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1、1第九章 柱体的扭转知识点扭转位移假设扭转应力函数薄膜比拟薄膜等高线与切应力椭圆截面切应力矩形截面柱体的扭转矩形截面柱体扭转切应力开口薄壁杆扭转局部切应力扭转翘曲函数扭转边界条件扭转应力函数描述的边界条件薄膜垂度与扭转应力椭圆截面杆的扭转椭圆截面翘曲扭转级数解狭长矩形的扭转应力一、内容介绍圆截面杆件的扭转问题通过平面假设可以解决。但是非圆截面柱体扭转时，由于构件轴线不再具有对称性质，因此平面假设不再成立。本章讨论非圆截面柱体的扭转。首先从位移解法入手，讨论横截面的翘曲，建立柱体扭转的基本方程和边界条件；然后，讨论柱体扭转的应力解法；最后应用薄膜比拟探讨柱体扭转的切应力分布形式。位移解法在柱体扭
2、转中，由于横截面面力边界条件的表达形式导致求解困难，因此柱体扭转仍然是应用应力解法。通过扭转应力函数，求解椭圆截面和矩形柱体的扭转问题。二、重点1、扭转位移解法与翘曲函数；2、扭 转应力解法与扭转应力函数；3、薄膜比拟法；4、典型柱体扭 转问题解。9.1 扭转问题的位移解学习思路:本节讨论自由扭转问题的位移解法。首先建立自由扭转的位移假设：一是刚截面假设；二是扭转的翘曲位移与轴线方向坐标无关。通过上述假设，将柱体的扭 转位移用横截面的翘曲表示，因此使得问题的基本未知量简化成为翘曲函数 (x，y)。2基本未知量翘曲函数 (x，y)。确定后，通过基本方程，将应力分量、应变分量用翘曲函数表示。位移表
3、示的平衡微分方程要求翘曲函数满足调和方程。因此只要选取的翘曲函数是调和函数，自然满足自由扭转问题的基本方程。自由扭转问题的边界条件，可以分为两个部分：侧面边界条件和端面边界条件。对于自由扭转，侧面边界不受力。根据这一条件，可以转化为翘曲函数与横截面边界的关系。端面采用合力边界条件，就是端面应力的合力为扭矩 T 。这一边界条件，采用翘曲函数表达相当复杂。学习要点：1、扭转位移假设；2、扭转翘曲函数满足的基本方程；3、扭 转边界条件；4、扭 转 端面边 界条件1、扭转位移假设当柱体受外力矩作用发生扭转时，对于非圆截面杆件，其横截面将产生翘曲。如果横截面翘曲变形不受限制，称为自由扭转；如果横截面翘曲
4、变形受到限制，就是约束扭转。本章讨论的柱体扭转问题为自由扭转。对于柱体的自由扭转，假设柱体的位移约束为固定左端面任意一点和相应的两个微分线素，使得柱体不 产生刚体位移。柱体右端面作用一力偶 T，侧面不受力。设柱体左端面形心为坐标原点，柱体轴线为 z 轴建立坐标系。柱体扭转时发生变形，设坐标为 z 的横截面的扭转角为 ，则柱体单位长的相对扭转角为 。而横截面的扭转角 z 。对于柱体的自由扭转，首先考察柱体的表面变形。 观察可以发现，柱体表面横向线虽然翘曲，但是各个横向线的翘曲是基本相同的，而且横向线的轮廓线形状基本不变。根据上述观察 结论， 对柱体内部位移作以下的假设：31、截面假设。柱体扭转当
5、横截面翘曲时，它在 Oxy 平面上的投影形状保持不变，横截面作为整体绕 z 轴转动，如图所示。当扭转角 很小时， 设 OP=，则P 点的位移为2、横截面的翘曲位移与单位长度的相对扭转角 成正比，而且各个截面的翘曲相同，即 w=(x，y)。(x，y)称为圣维南(Saint Venant)扭转函数，或者称为翘曲函数。2、扭转翘曲函数满足的基本方程对于位移法求解，需要将平衡微分方程用位移分量表示。因为根据几何方程，应变分量为根据本构方程，应力分量为对于平衡微分方程，在不计体力的条件下，前两个方程自然满足，只有最后一个方程，为将位移表达式代入上式，则4上式为 Laplace 方程，它表示位移分量如果满
