奈奎斯特稳定判据教学课件PPT

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1、1, 5-3 奈奎斯特稳定判据,第三章已经介绍,闭环控制系统的稳定性由系统特征方程根的性质唯一确定。对于三阶以下系统,解出特征根就能判断系统是否稳定。三阶以上的高阶系统,求解特征根通常都很困难,前面介绍了两种判别系统稳定性的方法,基于特征方程的根与系数关系的劳斯判据和根轨迹法。奈奎斯特(Nyquist)稳定判据(简称奈氏判据)是判断系统稳定性的又一重要方法。它是将系统的开环频率特性与复变函数 位于S平面右半部的零、极点数目联系起来的一种判据。奈氏判据是一种图解法,它依据的是系统的开环频率特性。由于系统的开环特性可用解析法或实验法获得,因此,应用奈氏判据分析系统的稳定性兼有方便和实用的优点。奈氏

2、判据还有助于建立相对稳定性的概念。,2,一、数学基础-幅角定理幅角定理又称映射定理,它是建立在复变函数理论基础上的。由于奈氏判据是以幅角定理为依据的,因此有必要先简要地介绍幅角定理。设有一复变函数(5-105)称之为辅助函数,其中 是系统的开环传递函数.,通常可写成如下形式(5-106) 式中 是系统的开环极点,将式(5-106)代入式(5-105)得 (5-107) 比较式(5107)和式(5106)可知,辅助函数 的零点 等于系统闭环传递函数的极点,即系统特征方程 的根。因此,如果辅助函数 的零点都具有负的实部,即都位于S平面的左半部,系统就是稳定的,否则系统便不稳定。,3,假设复变函数

3、为单值,且除了S平面上有限的奇点外,处处都为连续的正则函数,也就是说 在S平面上除奇点外处处解析, 那么,对于S平面上的每一个解析点,在 平面上必有一点(称为映射点)与之对应。例如,当系统的开环传递函数为则其辅助函数是 除奇点 和 外,在S平面上任取一点,如则,(一)S平面与 平面的映射关系,4,如图537所示,在 平面上有点 与S平面上的点 对应,就叫做 在 平面上的映射点。,5,如图538所示,如果解析点 在S平面上沿封闭曲线 ( 不经过 的奇点)按顺时针方向连续变化一周,那么辅助函数 在 平面上的映射也是一条封闭曲线 ,但其变化方向可以是顺时针的,也可以是逆时针的,这要依据辅助函数的性质

4、而定。,6,(二)幅角定理(映射定理)设 在S平面上,除有限个奇点外,为单值的连续正则函数,若在S平面上任选一封闭曲线s,并使s不通过 的奇点,则S平面上的封闭曲线s 映射到F(s)平面上也是一条封闭曲线F。当解析点s按顺时针方向沿s 变化一周时,则在 平面上, F 曲线按逆时针方向旋转的周数N(每旋转2弧度为一周),或 F 按逆时针方向包围 F(s)平面原点的次数,等于封闭曲线s内包含F(s) 的极点数P与零点数Z之差。即 N=P-Z (5108)式中,若N0,则F按逆时针方向绕F(s)平面坐标原点N周;若Nm时,(5-121)s的第三部分在GH平面上的映射是它的坐标原点(图543(b)。,

5、(5-120),(5-119),16,奈氏轨迹s 在GH平面上的映射 称为奈奎斯特曲线或奈氏曲线。当 在S平面的虚轴上(包括原点)有极点时,由于奈氏轨迹不能经过开环极点, 必须避开虚轴上的所有开环极点。图5-44(36)表示当有开环极点为零时的奈氏轨迹,其中(1)(2) 和(3)部分的定义与图542相同.,第(4)部分的定义是: 表明S沿以原点为圆心,半径为无穷小的右半圆弧上逆时针变化( )。这样, s 既绕过了 原点上的极点, 又包围了整个右半S平面,如果在虚轴上还有其它极点,亦可采用同样的方法,将s 绕过这些虚轴上的极点。,设系统的开环传递函数为(5-122) 其中v称为无差度,即系统中含

6、积分环节的个数或位于原点的开环点数。当 时,,(5-123),17,式(5-123)表明, s 的第(4)部分无穷小半圆弧在 GH平面上的映射为顺时针旋转 的无穷大圆弧,旋转的弧度为 弧度。图545(a)、(b)分别表示当 v=1和v=2 时系统的奈氏曲线,其中虚线部分是s 的无穷小半圆弧在GH平面上的映射。,图5-44 虚轴上有开环极点 时的奈氏轨迹,图5-45 时的奈氏曲线,18,(二) 基于 的奈氏判据从上面的分析可知,奈氏曲线 实际上是系统开环频率特性极坐标图的扩展。当已知系统的开环频率特性 后,根据它的极坐标图和系统的性质(是否含有积分环节、开环传递函数中分子分母的最高阶次等) 便可方便地在 GH平面上绘制出奈氏曲线 。由此我们得到基于开环频率特性的奈氏判据如下:奈奎斯特稳定判据闭环系统稳定的充分必要条件是,GH 平面上的开环频率特性 当 时,按逆时针方向包围点P周。当位于S平面右半部的开环极点数P=0时,即当系统的开环传递函数的全部极点均位于S平面左半部(包括原点和虚轴)时,闭环系统稳定的充分必要条件是奈氏曲线 不包围GH平面的 点。,

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