高中物理经典习题及答案选修3-3.

《高中物理经典习题及答案选修3-3.》由会员分享，可在线阅读，更多相关《高中物理经典习题及答案选修3-3.（43页珍藏版）》请在金锄头文库上搜索。

1、第七章第七章 分子动理论分子动理论一一 知识要点知识要点热学是物理学的一个组成部分，它研究的是热现象的规律。描述热现象的一个基本概 念是温度。凡是跟温度有关的现象都叫做热现象。分子动理论是从物质微观结构的观点来 研究热现象的理论。它的基本内容是：物体是由大量分子组成的；分子永不停息地做无规 则运动；分子间存在着相互作用力。1.物体是由大量分子组成的：这里的分子是指构成物质的单元，可以是原子、离子， 也可以是分子。在热运动中它们遵从相同的规律，所以统称为分子。 这里建立了一个理想化模型：把分子看作是小球，所以求出的数据只在数量级上是 有意义的。一般认为分子直径大小的数量级为 10-10m。 固体

2、、液体被理想化地认为各分子是一个挨一个紧密排列的，每个分子的体积就是 每个分子平均占有的空间。分子体积=物体体积分子个数。 气体分子仍视为小球，但分子间距离较大，不能看作一个挨一个紧密排列，所以气 体分子的体积远小于每个分子平均占有的空间。每个气体分子平均占有的空间看作以相邻 分子间距离为边长的正立方体。 阿伏加德罗常数 NA=6.021023mol-1，是联系微观世界和宏观世界的桥梁。它把物 质的摩尔质量、摩尔体积这些宏观物理量和分子质量、分子体积这些微观物理量联系起来 了。2.分子的热运动：物体里的分子永不停息地做无规则运动，这种运动跟温度有关，所 以通常把分子的这种运动叫做热运动。 扩散

3、现象和布朗运动都可以很好地证明分子的热运动。 布朗运动是指悬浮在液体中的固体微粒的无规则运动。关于布朗运动，要注意以下 几点：形成条件是：只要微粒足够小。温度越高，布朗运动越激烈。观察到的是固 体微粒（不是液体，不是固体分子）的无规则运动，反映的是液体分子运动的无规则性。 实验中描绘出的是某固体微粒每隔 30 秒的位置的连线，不是该微粒的运动轨迹。 为什么微粒越小，布朗运动越明显？可以这样分析：在任何一个选定的方向上，同 一时刻撞击固体微粒的液体分子个数与微粒的横截面积成正比，即与微粒的线度 r 的平方 成正比，从而对微粒的撞击力的合力 F 与微粒的线度 r 的平方成正比；而固体微粒的质量 m

4、 与微粒的体积成正比，即与微粒的线度 r 的立方成正比，因此其加速度 a=F/mr 1， 即加速度与微粒线度 r 成反比。所以微粒越小，运动状态的改变越快，布朗运动越明显。3.分子间的相互作用力： 分子力有如下几个特点：分子间同时存在引力和斥力；引力和斥力都随着距离 的增大而减小；斥力比引力变化得快。 引导同学们跟老师一起自己动手画 F-r 图象。先从横 坐标 r=r0 开始（r0 是处于平衡状态时相邻分子间的距离） ， 分别画斥力（设为正）和引力（设为负） ；然后向右移，对应 的斥力比引力减小得快；向左移，对应的斥力比引力增大得 快，画出斥力、引力随 r 而变的图线，最后再画出合力（即 分子

5、间作用力）随 r而变的图线。oF斥F分F引分子间作用力（指引力和斥力的合力）随分子间距离而变的规律是：rr0 时表现为引力；r10r0 以后，分子力变得十分 微弱，可以忽略不计。记住这些规律对理解分子势能有很大的帮助。 从本质上来说，分子力是电场力的表现。因为分子是由原子组成的，原子内有带正 电的原子核和带负电的电子，分子间复杂的作用力就是由这些带电粒子间的相互作用而引 起的。 （也就是说分子力的本质是四种基本基本相互作用中的电磁相互作用） 。二二 例题分析例题分析例例 1 1：根据水的密度为 =1.0103kg/m3 和水的摩尔质量 M=1.810-2kg,，利用阿伏 加德罗常数，估算水分子

6、的质量和水分子的直径。 解：每个水分子的质量 m=M/NA=1.810-26.021023=3.010-26kg；水的摩尔体 积 V=M/，把水分子看作一个挨一个紧密排列的小球，则每个分子的体积为 v=V/NA,而根 据球体积的计算公式，用 d 表示水分子直径，v=4r3/3=d3/6，得 d=410-10 m例例 2 2：利用阿伏加德罗常数，估算在标准状态下相邻气体分子间的平均距离 D。 解：在标准状态下， 1mol 任何气体的体积都是 V=22.4L，除以阿伏加德罗常数就得每 个气体分子平均占有的空间，该空间的大小是相邻气体分子间平均距离 D 的立方。，这个数值大约是分子m1031072.

