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1、-1-,第4章 电力拖动系统的动力学基础,电机及拖动基础,4.1 电力拖动系统的运动方程,4.2 生产机械的负载转矩特性,4.3 电力拖动系统的稳态分析稳定运行的条件,4.4 电力拖动系统的动态分析过渡过程分析,4.5 多轴电力拖动系统的化简*,-2-,4.1 电力拖动系统的运动方程 拖动就是由原动机带动生产机械产生运动。以电动机作为原动机拖动生产机械运动的拖动方式，称为电力拖动。如图4-1所示，电力拖动系统一般由电动机、生产机械的传动机构、工作机构、控制设备和电源组成，通常又把传动机构和工作机构称为电动机的机械负载。,第4章 电力拖动系统的动力学基础,-3-,1. 运动方程式 电力拖动系统经
2、过化简， 都可转为如图4-2a所示的电动机转轴与生产机械的工作机构直接相连的单轴电力拖动系统，各物理量的方向标示如图4-2b。根据牛顿力学定律， 该系统的运动方程为,（4-1）,第4章 电力拖动系统的动力学基础,-4-,在工程计算中，通常用转速n单位为转/分（r/min）代替角速度 ；用飞轮矩GD2代替转动惯量J。由于n与 的关系为,（4-2）,J与GD2 的关系为,（4-3）,式中 g 重力加速度，可取g = 9.81m/s2。 电力拖动系统运动方程的实用形式为,（4-4）,式中 375 = 4g 602，是具有加速度量纲的系数。,第4章 电力拖动系统的动力学基础,-5-,2. 运动方程中方
3、向的约定 式（4-4）中的Te、TL 和n都是有方向的，它们的实际方向可以根据图2-2b给出的参考正方向，用正、负号来表示。 这里规定n及Te的参考方向为对观察者而言逆时针为正， 反之为负；TL的参考方向为顺时针为正，反之为负。,第4章 电力拖动系统的动力学基础,-6-,3. 运动方程的物理意义 式（4-4）表明电力拖动系统的转速变化dn/dt（即加速度）由电动机的电磁转矩Te与生产机械的负载转矩TL的关系决定。 1）当Te = TL 时， dn/dt = 0，表示电动机以恒定转速旋转或静止不动，电力拖动系统的这种运动状态被称为静态或稳态； 2）若Te TL 时， dn/dt 0，系统处于加速
4、状态； 3）若Te TL 时， dn/dt 0，系统处于减速状态。 也就是一旦 dn/dt TL，则转速将发生变化，我们把这种运动状态称为动态或过渡状态。,第4章 电力拖动系统的动力学基础,-7-,4.2 生产机械的负载转矩特性 在运动方程式中，负载转矩TL与转速n的关系TL= f（n）即为生产机械的负载转矩特性。 4.2.1 恒转矩负载特性 所谓恒转矩负载特性，就是指负载转矩TL 与转速n无关的特性，即当转速变化时，负载转矩TL保持常值。,第4章 电力拖动系统的动力学基础,-8-,1反抗性恒转矩负载特性 反抗性恒转矩负载特性的特点是，恒值转矩TL总是反对运动的方向。 显然如图4-3所示 ，反
5、抗性恒转矩负载特性应画在第一与第三象限内， 属于这类特性的负载有金属的压延、机床的平移机构等。,第4章 电力拖动系统的动力学基础,-9-,2位能性恒转矩负载特性 位能性恒值负载转矩则与反抗性的特性不同，其特点是转矩TL具有固定的方向，不随转速方向改变而改变。 特性画在第一与第四象限内， 表示恒值特性的直线是连续的。,第4章 电力拖动系统的动力学基础,-10-,4.2.2 风机和泵类负载特性 通风机负载的转矩与转速大小有关，基本上与转速的平方成正比，即,（4-5）,通风机负载特性如图4-5所示。,第4章 电力拖动系统的动力学基础,-11-,4.2.3 恒功率负载特性 有些生产机械，比如车床，在粗
