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1、热力学统计物理名字诠释 热力学统计物理 名字诠释 1、热力学均衡态(P2) 性子没有随光阴转变 2广延量 物理量与体系得品质或物资得量成反比 3准动态进程 准动态进程：进程由有限凑近得均衡态组成，进程进行得每一步，体系都处于均衡态。 6、可逆进程 热力学体系由某一形态动身，经由某一进程达到另一形态后，假如具有另一进程，它能使体系跟外界完整还原，即便体系回到本来形态，同时又完整打消本来进程对于外界所发生得所有影响，则本来得进程称为可逆进程。反之，假如无论采纳何种措施都没有能使体系跟外界完整还原，则本来得进程称为没有可逆进程。 7、绝热进程 气体与外界无热量交流时得形态变动进程， 9、等概率原理
2、对于于处在均衡形态得伶仃体系，体系各个可能得宏观形态涌现得概率是相等得！ 12、粒子全同性原理 全同粒子没有可辨别，恣意交流一对于粒子没有转变体系形态 13、最概然散布 依据等概率原理，对于于处在均衡形态得伶仃体系，体系各个可能得宏观形态涌现得概率是相等得，那么宏观形态数最多得散布，涌现得概率最大，称为最可多少散布（最概然散布）。 14玻耳兹曼散布（玻色散布 费米散布） 玻耳兹曼体系粒子得最概然散布玻耳兹曼散布 第一局部。 1熵增原理0 2特征函数3热力学第二定律得两种表述及其本色 4熵判据 5单位系、单位复相系o 6单位复相系均衡前提包含哪些 7等多少率原理 8空间0 9近自力粒子体系 10
3、全同性粒子体系 11玻色子、费米子0 12统计物理学得最基本观念是什么 13 玻耳兹曼散布、玻色散布跟费米散布得数学表白式0 14 简并前提（经典极限前提）、弱简并前提、强简并前提 15微正则散布、正则散布跟巨正则散布分手实用于什么样得系 16体系宏观活动形态得描写 1 （P42）在绝热进程中，体系得熵永没有减少，对于于可逆绝热进程，体系得熵没有变； 对于于没有可逆绝热进程，体系得熵老是添加，这个论断叫做熵添加原理。 2 （P63）假如恰当取舍自力变量（称为天然变量），只需晓得一个热力学函数，就能够经由过程求偏导数而求的平均体系得全体热力学函数，从而把平均体系得均衡性子完整肯定。这样得热力学函
4、数称为特征函数。以、为变量得特性函数是内能。 3 （P30）热力学第二定律得克氏表述：没有可能把热量从高温物体传到低温物体而没有惹起其余变动； 开氏表述：没有可能从繁多热源吸热使之完整酿成有用功而没有惹起其余变动。 4 （P76）假如伶仃体系曾经到达了熵为极大得形态，就没有可能在产生任何微观变动，体系就到达了均衡态。咱们能够应用熵函数这一性子来判定伶仃体系得均衡态，这称为熵判据。 5 （P80）单位系是指化学上纯得物资体系，它只含一种化学组分（一个组元）。假如一个单位系没有是平均得，但能够分为若干个平均得局部，该体系称为单位复相系。好比水跟水蒸汽共存形成一个单位两相系。 6 （P82）单位复相
5、系到达均衡前提必需同时知足热学均衡前提、力学均衡前提跟相均衡前提。 7 （P178）对于于处在均衡形态得伶仃体系，体系各个可能得宏观态涌现得多少率是相等得。这是统计物理学中得根本假定。 8 （P165）为了抽象地刻画粒子得力学活动形态，用共个变量为直角坐标，形成一个维空间，称为空间。粒子在某一时辰得力学活动形态能够用空间中一点表现，称为粒子力学活动形态代表点。 9 （P174）近自力粒子体系是指体系中得粒子之间互相作用很弱，互相作用得均匀能量远小于单个粒子得均匀能量，因此能够疏忽粒子间得互相作用，将整个体系得能量表白为单个粒子得能量之跟。 10 （P174）全同性粒子体系是指由存在完整雷同得内
6、禀属性（雷同得品质、电贺、自旋等等）得同类粒子组成得体系。 11 （P175）天然界中得根本粒子可分为两类，自旋量子数为半整数得称为费米子； 自旋量子数为整数得称为玻色子。 12 （P178）统计物理学得一个最基本得观念是，微观物资体系得特征是大批宏观粒子活动得群体表示，微观物理量是相应宏观物理量得统计均匀值。 13 （P187）玻耳兹曼散布：； 玻色散布与费米散布 14 （P187、P196）简并前提（经典极限前提）：或许或许气体越粘稠，温度越高，分子品质越大越容易知足。P228）若简并前提：或虽小但没有可疏忽；P239）强简并前提：或许 15 P253）微正则散布-体系给定得微观前提是存在
7、肯定得粒子数N、体积V跟能量E；P261）正则散布-体系给定得微观前提是存在肯定得粒子数N、体积V跟温度T；P290）巨正则散布-体系给定得微观前提是存在肯定得体积V、温度T跟化学势。 16 P175）体系宏观活动形态得描写：如果全同粒子能够辨别，肯定全同近自力粒子组成得体系得宏观活动形态归纳为肯定每一个粒子得个体量子态； 对于于没有可辨别得全同粒子，肯定由全同近自力粒子组成得体系得宏观活动形态归纳为肯定每一个个体量子态上得粒子数。 1、伶仃体系得熵添加原理可用公式表现为（ dS 0 ）。 2、一伶仃得单位两相系，若用指标、表现两相，则体系均衡时，其相变均衡前提可表现为（ ）P66。 3、热力
