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1、实验2.1 微波波导管内的电磁场分布测量实验实验目的通过测量微波波导管内的电磁场分布，了解微波的产生、传播等基本特性，掌握微波测量的基本方法和技术。实验原理与方法一、 微波与体效应微波振荡器1、微波按照国际电工委员会（IEC）的定义，微波（Microwaves）是“波长足够短，以致在发射和接收中能实际应用波导和谐振腔技术的电磁波”。实际应用中，微波通常指频率在300GHz到300MHz、波长范围1毫米到1米的电磁波，可分为分米波、厘米波、毫米波三个波段。自上世纪40年代以来，微波科学技术表现出巨大的应用价值。例如， 雷达的诞生与成熟（1939一1945年）； 微波波谱学与量子电子学的巨大进步（
2、1944年至今）； 射电天文学大发展（19461971年）； 微波能量利用及微波医学（1947年至今）； 卫星通信及卫星广播的建立与普及（1964年至今）； 遥感、气象监测等； 高功率微波武器。1984年美国国防部制定定向能发展计划（定向能包括高能激光、粒子束和高功率微波（HPM）三个方面）。 “微波武器” 将在反卫星、反精确制导武器等方面发挥重要作用。2、体效应微波振荡器目前，常用的产生微波振荡器的有两大类，电真空器件与固体器件。其中，电真空器件主要包括微波电真空三极管、反射速调管、磁控管和返波管等；固体器件有晶体三极管、体效应二极管（也称耿氏二极管，由于体效应管中微波电流振荡现象是耿式（J
3、.B Gunn）于1963年首先发现的）和雪崩二极管。由于固体器件具有体积小、重量轻、耗电省及便于集成等优点，近几十年来发展迅速，尤其在中小功率范围内它已经取代电真空器件。固体器件中，采用体效应振荡器制成的微波信号源具有噪声低、工作电压低和便于调谐的优点，目前在实验室中广泛采用该类微波信号源。1）负阻效应体效应管的工作原理是基于N型砷化镓(GaAs)的导电能谷高能谷和低能谷结构，如图2.1-1所示，高低能谷间的能量差0.36eV。处于这两类能谷中的电子具有不同的有效质量和不同的迁移率。在常温下低电场时，大部分导电的电子处在电子迁移率高而有效质量较低的低能谷中，当随外加电场增大，许多电子被激发跃
4、迁到高能谷中，在那里电子迁移率低而有效质量较大。因此，低电场时，导电率高，而在高电场时导电率低。这种效应的结果使电子迁移率急剧下降。这种随电场的增加而导致电流下降的现象称为负阻效应，如图2.1-2所示。 图2.1-1N型GaAs的能带结构 图2.1-2 N型GaAs电子平均速度与外场关系2）体效应管的工作原理在N型砷化镓半导体材料上施加直流偏压V0后，电流随电压线性增长，但EEth时(Eth，为负阻效应起始电场)，由于负阻特性，形成所谓“负电阻效应”。“负电阻效应”形成的原因在于半导体内的载流子(例如电子)速度呈“负迁移率”特性，速度随电场的变化见图2.1-2，即当电场的强度增加到某个数值以后
5、，速度不是随电场增加而是减小。但是，电压在体效应管上的分布并非均匀，在电压的负极端，因半导体与金属电极有接触电阻，加上电子、之间的排斥作用，使该端的等效电阻较大，因此，在电压的负极端首先出现“负电阻效应”。这里的电子速度下降，而前面的电子速度较快，这些电子将把速度慢的电子抛在后面，结果在快电子和慢电子之间出现了电荷的不平衡，该区域呈现正电性，见图2.1-3。正电荷和后面赶上来的电子之间形成一个偶极层(偶极畴)，该区域内的电场方向与外加电场方向一致，使电子的速度更慢，所以，偶极畴在向正极移动的同时将不断扩大。但是，由于所加的总电压是一定的，当偶极畴上分担的电压较多时，没有进入“负电阻效应”的区域
6、上的电压将下降，电场减弱，电子速度减小，当该速度等于后面赶上来的电子的速度时，偶极畴不再扩大，以匀速向正极渡越，当到达正极时，偶极畴很快地消失，同时，在负极又形成新的偶极畴，重复上述的过程。我们看到，当负极刚开始进入“负电阻效应”时，体效应管内的电场最强，此时电流最大；在偶极畴以匀速运动时，区外的电场已经减弱，此时的电流由区外的电场决定，该电流显然是下降了。因此，通过体效应管的电流将如图2.1-4所示，呈现周期性振荡，其振荡频率与材料的尺寸(电压正负极间的距离)有关，如果尺寸合适，振荡频率将在微波范围。 图2.1-3 偶极区的出现和运动 图2.1-4 体效应管的脉动电流通过砷化镓的电流是一连串
