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1、固体中的应力波李 清中国矿业大学参考书：1 王礼立. 应力波基础第2版,国防工业2 李玉龙. 应力波基础简明教程第1版 ,西北工业大学3 丁启财. 固体中的非线性波,中国友谊出版公司4 宋守志. 固体中的应力波,煤炭工业5 杨善元. 岩石爆破动力学基础,煤炭工业6 莱茵哈特. 固体中的应力瞬变,煤炭工业7 徐小荷. 冲击凿岩的理论基础与电算方法,东工8 郭自强. 固体中的波,地震目 录第0章绪论11 波动现象12 应力波的概念13 应力波分类34 应力波理论与其它力学理论的关系35 应力波理论的发展36 应力波理论在岩土工程中的应用3第1章一维应力波基础41.1波动方程与其解41.1.1 一维
2、纵波的波动方程41.1.2 波的传播速度41.1.3 波动方程的解51.1.4 解的物理意义61.2 应力波的几个基本参量71.3 应力波的能量71.4 波的衰减81.4.1 原因81.4.2 度量81.4.3 衰减率的测定91.5 考虑杆的横向效应的波动方程101.6 杆中的扭转波与弯曲波121.6.1 扭转波121.6.2 弯曲波13第2章二维和三维弹性波理论基础142.1 弹性体的运动微分方程142.2 弹性体的无旋波与等容波152.2.1 无旋波152.2.2 等容波162.3 平面波的传播172.3.1 平面纵波172.3.2 平面横波182.4 薄板中的应力波192.4.1 控制方
3、程192.4.2 纵波202.4.3 横波212.4.4 各种波速关系212.5 球面波222.5.1 波动方程与其解222.6 柱面波23第3章应力波的相互作用243.1 一维应力波在界面的反射和透射243.1.1 应力波在不同介质界面的反射和透射25应力波在变截面杆中的反射和透射263.2 两杆相撞的入射波273.3 传播图与状态图29传播图293.3.2 状态图303.4 弹性杆中波的传播图解法举例323.4.1 冲锤撞击杆件应力波的传播323.4.2 双圆柱活塞撞击钎杆应力波传播333.5 平面波的边界效应363.5.1 平面波在界面上的垂直入射363.5.2 平面波在界面上的倾斜入射
4、373.6 应力波引起的破裂39金属丝冲击波拉伸断裂393.6.2 Hopkinson压杆与飞片413.6.3 断裂准则413.6.4 简单反射拉伸波引起的层裂或剥裂423.6.5 物体形状对应力波引起破裂的影响453.7冲击波基本问题45第4章固体中的非线性波基础484.1 弹塑性加载波与其相互作用484.1.1 强间断弹塑性波的迎面加载48弱间断弹塑性波的迎面加载504.2 卸载波的控制方程和特征线51第5章岩石动态力学性质与应力波的相互作用535.1 岩石动态本构关系与动态强度535.2 岩石动态力学参数测试545.3 本构关系对应力波传播的影响545.4 应变率相关的应力波理论555.
5、4.1 Voigt体555.4.2 Maxwell体55第6章应力波在岩土工程中的应用556.1 应力波在冲击凿岩中的应用556.1.1 冲击凿岩的应力波的传递556.1.2 凿岩机的凿入机理556.1.3 入射波形对凿入效果的影响566.1.4 冲击凿岩的破坏原理566.2 应力波在爆破工程中的应用566.3 应力波在土动力学中的应用56绪论566.3.2 土的动应力-应变关系与其描述586.4 应力波在地震工程学的应用58第7章应力波测试分析技术简介了解607.1 膨胀环测试技术607.2 Hopkinson杆测试技术607.3 Taylor圆柱测试技术617.4 高速冲击载荷的实验技术6
6、1 / 第0章 绪论1 波动现象波动现象：水波、声波、电磁波、光波等.波是一种扰动或状态在介质中的传播,波动是非常普遍存在的一种运动形式,一般可分为两大类：机械波和电磁波.这里所述的应力波属于机械波,是机械扰动在连续介质中的传播过程.机械波产生于可变形介质的强迫运动,通过质点在平衡位置附近的振动来传递能量.2 应力波的概念介质的某部分受力发生了一种状态的扰动,离开初始平衡位置,与相邻介质质点发生相对运动,并和周围介质产生压力差,这种压力差将导致周围介质质点投入运动,但由于介质质点具有惯性,而使某相邻质点运动滞后,外载荷在表面上的扰动就这样在介质中由近与远地传播出去而形成应力波.应力波理论主要研
7、究力、位移、速度等物理量在固体中传播的规律以与它们对固体的作用效应.理论力学中,物理被认为是刚体,遵循牛顿惯性定律F=ma材料力学、弹性力学,研究物理变形,但不考虑变形而产生的物理运动,不考虑物理的惯性,遵循虎克定律现实的物体,惯性和弹性兼而有之,当它受力时,既改变它的速度又改变它的形状.物理受力部位的质点,克服惯性,发生速度的变化,这种变化遵循惯性定律,速度的变化必然导致变形,变形阻碍速度变化；反过来说,物理受力部位,由于弹性的作用,必定会有变形,这种变形符合虎克定律,但在实现变形时,质点会出现变速运动,变速运又阻碍变形的发展.由此可见,物理内部同时存在着弹性和惯性,相互作用,导致物理中形变
