《李发海版郭课件第13章同步电机的基本电磁关系修改》由会员分享，可在线阅读，更多相关《李发海版郭课件第13章同步电机的基本电磁关系修改（51页珍藏版）》请在金锄头文库上搜索。
1、第十三章 同步电机的基本电磁关系,教学目的： 从第10、11章得知，同步电机运行时有定、转子两个旋转磁场存在。 两个旋转磁场共同作用下实现能量转换。 本章研究在这两个磁场作用下发电机的电端口电压、电流之间的关系，建立基本方程，得到等效电路。,第十三章 同步电机的电磁关系,主要内容：,1）空载运行（转子励磁磁场单独存在）分析，时空相-矢量图,2）电枢反应：电枢磁场对励磁磁场的影响,3）隐极式与凸极式同步发电机的电动势相量图、方程式、等值电路,13-1 同步发电机空载运行,空载运行：当原动机带动发电机在同步转速下运行，励磁绕组流过适当的直流励磁电流，电枢绕组不带任何负载时的运行情况。,1 基波励磁
2、磁动势,当励磁绕组中通入直流励磁电流后，转子磁极形成固定N、S极的电磁铁，随着转子一起旋转。随转子一起旋转的磁动势，称为励磁磁动势。,由于转子励磁磁动势随转子一起转动，它也是一个旋转磁动势，所以同电枢绕组磁动势的分析方法一样进行傅立叶分解，分解出基波励磁磁动势。,1）凸极矩形波磁势,对比闭合回路1-5的气隙磁势： 彼此相等！（忽略铁心磁压降）,每个磁极所产生的磁动势波是幅值为 的矩形分布波，利用级数展开得到基波和谐波，基波幅值为：,励磁磁动势波形系数，,2) 隐机发电机 励磁绕组放置在磁极两边槽里，磁极中间不放绕组以使磁极磁动动势波形接近正弦，每极磁势最大幅值为： 。,隐极同步电机气隙磁势,图
3、示3个闭合回路所包围的安匝数分别为NkI, 3NkI与 5NkI，所以气隙磁势为阶梯波。,0,a,Fs,Fm,Fb,看大图,隐极同步电机气隙磁势,通过实际总槽数 与沿转子表面开的等距槽的总槽数 的比值查表得 。,阶梯波气隙磁势的基波幅值 为 。图中： Nf= 5Nk, 基波励磁磁动势在空间向量的位置：转子S极中心线与+A 轴的夹角。,空间参考轴选择定子A组绕组轴线+A处，基波励磁磁动势用空间矢量表示。 矢量长度等于基波磁动势的幅值,矢量位置为基波磁动势正波幅所在位置，矢量以角速度逆时针方向转动。, 转子的初始位置：转子S极中心在坐标轴（ ）上的位置；,2 基波励磁磁动势空间矢量,+A,3 基波
4、气隙磁密空间矢量,1) 隐极机 气隙均匀，当铁心不饱和时，气隙磁密与磁动势成正比，基波磁动势产生正弦波磁密；当磁路饱和时，若不考虑磁极的磁滞涡流效应下，基波磁密波的相位和基波磁动势波的相位相同。,2) 凸极机 气隙不均匀，即使铁心不饱和，气隙中产生的磁密大小与磁动势大小不成正比，正弦的基波励磁磁动势产生的磁密波是非正弦分布的（尖顶波），磁密波还要分解基波和一系列谐波，基波磁密和基波磁动势仍然同相位。,+A,4 定子相绕组的感应电动势、时间相量,气隙磁密旋转切割定子三相绕组，定子绕组感应随时间正弦变化的电动势，用时间相量来表示。由于空间坐标选A相绕组轴线+A为参考轴，所以时间相量也分析A相。,4
5、 定子相绕组的感应电动势、时间相量,+A,+j,1）磁极中心与+A轴线重合,A,X,A,X,n,X,X,2） 及 均领先+A轴。A相绕组边处于磁极中心线，磁密最大，A相绕组感应电动势瞬时值为正最大。,+A,+j,N,S,+A,结论： 及 在空间参考轴+A上初相位 与A相时间相量 在时间参考轴+j的初相位 之间存在一定关系，即： ，此关系适合任意时刻。,5 时空相矢量图,将空间+A与时间+j重合在一起，将磁势与电势相量画在一个图中，构成时间-空间相量矢量图，即时空相-矢量图。,结论：在时空相矢量图中，A相电动势 总是落后于转子励磁磁动势 或励磁磁密矢量,6 空载特性,定子绕组开路、转子由原动机拖
6、动到额定转速并通入励磁电流的运行状态称为同步发电机的空载运行，称 的函数关系为空载特性，它是一条非线性关系的饱和曲线。,6 空载特性,注意：（1）空载曲线横坐标是实际的励磁电流，或每极实际磁动势波幅，而不是基波磁动势。（2）空载特性是在电机空载时，即定子电流为零时得到的，但其表达的是励磁磁动势感应电动势的能力，所以负载时仍可使用。,13-2 对称负载时的电枢反应,定义：电枢磁动势对励磁磁动势的影响称电枢反应,1) 定子三相对称绕组中对称三相电流产生基波电 枢磁动势,（1） 大小： (A),（2） 转速： (r/min),（3） 转向：沿通电相序A、B、C的方向，它与转子转向相同,（4） 极对数
