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1、课件,1,7 正弦稳态分析,71 正弦量 72 正弦量的相量表示法 73 正弦稳态电路的相量模型 74 阻抗和导纳 75 正弦稳态电路的相量分析法 76 正弦稳态电路的功率 77 三相电路 78 非正弦周期电路的稳态分析,课件,2,本章研究线性动态电路在正弦电源激励下的响应。线性时不变动态电路在角频率为的正弦电压源和电流源激励下，随着时间的增长，当暂态响应消失，只剩下正弦稳态响应，电路中全部电压电流都是角频率为的正弦波时，称电路处于正弦稳态。满足这类条件的动态电路(渐近稳定电路)通常称为正弦电路或正弦稳态电路。,课件,3,正弦稳态分析的重要性在于：(1) 正弦信号是最基本的信号，它容易产生、加
2、工和传输；(2) 很多实际电路都工作于正弦稳态。例如电力系统的大多数电路。(3) 用相量法分析正弦稳态十分有效。(4) 已知电路的正弦稳态响应，可以得到任意波形信号激励下的响应。,分析正弦稳态的有效方法相量法。,课件,4,71 正 弦 量,正弦量按正弦规律随时间变化的物理量。,7-1-1 正弦量的三要素,函数式表示：,Fm振幅；,角频率；rad/s,t+ 相位；弧度（rad）或度()； 初相位。| |,课件,5,波形图表示如下（以电流为例）：,f频率；赫（Hz） =2f,T周期；秒（s） T=1 / f,(a) 0 (b) =0 (c) 0,课件,6,由于已知振幅Fm ，角频率和初相 ，就能完
3、全确定一个正弦量，称它们为正弦量的三要素。,课件,7,例1 已知正弦电压的振幅为10伏，周期为100ms，初相为/6。试写出正弦电压的函数表达式和画出波形图。 解：角频率,函数表达式为,波形如右图。,课件,8,例2 试求正弦量 的振幅Fm 、初相与频率f 。,解：将正弦量表达式化为基本形式：,所以,Fm =10， = /3rad, =100rad/s, f =/2=50Hz,课件,9,正弦稳态电路中，各电压电流都是频率相同的正弦量，常常需要将这些正弦量的相位进行比较。两个正弦电压电流相位之差，称为相位差。如两个同频率的正弦电流,电流i1(t)与i2(t)间的相位差为,7-1-2 正弦量间的相位
4、差,课件,10,相位差反映出电流i1(t)与电流i2(t)在时间上的超前和滞后关系： 当=1-20时，表明i1(t)超前i2(t)， 超前的角度为 。 当=1-20时，表明i1(t)滞后i2(t)， 滞后的角度为|。,上式表明两个同频率正弦量在任意时刻的相位差均等于它们初相之差，与时间t无关。,课件,11,(a) 电流i1超前于电流i2, (b) 电流i1滞后于电流i2,当=1-2 =0时， i1(t)与i2(t)同相。 当=1-2 =时， i1(t)与i2(t)反相。 当=1-2 =/2时， i1(t)与i2(t)正交,课件,12,(c) 同相 (d) 正交 (e) 反相,注意：角频率不同的
5、两个正弦间的相位差为,是时间t的函数，不再等于初相之差。,课件,13,例3 已知正弦电压u(t)和电流i1(t), i2(t)的表达式为,试求: u(t)与i1(t)和i2(t)的相位差。,u(t)与i2(t)的相位差为,解： u(t)与i1(t)的相位差为,课件,14,习惯上将相位差的范围控制在 -180到 +180之间。 如：我们不说电压u(t)与电流i2(t)的相位差为-240 ，而说电压u(t)与电流i2(t)的相位差为(360-240)=120, 即：u(t)超前于i2(t) 120 。,课件,15,将直流电流I和正弦电流i(t)通过电阻R时的功率和能量作一比较，导出正弦电压电流的有