8、和速度的转移,这就是应力波.应力波得以在连续介质中传播的基本条件是介质的可变形性和惯性.对于不可变形的刚体,局部的扰动力或位移可立即传到整个物体的每一部分.若介质没有惯性,则扰动的传递也是瞬时完成的,一切实际材料都具备这两个条件,所以一切实际材料都能传播应力波.固体中的应力波的研究主要用于地震、爆作、高速撞击、爆破、超生波等应力波的发生和传播过程.应力波波阵面介质中扰动的区域和扰动未波与的区域的界面.分析波阵面的前后状态参量的变化关系,有两种类型.间断波波阵面前后质点微团的状态参量有一个有限的差值.状态参量发生跃变,数学上叫强间断.连续波波阵面前后质点微团的状态参量的差值为无限小.状态参量的分
9、布是连续的,数学上叫弱间断.强调一点间断波和连续波是相互转化.弥散波：如介质的性质使得高应力水平增量波具有较低传播速度,波形在传播过程中会逐渐拉长、散开的连续波.汇聚波：如介质的性质使得高应力水平增量波具有较高传播速度,那么处于后面的高波速的增量波不断追赶前面的较低波速的增量波,使得连续波波形逐渐缩短.冲击波：一定条件下,后面具有高波幅的增量波赶上前面波幅的较低的增量波形成以统一波速传播的强间断波波阵面,连续波转化为冲击波.间断波中除了冲击波之外,还有一种等熵的间断波,这就是弹性间断波,因为弹性变形是可逆的过程,弹性间断波只是在波形上与连续波不相同,二者在本质上没有区别.最后介绍关于加载波与卸
10、载波的概念.固体介质不但能承受压力,而且能承受拉力.对介质加压,使介质压密就是加载；对已经受压后的介质减压,使介质稀疏就是卸载.当波阵面通过一个介质微团时,其效果是使微团压密的就是加载波压缩波；其效果是使微团稀疏的就是卸载波拉伸波.加载波和卸载波的波形如图示.3 应力波分类(1) 按力的特征分拉伸、压缩波稀疏波或纵波；弯曲波、剪切波横波(2) 按波阵面的形状分平面波、柱面波、球面波(3) 按变形特征分无旋波膨胀波、等容波畸变波(4) 按介质的物理特征分弹性波、塑性波、粘弹波、粘塑波(5) 按介质的几何特性分一维波杆波、二维波平面波、三维波空间波4 应力波理论与其它力学理论的关系应力波理论是固体
11、动力学的分支.但目前的固体动力学往往集中研究材料在高应变率下的动态力学性能,而把已知材料的动态力学性能、介质受到外部动载作用的规律研究让位于应力波理论.但二者是相互依赖而发展,一方面应力波理论的发展必须建立在对材料动态力学性能的了解之上；另一方面,材料的动态力学性能往往必须通过应力波的测试与分析才能得到.应力波理论与其它力学理论的区别动力学研究载荷的早期效应瞬时效应,着重研究质点的运动和变形等物理量随时间的变化过程以与在物理中的传递,静力学研究的是载荷的后期效应只研究在力的作用下达到平衡之后的状态；动力学研究载荷对介质的局部效应,静力学研究载荷对介质的整体效应；动力学研究的动载有明显的耦合效应
12、,静力学研究的静载作用于固体的应力分布不随介质而变.5 应力波理论的发展线弹性波传播的数学理论早在上个世纪中叶由柯西、泊松、斯托克斯等解决,可直到本世纪四十年代,由于电子技术的发展,人们才直观地在固体中看到波,应力波理论才开始在一些工程领域得到应用.与此同时,Donnell、Taylor等人在理论上又发展了塑性波理论.五十年代前后,考虑应变率效应的粘塑性波理论又得到了发展.应力波理论特别在地球物理勘探中的实时采集与数据处理技术得到了迅速发展.6 应力波理论在岩土工程中的应用爆破工程、凿岩工程、桩基工程、岩石动态力学、土动力学、地震工程与抗震工程、地球化学勘探.第1章 一维应力波基础1.1波动方
13、程与其解 一维纵波的波动方程如图1-1所示,在一等截面的一维杆中取一微段dx,截面面积为A.基本假设为杆的横截面在变形过程中保持平面,不考虑横向扩展效应,杆上只分布沿截面均匀分布的轴向应力,因而位移u、工程应变、质点速度v和应力都只是x和t的函数.其左截面mn与右截面上的作用力F、分别为, 1微元体dx所受的惯性力为：由牛顿定律,得微元体平衡方程即 1-1方程1-1是一维纵波的波动方程,c为纵波的波速.1.1.2 波的传播速度波动方程中的c为称为波速,纵波波速.根据能量守衡定律和冲量定理可以推导.取一单位面积细长的杆,一端受到撞击,撞击后杆端的初速度为v0,受力为0.经过时间t后,扰动扩展到长
14、为l的区域,在此范围质点的运动速度均为v0,内力为0,则时间t内有外力作功扰动区域的动能扰动区域的位能根据能量守衡定律有 1根据冲量定理有 2所以有 3可见细长杆受撞击后,力与质点速度v0并非无关,而是成正比.将3式代入2式,得到纵波的传播速度同样可以弹性横波的波速以上波速推导中,应用了线弹性本构关系,事实上只要,既应力是应变的单值函数,而与应变率无关,波动方程1-1就成立.1.1.3 波动方程的解方程1-1的解法有分离变量法驻波法、积分变换法与行波法等,其中行波法对求解波动方程最为有效.令、,则、,故 1 2将1和2式代入波动方程,得 3对3式先对积分,得对3式先对积分,得于是有u=f+g 1-2公
