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1、第十五卷第五期?年? 月物探与化探!# %4 :与磁化方向无 关, :横向分辩率高。我们用切线法对0 0曲线反演求板状体的顶面深 度和磁化强 度。在0 0曲线 上,切线法 的截距与板状体顶深的关系文中作了详尽讨论并绘 出了误差范围。本方法的计算速度比较快,对于一条6 个点左右的剖面,用 0级微机反演深度的时间约为?6秒。?磁异常总梯度反演方法,国内外都有人作过详细研究,例如/。等曾研究总梯度的振幅曲线和相位曲线特征,并用来估算板状体的参数多陈国新?等对总梯度平方函数进行线性反演,求板状体的顶深。本文则导出了板状体、水平断层、及接触带的总梯度异常的统一表达式,研究了总梯度异常的特点,并用切线法对
2、总梯度异常进行反演,求出磁性体的顶深和磁化强度。磁场总梯度法图?表示一端无限延深的板状物体,劣,!是测点#的座标, 劣!,几,、尤!,而是 板 顶两角点的座标,%是两角点的距离,磁场总梯度切线法反演二维磁性体的参数汽 53图4板状体的参数 9一口:73 9(一口:一9口:73 9(口:5定义下式为总梯度异常,或称为0 0异常; 盯、5口0 ? “;二庵矛 5刀十名( 飞口劣口才9:这是一个十分简单的表达式。公式9 :表明;7曲线与正常地磁场的倾角:口名?适合于4、8异常,?曲线与磁化强度的方向无关,因此,在解释异常时,无 须对磁化方向作任何事先的假设。反之也可以说,不能从异常曲线获得磁化方向的
3、资料,但是可以获得 磁 化强度大小的近似值!,酌所示,在图 ,的上同时绘出曲线。将与曲线对比,可以看出曲线的特点!?6卷7曲线的形态 与板的倾角无 关?曲线的 对称性比较好?:、1?,=一?、一。,。,二。、认二口 :二,达。二1 对的偏微商二豁,对气 扮一进行傅氏变换,再根据希尔伯特变换,由嘴 于的傅氏变 换得到 月/ 沙阴“外川?劣,刁劣一 /;、“; 、“”一“ ”一4一一0口劣一”4一一一”一口:,=一、一、,=、二。,、 二,口 罗二,、平。0 09的:9 :。我们首先研究板状体的顶端为水平时,和,;与深度再的关系,导出求深度的计算公式,然 后将这 一公 式应 用于各种情况,来看误差
4、的大 小。当板状体的顶端为水平时,根据式9:,0 0异常为 5?二艺?4二艺?6+4 4劣一口“9:尹90 0:男少一? 变到5。从这个对比看出,0 0曲 线的截距贵与板的宽度关系较小。我们取会一?哭到厚敬 、产于5侧甘困5团5田日5洲口 愕一 。特别对于一般的板状体愕一卜?。弩从。 变到。 6,其变化幅度为,这比金的变化幅度小得多。我们取竿一”?,即用? 5 卯 一555?曰一一?5一55 5 5 5 5 55?56】5=下延65召5?5的5? 。? 4。6 = = =?。 6 6 6 6 6?。6 。? ?。6?。 = = =州丽麟杯雨霜 ?令卜攫一板宽9。用和,?:二个板的迭加图是不同深
5、度的二个板的迭加0 0曲线。横轴上方数字是用计算的深度,下方数字是用4, ? 大 于一定值时的0 0曲线计算深度。根据以上模型曲线的研究得知,对0 0曲线,用求 深度理论上 的误差一般 在、方6#8 00 05令5二 9?。,下式可作为磁化强度的估计值:曲线不能反演磁 化 方当而时,磁场总梯度切线法反演二维磁性体的参数果如表所示。从表可见,反演的磁化强度比实际值偏小。这是因为公式9?:是在吞从二? 。和下延无限的情况 下推出的。当不满足 这些条件时,0 0的极大值900:招二变小,因而导致反演的磁化强度偏小。但在一般情况下,理论上 的反演误差= ,这满足实际工 作的需要。实例用本方法对实测曲线进行反演时,事先要进行数据处理,它包括以 下几个步骤;7对实测曲线进行平滑,以消除偶然误差和短波异 常。?用三次样条函数对平滑后的曲线 1 1;夕, 咤?臼盛11111、 1、 、与,、63、一6丁入 汽男“协梦曰叮人“、” 取样点的数目必须是”个。我们选% 或、,。,卜口,、,磁场总梯度切线法反演二维磁性体的参数= =?0 %(12/(#1#02甘#一 (1(#1+!10()#8873 4?6773 83 78 3生4733 39:83 07347 3875
