xrd结构解析基础解析

XRD解析---基础知识,倒易点阵 ：随着晶体学的发展，为了更清楚地说明晶体衍射现象和晶体物理学方面的问题，Ewald在1920年首先引入倒易点阵的概念倒易点阵是一种虚拟点阵，它是由晶体内部的点阵按照一定的规则转化而来的现已经成为解释X射线衍射的一种有利工具晶体中的原子在三维空间周期性排列，这种点阵称为正点阵或真点阵 以长度倒数为量纲与正点阵按一定法则对应的虚拟点阵------称倒易点阵,定义倒易点阵,定义：倒易点阵的基本矢量垂直于正点阵矢量构成的平面 所以有: (仅当正交晶系）,,,,,倒易点阵性质（几何意义）,根据定义在倒易点阵中,从倒易原点到任一倒易点的矢量称倒易矢量rhkl r* hkl = 可以证明: 1，r*矢量的长度等于其对应晶面间距的倒数 r* hkl =1/dhkl 2，其方向与晶面相垂直 g*//N(晶面法线),,正点阵中的每组平行晶面（hkl)相当于倒易点阵中的一个倒易点，此点必须处在这组晶面的公共法线上，即倒易矢量方向上；它至原点的距离为该组晶面间距的倒数由无数倒易点组成的点阵即为倒易点阵因此，若已知某一正点阵，就可以作出相应的倒易点阵与其性质有关的两个问题,倒易点阵与正点阵（HKL）晶面的对应关系 ，r*的基本性质确切表达了其与（HKL）的— —对应关系，即一个r*与一组（HKL）对应； r*的方向与大小表达了（HKL）在正点阵中的方位与晶面间距；反之，（HKL）决定了r*的方向与大小。

r*的基本性质也建立了作为终点的倒易（阵）点与（HKL）的— —对应关系：正点阵中每—（HKL）对应着一个倒易点，该倒易点在倒易点阵中坐标（可称阵点指数）即为（HKL）；反之，一个阵点指数为HKL的倒易点对应正点阵中一组（HKL），（HKL）方位与晶面间距由该倒易点相应的决定，下图为晶面与倒易矢量（倒易点）对应关系示例 倒易点阵的建立： 若已知晶体点阵参数，即可求得其相应倒易点阵参数，从而建立其倒易点阵．也可依据与（HKL）的对应关系，通过作图法建立倒易点阵即在正点阵中取若干不同方位的（HKL），并据其作出对应的，各终点的阵列即为倒易点阵．,晶面与倒易结点的关系,,,2,,,,S1=1/,S0=1 /,,,O,C,,1/,1，设以单位矢量S0代表波长为的X-RAY,照射在晶体上并对某个hkl面网产生衍射， 衍射线方向为S1，二者夹角2 2，定义S=S1-S0为衍射矢量，其长度为： S=S1-S0=sin  2/ =1/d,倒易点阵 Ewald 作图法,,,2,,,,S1=1/,S0=1 /,,,O,C,,1/,3 ，S长度为1/d，方向垂直于hkl面网， 所以 S=r* 即： 衍射矢量就是倒易矢量。

4 ，可以C点为球心，以1/为半径作一球面，称为反射球（Ewald 球）衍射矢量的端点必定在反射球面上,,,2,,,,S1=1/,S0=1 /,,,O,C,,1/,5， 可以S0端点O点为原点，作倒易空间，某倒易点（代表某倒易矢量与hkl面网）的端点如果在反射球面上， 说明该r*=S, 满足Bragg’s Law某倒易点的端点如果不在反射球面上， 说明不 满足Bragg’s Law，可以直观地看出那些面网的衍射状况S,S1,S0,2,C,O,,,,,,,,,,,,S,S1,S1,入射S0、衍射矢量S及倒易矢量r*的端点均落在球面上,S的方向与大小均由2所决定,,S,凡是处于Ewald球面上的倒易点均符合衍射条件 若同时有m个倒易点落在球面上，将同时有m个衍射发生，衍射线方向即球心C与球面上倒易点连线所指方向即Ewald球不动，围绕O点转动倒易晶格，接触到球面的倒易点代表的晶面均产生衍射（转晶法的基础）1)入射方向不变，转动晶体,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,Direction of,direct beam,Direction of,diffracted ray,Sphere of reflection,hkl,S/,S0/,C,1/,,2,O,Limiting sphere,H,极限球,(2)固定晶体(固定倒易晶格)，入射方向围绕O转动(即转动Ewald球)， 接触到Ewald球面的倒易点代表的晶面均产生衍射(同转动晶体完全等效)。

Direction of,direct beam,Direction of,diffracted ray,Sphere of reflection,hkl,S/,S0/,C,1/,,2,O,Limiting sphere,但与O间距 2/ 的倒易点，无论如何转动都不能与球面接触，即,的晶面不可能发生衍射,H,极限球,,,(3)改变波长， 使Ewald球的数量增加，球壁增厚（Laue法）,4 Ewald球不动，增加随机分布的晶体数量，相当于围绕O点转动倒易晶格，使每个倒易点均形成一个球（倒易球）粉晶法的基础）,,,几个概念： 以C为圆心，1/λ为半径所做的球称为反射球，这是因为只有在这个球面上的倒易点所对应的晶面才能产生衍射有时也称此球为干涉球， Ewald球 围绕O点转动倒易晶格，使每个倒易点形成的球：倒易球 以O为圆心，2/λ为半径的球称为极限球关于点阵、倒易点阵及Ewald球的思考： (1) 晶体结构是客观存在，点阵是一个数学抽象晶体点阵是将晶体内部结构在三维空间周期平移这一客观事实的抽象，有严格的物理意义 (2) 倒易点阵是晶体点阵的倒易，不是客观实在，没有特定的物理意义，纯粹为数学模型和工具。