7、很狭窄的尖峰波，其周期等于偶极畴的渡越时间。 ()式中，为体效应管工作频率（亦称固有频率），为晶体的厚度，为电子漂移速度。体效应管的振荡频率与高场畴的渡越时间有关。只要砷化镓的厚度足够小，体效应管可以产生类似脉冲尖峰的振荡波形，振荡频率就可很高。实际应用中，是将体效应管装在金属谐振腔中做成振荡器，通过改变腔体内的机械调谐装置可在一定范围内改变体效应管振荡器的工作频率。二、 微波在矩形波导管中的传输1、矩形波导管中的传输波型根据Maxwell方程组以及波导管的边界条件，可以求解出只有TE波和TM波这两大类波能够在矩形波导中传播，这里给以简单的证明：先介绍导行电磁波的场量关系。假设导行电磁波是沿z
8、方向传播的单色波，对于规则波导，场矢量对坐标z和时间t的依赖关系是，是沿z方向的波矢量分量。纵向场分量、具有形式 （）是与z轴垂直的横向坐标矢量。将电场和磁场都分解成纵分量和横分量 （） 将算子，也写成纵向、横向分量形式： （）由于导行波场量对z和t的依赖关系是，对场量的作用可以用代替。那么（）式中的两个旋度方程可以写成 （）注意只给出纵向分量，将上面方程分解成纵向分量和横向分量得 （） (） （） （）这里利用了公式。以 式（）得 由此解出并代入式（），得 （）其中，是波矢的横向分量。同样，可以解出 （）式（）和（）用导行波电磁场的纵向分量表示出了电磁场的横向分量。根据导行波场量的关系，按照
9、、取值的不同情况，可以把导行电磁波分为三种基本波型：横电波型；横磁波型；横电磁波型。现证明在规则波导管内第三种波型不存在：横电磁波型满足，电磁场完全是横向的。故对于横电磁波型，由式（）和（2.1.11）可以看出，除非，否则。而意味着，即波矢只有沿传播方向z的分量。关于横电磁波型的电磁场，由式（）（2.1.9），注意到，得 （） （） （） （）以点乘式（）两端，并利用式（2.1.15）得 （）式（）和（）表明，横电磁波的横电场满足的方程和没有电荷分布区域中的二维静电场相同。同样也可以证明横磁场满足的方程和没有电流分布区域中二维稳恒磁场相同。在理想导体波导管内部，这些方程只能有零解，所以理想波导
10、管不可能传播横电磁波型。故在矩形波导管内只传播横电波型和横磁波型这两种。2、TE10波在矩形截面ab波导管中的传输在实际应用中，一般让波导中存在一种波型，而且只传输一种波型。我们实验中用的TE10波就是矩形波导中常用的一种波型。为了实现单一波型（单模）传输，常把波导尺寸设计成标准化。宽边为a、窄边为b的矩形波导，只要满足b=（0.4-0.5）a的关系，波导管就只传输TEmn的最低模，即TE10波。TE10波具有可单传、带宽、低耗、简单稳定、易于激励、无限长、易于耦合等优点，是一种应用最广泛的波型。设矩形波导管内壁为理想导体且沿Z轴方向为无限长，矩形波导管中TE10波的各电磁场分量分别为： （）
11、它们相对应的电磁场结构及波导壁电流分布如图2.1-5所示。图2.1-5 TE10波的电磁场结构在波导中常用自由空间波长、截止波长、波导波长、相移常数、反射系数、驻波比等特性参量来描述电磁波在波导中的传输特征，对于矩形波导中的TE10波，它们的表达式为：在实际应用中，传输线不可能是无限长的，所以波导管中的电磁波是由入射波和反射波叠加而成的，其状态决定于负载的情况：终端接匹配负载，微波功率全部被负载吸收，无反射波，在波导中呈行波状态。这种情况下，。终端接一般性负载，即既有电阻又有电抗的负载，这就会形成全反射，波导中的电磁波为混合波状态。这种情况下，。终端被短路、开路或接纯电阻抗性负载，形成全反射，
12、波导中为纯驻波。这种情况下，。行波、混合波和驻波的振幅分布波示意图如图2.1-6所示。图 2.1-6（a）行波，（b）混合波，(c)驻波三、 微波参数测量原理与方法驻波测量线是测量微波传输系统中电场的强弱和分布的精密仪器。在波导的宽边中央开有一个狭槽，金属探针经狭槽伸入波导中。由于探针与电场平行，电场的变化在探针上感应出的电动势经过晶体检波器变成电流信号输出。沿狭槽移动探针，就可以测量出沿波导轴线的电磁场分布情况。驻波测量就是采用驻波测量线测量驻波比和波节的位置。在测量驻波比之前需要对检波晶体定标，即求出晶体检波率。1、检波微波二极管的检波特性曲线及检波率微波频率很高，通常用检波晶体(微波二极
13、管)将微波信号转换成直流信号来检测的。晶体二极管是一种非线性元件，亦即检波电流I同场强E之间不是线性关系，在一定范围内，大致有如下关系 （）其中：k,是和晶体二极管工作状态有关的参量。当微波场强较大时呈现直线律，当微波场强较小时(PlW)呈现平方律。因此，当微波功率变化较大时和k就不是常数，且和外界条件有关，所以在精密测量中必须对晶体检波器进行校准。校准方法：将测量线终端短路，这时沿线各点驻波的振幅与到终端的距离的关系应当为 （）上述关系中的也可以以任意一个驻波节点为参考点。联立（）和（）式子，并取对数得到 （）作出LgI1g|sin(2lg)|曲线，若呈现为近似一条直线，则直线的斜率即是检波率，若不是直线，也可以方便