6、加工时，切削量大，切削阻力大，此时开低速；在精加工时，切削量小，切削阻力小，往往开高速。因此，在不同转速下，负载转矩基本上与转速成反比，即,（4-6）,在不同转速下，电力拖动系统的功率保持不变，负载转矩 TL与n 的持性曲线呈现恒功率的性质，如图4-6所示。,第4章 电力拖动系统的动力学基础,-12-,4.2.4 实际生产机械的负载特性 实际生产机械的负载转矩特性可能是以上几种典型特性的综合。 例如，实际通风机除了主要是通风机负载特性外，由于其轴承上还有一定的摩擦转矩Tf ，因而实际通风机负载特性应为,（4-7）,第4章 电力拖动系统的动力学基础,-13-,4.2.4 实际生产机械的负载特性,
7、其特性曲线如图4-7所示。而实际的起货机的负载特性如图4-8所示，除了位能负载特性外，还应考虑起货机传动机构等部件的摩擦转矩。,第4章 电力拖动系统的动力学基础,-14-,4.3 电力拖动系统的稳态分析稳定运行的条件 电力拖动系统是由电动机与负载两部分组成的，通常把电动机的电磁转矩与转速之间的关系称为机械特性 本节将先从电动机一般机械特性与生产机械的负载特性的相互关系着手分析电力拖动系统稳定运行问题。 为了便于理解，现分两步来分析和求解问题： 1） 给出问题的直观解，即首先建立电力拖动系统稳定运行的直观概念。 2） 从电力拖动系统的运动方程出发，给出这一问题的解析解。,第4章 电力拖动系统的动
8、力学基础,-15-,4.3.1 电动机机械特性的一般形式 考虑到大部分电动机的机械特性都具有或可近似为 一线性区段，如图4-9所示。为不失一般性，现假设电动机的机械特性可表示成,第4章 电力拖动系统的动力学基础,（4-8）,理想空载转速,机械特性曲线斜率,不同电压下曲线,-16-,4.3.2 电力拖动系统稳定运行的概念 所谓电力拖动系统稳定运行是指系统在扰动作用下，离开原来的平衡状态，但仍然能够在新的运行条件达到平衡状态，或者在扰动消失之后，能够回到原有的平衡状态。,第4章 电力拖动系统的动力学基础,-17-,是否在所有的电动机机械特性与负载转矩特性交点上运行的情况都能够稳定运行呢？请看下面的
9、例子。,第4章 电力拖动系统的动力学基础,-18-,结论：电力拖动系统能否稳定运行与电动机及其负载特性曲线的形状有关。 对于恒转矩负载，如果电动机的机械特性呈下垂曲线，系统是稳定的；反之，则不稳定。 对于非恒转矩负载，如果电动机机械特性的硬度小于负载特性的硬度，该系统就能稳定运行。,第4章 电力拖动系统的动力学基础,-19-,4.3.3 电力拖动系统稳定运行的条件 电力拖动系统在电动机机械特性与负载转矩特性的交点上，并不一定都能够稳定运行，也就是说，Te = TL仅仅是系统稳定运行的一个必要条件，而不是充分条件。 进一步分析电动机与负载特性的关系，寻求电力拖动系统稳定运行的条件。根据电力拖动运
10、动方程,系统在平衡点稳定运行时应有,（4-10）,（4-11）,第4章 电力拖动系统的动力学基础,（4-9）,-20-,如前所述，这种平衡状态仅仅是系统稳定的必要条件，是否稳定还需进一步分析和判断。 当电力拖动系统在平衡点工作时，给系统加一个扰动使转速有一个改变量n，如果当扰动消失后系统又回到原平衡点工作，即有n 0，则系统是稳定的。 现假定拖动系统在扰动作用下离开了平衡状态A点，此时,式（4-9）变成,由平衡点条件式（4-10）和式（4-11），上式变为,（4-12）,第4章 电力拖动系统的动力学基础,-21-,根据微分原理，式（4-12）可近似表示为,令 为电动机机械特性和负载特性曲线在平
11、衡点的硬度，式（4-13）又可写成,（4-13）,第4章 电力拖动系统的动力学基础,从（4-14）可知： 1）若e- L 0，当 t 时，n 。 不稳定,-22-,综上所述：电力拖动系统稳定运行的充分条件为,（4-15）,对于恒转矩负载的电力拖动系统，由于 ，其稳定运行的条件为,（4-16）,第4章 电力拖动系统的动力学基础,-23-,由此可以得到结论：对于一个电力拖动系统，稳定运行的充分必要条件是,（4-17）,第4章 电力拖动系统的动力学基础,在电力拖动系统中只要电动机机械特性的硬度小于负载特性的硬度，该系统就能平衡而且稳定。 对于带恒转矩负载拖动系统，只要电动机机械特性的硬度是负值，系统