7、 3,1072. 31002. 6104 .22932626 233 3 DD直径的 10 倍。因此水气化后的体积大约是液体体积的 1000 倍。例例 3 3：下面关于分子力的说法中正确的有： A.铁丝很难被拉长，这一事实说明铁丝分子间存在引力 B.水很难被压缩，这一事实说明水分子间存在斥力 C.将打气管的出口端封住，向下压活塞，当空气被压缩到一定程度后很难再压缩，这 一事实说明这时空气分子间表现为斥力 D.磁铁可以吸引铁屑，这一事实说明分子间存在引力 解：A、B 正确。无论怎样压缩，气体分子间距离一定大于 r0，所以气体分子间一定表 现为引力。空气压缩到一定程度很难再压缩不是因为分子斥力的作

8、用，而是气体分子频繁 撞击活塞产生压强的结果，应该用压强增大解释，所以 C 不正确。磁铁吸引铁屑是磁场力 的作用，不是分子力的作用，所以 D 也不正确。例例 4 4、下列说法正确的是A. 气体对器壁的压强就是大量气体分子作用在器壁单位面积上的平均作用力B. 气体对器壁的压强就是大量气体分子单位时间作用在器壁上的平均冲量C. 气体分子热运动的平均动能减少，气体的压强一定减小D. 单位面积的气体分子数增加，气体的压强一定增大答案 A【解析】本题考查气体部分的知识.根据压强的定义 A 正确,B 错.气体分子热运动的平均动能减小,说明温度降低,但不能说明压强也一定减小,C 错.单位体积的气体分子增加,

9、但温度降低有可能气体的压强减小,D 错.第八章第八章 气体气体一一 知识要点知识要点1.气体的状态参量 温度。温度在宏观上表示物体的冷热程度；在微观上是分子平均动能的标志。 热力学温度是国际单位制中的基本量之一，符号 T，单位 K（开尔文） ；摄氏温度是导 出单位，符号 t，单位（摄氏度） 。关系是 t=T-T0，其中 T0=273.15K，摄氏度不再采用 过去的定义。 两种温度间的关系可以表示为：T = t+273.15K 和 T =t，要注意两种单位制下每 一度的间隔是相同的。 0K 是低温的极限，它表示所有分子都停止了热运动。可以无限接近，但永远不能达到。体积。气体总是充满它所在的容器，

10、所以气体的体积总是等于盛装气体的容器的容 积。 压强。气体的压强是由于气体分子频繁碰撞器壁而产生的。 （绝不能用气体分子间的 斥力解释！） 一般情况下不考虑气体本身的重量，所以同一容器内气体的压强处处相等。但大气压 在宏观上可以看成是大气受地球吸引而产生的重力而引起的。 （例如在估算地球大气的总重 量时可以用标准大气压乘以地球表面积。 ） 压强的国际单位是帕，符号 Pa，常用的单位还有标准大气压（atm）和毫米汞柱(mmHg)。 它们间的关系是：1 atm=1.013105Pa=760 mmHg； 1 mmHg=133.3Pa。2.气体分子动理论 气体分子运动的特点是：气体分子间的距离大约是分

11、子直径的 10 倍，分子间的作 用力十分微弱。通常认为，气体分子除了相互碰撞或碰撞器壁外，不受力的作用。每个 气体分子的运动是杂乱无章的，但对大量分子的整体来说，分子的运动是有规律的。研究 的方法是统计方法。气体分子的速率分布规律遵从统计规律。在一定温度下，某种气体的 分子速率分布是确定的，可以求出这个温度下该种气体分子的平均速率。 用分子动理论解释气体压强的产生（气体压强的微观意义） 。气体的压强是大量分子 频繁碰撞器壁产生的。压强的大小跟两个因素有关：气体分子的平均动能，分子的密 集程度。3.气体的体积、压强、温度间的关系（新大纲只要求定性介绍） 一定质量的气体，在温度不变的情况下，体积减

