收支差额能量收支差额能量收支差额。辐射换热的净热流密
27、度为辐射换热的净热流密度为 当平壁当平壁1 1、2 2温度相等，即处于热平衡状态，温度相等，即处于热平衡状态，q q=0 =0 ，可得，可得平壁平壁2 2为任意壁面，可写成为任意壁面，可写成基尔霍夫定律表达式基尔霍夫定律表达式基尔霍夫定律表达式基尔霍夫定律表达式传热学第8章热辐射基本定律和辐射特性30第8章 热辐射基本定律和辐射特性上式表明：上式表明：上式表明：上式表明：1. 1. 在在热热平平衡衡条条件件下下，任任何何物物体体的的自自身身辐辐射射和和它它对对来来自自黑黑体体辐辐射射的的吸吸收比的比值，恒等于同温度下黑体的辐射力。收比的比值，恒等于同温度下黑体的辐射力。2. 2. 热热平平衡衡
28、时时，任任意意物物体体对对黑黑体体投投入入辐辐射射的的吸吸收收比比等等于于同同温温度度下下该该物物体的发射率。体的发射率。2. 漫射灰体吸收比和发射率之间的关系漫射灰体吸收比和发射率之间的关系物体与黑体投入辐射处于热平衡时物体与黑体投入辐射处于热平衡时物体与黑体投入辐射处于热平衡时物体与黑体投入辐射处于热平衡时，物体的吸收比等于发射率。，物体的吸收比等于发射率。1. 1.按灰体的定义，其吸收比与波长无关，在一定温度下是一个常数。按灰体的定义，其吸收比与波长无关，在一定温度下是一个常数。2. 2.物体的发射率是物性参数，与环境条件无关。物体的发射率是物性参数，与环境条件无关。对于漫灰体，不论投入
29、辐射是否来自黑体，不论是否处于热平衡条件，对于漫灰体，不论投入辐射是否来自黑体，不论是否处于热平衡条件，其吸收比恒等于同温度下的发射率。其吸收比恒等于同温度下的发射率。根据基尔霍夫定律可知：根据基尔霍夫定律可知：物体的辐射力越大，其吸收能力越大，那么同物体的辐射力越大，其吸收能力越大，那么同物体的辐射力越大，其吸收能力越大，那么同物体的辐射力越大，其吸收能力越大，那么同温度下黑体的辐射力最大温度下黑体的辐射力最大温度下黑体的辐射力最大温度下黑体的辐射力最大。传热学第8章热辐射基本定律和辐射特性31第8章 热辐射基本定律和辐射特性3. 三个层次上的基尔霍夫定律三个层次上的基尔霍夫定律根据使用条件
30、不同，可以得到基尔霍夫定律三个不同层次上的表达式根据使用条件不同，可以得到基尔霍夫定律三个不同层次上的表达式层次数学表达式成立条件光谱，定向无条件，为纬度角光谱，半球漫射表面全波段，半球与黑体辐射处于热平衡或对漫灰表面8.4.4 温室效应温室效应由由于于大大大大多多多多数数数数物物物物体体体体对对对对可可可可见见见见光光光光波波波波的的的的吸吸吸吸收收收收表表表表现现现现出出出出强强强强烈烈烈烈的的的的选选选选择择择择性性性性，因因此此，不不能能把把物体表面对太阳能的吸收，利用灰体理论分析。物体表面对太阳能的吸收，利用灰体理论分析。例例如如：各各种种颜颜色色油油漆漆的的发发射射率率均均在在0.
