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1、真空物理基础,一、理想气体定律及其状态方程,气体的压力p(Pa)、体积V（m3）、温度T（K）和质量m（kg）等状态参量间的关系，服从下述气体实验定律：,理想气体定律,具体应用方式常为针对由一个恒值过程连结的两个气体状态，已知3个参数而求第4个参数。例如：初始压力和体积为P1、V1的气体，经等温膨胀后体积变为V2，则由波义耳马略特定律，即可求出膨胀后的气体压力为P2=P1V1/V2。这正是各种容积式真空泵最基本的抽气原理。,一、理想气体定律及其状态方程,理想气体定律,相互不起化学作用的混合气体的总压力等于各种气体分压力之和，即：P=P1+P2+Pn 道尔顿定律表明了各组分气体压力的相互独立和可
2、线性叠加的性质。,道尔顿定律,一、理想气体定律及其状态方程,等体积的任何种类气体，在同温度同压力下均有相同的分子数，或者说，在同温度同压力下，相同分子数目的不同种类气体占据相同的体积，人们把1mol任何气体的分子数目NA叫做阿佛加德罗数，NA=6.0221023mol-1。在标准状态下（P0=1.01325105Pa，T0=0），1mol任何气体的体积V0称为摩尔体积。 V0=2.2410-2m3/mol。,阿佛加德罗定律,一、理想气体定律及其状态方程,二、气体分子运动论基础,麦克斯违速度分布定律 ：,最可几速率 平均速率 均方根速率,三种代表性的速度：,二、气体分子运动论基础,将气体分子微观
3、热运动的强弱直接与宏观上的气体压力定量联系起来：,理想气体的压力基本公式,二、气体分子运动论基础,气体中一个分子与其它分子每连续二次碰撞之间所走过的路程称为自由程，自由程有长有短，差异很大，但大量自由程的统计平均值却是一定的，称为平均自由程（m）。单一种类气体分子的平均自由程为,气体分子自由程 ：,二、气体分子运动论基础,如果是含有k种成份的混合气体，则,二、气体分子运动论基础,气体分子自由程 ：,式中是气体分子的有效直径（m），下标l、j分别代表第l、j种气体成份的参数。,二、气体分子运动论基础,气体分子自由程大于一给定长度x的几率,气体分子的某一次自由程取值完全是随机的，但大量自由程的长度
4、分布却服从一定的统计规律。气体分子自由程大于一给定长度x的几率为:,由此,可以计算出做定向运动的粒子束流穿过空间气体时的散失率，或根据所限定的散失率确定空间气体所必须达到的真空度。,二、气体分子运动论基础,关于气体分子对所接触固体表面（如容器壁）的碰撞问题，可以从入射方向和入射数量二方面加以讨论。若一立体角d与面积元ds的法线间的夹角为，则单位时间内由d方向飞来碰撞到ds上的气体分子数目dN与Cos成正比，这就是通常所说的余弦定律：,余弦定律,由于温度不同而引起气体流动，平衡时产生压力梯度的现象，称为热流逸现象。它会给真空测量带来误差。,二、气体分子运动论基础,热流逸现象,三、蒸汽,蒸汽,蒸汽
5、（又称可凝性气体），是相对于永久气体（或称非可凝性气体）而言的。对于任何一种气体，都存在着一个临界温度，在临界温度以上的气体，不能通过等温压缩发生液化，称为永久气体；而在临界温度以下的气体，靠单纯增加压力即能使其液化，便是蒸汽。,三、蒸汽,空间中的蒸汽分子返回到液体内去的过程叫凝结。蒸汽的凝结率Wkg/(m2s),即单位时间内在单位面积液面上凝结的蒸汽质量。 凝结的逆过程，即液体分子飞到空间变成蒸汽的现象，叫蒸发。单位时间通过单位面积液面蒸发的质量叫蒸发率Gkg/(m2s),凝结和蒸发,二者相等时，则处于饱和状态，此时空间蒸汽的压力称为对应平衡温度下的饱和蒸汔压PS。物质的饱和蒸汽压随着温度的
6、升高而增大。,三、蒸汽,一种蒸汽的实际压力P与其对应温度下的饱和蒸汽压PS之比，称为蒸汽当时的饱和度，作为最常用的一项指标参数，常把空气中水蒸汽的饱和度定义为空气的相对温度。,饱和度,三、蒸汽,在真空工程中，在蒸汽没有达到饱和之前，即饱和度1时，我们可以使用前面介绍的理想气体定律和公式来描述蒸汽的性质；而蒸汽一旦达到饱和，情况却大不相同，如果我们对饱和蒸汽继续作等温压缩，蒸汽压力将不再升高而是维持饱和蒸汽压的值不变，即不再服从波义耳马略特定律，为多余部分的蒸汽将凝聚为液态或固态；反之，在饱和蒸汽与其凝聚相（液态或固态）平衡共存的情况下，对蒸汽作等温膨胀，蒸汽的压力也不会降低，而是其凝聚相不断蒸
7、发或升华来补充蒸汽，直至全部变成蒸汽为止。饱和蒸汽与其凝聚相间的这种等温相变，尤其是水蒸汽的存在，在真空工程中有着不可忽视的影响。,饱和度,四、气体吸附,气体或蒸汽被固体表面浮获而附着在表面上,形成单层或多层气体分子层的现象叫做吸附。能捕集气体的固体叫吸附剂,而被吸附的气体成份叫吸附质。发生吸附作用的原因是由于在吸附剂表面存在着力场 根据吸附力的不同,气体吸附可分为物理吸附和化学吸附。,物理吸附是气体分子受范德瓦尔斯力的吸引作用而附着在吸附剂表面之上,与气体的液化过程相类似,其特点是吸附较弱,吸附热较小,吸附不稳定,较易脱附,但对吸附的气体一般无选择性,温度越低吸附量越大,能形成多层吸附,分子