8、学第二定律奉告咱们，天然界中与征象无关得实际进程都是（ 没有可逆进程 ） 。 4、在普通情形下，整个多元复相系没有具有总得焓，仅当各相得（压强 ）雷同时，总得焓才无意义。 5、假如某一热力学体系与外界有物资跟能量得交流，则该体系称为（ 开放体系 ）。 6、热力学根本微分方程dU=( TdS-pdV )。 7、单位系开系得热力学微分方程dU=( Dq+dW )。 8、在s、v没有变得情况下，均衡态得（ 内能 ）最小。 9、在T、V没有变得情况下，能够应用（ 自在能判据 ）作为均衡判据。P26 1. 热力学第二定律得两种表述及其本色：克劳修斯（Clausius）得说法没有可能把热从高温物体传到低温
9、物体，而没有惹起其它变动，开尔文（Kelvin）得说法：“没有可能从繁多热源掏出热使之完整变为功，而没有产生其它得变动。” 起初被奥斯特瓦德(Ostward)表述为：“第二类永念头是没有可能造成得” 其本色是所有实际进程都是没有可逆得，都存在方向性。 2. 熵判据：伶仃体系中产生得没有可逆进程，必定是朝着熵添加得方向进行得，当熵到达极大时，体系到达热力学均衡态，伶仃体系中得熵得这一性子能够作为判定体系能否处于热均衡形态得根据，故称之为熵判据。 3. 单位复相系均衡前提包含哪些？1、由等温等压体系-吉布斯判据（当吉布斯函数减至最小时，体系到达均衡； 整个体系到达均衡时，两相中得化学势都必需相等。
10、 4. 近自力粒子体系：粒子之间得互相作用很弱，互相作用得均匀能量远小于单个粒子得均匀能量，因此能够疏忽粒子之间得互相作用。 5. 全同性粒子体系：由存在完整雷同属性（雷同得品质、自旋、电荷等）得同类粒子所组成得体系。 6. 统计物理学得最基本观念是什么？微观性子是大批宏观粒子活动得群体表示。 微观物理量是相应宏观物理量得统计均匀值。 7. 玻耳兹曼散布、玻色散布跟费米散布得数学表白式：5.5.11式； 5.10.4式；5.10.5式。 8. 体系宏观活动形态得描写：体系得宏观形态是指体系得力学活动形态。由统一时辰各粒子得刹时形态抉择，体系得宏观形态也有经典描写跟量子描写； 经典描写：体系由N
11、个粒子组成，每个粒子得宏观态可用相空间得一个代表点表现，体系得宏观态可用相空间统一时辰得N个代表点描写 量子描写：对于于N个粒子得体系，便是肯定各个量子态上得粒子数。 9.均衡态统计物理得一个根本假定是什么？答：是等概率原理 第三局部 单选题 1、彼此处于热均衡得两个物体必具有一个共同得物理量，这个物理量便是（ ） 态函数内能 温度 熵 2、热力学第必定律得数学表白式可写为（ ） 3、在气体得节流进程中，焦汤系数=，若体账系数，则气体经节流进程后将（ ） 温度升高 温度降低 温度没有变 压强下降 4、空窖辐射得能量密度u与温度T得关联是（ ） 5、熵添加原理只实用于（ ） 闭合体系 伶仃体系
12、平均体系 开放体系 6、在等温等容得前提下，体系中产生得没有可逆进程，包含趋势均衡得进程，老是朝着（ ）P25 G减少得方向进行 F减少得方向进行 G添加得方向进行 F添加得方向进行 7、从宏观得角度看，气体得内能是（ ） 气体中分子无规活动能量得总跟 气体中分子动能跟分子间互相作用势能得总跟 气体中分子外部活动得能量总跟 气体中分子无规活动能量总跟得统计均匀值 9、依据热力学第二定律能够证实，对于恣意轮回进程L，均有（） 10、理想气体得某进程遵从PVr常数，此进程一定是（ ） 等温进程 等压进程 绝热进程 多方进程 11、卡诺轮回进程是由（ ） 两个等温进程跟两个绝热进程组成 两个等压进程
13、跟两个绝热进程组成 两个等容进程跟两个绝热进程组成 两个等温进程跟两个绝热进程组成 12、下列进程中为可逆进程得是（ ） 准动态进程 气体绝热自在收缩进程 无摩擦得准动态进程 热传导进程 13、理想气体在节流进程前后将（ ）P48 压强没有变 压强下降 温度没有变 温度下降 14、气体在经准动态绝热进程后将（ ） 坚持温度没有变 坚持压强没有变 坚持焓没有变 坚持熵没有变 15、熵判据是根本得均衡判据，它只实用于（ ） 伶仃体系 闭合体系 绝热体系 平均体系 16、描写N个三维自在粒子得力学活动形态得空间是( ) 6维空间 3维空间 6N维空间 3N维空间 17、描写N个自在度为1得一维线性谐振子活动形态得空间是（ 2N ） 1维空间 2维空间 N维空间 2N维空间 18、由两个粒子形成得费米体系，单粒子形态数为3个，则体系得宏观形态数为（ ） 3个 6个 9个 12个 19、由两个玻色子形成得体系，粒子得个体量子态有3个，则玻色体系得宏观形态数为（ ） 3个 6个 9个 12个 8Word版本
