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1、第一章 晶体结构一、几种典型的晶体结构密排六方结构（hcp）: ABABAB 如：Mg, Zn, 面心立方结构（fcc）: ABCABC 如：Cu, Al 体心立方结构（bcc）：如：Li, Na, K, Ba 简单立方结构（sc）金刚石结构：如：金刚石，Si, Ge NaCl结构：如：NaCl, LiF, KBr CsCl结构：如：CsCl, CsBr, CsI 闪锌矿结构：如：ZnS, CdS, GaAs, -SiC 钙钛矿结构：如：Ba(TiO3)二、晶格的周期性晶格 等同点系 空间点阵 数学抽象任取一点格点（或阵点）基元：一个格点所代表的物理实体 格矢：Rll1a1+l2a2+l3a3
2、基矢：a1， a2， a3原胞：1. 空间点阵原胞：空间点阵中最小的重复单元，只含 有一个格点，对于同一空间点阵，原胞的体积相等。2. 晶胞：晶格的分类：简单晶格：每个晶格原胞中只含有一个原子，即晶格中所有原子在化学、物理和几何环境完全等同（如：Na、Cu、Al等晶格） 。 复式晶格：每个晶格原胞中含有两个或两个以上的原子，即晶格中有两种或两种以上的等同原子（或离子）。如：Zn、Mg、金刚石、NaCl等晶格。倒格矢：Gnn1b1+n2b2n3b3 , n1, n2, n3整数倒格子原胞体积：b= b1b2b3和h整数晶格常数为a的面心立方的倒格子是格常数为4/a的体心立方；晶格常数为a的体心立
3、方的倒格子是格常数为4/a的面心立方。三、倒格子倒格子基矢的定义：正、倒空间基矢之间满足 aibj2ij ，i, j=1, 2, 3四、晶体的宏观对称性，点群32个点群，只要求一般了解即可轴对称的证明五、晶系和Bravais格子晶胞：既能反映晶格的周期性又能体现晶体宏观对称性特征的最小重复单元。(注意与原胞的区别)晶胞的坐标系：a，b，c晶胞参量：a，b，c，晶胞的基矢坐标系中的线指数uvw和面指数(hkl)七个晶系、十四个点阵：根据晶体的对称性特征分类14种Bravais格子（了解）立方晶系的基矢：fcc：bcc：本章要求：v 几种简单的晶体结构；v 掌握关于晶体的基本概念（晶格、空间点阵
4、、基矢、原胞、格点、基元、简单晶格和复式晶 格等）；v 倒易空间的概念，倒格子基矢的定义，倒格 子与正格子的关系，要求给定一组正格子基矢， 会求出相应的倒格子基矢； 晶胞的概念，晶胞的基矢坐标系，晶胞 参量； 晶系和Bravais格子； 格常数为a的面心立方的倒格子是格常数 为4/a的体心立方，反之亦然。 立方晶系的基矢。第二章 晶体的结合一、晶体结合的基本类型及主要特征二、晶体中粒子的相互作用双粒子模型：晶体的互作用能：由平衡条件求出r0和U0结合能：WU0 0结合能的物理意义：把晶体拆分成彼此没有相互作用的原子、离子或分子时，外界所做的功。体积压缩模量体积压缩模量的物理意义：产生单位相对体
5、积压缩所需的外加压强。 晶体体积：为体积因子，只与结构有关三、离子晶体的互作用能为Madelung const. ，只与结构有关Madelung const.的求法：四、分子晶体的互作用能 LennardJones势晶体互作用能A12和A6只与晶体结构有关五、共价结合的基本特征：方向性和饱和性六、共价键与离子键之间的混合键当形成共价键的两个原子不是同种原子时，这种结合不是纯粹的共价结合，而是含有离子结合的成分。双粒子模型用于离子晶体和分子晶体上是相当成功的，这是由于在这两类晶体中，电子云的分布基本上是球对称的，因而可以用球与球之间的相互作用来模拟。v 掌握各种晶体结合类型的基本特征；v 给定晶
6、体相互作用能的形式，根据平衡条件、体积压缩模量的定义以及体积因子求出平衡时晶体中最近邻粒子间的距离r0、相互作用能U0（或结合能W）和体积压缩模量K的表达式。v 离子晶体和分子晶体的互作用能，Lennard-Jones 势，Madelung常数的求法。v 共价键与混合键。本章要求：第三章 晶格振动和晶体的热学性质一、晶格振动的运动方程，格波方程和色散关系，格波的概念；二、光学波和声学波的物理图象光学波的物理图象：原胞内不同原子间基本上作相对振动，当q0时，原胞内不同原子完全作反位相振动。声学波的物理图象：原胞基本上作为一个整体振动，当q0时，原胞内各原子的振动（包括振幅和位相）完全相同。三、周