31、90.9左左右右，但但是是白白漆漆的的吸吸收收比比仅仅0.10.2,0.10.2,而黑漆的吸收比在而黑漆的吸收比在0.90.9以上，因此，夏天白衣服比黑衣服凉快。以上，因此，夏天白衣服比黑衣服凉快。传热学第8章热辐射基本定律和辐射特性32第8章 热辐射基本定律和辐射特性温室效应：温室效应：玻璃的光谱穿透比与波长有很大关系，大部分太阳辐射能(3m)，从而产生温室效应。地球的温室效应：地球的温室效应：目前排放气体中有大量对辐射具有一定吸收率的气体，例如二氧化碳，CFC制冷剂(氟利昂)等，给地球罩上了一层玻璃。传热学第8章热辐射基本定律和辐射特性33第8章 热辐射基本定律和辐射特性例题例题8-7：一
32、火炉床的炉墙内表面温度为500K，其光谱发射率可近似的表示为：1.5m时，()=0.1；=1.510m时， ()=0.5； 10m时， ()=0.8。炉腔内壁接受来自燃烧着的煤层的辐射，煤层温度为2000K，设煤层的辐射可以作为黑体辐射，炉墙为漫射表面，试计算其发射率及对煤层辐射的吸收。题解：题解：炉墙的发射率可以按定义由以下分段计分来获得按定义，炉墙的吸收率为：由于炉墙为漫射体，所以 ，由此可得：传热学第8章热辐射基本定律和辐射特性34第8章 热辐射基本定律和辐射特性计算：计算：对于炉壁的发射率，有：所以：炉墙吸收的是2000k时的辐射，应按2000k计算T，即：分析：分析：发射率与吸收比不
33、相等，这是因为在所研究的波长范围内，()不是常数所致。传热学第8章热辐射基本定律和辐射特性35第8章 热辐射基本定律和辐射特性8.5 太阳与环境辐射太阳与环境辐射太阳是一个巨大的热辐射体, 太阳与地球之间的平均距离为1.51011m，太阳发出的能量只有二十三亿分之一到达地球，但平均每秒钟照射到地球上的能量远远高于全球能源的总消费量。三个问题：三个问题： 到达地球表面的辐射有多大？ 太阳能从太空穿过大气层到达地球的过程中会遇到哪些吸收和削弱？ 太阳的辐射能中各种波长能量的分布如何？8.5.1 太阳常数太阳常数 大气层外缘与太阳射线相垂直的单位表面积相垂直的单位表面积所接收到的太阳辐射能为1370
34、6W/m2，此值称为太阳常数，记为Sc，它与地理位置或者一天中的时间无关。传热学第8章热辐射基本定律和辐射特性36第8章 热辐射基本定律和辐射特性大气层外缘水平面上每单位积受到的太阳投入辐射为：f日地距离的修正系数，0.971.03大气层外缘任意表面法线与太阳辐射之间的夹角 天顶角天顶角 太阳辐射中的光谱分布太阳辐射中的光谱分布太阳辐射中的光谱分布太阳辐射中的光谱分布太太阳阳辐辐射射中中的的光光谱谱分分布布近近似似于于温温度度为为5762K5762K的的黑黑体体辐辐射射，起起99%99%的的能能量量集集中中在在0.230.23 mm的的短短波波区区域域，最最大大能能量量在在0.480.48 m
35、m处。处。地地球球直直径径为为1.281.28 10107 7mm，那那么么照照射射到到地地球上的太阳辐射能为球上的太阳辐射能为传热学第8章热辐射基本定律和辐射特性378.5.2 太阳能穿过大气层时的削弱太阳能穿过大气层时的削弱第8章 热辐射基本定律和辐射特性1. 被具有部分吸收能力的气体吸收： 臭氧、水蒸气、二氧化碳和各种CFC气体。2. 散射作用 对太阳投入辐射的重新辐射，分为分子散射(Rayleigh)和米(Mie)散射。 分子散射基本上向整个空间均匀的进行，一半射向宇宙空间，一半则到达地球 米散射使得辐射能基本沿着投入的方向继续向前传递，因此这部分散射能量可以认为全部到达地球。 没有散
36、射的部分全部投入到地球上，称为太阳的直接辐射。传热学第8章热辐射基本定律和辐射特性388.5.3 环境辐射环境辐射第8章 热辐射基本定律和辐射特性环境辐射是指地球以及大气层中某些具有辐射能力成分的辐射。，T分别是地球辐射的平均发射率与温度地表大部分由比较深的水水组成，可以近似看作是黑体。由于地球与宇宙空间之间能量守恒，且宇宙空间平均温度为4K，因此，可以得到地球平均温度为：即代入有关数据可得：该温度与地球温度该温度与地球温度250320K相符相符(红外线红外线)。大气层对地球表面投入辐射为：地上有霜，天上晴朗地上有霜，天上晴朗传热学第8章热辐射基本定律和辐射特性398.5.4 部分物体对太阳能的吸收比及应用部分物体对太阳能的吸收比及应用第8章 热辐射基本定律和辐射特性太阳能利用太阳能利用太阳能利用太阳能利用：温室效应、：温室效应、选择性表面涂层选择性表面涂层普通玻璃的光谱透射比普通玻璃的光谱透射比 温室温室温室温室太阳能热水器太阳能热水器太阳能热水器太阳能热水器物体对太阳辐射的吸收物体对太阳辐射的吸收比不等于自身的发射率比不等于自身的发射率传热学第8章热辐射基本定律和辐射特性