8、筛吸附泵和低温泵的吸气作用就属于物理吸附。,物理吸附,四、气体吸附,化学吸附是靠固体表面原子与气体分子间形成吸附化学键来实现的,与发生化学反应相类似,同物理吸附相比,化学吸附的特点是吸附强,吸附热大,稳定不易脱附,吸附有选择性,温度较高时发生化学吸附的气体分子增多,只能紧贴表面形成单层吸附(在化学吸附的分子上面还能形成物理吸附),溅射离子泵和电子管中吸气剂的吸气作用就包括化学吸附。,化学吸附,四、气体吸附,气体吸附的逆过程,即被吸附的气体或蒸汽从表面释放出来重新回到空间的过程,称为脱附或解吸。解吸现象可以是自然发生的,也可以是人为加速的。自然解吸有两种情况,一是从宏观平均地看,每个吸附气体分子
9、在表面停留一段时间后,都要发生脱附飞回空间,这时也会有其它气体分子发生新的吸附,在气体温度压力一定的条件下,吸附速率与脱附速率相等,表面上的气体吸附量维持恒定;另一种情况是在抽真空的过程中,空间气体压力不断降低,表面上脱附速率大于吸附速率,气体吸附量逐渐减少,气体从表面上缓缓放出,这种现象在真空中叫做材料的放气或出气 。,气体脱附,四、气体吸附,四、气体吸附,通过人为的手段有意识地促进气体解吸现象的发生,在真空技术中叫做去气或除气.人工去气可以缩短系统达到极限真空的时间;可以获得没有气体分子遮盖的清洁表面。加热烘烤去气方法通过提高吸气表面的温度,增加分子热运动能量来促进解吸,边加热边排气,常用
10、于超高真空系统容器内表面及内部构件的去气和真空电子器件内灯丝等内部金属元件的去气；离子轰击去气方法一般是在空间形成气体放电,产生离子体区,使高能离子轰击待清洗的固体表面,产生气体溅射,使吸附气体发生脱附,这是一种相当有效、简捷迅速的除气手段,在薄膜技术、表面科学等有气体放电条件或有离子源的设备中广泛采用。,去气或除气,五、气体流动,当真空管道两端存在有压力差时,气体就会自动地从高压处向低压处扩散,便形成了气体流动。任何真空系统都是由气源(待抽容器)系统构件(管道阀门等)及抽气装置(真空泵)组成的,气体从气源经过系统的构件向抽气口源源不断流动,是动态真空系统的普遍特点。,真空技术中，气体沿管道的
11、流动状态可划分为如下几种基本形式：粘滞流、中间流、分子流。,五、气体流动,真空技术中，气体沿管道的流动状态可划分为如下几种基本形式：从大气压力下开始抽真空的初期，管道中气体压力和流速较高，气体的惯性力在流动中起主要作用，流动呈不稳定状态，流线无规则，并不时有旋涡出现，这种流动状态称为湍流（涡流，紊流）；随着流速和气压的降低，在低真空区域内，气流由湍流变成规则的层流流动，各部分具有不同速度的流动层，流线平行于管轴，气体的粘滞力在流动中起主导作用，此时气体分子的平均自由程仍远小于导管最小截面尺寸d，这种流态叫做粘滞流；当气体流动进入高真空范围，分子平均自由程远远大于导管最小尺寸d时，气体分子与管壁
12、之间的碰撞占居主要地位，分子靠热运动自由地直线前进，只发生与管壁的碰撞和热反射而飞过管道，气体流动由各个分子的独立运动叠加而成，这种流动称作分子流；发生在中真空区域内，介于粘滞流与分子流之间的流动状态叫做中间流或过渡流。,五、气体流动,为了考虑管道中流过的气体数量的多少，可以使用气体的质量流率qm(kg/s)和摩尔流率qv(mol/s)，即单位时间内通过管道某一截面的气体质量和气体摩尔数。不过这两种流率不便于实际测量，因此工程中广泛使用的是单位时间内流过管道指定截面的气体体积，即体积流率qv(m3/s)。在气体压力为P的截面上，qv 、qm、 q的关系为,质量流率qm(kg/s)和摩尔流率qv
13、(mol/s),五、气体流动,在真空泵入口处的气体体积流率又称为泵的抽气速率（简称抽速），是真空泵的重要性能指标之一。由于在不同压力下，相同的体积流率对应有不同的质量流率，所以在计算体积流率量值时，必须指明所对应的气体压力。,抽速,五、气体流动,气体流过一段真空管道的流量q G（气体的压力与其体积的乘积为气体量G(Pam3=J),即G=PV ）与管道两端的压力差P1-P2成正比，即有 q G =C(P1-P2) 式中的比例系数C具有体积流率的量纲（m3/s），它所反映的是管道允许流过气体能力的大小，定义为该段管道的流导。,流导,五、气体流动,把一个被抽容器的出口和一台真空泵的入口，用总流导为C的真空管路联接起来，若真空泵在其入口处的抽速为S，则该真空系统在被抽容器出口处所能产生的有效抽速Se为,有效抽速,此式习惯上称为真空技术基本方程。从中可以看出，在被抽容器出口产生的有效抽速Se，比泵口抽速S和管路流导C都要小；若要获得较大的Se，应该合理地搭配S和C，单独增大其中的一个，不能获得理想的结果。,