6、足位移表示的平衡微分方程，即 Lam 方程时，则扭转翘曲函数 (x，y)为调和函数。3、扭转边界条件下面考察柱体自由扭转的边界条件。对于自由扭转问题，在侧边界没有载荷作用。由于 x=y=z=xy =0，只有 xz 和 yz 不等于零，因此分为柱体侧面和端面两部份面力边界条件讨论。柱体的侧边界没有外力作用，而且侧面边界法线方向余弦 n=0。因此，面力边界条件只有第三式需要满足，有将翘曲函数表示的应力分量代入上式，并且注意到柱体侧面法线方向余弦与坐标系的关系，n=0，则如图所示有因为所以，柱体侧面面力边界条件转换为翘曲函数横截面边界条件。有54、扭转端面边界条件对于柱体的端面面力边界条件，选取柱体
7、任意一个端面，例如右端面，l=m=0，而 n=1。因此面力边界条件的第三式自然满足，而前两式成为面力的合力为外力矩 T，则端面面力边界条件为对于上述边界条件的前两式，由于同理所以边界条件的前两式是恒满足的。对于第三式有令则 T =GD，其中 D 表达了横截面的几何特征， GD 称为柱体的抗扭刚度。总之，柱体的自由扭转的位移解法，归结为在边界条件下求解方程6相对扭转角 由公式 T =GD 确定。9.2 扭转问题的应力解学习思路:柱体自由扭转问题的位移解法，基本方程是翘曲函数表示的调和方程。基本方程的形式简单，但是边界条件的描述，特别是要用 翘曲函数表达端面的合力边界条件比较困难。因此典型的扭转问
8、题均是采用应力解法求解的。自由扭转的应力解法，以扭转应力函数 (x,y)作为基本未知量。主要工作包括利用平衡微分方程建立扭转应力与应力函数的关系；将应力函数表达的应力分量代入变形协调方程，可以确定应力函数 (x,y)满足的基本方程。这是一个泊松方程。根据扭转问题的侧面面力边界条件，扭转应力函数在横截面的边界为常数。对于单连域问题，可以假设这个常数为零。对于扭转问题的端面面力边界条件，可以确定外力矩和应力函数的关系。学习要点：1、扭转应力函数；2、扭转应力函数与边界条件；3、扭转端面边界条件1、扭转应力函数扭转问题的位移解法方程虽然简单，但是边界条件相对比较复杂，因此通常使用应力解法求解柱体的扭
9、转问题。根据扭转问题的平衡微分方程，可得因此，必然有一个函数 (x,y)，使得将上述扭转应力分量代入变形协调方程，则前四个方程恒满足，而后两个方程要求 ，所以，翘曲函数 (x,y)满足7因此上式即扭转问题的应力解法的基本方程。 (x,y)称为普朗特(Prandtl)扭转应力函数。将扭转应力函数与翘 曲函数公式相比较， 则扭 转应力函数与翘曲函数的关系为将上式代入变形协调方程，则 C=2G 。2、扭转应力函数与边界条件对于侧面边界条件将应力函数代入侧面面力边界条件，有所以， c=const。根据应力表达式，在应力函数 (x,y)中增加或者减少一个常数对于应力分量的计算没有影响，因此对于 单连域横
10、截面柱体，可以将常数取为零。有c0但是应该注意，如果柱体横截面为多连域时， 应力函数在每一个边界都是常数，但是各个常数一般并不相同。因此，只能将其中一个边界上的 c 取为零。3、扭转端面边界条件对于杆的端面边界条件，有和位移解法相同，前两个边界条件恒满足， 对于第三式，将应力分量表达式代入，有8由于应力函数在边界上的值恒为零，上式线积分为零。所以根据上式可以求出单位长度扭转角 。这样，柱体扭转问题的基本方程归结为求解变形协调方程问题的边界条件为：侧面边界条件 c0；端面边界条件 为 。9.3 扭转问题的薄膜比拟法学习思路：扭转问题的应力解法具有一个明显的优点，它能够借助于所谓的薄膜比拟（Pra
11、ndtl 比拟）法，使对应 的扭转问题运算和分析变的更为直观。薄膜比拟法是由德国力学家 Prandtl 提出的。薄膜比拟法的基本思想是：受均匀压力的薄膜与柱体的扭转，有着相似的微分方程和边界条件，因此可以通过测试薄膜变形，分析柱体扭转时横截面上的应力分布。当柱体受外力矩作用发生扭转时，对于非圆截面杆件，其横截面将产生翘曲。薄膜比拟法的主要作用是定性地分析横截面的扭转应力。这一方法借助薄膜等高线直观地说明横截面的切应力方向与大小。学习要点：1、薄膜比拟；2、薄膜垂度与扭转应力；3、薄膜等高线与切应力1、薄膜比拟扭转问题的应力解法具有一个明显的优点，它能够借助于所谓的薄膜比拟（Prandtl 比拟
