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1、一、概念、简答1. 晶体，非晶体，准晶体；p1,p41,p48答: 抱负晶体中原子排列非常规章, 主要表达是原子排列具有周期性, 或称为长程有序, 而非晶体就不具有长程的周期性., 因此不具有长程序, 但非晶态材料中原子的排列也不是杂 乱无章的 , 仍保留有原子排列的短程序. 准晶态 : 具有长程序的取向序而没有长程序的平移 对称序 ; 取向序具有晶体周期性所不能容许的点群对称性, 沿取向序对称轴的方向具有准 周期性 , 有两个或两个以上的不行公度特点长度按着特定的序列方式排列.2.布拉菲格子；p11答: 布拉菲格子是一种数学上的抽象, 是点在空间中周期性的规章排列, 实际晶格可以看成在空间格
2、子的每个格点上放有一组原子, 它们相对位移为r, 这个空间格子表征了晶格的周期性叫布拉菲格子.3. 原胞，晶胞； p11答: 晶格的最小周期性单元叫原胞. 晶胞: 为了反映晶格的对称性, 选取了较大的周期单元,我们称晶体学中选取的单元为单胞.4. 倒格子，倒格子基矢； （ p16）布拉伐格子；（p35）5. 独立对称操作：m、i 、1、2、3、4、6、6. 七个 晶系、十四 种答:7. 第一布里渊区 : 倒格子原胞32答：在倒格子中取某一倒格点为原点，做全部倒格矢G的垂直平分面， 这些平面将倒格子空间分成很多包围原点的多面体，其中与原点最近的多面体称为第一布里渊区；8. 基矢为aaiaajaa
3、 ijk 的晶体为何种结构；a如3a12又为何种结构？a 3 jk i 22解：运算晶体原胞体积：由原胞推断，晶体结构属体心立方a结1如就构a；2a3 a0030a0aaaa2由原胞推断，该晶体结构仍属体心立方结构；2229. 固体结合的基本形式及基本特点；（ p49p55、57p67p69答：离子型结合以离子而不是以原子为结合的单位，共价结合是靠两个原子各奉献一个电子，形成所谓的共价键，具有饱和性和方向性；金属性结合的基本特点是电子的共有化， 在晶体内部一方面是由共有化电子形成的负电子云，另一方面是侵在这个负电子云中的带正点的各原子实； 范德瓦尔斯结合往往产生于原先有稳固电子结构的原子或分子
4、间，是一种瞬时的电偶极矩的感应作用；10. 是否有与库仑力无关的晶体结合类型？答：共价结合中， 电子虽然不能脱离电负性大的原子，但靠近的两个电负性大的原子可以各出一个电子，形成电子共享形式，通过库仑力把两个原子连接起来；离子晶体中，正负 离子的吸引力就是库仑力；金属结合中， 原子依靠原子实与电子云间的库仑力紧紧地吸引着；分子结合中， 是电偶极矩把原本分别的原子结合成晶体，电偶极矩的作用力实际上就是库仑力； 氢键结合中， 氢先与电负性大的原子形成共价结合后，氢核与负电中心不再重合，迫使它通过库仑力再与另一个电负性大的原子结合；可见， 全部晶体结合类型都与库仑力有关；11. 为什么很多金属为密积累
5、结构？答：金属结合中， 受到最小能量原理的约束要求原子实与共有电子电子云间的库仑能要尽可能的低（肯定值尽可能的大原子实越紧凑，原子实与共有电子电子云靠的越紧密，库仑能越低，因此，很多金属结构为密积结构；12. 引入玻恩卡门条件的理由是什么.答：由原子运动方程可知， 除原子链两端的两个原子外其他任一个原子的运动都与相邻的两个原子运动相关， 原子链两端的两个原子只有一个相邻原子，其运动方程同其他原子不同，引入玻恩卡门条件便利于求解运动方程；并且引入玻恩卡门条件后，试验测得的振动谱与理论相符的事实说明玻恩卡门边界条件是目前较好的一个边界条件；13. 长光学支格波与长声学支格波本质上有何差别？答：长光
6、学支格波的特点是每个原胞内的不同原子作相对振动，振动频率较高， 它包含了晶格振动频率最高的振动模式；长声学支格波的特点是原胞内的不同原子没有相对位移，原胞作整体运动， 振动频率较低， 他包含了晶格振动频率最低的振动模式，波速是一常数；任何晶体都存在声学支格波，但简洁晶格晶体不存在光学支格波；14. 布洛赫定理（ p145）15. 紧束缚模型电子的能量是正值仍是负值答: 紧束缚模型电子在原子邻近的几率大，远离原子的几率很小，在原子邻近它的行为同在孤立原子的行为相近，因此紧束缚模型电子能量与在孤立原子中的能量相近，孤立原子中电子能量是一个负值，所以紧束缚模型电子能量是一负值；16. 本征半导体的能