6、效值。 电阻R通过直流电流I时，吸收的功率P=I2R，在时间T内获得的能量为W=PT=I2RT .,7-1-3 正弦量的有效值,课件,16,通过周期电流信号i(t)时，电阻吸收的功率p(t)= i2(t)R是时间的函数，在一个周期T内获得的能量为,当直流电流I或者电流i(t)通过同一电阻R时，假设它们在一个周期的时间内获得相同的能量，即,课件,17,由此解得,电流i(t)的方均根值，称为有效值。,对于正弦电流i(t) =Imcos(t+),方均根值(有效值):,课件,18,结果表明，振幅为Im的正弦电流与数值为I=0.707Im的直流电流，在一个周期内，对电阻R提供相同的能量。也就是说正弦电压
7、电流的有效值为振幅值的0.707倍，或者说正弦电压电流的振幅是其有效值的 倍,正弦电压u(t)=Umcos(t+)的有效值为,课件,19,对于半波整流波形，其表达式 ：,可得半波整流波形的有效值是振幅值的0.5倍。,课件,20,由此可见： (1)正弦量的有效值只与振幅值有关，与角频率和初相无关； (2)非正弦周期量的有效值没有上述关系，需要单独计算。 当然，还有平均值的定义。即：一个周期内取其平均。,课件,21,7-2 正弦量的相量表示法,复数,直角坐标形式：A=a1+ja2,三角形式： A =a (cos +jsin),指数形式： A =a e j,极坐标形式： A =a,a1=acos a
8、2=asin,课件,22,分析正弦稳态的有效方法是相量法(Phasor method)，相量法的基础是用相量（向量）或复数来表示正弦量的振幅和初相。注意：其频率不变。,称为：f (t)的振幅相量,正弦量的相量表示,课件,23,正弦量 f (t) 的有效值相量,有效值相量,正弦量有效值与复值的关系：,课件,24,正弦量f(t)是以角速度沿反时针方向旋转的旋转相量 在实轴投影。即：,正弦量与其相量的对应关系：,课件,25,可见，一个按正弦规律变化的电压和电流，可以用一个相量(复常数)来表示。已知正弦量的时间表达式，可得相应的相量。反过来，已知电压电流相量，也就知道正弦电压电流的振幅和初相，再加上角
9、频率，就能写出正弦电压电流的时间表达式(两者存在一一对应关系)。即,课件,26,或：,显然，有,课件,27,一般地：可以任意选用振幅相量或有效值相量来表示同一个正弦量；但选用有效值相量更为普遍些。 在没有特指的情况下，指的是有效值相量。 相量：用复平面(二维空间)中的复常数表示正弦量的振幅或有效值、初相。,课件,28,以正弦电压为例：,相量图：为了形象描述各个相量(表示正弦量)之间的相位关系，把一些相量画在同一张复平面内。 参考相量：上图中假设为零相位的相量。,课件,29,例4 已知电流i1(t)=5cos(314t+60)A , i2(t)=-10sin(314t+60)A。写出它们的相量，
10、画出相量图，并求i(t)=i1(t)+ i2(t) 。,解：,课件,30,相量图如图所示。,相量图的另一个好处是可以用向量和复数的运算法则求同频率正弦电压或电流之和。平行四边形法则。,从相量图容易看出各正弦电压电流的相位关系： i2(t)超前于 i1(t) 90。,课件,31,可得电流的表达式为,课件,32,73 正弦稳态电路的相量模型,电路中全部电流都具有同一频率，则可用振幅相量或有效值相量表示：,7-3-1 基尔霍夫定律的相量形式,KCL:,课件,33,代入KCL中得:,相量形式的KCL定律：对于具有相同频率的正弦电路中的任一节点，流出该节点的全部支路电流相量的代数和等于零。,课件,34,
11、1 流出节点的电流取”+”号，流入节点的电流取”-”号。 2 流出任一节点的全部支路电流振幅(或有效值)的代数和并不一定等于零。即,一般情况下:,注 意 ：,课件,35,例5 已知,试求电流i(t)及其有效值相量。,解：根据图(a)电路的时域模型，得图 (b)所示的相量模型将时域模型中各电流符号用相应的相量符号表示。,课件,36,列图(b)相量模型中节点1的KCL方程，,由此可得,则：,相量图如右图所示，用来检验复数计算的结果是否基本正确。,有效值相量,课件,37,KVL:,相量形式的KVL定律：对于具有相同频率的正弦电流电路中的任一回路，沿该回路全部支路电压相量的代数和等于零。,相量形式为：
