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1、反激变压器设计实例（一）版本修订人备注01目录1.导论12.磁芯参数和气隙的影响12.1 AC极化22.2 AC条件中的气隙影响22.3 DC条件中的气隙影响23. 110W反激变压器设计例子33.1 步骤1，选择磁芯尺寸33.2 步骤2，选择导通时间53.3 步骤3，变换器最小DC输入电压的计算53.4 步骤4，选择工作便宜磁通密度53.5 步骤5，计算最小原边匝数63.6 步骤6，计算副边匝数63.7 步骤7，计算附加匝数73.8 步骤8，确定磁芯气隙尺寸73.9 步骤9，磁芯气隙尺寸（实用方法）83.10 步骤10，计算气隙83.11 步骤11，检验磁芯磁通密度和饱和裕度94 反激变压器
2、饱和及暂态影响101. 导论由于反激变换器变压器综合了许多功能（储存能量、电隔离、限流电感），并且还常常支持相当大的直流电流成分，故比直接传递能量的正激推挽变压器的设计困难得多、以下变压器设计例子中没选择过程使用反复迭代方法，无论设计从哪里开始没开始时须有大量近似的计算。没有经验工程师的问题是要得到对控制因数的掌握。特别的，磁芯大小、原边电感的选择、气隙的作用、原边匝数的选择以及磁芯内交流和直流电流（磁通）成分的相互作用常常给反激变压器设计带来挑战。为使设计者对控制因数有好的感觉，下面的设计由检查磁芯材料的特性和气隙的影响开始，然后检查交流和直流磁芯极化条件，最后给出100W变压器的完整设计。
3、2. 磁芯参数和气隙的影响图1表示一个铁氧体变压器在带有和不带气隙时典型的B/H（磁滞回归线）环。注意到虽然B/H环的磁导率（斜率）随气隙的长度变化，但磁芯和气隙结合后的饱和磁通密度保持不变。进一步，在有气隙的情况下，磁场强度H越大，剩磁通密度Br越低。这些变化对反激变压器非常有用。图1.不同情况下磁芯的磁滞回归曲线 图2只表示了反激变压器使用的磁滞回环的前四分之一，也表示了磁芯中引入气隙所产生的影响。最后，改图表示了极化条件对直流和交流影响之间的差异。图2.（a）铁氧体变压器在带有和不带气隙时典型的磁滞回环（b）单端反激变换器的典型磁芯在大气隙或无气隙时第一象限磁化曲线。注意当采用大气隙时，
4、传递能量H会增加2.1 AC极化由法拉第感应定律emf=Nddt很显然，磁芯中的磁通密度必须以一定的速率和幅值变化，绕组中的感应电动势（反向）等于所加电动势（假设损耗可以忽略）。因此，为了支持加于原边的交流电压（更准确的说是所加伏秒），就需要磁通密度Bac的变化（见图2的纵轴）。因此Bac的幅值正比于所加的电压和开关晶体管的导通时间，即Bac是由外部所加的交流条件而不是由变压器气隙来限定。图1表示一个铁氧体变压器在带有和不带气隙时的B/H（磁滞回环）图2表示使用大、小气隙时，单端反激变换器中典型铁氧体磁芯的前四分之一磁滞回环。注意大气隙时传递的能量增加H。因此，可以认为所加的交流条件作用于B/
5、H环的垂直B轴，使磁场电流Hac向上变化，所以，可以认为H是因变量2.2 AC条件中的气隙影响从图2中可见，次新气隙增加使B/H特性的斜率减小，但需要的Bac不变。因此磁场电流Hac增加。这表示磁芯的导磁率显著减小及原边电感减小。因此磁芯气隙不会改变交流磁通密度的需求，或相反还改善了磁芯的交流性能。通常错误的观点是，假设由于原边匝数不够、过度施加交流电压或工作频率低（即过度施加伏秒Bac）而导致的磁芯饱和可以通过引入气隙来纠正。从图2可见这不是真实的。有或没有气隙，饱和磁通密度Bsat都保持一样。可是引入气隙会减小剩余磁通密度Br，并增加Bac的工作范围，这在不连续方式中是有帮助的。2.3 D
