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1、1 5.16 法拉第法拉第磁光效应实验磁光效应实验 1845 年，法拉第（M.Faraday）在探索电磁现象和光学现象之间的联 系时，发现了一种现象：当一束平面偏振光穿过介质时，如果在介质中， 沿光的传播方向上加上一个磁场， 就会观察到光经过样品后偏振面转过一 个角度，即磁场使介质具有了旋光性，这种现象后来就称为法拉第效应。 法拉第效应第一次显示了光和电磁现象之间的联系， 促进了对光本性的研 究。之后费尔德（Verdet）对许多介质的磁致旋光进行了研究，发现了法 拉第效应在固体、液体和气体中都存在。 法拉第效应有许多重要的应用， 尤其在激光技术发展后， 其应用价值 越来越受到重视。 如用于光纤
2、通讯中的磁光隔离器， 是应用法拉第效应中 偏振面的旋转只取决于磁场的方向，而与光的传播方向无关，这样使光沿 规定的方向通过同时阻挡反方向传播的光， 从而减少光纤中器件表面反射 光对光源的干扰；磁光隔离器也被广泛应用于激光多级放大和高分辨率的激光光谱，激光选模等技术中。 在磁场测量方面，利用法拉第效应驰豫时间短的特点制成的磁光效应磁强计可以测量脉冲强磁场、交变强 磁场。在电流测量方面，利用电流的磁效应和光纤材料的法拉第效应，可以测量几千安培的大电流和几兆 伏的高压电流。 磁光调制主要应用于光偏振微小旋转角的测量技术，它是通过测量光束经过某种物质时偏振面的旋转 角度来测量物质的活性，这种测量旋光的
3、技术在科学研究、工业和医疗中有广泛的用途，在生物和化学领 域以及新兴的生命科学领域中也是重要的测量手段。如物质的纯度控制、糖分测定；不对称合成化合物的 纯度测定；制药业中的产物分析和纯度检测；医疗和生化中酶作用的研究；生命科学中研究核糖和核酸以 及生命物质中左旋氨基酸的测量；人体血液中或尿液中糖份的测定等。在工业上，光偏振的测量技术可以 实现物质的在线测量；在磁光物质的研制方面，光偏振旋转角的测量技术也有很重要的应用。 5.16.1 实验要求实验要求 1实验重点实验重点 用特斯拉计测量电磁铁磁头中心的磁感应强度，分析线性范围。 法拉第效应实验：正交消光法检测法拉第旋光玻璃的费尔德常数。 磁光调
4、制实验：熟悉磁光调制的原理，理解倍频法精确测定消光位臵。 磁光调制倍频法研究法拉第效应，精确测量不同样品的费尔德常数。 2预习要点预习要点 什么是法拉第效应？法拉第效应有何重要应用？ 了解顺磁、弱磁、抗磁性、铁磁性或亚铁磁性材料的基本特性，以及费尔德常数 V 与磁光材料性 质的关系。 比较法拉第磁光效应与固有旋光效应的异同。 磁光调制过程中，调制信号与输入信号之间的函数关系。 M.Faraday (1791-1876) 2 5.16.2 实验原理实验原理 1法拉第效应法拉第效应 实验表明，在磁场不是非常强时，如图 5.16.1 所示，偏振面旋转的角度 与光波在介质中走过的路程 d 及介质中的磁
5、感应强度在光的传播方向上的分量 B 成正比，即： =VBd （5.16.1） 比例系数 V 由物质和工作波长决定，表征着物质的磁光特性，这个系数称为费尔德（Verdet）常数。 费尔德常数 V 与磁光材料的性质有关，对于顺磁、弱磁和抗磁性材料（如重火石玻璃等） ，V 为常数，即与磁场强度B有线性关系；而对铁磁性或亚铁磁性材料（如 YIG 等立方晶体材料） ，与B不是简单 的线性关系。 图 5.16.1 法拉第磁致旋光效应 表 5.16.1 为几种物质的费尔德常数。几乎所有物质（包括气体、液体、固体）都存在法拉第效应，不 过一般都不显著。 不同的物质，偏振面旋转的方向也可能不同。习惯上规定，以顺
6、着磁场观察偏振面旋转绕向与磁场方 向满足右手螺旋关系的称为“右旋”介质，其费尔德常数 V0；反向旋转的称为“左旋”介质，费尔德常 数 V nL时，0，表示右旋；当 nR 0，表示左旋。假如 nR和 nL的差值正比于磁感应强度 B，由（5.16.5）式便可以得到法拉第效应公式（5.16.1） 。式中的)(LRFnn 为单位长度上的旋转角，称为比法拉第旋转。因为在铁磁或者亚铁磁等强磁介质中，法拉第旋转角与外加磁场不是简单的正比关系，并且存在磁饱和，所以通常用比法拉第旋转F的饱和值来表征法拉第效应的强弱。式(5.16.5)也反映出法 拉第旋转角与通过波长有关，即存在旋光色散。 微观上如何理解磁场会使
7、左旋、右旋圆偏振光的折射率或传播速度不同呢？上述解释并没有涉及这个 本质问题，所以称为唯象理论。从本质上讲，折射率 nR和 nL的不同，应归结为在磁场作用下，原子能级 及量子态的变化。这已经超出了我们所要讨论的范围，具体理论可以查阅相关资料。 其实，从经典电动力学中的介质极化和色散的振子模型也可以得到法拉第效应的唯象理解。在这个模 型中，把原子中被束缚的电子看做是一些偶极振子，把光波产生的极化和色散看作是这些振子在外场作用下做强迫振动的结果。现在除了光波以外，还有一个静磁场B作用在电子上，于是电子的运动方程是 B dtrdeEerk dtrdm 22（5.16.6） 式中r是电子离开平衡位臵的