(3) Ewald球本身无实在物理意义，仅为数学工具但由于倒易点阵和反射球的相互关系非常完善地描述了X射线和电子在晶体中的衍射，故成为有力手段 (4) 如需具体数学计算，仍要使用Bragg方程转晶法(Rotation Method),,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,底片,,入射 X射线,,,,,,CO:入射方向实际晶体旋转，即倒易点阵绕C*旋转，所有hkl晶面的倒易点都分布在与C*垂直的同一平面（l =1的层面）转晶法原理,当倒易点阵绕轴转动时，该平面将反射球截成一个小圆hkl的倒易点在此圆上与反射球接触，衍射矢量 S/终止于此圆上，即hkl衍射光束的方向同理，kh0衍射和hk-1衍射也如此Reciprocal lattice rotates here,c,O*,Sphere of reflection,lth level,Zeroth level,X-ray beam,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,lth level,0th level,Direct beam,Sphere of reflection,c*,(00l),O,C,1/,1/,hkl,如何更好的理解衍射的发生？,这规定了X衍射分析的下限： 对于一定波长的X射线而言，晶体中能产生衍射的晶面数是有限的。

对于一定晶体而言，在不同波长的X射线下，能产生衍射的晶面数是不同的1)入射线波长与面间距关系,所以要产生衍射，必须有,d  /2,布拉格方程,(2)布拉格方程是X射线在晶体产生衍射的必要条件而非充分条件有些情况下晶体虽然满足布拉格方程，但不一定出现衍射线，即所谓系统消光相干散射,入射光子与电子刚性碰撞，其辐射出电磁波的波长和频率与入射波完全相同，新的散射波之间将可以发生相互干涉-----相干散射衍射线的强度,衍射线的强度,相对强度: I相对=F2P（1+cos22θ/sin2θcosθ）e-2M 1/u 式 中：F——结构因子； P——多重性因子；分式为角因子，其中θ为衍射线的布拉格角； e-2M ——温度因子； 1/u-吸收因子 以下重点介绍结构因子F,,O点处有一电子，被强度I0的X射线照射发生受迫振动，产生散射，相距R处的P点的散射强度Ie为：,1 一个电子的散射,e：电子电荷 m：质量 c：光速,,,,,,I0,R,O,P,2,若原子序数为Z，核外有Z个电子，将其视为点电荷，其电量为-Z·e,其它情况下：,2 一个原子的散射,衍射角为0时：,f 相当于散射X射线的有效电子数，f Z ， 称为原子的散射因子。

f 随变化， 增大，f 减小,f 随波长变化， 波长越短，f 越小,3一个晶胞对X射线的散射,与I原子＝f 2Ie类似,定义一个结构因子F：I晶胞＝|F|2Ie,晶胞对X光的散射为晶胞内每个原子散射的加和但并不是简单加和每个原子的散射强度是其位置的函数加和前必须考虑每个相对于原点的相差Intensity（强度） = |A|2,E = A sin(2t-),E1 = A1 sin1,E2 = A2 sin2,………,晶格的散射就是全部原子散射波的加和但这些散射波振幅不同，位相不同E =  Aj sinj,最简单情况，简单晶胞，仅在坐标原点(0,0,0)处含有一个原子的晶胞,,即F与hkl无关，所有晶面均有反射底心晶胞：两个原子，（0,0,0）（½,½,0),(h+k)一定是整数，分两种情况： （1）如果h和k均为偶数或均为奇数，则和为偶数 F = 2f F2 = 4f2,（2）如果h和k一奇一偶，则和为奇数， F = 0 F2 = 0,不论哪种情况，l值对F均无影响111,112,113或021,022,023的F值均为2f011，012，013或101，102，103的F值均为0。

体心晶胞，两原子坐标分别是（0,0,0）和（1/2,1/2,1/2）,即对体心晶胞，（h+k+l）等于奇数时的衍射强度为0 例如（110）,（200）,（211）,（310）等均有散射； 而（100）,（111）,（210）,（221）等均无散射,∴当（h+k+l）为偶数，F = 2f ，F2 = 4f 2 当（h+k+l）为奇数，F = 0，F 2 = 0,,,,,,,,,,,,,,,,,,面心晶胞：四个原子坐标分别是（0 0 0）和（½ ½ 0）,（ ½ 0 ½ ）,（0 ½ ½）当h, k, l为全奇或全偶，(h + k)，(k+l) 和 (h+l) 必为偶数，故F = 4f，F 2 = 16f 2,当h, k, l中有两个奇数或两个偶数时，则在（h+k)，(k+l) 和(h+l)中必有两项为奇数，一项为偶数，故F = 0, F2 = 0,所以（111）,（200）,（220）,（311）有反射，而（100）,（110） ,（112）,（221）等无反射消光规律：晶体结构中如果存在着带心的点阵、滑移面等，则产生的衍射会成群地或系统地消失，这种现象称为系统消光，即由于原子在晶胞中位置不同而导致某些衍射方向的强度为零的现象。

立方晶系的系统消光规律是： 体心点阵（I） h + k + l=奇数 面心点阵（F） h，k，l奇偶混杂 底心（c） h + k＝奇数 （a） k + l=奇数 （b） h + l=奇数 简单点阵（P）无消光现象,,,,,晶格类型 消光条件 简单晶胞 无消光现象 体心I h+k+l=奇数 面心F h、k、l奇偶混杂 底。