6、C条件中的气隙影响绕组中的DC电流成分使B/H环中平行于H轴的DC磁化力HDC增加（HDC正比于平均直流安匝）。对于一个特定的副边负载电流，HDC的值是确定的。对于直流条件，B被认为是因变量。应该注意到，有气隙的磁芯可以支持大得多的H值（DC电流）而不饱和。很清楚，在此例中较高的H值HDC2足以使无气隙的磁芯饱和（即使无任何交流成分）。因此，气隙对放置由绕组中的DC电流成分引起的磁芯饱和非常有效。当反激变换器工作于连续方式时，会产生大量的DC电流成分，故必须使用气隙。图2表示了有气隙和无气隙时磁通密度偏移Bac（用于承受所加的交流电压）加于由DC成分HDC产生的平均磁通密度Bdc上的例子。对于
7、无气隙磁芯，小的直流极化HDC1会产生磁通密度Bdc。对于有气隙磁芯，产生同样的磁通密度Bdc需要大得多的DC电流HDC2，还有可清楚地看到在有气隙例子中，即使加上最大的直流和交流成分，磁芯都不会饱和。总之，图2表示磁通密度Bac是由施加的交流电压引起的，在磁芯中引入气隙对磁通密度Bac没有影响。可是在磁芯中引入气隙会使平均磁通密度Bdc（由绕组中的DC电流成分产生）大大减小。在处理不完全能量传递（连续方式）工作方式时，提供直流磁化电流的裕度变得特别重要。这种方式中，磁芯电流永远不会降到零，很明显无气隙时磁芯就会饱和。记住，使用的伏秒、匝数和磁芯尺寸决定了垂直于B轴的磁通密度Bac的变化，而平
8、均直流电流、匝数和此路长度决定了平行轴上HDC的值。要提供足够的匝数和磁芯尺寸来支持所加的交流电压，要提供足够的磁芯气隙来放置饱和及支持直流电流成分。3. 110W反激变压器设计例子在以下设计中，分别考虑施加于原边的交流和直流电压。使用这种方法，很明显，所加的交流电压、频率、磁芯尺寸和磁芯材料的最大磁通密度控制了最小的原边匝数，而不管磁芯导磁率、气隙大小、DC电流或所需的电感。应该注意，开始阶段原边电感不是被考虑的变压器设计参数。理由是电感控制的是电源的工作模式，这不是变压器设计的主要需求，因此电感将在设计的后期考虑。进一步，当铁氧体材料用于60KHz频率以下时，下面的设计方法对于所选磁芯尺寸
9、按最小变压器损耗给出了最大的电感。因此，由于大电感变压器通常工作于不完全能量传递方式。如果需要完全能量传递方式，在支持最小直流极化的需求下只要简单地增加磁芯气隙就可得到，因此可减小电感。这并不影响原来的变压器设计。当铁氧体材料用于30KHz频率以下时，发现最小的铜损耗超过磁芯损耗。因此如果使用最大的磁通密度，会得到最大（而不是最优）的效率。增加B可有最小的匝数和铜损耗。在这种条件下，该设计称为“饱和限制”。在频率较高或使用效率较低的磁芯材料时，磁芯损耗将成为主要因数，这种情况磁通密度值较低，匝数增加，该设计称为“磁芯损耗限制”。第一种情况限制了设计效率，由于优化效率需要磁芯损耗和铜损耗几乎相等
10、，故不能实现。3.1 步骤1，选择磁芯尺寸需要的输出功率是110W，假定副边效率为典型的85%（仅考虑输出二极管和变压器损耗），则变压器传递的功率为130W。没有简单的基本公式计算变压器尺寸和功率额定值。选择时要考虑大量的因数，其中最重要的是磁芯材料的性质、变压器的形状（即表面积对体积的比率）、表面的辐射特性、允许的温升、以及变压器工作环境。许多制造商提供了特性图，为特殊磁芯设计给出尺寸选择的推荐，这些选择推荐通常是针对对流冷却且基于典型的工作频率及设定温升。一定要选择为变压器设计的铁氧体，它们具有高饱和度、低生育磁通密度、工作频率下的低损耗以及高居里温度的优点。对于反激变换器来说，高磁导率不