12、小时，压强增大，体积增大时，压 强减小。 （玻意耳定律：PV=恒量） 一定质量的气体，在压强不变的情况下，温度升高，体积增大。 （盖吕萨克定律： V/T=恒量） 一定质量的气体，在体积不变的情况下，温度升高，压强增大。 （查理定律：P/T=恒 量） 一定质量理想气体状态方程： PV/T=恒量 说明：（1）一定质量理想气体的某个状态，对应于 P 一 V（或 PT、V-T）图上的一 个点，从一个状态变化到另一个状态，相当于从图上一个点过渡到另一个点，可以有许多种不同的方法。如从状态 A 变化到 B，可以经过的过程许多不同的过程。为推导状态方程， 可结合图象选用任意两个等值过程较为方便。 （2）当气

13、体质量发生变化或互有迁移（混合） 时，可采用把变质量问题转化为定质量问题，利用密度公式、气态方程分态式等方法求解。4.气体压强的计算 气体压强的确定要根据气体所处的外部条件，往往需要利用跟气体接触的液柱和活塞 等物体的受力情况和运动情况计算。5.热力学第一定律在气体中的应用 对一定质量的理想气体（除碰撞外忽略分子间的相互作用力，因此没有分子势能） ，热 力学第一定律 U=Q+W 中：U 仅由温度决定，升温时为正，降温时为负；W 仅由体积 决定，压缩时为正，膨胀时为负；Q 由 U 和 W 共同决定；在绝热情况下 Q=0，因此有 U= W。二二 例题分析例题分析例例 1 1：竖直平面内有右图所示的

14、均匀玻璃管，内用两段 水银柱封闭两段空气柱 a、b，各段水银柱高度如图所示。大 气压为 p0，求空气柱 a、b 的压强各多大？ 解：从开口端开始计算：右端为大气压 p0，同种液体同 一水平面上的压强相同，所以 b 气柱的压强为 pb= p0+g（h2-h1） ，而 a 气柱的压强为 pa= pb-gh3= p0+g（h2-h1-h3） 。 此类题求气体压强的原则就是从开口端算起（一般为大气压） ，沿着液柱在竖直方向上， 向下加 gh，向上减 gh 即可（h 为高度差） 。例例 2 2：右图中两个气缸的质量均为 M，内部横截面积均为 S，两个活塞的质量均为 m， 左边的气缸静止在水平面上，右边的

15、活塞和气缸竖直悬挂在 天花板下。两个气缸内分别封闭有一定质量的空气 A、B，大 气压为 p0，求封闭气体 A、B 的压强各多大？解：求气体压强要以跟气体接触的物体为对象进行受力 分析，在本题中，可取的研究对象有活塞和气缸。两种情况下活塞和气缸的受力情况的复 杂程度是不同的：第一种情况下，活塞受重力、大气压力和封闭气体压力三个力作用，而 且只有气体压力是未知的；气缸受重力、大气压力、封闭气体压力和地面支持力四个力， 地面支持力和气体压力都是未知的，要求地面压力还得以整体为对象才能得出。因此应选 活塞为对象求 pA。同理第二种情况下应以气缸为对象求 pB。得出的结论是：SMgPPSmgPPBA00

16、,例例 3 3：右图中气缸静止在水平面上，缸内用活塞封闭一定质量的空 气。活塞的的质量为 m，横截面积为 S，下表面与水平方向成 角，若 大气压为 p0，求封闭气体的压强 ph1h3h2ab解：以活塞为对象进行受力分析，关键是气体对活塞的压力方向 应该垂直与活塞下表面而向斜上方，与竖直方向成 角，接触面积也 不是 S 而是 S1=S/cos。因此竖直方向受力平衡方程为： pS1cos=mg+p0S，得 p=p0+mg/S。结论跟 角的大小无关。例例 4 4 如图所示，大小不同的两个气缸 A、B 固定在水 平面上，缸内的横截面积分别为 SA 和 SB 且 SA=3SB。两 缸内各有一个活塞，在两个气缸内分别封闭一定质量的空 气，并用水平杆相连。已知大气压为 p0，气缸 A 内空气 的压强为 pA=1.2 p0，不计活塞和气缸间的摩擦阻力，求 气缸 B 内空气的压强 pB 解