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1、工程流体力学习题答案（杜广生主编）第一章 习题1. 解：依据相对密度的定义：。式中， 表示4摄氏度时水的密度。2. 解：查表可知，标准状态下：， ，因此烟气在标准状态下的密度为：3. 解：（1）气体等温压缩时，气体的体积弹性模量等于作用在气体上的压强，因此，绝对压强为4atm的空气的等温体积模量： ；（2）气体等熵压缩时，其体积弹性模量等于等熵指数和压强的乘积，因此，绝对压强为4atm的空气的等熵体积模量：式中，对于空气，其等熵指数为1.4。4. 解：根据流体膨胀系数表达式可知：因此，膨胀水箱至少应有的体积为2立方米。5. 解：由流体压缩系数计算公式可知：6. 解：根据动力粘度计算关系式：7.
2、 解：根据运动粘度计算公式：8. 解：查表可知，15摄氏度时空气的动力粘度，因此，由牛顿内摩擦定律可知：9. 解：如图所示，高度为h处的圆锥半径：，则在微元高度dh范围内的圆锥表面积： 由于间隙很小，所以间隙内润滑油的流速分布可看作线性分布，则有：则在微元dh高度内的力矩为： 因此，圆锥旋转所需的总力矩为：10. 解：润滑油与轴承接触处的速度为0，与轴接触处的速度为轴的旋转周速度，即： 由于间隙很小，所以油层在间隙中沿着径向的速度分布可看作线性分布，即： 则轴与轴承之间的总切应力为： 克服轴承摩擦所消耗的功率为： 因此，轴的转速可以计算得到：11解：根据转速n可以求得圆盘的旋转角速度： 如图所
3、示，圆盘上半径为r处的速度：，由于间隙很小，所以油层在间隙中沿着轴向的速度分布可看作线性分布，即：则微元宽度dr上的微元力矩：因此，转动圆盘所需力矩为： 12. 解：摩擦应力即为单位面积上的牛顿内摩擦力。由牛顿内摩擦力公式可得： 13. 解：活塞与缸壁之间的间隙很小，间隙中润滑油的速度分布可以看作线性分布。间隙宽度： 因此，活塞运动时克服摩擦力所消耗的功率为： 14. 解：对于飞轮，存在以下关系式：力矩M=转动惯量J*角加速度，即 圆盘的旋转角速度： 圆盘的转动惯量： 式中，m为圆盘的质量，R为圆盘的回转半径，G为圆盘的重量。角加速度已知：粘性力力矩： ，式中，T为粘性内摩擦力，d为轴的直径，
4、L为轴套长度， 为间隙宽度。因此，润滑油的动力粘度为：15. 解：查表可知，水在20摄氏度时的密度： ，表面张力： ，则由式 可得，16. 解：查表可知，水银在20摄氏度时的密度： ，表面张力： ，则由式 可得，负号表示液面下降。第二章 习题1. 解：因为，压强表测压读数均为表压强，即 ，因此，选取图中1-1截面为等压面，则有：，查表可知水银在标准大气压，20摄氏度时的密度为 因此，可以计算h得到： 2. 解：由于煤气的密度相对于水可以忽略不计，因此，可以得到如下关系式： （1） （2）由于不同高度空气产生的压强不可以忽略，即1,2两个高度上的由空气产生的大气压强分别为和，并且存在如下关系：（
5、3）而煤气管道中1和2处的压强存在如下关系： （4）联立以上四个关系式可以得到： 即： 3. 解：如图所示，选取1-1截面为等压面，则可列等压面方程如下： 因此，可以得到：4. 解：设容器中气体的真空压强为 ，绝对压强为如图所示，选取1-1截面为等压面，则列等压面方程：因此，可以计算得到：真空压强为：5. 解：如图所示，选取1-1，2-2截面为等压面，并设1-1截面距离地面高度为H，则可列等压面方程： 联立以上三式，可得：化简可得： 6. 解：如图所示，选取1-1,2-2截面为等压面，则列等压面方程可得： 因此，联立上述方程，可得：因此，真空压强为： 7. 解：如图所示，选取1-1截面为等压面
6、，载荷F产生的压强为 对1-1截面列等压面方程： 解得，8. 解：如图所示，取1-1,2-2截面为等压面，列等压面方程：对1-1截面： 对2-2截面：联立上述方程，可以求解得到：9. 解：如图所示，取1-1截面为等压面，列等压面方程： 因此，可以解得A，B两点的压强差为：如果 ，则压强差与h之间存在如下关系：10. 解：如图所示，选取1-1,2-2,3-3截面为等压面，列等压面方程：对1-1截面： 对2-2截面：对3-3截面：联立上述方程，可以解得两点压强差为：11. 解：如图所示，选取1-1截面为等压面，并设B点距离1-1截面垂直高度为h列等压面方程： ，式中： 因此，B点的计示压强为： 1
7、2. 解：如图所示，取1-1截面为等压面，列等压面方程： 解方程，可得：13. 解：图示状态为两杯压强差为零时的状态。取0-0截面为等压面，列平衡方程： ，由于此时，因此可以得到：（1）当压强差不为零时，U形管中液体上升高度h，由于A，B两杯的直径和U形管的直径相差10倍，根据体积相等原则，可知A杯中液面下降高度与B杯中液面上升高度相等，均为 。此时，取0-0截面为等压面，列等压面方程：由此可以求解得到压强差为：将式（1）代入，可得14. 解：根据力的平衡，可列如下方程：左侧推力=总摩擦力+活塞推力+右侧压力即： ，式中A为活塞面积，A为活塞杆的截面积。由此可得：15. 解：分析：隔板不受力，