7、带与绝缘体的能带有何异同？答：在低温下，本征半导体能带与绝缘体的能带结构相同；但是本征半导体禁带较窄，禁 带宽度在 2 个电子伏特以下； 由于禁带窄， 本征半导体禁带下满带顶的电子可以借助热激发跃迁到禁带上面空带底部，使得满带不满，空带不空，二者都对导电有奉献；17. 布洛赫函数满意rRn eik Rn r 为什么说上式中的具有波矢的意义？n答：人们总可以把布洛赫函数展成傅立叶级数 r a kG ei kGn rk其中是电子的波矢；将r 代入rRn eik Rn r h得 e到ik Rneik RnGh 其R 中n利2用m由上式可知，kk二、证明与运算有波矢的含义；1 立方格子的特点项目晶胞体
8、积简立方a3体心立方a3面心立方a3每个晶胞所含格点数12即1+84 即 8 1/8+61/81/2原胞体积a3a3/2a3/4最近邻数68123a2a最近邻距离a222 倒格子与正格子的区分与联系例 1 面心立方晶格，晶格常数a为原胞体积为第一布里渊区体积为aa例 2 体心立方晶格，晶格常数为原胞体积为第一布里渊区体积为例 3：知某种晶体固体物理学原胞基矢为a3ck（1）求原胞体积；（2）求倒格子基矢（3）求第一布里渊区体积a3aa3a2例 4：证明正格矢和倒格矢之间的关系式a1为G：iR2mjm为a 整数） ij2222例 5：证明：不存在5 度旋转对称轴；3. 课后习题：81.1 证明：
9、原子球半径为r ，晶格常数a 1c1.2 、试证明六方密排密积累结构中21.633证明： ABCD四原子球构成四周体结a构， 31.3 试证明：面心立方的倒格子为体心立方；1.3试证明：体心立方的倒格子为面心立方1.8 画出体心立方和面心立方晶格结构在100,110,111面上的原子排列1.9 指出立方晶格 111 面与100 面， 111 面与110 面交线的晶向111 面与110 面交线的晶1向10.其次章.问题：运算马德隆常数证明两种一价离子组成的一维晶格的马德隆常数为2 ln 2证明方法4.4、用紧束缚近似法求出面心立方晶格和体心立方晶格s态原子能级相应的能带函数；解：我们求解面心立方
10、，同学们做体心立方；（1）如只计及最近邻的相互作用，根据紧束缚近似的结果，晶体中S态电子的能量可表示成：在面心立方中，有 12个最近邻，如取Rm aaaa0 ，就这 12个最近邻的坐标是：1,1,0,1,1,0,1,1,0,1, 1,02222 a 0,1,1,a 0,1,1, a 0, 1,1, a 0, 1, 12222 a 1,0,1 a 1,0,1, a 1,0,1, a 1,0, 12222由于S态波函数是球对称的，在各个方向重叠积分相同，因此J RS 有相同的值，简单表示为 J1= J RS ；又由于 s态波函数为偶宇称，即s r s r 在近邻重叠积分J R * R U V R
11、d中，波函数的奉献为正sissiJ10；于是，把近邻格矢RS 代入SEs R 表达式得到：aaaa=SJ 0J1ei k x2k y i k xe2k y i k xe2k y i k xe2ky aaaai k ye2kz i k ye2kz i k ye2kz i k ye2k z +aaaai k xe 2k z i k xe2kz i kxe2k z i k xe 2k z =J2Jcosa kk cosa kkcosa kk cosa kk 2222S01xyxyyzyz=Jaaaaaas04 J1coskx coskycosky coskzcoskz coskx222222（2）对
12、于体心立方：有8个最近邻，这 8个最近邻的坐标是：E及4.7 、有一一维单原子链，间距为a，总长度为 Na；求（1）用紧束缚近似求出原子s 态能级对应的能带Ek 函数；（2）求出其能态密度函数的表达式；（3）假如每个原子s 态 只EFF有一个电子，求等于T=0K的费米能级00 处的能态密度；解1,E k ikaikaJ2JcoskaE2J coskaeJJes01s01012 ,N E2L2 dk2Na1N2dE2J1a sin kaJ1 sin ka3,N0kF2k 2dk2 Na2 k02Nak 0Fk002FF2a5.1 、设有一维晶体的电子能带可写成常数， m 是电子的质量；试求（ 1）能带宽度；（2）电子在波矢k 状态的速度；（ 3）带顶和带底的电子有效质量；E k 2ma2 7cos ka188cos 2