11、是重要因数，因为铁氧体材料总是要有气隙。图3是TDK Epcos N27硅铁氧体材料在25KHz工作频率、30K温升时的推荐图标。可是大部分的真实环境没有大气，或者因为空间受限而使用强迫风冷时，实际温升较大。因此针对这些影响要做出修正。制造商通常给出的图标是关于他们自己所选的磁芯及材料的。在大多数情况下，使用“面积矢量积”计算方法。图3.可转换功率P为磁芯尺寸（体积）的函数，以变换器型式为参数的列线图（来源于TDK Epcos）该例中，使用图3中的图标得到了磁芯尺寸初始选择。反激变换器的容许功率为130W，在图中对应为“E42/20”（图中对应的是20KHz工作频率；30KHz时，磁芯的额定功
12、率会高些）。 图4中显示了N27铁氧体（一种典型的变压器材料）的静态磁化曲线。图4.N27铁氧体材料的静态磁化曲线图（来源于TDK Epcos）3.2 步骤2，选择导通时间 原边功率晶体管Q的最大导通时间出现在最小输入电压和最大负载时。对本例，假设最大导通时间不能超过总的工作周期的50%（后面可以看到，使用特别的控制电路和变压器设计时最大导通时间是可以超过50%的）。 实例 频率30KHz 周期33us 半周期16.5us 留有裕量以使控制保持在合适的最小输入电压，因此可用周期是16us。因此ton(max)=16s3.3 步骤3，变换器最小DC输入电压的计算计算变换器工作于满载和最小电源输入
13、电压时的输入DC电压Vcc。 对于输入电容整流滤波器，DC电压不能够超过输入电压有效值的1.4倍，也不可能小于输入电压有效值的1.2倍。该电压的确切计算很困难，因为它取决于许多不确定的因数，如电源线路的源阻抗、整流器电压降、储能电容值及其特性以及负载电流。 该例中使用1.3倍的输入电压有效值（使用倍压时再乘以1.9），将给出在弥漫在时相当近似的Vcc工作值。 实例 线路输入为90V有效值，则DC电压Vcc将接近901.31.9=222V3.4 步骤4，选择工作便宜磁通密度对于E42/20磁芯，根据制造商的数据，中心磁芯的有效面积是240mm2。饱和磁通密度100时是360mT。工作磁通密度的选
14、择要综合考虑，反激频率在中频范围内尽可能搞，以便从磁芯得到最好效益和最小铜损耗。对于典型的铁氧体磁芯材料和形状，工作频率上升到30KHz，即便选择最大的磁通密度，反激变压器的铜损耗通常超过磁芯损耗，这样的设计为“饱和限制”。因此在该例中选择最大磁通密度，可是要保证磁芯在任何条件下都不饱和，如在最低工作频率下使用最大脉宽。在下面的设计方法中，不完全能量变换器可能存在最小电源电压输入和最大负载的工作条件。如果这种情况出现，将会出现来自变压器磁芯有效DC成分的感应现象。可是，下面例子表明当使用大气隙时，来自DC成分的影响很小，因此工作磁通密度选择在220mT，以提供较好的工作裕量。因此该例最大峰峰交
15、流磁通密度Bac选择在220mT。在设计最后要检查总的交流和DC磁通密度，以保证磁芯在高温时不会饱和。对于不同的磁通量，可能需要重复设计。3.5 步骤5，计算最小原边匝数 在一个单的导通周期内使用伏秒方法，可以计算最小原边匝数，因为施加的电压是方波：Nmin=VtBacAe其中，Nmin=最小原边匝数； V=Vcc（施加的DC电压）； t=导通时间，单位是us； Bac=最大的ac磁通密度，单位是T； Ae=磁芯的最小横街面积，单位是mm2 实例 对于最小电源电压（90V有效值）和16us的最大脉宽Nmin=VtBacAe=222160.220181=89匝因此， Np（min）=89匝3.6 步骤6，计算副边匝数 在反激相期间，储存在磁场的能量会传递到输出电容和负载。再次使用伏秒方程来确定传递所需的时间。如果原边的反激电压与施加的电压相等，则获取能量说话的时间等于输入该能量所花的时间，故该例为16us。因此若忽略附加的漏感，开关管集电极上的电压僵尸电源电压的两倍。 实例 在次很方便的得到每匝伏特数。原边V/匝=Vcc