7、期性边界条件（三维）简约区中波矢q的取值总数N晶体的原胞数 晶格振动的格波总数dsN晶体的自由度数d：晶体的维数；s：每个原胞中的原子数 1, 2, 3四、声子概念声子：晶格振动的能量量子 ，是反映晶体中原子集体运动状态的激发单元。声子只是一种准粒子， 它不能脱离晶体而单独存在。声子与声子（或声子与其他粒子）的相互作用过程遵从能量守恒和准动量守恒。第j种声子的能量本征值：在一定温度下，第j种声子的统计平均能量为声子是一种玻色子，在一定温度下，平均声子数按能量的分布遵从BoseEinstein分布：Debye模型所得的结果可以很好地解释低温下晶格热容的实验结果，这是因为在很低温度下，晶格热容的贡
8、献主要来自长波声学声子的贡献。而对于长声学波，晶格可以近似看成连续的弹性介质，格波可以看成连续介质的弹性波，这与Debye模型的假设是一致的。五、晶格热容六、非简谐振动v 晶体的热膨胀：与晶格振动的非简谐性有关v 晶格的热传导，晶格的热导率与声子的平均自由程成正比。v 在高温下，TD，声子的平均自由程主要取决于声子与声子间的相互碰撞，声子的平均自由程与T成反比； 在低温下， TD，声子的平均自由程主要取决于声子与晶体中的杂质、缺陷及晶体边界等的碰撞。 v 会写出一维（简单晶格或复式晶格）晶体链晶格振动的动力学方程，格波方程，并导出色散关系；v 掌握光学波与声学波的物理图象；v周期性边界条件，简
9、约区中波矢的总数和晶格振动格波的总数；v 声子的概念；本章要求：v 晶格热容的实验结果（高温下：Dulong-Petit定律，低温下：T，CV ；T0,CV T3）;v 晶格热容的理论模型：Einstein模型和Debye模型 （基 本假设、特征温度、晶格热容及其高温或低温极限）； v 晶体的热膨胀和晶格热传导与晶体的非简谐振动有关；第四章 晶体中的缺陷和扩散一、晶格缺陷的基本类型二、热缺陷（空位、间隙原子和Frenkel缺陷）热缺陷：由于晶体中原子热振动能量的统计涨落所产生。v 热缺陷的平衡数目空位的平衡数目：间隙原子的平衡数目：Frenkel缺陷的平衡数目：v 热缺陷的运动空位：间隙原子：
10、三、晶体中原子的扩散晶体中原子扩散的本质是原子无规的布朗运动产生一个空位所需的能量u11eV，u1u2、uf，所以 空位是晶体中主要的热缺陷。1. 扩散的宏观规律扩散第一定律：扩散第二定律：不要求会求解扩散方程扩散系数与温度的关系：Q是扩散的激活能，在研究原子的扩散过程中，激活能是一个相当重要的物理量。2. 扩散的微观机制v 空位机制：扩散原子通过与其周围的空位交换位置进行扩散主要适用：原子的自扩散以及替位式杂质或缺位式杂质的异扩散v 间隙原子机制：扩散原子以从一个间隙位置跳到另一个间隙位置的方式进行扩散主要适用：填隙式杂质的异扩散一般情况下，杂质原子在晶体中的异扩散系数大于 其自扩散系数。四
11、、位错v 位错的两种基本型：刃位错和螺位错v 位错的定义：Burgers矢量b 0的线缺陷对于刃位错： Burgers矢量垂直于位错线对于螺位错： Burgers矢量平行于位错线v 位错密度：N/S ，即单位面积上的位错露头数v 位错的观察：化学腐蚀、缀饰、形貌照相、电镜观察v 位错的产生：晶体的制备与加工过程中引入位错金属中位错的存在是造成金属的强度远低于其理论 值的最主要原因本章要求：v 晶格缺陷的基本类型（点缺陷、线缺陷和面缺陷等）;v 热缺陷、热缺陷的平衡数目及热缺陷的运动；v 晶体中原子的扩散（本质：原子无规的布朗运动），扩散系数与温度的关系，扩散的微观机制（空位机制 和间隙原子机制
12、）及主要适用范围；v 位错（刃位错和螺位错），位错的定义，位错的滑移，位错密度，位错与金属强度的关系。 第五章 固体电子论 基本近似：绝热近似、单电子近似、周期场近似 一、固体电子的共有化和能带 二、布洛赫（Bloch）定理 1.布洛赫定理：表述及讨论 2. Bloch 定理的证明 3.布洛赫定理的一些重要推论 4.能态密度 三、近自由电子模型 1.索末菲（Sommerfeld）模型 2.近自由电子模型（1）定态非简并微扰（2）定态简并微扰（3）能隙产生的物理解释 （4）近自由电子的能态密度四、电子的有效质量1.电子的速度2.电子的准动量3.晶体中电子的有效质量张量 五、晶体中的电流 1.能带中的电流满带不导电，不满带才可导电2.空穴3.导体、绝缘体和半导体 六、电阻的起因晶体的电阻来源于广义缺陷与Bloch电子 的作用，即声子、杂质、缺陷、边界对载流 子的散射。
