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1、康普顿散射(Compton scattering),定义:短波电磁辐射(如X射线,伽玛射线)射入物质而被散射后,除了出现与入射波同样波长的散射外,还出现波长向长波方向移动的散射现象。,1923年,美国物理学家康普顿在研究x射线通过实物物质发生散射的实验时,发现了一个新的现象,即散射光中除了有原波长l0的x光外,还产生了波长ll0 的x光,其波长的增量随散射角的不同而变化。这种现象称为康普顿效应(compton effect)。用经典电磁理论来解释康普顿效应遇到了困难。康普顿借助于爱因斯坦的光子理论,从光子与电子碰撞的角度对此实验现象进行了圆满地解释。我国物理学家吴有训也曾对康普顿散射实验作出了
2、杰出的贡献。, 1922年,美国物理学家康普顿在研究石墨中的电子对X射线的散射时发现,有些散射波的波长比入射波的波长略大,他认为这是光子和电子碰撞时,光子的一些能量转移给了电子,康普顿假设光子和电子、质子这样的实物粒子一样,不仅具有能量,也具有动量,碰撞过程中能量守恒,动量也守恒。短波长电磁辐射射入物质而被散射后,在散射波中,除了原波长的波以外,还出现波长增大的波,散射物的原子序数愈大,散射波中波长增大部分的强度和原波长部分的强度之比就愈小。按照这个思想列出方程后求出了散射前后的波长差,结果跟实验数据完全符合,这样就证实了他的假设。这种现象叫康普顿效应。,实验装置,以电子质量代入(4),可得电
3、子的康普顿波长为c=2.4263110-2,所以波长改变是一极小的量。上面的公式也可应用于其他带电粒子与光子的碰撞,此时M0代表粒子质量。如质子的康普顿波长为1.3214110-5。 康普顿的最初实验是观察 X射线经过石墨的散射。因为X射线的波长是量级的,散射后波长的改变才是有意义的。X光子能量大,而石墨中价电子受到的束缚弱,可以近似认为是静止的自由电子。,实验测得散射光波长与散射角 的关系:,图3a表示入射X射线强度与波长的关系。图3b,图3c,图3d表示在散射角不同时X射线的强度分布。此时得两峰值,其一在入射X射线波长处。新的峰对应的波长即康普顿理论所预言的散射X 射线波长。测量结果证明康
4、普顿的公式是正确的。,实验结果:,(1)散射光中除了和原波长0相同的谱线外还有0的谱线。 (2)波长的改变量=-0随散射角(散射方向和入射方向之间的夹角)的增大而增加. (3)对于不同元素的散射物质,在同一散射角下,波长的改变量相同。波长为的散射光强度随散射物原子序数的增加而减小。 X射线的散射是单个电子和单个光子发生弹性碰撞的结果。碰撞前后动量和能量守恒,解释,1)经典解释(电磁波的解释) 单色电磁波作用于比波长尺寸小的带电粒子上时,引起受迫振动,向各方向辐射同频率的电磁波。经典理论解释频率不变的一般散射可以,但对康普顿效应不能作出合理解释! (2)光子理论解释 X射线为一些e=h的光子,与
5、自由电子发生完全弹性碰撞,电子获得一部分能量,散射的光子能量减小,频率减小,波长变长。这过程设动量守恒与能量守恒仍成立,则由 电子:P=m0V;E=m0V2/2(设电子开始静止,势能忽略) 光子:P=h/ 其中(h/m0C)=2.4210-12m称为康普顿波长。,在散射X射线中波长不变的成分可以用内层电子散射来解释。内层电子紧紧束缚于原子核上,在应用康普顿公式时,M0应该理解为核质量。这时候的康普顿波长要比自由电子的康普顿波长小得多。X射线波长不变。,进一步的分析表明,在物质中电子总是在运动的。运动电子与光子弹性碰撞的结果可以使光子动量变小,也可以使光子动量增加。散射光波长相应地可以增大,也可以减小。前面的康普顿公式就不适用了,这时散射光波长的改变应该考虑到多普勒效应。这是广义的康普顿效应。在这个基础上,人们得到了一些有意义的应用。如当人们观察X 射线通过物质后的散射强度分布时,可以发现多普勒效应所造成的强度分布。这就能了解电子在原子与物质中的速度分布。,