12、,课件,38,1 与回路绕行方向相同的电压取”+”号，相反的电压取”-”号。 2 沿任一回路全部支路电压振幅(或有效值)的代数和并不一定等于零，即一般来说,注意,课件,39,例6 求uS(t)和相应的相量，并画出相量图。已知,解：根据电路的时域模型，画出右图相量模型,并计算出电压相量。,课件,40,图(b)，以顺时针为绕行方向，列出的相量形式KVL方程,由相量得时间表达式,各相量的关系如右图,+1,j,课件,41,1 电阻元件伏安关系的相量形式,当电流i(t)=Imcos(t+i)时，电阻上电压电流关系：,电压和电流是同频率的正弦时间函数。其振幅或有效值之间服从欧姆定律，其相位差为零(同相)，
13、即,7-3-2 电路元件伏安关系的相量形式,时域：,课件,42,电阻元件的时域模型及反映电压电流关系的波形如下图示。可见，在任一时刻，电压的瞬时值是电流的R倍，电压与电流 同相位。,课件,43,由上述推导，得 在关联参考方向下电阻电压电流的相量形式为,这是复数方程，同时提供振幅之间和相位之间的两个关系，即： (1) V=RI (2) u =i。,或,课件,44,相量模型如图(a)所示，反映电压电流相量关系的相量图如图(b)所示，由此可看出电阻电压与电流的相位相同。,课件,45,2 电容元件伏安关系的相量形式,当u(t)=Umcos(t+u )时,电容的电压和电流是同频率。其振幅或有效值以及相位
14、间的关系为,电容电压电流关系为,课件,46,电容元件的时域模型如图(a)所示，电压电流的波形图如图(b)所示。由此可看出电容电流超前于电容电压90。,课件,47,由上述推导，得在关联参考方向下电容元件电压和电流相量的关系式,这个复数方程包含振幅间与幅角间的关系。电容元件的相量模型如图(a)所示，其相量关系如图(b)所示。,或,课件,48,3 电感元件伏安关系的相量形式,当 i(t)=Imcos(t+i) 时,电感上电压电流关系：,课件,49,伏安关系的波形如图(b)。可看出电感电压超前于电流90，当电感电流由负值增加经过零点时，其电压达到正最大值。,电感元件的时域模型如图(a)所示,课件,50
15、,由上述推导，得在关联参考方向下电感元件电压和电流相量的关系式,电感元件的相量模型如图(a)，伏安相量关系的相量图 如图(b)所示。,课件,51,KCL、KVL和元件VCR的时域和相量形式：,课件,52,例7 图示电路，已知,求:u1(t), u2(t), u(t)及有效值相量。,解：相量模型如图(b)，根据相量形式的KCL求电流相量,课件,53,根据相量形式的VCR，得：,根据相量形式的KVL，得到,时域表达式,相量图如图(c)所示。,(串联电路选取电流为参考相量 ),课件,54,例8 电路如图(a)所示,已知 求： i1(t), i2(t), i (t)及其有效值相量。,解:相量模型如图(b),电压相量 根据RLC元件相量形式的VCR方程求电流。,课件,55,相量形式的KCL，得到,时域表达式：,相量图如图(c)所示。,(并联电路选取电压为参考相量 ),课件,56,一、R、L、C元件VCR的相量关系如下： 设电流、电压的参考方向关联，由,7-4 阻抗与导纳,电阻 容抗 (与成反比) 感抗(成正比),课件,57,R、L、C元件电压与电流相量间的关系类似欧姆定律， 电压与电流相量之比是一个与时间无关的量(单位：),课件,58,阻抗：,可得欧姆定律的相量形式：,一般无源二端网络N0,导纳：,显然：,课件,59,G、C、L元件的导纳以下,G、C、L元件的导纳是一个