8、只有当隔板左右液面连成一条直线时才能实现（根据上升液体体积与下降液体体积相等，可知此直线必然通过液面的中心）。如图所示。此时，直线的斜率 （1）另外，根据几何关系，可知：（2）根据液体运动前后体积不变关系，可知： ，即，将以上关系式代入式（2），并结合式（1），可得：即加速度a应当满足如下关系式：16. 解：容器和载荷共同以加速度a运动，将两者作为一个整体进行受力分析： ，计算得到：当容器以加速度a运动时，容器中液面将呈现一定的倾角，在水刚好不溢出的情况下，液面最高点与容器边沿齐平，并且有： 根据容器中水的体积在运动前后保持不变，可列出如下方程： 即：17. 解：容器中流体所受质量力的分量为：
9、，根据压强差公式：积分，所以， （1）（1） （2） 式（1）中，令 ，可得（3） 令 代入式（1），可得18. 解：初始状态圆筒中没有水的那部分空间体积的大小为 (1)圆筒以转速n1旋转后，将形成如图所示的旋转抛物面的等压面。令h为抛物面顶点到容器边缘的高度。空体积旋转后形成的旋转抛物体的体积等于具有相同底面等高的圆柱体的体积的一半： (2)由(1)(2)，得 (3)即 (4)等角速度旋转容器中液体相对平衡时等压面的方程为 (5)对于自由液面，C=0。圆筒以转速n1旋转时，自由液面上，边缘处，则 (6)得 (7)由于 (8) (9)（1）水正好不溢出时，由式(4)(9)，得 (10)即（2）
10、求刚好露出容器底面时，h=H，则（3）旋转时，旋转抛物体的体积等于圆柱形容器体积的一半 (11)这时容器停止旋转，水静止后的深度h2，无水部分的体积为 (12)由(11)(12)，得 (13)得19. 解：根据转速求转动角速度： 选取坐标系如图所示，铁水在旋转过程中，内部压强分布满足方程：由于铁水上部直通大气，因此在坐标原点处有：，因此可得， 此时，铁水在旋转时内部压强分布为：代入车轮边缘处M点的坐标：，可以计算出M点处的计示压强为：采用离心铸造可以使得边缘处的压强增大百倍，从而使得轮缘部分密实耐磨。关于第二问：螺栓群所受到的总拉力。题目中没有告诉轮子中心小圆柱体的直径，我认为没有办法计算，不
11、知对否？有待确定！20. 解：题目有点问题！21. 解：圆筒容器旋转时，易知筒内流体将形成抛物面，并且其内部液体的绝对压强分布满足方程： （1）如图所示，取空气所形成的抛物面顶点为坐标原点，设定坐标系roz当 时，有 （圆筒顶部与大气相通），代入方程（1）可得， 由此可知，圆筒容器旋转时，其内部液体的压强为：令 可以得到液面抛物面方程为： （2）下面计算抛物面与顶盖相交处圆的半径 ，以及抛物面的高度 ，如图所示：根据静止时和旋转时液体的体积不变原则，可以得到如下方程： （3）其中， （4）气体体积用旋转后的抛物面所围体积中的空气体积来计算：取高度为z，厚度为dz的空气柱为微元体，计算其体积：
12、，式中r为高度z处所对应抛物面半径，满足，因此，气体微元体积也可表示为：对上式积分，可得： （5）联立（3）、（4）、（5）式，可得：，方程中只有一个未知数，解方程即可得到：代入方程（2）即可得到：说明顶盖上从半径到R的范围内流体与顶盖接触，对顶盖形成压力，下面将计算流体对顶盖的压力N：紧贴顶盖半径为r处的液体相对压强为（考虑到顶盖两侧均有大气压强作用）：则宽度为dr的圆环形面积上的压力为： 积分上式可得液体作用在顶盖上，方向沿z轴正向的总压力：由于顶盖的所受重力G方向与z轴反向，因此，螺栓受力F=N-G=175.6-5*9.8=126.6N22. 解：如图所示，作用在闸门右侧的总压力：大小：
13、 ，式中 为闸门的形心淹深，A为闸门面积。由于闸门为长方形，故形心位于闸门的几何中心，容易计算出：， ，式中L为闸门的长L=0.9m，b为闸门的宽度b=1.2m。所以可以得到：总压力F的作用点D位于方形闸门的中心线上，其距离转轴A的长度 ，式中=0.45m，为形心距离A点的长度，为形心的惯性矩。因此，可计算出： m根据力矩平衡可列出如下方程：，G为闸门和重物的重量，即：代入各值，可以计算得到：H=0.862m23. 解：作用在平板AB右侧的总压力大小：总压力F的作用点D位于平板AB的中心线上，其距离液面的高度 ，式中，为形心距离液面的高度，为形心的惯性矩。因此，可计算出： 24. 解：作用在平板CD左侧的总压力大小：总压力F的作用点D位于平板CD的中心线上，其距离O点长度 ，式中，为形心距离O点的长度，为形心的惯性矩。因此，可计算出： 25. 解：设水闸宽度为b，水闸左侧水淹没的闸门长度为l
