《R、L、C元件阻抗特性的研究》由会员分享，可在线阅读，更多相关《R、L、C元件阻抗特性的研究（2页珍藏版）》请在金锄头文库上搜索。
1、第 l 7卷 技术物理教学 我们通常研究物体的运动比这一时间短得多， 粘滞阻力产生的影响很小，只有在时间足够 长， 下落空间足够大时，影响才会明显如果 密度较小的球在粘滞系数较大的流体中下落会 大大缩小这一时间范围，这时就必须要考虑液 体粘滞阻力对物体运动的影响 R、L 、C元件 阻抗 特性 的研 究 洪 国瑞 ( 盐城卫生职业技术学院2 2 4 0 0 6 ) 分析与计算正弦交流电路 ，主要是以单一 参数的电路为基础确定不同参数和不同结构的 各种电路 中电压与电流之间的数量关系和相位 关系交流电路具有用直流 电路的概念无法分 析无法理解 的物理 现象必须建 立交流 的概 念，特别是相位的概念
2、 ，这主要是深刻理解电 感元件和电容元件在正弦交流电路 中的作用 感抗 和容抗 。 从物理性质上讲，它们和电 阻 一样 ，也具有阻碍电流的作用 ，在 或 C 为常数 的情况下 ， 与频率 ，成正 比， 与 频率，成反 比。对直流 ( ，= 0) ，X = 0，电感 元件可视作短路 ；X =。 。 ，电容元件 可视作 开路 ，具有 “ 隔直 ”作用对交 流， ，愈 高， 愈大，而 愈小 1 R 、L 、C元件阻抗特性的测定原理 在 正弦交变信号作用 下 ，R、 、C电路 元件的阻抗 频 率 一 厂 ， 厂 ， 。 曲 线 如图 l所示阻抗频率特性 的测量 电路如 图 2所示图中的 r 是提供测量
3、回路 电流用的 标准小 电阻 ，r的 阻值 远 小 于 R、 ， ， 可以认为A B之间的电压就是被测元件两端 的电压 ，流过 被测元件 的电流则可 由 r 两端 的电压除以 r 所得若用双踪示波器同时观 察 r 与被 测元 件两端 的电压 ，亦就展 现 出被 测元件 两端 的 电压 和流 过该 元 件 电 流 的波 2 8 形 ，从而 可 在荧 光 屏 上 测 出 电压 与 电流 的 幅值及它们之间的相位差 i Z 五 2 R 、L 、C元件阻抗特性的测定实验 实验设备 ，本实验采用浙江天煌电工实验 装置 D G J 一2型 测量 R 、 、c元件的阻抗频率特性通 过电缆线将 函数信号发生器
4、输出的正弦信号接 至如图 2的电路 ，作为激励源 , ，并用交流毫 伏表测量，使激励 电压 的有效值为 U=3 V， 并保持不变使信号源的输出频率从 5 0 0 H z 逐渐增至2 5 0 0 H z( 用频率计测量) ， 并使开关 Is 分别接通 、 、c三个元件，用交流毫伏表 测量 ，并计算各频率点时的 、 和 ， c ( r )以及 R=U 、X L =t ： 1 及 X c=U I c 之值 用双踪示波器观察在不同频率下各元 件阻抗角 的变化 情 况 ，按 图 3记 录 r l, 和 m， 算出相位差 ，= 1 0 k H z ， = m 3 6 0 。 n = R、L 、C元 件 阻
5、 抗 特 性 的研 究 第 2期 13 6 0 。 5=7 2 ： 超 前 I L 7 2 * , 厂=1 0 0 0 H z ， 。=m3 6 0 。 n=1 x3 6 0 。 5=7 2 。 ，l c 超前 U c 7 2 o 测相 位 差 时 ，示 波 器 的 “ v d i v ” 和 “ d i v ” 的微调旋钮应旋置 “ 校准位置” 频率f( k H z ) O 5 1 1 5 2 2 5 3 O ( V ) 0 1 4 0 1 4 0 1 4 0 1 4 0 1 4 0 1 4 R (n O ) = r 0 o o 2 7 4 5 0 ) 2 7 4 5 0 0 0 2 7 4
6、 5 0 0 o 2 7 4 5 0 o ( ) 2 7 4 5 O o 0 2 7 4 5 ( k 0) R =U I R 1 O 9 3 1 O 9 3 1 0 9 3 1 O 9 3 1 O 9 3 1 1 7 6 ( V) 0 9 3 0 9 o O 8 2 0 7 4 0 6 6 O 6 O 孔 IL( r n A) = r 0 0 1 8 2 4 0 0 1 7 6 5 0 O 1 6 0 8 O O 1 4 5 1 O O 1 2 9 O O 1 1 7 6 ( k i t ) X L( V) =U I t O 1 6 4 5 0 1 6 9 9 7 0 1 8 6 6 0 2
7、O 6 8 0 2 3 2 6 0 2 5 5 ( V) 0 4 7 0 8 4 1 O 5 1 1 7 1 2 3 I 2 7 c l c( m A) = r O 0 0 9 2 0 O 1 6 5 O O 2 0 6 O O 2 2 9 O O 2 4 1 O 0 2 4 9 ( ) Xc=U I c 0 3 2 6 O 1 8 2 0 1 4 6 O 1 31 O 1 2 4 5 O 1 2 0 5 电介 质在静 电中 荷电的分析 余 志锋 ( 宁波大学建筑设计研究院3 1 5 2 1 1 ) 在初 中我们就做过用带 电玻璃棒吸引纸屑 这个实验 ，在这个实验中纸屑上的电又是从何 而来呢?
8、它所带 的电又有多大呢? 1 产生力的原因 纸屑被带电玻璃棒吸引 ，只可能有两种情 况：纸屑极化形成电偶极子 ；纸屑带有电荷 ； 纸屑被极化小物体的电极化强度为： o =s 。 ( ， 一1 )E 一电极化 强度，C m ；8 。 一介电常量 8 8 5 1 0 F m； ， 一电介质 的相对介电常数； 电介质 所在的电场强度，V m 则电介质形成的电偶极子偶极矩为：P= o t V= 。( 一I )E 其中：V 一电介质的体积，m 图为带电玻璃棒的截面图，它的电荷线 密度为A， 形成辐射电场，电场中有一电介质 ( 纸屑)形成的电偶极子 由 高 斯 定 理 ： El=A 2-r r e。 r；
9、 =A 2 霄 占 。( r+ ) 极子 受 力 为 ：F = Aq 2a r 8。 r； = Aq 2 ,r r 8 。( r+ ) 物 体 所受合力为： F =F1+ 由A 2 x r 8 。 r ： 图 E 1 ， ： p，且 g ，在 r =0 0 1 5 m 处 的 电场 强 度 E 3 2 X 1 0 。 V m ( 空气的击穿场强为 2 1 0 V m)空气已被电 离 因此 ，以上的结论是不正确的 纸屑带电暂不考虑纸屑带电荷来源，认 为纸屑带有电荷 q 纸屑被吸引，则有 m g，取临界状态 ： =m g，则 g= r a g E 设一片纸屑面积为 0 5 X 0 5 e m ，m= 2 3 29