8、位移，m 和 e 分别为电子的质量和电荷， k 是这个偶极子的弹性恢复力。上 式等号右边第一项是光波的电场对电子的作用，第二项是磁场作用于电子的洛仑兹力。为简化起见，略去 了光波中磁场分量对电子的作用及电子振荡的阻尼（当入射光波长位于远离介质的共振吸收峰的透明区时 成立） ，因为这些小的效应对于理解法拉第效应的主要特征并不重要。 假定入射光波场具有通常的简谐波的时间变化形式 eit，因为我们要求的特解是在外加光波场作用下 受迫振动的稳定解，所以r的时间变化形式也应是 eit，因此式（5.16.6）可以写成 E meBr meir)(22 0（5.16.7） 式中mk /0，为电子共振频率。设磁
9、场沿 +z 方向，又设光波也沿此方向传播并且是右旋圆偏振光，用复数形式表示为 ti yti xeiEeEE 将式（5.16.7）写成分量形式 xE meBy meix)(22 0（5.16.8） yE meBx meiy)(22 0（5.16.9） 将式（5.16.9）乘i并与式（5.16.8）相加可得 )()()(22 0yxiEE meiyxB meiyx （5.16.10） 因此，电子振荡的复振幅为 )( )(22 0yxiEE Bemeiyx （5.16.11） 设单位体积内有 N 个电子，则介质的电极化强度矢量rNeP 。由宏观电动力学的物质关系式EeP 0（ 为有效的极化率张量）可
10、得 5 ti yxtieiEEeiyxNeErNeEP )()(000（5.16.12） 将式（5.16.10）代入式（5.16.12）得到 B memNe22 002/（5.16.13） 令c=eB/m（c称为回旋加速角频率） ，则 cmNe 22 002/（5.16.14） 由于1/02n，因此 cRmNen 22 002 2/1 （5.16.15） 对于可见光， 为（2.5-4.7）1015s-1，当 B=1T 时， c1.71011s-1 ，这种情况下式（5.16.15）可以表示为 22 002 2)(/1 LRmNen （5.16.16） 式中L=c/2=(e/2m)B,为电子轨道磁
11、矩在外磁场中经典拉莫尔（Larmor）进动频率。 若入射光改为左旋圆偏振光，结果只是使L前的符号改变，即有 22 002 2)(/1 LLmNen （5.16.17） 对比无磁场时的色散公式 22 002 2/1 mNen （5.16.18） 可以看到两点：一是在外磁场的作用下，电子做受迫振动，振子的固有频率由0变成0L，这正对应于 吸收光谱的塞曼效应； 二是由于0的变化导致了折射率的变化， 并且左旋和右旋圆偏振的变化是不相同的， 尤其在 接近0时，差别更为突出，这便是法拉第效应。由此看来，法拉第效应和吸收光谱的塞曼效应是 起源于同一物理过程。 实际上，通常 nL、nR和 n 相差甚微，近似有
12、 nnnnnLR RL222 （5.16.19） 由式（5.16.5）得到 )(LRnn d （5.16.20） 将式（5.16.19）代入上式得到 nnndLR222 （5.16.21） 将式（5.16.16） 、式（5.16.17） 、式（5.16.18）代入上式得到 6 B ncmNed 222 0223)(12 0（5.16.22） 由于22L，在上式的推导中略去了2 L项。由式（5.16.18）得 22 002)( nmNeddn（5.16.23） 由式（5.16.22）和式（5.16.23）可以得到 B ddnmecB ddnmecd 2121（5.16.24） 式中为观测波长，
13、ddn为介质在无磁场时的色散。在上述推导中，左旋和右旋只是相对于磁场方向而言的，与光波的传播方向同磁场方向相同或相反无关。因此，法拉第效应便有与自然旋光现象完全不同的不 可逆性。 3磁光调制原理磁光调制原理 根据马吕斯定律，如果不计光损耗，则通过起偏器，经检偏器输出的光强为 2 0cosII （5.16.25） 式中，I0为起偏器同检偏器的透光轴之间夹角=0 或= 时的输出光强。若在两个偏振器之间加一个由 励磁线圈（调制线圈） 、磁光调制晶体和低频信号源组成的低频调制器（参见图 5.16.4） ，则调制励磁线圈所产生的正弦交变磁场 B=B0sint，能够使磁光调制晶体产生交变的振动面转角=0s
14、int，0称为调制角 幅度。此时输出光强由式（5.16.25）变为 )sin(cos)(cos02 02 0tIII （5.16.26） 由式（5.16.26）可知，当一定时，输出光强 I 仅随变化，因为是受交变磁场 B 或信号电流 i=i0sint 控制的，从而使信号电流产生的光振动面旋转，转化为光的强度调制，这就是磁光调制的基本原理。 图 5.16.4 磁光调制装臵 根据倍角三角函数公式由式（5.16.26）可以得到 )(2cos1 210II （5.16.27） 7 显然，在900的条件下，当 时输出光强最大，即 )(2cos1 200 maxII （5.16.28） 当时，输出光强最小，即 )(2cos1 200 minII （5.16.29） 定义光强的调制幅度 minmaxIIA