7、：和转子极对数相同，决定于绕组的节距,1 磁动势分析,2) 转子励磁绕组通入直流产生基波励磁磁动势,（4） 极对数：和转子磁极的极对数相同。,（1） 大小： (A),（2） 转速：和转子转速一样为同步速；,（3） 转向：和转子转向一致；,定子绕组的基波电枢磁动势和转子的基波励磁磁动势，它们的转速、转向、极对数均相同，彼此之间相对静止，因此两者的合成磁动势将是一个同样转向、转速、极对数的旋转磁动势，由它们合成在电机中产生气隙磁场。,谐波电枢磁动势和励磁磁动势没有固定作用，不能合成恒定的磁动势。谐波励磁磁动势很小。,结论：,2 基波电枢磁动势对基波励磁磁动势的作用,电机带负载后， ，由于所带负载性
8、质不同，使 和 之间相位角不同，电枢反应的性质也不同。,设 时，转子S极中心在空间坐标轴超前 的位置，即 的位置。,空间基波电枢磁动势向量 空间基波励磁磁动势向量 空载时定子一相电动势,A,X,n1,.,+A,1） ，cos =1的情况,2),（落后）， 的情况,（领先）， 的情况,3),为落后的一个任意角,4）,1） ，cos =1的情况,1） ，cos =1的情况,当时间+j轴与空间参考轴A轴重合时，电枢电流 将与电枢磁动势 重合。,电枢反应磁动势 落后励磁磁动势 空间电角度，叫做交轴电枢反应磁动势，交轴电枢反应使合成磁动势 与励磁磁动势 不在一个方向上，相差一个相角 。,结论：,2) （
9、落后）， 的情况,与 相差 ， 对 起去磁作用，此时的 叫直轴去磁电枢反应磁动势。,直轴去磁电枢反应使合成磁动势 比 减小，气隙磁密比空载时减小，感应电动势相应减小， 与 同相位，即,+A,+A,3) （超前）， 的情况,4） 为落后的一个任意角,d轴,q轴,电枢反应磁动势 可以分解为两个分量：,（1）沿直轴方向的分量 对 起去磁作用；,（2）沿交轴方向的分量 使合成磁动势 与 产生夹角 。,d轴,q轴,保持励磁电流不变， 同一台发电机，端电压的变化，不仅与负载电流的大小有关，还与负载性质有关。,13-3 隐极同步发电机的磁动势电动势 相-矢量图和电动势相量图,一、负载电流对端电压的影响,二、
10、负载时定子绕组一相的电压方程式,非线性,单值,定子每相的电压方程式：,定子每相绕组的漏磁通电动势：, 每相漏阻抗,定子每相的电压方程式为：,电枢电流 流过定子绕组，在每相绕组中产生电阻压降和漏电抗压降。漏电抗压降是漏磁通产生的，定子绕组产生的漏磁通包括三个部分： （1）槽漏磁通 （2）端部漏磁通 （3）差漏磁通。,定子一相主磁通和漏磁通,空载时：,非线性,以上分析结果（ ）适合于磁路饱和(饱和误差忽略) ，也适合于磁路线性,即磁路不饱和。,单值，一一对应,线性化后采用叠加原理，认为励磁磁动势 单独在气隙中产生磁密 ，电枢磁动势 单独在气隙中产生磁密 ，气隙磁密 等于 和 叠加。,三、不考虑磁路
11、饱和，隐极机电动势相量图,四、电枢反应、同步电抗和等效电路,不计饱和,电枢反应电动势 是由 产生的，在相位上总是落后于 电角度，若引入一个比例常数 ，则 和 关系可写成： ， 相当于一个感抗，称作同步电机的电枢反应电抗。,已知发电机的端电压、负载电流和功率因数 及参数 ，负载为感性。,隐极发电机的相量图,1、电压调整率定义,a、电压升高的调整率:,电容性负载,电阻性负载,电感性负载,补充（不讲）,2、隐极发电机的外特性解释（理论上）,1、纯电阻负载,13-4 凸极同步发电机的双反应理论 及电动势相量图,1、凸极同步发电机的双反应法 凸极发电机气隙不均匀，磁路磁阻不均匀，在凸极发电机中，不能用空
12、载特性曲线求气隙电动势与合成磁势的大小关系。为解决这个困难，前人总结了一个好的分析方法，称为双反应法，也叫布朗戴尔双反应法。它的理论基础就是磁路不饱和采用的叠加原理。,非线性,多值，非一一对应,也就是说。凸极电机的磁动势电动势相-矢图来分析电磁关系是不现实的。,d轴,q轴,依据叠加原理的双反应法是把电枢基波磁动势 分解为两个相位互差90度（正交）的磁势：直轴电枢反应磁动势 和交轴电枢反应磁动势 。,进一步说，甚至可以把电枢电流I也进行分解：,d轴,q轴,二、 凸极发电机的电动势相量图,凸极发电机中的 和 ，可以看作是电枢电流 的分量 和 产生的， 与 成900电角度， 与 同相位。即：,d轴,q轴,凸极同步发电机的电动势相量图,落后 时， 领先 时，,已知： ， ， 和电机参数,若已知 和 的夹角 ，可求得 和 的夹角 ：,三、 等值电路,和 同相位，但 ，,假设 ，用 代替 ，得到其等值电路。,令：,因,