12、）法，使对应 的扭转问题运算和分析变的更为直观。薄膜比拟的基本思想是：假设一个与柱体横截面形状相同的孔，孔上敷以张9紧的均匀薄膜，那么，受均匀压力的薄膜与柱体的扭转，有着相似的微分方程和边界条件。因此，可以通过测试薄膜弯曲的情况，分析柱体扭 转时横截面的应力分布。设有一块均匀的薄膜，张在一个与扭转柱体横截面形状相似的水平边界上。当薄膜承受微小的均匀压力 q 作用时，薄膜上各点将产生微小的垂度。将边界所在水平面作为 Oxy 平面，z 轴垂直向下，如图所示。由于薄膜的柔顺性，可以假设它不承受弯矩，扭矩，剪力和 压力，而只承受均匀的张力。设薄膜内单位宽 度的张力为 FT。现在考虑薄膜中微分单元 ab
13、cd 的平衡。微分 单元受的 总压力为 qdxdy，薄膜的垂度用 Z 表示。ad 边上的张力为 FTdy，它在 z 轴上的投影为bc 边上的张力也是 FTdy，它在 z 轴上的投影为ab 边的张力在 z 轴上的投影为cd 边上的张 力在 z 轴上的投影为102、薄膜垂度与扭转应力根据薄膜微分单元平衡条件则简化可得这就是薄膜平衡时垂度 Z 所满足的微分方程，垂度 Z 在边界上显然是等于零。有Z=0垂度 Z 所满足的微分方程与扭转应力函数相同，均为泊松方程，只是常数不同。下面考察薄膜垂度 Z 所满 足的边界条件。讨论薄膜所围的体积，有上述分析表明，薄膜垂度 Z 与扭转应力具有相同的函数形式，边界条
14、件的差别仅是一个常数。虽然确定薄膜体积与扭矩的关系仍然是困难的，但是通过薄膜曲面，可以形象地描述柱体横截面的扭转应力分布。3、薄膜等高线与切应力由于薄膜垂度 Z 与扭转应 力具有相同的函数形式，其差别仅是一个常数。因此我们可以通过薄膜曲面，形象地表示出横截面上的应力分布情况。我们可以想象一系列的和 Oxy 平面平行的平面与薄膜曲面相截，得到一系列曲线， 显然这些曲线是薄膜的等高线。对于薄膜的等高线上的任意点的垂度 Z 为常数，所以，Z 对等高线方向的导数为零，因此， ，这就是说 。将扭转应力分量计算公式中的坐标转换成曲线坐标，可以写出切应力分别沿等高线的切线和法线方向的分量表达式：11上式表明
15、柱体扭转时，横截面的切应力的方向总是沿着薄膜上对应点的等高线的切线方向，切应力的数值与等高线的法线导数成正比，如图所示。因此，薄膜的等高线，对应于扭转杆件横截面上这样的曲线，各点的切 应力均与曲线相切。因此这一曲 线称为切应力线。这个结论对于研究柱体扭转时横截面上的应力分布是很重要的。因为，虽然我们很难完全通过薄膜比拟测定柱体扭转时横截面的应力分布，但是通过这种比拟，至少可以定性的描述出横截面上应力分布的大致情况。例如，要知道横截面上哪一点的应力最大，只要看一下对应的薄膜上哪一点的斜率最大。也就是说，薄膜上斜率最大的点，就是对应横截面上切应力最大的作用点。由此可知，最大切应力一定发生在横截面的
16、周界上，而且横截面的周界是一条切应力线。9.4 椭圆截面杆的扭转学习思路:对于自由扭转问题的应力解法，椭圆横截面柱体扭转问题是最成功的应用。本节通过椭圆截面柱体的扭转问题，对应力解法作全面介绍。应力解法的关键是应力函数的确定。根据边界应力函数值为零，椭圆横截面柱体扭转的应力函数是容易确定的。对于待定常数根据基本方程，即泊松方程确定。端面面力边界条件的应用确定了外力偶与柱体应力的关系。通过这个条件，可以建立待定常数与外力偶的关系。应力函数确定后，可以确定横截面切应力以及最大切应力关系式。椭圆形横截面的最大切应力在长边的中点。12本节最后讨论横截面的翘曲，即扭转变形。 对于非圆横截面柱体，在扭矩作用下，横截面将发生翘曲。因此对于非圆横截面柱体的扭转，平面假 设不能使