12、就能稳定运行，而各类电动机机械特性的硬度，大都是负值或具有负的区段，因此，在一定范围内电力拖动系统带恒转矩负载都能稳定运行。,-24-,4.4 电力拖动系统的动态分析过渡过程分析 动态过程是指系统从一个稳定工作点向另一个稳定工作点过渡的中间过程，这个过程被称为过渡过程，系统在过渡过程的变化规律和性能被称为系统的动态特性。,第4章 电力拖动系统的动力学基础,-25-,为便于分析，设电力拖动系统满足以下假定条件： 1）忽略电磁过渡过程，只考虑机械过渡过程。 2）电源电压在过渡过程中恒定不变。 3）磁通保持恒定。 4）负载转矩为常数不变。 如果已知电动的机机械特性、负载转矩特性、起始点、稳态点以及系
13、统的飞轮矩，可根据电力拖动系统的运动方程，建立关于转速n 的微分方程式，以求解转速方程 n = f（t）。 下面将根据这些假设来研究和讨论电力拖动系统在过渡过程中转速和转矩等参数的变化规律及其定量计算等动态特性分析问题。,第4章 电力拖动系统的动力学基础,-26-,4.4.1 电力拖动系统转速的动态方程 将电力拖动运动方程式（4-4）代入式（4-8），可得,令 为过渡过程的稳态值， 为过渡过程时间常数（通常又称TM为电力拖动系统的机电时间常数）。这样上式可写成,（4-18）,式（4-18）在数学上是一个非奇次一阶微分方程，可用分离变量发求解，得到的通解为,（4-19）,第4章 电力拖动系统的动
14、力学基础,-27-,式中，K 为常数，由初始条件决定。设初始条件为t = 0，n = nis ，代入上式可得 K= nis - nss ， 由此得到电力拖动系统转速的动态变化规律为,（4-20）,式（4-20）表明， 转速方程 n = f（t）中包含有两个分量，一个是强制分量nss ，也就是过渡过程结束时的稳态值； 另一个是自由分量 (nis nss)e -t/TM ，它按指数规律衰减至零。 因此，在过渡过程中，转速n是从起始值nis开始，按指数曲线规律逐渐变化至过渡过程终止的稳态值 nss ，其过渡过程曲线如图4-12 所示。,第4章 电力拖动系统的动力学基础,-28-,从图中可以看出，n
15、= f（t）曲线与一般的一阶过渡过程曲线一样，主要应掌握三个要素：起始值、稳态值与时间常数，这三个要素确定了，过渡过程也就确定了。,第4章 电力拖动系统的动力学基础,-29-,4.4.2 电力拖动系统转矩的动态方程 同理，将式（4-8）给出的电磁转矩Te与转速n的关系代入式（4-4）中，可得到如下描述系统转矩动态过程的微分方程,（4-21）,再按前述步骤求解该微分方程，便可得到电力拖动系统的转矩动态方程Te = f（t），即,（4-22）,第4章 电力拖动系统的动力学基础,-30-,对应的过渡过程曲线如下：,第4章 电力拖动系统的动力学基础,-31-,4.4.3 电力拖动系统热过程的动态方程 在第3章中，我们已定性分析了电机的发热和冷却过程，如图3-7所示，电机的热过程也是一个典型的一阶过渡过程。 假设：1）电动机长期运行，负载不变，总损耗不变； 2）电机各个部分的温度均匀，周围环境温度保持不变。,第4章 电力拖动系统的动力学基础,-32-,根据热量平衡原理，在 t 时间内， 电机的发热应等于其吸收和散发的热量，即,将上式写成微分方程形式，有,（4-23）,整理后写成微分方程的标准形式,第4章 电力拖动系统的动力学基础,-33-,令TQ=C/A为电机发热时间常数； ss = Q/A为稳态温升，上式变为,同上方法解此微分方程，可
